D I S S E R T A T I O N E S M A T H E M A T I C A E
(ROZPRAWY MATEMATYCZNE)
K O M I T E T R E D A K C Y J N Y
A N D R Z E J B I A L Y N I C K I - B I R U L A, B O G D A N B O J A R S K I, Z B I G N I E W C I E S I E L S K I, J E R Z Y L O ´S,
Z B I G N I E W S E M A D E N I, J E R Z Y Z A B C Z Y K redaktor, W I E S L A W ˙Z E L A Z K O zast¸epca redaktora
CCCLXI
V . V A L M O R I N
Fonctions g´en´eralis´ees p´eriodiques et applications
W A R S Z A W A 1997
V. Valmorin
Facult´e des Sciences Exactes et Naturelles D´epartement de Math´ematiques et Informatique Universit´e des Antilles et de la Guyane
Campus de Fouillole 97159 Pointe `a Pitre Guadeloupe
E-mail: vincent.valmorin@univ-ag.fr
1991 Mathematics Subject Classification: 46F10, 42B05, 35D99.
Received 31.7.1995; revised version 5.2.1996.
Published by the Institute of Mathematics, Polish Academy of Sciences Typeset in TEX at the Institute
Printed and bound by
P R I N T E D I N P O L A N D
c Copyright by Instytut Matematyczny PAN, Warszawa 1997
ISSN 0012-3862
Introduction . . . . 6
I. Distributions et fonctions g´en´eralis´ees sur Tn. . . . 9
1. Fonctions et distributions . . . . 9
1.1. D´efinition du tore Tn. . . . 9
1.2. Fonctions d´efinies sur Tn. . . . 10
1.2.1. Fonctions d´efinies sur Tn `a valeurs dans C . . . . 10
1.2.2. Applications C∞de Tmdans Tn. . . . 10
1.2.3. Applications d´efinies sur une partie de Tn. . . . 11
1.2.4. Int´egration sur Tn. . . . 11
1.3. Distributions sur Tn. . . . 12
1.3.1. D´efinitions . . . . 12
1.3.2. Restrictions et support . . . . 12
1.3.3. Convolution dans L1(Tn) et dans D0(Tn) . . . . 13
1.4. S´eries de Fourier . . . . 14
1.4.1. S´erie de Fourier d’un ´el´ement de E(Tn) . . . . 14
1.4.2. S´erie de Fourier d’un ´el´ement de D0(Tn) . . . . 14
1.4.3. La distribution de Dirac δ1. . . . 15
2. L’alg`ebre G(Tn) des fonctions g´en´eralis´ees p´eriodiques . . . . 15
2.1. Alg`ebre des fonctions g´en´eralis´ees sur Rm. . . . 15
2.2. D´efinition de l’alg`ebre G(Tn) . . . . 16
2.3. Propri´et´es de G . . . . 16
2.3.1. Propri´et´e (i) . . . . 16
2.3.2. Propri´et´e (ii) . . . . 17
2.3.3. Propri´et´e (iii) . . . . 17
2.4. Fonctions r´eelles g´en´eralis´ees . . . . 18
2.5. Fonctions g´en´eralis´ees p´eriodiques sur Rn . . . . 18
2.6. Nombres complexes g´en´eralis´es . . . . 18
2.6.1. D´efinitions . . . . 18
2.6.2. Nombres r´eels g´en´eralis´es . . . . 19
2.7. Relation d’association dansC et dans G . . . . 19
2.7.1. Relation d’association dans C . . . . 19
2.7.2. Relation d’association dans G . . . . 20
2.8. Valeurs ponctuelles d’un ´el´ement de G . . . . 21
3. Int´egration et coefficients de Fourier . . . . 23
3.1. Int´egration des fonctions g´en´eralis´ees . . . . 23
3.2. Convolution dans G . . . . 24
3.3. Coefficients de Fourier . . . . 25
3.4. Suites `a croissance lente dans CZn . . . . 25
3.5. Probl`emes de r´egularit´e globale . . . . 27
3.5.1. EA-r´egularit´e et DA0 -r´egularit´e . . . . 27
3.5.2. EA-r´egularit´e faible et D0A-r´egularit´e faible . . . . 28
3.5.3. Op´erateurs diff´erentiels r´eguliers . . . . 28
3.5.4. La sous-alg`ebre G∞. . . . 30
3.6. Exemples : fonction de Gπ(R) associ´ee `a v.p.cot x, ´equation des ondes . . . . 31
3.6.1. Fonction de Gπ(R) associ´ee `a v.p.cot x . . . . 31
3.6.2. Exemples de solutions de l’´equation des ondes . . . . 33
4. Restrictions des ´el´ements de G.. . . . 34
4.1. Restriction `a un sous-groupe . . . . 34
4.2. Restriction `a un ouvert de Tn . . . . 37
