• Nie Znaleziono Wyników

Właściwości materiałów cementowych przy oddziaływaniu zewnętrznego pola elektromagnetycznego

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "Właściwości materiałów cementowych przy oddziaływaniu zewnętrznego pola elektromagnetycznego"

Copied!
60
0
0

Pełen tekst

(1)
(2)
(3)
(4)
(5)
(6)
(7)
(8)
(9)
(10)

ρm− ρ ρm+ 2ρ = Va ρm− ρa ρm+ 2ρa ρm ρ ρa Va 103Ohm·m 10Ohm· m Va 1− Vm Vm ρ = ρm3− Vm 2Vm F F = R0 Rw = φ−m R0 Rw φ m

(11)

ρm− ρ ρm+ 2ρ = Va ρm− ρa ρm+ 2ρa ρm ρ ρa Va 103Ohm·m 10Ohm· m Va 1− Vm Vm ρ = ρm3− Vm 2Vm F F = R0 Rw = φ−m R0 Rw φ m F = Aφ−m F φ A F φ

(12)
(13)
(14)
(15)
(16)
(17)
(18)
(19)
(20)
(21)

n ρα (α = 1, n) vα (V ) (∆V ) ∆m α ∆mα nα=1 ∆mα= ∆m

(22)

∆mα= ∫ (∆V ) ραdV nα=1 ρα = ρ ρα (α) ρ x ρ = ρ(x, t) ρα = ρα(x, t), α = 1, n x t vα d dt(∆V ) ραdV =(∆S) ραvαdS +(∆V ) ραRαdV ραvα (α) (∆S) (∆V ) ραRα (∆V ) ∂ρα ∂t + div ρ αvα= ραRα α = 1, n ∂ρ ∂t + div nα=1 ραvα= 0. nα=1 = 0

(23)

∆mα = ∫ (∆V ) ραdV nα=1 ρα= ρ ρα (α) ρ x ρ = ρ(x, t) ρα = ρα(x, t), α = 1, n x t vα d dt(∆V ) ραdV =(∆S) ραvαdS +(∆V ) ραRαdV ραvα (α) (∆S) (∆V ) ραRα (∆V ) ∂ρα ∂t + div ρ αvα = ραRα α = 1, n ∂ρ ∂t + div nα=1 ραvα = 0. nα=1 = 0 w J = ρw = nα=1 ρvα uα = w− vα ∂ρα ∂t + div ρ αw = ραRα− div Jα α = 1, n, Jα = ραuα (α) ∂ρ ∂t + div J = 0. Jα

(24)

eγ+ eγ− (∆V ) d dt(∆V ) ραeαdV =(∆S) ραeαvαdS +(∆V ) ραeαRαdV, α = γ+ = 1, n1, α = γ− = 1, n2 n1 n2 (∆V ) ∂ραeα ∂t + div(ρ αeαvα) = ραeαRα. ∂ρe ∂t + div j = 0 j = j∗+ ρew ρe =n1 γ+=1 ργ+eγ++n2 γ−=1 ργ−eγ− j

(25)

eγ+ eγ− (∆V ) d dt(∆V ) ραeαdV =(∆S) ραeαvαdS +(∆V ) ραeαRαdV, α = γ+ = 1, n1, α = γ− = 1, n2 n1 n2 (∆V ) ∂ραeα ∂t + div(ρ αeαvα) = ραeαRα. ∂ρe ∂t + div j = 0 j = j∗+ ρew ρe =n1 γ+=1 ργ+eγ++n2 γ−=1 ργ−eγ− j ∂ραvα i ∂t + (ρ αvα ivjα− σijα),j = ραfiα+ Piα, σα ij fiα Piα α Piα = 0 fiα = eαEi ∂ρwi ∂t + (ρwiwj− σij),j = ∑ α ραfiα σij =∑ α (σαij− ραuα iuαj) ∂t [ ρα ( +1 2v α kvkα )] + [ ρα ( +1 2v α kvkα ) viα+ qiα −vαjσji ] ,i = ρ αvα kfkα+ ραQα+ Eα, qiα α = 0 ∂t [ ρ ( U + 1 2wkwk )] + [ ρ ( U + 1 2wkwk ) wi+ qi− wjσji ] ,i = wkα ραfkα+ ρQ

