BEREKENING VAN PLAATZEL.TJKE DEMPIN0SC0FFICIENTEN EN DE
PLAATSELIJKE TOEGEVOEGDE MASSA VOLGENS GRIM VOOR ZUIVER DOMPEN.
Rapport nrt 89.
Labtra
toriwn vqor Sehe
ep4boUwkunde.J.H
Vugte.
iun. 162.
1. Inleiding.
Op het"3e Sympoiinn on Naval Hydrodynamioe! in september 1960
te Scheveningen gehouden, heeft O. Grim eeri methode gepubliceerd orn de .plaatselijke dempingscofficienten en de plaatselijke
toege-voegde maúa te berekenert; zie "Manuscripts and Abstracta of the Third ympoeium on Naval Hydrodynamics", biz 271-326. Hiermede
wordt voortgebouwd op eau publicatie van dezelfde schrijver uit
1957,
tjjdena het Symposium "On the Behaviour of Ships in a Seaway"te Vageningen.
De methode is gebaseerd op een combinatie van aen atripth.ori. en eau methode die gabruik maakt van
a3.ngulariteiten. Grim
gut uit
van de veronderstelling dat de vloeistof ideaalis (geen visceuze effecten) an dat de problemen volkomen galineariseerd kunnen worden. De methode
±8 voor3.opig
nag alleen beschreven voor eau eneiheidV = O.
Er worden 3 problemen behandeld, waarvan numerieke resultaten, vaetgelegd in da diagrammen die in de publicatie gegevon zijn, tot dat ogenblik bekend waren. Dit zijn
1). De periodieke dompbeweging van eau licheam in stil water.
2) De verticale krachten,
die
door oen dwara inkomende opperv1akt golf op eau vaatgehouden lichaam worden uitgeoefend.3). De krachten die op een vastgehouden1twee-dimenaionaal lichaa worden uitgeoefend door regelmatige langasoheepse golven.
Dit is eau hypothetisch gavai, dat niaatgevend beschouwd
kan
2a
Hiervan io alleen bet eereto gavai toegapast op
n der
model-len uit de Todd 60 Series, n.l. die met 6 0,70. De berekeningen dienen in boofdzaaI als voorboreiding voor de met bet zeveuelige model uit te voeren excitatieproeven2 De er4iodieke dompbewei,zg in etil water.
In da ?iguren
13.18, b].z 308..313worden
de gegevens veretrektvoor de toegevoegde tnaaoa en de dempingeooffioientvan eon bepaal..
de dooreneda.
D grootheden zin uitgezet op baala van defrequen-tie, afbankelijk van 2 pax'ameterB die de vorm van de dogrsnede karak
tensaren.
Doze vorm-parametare ziju:H 400renede.oterv]kte
hierin jar
B de breedte van de betreffende
doorenede,
emeten ter hoog-te van d waterlijn.de diapgang van de betreffende
doorenede.-¡3=
plaateelijka volbeidecoffioient van de doorsnede.De grenzen voor zijn 0,5 en 1,0 en voor H0,2 en 2,2. De
groot-beden B, T, Ren ziju
aile funottea vn eon
longte-ooôrdinaat xiAls baaia-i niet de frequentie zeifb maar de
dimencielozeparame-ter:
T
2gebruikt.
Hierin is V
, due bet golfgetal. In meer gebruikelij ko notatie.wordt bet golfgetal voorgeeteld door k:air
zodat te ber].eiden jo:,tot
2cB
= iC,De basis voor de figuren ía due &n faite devex'houding tussen
de
breedte van de
doorenede e de:.lengte van de opgewekte golvan.Voor de dempiàg is dit eon zeerplauaibele basis0, omdat de demping
bij de vez'onderBtellinj van een ideale vloeietof uiteiuitend golf..
demping io.
De toegevoegde masea wordt in dimensieloze vorm gegeven door
do grootbeid:
,
*
in de hier meer gebruikelijke notatie:
Ç = due
f*B2
Waarin:
*
toagevoegda masea por eenheid van lengte in betge-val Van zuiverdompen.