4.2.1. Fonctions g´en´eralis´ees born´ees sur un ouvert . . . . 37
4.2.2. Restriction `a U d’un ´el´ement de G . . . . 38
4.3. Restriction `a un ferm´e de Tn. . . . 39
4.3.1. Fonctions g´en´eralis´ees sur un ferm´e de Tn . . . . 39
4.3.2. Lien avec les fonctions g´en´eralis´ees born´ees . . . . 39
4.3.3. Extension d’une fonction g´en´eralis´ee d´efinie sur un ferm´e . . . . 40
II. Distributions et fonctions g´en´eralis´ees surRm× Tn. . . . 40
5. Espaces fonctionnels sur Rm× Tn. . . . 40
5.1. D´efinitions . . . . 40
5.1.1. Espaces Ck(Rm× Tn) . . . . 40
5.1.2. Espaces Lp(Rm× Tn) . . . . 40
5.2. Coefficients de Fourier partiels . . . . 41
5.2.1. Coefficients de Fourier dans L1(Rm× Tn) . . . . 41
5.2.2. Coefficients de Fourier dans E(Rm× Tn) . . . . 41
5.3. Fonctions de classe Ck sur un ouvert de Rm× Tn . . . . 42
5.4. Convolution dans E(Rm× Tn) ∩ L1(Rm× Tn) . . . . 42
6. Distributions sur Rm× Tn. . . . 43
6.1. D´efinitions . . . . 43
6.2. Restrictions et support d’une distribution . . . . 43
6.3. Exemple de suite tendant vers δ0⊗ δ1 . . . . 43
6.4. Convolution d’une distribution et d’une fonction . . . . 43
6.5. Structure locale des distributions . . . . 44
7. Fonctions g´en´eralis´ees sur Rm× Tn. . . . 48
7.1. Notations et d´efinitions . . . . 48
7.2. Injections de Em,net de D0m,n dans Gm,n. . . . 49
7.3. Coefficients de Fourier partiels . . . . 52
7.3.1. Int´egration des fonctions g´en´eralis´ees . . . . 53
7.3.2. Coefficients de Fourier partiels d’un ´el´ement de Gm,n. . . . 53
7.4. Fonctions g´en´eralis´ees sur Ω × Tn et sur Ω × Tn. . . . 54
7.4.1. Fonctions g´en´eralis´ees sur Ω × Tn. . . . 54
7.4.2. Fonctions g´en´eralis´ees sur Ω × Tn. . . . 54
7.4.3. Restrictions d’un ´el´ement de Gm,n`a Ω × Tnet Ω × Tn. . . . 55
III. Exemples de probl`emes diff´erentiels . . . . 55
8. Exemples de probl`emes diff´erentiels . . . . 55
8.1. Equations des ondes et de la chaleur . . . . 55
8.1.1. Equation des ondes . . . . 55
8.1.2. Equation de la chaleur dans [0, ∞[ × Tn . . . . 57
8.2. Exemple d’´equation diff´erentielle ordinaire . . . . 58
8.2.1. Fonctions non lin´eaires sur Cmet (G(U ))m . . . . 58
8.2.2. Rappel de quelques r´esultats . . . . 59
8.2.3. Etude de (I) dans (G2π(R))n . . . . 60
8.3. Exemple d’E.D.P. dans G(R × Tn) . . . . 62
8.3.1. Introduction . . . . 62
8.3.2. Conditions sur la fonction f . . . . 62
8.3.3. Etude dans le cas de donn´ees p´eriodiques . . . . 63
8.3.4. Etude du probl`eme dans G(R × Tn) . . . . 64
8.4. Probl`eme de Goursat `a donn´ees g´en´eralis´ees p´eriodiques . . . . 66
8.4.1. Position du probl`eme . . . . 66
8.4.2. Etude du probl`eme dans le cadre classique . . . . 67
8.4.3. Etude du probl`eme danseG2π(R2) . . . . 68
8.4.4. Etude de certains cas lin´eaires . . . . 70
8.4.5. Etude de certains cas non lin´eaires . . . . 72
Bibliographie . . . . 74
Introduction
Depuis une quinzaine d’ann´ees la th´eorie des fonctions g´en´eralis´ees a pris un essor consid´erable, permettant de pallier entre autres l’impossibilit´e de multiplier, dans le cas g´en´eral, deux distributions (L. Schwartz [33]). Certaines ´equations aux d´eriv´ees partielles peuvent ne pas avoir de solutions dans l’espace des distributions; des exemples ont ´et´e donn´es par H. Lewy [22], F. Tr`eves [38], Yu. V. Egorov [14] et d’autres. Il arrive n´eanmoins que de telles ´equations admettent des solutions dans une alg`ebre de fonctions g´en´eralis´ees ([3], [13], [23]).
