1
Jak opisać świat w małej skali?
Podstawy mechaniki kwantowej
2
Promieniowanie elektromagnetyczne
10-12 10-10 10-8 4 x 10-7
Gamma rays
X rays Ultraviolet Infrared Microwaves Radio waves FM Shortwave AM 4 x 10-7 Wavelength in meters 5 x 10-7 6 x 10-7 7 x 10-7 7 x 10-7 10-4 10-2 1 102 104 Vi si bl e gamma X ultrafiolet widzialne
podczerwień mikrofale radiowe
3 1 second λ1 ν1 = 4 cycles/second = 4 hertz ν2 = 8 cycles/second = 8 hertz λ2 λ3 ν3 = 16 cycles/second = 16 hertz
mała długość fali duża częstość duża długość fali mała częstość
1 second λ1 ν1 = 4 cycles/second = 4 hertz ν2 = 8 cycles/second = 8 hertz λ2 λ3 ν3 = 16 cycles/second = 16 hertz
Promieniowanie elektromagnetyczne
[ ]
s
m
T
c
=
λ
=
λ
⋅
ν
[
Hz
]
T
s=
=
1
1ν
λ− długość fali, m
ν − częstość, 1/s
Τ− okres, s
c – prędkość światła, m/s
5
Przykład 1 Wyznaczenie częstości światła z długości fali
Jaka jest częstość promieniowania podczerwonego stosowanego w dalmierzu (autofocus) aparatu fotograficznego, jeżeli długość fali tego promieniowania wynosi 1.00 µm? pamiętając, że λ ⋅ ν = c i przeliczając długość fali na
metry, tak aby c i λ były wyrażone w tych samych jednostkach, długość fali wynosi:
λ = 1.00 µm ⋅
10
-6= 1.00⋅10
-6m
1µm
ν = = 3.00⋅10
3.00⋅10
8m/s
14 1/s
1.00⋅10
-6m
3.00⋅10
14Hz
Promieniowanie elektromagnetyczne
⇒
=
λ
ν
c
1.
Rozkład energii w widmie ciała doskonale
czarnego
2.
Efekt fotoelektryczny
3.
Efekt Comptona
4.
Widma atomowe
5.
Okresowość
Fakty eksperymentalne
7
Fakty eksperymentalne
1.
Rozkład energii w widmie ciała doskonale czarnego
ν
h
E
=
Max Planck 1900s
J
h
=
6
.
626
⋅
10
−34⋅
kwanty energii
http://www.mhhe.com/physsci/astronomy/applets/Blackbody/frame.htmlFakty eksperymentalne
2.
Efekt fotoelektryczny
Albert Einstein 1905m
e– masa elektronu
v – prędkość
ν – częstość
Φ – praca wyjścia
bilans energii
hν
e
Φ
+
=
Φ
+
=
2 2 1 . .v
e el wyjscia praca el kinetyczna kwantum
h
E
E
ν
9
Przykład 2 Wyznaczenie energii fotonów
Jaka jest energia (w kilodżulach na mol) fotonów światła żółtego o częstości 5.2⋅1014 Hz?
Każdy foton ma energię, która odpowiada częstości światła, zgodnie z równaniem E=hν. Z równania tego należy obliczyć tą energię,
a następnie pomnożyć ją przez stałą Avogadra, by wyznaczyć energię na mol fotonów (w kilodżulach na mol 1kJ = 103 J, 1Hz = 1/s).
E = hν = (6.63⋅10
-34J⋅s) ⋅ (5.2⋅10
14 1/s) = 6.63 ⋅ 5.2 ⋅ 10
-20J
(6.63 ⋅ 5.2 ⋅ 10
-20J) ⋅ (6.022⋅10
23/mol) ⋅ (1 kJ/10
3J) = 2.1⋅10
2kJ/mol
10
równanie de Broglie’a
λ
h
p
=
Fakty eksperymentalne
3.
