Podstawy fizyki – sezon 2

Podstawy fizyki – sezon 2 2. Elektrostatyka 2

Agnieszka Obłąkowska-Mucha

AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek,

D11, pok. 111

Zebranie faktów

▸ Spoczywające ładunki elektryczne wytwarzają pole elektrostatyczne.

▸ Na ładunki eklektryczne działa siła elektrostatyczna (Coulomba).

▸ Pole elektrostatyczne opisane jest przez wektor natężenia pola i skalarny potencjał elektryczny

𝐸

= − 𝜕𝑉

𝜕𝑥 , 𝐸

= − 𝜕𝑉

𝜕𝑦 , 𝐸

= − 𝜕𝑉

𝜕𝑧

▸ Znając wektor natężenia w danym punkcie, można wyznaczyć potencjał z zależności:

𝑽 = − න

𝑨 𝑩

𝑬 ∙ 𝒅𝒓

▸ Znając potencjał w danym punkcie, można wyznaczyć natężenie z zależności:

Ale jak wyznaczyć natężenie pola?

Strumień wektora

▸ Ładunek elektryczny wytwarza pole elektrostatyczne

▸ Pole elektrostatyczne jest polem wektorowym.

▸ Obliczenie natężenia pola jest czasem dość trudne ;-(

▸ Poszukiwany – związek natężenia z ładunkiem

Jest to szybkość przepływu (płynu, wektora pola) przez powierzchnię

STRUMIEŃ POLA

Strumień wektora

▸ Ładunek elektryczny wytwarza pole elektrostatyczne

▸ Pole elektrostatyczne jest polem wektorowym.

▸ Obliczenie natężenia pola jest czasem dość trudne ;-(

▸ Poszukiwany – związek natężenia z ładunkiem

Jest to szybkość przepływu (płynu, wektora pola) przez powierzchnię

STRUMIEŃ POLA

Prawo Gaussa

▸ Strumień pola elektrycznego jest proporcjonalny do całkowitej liczby linii sił pola przechodzących przez powierzchnię:

Φ = ෍ 𝐸 ∙ Δ𝑠 Φ = න 𝐸 ∙ 𝑑𝑠

▸ Jeśli otoczymy ładunki wytwarzające pole DOWOLNĄ powierzchnią zamkniętą, to całkowity strumień pola elektrycznego przechodzący przez tę powierzchnię

zamkniętą jest równy ładunkowi zamkniętemu wewnątrz tej powierzchni

𝜱 = 𝟏

𝜺

෍ 𝒒

PRAWO GAUSSA

Prawo Gaussa a Coulomba

▸ Prawo Gaussa:

ර 𝑬 ∙ 𝒅𝒔 = ^𝟏

𝜺

෍ 𝒒

strumień pola przez dowolną

powierzchnię zamkniętą

całkowity ładunek

wewnątrz tej powierzchni

▸ Prawo Gaussa dla pola wytworzonego przez ładunek punktowy:

𝒅𝒔

powierzchnia Gaussa

ර 𝑬 ∙ 𝒅𝒔 = ර 𝑬 𝒅𝒔 𝒄𝒐𝒔 𝟎 = 𝑬 ∙ 𝟒𝝅𝒓

𝑬 ∙ 𝟒𝝅𝒓

= 𝟏

𝜺

𝒒 𝑬 𝒓 = 𝟏

𝟒𝝅𝜺

𝒒

𝒓

Prawo Gaussa - przykłady

▸ Najlepsze rezultaty otrzymujemy stosując prawo Gaussa do układów ładunków o pewnej symetrii, np.:

WALEC, NIĆ PŁASZCZYZNA

Procedura wyznaczania natężenia pola:

• Wybieramy zamkniętą powierzchnię Gaussa, tak, aby miała symetrię „łatwą”

do całkowania.

• Wyznaczamy kąt pomiędzy wektorem

𝑬

𝒅𝒔

• Liczymy całkowity strumień (całkowanie).

• Oliczamy, ile ładunku znajduje wię wewnątrz powierzchni.

• Przyrównujemy i wyznaczamy natężenie pola

Pole od ładunków o symetrii sferycznej

▸ Jednorodnie

naładowana sfera

▸ Jednorodnie naładowana kula

Ćwiczenia!

