Podsumowanie ostatniego wykładu
• Standardowa spektroskopia laserowa.
• Doppler free : molecular beams
• Saturation spectroscopy (single velocity group, different parity)
•Two-photon spectroscopy (all velocities, same parity)
• Ion traps: Penning and Paul differences
• Precise spectroscopy of ions, geonium
•Quantum jumps (przeskoki kwantowe)
detektor próbka
laser przestraj.
w0 wLaser
T
DwD
k j
k
L
- -w0 w
k
L
+ -w0 w
2
1 N
N - kµ
0 kuz
w21 2w N2(w)
S ingl e a tom of s tr ont ium ( O xf or d 2018)
Spowalnianie i pułapkowanie atomów światłem
• atom może mieć n 1><
• siła Fd> <0 (wciąga lub wypycha)
• wartość siły rezonansowo
zależy od d (Fd nierezonansowo)
d < 0
0 vz Frp
Fd
-|d|/k
k )
( 1
/ ) v (
) ) (
v
2 ( k 2 2 G r
r k G
Fd - × + +
× Ñ -
-
= "
d
! !d
! !g
• siła dipolowa (reaktywna) – klasyczne wciąganie dielektryka (e>0, n>1) do pola el.
(niejednorodnego) siły optyczne:
• siła spontaniczna (siła ciśnienia światła) Frp Ü przekaz pędu (ciśnienie światła)
IS
r I r
E (r) D
G ( ) ( )
2
1 ÷÷2 =
ø çç ö
è
= æ ×
!g )
( 1
/ ) v (
) (
2
2 G r
k
r k G
Frp = - × + +
g
g d
! !" d =w -w0
t g =1
Podstawy chłodzenia i pułapkowania atomów światłem laserowym –
1997
®
S.Chu,C.Cohen-Tannoudji,W.PhillipsCHŁODZENIE ATOMÓW FOTONAMI (siły
spontaniczne): atomy sodu:
M=23, l = 590 nm v = 600 m/s (@ 400 K)
Dp = S ħ kabs - S ħ kem = N ħ kL – 0
po zabsorbowaniu 1 fotonu:
DvR = ħk/M = 3 cm/s
wiązka lasera wiązka atomów
Þ20 000 fotonów do zatrzymania
@ I = 6 mW/cm2
czas zatrzymania: 1 ms droga hamowania: 0,5 m
Jak chłodzić atomy?
Problem to solve: slowing à atoms out of resonance Solution:
1. Chirped pulses (frequency grows in time during pulse) 2. Zeeman slower : kv(t)=(magnetic moment)B(x)
Zeeman slowel for molecules,
Petzold et al.,NJP 2018
Fotony pochłonięte mają energię mniejszą niż reemitowane
® opóźniająca siła (chłodzenie)
dwie przeciwbieżne wiązki laserowe
(ta sama częstość; wL < w0) w0 wL
wL
Dla wL< w0, efekt Dopplera dostraja atomy do rezonansu z przeciwbieżnymi wiązkami
w0 wL
siła
GAZ ATOMOWY ?
) ( 1
/ ) v (
) (
2
2 G r
k
r k G
Frp = - × + +
g g d ! !
"
Limits: heating (spontaneous emission in random directions) T(doppler)=
k k
-|d|/k 0 d/k vz
siła
Dla małych prędkości:
F = -bv
„lepkość” ® OPTYCZNA MELASA
zerowa siła dla v=0
chłodzenie
Wypadkowa siła:
Can we do better than that ?
Subdopppler cooling – beyond 2-level atom, needed:
structure in the ground state
J. Dalibard + CCT
zimne atomy?
ħwL
m=+1
m=–1 m=0
B(x)
x=0 x
F(x) µ -x
Þ siła zależna od położenia:
pułapka atomowa
s
+s
-Jak pułapkować
?
II
1-D ® 3-D
II czas przelotu 0 N
N » 106 at. Rb85, T » 100 µK
@ T » 0,0001 K uatom » 30 cm/sek
Pomiar temperatury:
A) temperatury
chłodzenie -
D p = N ħ k
L średnia prędkość = 0 absorpcja - em. spont.grzanie Ü dyfuzja pęduß dyspersja prędkości ¹ 0 kBTD=D/k=ħG/2 ¬ granica Dopplera
(Na: 240 µK, Rb: 140 µK)
rmax = 1011 – 1012 at/cm3 kabs
kem uwięzienie promieniowania
B) gęstości atomów
Ograniczenia ?
