• Nie Znaleziono Wyników

Rozkład LU macierzy trójdiagonalnej - rozwiązanie równania Poissona w jednym wymiarze

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "Rozkład LU macierzy trójdiagonalnej - rozwiązanie równania Poissona w jednym wymiarze"

Copied!
2
0
0

Pełen tekst

(1)

Rozkład LU macierzy trójdiagonalnej - rozwiązanie równania Poissona w jednym wymiarze

Tomasz Chwiej 7 marca 2019

1 Postawienie problemu

Naszym zadaniem będzie rozwiązanie równania Poissona:

2V (x) =−ρ(x) (1)

w przedziale x∈ [−Xb, Xb] z warunkiem brzegowym V (−Xb) = V (Xb) = 0 dla rozkładu gęstości:

ρ(x) =

0, x∈ [−Xb,−Xa) +1, x∈ [−Xa, 0)

0, x = 0

−1, x∈ (0, Xa] 0, x∈ (Xa, Xb]

(2)

2 Dyskretyzacja równań

Wprowadzamy siatkę z węzłami tj. xi =−Xb+ h∗ (i − 1), i = 1, 2, . . . N , gdzie h = 2Xb/(N − 1) jest odległością między węzłami, a N jest ilością wszystkich węzłów. Przyjmujemy: Xb= 2, Xa= 1/2.

Drugą pochodną w równaniu 1 zastępujemy ilorazem różnicowym zdefiniowanym na siatce:

2V = d2V

dx2 = Vi−1− 2Vi+ Vi+1

h2 =−ρi (3)

gdzie: h - odległość między węzłami siatki. Rówanie 3 generuje układ równań w postaci:

d1 c1 0 0 0 0

a2 d2 c2 0 0 0

0 a3 d3 c3 0 0

. .. . .. . ..

0 0 0 an−1 dn−1 cn−1

0 0 0 0 an dn

V1 V2

V3 ... Vn−1

Vn

=

−ρ1

−ρ2

−ρ3

...

−ρn−1

−ρn

(4)

Wartości elementów macierzy otrzymujemy wprost z równania 3: di=−2/h2, ai = ci = 1/h2

3 Warunki brzegowe

Warunki brzegowe wprowadzamy dla pierwszego i ostatniego równania. W pierwszym równaniu kła- dziemy: d1 = 1, c1 = 0, ρ1= 0. W ostatnim równaniu kładziemy: dn= 1, an= 0, ρn= 0.

1

(2)

4 Zadania do wykonania

1. Rozwiązać równanie Poissona (1) z rozkładem gęstości danym wyrażeniem (2) dla parametrów:

Xb = 2, Xa= 1/2 oraz N = 50, 500. Do rozwiązania układu zastosować rozkład LU dla macierzy trójdiagonalnej:

d1 c1 0 0 0 0

a2 d2 c2 0 0 0

0 a3 d3 c3 0 0

. .. . .. . ..

0 0 0 an−1 dn−1 cn−1

0 0 0 0 an dn

= L·U =

1 0 0 0 0 0

l2 1 0 0 0 0

0 l3 1 0 0 0

. .. ...

0 0 0 ln−1 1

0 0 0 0 ln 1

u1 c1 0 0 0 0

0 u2 c2 0 0 0

0 0 u3 c3 0 0

. .. . ..

0 0 0 0 un−1 cn−1

0 0 0 0 0 un

(5)

Dla macierzy trójdiagonalnej elementy macierzy L i U liczymy następująco:

u1 = d1 (6)

li = ai/ui−1, i = 2, 3, . . . , N (7) ui = di− lici−1, i = 2, 3, . . . , N (8) A rozwiązanie uzyskujemy dwuetapowo. Najpierw rozwiązujemy układ Ly = b:

y1 = b1 (9)

yi = bi− liyi−1 (10)

gdzie: bisą elementami wektora wyrazów wolnych. a następnie rozwiązujemy drugi układ U v = y:

vn = yn/un (11)

vi = (yi− civi+1)/ui, i = n− 1, n − 2, . . . , 1 (12) 2. Sporządzić wykresy V (x) znalezionych rozwiązań i porównać je z rozwiązaniem dokładnym

V (x) =

x

16+18, x∈ [−Xb,−Xa]

x22 167x, x∈ [−Xa, 0]

x2

2 167x, x∈ [0, Xa]

x

1618, x∈ [Xa, Xb]

(13)

W sprawozdaniu proszę skomentować uzyskane wyniki.

Cytaty

Powiązane dokumenty

Jeżeli jest on poddany działaniu promieniowania o stałym natęże- niu, to liczba zliczeń w jednostce czasu w funkcji przyłożonego napięcia początkowo szybko rośnie, a potem

https://pistacja.tv/film/mat00377-rownania-zadania-o-liczbach?playlist=549 https://pistacja.tv/film/mat00379-rownania-zadania-tekstowe?playlist=549 Zrób zdjęcie swojego rozwiązania

Streszczenie: Celem niniejszej pracy jest zaproponowanie pewnego złożonego miesza- nego rozkładu Poissona, korzystając z tego, że złożony rozkład Poisson–gamma jest

[r]

→ jeśli rozwiązanie startowe jest „bliskie” dokładnemu to ilość iteracji może być mała (rel. Poissona nie trzeba jej nawet tworzyć (zysk w postaci ograniczenia

Rozwiązanie znajdziemy stosując MES 2D, w której: a) obszar [0, π] × [0, π] podzielimy na elementy kwadratowe oraz b) wy- korzystamy funkcje kształtu Hermite’a

Żółty i biały kwadrat pokazują obszary wewnątrz których należy uśredniać gęstość na rzadkiej siatce (wartości średnie liczone są na najgęstszej siatce ale przypisywane są

→ jeśli M jest macierzą rzadką to koszt jednej iteracji jest rzędu O(n), dla pełnej macierzy O(n 2 ). → jeśli rozwiązanie startowe jest „bliskie” dokładnemu to