Potencjał pola

▸ Jeżeli z prawa Gaussa wyznaczyliśmy natężenie, to jego związek z potencjałem jest w postaci:

▸ Jeśli

𝐸 = 0

𝑉 = 𝑐𝑜𝑛𝑠𝑡

𝐸 𝑟 = − 𝑑𝑉

𝑑𝑟

W poprzednich odcinkach…

▸ Zależności pomiędzy natężeniem pola i potencjałem pola:

czyli:

▸ Prawo Gaussa

𝐸 𝑟 = − 𝑑𝑉 𝑑𝑟

𝑬 𝒓 = −𝜵 𝑽 _{𝑽 = − න}

𝑨 𝑩

𝑬 ∙ 𝒅𝒓

𝐸 𝑥, 𝑦, 𝑧 = −𝜕𝑉

𝜕𝑥 , −𝜕𝑉

𝜕𝑦 , −𝜕𝑉

𝜕𝑧

1D: 𝑽(𝒙) = − ׬_𝑨^𝑩𝑬 𝒅𝒙

ර 𝑬 ∙ 𝒅𝒔 = ^𝟏

𝜺

෍ 𝒒

Pole dwóch płaszczyzn

▸ Pomiędzy dwiema naładowanymi przeciwnego znaku płaszczyznami powstaje JEDNORODNE pole elektryczne:

𝑽

= − න

𝑨 𝑩

𝑬 ∙ 𝒅𝒓 ׯ 𝑬 ∙ 𝒅𝒔 =

𝜺_𝟎

𝒒

na każdej okładce jest ładunek

𝑞

różnica potencjałów pomiędzy okładkami

𝑬 ∙ 𝒅𝒓 = −𝑬 𝒅𝒓

= න

− +

𝐸 𝑑𝑟 = 𝐸 න

− +

𝑑𝑟 = 𝐸 𝑑

różnica potencjałów → napięcie, czyli:

𝑼 = 𝑬 𝒅

𝑨 𝑩

droga całkowania

powierzchnia Gaussa

Kondensator

▸ W zależności od przyłożonego napięcia, na okładkach gromadzi się proporcjonalna do niego wielkość ładunku:

𝒒 = 𝑪 𝑼

gdzie

𝐶

[𝐶] = 1𝐹 𝑎𝑟𝑎𝑑 = 1 𝐶/𝑉

▸ Kondensator to układ złożóny z dwóch, przeciwnie naładowanych powierzchni.

▸ W kondensatorze gromadzona jest energia elektryczna.

▸ Kondensator może być ładowany przez baterię:

Ładowanie polega na

przenoszeniu elektronów z okładki ℎ na l.

Przez kondensator prąd nie płynie!

Pojemność kondensatora

▸ Kondensator płaski:

S

𝑈 = 𝐸 𝑑 𝜀

𝐸 𝑆 = 𝑞

𝑞 = 𝐶 𝑈

𝑪 = 𝜺

𝑺 𝒅

Pojemność kondensatora zależy od jego wymiarów geometrycznych i od rodzaju ośrodka pomiędzy okładkami.

pyt. Jak zmieni się pojemność, gdy zwiększymy napięcie dwa razy?

A jak będziemy zwiększać w nieskończoność?

+++

---

Rodzaje kondensatorów

−𝒒

+𝒒

droga całkowania powierzchnia Gaussa

• kondensator walcowy,

𝑞 = 𝜀

𝐸 𝑆 𝑞 = 1

𝜀

𝐸 ∙ 2𝜋 𝑟 𝐿

▸ Do policzenia pojemności kondesatora należy najpierw policzyć natężenie pola wytworzone przez naładowane powierzchnie (prawo Gaussa) i

skorzystać z zależności pomiędzy natężeniem pola a napięciem

𝑬 = 𝒒 𝟐𝝅𝝐

𝑳 𝒓

𝑈 = න

− +

𝐸 𝑑𝑟 = න

𝑎

𝑏 𝑞

2𝜋𝜖₀ 𝐿 𝑟 𝑑𝑟 =

= 𝑞

2𝜋𝜖₀ 𝐿 𝑙𝑛𝑎

𝑏 න1

𝑟 𝑑𝑟 = ln 𝑟

𝑪 = 𝑼

𝒒 = 𝟐𝝅𝝐

𝑳 𝐥𝐧 𝒂

𝒃

𝑆 = 2𝜋𝑟 𝐿

Kondensatory IRL

przy dobieraniu kondensatorów

zwracamy uwagę na nominalne napięcie!

Pojemności są przeważnie rzędu 𝜇𝐹 (10⁻⁶ 𝐹) do

𝑝𝐹 10⁻¹² 𝐹

Układy scalone (1958, Nobel 2000)

https://www.elprocus.com/difference-between-discrete-circuits-integrated-circuits/

Dielektryki

▸ Pojemność kondensatora zwiększa się, gdy zostanie on wypełniony dielektrykiem.

▸ Dielektryki są substancje posiadające moment dipolowy.

▸ Dipol to układ ładunków „+” i „-”, moment dipolowy – wektor pokazujący

„orientację” dipola, tzn, skierowany od „-” do „+” , o wartości:

𝑝 = 𝑄 𝐿

▸ Dipol w polu elektrycznym, np. kondesatora obraca się, aby ustawić swój moment dipolowy zgodnie z liniami pola zewnętrznego

p://www.if.pw.edu.pl/~bibliot/archiwum/adamczyk/WykLadyFO/FoWWW_29.html

▸ Dielektryki mają trwały moment dipolowy (np. woda – dielektryki

polarne) lub indukowany (niepolarne).

