Badania powierzchni
kryształów i struktur
epitaksjalnych
Bogdan J. Kowalski
Co to jest
„God
made
solids, but
surfaces were the work of
the Devil”
Wolfgang Pauli
www .w e ltc h ro n ik .deCo to jest powierzchnia?
GaAs (110)
0 0.4 0.8 µm 0 4 8 A oGaN (0001)
Przykład 1: powierzchnia Si (111)
Si(111)- (1x1)
idealne
przecięcie sieci
dangling bondsSi(111)- (2x1)
kryształ
przełupany
wzdłuż
płaszczyzny (111)
Si(111)- (7x7)
powstaje z 2x1 po wygrzaniu
do 450
0C
dimer-adaton-stacking fault
(DAS) model
K .O u ra et a l. Su rf a ce S ci en ce . An In tr od u cti onPrzykład 2: powierzchnia GaAs (110)
www .f hi -b er li n .m p g .deidealna
zrekonstruowana
Niezrelaksowany GaAs(110)
POWIERZCHNIA
OBJĘTOŚĆ
Struktura elektronowa powierzchni
NIEZRELAKSOWANE
ZRELAKSOWANE
Struktura elektronowa powierzchni (cd)
Strefy Brillouna
Przestrzeń
rzeczywista
Przestrzeń odwrotna
(wektora k)
Objętościowa strefa Brillouina
Powierzchniowa
strefa Brillouina
X
M
Γ
-
-(100)
A. Zunger, Phys. Rev. B 22, 959 (1980)
Relaxed GaAs(110)
Theory GaAs(110)
Experiment
Co chcemy wiedzieć o powierzchni?
• Morfologię
• Skład chemiczny (czystość, obecność domieszek,
rozkład powierzchniowy i głębokościowy…)
• Strukturę atomową
• Strukturę elektronową
• Własności elektryczne
• Własności optyczne
Uwaga! Powierzchnia łatwo się zmienia!
Ciśnienie
(hPa)
Średnia
droga
swobodna
Szybkość
osiadania
(cm
-2s
-1)
Czas
powstania
1 ML
1000
700 Ǻ
3x10
233 ns
10
-35 cm
4x10
172 ms
10
-950 km
4x10
111 hour
1 ML – 10
15cm
-2, współczynnik przylegania = 1
Próżnia rzędu 10
-10
hPa jest niezbędna przy
badaniach właściwości czystej powierzchni!
K .O u ra et a l. Su rf a ce S ci en ce . An In tr od u cti on
Jak wyseparować sygnał pochodzący
z powierzchni?
0.5-5 nmfotony
elektrony
100-500 nmfotony
fotony
100-500 nm 100-500 nmDobrać odpowiednią
„sondę”
lub
Znaleźć
charakterystyczną
własność powierzchni
Co może służyć jako „sonda” w
badaniach powierzchni?
• Elektrony
W. Mönch „Semiconductor surfaces and interfaces” 1993
Mała głębokość
penetracji/ucieczki
Dostępne techniki:
•Mikroskopia
•Dyfrakcja (LEED, RHEED)
•Spektroskopia (fotoemisja, spektroskopia elektronów
Co może służyć jako „sonda” w
badaniach powierzchni (cd)?
• Jony
• Fotony
• Rozpraszanie (n.p. RBS)
Wzmocniona czułość powierzchniowa przy dobranych
kierunkach krystalograficznych (kanałowanie)
• Rozpylanie powierzchni (SIMS)
• Różnicowa spektroskopia powierzchniowa
• Dyfrakcja promieniowania X
Wzmocniona czułość powierzchniowa przy ostrych kątach
padania
Skaningowa mikroskopia elektronowa
(SEM)
•
Próbki
nieprzezroczyste
• R ≈ 1 nm
• U
acc≤ 30 kV
Elektrony
pierwotne
Katodoluminescencja (CL)
Elektrony wstecznie
rozproszone (BSE)
Elektrony
wtórne (SE)
Promieniowanie rtg
Elektrony
augerowskie
P. przewodnictwa P. walencyjneCL
BSE
SE
RTG
Detekcja elektronów w SEM
STEM DF
SE (L)
SE (U)
+ BSE
BSE
Próbka
Obiektyw
STEM BF
Energia
BSE
SE
50 eVZnO
Druty
ZnTe
Wyspy
Au na C
Skaningowa mikroskopia tunelowa (STM)
K.Oura et al.
Surface Science. An Introduction
Ostrze
Próbka
Skaningowa mikroskopia tunelowa (STM) (cd)
Si(111)- (7x7)
0 0.4 0.8 µm 0 4 8 A oGaN (0001)
GaN(0001)- (1x1)
Mikroskopia sił atomowych (AFM)
K.Oura et al.
