Dawką pochłoniętą nazywa się energię przekazaną materii przez promieniowa-nie jonizujące na jednostkę masy.
„energia przekazana” – energia zużyta na jonizację, wzbudzenie, wzrost energii chemicznej lub energii sieci krystalicznej, itd., która ostatecznie daje efekt cieplny – wzrost energii wewnętrznej. Z definicji wyklucza się energię zuży-tą na wzrost masy spoczynkowej lub zamienionej na promieniowanie jonizu-jące.
Najwygodniej za energię przekazaną materii uważać energię usuniętą z pola promieniowania – z wyłączeniem energii zużytej na wzrost masy spoczynkowej.
R L
E
D E E E
E = ∆ −∆ − ∆
∆ energia przekazana małej objętości V∆
E
E
∆ - energia wchodząca do objętości V∆
L
E
∆ - energia wychodząca z objętości V∆
R
E
∆ - energia zamieniona w masę spoczynkową w V∆ m ∆ - masa zawarta w V∆ m E D D ∆ ∆ = dawka pochłonięta
Związek między zdolnością hamowania a dawką pochłanianą dla cząstek nała-dowanych
∫
= m T dT T Φ' Φ 0 )( strumień cząstek przechodzących przez krążek o powierzchni dA i grubości dl (∆m= ρ⋅dA⋅dl).
dl T
S( )⋅ - energia tracona przez cząstkę na drodze dl dT
dA T
Φ'( )⋅ ⋅ - liczba cząstek o energiach T∈(T,T +dT) przechodzących przez krążek
∫
∫
⋅ ⋅ = ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ ⋅ = m m T T dT T Φ' T S dl dA dT dl dA T Φ' T S D 0 0 1 ( ) ( ) ) ( ) ( ρ ρ Równowaga promieniowania02-2 Równowaga cząstek naładowanych
u R u L u E c L c E D E E E E E E =(∆ ) −(∆ ) +(∆ ) −(∆ ) −(∆ ) ∆ (∆ER)c =0 K c L c E D E E E E = ∆ − ∆ +∆ ∆ ( ) ( ) gdzie ∆EK =(∆EE)u −(∆EL)u −(∆ER)u ) ( ) (
∆EE c = ∆EL c warunek równowagi cząstek naładowanych
K m E m E D E E K D K D = ∆ ∆ = ∆ ∆ = ∆ = ∆
Zasięgi promieniowania w tkance Enegia MeV protony Rp(E), cm neutrony λn(E), cm elektrony Re(E), cm fotony 1/μ, cm 0,1 0,00017 0,83 0,014 39 0,3 0,00060 1,7 0,083 32 1,0 0,0029 4,2 0,43 33 3,0 0,016 6,7 1,47 44 10,0 0,14 17 4,9 65 30,0 1,2 33 13,2 —
Dla neutronów podano wartość średniej drogi swobodnej między kolej-nymi oddziaływaniami. Wielkość 1/μ ma dla fotonów podobny sens.
ρ µ µ ρ K T F dT T T T F K m = =
∫
0 ' ' ) ' ( ' 1F – całkowy strumień energii γ/n o energii T
Względne straty energii elektronów o energii T (MeV) na promieniowanie ha-mowania w ośrodku o liczbie atomowej Z
700 + ⋅ ⋅ Z T Z T
02-4 Mikrodozymetria
m E
Z = gęstość energii przekazanej ośrodkowi wykazuje silne fluktuacje w małej skali
Linowy przekaz energii (LPE) – LET (linear energy transfer) dl dE L= L [J/m] ) (L
T – rozkład względnej długości toru cząstki względem LPE dL
L
T( )⋅ – długość toru cząstek o LPE∈(L,L+dL) podzielona przez całkowitą długość toru tych cząstek
σ – przekrój czynny dla jakiegoś wybranego efektu (zwykle biologicznego, np. inaktywacji komórki) zwykle jest funkcją L. Możemy wtedy mówić o rozkładzie σ(L), a efektywny przekrój czynny
∫
⋅ ⋅ = max min ) ( ) ( L L e T L σ L dL σ ( ) 1 max min = ⋅∫
L L dL L T ,jeżeli „tarcze” charakteryzowane przez σ są niezależne.
D(L) – rozkład względnej dawki pochłoniętej od wartości LPE promieniowania dL
L
D( )⋅ – dawka przekazana przez cząstki o LPE∈(L,L+dL) podzielona przez całkowitą dawkę przekazaną przez te cząstki
∫
⋅
⋅
=
max min)
(
)
(
L LdL
L
r
L
D
R
(
)
1
max min=
⋅
∫
L LdL
L
D
,r(L) – względna skuteczność biologiczna promieniowania o LPE równym L R – efektywna WSB całego promieniowania o określonym rozkładzie D(L)
Względna skuteczność biologiczna WSB – (RBE - relative biological effec-tiveness)
Jeżeli skutek biologiczny po pochłonięciu dawki promieniowania DR jest taki
sam jak po pochłonięciu dawki DS promieniowania wzorcowego (odniesienia),
to względna skuteczność tego promieniowania wynosi:
S
D D
02-6 Związek między rozkładami D(L) i T(L)
Jeżeli w ośrodku została pochłonięta jednostkowa dawka i K jest całkowitą dłu-gością torów wszystkich cząstek naładowanych w jednostce masy ośrodka, to
dL L T
K⋅ ( )⋅ – długość torów cząstek o LEP∈(L,L+dL) dL
L L T
K⋅ ( )⋅ ⋅ – energia przekazana przez cząstki o LEP∈(L,L+dL) Ponieważ masa jest jednostkowa, to dla wartości zachodzi związek
dL L D dL L L T K⋅ ( )⋅ ⋅ = ( )⋅ i wartość K można obliczyć całkując ten związek
T L L L dL L L T K 1 ) ( 1 max min = ⋅ ⋅ =
∫
=∫
⋅ ⋅ max min ) ( L L T T L L dL L TL
- jest średnią wartością LPE ze względu na długość torów cząstek, a zwią-zek między rozkładami jest następującyT L L L T L D( )= ( )⋅
Inne średnie wartości LPE
∫
⋅ ⋅ = max min ) ( L L D D L L dL LUżywanie średnich wartości L (
L
T ,L
D ) ma sens tylko wtedy, gdy wielkości charakteryzujące oddziaływanie (σ, WSB) są proporcjonalne do L.Rozkład WSB względem LPE dla 20% inaktywacji komórek tkanek ssaka w hodowli.
02-8 Wielkość zdarzenia Y