Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2,który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
=
∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2,
do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x
= r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x =
r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ,
y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y
= r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ,
y =
r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ,
z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z
= r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ,
z =
r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby dokonać separacjiczęści radialnej i kątowej w równaniu Schr¨odingera dla sferycznie symetrycznej energii potencjalnej przetransformujemy operator ∇2, który we współrzędnych kartezjańskich ma postać
∇2 = ~∇ · ~∇ =
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
·
∂
∂x, ∂
∂y, ∂
∂z
= ∂2
∂x2 + ∂2
∂y2 + ∂2
∂z2, do współrzędnych sferycznych.
Zróżniczkujmy związki transformacyjne pomiędzy współrzędnymi kartezjańskimi a sferycznymi:
x = r sin θ cos ϕ, y = r sin θ sin ϕ, z = r cos θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby odwrócić te związki obliczmy kombinacjęr sin θ ∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby odwrócić te związki obliczmy kombinacjęr sin θ ∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby odwrócić te związki obliczmy kombinacjęr sin θ ∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Aby odwrócić te związki obliczmy kombinacjęr sin θ ∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ = r
cos ϕ ∂
∂x + sin ϕ ∂
∂y
.
Obliczmy kombinację sin θ sin ϕ
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ
+ cos ϕ ∂
∂ϕ
= sin θ sin ϕ
r cos ϕ ∂
∂x + r sin ϕ ∂
∂y
+ cos ϕ
−r sin θ sin ϕ ∂
∂x + r sin θ cos ϕ ∂
∂y
= r sin θsin2ϕ + cos2ϕ ∂
∂y =r sin θ ∂
∂y.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ = r
cos ϕ ∂
∂x + sin ϕ ∂
∂y
.
Obliczmy kombinację sin θ sin ϕ
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ
+ cos ϕ ∂
∂ϕ
= sin θ sin ϕ
r cos ϕ ∂
∂x + r sin ϕ∂
∂y
+ cos ϕ
−r sin θ sin ϕ ∂
∂x + r sin θ cos ϕ ∂
∂y
= r sin θsin2ϕ + cos2ϕ ∂
∂y =r sin θ ∂
∂y.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ = r
cos ϕ ∂
∂x + sin ϕ ∂
∂y
.
Obliczmy kombinację sin θ sin ϕ
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ
+ cos ϕ ∂
∂ϕ
= sin θ sin ϕ
r cos ϕ ∂
∂x + r sin ϕ∂
∂y
+ cos ϕ
−r sin θ sin ϕ ∂
∂x + r sin θ cos ϕ ∂
∂y
= r sin θsin2ϕ + cos2ϕ ∂
∂y =r sin θ ∂
∂y.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Transformacja do współrzędnych sferycznych
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ = r
cos ϕ ∂
∂x + sin ϕ ∂
∂y
.
Obliczmy kombinację sin θ sin ϕ
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ
+ cos ϕ ∂
∂ϕ
= sin θ sin ϕ
r cos ϕ ∂
∂x + r sin ϕ∂
∂y
+ cos ϕ
−r sin θ sin ϕ ∂
∂x + r sin θ cos ϕ ∂
∂y
= r sin θsin2ϕ + cos2ϕ ∂
∂y =r sin θ ∂
∂y.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ = r
cos ϕ ∂
∂x + sin ϕ ∂
∂y
.
Obliczmy kombinację sin θ sin ϕ
r sin θ ∂
∂r + cos θ ∂
∂θ
+ cos ϕ ∂
∂ϕ
= sin θ sin ϕ
r cos ϕ ∂
∂x + r sin ϕ∂
∂y
+ cos ϕ
−r sin θ sin ϕ ∂
∂x + r sin θ cos ϕ ∂
∂y
= r sin θsin2ϕ + cos2ϕ ∂
∂y =r sin θ ∂
∂y.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Dzieląc obustronnie przez r sin θ otrzymamy∂
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒
cos θ ∂
∂z = ∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y. Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ ⇒ ∂
∂z = cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒ cos θ ∂
∂z =
∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y. Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ ⇒ ∂
∂z = cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒ cos θ ∂
∂z = ∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y.
Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ ⇒ ∂
∂z = cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒ cos θ ∂
∂z = ∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y. Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy
cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ
⇒ ∂
∂z = cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒ cos θ ∂
∂z = ∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y. Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ ⇒ ∂
∂z =
cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒ cos θ ∂
∂z = ∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y. Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ ⇒ ∂
∂z = cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
co po uproszczeniu daje
∂
∂x = sin θ cos ϕ∂
∂r +1
r cos θ cos ϕ ∂
∂θ − sin ϕ r sin θ
∂
∂ϕ. Skorzystajmy z równania
∂
∂r = sin θ cos ϕ ∂
∂x + sin θ sin ϕ ∂
∂y + cos θ ∂
∂z,
⇒ cos θ ∂
∂z = ∂
∂r − sin θ cos ϕ ∂
∂x − sin θ sin ϕ ∂
∂y. Zadanie. Pokazać, że po prostych obliczeniach otrzymamy cos θ ∂
∂z = cos2θ ∂
∂r −1
r sin θ cos θ ∂
∂θ ⇒ ∂
∂z = cos θ ∂
∂r −sin θ r
∂
∂θ.
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Zadanie. Korzystając z powyższych wzorów pokazać, że
∇2 = ∂2
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Zadanie. Korzystając z powyższych wzorów pokazać, że
∇2 = ∂2
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Zadanie. Korzystając z powyższych wzorów pokazać, że
∇2 = ∂2
Transformacja do współrzędnych sferycznych
Zadanie. Korzystając z powyższych wzorów pokazać, że
∇2 = ∂2
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx =
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem:
Transformacja do współrzędnych sferycznych
kartezjańskie składowe operatora orbitalnego momentu pędu wyrażają się wzorami:
Lx = − i ~
a kwadrat operatora orbitalnego momentu pędu wyraża się wzorem: