ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ Seria: ENERGETYKA z. 118
1993 Nr kol. 1221
Andrzej WITKOWSKI, Tadeusz CHMIELNIAK, Michał STROZIK
Instytut M aszyn i U rządzeń Energetycznych Politechniki Śląskiej Marek MIRSKI
Raciborska F ab ryka Kotłów “RAFAKO”, Racibórz
METODA POM IARU TU R BU LEN C JI I ZJAWISK NIEUSTALONYCH W ST O PN IU WENTYLATORA OSIOWEGO
S tr e sz c z e n ie . Przedstaw iono oprzyrządow anie, m etodę pom iaru turbulencji oraz nieustalonych zjaw isk przepływowych w osiowym sto
pniu w entylatorow ym . Stanow isko wyposażone je s t zarówno w cen tral
nie sterow ane sondy aerodynam iczne, ja k i term oanem om etryczne. Do b ad ań ch arak tery sty k turbulencji opracowano wielopróbkowy, zsyn
chronizowany z kątow ym położeniem koła wirnikowego system pom ia
rowy z w ykorzystaniem sondy term oanem om etrycznej z trójdzielną fo
lią.
Przedstaw iono w stępne wyniki b ad ań przepływ u nieustalonego w w ybranym punkcie przekroju wlotowego koła wirnikowego stopnia mo
delowego w en tylatora osiowego.
A METHOD OF T U RBULENCE AND U N ST E A D IN E SS M EASUREM ENTS IN A N AXIAL FA N S STAGE
Sum m ary. The in stru m e n ta tio n and m ethod of m easu rin g the turbulence and u nstead in ess phenom enous in a axial fans stage h as been presented. The stan d is equipped in d a ta tran sm issio n system for tra n sfe rrin g and processing signals from as well as a five hole and trip le -s p lit fiber probes. For experim ental investigations of turbulence characteristics a periodic m ultisam pling m easu rin g system s has been developed w ith th e use of a trip le -sp lite probe. Prelim inary experim ental resu lts of investigations of flow u n ste a d in ess in choiced point behind a rotor of a axial fans stage h as been presented.
276 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, Michał Strozik, Marek Mirski
EINE METHODE ZUR M ESSUNG D E R TURBULENZ U N D
D E R INSTATIONÄREN VORGÄNGE IN AXIALVENTILATORSTUFE Z u sam m en fassu n g. Die M eßeinrichtungen u n d die M ethode zur M essung der T urbulenz u n d in sta tio n ä re r Ström ungsvorgänge in der A xialventilatorstufe w urden dargestellt. Der P rü fsta n d ist m it zentral gesteuerten aerodynam ischen u n d term oanem om etrischen Sonden ausgerüstet. F ü r die U ntersu ch u n g von T u rb u len zcharakteristik en ein, synchronisierter m it der Position des Rotors, M eßsystem mit therm oanem om etrischer Sonde b earb eitet w urde. Es w urden die erste U n tersu ch u n g serg eb n isse d er in sta tio n ä re n S trö m u n g im auserw ählten P unkte des A u strittsq u e rsc h n ittes des Rotors des Modell - A xialventilators gegeben.
1. W STĘP
Sprawność nowoczesnych stopni sprężających w znacznym stopniu deter
m inow ana je s t poprzez w ystępowanie w tórnych przepływów oraz narastanie profilowych i pierścieniowych [1] w arstw przyściennych.
N iekorzystne oddziaływanie tych zjaw isk n a ch arakterystykę aerodynami
czną, wytrzym ałościową i akustyczną stopnia w entylatorow ego potęgowane je s t poprzez w zajem ne oddziaływanie stacjonarnych i w irujących wieńców łopatkowych i w ynikającą z tego nieustaloność przepływu. Istotn e znaczenie w generow aniu nieustalonych zjaw isk w przepływie m a przecinanie przez wieńce łopatkowe śladów pozałopatkowych i w tórnych wirów spływających z poprzedzającego wieńca. Szczegółowe rozpoznanie ch arak tery sty k śladów pozałopatkowych, rozprzestrzeniania się tych śladów w przestrzen i pomiędzy wieńcem łopatkowym koła wirnikowego i kierownicy tylnej, ja k również w kan ałach międzyłopatkowych kierownicy tylnej, w w ybranych pu n k tach cha
rak tery sty k i aerodynamicznej, n a drodze eksperym entalnej je s t niezbędne również w procesie doskonalenia i weryfikacji program ów trójwymiarowej analizy i procedur projektowych m aszyn przepływowych. Z przedstawionych przesłanek w ynikła konieczność opracow ania u rządzenia umożliwiającego po
m iar trójwymiarowego, nieustalonego pola przepływ u w w ybranych przekro
jac h kontrolnych osiowego stopnia sprężającego [2]. U rządzenie zapewnia okresowe, zsynchronizowane z kątow ym położeniem koła wirnikowego, prób
kowanie pola przepływu z w ykorzystaniem sondy term oanem om etrycznej z trójdzielną folią [3],
-sioo ro
Rys. 2.2. Stanowisko badawcze Fig. 2.2. Test stand
>
CL N CD
TT
^ 1
o Q-
N ¡2
■ N 03 O
* 1
ćn
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych. 279
2. STO PIEŃ MODELOWY
Układ przepływowy modelowego osiowego stopnia wentylatorowego (rys. 2.1) składa się z pierścieniowej części wlotowej, koła wirnikowego, łopa
tek kierownicy tylnej oraz krzywoliniowego dyfuzora pierścieniowego. Z asad
niczym elem entem stopnia modelowego je s t koło wirnikow e o średnicy zewnę
trznej 1000 mm podwieszone na wale i połączone z urządzeniem do przenosze
nia impulsów ciśnieniowych z u k ład u w irującego do u k ład u stalago, z uszczel
nieniem wodnym.
Stopień modelowy podłączony je s t po stronie ssan ia do rurociągu pom iaro
wego (rys. 2.2). Podstawowym i elem entam i stanow iska pom iarowego są: ru ro ciąg pom iarowy z wym ienionymi wlotam i lem niskatow ym i do pom iaru n a tę żenia przepływ u oraz silnik elektryczny p rąd u stałego o mocy 30 kW z ciągłą tyrystorow ą regulacją liczby obrotów, zabudow any w kołysce umożliwiającej pomiar m om entu obrotowego.
3. SYSTEM POMIAROWY PRÓBKOWANIA CYKLICZNEGO
Do b a d ań zjaw isk nieustalonych w osiowym stopniu w entylatorow ym oraz burzliwości przepływ u opracow any został system pom iarowy umożliwiający okresowe, zsynchronizow ane z położeniem łopatek koła wirnikowego, próbko
wanie pola prędkości. System te n zapew nia proces inicjow ania, pobierania i przetw arzania impulsów pom iarowych z sondy do m inikom putera. Schem at blokowy system u pomiarowego przedstaw iony został n a ry su n k u 3.1. Główne elem enty system u to: blok pomiarowy, blok synchronizacji, blok przetw arza
n ia danych.
3.1. B lo k p o m ia r o w y
W bloku pomiarowym zastosow ana je s t sonda term oanem om etryczna typu 55R92 z trójdzielną w a rstw ą (rys. 3.2) [3], [4]. Sonda m a trz y pola pomiarowe przesunięte względem siebie o 120° i um ożliwia pom iar silnie burzliwych przepływów dwuwymiarowych, a tak że trójwym iarowych w przypadku, gdy odchylenie k ieru n k u przepływ u od płaszczyzny prostopadłej do osi sondy nie przekracza ± 30°. Prędkość gazu Cx,3 stanow i funkcję sum y kw adratów napięć m ierzonych w poszczególnych segm entach sondy. Każde z pól pomiarowych sondy współpracuje z m ostkiem anem om etrycznym . Sygnały wyjściowe poda-
Rys. 3.1. Schemat blokowy systemu próbkowania cyklicznego Fig. 3.1. Schematic set up diagram of th e multisampling m easuring system
280 Andrzej Witkowski, TadeuszChmielniak,Michał Strozik, Marek Mirski
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych. 281
Rys. 3.2. Sonda termoanemometryczna z trójdzielną w arstw ą Fig. 3.2. Outline of Triple-Split Probe
wane s ą n a wejściu to ru pomiarowego m odułu składającego się z przetw orni
ka analogowo-cyfrowego, m u ltiplek sera analogowego oraz wzm acniaczy prób
kujących typu Sam ple & Hołd. M aksym alna częstotliwość próbkow ania syg
nału analogowego wynosi 100.000 Hz n a jed en k anał. Pozw ala to n a równo
czesny pom iar w trzech k an ałach pom iarowych term o an em o m etru z m inim al
nym okresem 31,5 ps.
282 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, Michał Strozik, Marek Mirski
3.2. B lo k sy n c h r o n iza c ji
Zadaniem bloku synchronizacji je s t w ytworzenie impulsów wyzwalających przetw arzanie A/C, w chwili czasowej odpowiadającej określonem u, wybrane
m u przez mierzącego, kątow em u położeniu koła wirnikowego. Przetwornik optoelektryczny generuje N (3600) impulsów n a obrót w ału dających rozdziel
czość kątow ą 0,1°.
3.3. B lo k p r z e tw a rz a n ia d a n y ch
Sterow anie procesem próbkow ania cyklicznego oraz zbieranie i przetwa
rzanie danych pomiarowych odbywa się przy zastosow aniu kom putera typu IBM PC/AT z procesorem 386 DX 40 MHz i pam ięcią 8 MB RAM (8 x IM SIMM).
4. BADANIA W STĘPNE
4.1. W arunki te c h n ic z n e p o m ia ru
System pomiarowy przetestow any został po usytuow aniu sondy termo- anem om etrycznej z trójdzielną folią za kołem wirnikowym, n a średnim pro
m ieniu (r = 390 mm), w odległości 50 mm za ty ln ą kraw ędzią łopatek. W ana
lizowanej serii pomiarowej wykorzystano sondę z czujnikiem prostym , co umożliwiło wyznaczenie jedynie składowej osiowej i obwodowej prędkości bezwzględnej. Przy liczbie obrotów n = 1000 obr/m in czas przejścia strugi o szerokości podziałki koła wirnikowego odpowiadającej 22,5°kątow ym wyniósł odpowiednio 3,75 ms. Zaprogram ow any czas p rzetw arzan ia jednej próbki składającej się trzech równoczesnych sygnałów napięciowych E lt E 2, E 3 wyno
sił 40 ps. Przy przyjętej liczbie próbek w jednej sekwencji pomiarowej przypa
dającej n a jeden obrót, czas niezbędny n a powtórzenie kolejnych sekwencji wyniósł 70 ms. Umożliwia to pobieranie kolejnych sekwencji pomiarowych co każdy obrót przy _ 857 obr/min oraz co drugi obrót przy _ 1714 obr/min. Sto próbek wektorów prędkości odpowiadających trz y stu im pulsom napięciowym zajm uje 1,8 kB pamięci, co przy 7 MB dysponowanej pam ięci w irtualnej um ożliwia pobieranie około 3800 sekwencji pomiarowych.
Stosownie do przedstaw ionych uw arunkow ań technicznych przeprowadzo
no w stępne próbkowanie pola przepływu przy 1000 obr/min, dla dwóch wersji
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych.. 283
szerokości stru g i n a wylocie z koła wirnikowego. W pierwszej w ersji pobierano 100 próbek co drugi obrót koła wirnikowego w czasie 4 m s, co odpowiadało 24°
mierzonym n a obwodzie koła wirnikowego i o 1,5° przekraczało podziałkę kątową łopatek.
W drugim przypadku zwiększono okres p rzetw arzan ia próbek dw ukrotnie, co umożliwiło zebranie 100 próbek n a obwodzie koła wirnikowego obejmujące
go dwa k an ały międzyłopatkowe. W obu przypadkach zebrano po 1000 se
kwencji pomiarowych, czyli 100.000 próbek, które następ n ie zostały przetwo
rzone przy zastosow aniu m etody grupowego u śre d n ia n ia [5], [6], [7].
Uzyskane prędkości chwilowe w ykorzystyw ane są n a stę p n ie do obliczeń wielkości charakterystycznych turbulencji:
- uśredniona grupowo prędkość w danym punkcie próbkow ania
gdzie:
M - liczba punktów próbkow ania p rzypadająca n a dany obrót - jed n a sekwencja pomiarowa;
- uśredn io n a wartość k ą ta kierunkow ego prędkości bezwzględnej C2:
(4.1)
gdzie:
N - określa liczbę obrotów,
i - n u m er p u n k tu próbkow ania w k ieru n k u obwodowym, n - kolejny n u m er obrotu,
C(i,n) - chwilowa w artość prędkości;
- w ektor średniej prędkości okresow ej:
M N
(4.2)
N
(4.3)
284 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, Michał Strozik, Marek Mirski
- składowe prędkości bezwzględnej zgodnie z rysunkiem 4 .1:
składow a osiowa
^ " z z i . n ^ 2 i . n C O S OC 2 i (n ( 4 . 4 )
- składow a obwodowa
^ 2 i 5 i , n = & 2 i,n s i n CC 2 i >n ( 4 . 5 )
- prędkość przepływu względnego
^ 2 i , n = ^ C " 2 z i , n + { U — C 2 i 3 , i , n ) ^ ( 4 . 6 )
Rys. 4.1. Trójkąt prędkości na wylocie koła wirnikowego Fig. 4.1. Rotor outlet velocity triangles
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych. 285
- k ą t kierunkow y prędkości względnej
P
2i,n = arc tg U T T --- O'2zi,n- funkcje korelacyjne prędkości
( c z,iin- c z,i)2 N •n = 1
N
iV-n = 1
ć s
4
i< C w , - a /
n = 1
N
Cz Ć0>i= 1 ^ CZii)(Ca>i,n - C ^ ) n = 1
N
( c z>i,n - c z>i)(c r>iin- c r,i) n = 1
N
i = i I cc Ai,„ - c ,,ix c r>i>n - e r,i) w = l
gdzie:
Cz, C^, Cr - pulsacje prędkości.
I n t e n s y w n o ś ć t u r b u l e n c j i :
Tz>i = — - tu rbu len cja w k ieru n k u osiowym
(4.7)
(4.8)
(4.9)
(4.10)
(4.11)
(4.12)
(4.13)
(4.14)
286 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, M ichał Strozik, Marek Mirski
7 V = —-=^ — - turbulencja w kieru n k u obwodowym (4.15)
'I W i
T r i = —~ — - turbulencja w k ieru n k u promieniowym (4.16)
N a rysunkach 4.2 i 4.3 przedstaw iono wyniki u śre d n ia n ia grupowego pręd
kości bezwzględnej C, k ą ta a oraz Cz i obwodowej składowej prędkości.
W obszarze śladu pozałopatkowego w ystępuje defekt składowej osiowej pręd
kości bezwzględnej i towarzyszące m u m aksim um składowej obwodowej pręd
kości. W ynika to z trójkątów prędkości n a wylocie z koła wirnikowego (rys. 4.1). Rysunek 4.2 w skazuje również n a silne zróżnicowanie k ą ta a w k ieru n k u obwodowym.
Rys. 4.2. Uśredniony grupowo rozkład prędkości bezwzględnej oraz k ąta kierunkowego Fig. 4.2. Ensemble averanged absolute flow velocity C and angle a at the exit of the impeller
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych. 287
27.0C SŚ26.5C i u
26.OC 25.5C 25.OC
i? IdegJ Rys. 4.3. Uśredniony grupowo rozkład składowej osiowej i obwodowej prędkości Fig. 4.3. Ensemble averaged tangential £,} and axial Cz velocity of absolute flow at exit of
the impeller
Szczególnie interesujących inform acji dostarcza an aliza przepływu we względnym układzie współrzędnych (rys. 4.4). O bszar gwałtownego spadku prędkości względnej W' stanow i ślad pozałopatkowy, którego lew a kraw ędź określa efekt oddziaływ ania strony wklęsłej łopatki, n a to m ia st praw a stro na efekt oddziaływania strony wypukłej. W szczególności opierając się n a ry su n k u 4.4, oszacować m ożna grubość profilowej w arstw y przyściennej n a spływie z łopatki oraz k ą t stru g i P, co m a istotne znaczenie z p u n k tu w idzenia dosko
n alen ia obliczeń aerodynam icznych wirujących palisad łopatkowych.
W dalszej kolejności przedstaw iono ch arakterystyczne wielkości tu rb u le n cji. N a rysunkach 4.5 i 4.6 w ykreślone zostały rozkłady n aprężeń Reynoldo-
288 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, Michał Strozik, Marek Mirski
Rys. 4.4. Ślad pozałopatkowy w przepływie względnym
Fig. 4.4. Ensemble averaged relative velocity W and air angle ¡3 at exit of the impeller
wskich. E ksperym entalne badanie tych naprężeń m a isto tn e znaczenie dla uzupełnienia informacji niezbędnych w analizie tu rbulentnego przepływu lep
kiego i do rozw iązania rów nań pierścieniowej w arstw y przyściennej w osio
wych stopniach sprężających [2],
Rozkład dwu składowych intensyw ności turbulencji w przepływie bez
względnym zdefiniowanym rów naniam i (4.14) i (4.15) przedstaw iony jest na ry su n k u 4.7. Intensyw ność turbulencji w śladzie w skazuje n a to, że obszar wzajemnego oddziaływania profilowych w arstw przyściennych narastających po stronie wklęsłej i grzbietowej łopatki stanow i ośrodek o wysokiej aktywno
ści generow ania niestacjonarności przepływu.
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych. 289
Rys. 4.5. Rozkłady naprężeń Reynoldowskich C? i Ć£
Fig. 4.5. Reynolds stresses c£ and C£ distribution at exit of the impeller
5. WNIOSKI KOŃCOWE
Przedstaw ione stanow isko stw arza szerokie możliwości prow adzenia b a
d ań szeregu nie rozpoznanych do końca zjaw isk w ystępujących w trójw ym ia
rowym, tu rb u len tn y m przepływie w osiowym stopniu sprężającym . Szczegól
n ie obiecujący je s t opracow any i spraw dzony w niniejszej pracy system perio
dycznego wielopróbkowego sondow ania pola prędkości.
