POLITECHNIKA POZNAŃSKA Wydział Elektryczny
JOANNA RATAJCZAK
WIDMOWO – TERMICZNE ASPEKTY SYMULACJI
PROMIENIOWANIA SŁONECZNEGO
Rozprawa doktorska
Promotor: dr hab. inŜ. Konrad Domke, prof. PP
Poznań, grudzień 2013
„They say that we shall put the Sun inside a box. A bright idea.
The problem is that we do not know how to make the box…”
„Mówi się, Ŝe umieścimy słońce w pudełku. Piękna idea.
Problem polega na tym, Ŝe nie wiemy, jak zrobić pudełko… "
Pierre-Gilles de Gennes (fizyk francuski ur. 1932 zm. 2007,
laureat nagrody Nobla w 1991r.)
Pragnę podziękować wszystkim, bez których niniejsza praca nie mogłaby powstać, a w szczególności:
Z całego serca dziękuję mojemu Promotorowi, Panu Profesorowi dr. hab. inŜ. Konradowi Domke,
za opiekę naukową, przekazaną wiedzę, cierpliwość i wyrozumiałość,
poświęcony czas, udostępnienie materiałów
oraz cenne rady i uwagi niezbędne podczas pisania pracy.
Szczególnie dziękuję dr. hab. inŜ. Grzegorzowi Wiczyńskiemu za pomoc przy wykonywaniu badań eksperymentalnych
oraz za szereg inspirujących dyskusji naukowych.
Pragnę złoŜyć podziękowania Panu Zbigniewowi Zapłacie za pomoc i udostępnienie sprzętu niezbędnego do wykonania pomiarów
rozkładów widmowych lamp ksenonowych.
Serdecznie dziękuję moim Rodzicom za pomoc zarówno materialną, jak i duchową, a w szczególności mojej Mamie – za wsparcie.
Dziękuję za wsparcie finansowe
otrzymane od Wojewódzkiego Urzędu Pracy w Poznaniu w ramach projektu współfinansowanego przez Unię Europejską.
Składam równieŜ serdeczne wyrazy podziękowania dla wszystkich pracowników i doktorantów
Wydziału Elektrycznego Politechniki Poznańskiej, którzy przyczynili się do powstania niniejszej rozprawy
w trakcie wielu wspólnych prac i dyskusji naukowych.
Joanna Ratajczak
Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego 1 grudnia 2012 r. – 30 września 2013 r.
Autorka rozprawy doktorskiej jest stypendystą w ramach projektu pt.: „Wsparcie stypendialne dla doktorantów na kierunkach uznanych za strategiczne z punktu widzenia rozwoju Wielkopolski”, Poddziałanie 8.2.2 Programu Operacyjnego Kapitał Ludzki, współfinansowanego ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego.
Being the author of the Ph. thesis, I declare that I am a scholarship holder within the project “Scholarship support for PH.D. students specializing in majors strategic for Wielkopolska’s development”, Sub-measure 8.2.2 Human Capital Operational Programme, co-financed by European Union under the European Social Fund.
Spis treści
STERSZCZENIE……….7
SUMMARY………..7
WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ……....………...8
1. WSTĘP………..………...11
2. WPROWADZENIE………12
2.1 Znaczenie promieniowania słonecznego………...12
2.2 Podstawowe pojęcia, definicje i zjawiska związane z symulacją promieniowania słonecznego.………16
2.3 Przegląd stanu badań……….…26
2.4 Przegląd norm………39
2.5 Charakterystyka wybranych źródeł promieniowania………43
3. CEL, TEZA I ZADANIA SZCZEGÓŁOWE ROZPRAWY……….49
4. BADANIA EKSPERYMENTALNE I SYMULACYJNE ………54
4.1 Wstęp……….54
4.2 Pomiar rozkładów widmowych lamp halogenowych i ksenonowych…..…56
4.2.1 Stanowisko pomiarowe……..………..………..…………...56
4.2.2 Metodyka badań………..……..………..………..…………63
4.2.3 Wyniki przeprowadzonych pomiarów………..……….………...66
4.3 Wskaźniki efektywności symulatorów promieniowania słonecznego……..74
4.4 Modelowanie i symulacje – aspekty widmowe……….76
4.4.1 Wyniki przeprowadzonych obliczeń i symulacji dla programu Matlab ……….………76
4.4.2 Wyniki przeprowadzonych obliczeń i symulacji dla programu Microsoft Visual C#...93
4.5 Modelowanie – aspekty termiczne………95
4.5.1 Schemat budowy kolektora słonecznego
z zaznaczonymi gęstościami strumieni………..………….……95
4.5.2 Zastępczy schemat cieplny kolektora słonecznego………..96 4.5.3 Schemat budowy modułu PV
z zaznaczonymi gęstościami strumieni…..…….………..…97 4.5.4 Zastępczy schemat cieplny modułu PV………..………..…98 4.5.5 Bilans energetyczny………..………..………..………99
5. REZULTATY KOŃCOWE
POMIARÓW, SYMULACJI I OBLICZEŃ…...…………...………….104
6. PODSUMOWANIE…….………..………..………..………..……107
LITERATURA…………..………..………..………..………..……112
ZAŁĄCZNIKI
ZAŁĄCZNIK 1
Rozkład widmowy wzorcowego natęŜenia promieniowania słonecznego ………...3
ZAŁĄCZNIK 2
Pomiar spektralnego natęŜenia promieniowania lamp halogenowych –
przykład obliczeniowy ………..…….………..………...6
ZAŁĄCZNIK 3
Wykresy rozkładów widmowych promieniowania lamp ksenonowych,
szczegółowe dane dotyczące wybranej krzywej oraz przykład obliczeniowy…………..8
ZAŁĄCZNIK 4
Wykresy rozkładów widmowych promieniowania badanych układów źródeł
promieniowania oraz przykład obliczeniowy ………..…….…………..…52
ZAŁĄCZNIK 5
Opracowany algorytm obliczeniowy pozwalający uwzględnić zjawiska widmowe
zaimplementowany do programu Matlab oraz przykład obliczeniowy.………..………57
STERSZCZENIE
W rozprawie doktorskiej opisano zagadnienia z zakresu widmowo – termicznej symulacji promieniowania słonecznego. Wykazano, Ŝe konstrukcja dobrego symulatora powinna opierać się na wielu źródłach promieniowania jednego lub kilku typów (z uwzględnieniem widma), a dobór źródeł promieniowania powinien uwzględniać sumaryczne natęŜenie promieniowania oraz sumaryczne widmo promieniowania.
W pracy przedstawiono przegląd literatury i norm dotyczących poruszanej tematyki oraz charakterystyki wybranych źródeł promieniowania. Przedstawiono moŜliwości i przykładowe zastosowania omawianych w niniejszej pracy symulatorów promieniowania słonecznego. W szczególności zbadano rozkłady widmowe lamp halogenowych i ksenonowych. Opisano stanowisko pomiarowe i zaprezentowano metodykę badań.