L’une des motivations de cette th´eorie est donc l’´etude des ´equations diff´eren- tielles ordinaires ou aux d´eriv´ees partielles non lin´eaires `a donn´ees irr´eguli`eres. On peut citer les travaux de J. Aragona, H. A. Biagioni, J.-F. Colombeau, Yu. V. Egorov, M. Ober- guggenberger et E. Rosinger.
Cependant mˆeme dans le cas lin´eaire, quand il se pose des probl`emes de restrictions de distributions `a des sous-ensembles ferm´es, on est souvent amen´e `a travailler dans une alg`ebre de fonctions g´en´eralis´ees.
On peut dire qu’une fonction g´en´eralis´ee est un ´el´ement d’une alg`ebre qui est le
“quotient d’une alg`ebre de fonctions de classe C∞ par un certain id´eal”. Par exemple, soit Ω un ouvert de Rn,D(Ω) l’espace des fonctions de classe C∞sur Ω `a support compact et D′(Ω) l’espace des distributions sur Ω. On d´esigne par Ck(Ω), 0≤ k ≤ ∞, l’alg`ebre des fonctions de classe Ck et par L∞loc(Ω) celle des (classes de) fonctions mesurables localement born´ees sur Ω.
On veut construire une alg`ebre (A(Ω), +, •) associative, commutative et unitaire poss´edant de bonnes propri´et´es telles que :
(1)D′(Ω) s’injecte lin´eairement dans A(Ω) et la fonction constante 1 est l’unit´e de A(Ω).
(2) Il existe n d´erivations ∂1, . . . , ∂n surA(Ω).
(3) ∂j|D′(Ω) coincide avec ∂/∂xj pour j = 1, . . . , n.
(4)•|L∞loc(Ω)×L∞loc(Ω) co¨ıncide avec le produit usuel.
On montre que (3) et (4) sont incompatibles dans une alg`ebre associative commutative v´erifiant (1) et (2). L. Schwartz [33] a montr´e que pour k ∈ N, •|Ck(Ω)×Ck(Ω) ne peut co¨ıncider avec le produit usuel si (3) est v´erifi´e.
Finalement, J.-F. Colombeau [8] a montr´e que l’on pouvait construire une alg`ebre poss´edant les propri´et´es (1), (2), (3) et
(5)•|C∞(Ω)×C∞(Ω) co¨ıncide avec le produit usuel.
M. Oberguggenberger [27] donne un expos´e d´etaill´e des probl`emes pr´ec´edents.
Il existe plusieurs versions de cette alg`ebre not´ee G(Ω), et Gs(Ω) dans sa version dite simplifi´ee. Pour ce qui nous concerne, nous nous int´eressons `a sa version simplifi´ee et ce dans le cadre particulier o`u l’alg`ebre de base est celle des fonctions ind´efiniment diff´erentiables sur Tn, le tore de dimension n, o`u T est le cercle unit´e de C. Dans ce travail nous avons adopt´e la notationG(Tn) etG(Ω) `a la place de Gs(Tn) etGs(Ω) dans la mesure o`u il n’y a pas de risque de confusion.
Ce cadre de travail (tore de dimension n) trouve sa justification dans le but que nous nous sommes fix´e, `a savoir : mettre en place des outils permettant l’´etude de certains ph´enom`enes dont la mod´elisation math´ematique pourrait d´eboucher sur la r´esolution d’´equations diff´erentielles ordinaires ou aux d´eriv´ees partielles `a donn´ees p´eriodiques ou semi-p´eriodiques irr´eguli`eres pouvant sortir du cadre des distributions.
Ce travail se divise en trois parties :
— Distributions et fonctions g´en´eralis´ees surTn.
— Distributions et fonctions g´en´eralis´ees sur Rm ×Tn.
— Exemples de probl`emes diff´erentiels.
