• Nie Znaleziono Wyników

i cząstek elementarnych

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "i cząstek elementarnych"

Copied!
22
0
0

Pełen tekst

(1)

Wstęp do Fizyki Jądra Atomowego i cząstek elementarnych

VI. WZBUDZENIA JĄDER. Model powłokowy. Deformacje

Jan Królikowski

krolikow@fuw.edu.pl, pok. 123 w Pawilonie IPJ

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(2)

Obserwujemy złożone widma gamma

W rożnych reakcjach jądrowych

obserwujemy powstanie i deekscytację jąder wzbudzonych. Widać kolektywne deekscytacje jader np. widma rotacyjne i oscylacyjne.

Struktura poziomów energetycznych jest bardziej złożona niż dla widm atomowych.

2 J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind.

(3)

Jądra magiczne

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(4)

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 4

(5)

Przejścia gamma- reguły wyboru

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(6)

Zachowanie momentu pędu

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 6

(7)

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Widać, ze niektóre jadra mają energie wiązania

wyższe niż jadra sąsiednie.

Analogia do atomów gazów szlachetnych mających zamknięte powłoki elektronowe.

Energia wiązania na nukleon B/A

(8)

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 8

(9)

Model powłokowy

Założenia podstawowe:

– Model jednocząstkowy: nukleon porusza się w polu średnim pozostałych nukleonów; zaniedbujemy inne oddziaływania między nukleonami.

– Istotną rolę odgrywa sprzężenie magnetyczne LS; słabe dla atomów (ΔE  10 -5 ) w jądrze bardzo ważne.

Sukcesy MP dla jader blisko jąder magicznych.

Dla jąder z wieloma nukleonami poza

zamkniętymi powłokami trzeba uwzględniać (resztkowe) oddz. międzynukleonowe

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(10)

Trochę formalizmu

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 10

(11)

Trochę formalizmu cd.

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(12)

Trochę formalizmu cd.

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 12

(13)

Wybór potencjału

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(14)

Oddziaływanie spin-orbita

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 14

(15)

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(16)

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 16

(17)

Jądra zdeformowane i super zdeformowane

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(18)

Modele złożone

uwzględniają strukturę powłokową, efekty parowania i klastrowania nukleonów,

zjawiska kolektywne takie jak oscylacje i rotacje całych jader oraz gigantyczny

rezonans dipolowy.

Obliczenia są bardzo czasochłonne.

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 18

(19)

Energia kwantowych rotatorów

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

 

   

2 2

2 2

2

4 2 2

1

2 2

4 6

2 2

4

rot

J J

rot rot

J J J J

L J(J )

E J

( J )

E E J E J

E E E

 

    

  

  

 

    

   

Równoodległe poziomy

energetyczne, zależne od momentu pędu i momentu bezwładności

jądra.

J+2 J J+6 J+4 J+8

J parzyste bo

symetria obrotowa

(20)

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 20

Stosunek półosi 2:1

(21)

Wzbudzanie obrotów jąder

może nastąpić np. w wyniku

peryferycznego zderzenia dwóch ciężkich jąder.

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

(22)

Nuklidy: stabilne, znane, nieznane

J. Królikowski: Wstęp do Fizyki Jądra i

Cząstek Elementarnych IIIr. ind. 22

Cytaty

Powiązane dokumenty

 W dalszej części wykładu będą nas interesować jedynie reprezentacje wierne i równoważne grupy G, kiedy przekształcenie elementów grupy w zbiór macierzy jest

Duże różnice mas cząstek należących supermultipletu, pokazują, że symetria SU(3) naruszana jest przez oddziaływania silne, jest więc jedynie symetrią przybliżoną...

elementarnego. Koncepcja kwarków jako składników hadronów sprawdzała się natomiast znakomicie przy założeniu, że kwarki są permanentnie. uwięzione w hadronach. Skład

q jest dużo większa od promienia protonu, wówczas foton „widzi” proton jako obiekt punktowy, pozbawiony struktury wewnętrznej. W przypadku rozpraszania elastycznego

Gluony w odróżnieniu od fotonów same są naładowane kolorowo, co sprawia, że gluony oddziałują między sobą, co jest wyrazem nieabelowości teorii. Choć gluony są

[r]

Wyznaczyć masę owej rozpadającej się cząstki, przyjmując, że masy protonu i pionu wynoszą 940 MeV i 140 MeV.. Przyjąć, że masy protonu i neutronu oraz pionu wynoszą 940 MeV

EWWG: A Combination of Preliminary EW Measurements and Constraints on the Standard Model, CERN-PH-EP/2006- 042. Referaty