• Nie Znaleziono Wyników

Ujęcie teoretyczne stanu naprężenia w poprzecznym przekroju strumienia ciekłego metalu płynącego przez półkolistą rynnę

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2022

Share "Ujęcie teoretyczne stanu naprężenia w poprzecznym przekroju strumienia ciekłego metalu płynącego przez półkolistą rynnę"

Copied!
10
0
0

Pełen tekst

(1)

ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ Seria: Hutnictwo z. 5

________1224 Nr kol. 416

Tadeusz Lamber Grażyna Ober

Instytut Inżynierii Materiałowej

UJĘCIE TEORETYCZNE STANU NAPRĘŻENIA W POPRZECZNYM PRZEKROJU STRUMIENIA CIEKŁEGO METALU PŁYNĄCEGO PRZEZ PÓŁKOLISTĄ RYNNĘ

Streszozenle. W oparoiu o równania ruchu cieczy lepkiej, określo­

no pole naprężeń w poprzeoznym przekroju strumienia płynnego metalu przepływającego przez pochyloną półkolistą rynnę w polu sił olęż- kośoi.

1. Wprowadzenie

Raojonalna gospodarska materiałowa w hutnictwie wymaga automatyzacji procesów metalurgicznych [1, 2, 3, 4, 5] a między Innymi transportu cie­

kłego metalu. Z teorii regulacji automatyoznaj wiadomo, że rzeczywisty o- biekt regulowany wygodnie jest zastąpló tzw. schematem blokowym. Zezwala to na teoretyozne ujęcie analizy najistotniejszych cech dynamicznych ukła­

du. Upraszczająoe założenia w odniesieniu do przyjętego schematu blokowe­

go decydować będą o rozbieżności między wynikami teoretycznych obliczeń a rzeczywistą charakterystyką. Ustalenie pełnej charakterystyki dynamicznej tzw. przepustowości nawet jednego z elementów układów zamkniętych, np. in­

teresującego nas bloku obrazująoego odcinek drogi, wzdłuż której odbywa się przepływ ciekłego metalu, wymaga uwzględnienia znacznej liczby czynni­

ków wpływająoych na charakterystyki przepływu. Niezbędne zatem staje się oddzielne rozważenie poszczególnych procesów przepływu. W praoy poddano analizie jedynie stan naprężenia w poprzeoznym przekroju strugi płynnego metalu o wiskotycznym tłumieniu, płynąoego przez półkolistą rynnę w polu sił olężkośoi.

2. Ustalenie równań ruchu

Rozważmy przepływ płynnego metalu jako ruch laminarny i ustalony oie- ozy newtonowskiej nieściśliwej w nieskończenie długiej półkolistej rynnie nachylonej pod kątem ct do poziomu (rys. 1).

(2)

Równanie Nayiera-Stookesa i równanie ciągłości opisujące omawiany ruch przyjmą postaó:

i ł ' r ~ | g r a d p + v y 2 v

div v = 0

(1 )

(

2

)

gdzie:

P - wypadkowa siła masowa, ę - gęstośó oiekłego metalu, y - prędkość,

p - ciśnienie,

•O - współczynnik lepkości kinematycznej, t - ozas.

Rys. 1. Rozkład prędkości przy przepływie laminarnym przez półkolistą rynnę

ciekłego metalu

Z uwagi na przyjęcie ruchu laminarnego i stałości przekroju strugi je­

dyną składową prędkości różną od zera jest prędkość u w kierunku osi ryn­

ny (oś "X"), Równanie ciągłości (2) przyjmie wówczas postaó = 0, co oznacza niezależność u od zmiennej x. Zakłada się również = 0. Wektoro­

wą postaó równania (1}, po uwzględnieniu poczynionych założeń, zastąpimy układem trzech równań skalarowych:

Ti (¿S. + =

■ dy dz

-gęsincS (3a )

(3)

Ujęcie teoretyczne stanu naprężenia... 31

(3b )

(3o V

p - współczynnik lepkości dynamicznej.

Z równania (3o ) otrzymujemy prawo rozkładu ciśnienia wzdłuż osi z

p (z) = P 0 + z c os ci (4)

gdzie

Po - ciśnienie otoczenia panujące nad zwierciadłem płynu,

$ - ciężar właściwy ciekłego metalu.

Korzystając z rozwiązania i jego dyskusji przedstawionej w pracy [5] , całkę ogólną jednorodnego równania (3a ) przedstawimy w postaci sumy sprzę­

żonych. funkcji zespolonych f 1 h:

Łatwo wówczas odgadnąó całkę ogólną równania niejednorodnego (3a ), która ma postać

Jeśli przyjmiemy h = f, wówczas otrzymujemy pole prędkości przepływu symetryczne względem płaszczyzny z = 0. Przy tym założeniu rozważać bę­

dziemy wszystkie dalsze zagadnienia.