(26)

ρU =α ρα(Uα+1 2uαkuαk ) ρQ =α ρα(Qα+ fα kuαk) Qα= JiαEi+ W ∂ (ρS) ∂t + (ρSwk+ hk),k− ρrS ≥ 0 ρS =α ραSα h k =∑ α (hα k+ ραSαuαk) ρrS = ∑ α ραrα S rαS k

(27)

ρU =α ρα(Uα+1 2uαkuαk ) ρQ =α ρα(Qα+ fα kuαk) = JiαEi+ W ∂ (ρS) ∂t + (ρSwk+ hk),k− ρrS ≥ 0 ρS =α ραSα h k=∑ α (hα k + ραSαuαk) ρrS = ∑ α ραrα S rSα k En er gi a Pasmo walencyjne Pasmo wzbronioneEg Pasmo przewodzenia Eg

(28)

σe E j j = σeE ρ(0) n1 n2 ργ+ ργ− ρ = ρ(0)+ n1 ∑ γ+=1 ργ++ n2 ∑ γ−=1 ργ− ραFα= ραeαE ραeαE = ηvα η vα = uαE jα= ραeαuαE

(29)

σe E j j = σeE ρ(0) n1 n2 ργ+ργ− ρ = ρ(0)+ n1 ∑ γ+=1 ργ++ n2 ∑ γ−=1 ργ− ραFα = ραeαE ραeαE = ηvα η vα= uαE jα = ραeαuαE α j =∑ α jα, j =∑ γ+ ργ+eγ+uγ+E +∑ γ− ργ−eγ−uγ−E eγ+ eγ− σe= ∑ γ+ ργ+eγ+uγ++∑ γ− ργ−eγ−uγ− σe (W/C)

(30)

(OP C) (RHC) (HAC) (HAC) M Ohm· cm 0.01 0.10 1.00 10.00 0 30 60 90 120 150

Czas przechowania, dni

M oh m ·c m Cement portlandzki Cement wysokoglinowy K2O 0.12% 13% W/C = 0.4

(31)

(OP C) (RHC) (HAC) (HAC) M Ohm · cm 0.01 0.10 1.00 10.00 0 30 60 90 120 150

Czas przechowania, dni

M oh m ·c m Cement portlandzki Cement wysokoglinowy K2O 0.12% 13% W/C = 0.4 11.7Ohm· m 13.7Ohm· m 335kg/m3 W/C = 0.41

a) beton wysokoalkaliczny b) beton niskoalkaliczny

C3A

C3A

9% 4.9%

C3A

(32)

2 4 6 8 0 300 350 400 450 3 kO hm ·c m W/C=0.5 W/C=0.55 w/c = 0.4 w/c = 0.6

(33)

2 4 6 8 0 300 350 400 450 3 kO hm ·c m W/C=0.5 W/C=0.55 w/c = 0.4 w/c = 0.6 Monfore, 1968) 400 800 1200 1600 0 0.40 0.45 0.50 0.55 O hm ·c m Cement wysokoalkaliczny 0.60 Cement niskoalkaliczny W/C Hughes, 1985) 2 4 6 8 0 0.40 0.45 0.50 0.55 kO hm ·c m Cement 400 kg/m3 0.60 Cement 350 kg/m3 W/C

(34)

W/C = 0.5 kOhm· cm 2 4 6 8 0 3 4 kO hm ·c m W/C=0.5 W/C=0.55 5

(35)

W/C = 0.5 kOhm· cm 2 4 6 8 0 3 4 kO hm ·c m W/C=0.5 W/C=0.55 5 a) beton normalny

(36)

3O hm ·c m Ohm· cm kOhm· cm

(37)

3 O hm ·c m Ohm· cm kOhm· cm

(38)

ω ρ = RA L , A L U I σe= 1 ρ Miernik pr

A

Elektrody L = 150mm a× b = 38mm × 30mm

(39)

ω ρ = RA L , A L U I σe= 1 ρ Miernik pr

A

Elektrody L = 150mm a× b = 38mm × 30mm

(40)
(41)