▸ W obu przypadkach dielektryki wytwarzają swoje pole o natężeniu skierowanym przeciwnie do pola

Kondensator z dielektrykiem

pole dipola

pole kondesatora

▸ Dielektryk jest wciągany pomiędzy okładki kondensatora.

▸ Wypadkowe pole kondesatora z dielektrykiem zmniejszyło się.

𝜺_𝒓

𝑬 = 𝑬

𝜺

Dielektryki – prawo Gaussa (poprawione!)

▸ Natężenie pola kondensatora bez dielektryka i z dielektrykiem:

powierzchnia Gaussa powierzchnia Gaussa

ׯ 𝑬 ∙ 𝒅𝒔 = 𝑬

𝑺 =

ℰ_𝟎

𝒒

𝑺

𝜺_𝒓

ර 𝑬 ∙ 𝒅𝒔 = 𝑬𝑺 = 𝟏

ℰ

𝒒 − 𝒒

𝒒 − 𝒒^′ = 𝒒

𝑪 = 𝝐

𝝐

𝑺 𝐶 = 𝑞

𝑈 = 𝑞

𝐸𝑑 = 𝑞 𝑞 − 𝑞′

ℰ

𝑆

𝑑

Energia kondensatora

▸ Podczas ładowania kondensatora wykonywana jest praca przez siłę zewnętrzną (źródło napięcia)

▸ Ładowanie polega na przenoszeniu ładunku na okładki kondensatora.

Gromadzony ładunek wytwarza pole, które powoduje, że do przeniesienia kolejnej porcji ładunku, potrzebna jest coraz większa praca:

𝑈 = 𝑞 𝑈 𝐶

𝑞 𝑾

Praca: 𝑑𝑊 = 𝑈 𝑑𝑞 = 𝑞 𝐶 𝑑𝑞

+𝑞 −𝑞

𝑬

-

𝑑𝑞

▸ Całkowita praca potrzebna do naładowania kondensatora od 𝑞 = 0 do 𝑞 = 𝑄:

𝑊 = න

0 𝑄 𝑞

𝐶 𝑑𝑞 = 1 𝐶 න

0 𝑄

𝑞 𝑑𝑞 = 𝑄² 2 𝐶

▸ Zgromadzona energia:

𝐸 = 𝑄²

2 𝐶 = 𝑄 𝑈

2 = 𝐶 𝑈² 2

Łączenie kondensatorów

▸ W układach elektronicznych kondensatory łączone są w układy równolegle lub szeregowo.

▸ W połączeniu równoległym wszystkie okładki kondensatora mają to samo napięcie (między okładkami każdego kondensatora jest taka sama różnica potencjałów),

• a skoro pojemność jest stała, to na każdym kondensatorze zgromadzony jest inny ładunek

▸ Obliczenia obwodów można dokonać definiując pojemność zastępczą,

𝑈 𝑞₁ 𝑞₂ 𝑞₃

𝑞_𝑖 = 𝐶_𝑖 𝑈

𝑄 = ෍ 𝑞_𝑖 = 𝐶₁ + 𝐶₂ + 𝐶₃ 𝑈

𝐶_𝑍 = 𝑄

𝑈 = 𝐶₁ + 𝐶₂ + 𝐶₃

𝑪

= ෍ 𝑪

Połączenia kondensatorów

▸ W połączeniach szeregowych na każdym kondensatorze gromadzi się taki sam ładunek (por. ładowanie kondensatorów)

• ponieważ pojemność jest stała – każdy kondendsator ma inne napięcie.

𝑈 𝑈₁ 𝑈₂

𝑞 𝑈_𝑖 = 𝑞

𝐶_𝑖 𝑈 = ෍ 𝑈_𝑖 = 𝑞 1

𝐶₁ + 1

𝐶₂ + 1 𝐶₃ 𝐶_𝑍 = 𝑞

𝑈 = 𝑞 1 σ 𝐶_𝑖

𝟏

𝑪

= ෍ 𝟏

𝑪

Jakie to połączenie? (*)

▸ Czasem trudno zauważyć, jakie jest połączenie…

Podsumowanie

▸ Demonstracje:

• Ładunki, elektryzowanie

• Kondensatory

▸ Prawo Gaussa, strumień pola.

• Przykłady

▸ Kondensator – pojemność, energia, połączenia

▸ Dielektryki

Typowe napięcia

▸ Baterie -1-9 V (DC)

▸ Akumulator samochodowy 12 V

▸ Lampy TV –kilowolty 10³ 𝑉

▸ 220 V (AC)

▸ Linie przesyłowe 1000 kV AC

▸ 12-50 kV zasilanie tramwajów

▸ Generator Van der Graffa

Można osiągnąć różnicę potencjałów

pomiędzy czaszą a ziemią rzędu milionów wolt − 10⁶ 𝑉.