Efekt Comptona
zasada zachowania pędu
p
ip
sθ
p
ep
ie
s
i
p
p
p
r
=
r
+
r
p s ih
h
h
λ
λ
λ
=
+
λ
θ
λ
cos
=
s iθ
cos
=
i sp
p
r
r
(
θ
)
λ
λ
i=
e1
−
cos
11
Przypuśćmy, że elektron w atomie porusza się z prędkością 2.2⋅106 m/s. Jaka jest długość fali de Broglie’a elektronu?
Równanie λ = h/mυ podaje zależność między długością fali a masą i prędkością obiektu. Aby z niego skorzystać
musimy znać masę elektronu i wartość h (jednostki: kilogram, metr, sekunda).
m
e= 9.109 ⋅ 10
-28g = 9.109 ⋅ 10
-31kg
6.63⋅10
-34J⋅s
(9.109⋅10
-31kg) ⋅ (2.2⋅10
6m/s)
λ = = 3.3 ⋅ 10
-10m
1J = 1kg ⋅ m
2/s
2; 330 pm
Przykład 3 Obliczenie długości fali obiektu
Fakty eksperymentalne
e e em
h
υ
λ
⋅
=
Fala de Broglie12
Jaką masę mają fotony pochodzące ze światła o długości fali 500 nm?
Równanie m
υ
= h/λ podaje zależność między masą i prędkością obiektu a długością fali.m
e=9
⋅
10
-31kg
Przykład 3 Obliczenie masy fotonu
Fakty eksperymentalne
kg
s
m
m
Js
m
c
h
m
f f 37 8 7 -34-10
4
10
3
10
5
10
6.63
−⋅
=
⋅
⋅
⋅
⋅
=
⋅
=
λ
13 07_97 Prism Slit Continuous spectrum Electric arc (white light source) (a) Prism Slit Detector (photographic plate) Hydrogen gas (b) High voltage 410 nm434 nm 486 nm 656 nm Detector (photographic plate) Arc VI BGYOR + -+
-Fakty eksperymentalne
4.
Widma atomowe
2
1
2
1
1
2 2⎟
>
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
=
n
n
R
oλ
14
Fakty eksperymentalne
5.
Okresowość
02_29 1 H 3 Li 11 Na 19 K 37 Rb 55 Cs 87 Fr 4 Be 12 Mg 20 Ca 38 Sr 56 Ba 88 Ra 21 Sc 39 Y 57 La* 89 Ac† 22 Ti 40 Zr 72 Hf 104 Unq 23 V 41 Nb 73 Ta 105 Unp 24 Cr 42 Mo 74 W 106 Unh 25 Mn 43 Tc 75 Re 107 Uns 26 Fe 44 Ru 76 Os 108 Uno 27 Co 45 Rh 77 Ir 109Une Uun110 Uuu111
28 Ni 46 Pd 78 Pt 29 Cu 47 Ag 79 Au 30 Zn 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 48 Cd 80 Hg 31 Ga 49 In 81 Tl 5 B 13 Al 32 Ge 50 Sn 82 Pb 6 C 14 Si 33 As 51 Sb 83 Bi 7 N 15 P 34 Se 52 Te 84 Po 8 O 16 S 9 F 17 Cl 35 Br 53 I 85 At 10 Ne 18 Ar 36 Kr 54 Xe 86 Rn 2 He 58 Ce 90 59 Pr 91 60 Nd 92 61 Pm 93 62 Sm 94 63 Eu 95 64 Gd 96 65 Tb 97 66 Dy 98 67 Ho 99 68 Er 100 69 Tm 101 70 Yb 102 71 Lu 103 1A 2A Transition metals 3A 4A 5A 6A 7A 8A 1 2 13 14 15 16 17 18 A lka li m et a ls Alkaline
earth metals Halogens Noble gases
*Lanthanides
15
1.
Kwantowanie energii
2. Dualizm
korpuskularno-falowy
3. Nieoznaczoność położenia i pędu (Heisenberga)
16
dyfrakcja
interferencja
dyfrakcja
interferencja
falowe
promieniowanie katodowe
promieniowanie beta
efekt Comptona
efekt fotoelektryczny
korpuskularne
elektrony
światło
własności
Dualizm korpuskularno-falowy
http://www.kutl.kyushu-u.ac.jp/seminar/MicroWorld1_E Przykład: proces fotograficznyKtóre efekty dominują i dlaczego?