(t < t1)

t2 < t < t3

≈ 20 − −25

(42)

t1 t2 t3

(43)

t1 t2 t3 z upłynniaczem 0 0,2 0,4 0,6 0,8 1 1,2 1,4 1 10 100 Czas, godz. Pr ze w odno , 1 /Ohm m w/c=0.5 w/c=0.33+plastyfikator w/c=0.3+plastyfikator 0.5 0.33 0.3 wymiana próbka izolowana

(44)
(45)
(46)
(47)
(48)
(49)
(50)

0 0.5 1 1.5 2 2.5 300 600 900 1200 Cem I 52,5 R I II III IV V = ∫ τ 0 Wτdτ

(51)

0 0.5 1 1.5 2 2.5 300 600 900 1200 Cem I 52,5 R I II III IV V = ∫ τ 0 Wτdτ 0 100 300 500 24 48 72 96 Cem I 52,5 R 400 200 0.00 0.20 0.40 0.60 0.80 1.00 1.20 1.40 1.60 1.80 C I 3 2,5R C I 4 2,5R C I 5 2,5R C II B -M (V -LL) 3 2,5R C II B S 32,5 R C II B V 32,5 R C II B S 42,5 N C III A 32,5 N C III A 42,5 N C III B 32,5 N Cem Nr 1 Cem Nr 2

Przewodno pocz tkowa 1/Ohm×m

Przewodno maksymalna 1/Ohm×m

(52)

Cieplo hydratacji J/g 0.00 50.00 100.00 150.00 200.00 250.00 300.00 350.00 400.00 C I 3 2,5R C I 4 2,5R C I 5 2,5R C II B -M (V -LL) 3 2,5R CII B S 32,5 R C II B V 32,5 R C II B S 42,5 N C III A 32,5 N C III A 42,5 N CIII B 32,5 N Cem Nr 1 Cem Nr 2 Cieplo hydratacji J/g W τ C− S − H AFt CH AFm C3A

(53)

Cieplo hydratacji J/g 0.00 50.00 100.00 150.00 200.00 250.00 300.00 350.00 400.00 C I 3 2,5R C I 4 2,5R C I 5 2,5R C II B -M (V -LL) 3 2,5R CII B S 32,5 R C II B V 32,5 R C II B S 42,5 N C III A 32,5 N C III A 42,5 N CIII B 32,5 N Cem Nr 1 Cem Nr 2 Cieplo hydratacji J/g W τ C− S − H AFt CH AFm C3A

(54)
(55)
(56)
(57)
(58)
(59)
(60)

Cytaty

Powiązane dokumenty

Na rysunku 1 pokazano sygnały zarejestrowane przez anteny stacji Rze- szow-Milocin dla bardzo silnego wyładowania, które miało miejsce w dniu 22 maja 2017 roku na terenie

Maksymalny rozkład natężenia pola elektrycznego we- wnątrz konstrukcji analizowanej ściany na wysokości 0,18 m poniżej zaczepienia źródła pola został przedstawiony na

Rozkłady natężenia pola elektrycznego w otoczeniu dwutorowych linii 110 kV na tradycyjnych słupach kratowych serii O24, kompaktowych słupach rurowych serii SRFV2 oraz słupach

Zdefiniowany różnicowy tensor energii pola elektromagnetycznego Acruv pozwala na uzupełnienie wyrażenia opisującego gęstość sił wyrażającej się poprzez prądy

Metody pomiarowe parametrów termicznych materiałów budowlanych można podzielić na dwie zasadnicze grupy: metody stacjonarne (realizowane przy ustalonym

Harmoniczna fala płaska na granicy środowisk – padanie prostopadłe .... Padanie prostopadłe na granicę dielektryków bezstratnych

Ówcześni rozmyślali co może kryć się za obserwowanym oddziaływaniem oraz skąd pochodzi siła, która sprawia, że niektóre ciała fizyczne występujące na powierzchni

W praktyce klinicznej obserwuje się występowanie zwiększonej liczby hospitalizacji pacjentów na oddzia- łach intensywnej opieki kardiologicznej (OIOK) z po- wodu napadowego