Surface Science. An Introduction
K
Energia elektronu
augerowskiego:
E
A=(E
K-E
L1)-E
L2,3M
L
2,3L
1E
FV.L
.
Elektron
pierwotny E
0fluorescencja
rentgenowska
Spektroskopia elektronów Auger’a
(spektroskopia augerowska)
h
ν
e
-Próbka
Detektor
elektronów
Analizator
energii
e
-V
źródło elektronów elektroda zewnętrzna kolektor elektronów elektroda wewnętrzna Uz+U0sin(ωt) pr ó b ka Uω Upow Uz powielacz elektronowy woltomierz fazoczuły Uref komputer
Spektrometr augerowski z cylindrycznym
analizatorem zwierciadlanym
Energia elektronów pierwotnych: do 3kV
Rozdzielczość: ΔE/E < 0.7%
Dwa mody rejestracji
widm augerowskich
całkowy
200 400 600 800 1000 1200 -0.002 0.000 0.002
C
O
S
Cl
Zn
{
d
N
(E
)/
d
E
(
a
rb
.u
.)
Kinetic Energy (eV)
{
Zn
Widmo augerowskie warstwy ZnO
wyhodowanej metodą ALE
LMM MNN LMM LMM KLL KLL
Spektroskopia augerowska:
1. Analiza składu powierzchni próbki - detekcja wszystkich
pierwiastków z wyjątkiem wodoru i helu
2. Prosta
interpretacja
widm
–
duża
baza
widm
wzorcowych
3. Możliwa analiza ilościowa – szczególnie przez porównanie
z wzorcami
4. Możliwość analizy rozkładu w dwóch
lub trzech wymiarach
5. Zależność widm od wiązań
chemicznych
(w szczególnych
przypadkach)
Detektor
elektronów
Próbka
Spektroskopia fotoemisyjna
N vs
Energia,
kąt...
Analizator
energii
Spektroskopia fotoemisyjna
D
OS
P
o
z
io
m
rd
z
en
io
wy
Pasmo
walencyjne
P
o
zi
om
pr
ó
żni
h
ν
Energia
En. wiązania
En. kinetyczna
E
FN
at
ęż
en
ie
El. wtórne
h
ν
e
-Próbka
Detektor
elektronów
Analizator
energii
Fotoemisja wymaga ultra wysokiej próżni!
q Łupanie
q Czyszczenie in situ:
- trawienie jonowe
- wygrzewanie
Przygotowanie powierzchni
q Epitaksja in situ
www .e m s. p su .e du www .e x p h y s. uni -li n z. ac .at www .m sh e l. comRentgenowska spektroskopia fotoemisyjna (XPS)
lub Spektroskopia elektronowa do analizy chemicznej
(ESCA)
XPS: h
ν
>1000 eV; h
ν
= 1000 eV
→
k = 0.506 Å
-1Źródło laboratoryjne: Al K
α1,2- 1486.6 eV
1200 1000 800 600 400 200 0 0 1x104 2x104 3x104 hν=1486.6 eV Cd MNN Te MNN Te 3p Cd 3p Te 3d Cd 3d O 1s C 1s Te 4d Cd 4d CdTe (110) clean oxidized in air x2 Inte n sity (C o u n ts)Binding Energy (eV)
420 415 410 405 400 0.0 4.0x104 8.0x104 1.2x105 3.2 x 105 L O2* 1.4 x 105 L O2* 4.6 x 104 L O2* clean CdTe(111)A; Θ=0o Cd 3d In te n sit y ( coun ts)
Binding Energy (eV)
CdTe(111)A - utlenianie
595 590 585 580 575 570 565 0 4 8 12 579 576 588 585 0.46 1.4 3.2x105LO2* clean Te 3d CdTe(111)A; Θ=0o In te n si ty ( a rb . un it s)Binding Energy (eV)
B. E. (eV) B. E. (eV)
B.J. Kowalski, B.A. Orlowski, J. Ghijsen, Appl. Surf. Sci. 166, 237 (2000)
Emisja
normalna
Emisja
kątowa
Emisja pod kątem
-wzmocniona czułość
powierzchniowa
600 580 420 400 0.0 4.0 8.0 600 580 420 400 0.0 4.0 8.0 Θ=0o Cd 3d Te 3d In te n sit y ( ar b . un it s)Binding Energy (eV)
I n te n si ty ( ar b . un it s) Θ=45o Te 3d Cd 3d
