Wpływ wzbogacania powietrza tlenem na straty ezgergii przy spalaniu

Nr 104 E n e rg e ty k a z . 14 1964

%

______________ ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ_________________

JAN SZARGUT, ANDRZEJ ZIĘBIK K a te d ra E n e r g e ty k i C ie p ln e j

WPŁYW WZBOGACANIA POWIETRZA TLENEM NA STRATY EGZERGII PRZY SPALANIU

S t r e s z c z e n i e . S t r a t ę e g z e r g i i spowodowaną p r z e z n ie o d w ra ­ c a ln o ś ć p r o c e s u s p a l a n i a można z m n ie js z y ć m .in . p r z e z wzboga­

c e n ie tle n e m p o w ie tr z a do s p a l a n i a . S k u te c z n o ść t e j m etody można o c e n ić z a pomocą m nożnika z m n ie js z e n ia n ie o d w r a c a ln o ś c i.

Mnożnik t e n w yraża s to s u n e k p r z y r o s t u e g z e r g i i s p a l i n u z y sk a ­ nych po iz o b a ry c z n o -a d ia b a ty c z n y m s p a la n i u do e g z e r g i i t l e n u u ż y te g o do w zb o g acan ia p o w ie tr z a . W a rto ś c i m nożnika z m n ie j­

s z e n ia n ie o d w r a c a ln o ś c i w yznaczono przy kład ow o d l a s p a la n i a t le n k u w ę g la .

1 . S t r a t y e g z e r g i i w a d ia b a ty c z n o -iz o b a ry c z n y m p r o c e s i e s p a l a n i a , p rz y s to s o w a n iu p o w ie tr z a

w zbogaconego tle n e m

Z godnie z wywodami p ra c y [2] a n a l i z ę z ja w is k n ie o d w ra c a ln y c h t o ­ w a rz y sz ą c y c h p ro c e s o w i s p a l a n i a można u ła tw ić p r z y jm u ją c , że w p ie r w s z e j k o l e j n o ś c i . p r z e b ie g a s p a la n i e a d ia b a ty c z n e , a d o p ie r o po je g o z a k o ń c z e n iu ro z p o c z y n a s i ę wymiana c i e p ł a . W a d ia b a ty c z n o - izo b a ry cz n y m p r o c e s i e s p a l a n i a w y s tę p u ją z n a cz n e s t r a t y e g z e r g i i . Je d n a z metod z m n ie js z e n ia n ie o d w r a c a ln o ś c i te g o p ro c e s u p o le g a na z a s to s o w a n iu p o w ie tr z a w zbogaconego w t l e n . Na s k u te k z m n ie js z e n ia u d z i a ł u a z o tu w p o w ie tr z u z m n ie js z a s i ę i l o ś ć s p a l i n , czego na­

stę p stw e m j e s t p o d w yższenie te m p e ra tu ry s p a l a n i a . T e m p e ra tu ra t a w z r a s ta z do ść dobrym p r z y b liż e n ie m p r o p o r c j o n a l n ie do u d z i a ł u t l e ­ nu we wzbogaconym p o w ie tr z u . D z ię k i p od w y ższen iu te m p e ra tu ry sp a­

l a n i a u z y s k u je s i ę w yraźne z w ię k sz e n ie e g z e r g i i s p a l i n po a d ia b a ­ tycznym s p a l a n i u .

Na ry su n k u 1 p o kazano w u k ł a d z i e (T ,S ) s t r a t y e g z e r g i i w a d i a - b a ty c z n o -iz o b a ry c z n y m p r o c e s i e s p a la n i a p rz y s to s o w a n iu p o w ie tr z a a tm o sfe ry c z n e g o i p o w ie tr z a w zbogaconego tle n e m . P r z y j ę t o , że p a l i ­ wem j e s t c z y s ty t l e n e k w ęg la s p a la n y p rz y n a d m ia rz e t l e n u %= 1 ,4 . S u b s t r a t y s p a l a n i a m ają c i ś n i e n i e równe c i ś n i e n i u o to c z e n ia i tem­

p e r a t u r ę rów ną te m p e r a tu r z e o t o c z e n ia T0 = 291 K. Z ałożono spa­

l a n i e z u p e łn e b e z d y s o c j a c j i .