Dans la premi`ere partie nous commen¸cons par rappeler la d´efinition du toreTn, de sa topologie ainsi que des espaces classiques qui lui sont attach´es, `a savoir Ck(Tn) pour k∈ N et E(Tn). Nous g´en´eralisons ces d´efinitions `a une partie deTn apr`es avoir d´efini l’espace Ck(Tm,Tn) et abordons tr`es succinctement l’int´egration surTn.
L’´etude des distributions surTn est faite en liaison ´etroite avec celle sur Rn`a travers l’´egalit´e D′(Tn) = tΦ(E′(Rn)), ce qui permet de d´efinir de mani`ere ais´ee la notion de restriction et de support. Avant d’arriver aux fonctions g´en´eralis´ees nous faisons quelques rappels sur la convolution et les s´eries de Fourier des ´el´ements deE(Tn) etD′(Tn); pour cela on peut se r´ef´erer au livre de C.-C. Chou [7]. Nous examinons en particulier la distribution de Dirac en d´efinissant la famille de fonctions (ϕε)εqui sera l’une des bases de notre construction de l’alg`ebreG(Tn).
Nous arrivons au th`eme central de cette partie, qui est la construction et l’´etude de G(Tn), en rappelant d’abord la d´efinition de l’alg`ebre simplifi´eeG(Rn), puis montrons que G(Tn) v´erifie les propri´et´es (1), (2), (3) et (5) ´enonc´ees pr´ec´edemment. L’ag`ebreG(Tn) que nous noteronsG est le quotient d’une alg`ebre XM par un id´ealN . Nous donnons une caract´erisation de XM et N par les coefficients de Fourier et d´efinissons ´egalement les alg`ebresG̟(Rn) des fonctions g´en´eralis´ees ̟-p´eriodiques sur Rn qui sont li´ees de fa¸con naturelle `aG.
Apr`es avoir d´efini l’alg`ebre C des nombres complexes g´en´eralis´es, nous ´etudions la relation d’association (d’´egalit´e faible) dans C et G, ainsi que les valeurs ponctuelles d’une fonction g´en´eralis´ee. Nous d´emontrons quelques r´esultats reliant ces deux notions.
L’´etude se poursuit par la d´efinition de la convolution dans G qui se trouve ˆetre le prolongement de celle d´efinie surD′(Tn) et nous ´etablissons quelques r´esultats naturels de coh´erence par rapport `a l’´egalit´e ou l’´egalit´e faible; nous d´efinissons aussi la notion de coefficients de Fourier d’une fonction g´en´eralis´ee.
Nous introduisons ensuite la notion de croissance lente pour les suites `a valeurs dans l’alg`ebre dont C est un quotient et pour les ´el´ements de G, ce qui nous permet de ca- ract´eriser les fonctions g´en´eralis´ees associ´ees `a une distribution.
Il est `a noter que cette construction de l’alg`ebre G ne permet pas de donner une d´efinition coh´erente de la notion de s´erie de Fourier d’une fonction g´en´eralis´ee mais nous pensons revenir sur ce probl`eme dans un proche avenir.
Nous ´etudions certaines notions de r´egularit´e globale pour les fonctions g´en´eralis´ees li´ee aux coefficients de Fourier, nous consid´erons les r´egularit´es de type E ou D′ forte (´egalit´e) ou faible (association). Nous introduisons une condition de r´egularit´e sur un sous-espace de C(X1, . . . , Xn) not´eSC′(X) et sur certains op´erateurs diff´erentiels attach´es
`aSC′(X); ceci pourrait s’apparenter avec la notion d’hypoellipticit´e. Dans ce paragraphe nous d´efinissons et donnons quelques propri´et´es de la sous-alg`ebreG∞deG correspondant
`
a la sous-alg`ebreG∞(Ω) deG(Ω) introduite par M. Oberguggenberger [28].
Nous poursuivons cette partie en donnant deux exemples: l’un sur l’´equation des ondes et l’autre sur une fonction g´en´eralis´ee de Gπ(R) associ´ee `a v.p.cot x o`u l’on retrouve le d´eveloppement en s´erie de Fourier de v.p.cot x.
Cette partie s’ach`eve sur les probl`emes de restriction. Cette notion qui peut soule- ver des dificult´es inextricables dans le cas des distributions devient quasiment naturelle pour les fonctions g´en´eralis´ees. Nous envisageons d’abord la restriction `a certains types de sous-groupes de Tn, puis `a un ouvert de Tn, en ´etablissant une propri´et´e de fa- isceau deGb. Nous concluons par la restriction `a un ferm´e en ´enon¸cant un th´eor`eme de type Whitney et le th´eor`eme de Borel pour les fonctions g´en´eralis´ees sur Tn en sui- vant [5].