Dokonano takŜe obliczeń i symulacji w aspekcie widmowym oraz modelowania w aspekcie termicznym. Omówiono aplikacje wspomagające dobór źródeł promieniowania dla symulatorów promieniowania słonecznego pod kątem doboru typu źródła i jego mocy.
Poprawność opracowanych pomiarów i symulacji zweryfikowano poprzez badania porównawcze mające na celu zestawienie wyników obliczeń i symulacji z danymi normatywnymi.
SUMMARY
The Ph.D. thesis discusses the issues of spectrally - thermal simulation of solar radiation. It has been presented that the design of a good simulator should be based on several types of radiation sources (including spectrum) and the choice of radiation sources should take into consideration: the total radiation intensity and the total spectrum.
The paper presents a review of the literature, standards of discussed topics and characteristics of selected sources of radiation. Possibilities and sample applications of solar simulators presented in this PhD thesis have been described as well. In particular, the spectral distributions of halogen and xenon lamps have been researched. The paper presents an analysis of research methodology and describes a measurement unit.
Calculations and simulations in spectral terms and modelling in thermal terms have been also conducted. The Ph. D. thesis discusses applications supporting the selection of radiation sources for solar simulators for selecting the type and power sources.
Correctness of elaborated measurements and simulations has been verified through
comparison of calculations and simulation results with measurement and normative
requirements.
WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ
Wielkości skalarne
AM(X) – masa optyczna atmosfery dla dowolnej długości drogi promieniowania [-]
E – natęŜenie promieniowania (napromienienia)
lub gęstość strumienia promieniowania [W·m
-2] E
λ, E
S– widmowe (spektralne) natęŜenie promieniowania
(irradiancja spektralna) [W·m
-2·µm
-1] I – prąd, sygnał źródła promieniowania [A], [LSB]
M
e λT– gęstość widmowa egzytancji energetycznej [W·m
-2·m
-1]
N – nierównomierność natęŜenia promieniowania na badanej powierzchni [%]
P – moc [W]
R
a– ogólny wskaźnik oddawania barw [-]
S( λ ), SR( λ ) – czułość widmowa odbiornika np. fotoogniwa [A/W]
T, t – temperatura (bezwzględna), temperatura [K], [
0C]
q – gęstość powierzchniowa strumienia promienistego (cieplnego) [W·m
-2]
η – skuteczność świetlna [lm/W]
Θ – czas [s]
ρ
th– opór cieplny właściwy [m
2·K·W
-1]
τ – trwałość [h]
σ - odchylenie standardowe
Φ – strumień energii promieniowania, moc promieniowania [W]
Φ ~ - zastępczy współczynnik konfiguracji [-]
Inne oznaczenia
c
1– pierwsza stała wzoru Plancka c
1=3,7413·10
-16W·m
2c
2– druga stała wzoru Plancka c
2=1,4388·10
-2m·K I
0– stała słoneczna I
0= 1367 W·m
-2+/-7 W·m
-2l – grubość (szerokość) [m]
r – odległość, promień [m]
S, A – powierzchnia [m
2]
X, x – odpowiada w programie Matlab wartościom k
hax – wartość otrzymana
Y, y – odpowiada w programie Matlab wartościom k
ksZ – odpowiada w programie Matlab wartościom σ (odchylenia standardowego)
W( λ ) – monochromatyczny współczynnik korekcji [mW·m
-2·nm
-1·LSB
-1]
α – absorpcyjność [-]
α , γ – kąty [
0]
α
s– kąt wzniesienia Słońca (kąt pozornej wysokości (h) Słońca) [
0] α
k, α
r– współczynnik konwekcyjnego, radiacyjnego przejmowania ciepła [W·m
-2·K
-1]
∆ – zakres, przedział, zmiana np. ∆λ przedział długości fali [m]
ε - emisyjność [-]
Θ
z– kąt zenitalny - kątowa odległość Słońca od pionu [
0] λ
c– przewodność cieplna właściwa [W·m
-1·K
-1]
λ – długość fali [m]
µ – wartość oczekiwana
ρ – refleksyjność [-]
σ - stała Stefana Boltzmana σ = 5,669·10
-8[W·m
-2·K
-4]
τ – transmisyjność [-]
Indeksy
a – zaabsorbowane, absorber ab - absorber
b – barwowa ciecz - ciecz d - dół
D – „prąd ciemny” przy wyłączonym badanym źródle promieniowania DR – „prąd ciemny” przy wyłączonym wzorcowym źródle promieniowania ef – efektywny
f-EVA – folia EVA
f-elekt.-izol. – folia elektroizolacyjna g – góra
gaz - gaz ha - halogen
i, j, u, x, N – indeksy kolejności
izol - izolator
I – czas integracji spektrometru w trakcie pomiarów dla badanego źródła promieniowania
IR – czas integracji spektrometru w trakcie pomiarów dla wzorca k – konwekcja
ks -ksenon
max – maksymalny o – odbite, optyczny ob - obudowa
ot – otoczenie p -przepuszczone p - przewodzenie
PHD – „prąd jasny” i „prąd ciemny” przy załączonym badanym źródle promieniowania PHDR – „prąd jasny” i „prąd ciemny” przy załączonym wzorcowym źródle
promieniowania
PH – sygnał skorygowany dla badanego źródła promieniowania PHR – sygnał skorygowany dla wzorcowego źródła promieniowania pow – powierzchnia
PV/Kol – panel PV (fotowoltaiczny) lub kolektor r - radiacja
rel – relatywny – względny rur - rura
Sł - Słońce
SR – spektralny dla wzorca ST - strat
szyb - szyba śr - średni
uŜ - uŜyteczny
z – zewnętrzna dotyczy osłony kolektora źr – źródła
γ – kąt
λ – widmowy, spektralny, w funkcji długości fali, monochromatyczny
1. WSTĘP
Elektrotechnika, mająca swoje podstawy w takich dziedzinach jak fizyka czy matematyka, obejmuje głównie zagadnienia związane z wytwarzaniem, przemienianiem, czyli przekształcaniem oraz przesyłem, rozdziałem, magazynowaniem i uŜytkowaniem energii elektrycznej. Zakres widma fal elektromagnetycznych wykorzystywanych w elektrotechnice obejmuje pola (promieniowania) elektromagnetyczne o częstotliwości większej od 0 Hz do około 10
16Hz. Częścią widma fal elektromagnetycznych jest promieniowanie optyczne o zakresie częstotliwości od 3·10
11Hz do 3·10
16Hz i odpowiednio o zakresie długości fal w próŜni od 1 000 µm do 0,01 µm (Rys. 1.1). Docierająca do powierzchni Ziemi wiązka promieniowania słonecznego obejmuje fale elektromagnetyczne z zakresu 0,2 – 3,0 µm.
W dobie rozwoju energetyki solarnej rzetelne symulatory promieniowania słonecznego, czyli urządzenia słuŜące do modelowania w skali laboratoryjnej promieniowania słonecznego, stają się koniecznością. Niniejsza rozprawa doktorska podejmować będzie problematykę z zakresu zarówno widmowych, jak i termicznych aspektów symulacji promieniowania słonecznego, obejmując zagadnienia związane z elektrotechniką, a w szczególności z techniką świetlną i termokinetyką.