(reaktywne – nie chłodzą!) Siły dipolowe
) ( 1
/ ) v (
) ) (
v
2 ( k 2 2 G r
r k G
Fd
+ +
× -
× Ñ -
-
= "
d
! !d
! !g
pole E ® polaryzacja ośrodka: Dind= a E
® oddz. D • E = - aE2 µ I(r) G a 0>< adresowanie q-bitów ?
0
kBT
I(r)
U(r)
r a > 0
0
I(r)
U(r)
r a < 0
emisja spont. ~100 - 10 µ K limit
optyczne U=-D•E magnetyczne U=-
µ
•B100 nK 100 µK
300 K
Jeszcze niższe temperatury niż w MOT?
siły dipolowe nie chłodzą! ® odparowanie
F
„ciemne pułapki” – bez światła
15/20
Nie można osiągnąć Zera Absolutnego !
możemy się tylko zbliżać:
300 µ K « 30 cm 100 µ K « 10 cm
1 µ K « 1 mm
III zasada termodynamiki
1995 -
• E. Cornell &
C. Wieman (JILA) Rb87
• R. Hulet (Rice)
Li7
•W. Ketterle (MIT) Na23
kondensat Bosego-Einsteina
(1924-25)
bozony (F=0, 1, 2, ...)
400 nK
200 nK
50 nK
kondensacja Bosego –Einsteina
Rb87
Nobel 2001
Charakterystyki kondensatu:
• wąskie maksimum w rozkładzie prędkości
• ampl. maksimum ä gdy Tæ
• kształt chmury odtwarza kształt
Obserwacja – diagnostyka:
17/20 1924 Satyendranath Bose
wyprowadził prawo Plancka z zasad fiz. statystycznej
1925 Albert Einstein
uogólnił do cząstek z masą,
przejście fazowe w niskich temp.
From a certain temperature on, the molecules condense without attractive forces, that is, they accumulate at zero velocity.
The theory is pretty but is there also some truth to it?
A. Einstein
początki Kondensat B-E -
Kondensacja Bosego-Einsteina (BEC)
H
e= energia,
µ
= pot. chem. ,b
= 1/kBT1 ) (
exp ) 1
( = - -
µ e
e b f
rozkład populacji dla bozonów:
poniżej temp. krytycznej:
® całka << N,
® większość cząstek w stanie podst.
å
=
e
e ) ( f N
(
r(e)
= gęstość stanów energ.)e e r
ò e
¥
+
=
0
0
f ( ) ( ) d N
N
Kondensacja 1
oKetterle, PRL 77, 416 (1996)
normalizacja liczby cząstek:
19/20 T
mk
BdB
2 p !
2l =
fale materii:
gęstość
n
, śr. odl. cząstek:n
-1/3degeneracja kwantowa, gdy
n
-1/3» l
dB( T )
Rzędy wielkości:
gaz atomowy @ 900K,
n »
1016cm-3,n
-1/3 » 10-7 m, ldB»
10-12 m ldB << n-1/3104 atomów w typowej pułapce: Tc ~ 100 nK ldB » n-1/3
Kondensacja 2
oF
• cały atom – bozon lub fermion (całkowity kręt! – np. F)• atomy w pułapce:
- poziomy energetyczne skwantowane
- „efekt wysoko-temperaturowy”:
k
BT >> ! w
Louis-Victor Pierre Raymond de Broglie
(Nobel 1929)
•
dostępność doświadczalna (chłodzenie, obserwacja)•
słabe oddziaływania między atomami~10 -6 cm zasięg oddz.
~10 –4 cm odl. międzyatomowe
•
kondensacja w przechłodzonym gazieBEC w atomach alkalicznych
Hel 4 atomy alkaliczne met. chłodzenia parowanie odparowanie rf
liczba atomów 104 106
wielkość próbki [nm] 101 104
temperatura [K] 0,37 0,17 ·10-6
ldB [Å] 30 6 ·104
gęstość [cm-3] 2,2 ·1022 1014
śr. odległość [nm] 0,35 100