Nous d´ebutons la deuxi`eme partie “Distributions et fonctions g´en´eralis´ees sur Rm× Tn” en pr´ecisant le cadre fonctionnel de notre travail et en donnant quelques r´esultats li´es aux coefficients de Fourier partiels pour les fonctions deEm,n=E(Rm×Tn), espace des fonctions de classe C∞ sur Rm× Tn, qui nous seront utiles par la suite.
Apr`es avoir d´efini l’espace D′(Rm× Tn) des distributions sur Rm× Tn, que nous notons D′m,n, nous construisons des fonctions Φε telles que limε→0Φε = δ0⊗ δ1 dans D′m,n(δ0est la mesure de Dirac `a l’origine de Rmet δ1la mesure de Dirac au point unit´e deTn), `a l’aide des r´esultats pr´ec´edents. Ces fonctions Φε sont le support de l’injection deD′m,n dansG(Rm× Tn) =Gm,n, l’alg`ebre des fonctions g´en´eralis´ees sur Rm× Tn.
Le r´esultat central de l’´etude de D′m,n est le th´eor`eme de structure locale : Soit T ∈ D′m,netU un ouvert born´e de Rm. Alors la restriction deT `aU×Tnest une somme finie de restrictions de d´eriv´ees de fonctions deL2(Rm× Tn). Ce th´eor`eme va nous permettre d’´etablir l’´ecriture canonique d’un ´el´ement deD′m,n et de d´efinir ainsi les coefficients de Fourier (partiels) d’une distribution sur Rm× Tn. Plus pr´ecis´ement, nous d´emontrons le r´esultat suivant : Si T ∈ D′m,n, il existe une suite unique ( bTp)p∈Zn d’´el´ements deD′(Rm) telle que T =P
p∈ZnTbp⊗ mp o`u mp est d´efinie surTn parmp(x) = xp. Ce r´esultat est compl´et´e par certaines propri´et´es de la suite ( bTp)p.
Nous construisons l’alg`ebre Gm,n comme quotient d’une alg`ebreXm,n de familles de fonctions C∞ par un idealNm,nen suivant la construction de l’alg`ebreG(Rm) (version simplifi´ee). Une caract´erisation de Xm,n et deNm,n est ´etablie `a l’aide des coefficients de Fourier des repr´esentants.
Apr`es avoir montr´e que (f∗ Φε− f)ε∈ Nm,net (T∗ Φε)ε∈ Xm,npour f ∈ D′m,net T ∈ E′m,no`uE′m,nd´esigne l’espace des distributions `a support compact, nous d´emontrons
l’injection de D′m,n dans Gm,n. La restriction de cette injection `a Em,n est l’injection canonique;Gm,nv´erifie (1), (2), (3) et (5).
Tout comme nous l’avons fait pour les ´el´ements deG, nous d´efinissons les coefficients de Fourier d’une fonction g´en´eralis´ee sur Rm×Tn. Un coefficient de Fourier d’un ´el´ement de Gm,n est une fonction g´en´eralis´ee sur Rm. Nous introduisons ´egalement la notion de croissance lente afin de caract´eriser les ´el´ements de Gm,n qui sont associ´es `a une distribution.
Nous terminons cette deuxi`eme partie en d´efinissant les fonctions g´en´eralis´ees sur Ω×Tnet Ω×Tn, o`u Ω est un ouvert de Rm, et les restrictions d’une fonction g´en´eralis´ee
`
a ces sous-ensembles. Pour Ω×Tnnous avons un th´eor`eme de type Whitney, c’est-`a-dire, la surjectivit´e deGm,n→ G(Ω × Tn), f 7→ f|Ω×Tn (voir [5]).
Nous d´ebutons la derni`ere partie de ce travail par deux probl`emes de Cauchy lin´eaires, l’un pour l’´equation des ondes dans G1,n, l’autre pour l’´equation de la chaleur dans G([0, ∞[ × Tn), avec des fonctions g´en´eralis´ees comme donn´ees initiales et en seconds membres. La m´ethode consiste `a travailler sur les coefficients de Fourier partiels. Dans le cas de l’´equation des ondes nous trouvons une solution unique qui est une distribution quand les donn´ees sont des distributions. En ce qui concerne l’´equation de la chaleur nous trouvons une solution unique `a une constante g´en´eralis´ee pr`es.