Pierwsza, teoretyczna, część pracy zawiera omówienie znaczenia promieniowania słonecznego oraz zestawienie podstawowych pojęć i definicji związanych z symulacją promieniowania słonecznego. Przedstawiony został równieŜ przegląd literatury i norm dotyczących poruszanej tematyki oraz charakterystyki wybranych źródeł promieniowania.
W drugiej, symulacyjno – badawczej, części omówione zostały wyniki obliczeń i symulacji przeprowadzonych w aspekcie widmowym i modelowania w aspekcie termicznym oraz charakterystyki programów. Opisane zostało równieŜ stanowisko pomiarowe i zaprezentowana została metodyka badań. Przedstawiona została takŜe procedura pomiarowa rozkładów widmowych lamp halogenowych i ksenonowych wraz z analizą wyników przeprowadzonych eksperymentów.
W końcowej części przedstawiono badania porównawcze mające na celu
zestawienie wyników obliczeń i symulacji z danymi normatywnymi. Rozprawę kończy
podsumowanie zawierające omówienie zrealizowanych celów pracy oraz zagadnień
moŜliwych do kontynuowania.
2. WPROWADZENIE
2.1 Znaczenie promieniowania słonecznego
Słońce – po grecku Helios, po łacinie, szwedzku, norwesku, hiszpańsku, duńsku Sol, po angielsku Sun, po niemiecku die Sonne, po francusku soleil, po włosku sole, po czesku slunce, po rosyjsku солнце. Słowo to tłumaczone w tylu językach znaczy jedno – Słońce to gwiazda, powstała około 4,6 miliarda lat temu, znajdująca się w centrum Układu Słonecznego, najjaśniejszy obiekt na niebie i główne źródło energii docierającej do Ziemi. Jest płynną kulą o masie 2·10
30kg, promieniu 695 000 km oraz o temperaturze powierzchni i jądra wynoszących odpowiednio ok. 5 800 K i 15 600 000 K. W jej skład wchodzą (w % masy) wodór (H) – 73,46%, hel (He) – 24,85%, tlen (O
2) – 0,77%, węgiel (C) – 0,29%, Ŝelazo (Fe) – 0,16%, neon (Ne) – 0,12%, azot (N) – 0,09%, krzem (Si) – 0,07%, magnez (Mg) – 0,05%, siarka (S) – 0,04%. [19, 20, 27, 30, 34, 35, 41, 71, 88]
Ludzie pierwotni Ŝyli korzystając głównie ze światła, a co za tym idzie i ciepła, pochodzenia słonecznego oraz wynalezionego ognia. To właśnie ogień z palenisk i pochodni jako pierwszy zastępował, czyli symulował, w nocy czy w jaskiniach, promieniowanie słoneczne.[54]
Zarówno dla nas, jak i dla naszych przodków promieniowanie słoneczne jest najwaŜniejszym czynnikiem determinującym byt, jak równieŜ jest symbolem dobra i bezpieczeństwa. Procesy fotobiologiczne, oddziałujące na systemy Ŝywe, są skutkami promieniowania optycznego zarówno z zakresu nadfioletowego, widzialnego, jak i podczerwonego. Dzięki energii promieni Słońca z pierwotnej mieszaniny węglowodorów mogły się rozwinąć organizmy Ŝywe. Za sprawą energii słonecznej przekształcanej w energię chemiczną magazynowaną w procesie fotosyntezy, na przestrzeni miliardów lat trwa prawie całe Ŝycie w biosferze. Dzięki naszym przetwornikom promieniowania widzialnego – oczom – moŜemy obserwować świat.
Promieniowanie słoneczne, głównie z zakresu promieni ultrafioletowych, jest waŜne dla człowieka ze względu na wytwarzanie przez organizm witaminy D nieodzownej do normalnego wzrostu i utrzymania prawidłowej struktury kości. Niestety, promieniowanie słoneczne moŜe mieć równieŜ negatywny wpływ na nasze zdrowie, wywołując zapalenie spojówek, poparzenia czy rumień skóry oraz trudno wyleczalne nowotwory skóry (na przykład czerniaka złośliwego łac. melanoma malignum).
Oświetlenie dynamiczne wpływa na samopoczucie oraz naturalny rytm aktywności
ludzi. Zmiana rytmu dnia i nocy, przez pracę na nocną zmianę lub lot samolotem ze zmianą czasową, wpływa na funkcjonowanie naszego organizmu. Zmianę naszego nastroju i zakłócenie cyklu snu moŜe spowodować równieŜ zmniejszenie ilości światła w ciągu dnia (np. okres zimowy, noce polarne), z czym wiąŜą się depresje sezonowe, głównie zimowe. [54]
Przez setki lat ludzkość starała się skonstruować sztuczne źródła promieniowania, które w dowolnym miejscu i czasie pozwoliłyby korzystać z energii promieniowania. UmoŜliwiły to przeszło sto lat temu pierwsza atmosferyczna lampa łukowa (1876) i pierwsza Ŝarówka z węglowym przetwornikiem elektroświetlnym (1879) [21, 54].
Dokonując analizy oceny stanu środowiska moŜna zauwaŜyć, Ŝe zuŜycie energii (na wytwarzanie promieniowania sztuczne źródła potrzebują obecnie około 20%
światowej energii elektrycznej) oraz towarzyszące temu powstawanie produktów spalania drastycznie wzrasta. Źródeł energii konwencjonalnej powinno starczyć na parę pokoleń. W literaturze [19, 20, 34, 35, 41, 43, 71, 75, 77] szacuje się, Ŝe nieodnawialnych surowców wystarczy na: około 45 lat – ropy naftowej, na około 60 lat – gazu ziemnego oraz na około 200 lat – węgla czy na około 85 lat – uranu 235.
Problemem jednak staje się, co zrobić z produktami ich przetwarzania. Obecnie środowisko nie jest w stanie wchłonąć nowo powstałych pyłów, tlenków azotu, siarki i węgla i ich unieszkodliwić. Ze względu na kurczenie się zasobów paliw kopalnych rządy państw są zmuszone zainwestować w niekonwencjonalne, proekologiczne źródła energii. Czyste, odnawialne źródła energii wiatrowej, wodnej, słonecznej, geotermalnej, biomasy, ogniw paliwowych czy z wodoru mogą w znacznym stopniu zaspokoić zapotrzebowanie energetyczne świata w 2030 roku. Unia Europejska jako jeden z najwaŜniejszych celów stawia sobie zapobieganie zmianom klimatycznym.
