Przemysław Scherwentke, Piotr Stawski, Krzysztof J. Szajowski (Wrocław)
Teoria identyfikacji systemów elektroenergetycznych w pracach Stanisława Trybuły
Streszczenie. W pewnym okresie Trybuła zajmował się zagadnieniami związanymi z opi- sem systemów energetycznych na podstawie ogólnie dostępnych danych. W pracy przed- stawiamy niektóre z jego klasycznych wyników, odsyłając do odpowiedniej literatury doty- czącej przypadków bardziej zaawansowanych. Przedstawiono statystyczną metodę określa- nia funkcji przenoszenia połączonych systemów mocy na podstawie pomiarów przesyłanej mocy i częstotliwości w warunkach normalnej pracy.
Słowa kluczowe: funkcja przejścia, funkcja korelacji, transformata Fouriera, gęstość spektralna.
1. Wstęp. Jednym z zainteresowań Profesora Trybuły było opisanie systemu energetycznego jako całości, bez odwoływania się do charakterystyk elementów składowych: generatorów, linii przesyłowych i urządzeń odbior- czych. Pierwszą pracą na ten temat była [1], ostatnią – [9]. Jeszcze około roku 2005 profesor zastanawiał się nad powrotem do tej tematyki, uważając ją za jedno z ważniejszych swoich osiągnięć. Najważniejsze rezultaty są zawarte w pracach [2] i [8]. Przedstawiona jest w nich statystyczna metoda okre- ślania funkcji przenoszenia połączonych systemów elektroenergetycznych na podstawie pomiarów bilansu mocy w systemie (różnica mocy wytwarzanej i odbieranej), bilansu mocy na liniach wymiany zagranicznej i częstotliwo- ści w warunkach normalnej pracy systemu. Moc na liniach wymiany po- winna być utrzymywana na zadanych poziomach. W tym celu stosuje się nadrzędny, nieliniowy system regulacji, zwany systemem wtórnej automa- tycznej regulacji mocy i częstotliwości (ARCM). Centralny system regulacji wtórnej uzupełnia regulację pierwotną jednostek wytwórczych, umożliwia- jący zmiany generacji mocy jednostek w przypadku zmian częstotliwości w systemie. Funkcje przejścia wyznaczono dla systemów elektroenergetycz- nych z wtórną regulacją mocy i częstotliwości. Przedyskutowane jest za- gadnienie istnienia i jednoznaczności rozwiązań równań określających cha-
[117]
rakterystyki systemów pierwotnego i wtórnego sterowania. Rozważane są też inne problemy, takie jak: zagadnienie identyfikacji charakterystyk ukła- dów sterowania przy założeniu, że sterowanie wtórne jest liniowe, zagad- nienie określania zależności między zapotrzebowaniem na moc a procesami wymiany. Ukoronowaniem tych prac jest próba wyznaczenia optymalnego sterowania połączonymi systemami elektroenergetycznymi [9]. Ważnym wy- nikiem tych prac była metoda szybkiego, tj. możliwa do zastosowań on-line, wyznaczania tzw. współczynnika energii regulującej systemu (parametr K systemu). Jest to podstawowy parametr zadawany w nastawach centralnego regulatora mocy i częstotliwości systemu elektroenergetycznego i stąd jego kapitalne znaczenie dla jakości (kosztów) regulacji systemowej. Do zastoso- wania praktycznego w regulatorze centralnym ARCM nie doszło z uwagi na zmianę procedur ustalania nastaw regulatora centralnego po przyłączeniu krajowego systemu elektroenergetycznego do zachodniego systemu elektro- energetycznego (UCTE).
Przy okazji prac nad tym zagadnieniem powstały dwa doktoraty: Adama Wojnara (1971), „Krótkoterminowa prognoza zapotrzebowania mocy w sys- temach elektroenergetycznych” i Mieczysława Koszelnika (1972) „Stocha- styczna metoda określania transmitancji połączonych systemów elektroener- getycznych”.
2. Założenia i podstawowe równanie. Niech z
r(t), r = 1, 2, . . ., n oznaczają zapotrzebowania mocy (nie są mierzone), p
rm(t) (r = m r, m = 1, 2, . . ., n) — moce przesyłane pomiędzy systemami, a f (t) — proces częstotliwości. Chcemy wyznaczyć funkcje przejścia każdego podsystemu.
f (t) = −
∞ 0ω
r(τ )[p
r(t − τ ) + z
r(t − τ )] dτ r = 1, 2, . . . , m.
Zakładając brak skorelowania procesów z
ri ich stacjonarność, otrzymujemy równania na funkcje korelacyjne i ich transformaty.
R
f(s) +
∞ 0ω
m(τ )R
pm(τ − s) +
∞ 0ω
r(τ )R
prf(τ + s) dτ +
+
∞ 0 ∞ 0ω
r(τ )ω
m(η)R
prpm(s + τ − η) dτ dη = 0, r = m, r, m = 1, 2, . . . , m
oraz
R
f(s) +
∞ 0ω(τ )R
prf(τ − s) +
∞ 0ω
r(τ )R
prf(τ + s) dτ +
+
∞ 0 ∞ 0ω
r(τ )ω
r(η)R
pr(s + τ − η) dτ dη =
=
∞ 0 ∞ 0ω
r(τ )ω
r(η)R
zr(s + τ − η) dτ dη, r = 1, 2, . . . , m Transformaty Fouriera funkcji korelacji spełniają równanie:
(1) S
f(ω) + S
pmf(ω)α
m(ω) + S
prf(ω)α
r(ω) + S
prpm(ω)α
m(ω)α
r(ω) = 0, r = m, r, m = 1, 2, . . . , m oraz
(2) S
f(ω) + S
prf(ω)α
r(ω) + S
prf(ω)α
r(ω) + S
pr(ω)α
r(ω)α
r(ω) =
= S
zr(ω)α
r(ω)α
r(ω), r = 1, 2, . . . , m Ponieważ
nr=1
p
r(t) = 0, to
n r=1R
prf(s) = 0 i
n r=1S
prf(ω) = 0, (3)
n r=1R
prpm(s) = 0 i
n r=1S
prpm(ω) = 0, m = 1, 2, . . . , n.