P u n k t 1 o d n o s i s i ę do sum ary czn ej e n t r o p i i chem iczn ej s u b s tr a ­ tów s p a l a n i a . W p u n k c ie 2 zazn aczo no sumę e n t r o p i i składników spa­

l i n w s t a n i e rów now agi term od y n am icznej z o to c z e n ie m . Krzywa 3 -4 p r z e d s ta w ia o d c in e k iz o b a r y s p a l i n w z a k r e s i e od te m p e ra tu ry o to ­ c z e n ia do te m p e ra tu ry T4 a d ia b a ty c z n e g o s p a la n ia . Punkt 3 odnosi s i ę w ię c .d o s p a l i n w te m p e ra tu rz e o to c z e n ia i pod c iś n ie n ie m o to ­ c z e n i a . P o le pod krzyw ą 3 -4 o k r e ś l a w a rto ś ć opałow ą p a liw a . Sumę p rz y ro s tó w e n t r o p i i w a d ia b a ty c z n o -iz o b a ry c z n y m p r o c e s i e s p a la n ia o k r e ś l a w ie lk o ś ć TT = S4 - S-j.

R y s. 1 . S t r a t y e g z e r g i i p rz y a d ia b a ty c z n o -iz o b a ry c z n y m s p a la n i u w p o w ie tr z u atm osferycznym i w p o w ie trz u wzbogaconym tle n e m

Po z a sto s o w a n iu p o w ie tr z a wzbogaconego tle n e m w s z y s tk ie p u n kty p rz e s u w a ją s i ę w k ie r u n k u m n ie js z y c h e n t r o p i i . D la s p a la n i a w po­

w ie tr z u z a w iera ją c y m 30% O2 ( u d z ia ł molowy otrzym ano punkty 1'f y , 4« P o le pod krzyw ą 3 -4 ' j e s t równe p o lu pod krzyw ą 3-4»

Wpływ w zbo gacan ia p o w ie tr z a tle n e m na s t r a t y . . 55

Tem peratura T4 a d ia b a ty c z n e g o s p a la n ia j e s t je d n a k wyższa n i ż przy s p a la n iu w p o w ie tr z u atm o sfery czn y m . Widać s t ą d , że suma p rz y ­ rostów e n t r o p i i w p r o c e s i e s p a la n i a u le g a z m n ie js z e n iu :

S4 " S1 < S4 " S1 . - - (,1 >-

A n a liz ę s t r a t e g z e r g i i w a d ia b a ty c z n o -iz o b a ry c z n y m p r o c e s i e s p a la n ia można t e ż w b a rd z o p r z e j r z y s t y sposób p rz e p ro w a d z ić na w y k re sie T h rin g a [3] • Wykres t e n sp o rządza- s i ę w u k ł a d z i e w sp ó ł­

rz ę d n y c h ( - —, i ) . Na ry su n k u 2 pokazano w yk res T h rin g a sp o rząd zo ­ ny p rz y z a ło ż e n ia c h p r z y j ę t y c h d l a w ykresu na r y s . 1 . P r o s to k ą t

R y s. 2 . W ykres T h rin g a a d ia b a ty c z n o - iz o b a ry c z n e g o s p a l a n i a CO z u w z g lę d n ie n ie m w zbog acen ia p o w ie tr z a tle n e m

pom iędzy o d c in k ie m "a!' i p r o s t ą T0 = idem p rz e d s ta w ia zredukowaną e g z e r g ię ch em iczną p a liw a b Ch /T 0 . O dcinek " a " n a k re ś lo n o d l a tem­

p e r a t u r y z a s tę p c z e g o ź r ó d ła c i e p ł a . Sposób o b l i c z a n i a t e j tem pera­

t u r y w y ja śn io n o w p u b l i k a c j i [2] . P r o s to k ą t pom iędzy odcin kam i " a ” i "b" o k r e ś l a zredukow aną e g z e r g ię chen d czn ą s p a l i n Bc h Sp /T0 [i] . Krzywa " c " d o ty c z y s p a l i n o trzy m an y ch po s p a la n iu w p o w ie trz u atmo­

s fe ry c z n y m . P o le pom iędzy krzyw ą " c " i p r o s t ą T0 = idem o k re ś la zredukow aną f i z y c z n ą e g z e r g ię s p a l i n Bf Sp /T 0 .