W tym celu, poprzez liczne akty prawne oraz dyrektywy, promuje odnawialne źródła energii (OZE). Unia Europejska nakreśla tylko strategię i plan działania, pozostawiając Krajom Członkowskim swobodę w wypracowaniu własnych działań ekologicznych, a co za tym idzie decyzję, które źródła odnawialne i ekologiczne technologie będą priorytetowe. [15, 17, 20, 51, 75, 76]
Ratunkiem i odpowiedzią na powyŜej opisane problemy związane
z zanieczyszczeniem środowiska i ociepleniem klimatu jest szybko rozwijająca się
w ostatnich czasach technika solarna. Energetyka solarna w małym stopniu degraduje
środowisko, czyli nie emituje szkodliwych substancji do atmosfery, jest pozbawiona
hałasu i prawie pozbawiona zanieczyszczeń, a przede wszystkim jest wszechobecna, co uniezaleŜnia jej wykorzystanie od transportu. Do zalet naleŜy niewątpliwie bezpośrednia konwersja na inne formy energii oraz bogactwo Ziemi w krzem i aluminium, czyli składniki niezbędne do budowy modułów fotowoltaicznych. Mimo Ŝe duŜym plusem są stałe w czasie zasoby promieniowania słonecznego, to do wad energetyki solarnej moŜna zaliczyć między innymi cykliczność związaną z nastawaniem po sobie dni i pór roku, zaleŜność wartości natęŜenia promieniowania słonecznego od kąta padania promieni słonecznych oraz od zapylenia, zachmurzenia i pary wodnej w atmosferze, jak równieŜ niską sprawność modułów fotowoltaicznych, i stąd wynikającą, konieczność stosowania duŜych powierzchni absorbujących promieniowanie słoneczne. [17, 19, 20, 25, 34, 35, 52, 75, 76]
Pomimo wymienionych powyŜej wad planuje się wykorzystać Słońce do ogrzania Europy. Niemieckie konsorcjum chce wykorzystać Słońce znad Sahary i ogrzać Niemcy dzięki zbudowanej na pustyniach Afryki Północnej oraz Bliskiego Wschodu super elektrowni. [90, 91]
W Polsce od 1 stycznia 2015 roku wszystkie nowe i remontowane budynki będą musiały być wyposaŜone w alternatywne źródła energii, czyli na przykład w kolektor słoneczny, fotoogniwo, wiatrak czy pompę ciepła. Wymóg ten nakłada na nas dyrektywa unijna zobowiązująca nas do tego, aby do 2020 roku zwiększyć udział zielonej energii w bilansie energetycznym do około 15%. Instalacje solarne cieszą się rosnącym zainteresowaniem większości społeczeństwa zwłaszcza, Ŝe w budownictwie na ich zakup i montaŜ moŜna otrzymać wsparcie z Narodowego Funduszu Ochrony Środowiska. [17, 20, 34, 35, 51, 76, 89]
Słońce wykorzystujemy równieŜ w wielu innych codziennych sytuacjach.
Na przykład w celu pozyskiwania energii dla oświetlenia drogowego, parkowego czy sygnalizacyjnego, w kalkulatorach czy w zegarkach stosowane są systemy solarne oparte na mniejszych lub większych bateriach słonecznych.
Intensywny w ostatnich latach rozwój alternatywnych źródeł energii,
a zwłaszcza sektora opartego na energetyce słonecznej, spowodował równieŜ ogromny
postęp w badaniach nad waŜnymi urządzeniami tej energetyki – nad kolektorami
słonecznymi i ogniwami fotowoltaicznymi. Badania prowadzi się w kierunku
zwiększenia ich sprawności (obecnie sprawność wynosi ok. 20%) przy jednoczesnym
zmniejszeniu kosztów produkcji. WiąŜe się to przede wszystkim z rozwojem nowych
technologii np. produkcji termosłonecznych ogniw fotowoltaicznych zamieniających
promieniowanie podczerwone na energię elektryczną oraz produkcji dachówek czy okien fotowoltaicznych. Prace nad tymi elementami mają miejsce w laboratoriach naukowych i opierającą się głównie na pomiarze i analizie licznych parametrów technicznych przy zastosowaniu promieniowania słonecznego naturalnego lub sztucznego wytworzonego w symulatorach promieniowania słonecznego.
Urządzenie słuŜące do wytwarzania sztucznego promieniowania, będącego zamiennikiem naturalnego promieniowania słonecznego, zwykle w całym, znacznie przekraczającym zakres promieniowania widzialnego, zakresie (200 nm do 2 000 nm), nazywa się symulatorem promieniowania słonecznego.
Owe symulatory powodują uniezaleŜnienie wyników pomiarów od pory dnia,
ale powinny one równieŜ jak najdokładniej odzwierciedlać warunki solarne
i klimatyczne występujące na zewnątrz laboratoriów. PowaŜnym problemem jest duŜa
rozbieŜność pomiędzy danymi podawanymi przez producenta a rzeczywistymi
sprawnościami. W czasach, gdy na poziomie laboratoryjnym symulacja
promieniowania słonecznego staje się codziennością, celowym wydaje się,
aby symulatory promieniowania słonecznego, dedykowane dla danej grupy
odbiorników promieniowania słonecznego (nie tylko kolektorów słonecznych czy
ogniw fotowoltaicznych, ale takŜe badanych próbek materiałów, roślin czy substancji
reagujących chemiczne) charakteryzującej się określoną czułością widmową,
wytwarzały promieniowanie maksymalnie zbliŜone do rzeczywistego promieniowania
słonecznego w zakresie czułości adekwatnym dla danej klasy odbiorników.
2.2 Podstawowe pojęcia, definicje i zjawiska związane z symulacją promieniowania słonecznego
Według Normy PN – EN ISO 9488 Energia słoneczna Terminologia [122]
symulatorem słonecznym lub symulatorem promieniowania słonecznego jest sztuczne źródło energii promieniowania symulujące promieniowanie słoneczne i zwykle jest to lampa elektryczna lub układ takich lamp.
Promieniowaniem nazywamy emisję lub przenoszenie energii w postaci fal elektromagnetycznych lub cząstek [122]. Promieniowanie sumaryczne, zwane równieŜ w literaturze [21] promieniowaniem optycznym (10 nm – 1 000 000 nm) (Rys. 2.1), jest to całość promieniowania obejmująca promieniowanie krótkofalowe, czyli o długościach fal krótszych niŜ 3 000 nm, ale dłuŜszych niŜ 280 nm, oraz promieniowanie długofalowe – podczerwień długofalową (daleką) IR – C, czyli o długościach fal dłuŜszych niŜ 3 000 nm (do 1 000 000 nm) [122].
Rys. 2.1 Widmo fal elektromagnetycznych: A – fale częstotliwości akustycznej, B – fale stosowane w systemach łączności, C – mikrofale, D – promieniowanie podczerwone, E – promieniowanie widzialne,
F – promieniowanie nadfioletowe, D, E, F – promieniowanie optyczne, G – promieniowanie rentgenowskie, H – promieniowanie gamma i kosmiczne [12, 21]
W literaturze [10, 11, 12, 21, 27, 28, 30, 34, 35, 41, 73, 84, 122] wyróŜnia się promieniowanie ultrafioletowe, widzialne oraz podczerwone (Tab. 2.1).