Apr`es avoir d´efini les fonctions non lin´eaires sur Cm et sur (G(U))m, nous ´etudions deux probl`emes non lin´eaires sans conditions initiales li´es `a la th´eorie de Floquet. Le premier est une ´equation diff´erentielle ordinaire de la forme x′= A(t)x + µf (t) + g(t, x) o`u f ∈ (G2π(R))n, µ ∈ C, A ∈ Mn(G2π(R)), alg`ebre des matrices carr´ees `a coefficients dansG2π(R), g est d´efinie sur R×Cn, `a valeurs dans Cn et g∈ C∞(R×R2n, Cn) quand C est identifi´e `a R2. Avec des conditions techniques appropri´ees nous montrons l’existence d’une solution unique. Le deuxi`eme probl`eme est une ´equation aux d´eriv´ees partielles de la forme Pm
k=1akDktu−P
β≤lbβDxβu = f (u) o`u (m, l) ∈ N∗× N, ak, bβ ∈ G(R × Tn) pour 1≤ k ≤ m − 1, β ≤ l et am= cl(1)ε. Ici f est une fonction d´efinie par f (ϕ)(t, x) = P
p∈Znfp(t,ϕbp(t))xp pour ϕ∈ E(R × Tn), les fp sont d´efinies sur R× C. La fonction g´en´eralis´ee f (u) est d´efinie par f (u) = cl(f (uε))ε pour u∈ G(R × Tn).
Sous certaines hypoth`eses, en particulier les ak et les bβ ont des repr´esentants p´erio- diques par rapport `a t et ind´ependants de x, on montre l’existence d’une solution qui a priori n’est pas unique sauf dans le cas o`u sa valeur en un point est fix´e et bβ = 0 pour β6= 0.
Nous concluons ce travail sur un probl`eme de Goursat et donnons un exemple de probl`eme homog`ene `a donn´ees distributions o`u la solution est une fonction g´en´eralis´ee qui n’est mˆeme pas associ´ee `a une distribution.
I. Distributions et fonctions g´en´eralis´ees sur Tn
1. Fonctions et distributions
1.1.D´efinition du tore Tn. Soit S1 ={z ∈ C : |z| = 1}. S1 muni de la topologie induite par celle de C est un sous-groupe compact de C. On d´esigne par Tn le groupe produit (S1)n qui est un sous-groupe compact de Cn appel´e tore de dimension n.
La topologie deTnest ´egalement celle d´efinie par l’une des trois distances ´equivalentes d1, d2, d∞, d´efinies de la fa¸con suivante : Si (x, y)∈ Tn× Tn avec x = (eis1, . . . , eisn) et y = (eit1, . . . , eitn),
d1(x, y) = sin
s1− t1 2
+ . . . + sin
sn− tn 2
d2(x, y) =
sin2
s1− t1 2
+ . . . + sin2
sn− tn 2
1/2
d∞(x, y) = sup
1≤k≤n
sin
sk− tk 2
Ces trois distances sont invariantes par translation. Si on pose xk = eisk et yk = eitk, alors
|xk− yk| = 2 sin
sk− tk 2
,
ce qui permet de voir que d1, d2, d∞ d´efinissent la mˆeme topologie que celle induite par Cn surTn.
Soit θ l’application Rn→ Tn, (t1, . . . , tn)7→ (eit1, . . . , eitn); alors θ d´efinit par passage au quotient un isomorphisme topologique de Rn/2πZn surTn.
1.2.Fonctions d´efinies sur Tn
1.2.1. Fonctions d´efinies sur Tn `a valeurs dans C. On d´esigne par F(Tn) l’espace des fonctions sur Tn `a valeurs dans C. Si u ∈ F(Tn), on dira que u est continue, de classe Ck, de classe C∞, si u◦ θ appartient respectivement `a C(Rn), Ck(Rn), E(Rn);
les espaces associ´es `a ces fonctions seront not´es respectivement C(Tn), Ck(Tn), E(Tn).
SoitF2π(Rn) l’espace des fonctions 2π-p´eriodiques sur Rn; d´esignons par Φ l’application F(Tn)→ F2π(Rn), u 7→ u ◦ θ. On d´esigne par t = (t1, . . . , tn) et x = (x1, . . . , xn) des
´el´ements de Rn etTn respectivement; si xk = eitk avec k = 1, . . . , n on d´efinit ∂/∂xk sur C1(Tn) par
∂
∂xk
= ∂
∂tk ◦ Φ.