¡O diobtbeid van (zoot) water.
B . breedte van de doorenede.
De dempingscofficient ie af te leiden uit;
r
A =
o
waarin:
r
= amplitude van de oppervlalcte..go].veu, die van bet liobaam
wegloperi.
Z0
amplitude van de dompbewegin.
Vit de theorie van de acheepebewegingòn voigt vooi da
dempings-oofftoient per ].engte-eenbetd, voor uiteiuitend go].tdemping in bet gava]. van zuiver dompen:N.
waarutt
en N'
Zijn
furtotiee van 4e ].engte.m'øoordinaat z:em
(x)
-k-GO
3.
De c.fficiet in de differerntiaalver:eli kin:en voor d.m.en enetampan.
Ret dompen en hat etapen worden in do lineaire theorie
be-ochreven door de differentiaa].vergelijkingen:
+ b
+ cz + d+
4+
gp
F oca (cut+ Ç)
Mcoe(wt +1)
Met de bereitende en zijn nu de cofficienteA a, b, d en e te berekenen, terwijl o e g bekenden zijn, Inmers
a
pV
pV
+ (x) dx b Nf
N Cx) dx L (X).X dx ¿e= N
(N'
(x),x dx
J
za
i-c=pgO
g = pglO
De integratie kan zich uitetrekken over de gehele lengte van
bet ecl4.p of over ean bepaald gedeelte. ?4et hat eerate kan men da
cofficinten in de differentlaalvorgelijiting bepalen, met hat
tweede kan men ean indruk krijgert van de verdeling van de boegevoeg de lfla6ea Over de langte Van hat achip en de mate waaiin de veaohil
lande delen van hat sohip bijdragon Ln de demping
Eon amenvattirig van de çofficjenten van de diUerentiaal vergeuijkingen, bun grootte en dimenate wordt gegeven in hat vol* gende overzioht.
Coff.
Grootte a b d epV +
N f) 8 N i °WL kraoht/vøren. maasa kracht/uneih. masca/tijdkracht/lengte =
maesa/tijd kracht x tijd = maeea x lengte kracht x tijd e maaaa z aneib krae1it =maaea X varankg sec2 kg eec
kg kg eec
4,
tl4itvoerin;vaxide bezekeninen.
De berekeningen zijn gemaakt voor het kleine model. uit de
?odd 60-e.n.e met
é
O,70
Gegevene tan hot model (nummer 41):
L11 m
B
0322 a
= O129O m
¿1
6,748 kg (da')
c(
54
(t.o.v, eon lengte van kOØ)
Door W. Beukelnian zijn al oerder (jan. 1961) aoortgolijke
be-z'ekeningen gemaakt, echter voor het grote model met
0,70 (L21
8'
a,138LI. m;o= 50).
VooZidez. bl.euwe berolceninSen
isvan een
gedeelte van zijn re8uitaten gebruik gemaakt, met nanie van de a
fie-zing van de grootheden C en
I
nit da door Grim gegeven diagrammen. Osarom wae hat nodig de frequenti. van d dompbeweging te corrigerenvoor het ehaalveraohi1 in de modellen. Do vor-paamètere H en (3
zijn ongevoelig voor de sohaal; de frequentieparazneter
-is dat ook,mita W
aahaal..athank.lijk gemaakt wordt.
B io nu
x zo klein, zodat w sen
factor
= 1,039a x zo
groot moet zijn.
De afiezingen van G on r zijn nu due geidig voor
rote !0d. (Beukelman).
W
= 3,30
= 4,00
5,30
=7,50
8,50
kl,tne rno%e1
CL3,637
* 4,157
7166,755
7,794
Coff.
-grootte.