S t r a t ę e g z e r g i i A L 0 spowodowaną p r z e z n ie o d w ra c a ln o ś ć a d ia b a ­ ty c z n e g o s p a l a n i a w p o w ie tr z u atm o sfery czn ym można wyznaczyć o d e j­

m ując sumę e g z e r g i i produktów od sumy e g z e r g i i s u b s tra tó w s p a la ­ n i a :

AL = b , + Bt - B , - B . (2)

o eh L f sp ch sp v '

gdz i e :

b ^ - w ła ściw a e g z e r g ia chem iczna p a liw a ,

B^ - e g z e r g ia p o w ie tr z a a tm o sfe ry c z n e g o (w ie lk o ś ć rów na z e r u ; ,

Bf , Bch - e g z e r g ia f iz y c z n a i chem iczna s p a l i n o trz y m a- ny ch po ad iab a ty c z n y m s p a la n i u , p rz y p a d a ją c a na j e d n o s tk ę p a liw a .

Zredukowaną s t r a t ę e g z e r g i i A L ę /L o o k r e ś l a p o le pom iędzy krzyw ą

" c ” i o d c in k ie m " b " .

Po z a sto s o w a n iu p o w ie tr z a wzbogaconego tle n e m o trz y m u je s i ę d la s p a l i n krzyw ą ’’d" p r z e s u n i ę t ą względem krzyw ej " c " w k ie ru n k u wyż­

sz y c h t e m p e r a tu r . P rz y w yzn aczan iu s t r a t y e g z e r g i i d la a d ia b a ty c z ­ nego p r o c e s u s p a l a n i a n a le ż y tym razem u w z g lę d n ić , źe w s k ła d sub­

s tr a tó w w chod zi dodatkow o t l e n te c h n ic z n y :

A L = b . + Bi + B. - B' - B’ , (3)

ch L t f sp ch sp

g d z ie :

B£ - e g z e r g ia z m n ie js z o n e j i l o ś c i p o w ie tr z a a tm o sfe ­ ry c z n e g o (rów na z e r u ) ,

- e g z e r g ia t l e n u te c h n ic z n e g o ,

s p » B^k gp - e g z e r g ia f iz y c z n a i chem iczna s p a l i n otrzym anych po a d ia b a ty c z n y m s p a la n iu w p o w ie trz u wzbogaco­

nym tle n e m .

Wpływ w z b o g a c a n ia p o w ie tr z a tle n e m na s t r a t y . . . 57

S t r a t a e g z e r g i i A L w yrażona wzorem (3 ) u w z g lę d n ia n ie o d w ra c a l­

ność tw o rz e n ia m ie s z a n k i p o w ie tr z a a tm o s fe ry c z n e g o z tle n e m t e c h ­ nicznym . P o m in ię c ie t e j c z ę ś c i s t r a t y e g z e r g i i p ro w a d z iło b y do zbyt o p ty m is ty c z n e j oceny skutków s to s o w a n ia t l e n u .

Zredukowane w y ra ż e n ie ( B ^ Sg - Bt ) / T0 p rze d sta w io n o na ry s u n ­ ku 2 p ro sto k ą te m zawartym pom iędzy od cinkiem "a" i odcin k iem " f " . Wysokość te g o p r o s t o k ą t a w ynika z r e l a c j i :

. - - - C-V V B t (4)

d o g d z ie :

- w a r to ś ć opałow a p a liw a .