Si α = (α1, . . . , αn)∈ Nn on pose Dxα= ∂|α|
∂x1. . . ∂xn
et Dαt = ∂|α|
∂t1. . . ∂tn
;
on a alors Dxα = Dαt ◦ Φ. Pour tout u ∈ E(Rn) et pour tout (x, t) ∈ Tn× Rn tel que xk = eitk on a donc Dxαu = Dαt(u◦ θ) que nous ´ecrirons plus simplement sous la forme Dαu = Dα(u◦ θ).
En particulier, si p = (p1, . . . , pn) ∈ Zn, on pose xp = xp11. . . xpnn, d’o`u Dxαxp = (ip)αxp.
1.2.2. ApplicationsC∞ de Tm dansTn. Pour tout entier m≥ 1 on d´esigne par θm l’application Rm→ Tm, (t1, . . . , tm)7→ (eit1, . . . , eitm), et par 1ml’´el´ement unit´e deTm, c’est-`a-dire, 1m= (1, . . . , 1)∈ Nm.
D´efinition 1.1. Soit m et n deux entiers≥ 1. Une application f de TmdansTnest de classe C∞ si f◦ θmest de classe C∞ de Rm dansTn.
Si f = (f1, . . . , fn) avec fk : Tm → T , on peut consid´erer fk ◦ θm comme une application de Rm dans C; dans ces conditions f ∈ C∞(Tm,Tn) si et seulement si fk◦ θm∈ E(Rm) pour k∈ {1, . . . , n}.
Exemple 1.2. On suppose que 1≤ m < n; soit ι l’inclusion de Tm dansTn d´efinie par ι(x) = (x, 1n−m) pour x∈ Tm. Alors ι∈ C∞(Tm,Tn).
Exemple 1.3. Les applicationsTn× Tn → Tn, (x, y)7→ xy, et Tn → Tn, x 7→ x, sont C∞.
Proposition 1.4. Soit h∈ C∞(Rm,Tn); alors pour tout t0∈ Rm il existe un voisi- nageV0 de t0 et eh∈ C∞(V0,Tn) tels que h|V0 = θn◦ eh.
P r e u v e. Soit d une demi-droite de C d’origine 0, coupant T en un point autre que hk(t0) pour k ∈ {1, . . . , n} et o`u on a pos´e h = (h1, . . . , hn). D´esignons par log la d´etermination du logarithme associ´e `a C\d. Comme (C\d)nest un ouvert de Cncontenant h(t0) et que h est continue alors h−1((C\d)n) est un ouvert V0de Rmcontenant t0. Pour tout t ∈ V0 posons eh(t) = (−i log(h1(t)), . . . ,−i log(h(t))). Comme |hk(t)| = 1 alors
−i log(hk(t)) = arg(hk(t)), d’o`u h(t) = (θn◦ eh)(t). Il est clair que eh ∈ C∞(V0,Tn) car (log, . . . , log)∈ C∞((C\d )n, Cn).
Corollaire 1.5. Si f∈ C∞(Tm,Tn) et g∈ C∞(Tn,Tp) alors g◦f ∈ C∞(Tm,Tp).
P r e u v e. Par d´efinition g◦ f ∈ C∞(Tm,Tp) ssi (g◦ f) ◦ θm ∈ C∞(Rm,Tp), on a (g◦ f) ◦ θm= g◦ (f ◦ θm) et par hypoth`ese f◦ θm∈ C∞(Rm,Tn). Soit t0∈ Rm. D’apr`es la proposition, il existe un voisinage V0 de t0 dans Rm et une fonction ef ∈ C∞(V0, Rn) tels que f◦ θm|V0 = θn◦ ef . On a alors pour tout t∈ V0[(g◦ f) ◦ θm](t) = [(g◦ θn)◦ ef ](t).
Comme g◦ θn∈ C∞(Rm,Tp) alors (g◦ θn)◦ ef ∈ C∞(V0,Tp), c’est-`a-dire (g◦ f) ◦ θ ∈ C∞(V0,Tp).
1.2.3.Applications d´efinies sur une partie deTn. SoitL ⊂ Tn et f une application deL dans C. On dit que f est continue sur L, et on ´ecrit f ∈ C(L), si f ◦ θ ∈ C(θ−1(L)).