3. Analiza stanu naprężenia w przekroju poprzecznym rynny

Stan naprężenia w dowolnym punkcie cieczy newtonowskiej określa syme­

tryczny tensor naprężeń o składowych

(5 )

u(y,z)-= ~ [f(y + lz) + h(y - lz)] - ■gfigśyrB^. z2

(6 )

(4)

Naprężenia normalne 6XX 6yy 6,z znajdujące eię na przekątnej ten­

sora naprężeń, składają się z dwóch częśoi a mianowicie z olśnienia -p(z) jak dla oieozy doskonałej oraz pewnego dodatkowego składnika uwarunkowa­

nego lepkością płynnego metalu określonego w oparciu o wzór Newtona. Wy­

noszą one zatem

6 Z OOSOt

» -p(z) + 2p ~~ = -P0 - g g z oosct

y y

%Z = -p(z) + 2? 3! * - po " § s z C0S(X

Naprężenia styczne leżąoe po.obu stronach przekątnej tensora w rozwa­

żanym przypadku wynoszą

rxy fy " ? [f' (y + lz) + (J - lz)]

rzx “? 3z = ? V [f' (y + iz) “ f' (y ~ iZ>] - §g z 3lnc(

Z warunku brzegowego

z = 0 - przy pomlnięoiu sił napięcia powierzchniowego otrzymujemy

Frędkość górnej warstwy płynnego metalu dla przyjętych założeń w opar- oiu o równanie (6 i przy f = h wynosi

u(y,0 ) = f(y ) (9)

Zależność tę można uzyskaó przez pomiar prędkości górnej warstwy płynnego metalu.

Drugi warunek brzegowy wynika z faktu, że cząsteczki płynnego metalu przylegające do dna rynny mają prędkość równą zeru.

W oparoiu o równanie (6) otrzymujemy zatem:

f{y + iz) + f(y - iz) - -g^ -B z2 = 0 (10 )

(5)

Ujęcie teoretyczne stanu naprężenia... 33

Stan naprężenia w dowolnym punkcie płynnego metalu, dla przyjętego u- kładu osi x, y, z, opisany równaniami ( 7 ) 1 (8), można soharakteryzowaó prośoiej, a mianowlole przy pomocy trzech naprężeń normalnych - głównyoh.

Z teorii stanu naprężenia dla ośrodków oiągłyoh i izotropowych wiadomo,że poszukiwanie kierunków głównyoh i naprężeń normalnych głównyoh, sprowadza się do zerowania wyznaoznika utworzonego ze współozynników przy szukanych kierunkach w układzie trzech jednorodnyoh równań warunkowych.

W rozważanym przypadku otrzymujemy:

gdzie 6 - szukane naprężenie główne.

Po rozwinięoiu wyznaoznika, redukcji i uporządkowaniu otrzymamy

Pierwiastki tego równania to trzy naprężenia normalne główne, które ma­

ją postaó

Całkowite naprężenia ®0^» (i ** 1, 2, 3) dla kierunków głównyoh uzy­

skać można przez superpozycję istniejąoego olśnienia w cieczy p(z) z o- trzymanymi składowymi stanu naprężenia

-6 0 - 0

0 0

6"

(11 )

6o3 “ “P (zi

Z równań (11) wynika, że ©o2 i w każdym punkcie przekroju po­

przecznego strugi płynnego metalu są olśnieniami, natomiast * za—

(6)

leżności od , może być również rozciąganiem. Oznaczmy wytrzymałość na rozciąganie płynnego metalu przez 6 00* Rozerwanie strugi nastąpi w punk­

tach, gdzie spełniona będzie nierówność > ®00. Z uwagi na różne war- tośei i ®„„ w ruchu stacjonarnym strugi płynnego metalu mogą wystą-

Ol co

pić następujące strefy (rys. 2.)

- obszar ściskania (A),

6 - obszar ciągnienia wolny od przerw w postaoi szcze­

lin (B),

- obszar przerw (C

¥ty.o)

Rys. 2. Przekrój poprzeczny przez strumień płynnego metalu, przepływają­

cego przez pochyloną kolistą rynnę

A - obszar ściskania, B - obszar ciągnienia wolny od przerw, C - obszar przerw (szozelin)

Przyjmując [5] dla uproszczenia zagadnienia paraboliczny rozkład pręd­

kości cząstek na powierzchni swobodnej płynnego metalu (rys. 2) w postaci równania

u (y ,0 > = f(y ) - (r2 - y2 ) r

otrzymujemy o1

o < e 1 <

6 < © 00 01

f(y + iz) = -4 ir2 - (y + iz)2 ] r

(7)

Ujęoie teoretyozne 3taau naprężenia.. 35

Rozkład prędkości określony równaniem (6) przyjmie obeonie postać

# , u r 2 g g sina - 2 ? u u(y,z) - u f y * ---3--- Ł b“1

Zakładająo

2r2 n u «

L 5--- o2 > 0 r g g alnoc - 2 rj u Qo

otrzymamy wyrażenie na rozkład prędkośol

u(y,z) = u (1 - Z-* - _ 2 2 r o

Naprężenie 6o1 opisze wówozas zależność

»2 »2

601 - -P0 - § g oosct . z + 2 Y «oA T - + T {12) )| r o

W ostatnich dwćoh rćwnaniaoh r 1 o są pćłosiami elpisy.