Promieniowanie ultrafioletowe – UV – jest to promieniowanie elektromagnetyczne
o długościach fal dłuŜszych niŜ promieni X i krótszych niŜ długości fal promieniowania
widzialnego [122]. WyróŜnić moŜna promieniowanie UVA – zakres fal od 315 nm
do 380 nm, UVB – zakres fal od 280 nm do 315 nm oraz UVC – zakres fal
od promieniowania X (w literaturze [21] od 10 nm) do 280 nm (nie moŜe być
wykrywane przez urządzenia energetyki solarnej) [21, 122]. Promieniowanie
widzialne – VIS (światło) to promieniowanie o długości fal od 380 nm do 780 nm, a promieniowanie podczerwone – IR od 780 nm do 1 000 000 nm, przy czym wyróŜnić moŜna podczerwień krótkofalową – bliską IR – A od 780 nm do 1 400 nm oraz średniofalową – średnią IR – B od 1 400 nm do 3 000 nm [122].
Promieniowanie słoneczne to około 99% energii padającej na powierzchnię Ziemi o długości fal poniŜej 3 000 nm. Pozostały 1% całej energii słonecznej to słabe promieniowanie podczerwone z zakresu od 10 000 – 15 000 nm.
Tabela 2.1. Normatywny rozkład energii widma fal elektromagnetycznych [121, 131]
Obszar widmowy UV B UV A VIS IR
Szerokość pasma [nm] 280 – 315 315 – 380 380 –520 520 – 640 640 – 780 780 – 3 000 NatęŜenie
napromienienia [W·m
-2] + tolerancja [%]
5 +/- 35%
63 +/- 25%
200 +/- 10%
186 +/- 10%
174 +/- 10%
492 +/- 20%
Energia promieniowania jest definiowana jako ilość energii przenoszonej przez promieniowanie, a moc emitowana, przenoszona lub odbierana w formie promieniowania to strumień energii promieniowania, moc promieniowania lub strumień promieniowania Φ Φ Φ Φ [W]. [119, 122] NatęŜenie promieniowania lub gęstość strumienia promieniowania E [W·m
-2] jest to gęstość mocy promieniowania padającego na powierzchnię, tj. iloraz strumienia promieniowania padającego na powierzchnię i pola tej powierzchni lub ilość w jednostce czasu energii promieniowania padającego na jednostkowe pole powierzchni. Spektralne natęŜenie promieniowania słonecznego E
λλλλ, E
S[W·m
-2·µm
-1] to natęŜenie promieniowania słonecznego na jednostkę długości fali przy danej długości fali. [119, 122] Stała słoneczna I
0to natęŜenie promieniowania słonecznego poza atmosferą ziemską, które pada na płaszczyznę prostopadłą do kierunku promieniowania (średnia odległość Ziemia – Słońce - 149,5·10
6km). Jej wartość wynosi 1 367 W·m
-2+/- 7 W·m
-2. [15, 25, 122, 132]
Z promieniowaniem związane są Prawo Plancka i Wiena. Ciałem doskonale
czarnym nazywamy wyidealizowane ciało całkowicie pochłaniające padające na nie
promieniowanie niezaleŜnie od składu widmowego tego promieniowania i temperatury
ciała. Ciało czarne emituje promieniowanie, którego rozkład widmowy został opisany
prawem Plancka (2.1) [71, 78, 85]:
1 exp
1
2 5
1 T e
−
⋅
λ
=
T c M c
λ λ [W·m
-2·m
-1] (2.1) gdzie: M
e λT– gęstość widmowa egzytancji energetycznej w funkcji temperatury
i długości fali λ – długość fali [m]
T – temperatura bezwzględna [K]
c
1– pierwsza stała wzoru Plancka (c
1= 3,7413·10
-16W·m
-2) c
2– druga stała wzoru Plancka (c
2= 1,4388·10
-2m·K)
Długość fali λ
max, przy której osiągnięte zostaje maksimum promieniowania
dla danej temperatury (ciała czarnego) T, określa się na podstawie prawa przesunięcia Wiena (2.2) [71, 78 ,85]:
T 8 , 2897
max
=
λ [µm] (2.2)
Spektrum promieniowania słonecznego, inaczej widmo słoneczne, to rozkład widmowy promieniowania elektromagnetycznego, emitowanego przez Słońce, w funkcji długości fali (lub częstotliwości). WyróŜnić moŜna promieniowanie bezpośrednie, okołosłoneczne, półsferyczne, całkowite i dyfuzyjne. [20, 84, 122]
Rozkład widmowy promieniowania słonecznego, bez uwzględnienia atmosfery ziemskiej, byłby opisany w przybliŜeniu krzywą Plancka dla ciała doskonale czarnego.
Po raz pierwszy został dokładnie określony przez S. P. Langleya (1834 – 1906). [81]
Zarówno rozkład widmowy promieniowania słonecznego, jak i masa optyczna
atmosfery AM(X) są opisane w literaturze [14, 20, 26, 28, 37, 40, 49, 50, 67, 71, 73, 77,
83, 84, 97] oraz Normach [122, 126, 132]. W niniejszej pracy przyjęto do obliczeń
rozkład widmowy przedstawiony w Normie PN – EN 60904 – 3 Elementy
fotowoltaiczne Część 3: Zasady pomiaru fotowoltaicznych (PV) elementów słonecznych
przeznaczonych do zastosowań naziemnych z wykorzystaniem wzorcowego widma
promieniowania słonecznego. W punkcie 4 Normy [126] został podany całkowity
(bezpośredni + rozproszony) rozkład widmowy wzorcowego natęŜenia promieniowania
słonecznego odpowiadający natęŜeniu promieniowania 1 000 W·m
-2przy AM1,5
(Rys. 2.2). Dane liczbowe spektralnego natęŜenia promieniowania słonecznego
E
λ[W·m
-2·µm
-1] dla poszczególnych długości fali zostały zamieszczone w Załączniku 1.