SiL est un ouvert de Tn, la continuit´e de θ entraˆıne que θ−1(L) est un ouvert de Rn; on dit alors que f est de classe Ck sur L pour 1 ≤ k ≤ ∞ si f ◦ θ ∈ Ck(θ−1(L)) et on ´ecrit f ∈ Ck(L).
Si f ∈ Ck(L), on a par d´efinition, pour tout α ∈ Nn, Dαxf = Dαt(f◦ θ). D’autre part, l’´egalit´e θ−1(L) = θ−1(L) ∩ In+ 2πZn montre que f est 2π-p´eriodique sur θ−1(L).
1.2.4.Int´egration surTn
D´efinition 1.6. Soit I = [−π, π]. Si u ∈ F(Tn) et p∈ [1, ∞] on dit que u ∈ Lp(Tn) si u◦ θ ∈ Lp(In).
Si u∈ L1(Tn) on pose
\
Tn
u dµ =
1 2π
n \
In
(u◦ θ)(t) dt;
on d´efinit ainsi une mesure µ surTn telle que µ(Tn) = 1, et µ est une mesure invariante par translation, c’est-`a-dire
T
Tnu(xy) dµ(y) =
T
Tnu(y) dµ(y) pour tout x∈ Tn.
SiL est une partie de Tn, pour tout p∈ [1, ∞] et pour toute fonction d´efinie sur L, on dit que f ∈ Lp(L) si f ◦ θ ∈ Lp(θ−1(L)). Pour p < ∞ on pose
\
L
|f|pdµ =
1 2π
n \
(θ−1(L))∩In
|(f ◦ θ)(t)|pdt.
Si p =∞ on pose
kfk∞L = ess sup
t∈θ−1(L)|(f ◦ θ)(t)|.
1.3.Distributions sur Tn
1.3.1.D´efinitions. La restriction de Φ `aE(Tn) induit une application deE(Tn) dans E2π(Rn) o`uE2π(Rn) d´esigne l’espace des fonctions C∞ et 2π-p´eriodiques sur Rn. Nous appelons encore Φ cette restriction.
On munit E(Tn) de la topologie d´efinie par la famille de semi-normes (pk)k∈N o`u pk= sup|α|≤kkDαuk∞ etkDαuk∞= supt∈Rn|Dα(u◦ θ)(t)|.
Proposition 1.7. Φ est un isomorphisme topologique deE(Tn) surE2π(Rn).
P r e u v e. Il est clair que Φ est lin´eaire, l’injectivit´e de Φ r´esulte de la surjectivit´e de l’application θ.
Soit ϕ∈ E2π(Rn); consid´erons l’application ν :Tn → Rn, (x1, . . . , xn)7→ (ν1x1, . . . . . . , νnxn), o`u νkxkest l’argument de xkdans ]−π, π]. Posons ψ = ϕ◦ν et soit (t1, . . . , tn)
∈ Rn; on peut ´ecrire
ψ◦ θ(t1, . . . , tn) = ϕ◦ ν(eit1, . . . , eitn) = ϕ(s1, . . . , sn) avec sk= νkeitk. Nous avons ϕ(s1, . . . , sn) = ϕ(t1, . . . , tn) car ϕ est 2π-p´eriodique et tk− sk ∈ 2πZ. Pour tout (t1, . . . , tn) ∈ Rn on a ψ◦ θ(t1, . . . , tn) = ϕ(t1, . . . , tn) donc ϕ = ψ◦ θ, d’ou la surjectivit´e de Φ. L’application Φ est continue par d´efinition et comme Φ−1(ϕ) = ϕ◦ ν on voit que Φ−1 est continue.
D´efinition 1.8. On appelle distribution sur Tn toute forme lin´eaire continue sur E(Tn). On d´esigne parD′(Tn) l’ensemble des distributions surTn.
En notant E′(Rn) le dual topologique deE(Rn), on a :
Proposition 1.9.tΦ est un isomorphisme etD′(Tn) =tΦ(E′(Rn)).
P r e u v e. C’est une cons´equence imm´ediate de la proposition pr´ec´edente car tΦ est un isomorphisme ssi Φ en est un.
1.3.2.Restrictions et support
Restriction `a un ouvert. Soit U un ouvert deTn etEU(Tn) le sous-espace topologique deE(Tn) form´e des ´el´ements dont le support est contenu dans U . Si T ∈ D′(Tn) alors la restriction de U `aEU(Tn) est continue.
D´efinition 1.10. On appelle restriction de T `a U , que l’on note T|U, la restriction de T `aEU(Tn).