Odcinek " f " pokrywa s i ę n ie m a l z o d c in k ie m " b " .

Pole pom iędzy krzyw ą "d" i o d c in k ie m *'f" p r z e d s ta w ia w ięc z re d u k o ­ waną s t r a t ę e g z e r g i i A I / T0 d la a d ia b a ty c z n e g o p ro c e su s p a la n ia , w którym u c z e s t n i c z ą p o w ie tr z e , p a liw o i t l e n te c h n ic z n y .

2 . Łinożnik z m n ie js z e n ia n ie o d w ra c a ln o ś c i

Wpływ w zb o g acan ia p o w ie tr z a tle n e m n a s t r a t y e g z e r g i i p rz y s p a ­ l a n i u można u j ą ć p o d o b n ie ja k w p ra c y [2] , za pomocą wprowadzonego p rz e z J . S z a rg u ta p o j ę c i a m nożnika z m n ie js z e n ia n ie o d w r a c a ln o ś c i.

Całkowy m nożnik z m n ie js z e n ia n ie o d w r a c a ln o ś c i d e f i n i u j e s i ę wzorem:

A B

( 5 ) Bt

g d z ie :

. - e g z e r g ia t l e n u te c h n ic z n e g o u ż y te g o do w zb og acan ia po­

w i e t r z a ,

AB - p r z y r o s t e g z e r g i i s p a l i n uzy sk an y d z i ę k i w zb o g acan iu po­

w i e t r z a tle n e m .

N ależy p o d k r e ś l i ć , ż e w a r to ś ć )) z a le ż y n ie t y l k o od s to p n i a w zbogacan ia p o w ie tr z a l e c z ta k ż e od c z y s t o ś c i t l e n u u ż y te g o do w z b o g a c a n ia . W z a s a d z ie u d z i a ł c z y s te g o t l e n u w t l e n i e te c h n ic z n y m użytym do w zbo g acan ia p o w ie tr z a p o w in ien być j a k n a j b a r d z i e j z b l i ­ żony do żąd anego końcowego u d z ia ł u t l e n u w p o w ie trz u wzbogaconym.

W t e n bowiem sp o só b u n ik a s i ę nad m iern y ch s t r a t e g z e r g i i p rz y m ie­

s z a n iu p o w ie tr z a z tle n e m te c h n ic z n y m . J e ż e l i z a ło ż y s i ę , że t l e n

te c h n ic z n y u ż y ty do w zbogacania p o w ie tr z a ma u s ta lo n y s k ła d , t o ró ż ­ niczkow y m nożnik z m n ie js z e n ia n ie o d w ra c a ln o ś c i można z d e f i ­ niow ać wzorem:

dB p = —

d b. dG,

(

)

gdz i e :

b^ - w ła śc iw a e g z e r g ia t l e n u te c h n ic z n e g o u ż y te g o do wzbogaca­

n ia p o w ie tr z a ,

Gj. - i l o ś ć s u b s t a n c j i t le n u te c h n ic z n e g o ( w ie lk o ś c i Bgp i G^

o d n ie s io n e s ą do jed n ako w ej i l o ś c i s u b s t a n c j i p a li w a ) .

3 . P rz y b liż o n y wzór na ró żn iczk o w y m nożnik z m n ie js z ę n ią n ie o d w r a c a ln o ś c i

Mnożnik z m n ie js z e n ia n ie o d w ra c a ln o ś c i d o ty c z ą c y wzbogace­

n i a p o w ie tr z a tle n e m n j e z m ie n ia s i ę w t a k s z e r o k ic h g r a n ic a c h j a k omówiony w p u b l i k a c j i [2] m nożnik P<-| ujm u jący wpływ podgrzew ania p o w ie tr z a . W ielk ość bowiem G-t we w zorze (6) może zm ien iać s ię od z e r a do w a r t o ś c i w y n ik a ją c e j z z a p o trz e b o w a n ia t l e n u do s p a l a n i a . P rz y G-t = 0 w a r to ś ć P(j n i e j e s t n ie s k o ń c z e n ie w ie lk a , z d ru ­ g i e j z a ś s tr o n y naw et p rz y pełnym p o k ry c iu z a p o trz e b o w a n ia t l e n u do s p a l e n i a za pomocą t l e n u te c h n ic z n e g o u z y s k u je s i ę w a r t o ś c i

pd > 1.