Rys. 2.2 Rozkład widmowy wzorcowego natęŜenia promieniowania słonecznego wg danych z [126]
Według [71, 73, 82, 97, 122, 126] masą optyczną atmosfery AM nazywamy miarę długości drogi przemierzanej przez promieniowanie słoneczne (bezpośrednie) z ciała niebieskiego przez atmosferę do poziomu morza, wyraŜoną w odniesieniu do długości drogi wzdłuŜ pionu. AM(X) (Rys. 2.3) jest stosunkiem (wielokrotnością) długości drogi promieniowania przez atmosferę przy promieniowaniu padającym pod pewnym kątem do długości drogi przy przejściu przez atmosferę prostopadle do powierzchni Ziemi (przy Słońcu w zenicie). AM(X) moŜna wyrazić zaleŜnością:
( )
Z S
X α cos Θ
1 sin
AM = 1 = (2.3)
gdzie: Θ Θ Θ Θ
z– kąt zenitalny - kątowa odległość Słońca od pionu
αααα
s– kąt wzniesienia Słońca (kąt pozornej wysokości (h) Słońca) – kąt dopełniający kąta zenitalnego (kąt pomiędzy wiązką bezpośredniego promieniowania słonecznego a płaszczyzną poziomą wyraŜony w stopniach) αααα
s= 90
0- Θ Θ Θ Θ
z[71, 73, 82, 97, 122, 126]
Rozkłady widmowe mierzone na powierzchni Ziemi dla róŜnych, przykładowych, pozornych wysokości Słońca (α
s) oznaczono odpowiednio:
• AM1 dla α
s= 90
0• AM1,2 dla α
s= 56,4
0• AM1,5 dla α
s= 42
0(41,8
0)
• AM2 dla α
s= 30
0• AM4 dla α
s= 14,5
0Rys. 2.3 Definicja pojęcia masy optycznej atmosfery AM(X) [wg 20, 49, 71, 77]
Umownie rozkład widmowy promieniowania słonecznego na górnej
powierzchni atmosfery ziemskiej oznacza się jako AM0. Krzywa ta zbliŜona jest
do rozkładu widmowego ciała doskonale czarnego o T = 5 800 K. Na rysunku 2.4
pokazano jak zmienia się widmo promieniowania słonecznego w zaleŜności od drogi
promieniowania (róŜne AM(X)) przez atmosferę. MoŜna zauwaŜyć, Ŝe dla AM0
natęŜenie napromienienia słonecznego osiąga najwyŜszą wartość, a dla pozostałych
AM(X), czyli dla rozkładów widmowych promieniowania po przejściu przez atmosferę,
wartości natęŜenia napromienienia słonecznego są mniejsze, ale nie zauwaŜa się duŜych
róŜnic wartości pomiędzy poszczególnymi AM(X).
Rys. 2.4 Rozkłady widmowe promieniowania słonecznego dla AM0, AM1, AM1,5, AM2 [wg 26]
Udział procentowy promieniowania UV, VIS i IR w widmie promieniowania zaleŜy od optycznej masy atmosfery AM(X). Przykładowo:
• dla AM0 według [20, 26, 49, 67, 71, 83, 121,131] wartość promieniowania UV wynosi od 5 do 9%, promieniowania VIS od 38,2 do 52%, a promieniowania IR od 43 do 53,1%,
• dla AM1 według [26, 47] wartość promieniowania UV wynosi od 7 do 7,7%, promieniowania VIS ok. 47,4%, a promieniowania IR od 43,9 do 44,9%,
• dla AM1,5 według [126] wartość promieniowania UV wynosi 3,03%, promieniowania VIS 53,27%, a promieniowania IR 43,58%,
• dla AM2 według [71, 83] wartość promieniowania UV wynosi od 1 do 2%, promieniowania VIS od 40 do 42,5%, a promieniowania IR od 56 do 59%.
Osłabieniem atmosferycznym (osłabieniem promieniowania słonecznego)
nazywamy zmniejszenie gęstości strumienia promieniowania bezpośredniego
przechodzącego przez atmosferę. Owo zmniejszenie moŜe być skutkiem pochłaniania
czy rozpraszania przez składniki atmosfery. Rozpraszanie to zaleŜne od długości fali,
wzajemne oddziaływanie promieniowania z materią powodujące zmianę kierunku
promieniowania przy niezmienionej całkowitej energii i długości fali. Absorpcja
atmosferyczna to pochłanianie określonych długości fal promieniowania słonecznego.
Zarówno odbicie, jak i rozpraszanie czy pochłanianie moŜe być wywołane przez wilgotność (molekuły wody), chmury, molekuły ozonu oraz gazy atmosferyczne i zanieczyszczenia (pyły). Dla AM1, AM1,5 i AM2 powyŜej długości fali λ = 700 nm występują w widmach okna powstałe przy przechodzeniu promieniowania słonecznego przez atmosferę, czyli straty spowodowane absorpcją przez zawarte w atmosferze cząsteczki O
2, O
3, H
2O i CO
2(Rys. 2.5). [12, 20, 73, 77, 84, 97, 122]
Rys. 2.5 Widmo promieniowania słonecznego poza atmosferą oraz na poziomie morza wraz ze stratami spowodowanymi absorpcją przez zawarte w atmosferze cząsteczki O
2, O
3, H
2O, CO
2[wg 47]
Powierzchnią nieselektywną (w przeciwieństwie do powierzchni selektywnej) nazywamy powierzchnię, której właściwości optyczne, takie jak refleksyjność ρ , absorpcyjność α , transmisyjność τ i emisyjność ε , są spektralnie jednorodne, to znaczy nie zaleŜą od długości fali [12, 122].
Skutkiem promieniowania optycznego nazywa się fizyczną (zjawiska
fotoelektryczne czy fotooptyczne), chemiczną lub biologiczną (zjawiska
fotobiologiczne) przemianę wywołaną oddziaływaniem promieniowania optycznego
na materię.
Jak juŜ wspomniano w rozdziale 2.1, odbiorniki promieniowania słonecznego, w tym kolektory słoneczne czy ogniwa fotowoltaiczne, oraz badane próbki materiałów, roślin czy substancji reagujących chemicznie charakteryzują się określonym zakresem czułości widmowej. Technologie wytwarzania ogniw fotowoltaicznych oraz kolektorów słonecznych rozwijają się bardzo intensywnie. Cały czas trwają prace, związane z poszukiwaniem nowych lub udoskonalaniem starych materiałów stosowanych do produkcji, w celu podniesienia sprawności energetycznej owych elementów.
W niniejszej pracy do obliczeń i symulacji (opisanych w punkcie 4.2) wykorzystano krzywe czułości widmowych ogniw fotowoltaicznych i kolektorów.
Czułość widmowa fotoogniwa S( λ ) przedstawiana jest graficznie jako funkcja długości fali. Czułością widmową względną S( λ )
relnazywamy czułość widmową znormalizowaną do jedności dla długości fali, przy której występuje maksimum i wyraŜa się zaleŜnością [126]:
( ) ( ) ( )
maxrel
S
S S
λ
λ = λ [-] (2.4)
Technologie wytwarzania ogniw fotowoltaicznych oraz kolektorów słonecznych jak równieŜ ich zakresy czułości widmowej opisane są w literaturze [14, 20, 26, 28, 29, 30, 49, 50, 67, 71, 77, 87, 97]. Czułość spektralna ogniw fotowoltaicznych zawiera się w przedziale 200 – 1 300 nm (Rys. 2.6), a kolektorów 400 – 4 000 nm (Rys. 2.8).
Najczęściej wykorzystywanymi ogniwami PV są: ogniwa fotowoltaiczne I generacji (ok. 90% światowej produkcji) wykonywane na bazie płytek z krystalicznego krzemu (monokryształy (c-Si) mają znakomite własności i dobre sprawności) oraz ogniwa PV II generacji (tańsze niŜ I generacji) – cienkowarstwowe, produkowane z krzemu amorficznego (a-S), czy teŜ z polikrystalicznych warstw, na bazie chalkopirytów, CIS (CuInSe
2). Sprawność ogniw II generacji jest niŜsza.
Struktury multikrystaliczne (mc-Si) oznaczają struktury polikrystaliczne charakteryzujące się duŜymi rozmiarami ziaren (sprawności są nieznacznie niŜsze).
