• Nie Znaleziono Wyników

Zadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 7. (wykład prof. J. Majewskiego)

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "Zadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 7. (wykład prof. J. Majewskiego)"

Copied!
1
0
0

Pełen tekst

(1)

Zadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 7.

(wykład prof. J. Majewskiego)

Zadanie 1

Posługując się równanimi Lagranża drugiego rodzaju znaleźć ruch układu składającego się z dwustronnego klina o masie M i kątach nachylenia α i β mogącego poruszać się bez tarcia po poziomym stole, na którego dwu bokach umieszczono masy m1 i m2 połączone nieważką nicią (przerzuconą przez krawędź klina) o długości l mogące poruszać się bez tarcia po przeciwnych bokach klina.

Zadanie 2

Znaleźć związek okresu drgań z ich amplitudą w przypadku cząstki o masie m poruszającej się w potencjale V (x) = −κ|x|n.

Zadanie 3

W lagranżjanie układu dwu ciał punktowych o masach m1 i m2 L= 1

2m1˙r21+1

2m2˙r22− V (|r2− r1|) , przejść do zmiennych

R= m1r1+ m2r2 m1+ m2 , r= r2− r1 ,

a następnie, w zmiennej r = (x, y, z) przejść do układów biegunowego i sferycznego x= r cos ϕ , x= r sin θ cos φ ,

y= r sin ϕ , y= r sin θ sin φ ,

z = z , z = r cos θ ,

i znaleźć równania ruchu w tych zmiennych. (Z równań tych można odczytać wzory na składowe przyspieszenia ar i aϕ w ukl adzie biegunowym i ar, aθ i aφ w układzie sferycznym, których wyprowadzenie konwencjonalną metodą zajmuje troche czasu...)

Cytaty

Powiązane dokumenty

Korzystając z równań Lagrange’a znaleźć częstość drgań jednorodnego pręta o długości 2l i masie M mogącego poruszać się w taki sposób, że jego końce ślizgają się

Zadania z mechaniki dla nano-studentów..

Dana jest też prosta styczna do okręgu, która toczy się po nim bez poślizgu (bez poślizgu to znaczy, że jeśli w dwu różnych chwilach czasu zaznaczymy i na okręgu i na

Równanie to jest jednak trzeciego stopnia i analitycznie jest to trudne (choć możliwe -

Znaleźć też czas po którym osiągnie ona prędkość równą połowie maksymalnie możliwej (tj. połowie prędkości granicznej).. Znaleźć ruch tej cząstki uwzględniając

Wskutek chropowatości ścianek rurki występuje dodatkowo siła tarcia dynamicznego F tarcie = −µ|F nac |v/|v|, gdzie F nac jest siłą z jaką koralik naciska na ściąnkę

Wewnątrz rurki obracającej się wokół osi z (równoległej do kierunku pola grawitacyjnego) z prędkością kątową ω znajduje się koralik o masie m zaczepiony do osi

[r]