Fala de Broglie’a
e
e
e
m
h
υ
λ
⋅
=
17
Zgodnie z relacją de Broglie’a cząstka o określonej
prędkości jest falą, której długość określa równanie:
e
e
e
m
h
υ
λ
⋅
=
Gdzie zatem znajduje się elektron?
Fala rozciąga się w przestrzeni, jest wszędzie.
Jednak elektrony są jednocześnie falą i materią
Zasada nieoznaczoności Heisenberga
Elektrony
Dualizm korpuskularno-falowy
19
energia
masa
pęd
h
h -- stała Plancka = 6.62 stała Plancka = 6.62 .. 1010--3434 JJ..ss
ν
ν –– częstość, sczęstość, s--11
λ
λ -- długość fali, mdługość fali, m
c
c –– prędkość światła 3prędkość światła 3..101088 m/s m/s
λ
ν
h
c
h
p
f
=
=
ν
h
E
f
=
2
c
h
m
f
=
ν
Światło
cechy fali i cząstki
jeżeli znamy prędkość cząstki, to nie możemy określić jej położenia
gdy znamy położenie cząstki, wówczas nie wiemy nic o jej
prędkości
tzn. znając położenie cząsteczki, nie możemy opisać jej jako fali o określonej długości
h
p
x
⋅
∆
≥
∆
Czy są sytuacje, że zasada nieoznaczoności nie działa?
nie, w opisie makroskopowym świata falowe właściwości materii nie odgrywają praktycznie roli i można je zaniedbać
21
Kwantowy opis atomu
1.
Kwantowanie energii
interpretacja efektu fotoelektrycznego i rozkładu widma ciała
doskonale czarnego
ν
h
E
=
2.
Dualizm korpuskularno-falowy
każda poruszająca się cząstka (foton, elektron) emituje falę o
długości:
p
h
=
λ
3.
Zasada nieoznaczoności
nie można dokładnie ustalić położenia i pędu cząstki
h
p
x
⋅
∆
≥
22
5. Gęstość prawdopodobieństwa
można natomiast ustalić prawdopodobieństwo P
przebywania cząstki w określonej objętości dV.
Prawdopodobieństwo w danej objętości definiujemy jako
gęstość prawdopodobieństwa Ψ
2:
dV
P
=
2ψ
gdzie
Ψ oznacza funkcję falową.
Kwantowy opis atomu
4.
Równanie Schrödingera
funkcję Ψ znajdujemy rozwiązując równanie różniczkowe:
ψ
ψ
E
23
Co to jest funkcja falowa?
x
y
z
P – prawdopodobieństwo
Ψ– funkcja falowa
ρ – gęstość prawdopodobieństwa
)
,
,
(
)
,
,
,
(
x
y
z
t
x
y
z
dV
P
ρ
ρ
ρ
=
=
≈
Definicje
1
2 2=
=
∫
ψ
ρ
ψ
Definicje
Co to jest operator w matematyce?
dowolna operacja matematyczna, jak na przykład:
sin
dx
d
×
+
f
g
f
G
ˆ
=
⋅
Co to jest zagadnienie własne?