Aby zb ad ać g r a n i c e w j a k i c h z m ie n ia ją s ię w a r t o ś c i P<j n a j l e ­ p i e j p o s łu ż y ć s i ę p rz y b liż o n y m wzorem na m nożnik P4 . P r z y b liż e n ie o p a r l i a u to r z y na n a s tę p u ją c y c h z a ło ż e n ia c h :

1) P om ija s i ę zm iany e g z e r g i i chem iczn ej s p a l i n . O b lic z e n ia p róbn e w y k a z a ły , że zmiany t e n i e p r z e k r a c z a ją 0, 5% e g z e r g ii spa­

l i n .

2) P rz y jm u je s i ę , że w rozpatryw any m z a k r e s i e c i e p ł o w łaściw e s p a l i n n ie z a le ż y od te m p e r a tu r y .

3) N ie u w z g lę d n ia s i ę d y s o c j a c j i s p a l i n .

P r z y ję t o p o n a d to , że s to s u n e k n ad m iaru t l e n u p rz y s p a la n iu j e s t s t a ł y i że u d z i a ł c z y s te g o t l e n u w t l e n i e tec h n icz n y m ma s t a ł ą w a r to ś ć .

F iz y c z n ą e g z e r g ię s p a l i n pod c iś n ie n ie m o t o c z e n ia , p rz y z a ło ż e ­ n i u s t a ł e g o c i e p ł a w łaściw eg o w yraża w zór:

Wpływ w zb og acan ia p o w ie trz a tle n e m na s t r a t y . . . 59

Pojemność c ie p l n a s p a l i n z m n ie js z a s i ę ze sto p n iem w zbogacenia po­

w ie tr z a p o dług n a s tę p u ją c e g o w zoru:

JOgJ ^ - u d z i a ł molowy c z y s te g o t l e n u w t l e n i e te c h n ic z n y m . Zgodnie z z a ło ż e n ie m , że e g z e r g ia chem iczna s p a l i n n ie u le g a z m ia n ie , w ró w n a n iu (6} w m ie js c e dBSp można p o d staw ić w y n ik ają­

cą z ró w n a n ia (7 ) w a r to ś ć dBf Sp . Po w y k o rz y s ta n iu w zoru (8) z ró w n a n ia (7 ) o trz y m u je s i ę :

T - te m p e r a tu r a k a lo ry m e try c z n a s p a l a n i a .

T e m p era tu rę k a lo ry m e try c z n ą s p a la n i a można o b lic z y ć za pomocą b i ­ la n s u e n e rg e ty c z n e g o :

(

)

gdzie:

n - i l o ś ć s u b s t a n c j i s p a l i n p rz y s p a la n i u w p o w ie trz u atm o- sfery czn y m w k m o l/je d n . p a liw a ,

- i l o ś ć s u b s t a n c j i t l e n u te c h n ic z n e g o w k m o l/je d n . p a­

liw a ,

(Mc - molowe c ie p ł o w ła ściw e s p a l i n otrzym anych po s p a la n iu

^ w p o w ie trz u atm o sfery czn y m ,

dBI. - n (Mc ) - r - 2- dT-(Mc

f sp sp o p o T p N2

T-T

(9)

g d z ie :

- i ) (t - t ) O d o ;

g d z ie :

Tk a l o ” i'eciPe r a 't u r a k a lo ry m e try c z n a s p a la n i a w p o w ie trz u atmo- sfe ry c zn y m .