Krzywa odgraniozająoa obszar śoiskania (A) od obszaru rozciągania (B) Jest krzywą stożkową o rćwnaniu

2 2

( p + z g oosci )2 = 4 n 2 U 2(^ę + S-.) (13)

o ‘ ° r o

Obszar wypełniony szozelinami (Cl leży w przekroju poprzecznym między przekrojem sljo&kowym

a swobodną powierzchnią płynnego metalu w rynnie.

Np. gdy stałe parametry rozważanego układu są tak dobrane, że

r 2 g g sinoc - 2 ? u p _ ^ r^ g g oosct

(8)

to półosie elipsy wynoszą r oraz

o - j 2 ? uo r

y §g oosa

Krzywe odgraniczające obszary A 1 B oraz B 1 C są wówczas parabolami

2 4 '?2u o2 2

P 0 + 2z Pp ę g oosc* = Jł- y

(15)

2 2U 2 2

(0oo + p ) -*-2(0co + p ) z o g ooscę = — — y

o 0

Przypadek ten zobrazowano na rysunku 2, na którym pokazano poszczególne obszary w przekroju poprzecznym [5] strugi płynnego metalu w rynnie.

Jeżeli na dużej ozęści powierzoh.nl swobodnej płynnego metalu można przyjąć szybkość u(y,0) = u Q = oonst, wówozas otrzymujemy szozególnle pro­

ste rozwiązanie. Dla f(y) = u Q z równania (6) wynika paraboliczny rozkład prędkości o równaniu:

u (a> = U o - - g ^ Ł ^ z 2

Wyrażenie na naprężenie 0o1 w tym przypadku przyjmuje postać

0o 1 = -pQ - z £ g (oosoc - sincc ) (16)

t po

Z ostatniego równania wynika, że dla o C < S + arc sin --- nie będą się

ą "Y2

tworzyć nieciągłości (przerwy) w strudze płynnego metalu. Natomiast przy P

O, >%■ + aro sin — 2— naprężenie 0 . będzie rozciągającym. Przy

ł - y l l ' z i f 0 1

ffć

/r '

o 1 00 tworzy się w strudze płynnego metalu obszar C przerw i szcze­

lin, 00 sprzyja nadmiernemu utlenianiu na skutek zwiększonej swobodnej po- wierzohni metalu.

Uwagi końcowe

1. W przekroju poprzeoznym strumienia płynnego metalu w rynnie w okre- ślonyoh warunkaoh powstają trzy obszary. W jednym z nich występują naprę­

żenia rozciągająoe. W zależnośoi od warunków transportu płynnego metalu prżez rynnę i jej kąta nachylenia do poziomu, naprężenia te mogą powodo­

(9)

Ujęcie teoretyozne stanu naprężenia 37

wać rozerwanie strugi, a w konsekwencji zwiększenie powierzchni utlenia­

nia metalu.

2. Ustalone równania mogą stanowić podstawę do badań ruohu płynnego me­

talu w polu elektromagnetycznym, co może mieć zastosowanie w dozownikaoh elektrodynamicznych dla płynnego metalu.

LITERATURA

[1] Gierek A.: Automatyczne linie odlewnicze, Wydawnictwo "Śląsk", Kato­

wice 1967 r. *

[2] Krasnow B.J.: Optimalnoje uprawlenije reżimami nieprerywnoj rozllwki stali. Izdatelstwo "Metałłurgia", Moskwa 1970.

[3] Garnow W.K. i inni: Unificirowannyje sistemy awtouprawlenlja elektro- prowodom w metałłurgii. Izdatelstwo "Metałłurglja", Moskwa 1971.

[4] Isajew K.S. i inni: Osnowy awtomatyzaoji transportnowo stroitelstwa.

Izdatelstwo "Transport", Moskwa 1966.

[5] Kneschke A.: Differentialgleichungen und Randwertprobleme: B.G. Teub- ner Verlagsgesellschaft Leipzig 1968 r.

Wykaz oznaozeń

ot - kąt nachylenia rynny do poziomu

t - wektor prędkości cząstki oiekłego metalu

u - składowa prędkośoi ciekłego metalu w kierunku osi rynny

u q - składowa prędkości oiekłego metalu w kierunku osi rynny na powierzohni swobodnej płynu

P — wypadkowa siła masowa

§ — gęstość oiekłego metalu

- ciężar właściwy ciekłego metalu

p - ciśnienie

p Q - olśnienie otoozenia

0 - współozynnik lepkości kinematyoznej Y - współczynnik lepkości dynamioznej

t — czas

x, y, z - współrzędne prostokątnego układu osi g — przyspieszenie ziemskie

f, h — sprzężone funkcje zmiennej zespolonej 1 - jednostka urojona

) — tenzor naprężeń

6 _, 6 . 6 - składowe normalne stanu naprężenia x x ’ y y ’ zz

61* ®2* ®3 “ naprężenia normalne główne

6 - wytrzymałość na rozciąganie płynnego metalu

(10)

- naprężenie normalne oałkowite

6 - poszukiwane naprężenie normalne główne t , t . t - składowe styczne stanu naprężenia

xy7 yz7 z x x

x - promień rynny

o - pdłoń elipsy

TEOPETHHECKKÍÍ nOJXOH K COCTOHHHB HAHPASEHHfl B noriEPEHHOM CE4EHMH CTPyH JM JK O rO METAJIJIA TEKyiĘErO DO IIOJiyKPyrOBOMy KAHAJiy

P e 3 u ¥ e

M c x o j a H 3 ypaBHeHafi B H 3 X o r o Te'ieHaa HecxaMaeiioä j c e x k o c t b o n p e x e a a e T c a n o a e HanpasceHait b n o n e p e i H o a c e a e H a a C T p y a z a p o r o M e T a s r a n p a ero jBaze- H H H no H a x a o H H O M y n o n y a p y r o B o a y b n o n e p e s H O M c e a e H a a x a H H a x y b n o n e c a m T a a e c T B . Aiianas T e o p e T auecitax p e 3yx ł t ar o b n o a a 3 H B a e T , b t o b H e a o i o p H X cay- a a a x b C T p y a zajieoro a e T a a a a c y m e C T B y m T s o h h, b k o t o p ł d c b os n a K a u T p a o T a - r a B a m m a e H a n p a z e H a a . 3t h HanpazeHaa BH3HxajoT m e z a a p a 3 p u B U B C s e j C T B a e a e ­ ro y B e a a a a B a e T o a n o B e p x H o c t B oKacjteHaa a e T a a a a .

t h e o r e t i c a l a p p r o a c h t o t h e f i e l d o f s t r e s s e s in

THE CROSS SECTION OF THE STREAM OF FLUID METAL COMING THROUGH THE DOWNWARD HALF-GUTTER

S u m m a r y

On the basis of the equation of equilibrium of vosooua liquid, the field of stresses in the oross seotlon of the stream of fluid metal, oo- mlng through the downward half-round gutter in the field of foroe of gra­

vity was determined. The analysis of the theoretioal results showed that In oertain oiroumstanoes in the stream of fluid metal the region in whioh tensile stresses exist oan develop. These stresses oause interruption and gap in the stream and consequently the lnorease of surfaoe exposed to oxi­

dation of metal.

Cytaty

Powiązane dokumenty

Dochód w pewnym sensie jest zdeterminowany przez powyższe czynniki, ale również real­ na i spotykana jest sytuacja odwrotna, a mianowicie wykształcenie, zawód, miejsce

lu. Dwa bezwymiarowe parametry, od których zależy przebieg odgazowania... Model matematyczny procesu odazotowania. Zależność zawartości azotu od czasu

Porowatość poszczególnych warstw jest różnorodna, co potwierdza zmienna ogólna powierzchnia porów oraz wzrost porowatości wraz ze zbliżaniem się do środka ekstru-

Jeśli teraz wychodzące z danego punktu modelu wiązki promieni świetlnych przepuści się przez analizator A, którego oś tworzy kąt prosty z osią polaryzatora P, to

Celem niniejszej pracy jest wykazanie, iż rozwiązania otrzymane inżynier- ską metodą zamiany obliczeń słupa o ciągłej zmianie przekroju poprzecznego na obliczenia słupa o

Pomierzone skadowe prdkoci w 250 punktach przekroju poprzecznego koryta wykorzystano do ilustracji zmian wzgldnej intensywnoci turbulencji w pionach na terenach zalewowych,

Stan naprężenia w punkcie, tensor naprężenia, klasyfikacja stanów naprężenia, analiza jednoosiowego stanu naprężenia, analiza płaskiego stanu naprężenia, koło

Prostokątna płyta o wymiarach a=200 mm, b=150 mm i g=25 mm jest umieszczona bez luzu pomiędzy dwiema nieodkształcalnymi ścianami i poddana działaniu