jeżeli w wyniku działania jakiegoś operatora G na funkcję f
otrzymamy tą samą funkcję przemnożoną przez liczbę g:
wówczas liczbę g nazywamy wartością własną operatora G
^
^
Kwantowy opis atomu
25
V
T
H
ˆ
=
ˆ
+
ˆ
Równanie Schrödingera
m – masa cząstki h – stała Planckazasada zachowania energii
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+
+
−
2 22 22 222
dz
d
dy
d
dx
d
m
h
r
e
Z
0 24
πε
⋅
−
Z – ładunek jądra E – ładunek elektronuenergia przyciągania ładunków (Coulomba) jądro-elektron, elektron-elektron, jądro-jądro energia kinetyczna
elektronów i jąder
ε0– stała dielektryczna próżni r – promień
operator energii potencjalnej operator energii kinetycznej
Energia w atomie - bilans
Równanie Schrödingera
2 2 22
ˆ
dx
d
m
h
H
=
−
jeżeli cząstka porusza się w jednym wymiarze x
to operator Hamiltona ma postać w stanie nieważkości:
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
+
+
−
=
2 22 22 222
ˆ
dz
d
dy
d
dx
d
m
h
H
a w trzech wymiarach x, y, z:
m – masa cząstki
h – stała Plancka
Mechanika kwantowa
27
Równanie Schrödingera
Rozwiązując równanie Schrödingera otrzymuje się funkcje
falowe i odpowiadające im wartości energii E. O poprawności
rozwiązania świadczy jego zgodność z wartościami E
wyznaczonymi doświadczalnie.
Rozwiązując równanie Schrödingera otrzymuje się funkcje
falowe i odpowiadające im wartości energii E. O poprawności
rozwiązania świadczy jego zgodność z wartościami E
wyznaczonymi doświadczalnie.
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
x
x=0
x=L
)
(
)
(
2
2 2 2x
E
x
dx
d
m
h
ψ
=
ψ
−
równanie Schrödingera ma postać:
29
)
Ψ(
Ψ
2
2
2
2
x
E
dx
d
m
h
=
−
E
–
energia cząstkiA, B
– stałe całkowaniakx
B
kx
A
x
)
sin
cos
Ψ(
=
+
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
rozwiązanie równania ma postać ogólną:
gdzie
π
2
h
=
h
2 1)
2
(
h
mE
k
=
i
Mechanika kwantowa
30
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
Uwzględniając warunki brzegowe cząstki w pudle dla:
x=0 to
Ψ
=0
i
x=L to
Ψ
=0
bo cząstka nie przebywa na ściankach pudła.
Podstawiając x=0 do równania ogólnego otrzymamy:
Ψ
(x=0)=Asin (k
⋅
0)+Bcos(k
⋅
0)=0
zauważmy, że:
sinkx=0 i coskx=1
wówczas
B=0
Podstawiając x=L do równania ogólnego otrzymamy:
Ψ
(x=L)=Asin (k
⋅
L)=0
wówczas
A=0 lub sin (k
⋅
L)=0
jednak A=0 wykluczamy, bo cząstka istnieje (Y(x)= 0 dla 0 < x< L)
31
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
Zatem dalej:
sin (k
⋅
L)=0
wtedy i tylko wtedy, gdy
k=n
⋅π
i n
jest liczbą naturalną
Podstawmy do wzoru na
k
Z tego otrzymamy wzór na energię E
π
2
π
3
π
...
2
,
1
)
2
(
2 1=
=
=
mE
n
n
k
π
h
...
2
1
8
2
2
2
,
n
mL
h
n
E
=
=
Energia cząstki jest kwantowana,
a jej wartość zależy od liczby
kwantowej
n
32
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
...
2
1
8
2 2 2,
n
mL
h
n
E
=
=
Mechanika kwantowa
1 2 3 4 5 1 4 9 16 25 n n2 Epoziomy energetyczne cząstki
0
33
dla stanu podstawowego
dla stanu podstawowego
n
= 1
dla stanu wzbudzonego
n
> 1
można wykazać, że z warunku
określający funkcję własną dla n-tego poziomu energetycznego
∫
Ψ
=
Ldx
x
0 2(
)
1
L
x
n
L
x
nπ
sin
2
)
(
2 1⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
Ψ
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
Mechanika kwantowa
34
Cząstka w pudle potencjału (jednowymiarowym)
Mechanika kwantowa
funkcja falowa i energia
L
x
n
L
x
nπ
sin
2
)
(
2 1⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
Ψ
2 2 28mL
h
n
E
=
x=0 x=L 1 2 3 1 4 9 n n2 E 0ψ
35