Najnowsze badania prowadzą do produkcji ogniw o większych sprawnościach – ogniw
tandemowych. Dzięki zastosowaniu kilku ogniw o róŜnych przerwach energetycznych
(Rys. 2.7) moŜna uzyskać szersze pasmo absorpcji. [14, 20, 26, 28, 29, 30, 49, 50, 67,
71, 77, 87, 97].
Rys. 2.6. Typowe krzywe spektralne dla ogniw PV typu: c-Si, mc-Si, a-Si, CIS [41, 52, 68, 71, 77, 87]
Rys. 2.7 Rozkład czułości widmowej dla ogniwa trójzłączowego – tandemowego (obszar zakropkowany),
absorbującego promieniowanie niebieskie, zielone oraz czerwone [wg 17, 30, 71, 76,77]
Stosowane obecnie przy produkcji specjalne pokrycia absorpcyjne kolektorów słonecznych pozwalają na pokrycie całego zakresu promieniowania podczerwonego (Rys. 2.8). WaŜnym jest, aby uzyskiwać przy duŜych wartościach współczynnika absorpcyjności, małe wartości współczynnika emisyjności, co zwiększa zdolności absorpcyjne zmniejszając jednocześnie radiacyjne straty cieplne kolektora. Obecnie średnia absorpcyjność w zakresie krótkofalowym kolektorów selektywnych wynosi od 0,92- 0,96 przy emisyjności równej 0,08 – 0,16. [79]
Rys. 2.8 Znormalizowane widmo promieniowania słonecznego porównane z widmem czułości
absorpcyjnej kolektora [wg 49, 126]
2.3 Przegląd stanu badań
Rozwój technologii i nowych „światłoczułych” materiałów wymusza na producentach i uŜytkownikach stosowanie nowoczesnych sprzętów słuŜących do oceny efektywności testowanych odbiorników promieniowania słonecznego.
W literaturze [3, 13, 18, 22, 23, 24, 28, 31, 37, 46, 80, 86, 97, 100, 102, 103, 104, 106, 107, 109, 110, 111, 112] i publikacjach [8, 55, 56, 70, 73] moŜna znaleźć przykłady i porównania stosowanych współcześnie układów pomiarowych bazujących na opisanych w podrozdziałach 2.2, 2.5 i 2.6 krzywych, normach i źródłach promieniowania. Znane są równieŜ certyfikaty i znaki zgodności [80, 113, 114, 115, 116, 118], jak np. niemiecki eko - znak (Umweltbundesamt) zwany potocznie
„Błękitnym Aniołem”, znak jakości SPF – szwajcarskiego Instytutu Solartechnik Prufung Forschung [116], SolarKeymark [114, 115] czy KHS SolarConstant System – K.H. Steuernagel Lichttechnik GmbH [118], które dzięki stosowanej aparaturze (opartej równieŜ na lampach ksenonowych i metalohalogenkowych – Rys. 2.9) pozwalają sprawdzić zgodność wykonywanych kolektorów słonecznych z odpowiednimi normami i przepisami.
Rys. 2.9 Symulator promieniowania słonecznego oparty na lampach metalohalogenkowych - K.H. Steuernagel Lichttechnik GmbH [118]
PoniŜej zostaną scharakteryzowane wybrane realizacje komercyjnych i uŜywanych w jednostkach badawczych symulatorów promieniowania słonecznego (małej i duŜej mocy), których budowa oparta jest na róŜnych źródłach promieniowania.
Jak opisano w rozdziale 2.6, wyróŜnia się cztery typowe źródła promieniowania stosowane w symulatorach promieniowania słonecznego – lampy: halogenowe, metalohalogenkowe, ksenonowe oraz siarkowe.
W [37] przedstawiono róŜne rozwiązania, dotyczące wieloźródłowych symulatorów promieniowania słonecznego, które badacze podejmowali w przeszłości.
Pierwsze (Rys. 2.10 (a)) zawiera źródła promieniowania UV (L1) oraz IR (L2)
z zamontowanym filtrem dichroicznym do selektywnego przepuszczania
promieniowania. Takie załoŜenie jest praktycznie stosowane dla dwu – i trójzłączowych urządzeń, których przerwa energetyczna górnej i środkowej części ogniwa wynosi 600 – 700 nm. Rys. 2.10 (b) przedstawia układ działający na kaŜdym systemie materiałów, poniewaŜ uŜywa symulatora, którego dopasowanie spektralne jest bliskie z wzorcowym (odniesieniowym) widmem (ale daje dodatkowe promieniowanie, które moŜe być dowolnie filtrowane dla kaŜdego złącza). Pierwotną wadą tego zastosowania jest to, Ŝe uzupełniające źródła promieniowania nie są współliniowe z szerokopasmowym promieniowaniem dającym moŜliwość duŜej zmiany widmowego natęŜenia napromienienia na badanej powierzchni.
Rys. 2.10 Metody dopasowania zawartości widma w symulatorach promieniowania słonecznego.
L1, L2 i L3 – Ŝ źródła promieniowania M1, M2 i M3 – lustra [37]
Trzecia koncepcja (Rys. 2.10 (c)) to światłowodowy symulator promieniowania
słonecznego uŜyteczny ze względu na szeroki wybór lasera i niespójnych źródeł
promieniowania, które mogą być połączone w jedną wiązkę włókien oświetlającą
następnie niewielką (co jest wadą) płaszczyznę testową. Ostatnim rozwiązaniem
(Rys. 2.10 (d)) jest umieszczenie filtrów i przysłony blisko zintegrowanej optyki
wielkopowierzchniowych symulatorów promieniowania słonecznego (przydatne dla próbek wielkopowierzchniowych). Podstawową wadą jest to, Ŝe źródła światła nie są oddzielnie regulowane dla kaŜdego złącza. Koncepcja ta moŜe być równieŜ stosowana do symulatorów impulsowych, w których odległość między błyskającą lampą (lub lampami) i badaną powierzchnią jest zwykle duŜa i moŜliwy jest szeroki zakres wartości natęŜeń. Ta metoda stosowana jest w przypadku kaŜdej technologii wielozłączowej (multijunction), poniewaŜ dostępne są standardowe filtry górnoprzepustowe, dolnoprzepustowe i pasmowe w celu pokrycia kaŜdej kombinacji pasma przerw.
Badania związane z symulacją promieniowania słonecznego prowadzi się zarówno w Polsce, jak i zagranicą. Jednostki badawcze wyposaŜone są w róŜnego typu symulatory, w których źródłem promieniowania jest lampa halogenowa, ksenonowa lub metalohalogenkowa.
Do jednostek badawczych posiadających symulatory bazujące na lampie halogenowej naleŜy m. in. Politechnika Gdańska wyposaŜona w stanowisko do badań wpływu temperatury na parametry elektryczne ogniw PV i fotodiod krzemowych zbudowane z lampy halogenowej o mocy 400 W (Rys. 2.11) oraz stanowisko do badań charakterystyki spektralnej napięcia otwartego obwodu ogniw fotowoltaicznych krzemowych, którego źródłem promieniowania jest lampa halogenowa z układem monochromatora (Rys. 2.12) [28].