Z ró w n a n ia (10) w y n ik a:

n sp O ( V ° dT " l * V i i 2 - D [ a* « + t a , ( I - T0>] m >

r

Po p o d s ta w ie n iu z a l e ż n o ś c i (11) do w zoru (9 ) o trz y m u je s i ę wyra­

ż e n ie o k r e ś l a j ą c e dB^ , k t ó r e z k o l e i można p o d sta w ić do w zoru (6) o trzy m u jąc o s ta te c z n ie

(M°p)N 2 JO^t rp T - V

pd = (Mb) ^ 0 ,21 1/' To ( l n T T ;

» O

g d z ie i

(Mb)^ - molowa e g z e r g ia w ła śc iw a t l e n u te c h n ic z n e g o .

Wzór (12) p o zw ala sk o n tro lo w a ć wpływ s to p n ia w zbog acan ia powie­

t r z a na m nożnik P(j. P rz y i l o ś c i t l e n u te c h n ic z n e g o z m ie r z a ją c e j do z e r a te m p e ra tu ra T we w zorze (12) z m ie rz a do w a r t o ś c i q

o d p o w ia d a ją c e j k a lo r y m e try c z n e j te m p e ra tu rz e s p a la n i a w p o w ie trz u atm o sfery czn y m . P rz y m aksym alnej i l o ś c i t l e n u te c h n ic z n e g o p ok ry ­ w a ją c e j c a łk o w ic ie z a p o trz e b o w a n ie t l e n u do s p a l a n i a , te m p e ra tu ra T we w zorze (12 ) j e s t k a lo ry m e try c z n ą te m p e r a tu r ą s p a la n ia w czystym t l e n i e te c h n ic z n y m .

4 . S p a la n ie tle n k u w ęg la w p o w ie tr z u wzbogaconym tle n e m Na ry su n k u 3 pokazano w y n ik i o b l i c z e n i a m nożnika całkow ego P d l a s p a la n i a tle n k u w ęgla p rz y sto s u n k u nad m iaru t l e n u 7l= 1 , 4.

N ie u w zg lęd n io n o d y s o c j a c j i s p a l i n . Na o s i o d c ię ty c h podano war­

t o ś c i u d z ia ł u molowego t l e n u [Og] ^ we wzbogaconym p o w ie tr z u . Wy­

k r e s z a w ie ra krzyw e s t a ł e j c z y s t o ś c i t l e n u te c h n ic z n e g o u ż y te g o do w z b o g a c a n ia .

Wykres na ry su n k u 3 z o s t a ł sp o rz ą d z o n y d l a k o n k re tn e g o p r z y k ła ­ d u , mimo t o można je d n a k w y ciąg n ąć z n ie g o pewne og ó ln e w n io s k i.

P rz y s t a ł e j c z y s t o ś c i t l e n u te c h n ic z n e g o m nożnik z m n ie js z e n ia n ie ­ o d w ra c a ln o ś c i r o ś n i e ze w zrostem s to p n i a w zbo g acen ia p o w ie tr z a . G ra n ic z n e w a r to ś c i P dl<a [O^j ,v 0 ,2 1 ( t j . d la m a le ją c e g o do z e r a z u ż y c ia t l e n u te c h n ic z n e g o ) o b lic z o n o , w y ra ż a ją c .izo b ary czn ą

Wpływ w zb o g acan ia p o w ie trz a tle n e m na s tr a ty « « 61

21 23 25 27 29 31 33 35 37 39 41

[ C y „ ^%

Rys.3. Całkowy mnożnik zmniejszenia nieodwracalności

przy spalaniu CO

nadwyżkę e n t r o p i i s p a l i n p rzy b liżo n y m rów naniem d ru g ie g o s to p n ia . Równanie ap ro k sy m u jące d a je w p orów naniu z danymi tab lico w y m i do­

k ła d n o ś ć — 0 , 3 %. A proksym ację t ę zastosow ano o c z y w iśc ie ty lk o w z a k r e s i e b ad any ch te m p e ra tu r a d ia b a ty c z n e g o s p a l a n i a . Jak u w idać z w y k re su , n a jm n ie js z e g r a n ic z n e w a r to ś c i P są z n a c z n ie w ięk sze od j e d n o ś c i .