(4)
Celem jest wyznaczenie α
r(ω) i S
zr(ω).
Oznaczmy
β
r= 1
α
rβ =
n r=1β
r. Dzieląc (1) i (2) przez α
rα
m, otrzymujemy:
(5) S
fβ
mβ
r+ S
prfβ
m+ S
pmfβ
r+ S
prpm= 0 r = m, r, m = 1, 2, . . . , n oraz
(6) S
fβ
rβ
r+ S
prfβ
r+ S
prfβ
r+ S
pr= S
zrm = 1, 2, . . . , n.
Korzystając z (5), (3) i (4), otrzymujemy zbiór równań, którego rozwiązanie zostanie podane dalej.
(7) β
β
m+ S
pmfS
f= S
zmS
fm = 1, 2, . . . , n.
Równania (7) mogą zostać zapisane w postaci:
(8)
β
m+ S
pmfS
f 2+ S
fS
pm− S
pmfS
pmfS
f2= S
zmS
f, m = 1, 2, . . . , n Odejmując (7) od (8), otrzymujemy:
(9) β
β
m+ S
pmfS
f= S
zmS
fm = 1, 2, . . . , n.
3. Wyznaczenie niektórych charakterystyk systemu. Oznaczmy
(10) b
m= 1
β
β
m+ S
pmfS
f. Sumując wyrażenia z (10) i uwzględniając, że
nm=1
S
pmf= 0, otrzymujemy (11)
n m=1b
m= 1.
Oznaczmy
(12) h
m= S
fS
pm− S
pmfS
pmfS
f2.
Dalsza analiza jest przeprowadzona w terminach funkcji b
mi h
m. Stosując (10) i (12), możemy przepisać (7) w postaci
(13) |β|
2b
m(1 − b
m) − h
m= 0 m = 1, 2, . . . , n.
Rozwiązaniem (13) jest
(14) b
m= 1
2
1 + δ
m1 + 4h
m|β|
2m = 1, 2, . . . , n.
Z (14) i (11) otrzymujemy równanie
(15) (n − 2)|β| +
n m=1δ
m|β|
2− 4h
m= 0,
gdzie δ
mmoże być równe +1 lub −1.
Dla istnienia rozwiązania (13) dla każdego ω potrzeba i wystarcza, aby
(16) 2h
M≤
n m=1h
m, h
M= max
m
h
m.
Niech w(t) będzie funkcją wagową dla całego systemu. Jej transformata
(17) α(ω) =
∞ 0ω(τ )e
−iωtdt na osi rzeczywistej jest postaci
(18) α(u) = |α(u)|e
iq(u),
gdzie
(19) q(u) = − 2
π
∞ 0u ln |α(x)|
u
2− x
2dx.
Z postaci b
mmożna otrzymać transformaty funkcji odpowiedzi dla po- szczególnych systemów
(20) α
m= 1
b
mα − S
pmfS
fm = 1, 2, . . . , n.
Funkcje wagowe ω(τ ) i ω
m(τ ) są otrzymywane z transformat Fouriera
(21) ω
m(τ ) = 1
2π
∞−∞
α
m(ω)e
iωtdω, a funkcja odpowiedzi
(22) W
m(t) =
t 0ω
m(τ ) dτ.
4. Istnienie i jednoznaczność rozwiązań. Równania (13) i (15) moż- na przepisać w postaci
(23) Q
m(Q − Q
m) = κ
2m4 , m = 1, 2, . . . , n, oraz
(24) (n − 2)Q +
n m=1δ
mQ
2− κ
2m= 0,
gdzie
(25) Q
m= b
m|β|, Q =
n m=1Q
m,
(26) κ
2m= 4h
m≥ 0, δ
m= −1 lub δ
m= +1, m = 1, 2, . . . , n.
Twierdzenie 4.1. Niech, dla danego ω, κ
2M= max
mκ
2m. Wtedy 2κ
2M≤
nm=1
κ
2m.
Twierdzenie 4.2. Jeżeli
(n − 2)κ
M≥
nm=1
κ
2M− κ
2m> 0,
to jedyne rozwiązanie równań (23), które spełnia warunek Q > 0 jest dane wzorem
Q
m= 1 2
Q −
Q
2− κ
2m, m = 1, 2, . . . , n,
gdzie Q jest jedynym pierwiastkiem równania (n − 2)Q −
n m=1Q
2− κ
2m= 0.
Twierdzenie 4.3. Jeżeli (n − 2)κ
M<
n m=1κ
2M− κ
2m> 0,
to jedyne rozwiązanie równań (23), które spełnia warunek Q > 0 jest dane wzorami
Q
M= 1 2
Q +
Q
2− κ
2M, Q
m= 1
2
Q −
Q
2− κ
2m, m = 1, 2, . . . , n, m = M gdzie Q > 0 jest jedynym pierwiastkiem równania
(n − 2)Q +
Q
2− κ
2M−
nm=1