Dimansie
A B C D E G +
g(I1+0
i2
pi
moment z tijd2 = maosatraagh.mom. moment z tijd maseatraagh.nìom/tijd
moment = moment
kracht z tijd
massa z lengte
kracht z tijd - maasa x sne].).;
kracht = masea z veren.
ltg a
kg a seo
k8
'kg sec
kg eec
kg
e
-Zie vorder de tabellen met berekeningen
van
en
(zio de
ap-pendix).ka.
en andere manier van omx'ekenen vafl de eaultaten van betgre-te model naar bet kleine i die met eon bepaalde echasifactor. Alle gebruikte parainetera zijn dimenaieloos. Zolang we blij-.
ven werken mat geometrisch gelijkvormige modellen en ao we veron
derstellen dat er geen schaaleftect optreedt, cioet er tuesen de
resultaten cen eenvoudig verband beataan, dat door een sohaalfactor wordt vaetgelegd. De veronderetelling dat or goon sohaaletfect op treodt io voor dompen en etampen wel gerechtvaardigd ale we de Wet van Froude aanhouden. Da visceuze effeoten zijn klein, odat
eynolds wel verwaarlooed mag worden. Daar Grim bovendien uitging van een ideale, due wrijvingaloze vloeistof, kan bij zijn bereke-ningen alleen Froude maatgevend ziju.
Samenvatt.nd: bij geometrieob gelijkvormige
modellen en
trane-tormatie van alle grootheden overeenkometig de Wet van fronde be.
atsat er volkomen mechanische ge].ijkvormigbeid bij bet dompen en bet eteapen.
We krijgen dan due de voigende tranetormatie*verboudingeni
kleine ano4el rotemode] traneform.verha*n
root'nath klein. w
w 09259
0,9623
(O()
w0,8910
o,8573.
Langte Sneihaid Verenelling Kracht N' k'aoh L V a k N' zz L, zz L8 V g ag kg N'=
,1 2.1
XI
Yi.
-
ç( zz oneib. x langte ç kracht mm varen. x lengteDe reeu3taten van do ber'ekening van
en m
voar bet kleine
model zijn uitgezet op baaiB van do langte van hot model met
para-meter w. Daarbij zijn 4e krommen aebter ord. 2 gextrapoleerd tot
de langte in de
waterlijn.Hiertuaaen kunnen geen punten worden
ver-kregen omdat de vormparameter
j
dan kleiner dan 0,3 wordt en Gz'im
daarvoor geen diagrammen aeer geeft.
Vervolgene zijn dearin do eectiea van de zeven.delige
boot gø
tekend. Daze zijn ontetaan door de Lengte tueeen de loodlijnen inzeven
gelijke dolori te vordelen (zio figuur 1)..5eck
5ecie
2
6ec*Ie
5
5ec
4
, 032 LS3ctt
5ec/e
7
432zc
Z29c( hi
Simpsonrieren per
eactie geeft dan
de dompingacoefficientenper'
eec-tie N(1), N(2),
. *.
..
,
N(7) en de toogevoegde meaea
voor elke aectie m(l). m(2)1 .
.
.
. .,
m(7).
De tabellen
waarin de berekeningen zijn uitgevoerd geven
de gang van zaken duide.Ìijlt genoeg woor. Door d
boverienoom4e extrapolatie zi
zeer dubieue. Er' kan waini
waarde aan worden toegekend.
Tenslotte zijn de dempingeooUicienten ende toegevoegde ma0
ea voor elke eectie gratiech uitgoz3t op baaieW, zio de
bi$govoa..
de figuren.5,
Vergelijking van de berekende
en m
met metingen.
jn N(1) en
Da totale
dempingscoftioient N en de totale toegovoegde mae.ea m
volgen uit de bex'ekeningen. door optelling van de waarden per
aectior
N N
(1) + N
(2) +
. .+ N(7)
zz
zz
zz
Hierin zijn N(i) en m(l) v.rkregen door extrapolatie, due
onbetrouwbaar. A3.e we de mogslijke fout op 30% stellen betekent dit
tooh sleobte 2 3%
in
N en m. D. totals berekende ooffioientenmotifl du.s goeds overeenstemming verton.n met m.tingen.
a].thane
bin-nen d.