W arto ść m nożnika P b a rd z o w y ra ź n ie z a le ż y od s to p n ia c z y s t o ś c i t l e n u te c h n ic z n e g o u ż y te g o do w zbogacania p o w ie tr z a . Im m n ie jsz a j e s t c z y s to ś ć t l e n u te c h n ic z n e g o , tym w ięk szy j e s t mnożnik P .

LITERATURA

[1] J . SZARGUT - K l a s y f i k a c j a p o ję ć e g z e r g i i , Z e s z y ty Naukowe P o l i ­ t e c h n i k i Ś l ą s k i e j , E n e rg e ty k a n r 14, G liw ic e 1964.

[2] J . SZARGUT, P. WEISS - Wpływ p o d g rz a n ia p o w ie tr z a na s t r a t y e g z e r g i i p rz y s p a la n i u , Z e s z y ty Naukowe P o l i t e c h n i k i Ś l ą s k i e j , E n e rg e ty k a n r 14 , G liw ice 1964.

[3] M.W. T h rin g - The s c ie n c e o f f la m e s and f u r n a c e s , London 1952.

Wpływ w zbo g acan ia p o w ie tr z a tle n e m n a s t r a t y . . . 63

3JMHIME OBOrAiilEHHH 3 0 3 H H A KMCJIOPOJIOM HA 1'OTEPH 3 K C E P m i I .PM POPEJIM

P e 3 K) m e

riOTepH 3K C e p rH H , BHBBaHHHe HeodpaTHMOCTbK) r o p e K H fl, MOKHO yMeHŁmHTt, npHMeHHH ocSoram em ie B 0 3 * y x a KHCJiopo,uoM. 3i|xJ>eKTHBH0CTi> a T o r o M e T o ^a mojkho o u e m iT B npH n o - moihh MHoscHTejiH yMeHbffleHHH HeoÓpaTHMocTH. 3Ta B em iaH H a B H paxaeT cooTHonieHue n p n ~ pomemifl 3 K c e p r a n npoayK T O B ro p e H s w k a K c e p r m T e x H n a e c ic o r o K H C Jiopofla, n c n o J iB 3 0 - BaH H oro k oóorameHJDO 3 0 3 f l y x a . M H O M T eJtt yMeHbmeHHH HeodpaTHMOCTH B c e r a a ó o jitm e eflHHHUH u e r o 3H aqeH H e 3aBHCHT, rjiaBHHM 0 Ó pa30M , o t K O H ueH Tpam m T exH H M ecK oro KKCJioposa. P a 3 p a Ó 0 T a H a jp rarp aM M a mhojkht e jw yMeHBmeKHH HeoópaTHMocTPt r j i r r o p e m t s

CO b oiorameHHOM B 0 3 f ly x e .

THE INFLUENCE OF AIR ENRICHEMENT INTO THE OXYGEN ON THE EXERGY LOSSES IN THE COMBUSTION PROCESSES

S u m m a r y

The e x e rg y l o s s e s due t o t h e i r r e v e r s i b i l i t y o f co m b u stio n p ro ­ c e s s c a n be c u t down by a i r e n ric h e m e n t i n t o t h e oxy g en . E f f e c t i v e ­ n e s s o f t h i s m ethod c a n be e s tim a te d by u s in g th e " i r r e v e r s i b i l i t y d e c r e a s e f a c t o r " (ID F ). The above m en tio n ed f a c t o r i s d e f in e d by th e a u th o r s a s a r a t i o o f e x e rg y i n c r e a s e o f c o m b u stio n p r o d u c ts by e x e rg y o f oxygen u se d f o r a i r e n ric h e m e n t. The IDF i s alw ay s g r e a t e r th a n th e u n i t y and i t s v a lu e d e p e n d s s t r o n g l y upon t h e p u r i t y o f t e c h n i c a l oxygen u s e d . The d ia g ra m f o r IDF d e te r m in a tio n f o r th e CO c o m b u stio n i n t h e e n ric h e d a i r , was s e t u p .