Przeprowadzone w stępnie b ad an ia w skazują n a możliwość w yznaczania rozkładu intensyw ności turbulencji i n ap rężeń Reynoldowskich w wybranych przekrojach przestrzen i międzywieńcowych stopnia ze szczególnym uwzględ-
290 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, Michał Strozik, Marek Mirski
Rys. 4.6. Rozkłady naprężeń Reynoldowskich Cz Co Fig. 4.6. Reynolds stresses Cz Co distributions a t exit of the impeller
nieniem przem ieszczania się wirów w obszarze nadłopatkow ym , przepływów w tórnych w pobliżu p iasty oraz rozpoznanie ch arak tery sty k turbulencji w śladzie pozałopatkowym.
Znajomość tych zjaw isk m a istotne znaczenie praktyczne z uwagi n a ich bezpośredni wpływ n a spraw ność pracy, własności akustyczne oraz warunki wytrzymałościowe u kładu łopatkowego stopnia wentylatorowego.
Tz[^ ]
Metoda pomiaru turbulencji i zjawisk nieustalonych. 291
Fig. 4.7. Turbulence distributions Tz, Tt, at exit of the impeller
LITERATURA
[1] W itkowski A.: A New Conception of T heoretical and E xperim ental Inve
stigations of Losses in Axial Com pressor Im peller. Proc. of th e N in th Conference on Fluid M achinery, B udapest 1991 r.
[2] W itkowski A., Strozik M., M irski M.: Stanow isko do ba d ań term oanem o- m etrycznych trójwymiarowego, tu rb u len tn ego przepływ u za kołem w ir
nikowym osiowego stopnia sprężającego m etodą periodycznego, zsyn
chronizowanego z liczbą obrotów próbkow ania. Zeszyty Naukowe Polite
chniki Łódzkiej. CMP zeszyt 103, Łódź 1993 r.
[3] Jorg en sen F. E.: C haracteristics an d C alibration of a Triple Split Probe for Reversing Flows. DISA Inform ation No 27, 1982 r.
292 Andrzej Witkowski, Tadeusz Chmielniak, Michał Strozik, Marek Mirski
[4] M ateriały inform acyjne firm y DANTEC: Triple Split F iber Probes.
[5] B endat I. S., Piersol A. G.: Random D ata A nalysis and M easurem ent Procedures, pp. 425-483 Wiley, New York 1986 r.
[6] Evans R. L.: Turbulence and U nsteadiness M easurem ents Downstream of a Moving Blade Row. ASME Jo u rn a l of E ngineering for Power, vol. 97, J a n u a ry 1975 r., pp. 131-137.
[7] B inder A., Schroeder H., H ourm ouziadis J.: T urbulence M easurem ents in a M ultistage L ow -Pressure Turbines. ASME J o u rn a l of Turbomachi
nery, vol. I l l , April 1989 r., pp. 153-161.
A b s tr a c t
Due to progress in d a ta reduction techniques, a full digital operating m easuring technique based on trip le split probe was b u ilt up in order to determ ine th e un stead y flow field dow nstream of rotors, by nonrotating statio n ary fixed probe. A nem om eter o u tp uts a t a point relativ e to impeller blades channel are sam pled periodically w ith reference to pulses from optical increm ental sh aft encoders connected directly w ith sh aft of im peller. The advantage of th is technique th a n others is th a t relativ e positions of the sam pling points are strictly fixed and ind ependent from fluctuation of the ro tatin g speed during spatial resolution and allows m easurem ents without restrictions in th e flow angle i. e. th e probes are well suited for reversing flow and eddy structu res. So th is probe h as alw ays optim um positions w ith respect to every p articu lar for situatio n and m u st’n t to be revolved durin g the m easurem ents. As all th e sam pling points on th e sam e circum ference are scanned in every revolution, it is possibly to save notably th e m easuring time, th u s to prev ent a considerable change in th e th re e sensor probe oving to contam ination. It should be stressed also th a t probe is more robust and less sensitive to contam ination th a n w ire probes. The research axial flow compressor stage as described in th is pap er h a s provisions am ong other things, for carrying out th e following m easurem ents:
1. Rotor blade static pressure
2. U pstream and dow nstream flow field of th e rotor
3. T ran sp ort of rotor w akes in th e blade row spacing and sta to r passage 4. The unsteady flow associated w ith rotor s ta to r interaction.