grinsen van de gemaakteverondsratel.ltngsnl
idsals vloeietofen sen linuir
probleem.Len *o.ilijkhaid bij sen dir.cte v.rg.lijking is dat de methods van Grim siechte geldig is voor y a 0, due Fr - 0, terwij]. er geen
me-Ungen zijn bij een getal van Froude lager dan 0,15. De invloed van de eneiheid op de
dexnpingscoeffioiertt I.e
klein, maar op do toegevoeg-de mases toch vrij groot voorC4.J(7. (zio bijv. fguur k, bis. 7'in An Experimental Analysis of Shipmotione in Longitudinal Regular Vayas,T.N.0. Report 308;
de icroinmen in doze figuur mogen lcwantitati.f nieta1 vergelijkbaeie dienen cindat zij golden voor bet Todd model inst
6
0,60)4 Vorder blijft bet
de vraag of er bij de seer lageendue-den goon grote verauderingen optrad.n. V.rgeleksn zijn b
li
en uit metingen met
convier
(Zio Shipmotions in Longitudinal Waves, T .14 0. Report
35
3), de suivere lineaire component van
de cerate metingen met de excitator en de b.rek.ning.n van Grim (Zio figuur 2). Daaruit blijkt dat de,v.re.n-stemming bee3. redelijk is. Het karaktor
von de kiomman is g.heel
bet-selfd. en de
voreobi.11on zijn
niet groot Boyen W 9 sijnge.n ber.keningen volgene Grim te verkz'ijgen omdat de waarden van zijn fretuon
tie-parameter daarvoor niet hoog genoeg zijn.
D. cotfici.nt o, die eon rol epeelt bij de bepaling van
uit hat mietresultaat, is in gering. mate variabel met de eneiheid. Zie daarvoor figuur 3, blm. 8 in Shipsotione in Longitudinal Waves.
Bij Fr 0,20 en
yoGi 6 -
0,70 ii deafwijking van de itatiiohe
wairde
0
echter so
kein dat dit goon inv]oed op.m bseft.IN'
__
2
*
101 kg maeo (coat water')
=
gg a 1000 X 9,81 a 9810
a. (3
f
Hierin is B de breedte van elke sactie. De factor (
f ja
ean constant.; de uit de diagrammen afgelezen groothei.d C ta schaa1onaf}anke).ijk gemaakt (zia blm. 5) zodat door de
factor a2 kwadratieah met 4e schaa2. varandart
(iroor kleine model bU overeenkometige )
a
e (veer grete model bij tata lager. CA.i),of a
APPNDX.
Bereicening van N(x) en
m(klein) a 0,8573 x zn(groot).
Een eenvoudige controle hierop voor n waarde is rnogelijk
door m volgene de formule m = ,'D
f
B2.0 te berekenen voor hat grootepant (ord. IO). Daar ta B galijk aan 4e modeibreedte di. 32,25 cm. De factor(
f
B2 ta dan voora]Xa frequeitiessen constante:
I'f
B2 = 101 ,91 x 10 xf
z 32,25 = 0,1633 ? ßeoam2
Due voor ord. 10 moat ook gelden:
.2
-31 'J=3,637 I
N(x)
4r
¡2
203,912
¡2
1r°
= 20,3912
¡2
s(x)
0,8573 z (m
vooz' grote niodel bijc
Af1ezugen.
¡'2
N(x)
Ordgr
eec/c2
gr
eec2/crn2 b aI
2O196
12O3
0,03842
0,783'.
0,1889
k
0,283
1,011.10,08123
1,6361. 0,348.7 60,299
1,060
0,08940
1,8230
0,433'.
80,299
1079
0,08940
1,8230
0,4492
100,299
i,o8a
0,08940
1,8230
0,4505
120,299
1,082
0,0891.01,8230
0,4503
1k0,292
i,o8i
0,08526
1,7386
0,1.367 16 0,21.61,055
0,06052
1,2341
0,3004
180,146
1,035
0,02132
0,1.311.70,0796
190,075
0,877
0,00563
0,1148
0p013?.
201.3
P¡2
¡2
136,562
¡2 LSe_!
N(x)
7?555'
=13,6562 ¡
r5eO
cm2a(x) = 0,8573 x (m
'oor grate model bU Q
kOo).