Binding Energy (eV)
CdTe(111)A
Emisja
normalna
Emisja
kątowa
B.J. Kowalski, B.A. Orlowski, J. Ghijsen, Appl. Surf. Sci. 166, 237 (2000)
Kątoworozdzielcza spektroskopia fotoemisyjna
Kryształ
Próżnia
Przykład:
Str. wurcytu
Strefa Brillouina
e
m
is
ja
no
rm
al
na
emisja
kątowa
Fotoemisja ze stanów powierzchniowych i objętościowych
h
ν
e
-Próbka
Detektor
elektronów
Analizator
energii
θ
0.0 0.2 0.4 0.6 10 8 6 4 2 g H E Γ3 A1,3 A 5,6 Γ5 Γ1,6 d a B A A Γ En er g y (e V) k (A-1)GaN (0001)-(1x1) –
Γ-A
Eksp.: B.J. Kowalski et al. Surf. Sci. 548 (2004)
Teoria: T. Strasser et al. PRB 60 (1999)
0.0
0.2
0.4
0.6
10
8
6
4
2
g
H
E
Γ
3A
1,3A
5,6Γ
5Γ
1,6d
a
B
A
A
Γ
E
ne
rg
y
(
eV)
k (A
-1)
GaN (0001)-(1x1) –
Γ-K-M
GaN(0001):Ga
GaN(0001)
Theory: T. Strasser et al. Phys. Rev. B 60 11 577 (1999) F.H.Wang et al.Phys. Rev. B 64, 035305 (2001) Exp: B.J. Kowalski et al. Surf. Sci. 548, 220 (2004)
b
c
H
g
d
m
Metody
Dyfrakcja niskoenergetycznych elektronów (LEED)
K.Oura et al.
GaN(0001) (1x1)
Dyfrakcja odbiciowa wysokoenergetycznych
elektronów (RHEED)
K.Oura et al.
Surface Science. An Introduction
Struktura 2D
prążki w obrazie
Struktura 3D
punkty w obrazie
Metody z
wykorzystaniem
jonów
Rutherfordowskie wsteczne rozpraszanie (RBS)
detektor
n.p.
4He
2 MeV
K.Oura et al.
Spektroskopia masowa jonów wtórnych (SIMS)
www.ainse.edu.au
www.azom.com
n.p. Cs
+lub Ar
+Różnicowa spektroskopia odbiciowa (SDR)
ΔR/R = (R
clean
-R
ox
)/R
ox
ΔR/R ≈10
-2
-10
-3
ΔR/R ≈ 8πd(ε
’
B
- 1)
ε
’’
S
/((1-ε
’
B
)
2
+ (ε
’’
B
)
2
)
H
2O
2Stany powierzchniowe
I
0I
0R
CleanPowierzchnia utleniona
I
0I
0R
OXI
I
0R=I/I
0pr
ó
b
k
a
re
fere
n
cy
jna
próbka
lampa
płytka
dzieląca
UHV
soczewka
Optyczny
analizator
wielokanałowy
przesłona
kontroler
przesłon
komputer
SDR układ
eksperymentalny
n.p. H
2+B.J. Kowalski, E. Guziewicz, B.A. Orlowski, A. Cricenti, Appl. Surf. Sci. 142, 33 (1999) 2.0 2.5 3.0 3.5 4.0 0.00 0.03 0.00 0.03 0.00 0.03 0.00 0.03 8x105 L O 2 *
Photon Energy (eV) 6x105 L O 2 * ∆ R /R 1.6x105 L O2* 4x104 L O 2 * 0.00 0.01 0.0 4.0x105 8.0x105 0.00 0.01 0.00 0.01 0.00 0.01 E max=3.9 eV Emax=2.2 eV x2 O2Exposure (L) Emax=2.8 eV P ea k A rea ( ar b . un it s) Emax=3.5 eV
CdTe(110) – SDR
-5
-4
-3
-2
-1
0
1
2
3
4
3.9 eV
2.8 eV
3.9 eV
U 3
U 2
U 1
S 1
S 2
S '
S 3
S4
S 5
X '
X
Γ
E
n
e
rgy
(
e
V)
Przejścia optyczne pomiędzy stanami
powierzchniowymi na CdTe(110)
SDR ze światłem
spolaryzowanym
CdTe(110)
2.0
2.5
3.0
3.5
4.0
0.00
0.01
0.02
0.03
0.04
E||[001]
E||[110]
∆
(E||[001]-E||[110])
CdTe (110)
x5
∆
R
/R
Photon Energy (eV)
[001]
[110]
B.J. Kowalski, A. Cricenti, B.A. Orlowski, Surf. Sci. 338, 183 (1995)
•Liniowa
odpowiedź
optyczna
kryształów
kubicznych (przy padaniu normalnym) jest
izotropowa
Spektroskopia anizotropii odbicia (RAS) –
optyczna sonda epitaksji
P. Weightman et al., Rep. Prog. Phys. 68 (2005)