Rys. 2.11 Schemat układu do badania wpływu temperatury
na parametry elektryczne ogniw PV i fotodiod krzemowych [28]
Rys. 2.12 Układ monochromatora do wyznaczania charakterystyki spektralnej napięcia otwartego obwodu ogniw fotowoltaicznych krzemowych [28]
W Instytucie Podstawowych Problemów Techniki Polskiej Akademii Nauk
(IPPT PAN) w Warszawie elementem stanowiska badawczego do testowania
i określania charakterystyk kolektorów słonecznych oraz innych odbiorników energii
promieniowania słonecznego jest symulator promieniowania słonecznego SS-24
(Rys. 2.13). Symulator ten odwzorowuje promieniowanie słoneczne o rozkładzie
widmowym AM2. Charakteryzuje się mocą 24 000 W i gęstością strumienia
promieniowania (czyli natęŜeniem promieniowania symulatora) od 250 do 1000 W·m
-2(z odległości 3,5 m). Płynna regulacja natęŜenia promieniowania realizowana moŜe być
poprzez zmianę odległości, a skokowa regulacja poprzez włączanie sekcji lamp. Część
emisyjną symulatora stanowi 40 halogenkowych lamp wyładowczych typu LRJD
(z dysprozem – pierwiastkiem z grupy lantanowców) o mocy 400 W kaŜda
oraz 8 halogenowych Ŝarówek typu LH-41 o mocy 1 000 W kaŜda. Symulator
wyposaŜono w 4 niezaleŜne sekcje po 10 lamp i 2 Ŝarówki kaŜda. Taki zestaw lamp
zapewnia rozkład widma promieniowania symulatora, w którym 46,5% całkowitej
wypromieniowanej energii zawarte jest w przedziale długości fali 400 ÷ 700 nm
(odchyłka 5% w stosunku do rozkładu AM2), a 53,5% w przedziale 700 ÷ 2000 nm
(1% odchylenia wobec AM2). [46, 100]
Rys. 2.13 Symulator promieniowania słonecznego SS-24 [101]
Symulator promieniowania słonecznego "Super solar simulator" firmy Wacom oparty równieŜ na dwóch róŜnych źródłach promieniowania znajduje się (od lipca 2010 r.) w Heiholtz Centrum Berlin (HZB PVcomB). Symulowane promieniowanie, o AM1,5, zapewnia zmieszanie promieniowania z lampy ksenonowej i lampy halogenowej (Rys. 2.14 i 2.15). [117]
Rys. 2.14 Widok zewnętrzny symulatora promieniowania słonecznego
„Super solar simulator" firmy Wacom w Heiholtz Centrum Berlin [117]
Rys. 2.15 Wnętrze symulatora promieniowania słonecznego Super solar simulator" firmy Wacom w Heiholtz Centrum Berlin [117]
W SolarLAB – Laboratorium Fotowoltaiki Politechniki Wrocławskiej (Katedra Elektroniki i Fotoniki, Wydział Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki) stanowisko badawcze do pomiarów charakterystyk jasnych fotoogniwa krzemowego stanowi zespół lamp halogenowych (Rys. 2.16). [104]
Rys. 2.16 Schemat stanowiska pomiarowego w laboratorium
na Wydziale Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki Politechniki Wrocławskiej [104]
W publikacji [3] opisano budowę symulatora promieniowania słonecznego o niskich kosztach produkcji i duŜym strumieniu świetlnym (nie 1 kW·m
-2a 30 – 100 kW·m
-2). W przedstawianym rozwiązaniu uŜyto siedmiu lamp metalohalogenkowych o mocy 1 500 W (Rys. 2.17) wykorzystywanych jako źródła promieniowania do symulacji skoncentrowanej energii słonecznej. Lampy ksenonowe łukowe, preferowane przez producentów słonecznych komercyjnych symulatorów, mogą być filtrowane w celu ścisłego dopasowania emitowanego widma do osiągalnego promieniowania słonecznego na ziemi. Są one dostępne w pojedynczych konfiguracjach lamp duŜej mocy. Lampy metalohalogenkowe zostały uznane za najbardziej praktyczne źródła promieniowania ze względu na znaczne róŜnice w cenie, jednak ich niefiltrowane widmo emisji nie odpowiada spektrum emisji promieni słonecznych tak ściśle, jak moŜna to uzyskać z lamp ksenonowych łukowych. [3]
Rys. 2.17 Ogólny widok symulatora promieniowania słonecznego[3] o mocy 10,5 kW.
Wymiary średnica 38 cm – sześciokątny otwór wyjściowy,
całkowity rozmiar – dł. x szer. wys. – 2,1 m x 2,1 m x 2,6 m. Podzespoły: (1) rama, (2) ramka montaŜowa, (3) lampy metalohalogenkowe, (4) rura obrotowa;
(5) wyciągarka do podnoszenia; (6) płyta regulacji nachylenia, (7) drugi koncentrator
Zdecydowanie większą grupę stanowią jednostki badawcze wykorzystujące do swoich pomiarów lampy ksenonowe. Akademia Górniczo - Hutnicza w Krakowie wyposaŜona jest w 500 W symulator słoneczny dający jednorodny ciągły strumień światła na ogniwo, który w drugim torze ma zamontowany dodatkowo monochromator.
Zmianę natęŜenia realizuje się poprzez kombinacje filtrów (w tym filtru AM1,5) [31].
W Katedrze Promieniowania Optycznego Politechniki Białostockiej Wydziału Elektrycznego zaprojektowano i wykonano układ świetlno – optyczny symulatora promieniowania słonecznego z lampą ksenonową o mocy 900 W. Pomimo duŜej nierównomierności luminancji obszaru świecącego tej lampy, otrzymany sprzęt uzyskał dobrą równomierność natęŜenia napromienienia na powierzchni eksponowanej [102].
Symulator ciągłego promieniowania słonecznego typu SS150 (PhotoEmission Tech. Inc.) zbudowany na lampach ksenonowych (krótko wyładowczych) znajduje się na Wydziale Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki Politechniki Wrocławskiej (Katedra Elektroniki i Fotoniki; Laboratorium Fotowoltaiki, system SolarLab) (Rys. 2.18).
Na rysunku 2.19 przedstawiono porównanie widma symulatora promieniowania słonecznego zbudowanego na lampie ksenonowej z widmem promieniowania słonecznego dla AM1,5. Ten sprzęt moŜe być zakwalifikowany do najwyŜszej kategorii symulatorów – klasy A określonej w normie PN – EN 60904 – 9 [18, 86, 104, 129].
Rys. 2.18 Ogólny widok kompletnego systemu opracowanego w SolarLab [18]
Rys. 2.19 Widmo symulatora promieniowania słonecznego SS150 porównane z widmem
promieniowania słonecznego dla AM1,5 (znormalizowane dla 1000 W·m-2) [18, 55]