AflezUng.fl.
'z,
,
Ord.
--A Cgr
eeo2/cm2
b
a
o 2 0,21ê91,03k
0,0620
o,8k67
0,1623
2f0,351
0,935
0,1232
i,68a
0,3132
60,362
0,95k
0,1310
1,7890
0,3901
8
0,361
0,991
0,1305
1779
0,k126
100,361
0,995
0,1303
1,779k
0,kIka
12o,6i
0,995
0,1303
1,779k
0,klk2
1k
0,j6
0,976
0,132
1,8190
0,3943
160,311
09k8
0,0967
1,3206
0,2700
180,185
0,925
0,03k2
O,ê7O
0,0712
20 pi-4-¡2 1Vø.q
5,2528
¡2 ¡.t...ta
N(x)
52,528
a 0,8573 z('5yoor rote
ode1 bij
a5,50)
Ord.
Af1eingefl
N' (z)
'
(X)
r
k
gruo/om
2
graeo/ca
2 2 b ao
20,29
O,i814O0,9665
0,1133
1+0,569
0,679
0,3238
1,7009
0,227k
60,563
0,776
03170
i,66i
0,3173
8O537
0,853
0288k
1,511+90,3552
10
0,53k
o,862
o,28a
1,1+9810,3589
0,53k
o,86a
0,2852
1,4981
0,3589
1k0,539
o,818
0,2905
1,5259
0,5301+ 16 o,'+880,736
0,2381
1,2507
0,2096
180,289
0,715
0,0835
0,1+3860,0530
206
c.6,755
N(x)
5o07
¡2
31,827
¡2
kmf
03,1827
¡2
m(x)
0,8573 x(m
voor grote model bij
= 6,50)
N' Cx)
& (z)
Ord.
C¡2
gr
sec/cm2
gr
b
a
o
2
0561
0,596
0,311+71,0016
o0935
1+0,690
0,620
0,4761
15153
12077
6
0,651
0,769
0,1+2381,3488
0,3145
80,605
0,869
0,3660
1,1649
0,3618
10
0,399
0,880
0,3588
1,11+20 0,3661+12
0,399
o,88o
0,3388
1,11+200,3664
11+0,619
0,788
0,3832
1,2196
0,3183
16
0,581
0,727
0,3376
1,0745
0,2070
18
0,343
o,6e3
0,1176
037k3
0,01+9520
7.
-
6-(a.)
7794
¡2
20,720
¡2
2,0720
¡2
cm2
m(x) = 0,8573 x(m. voor grote model bij 4)
y,50)
Lfleziigen
Ord.
N'(z)
gr
eec/ca2
gr
ee02/Cm2 dc
o,i16
b0,270
a
0,376
10,512
14.0,742
20,689
9530
0,4747
0,9836
o,o832
30,781
0542
0,6100
1,2639
o,ikoi
0,792
0,604
0,6273
1,2998
0,2025
30,765
0,701
0,5853
1,2127
0,2695
6
0,708
0,787
0,5013
1,0387
0,3217
70,655
0,860
0,4290
0,8889
0,3580
80,628
0,893
Q3914k0,8172
0,3726
90,618
0,907
0,3819
0,7913
0,3776
io
0,618
0,907
0,3819
0,7913
0,3776
11o,6i8
0,907
0,3819
0,7913
0,3776
120,618
0,907
0,3819
0,7913
0,3776
130,637
0,883
o,ko8
o,84o8
0,3676
140,661
0,863
0,4369,
0,9053
o,486
150,672
0,805
o,ki6
0,9357
0,2930
160,649
0,738
0,4212
0,8727
0,2101 1?0,548
0,679
0,3003
0,6222
0,1213
180,389
0,629
0,151
0,3135
0,0484
18*
0,291
0,619
0,0847
0.1155
o,oak8
19ø,181
0,608
0,0328
o,o68o
0,0095
193.0014
20-7-8. 8,833
N(x)
¡2
¡2
2.1,4235
¡2
±c
6S9,167 14,235