• Nie Znaleziono Wyników

Zadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 3. (wykład prof. J. Majewskiego)

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "Zadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 3. (wykład prof. J. Majewskiego)"

Copied!
1
0
0

Pełen tekst

(1)

Zadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 3.

(wykład prof. J. Majewskiego)

Zadanie 1

Po równi pochyłej o kącie nachylenia do poziomu równym α zsuwa się klocek o masie m, na który działa siła oporu F = −m κ v. Znaleźć położenia klocka w funkcji czasu jeśli w chwili t = 0 znajdował się on na wysokości h. Sprawdzić, że w granicy κ → 0 dostaje się “szkolne” rozwiązanie. Obliczyć stratę energii mechanicznej (kinetycznej plus potencjalnej) klocka po zjechaniu z wysokości h i porównać ją z pracą wykonaną przez siłę oporu.

Zadanie 2

Znaleźć i przeduskutować tor cząstki o ładunku q i masie m poruszającej się w stałym i jednorodnym polu magnetycznym B = B ez w ośrodku, w którym działa na nią siła oporu F = −m κ v.

Wskazówka: równania ruchu w płaszczyźnie prostopadłej do pola magnetycznego najła- twiej rozwiązać wprowadzając zmienną zespoloną ξ = x + iy.

Zadanie 3

Rakiety V2, którymi ostrzeliwano Londyn w czasie II Wojny Światowej przebywały drogę s = 300 km i na skutek działania siły Coriolisa doznawały odchylenia x = 3700 m (w ktŕą stronę?). Zakładając, że leciały one ze stałą prędkością wzdłuż południka znaleźć czas ich lotu. Przyjąć, że szerokość geograficzna miejsca wystrzelenia i Londynu była mniej więcej ta sama i wynosiła 52o.

1

Cytaty

Powiązane dokumenty

Wynik uzyskać przez bezpośred- nie całkowanie oraz stosując twierdzenie Steinera do tensora I ij (CMS) obliczonego względem punktu będącego środkiem masy

Korzystając z równań Lagrange’a znaleźć częstość drgań jednorodnego pręta o długości 2l i masie M mogącego poruszać się w taki sposób, że jego końce ślizgają się

Zadania z mechaniki dla nano-studentów..

Dana jest też prosta styczna do okręgu, która toczy się po nim bez poślizgu (bez poślizgu to znaczy, że jeśli w dwu różnych chwilach czasu zaznaczymy i na okręgu i na

Równanie to jest jednak trzeciego stopnia i analitycznie jest to trudne (choć możliwe -

Znaleźć też czas po którym osiągnie ona prędkość równą połowie maksymalnie możliwej (tj. połowie prędkości granicznej).. Znaleźć ruch tej cząstki uwzględniając

Wskutek chropowatości ścianek rurki występuje dodatkowo siła tarcia dynamicznego F tarcie = −µ|F nac |v/|v|, gdzie F nac jest siłą z jaką koralik naciska na ściąnkę

Wewnątrz rurki obracającej się wokół osi z (równoległej do kierunku pola grawitacyjnego) z prędkością kątową ω znajduje się koralik o masie m zaczepiony do osi