Wykład VI Algebra
Przekształcenia liniowe przestrzeni wektorowych
Definicja: Przekształcenie A:V U , gdzie V, U są przestrzeniami wektorowymi nad tym samym ciałem K jest homomorfizmem, jeśli
1) x,yV A(xy) A(x)A(y),
2) xV K A(x)A(x).
Definicja: Przekształcenie A:V U, gdzie V, U są przestrzeniami wektorowymi nad tym samym ciałem K jest izomorfizmem, jeśli jest homomorfizmem i bijekcją (odwzorowaniem wzajemnie jednoznacznym).
Homomorfizm przestrzeni w „siebie” nazywa się endomorfizmem.
Izomorfizm przestrzeni w „siebie” nazywa się automorfizmem.
Twierdzenia: Homomorfizm A:V U jest jednoznacznie określony przez zdefiniowanie działania A na wektory bazy V.
Dowód: e1,e2,en - baza V, Aei giU,
n
i i ie x
1
,
n
i
n
i i i i
i n
i i
ie Ae g y
A Ax
1 1
1
. Należy pamiętać, że rozkład wektora w bazie jest jednoznaczny.
g1,g2,gn nie jest bazą U; staje się bazą, gdy A jest izomorfizmem („izomorficznym obrazem bazy jest bazą”).
Definicja: Jądrem homomorfizmu A:V U nazywamy podzbiór V, oznaczany jako kerA, taki że xkerA Ax0.
Twierdzenie: kerA jest podprzestrzenią V.
Dowód: Należy wykazać, że kerA jest przestrzenią wektorową, czyli że:
1) x,ykerA(xy)kerA,
2) xkerA K xkerA.
Jest to oczywiste: Ax0 Ay0 A(xy) Ax Ay0 A(x)Ax0.
Wykład VI cd. Algebra
Definicja: Defektem homomorfizmu A:V U nazywamy dimkerA. Definicja: Obrazem homomorfizmu A:V U nazywamy podzbiór U, oznaczany jako ImA, taki że yU, yImA xV Ax y.
Definicja: Rzędem homomorfizmu A:V U , oznaczanym jako r A , nazywamy dimImA.
Jeśli A jest izomorfizmem, to ImAU i dimImAdimV.
Przykład:
b
a c b a A R R
A: 3 2, . A jest homomorfizmem;
c x
A 0
0
ker ,
wektory postaci
c x 0 0
tworzą przestrzeń wektorową; dimkerA1, dimImA2.
Reprezentacja macierzowa endomorfizmu
V V
A: , dimV n, e1,e2,en - baza V, Ax y,
n
i i ie x
1
,
n
i i ie y
1
, Szukamy macierzy takiej, że
y a
a a
a a
a
a a
a Ax
n n
nn n
n
n n
2 1 2
1
2 1
2 22
21
1 12
11
.
Zauważamy, że ową macierz określa równanie
n
j j ji
i a e
Ae
1
(uwaga na kolejność
indeksów). Istotnie Ax Ae a e a e e y
n
j j j n
i
n
j n
i
j i ji n
i n
j j ji i i
i
1
1 1 1 1 1
. Macierz aij jest reprezentacją macierzową A w bazie e1,e2,en.
Wykład VI cd. Algebra
Przykład: A jest obrotem wektorów z R2. Wektory zapisujemy w bazie
e ,x ey
.y x
y yx x xx
x a e a e e e
Ae cos sin
y x
y yy x xy
y a e a e e e
Ae sin cos
cos sin
sin cos
yy yx
xy xx
a a
a A a
cos sin
sin cos
cos sin
sin cos
y x
y x
y x
A jest automorfizmem, detA1,
cos sin
sin
1 cos
A .
Twierdzenia: Jeśli A:V Vjest endomorfizmem todimImAdimkerAdimV . Twierdzenia: Rząd endomorfizmu jest równy rzędowi macierzy będącej jego macierzową reprezentacją w dowolnej bazie.
Twierdzenia: Jeśli A:V Vjest endomorfizmem to następujące warunki są równoważne:
1) ImAV,
2) dimImAdimV,
3) dimkerA0,
4) r A dimV ,
5) macierz A jest nieosobliwa,
6) A jest automorfizmem.
Wykład VI cd. Algebra
Zmiana bazy
Macierz zmiany bazy
Mamy dwie bazy przestrzeni V: e1,e2,en i g1,g2,gn. Endomorfizm jest zdefiniowany jednoznacznie, jeśli określić jego działanie na wektorach bazy.
A zatem Sei gi, i1,2,n definiuje automorfizm. Jego reprezentacja macierzowa w bazie e1,e2,en nazywa się macierzą zmiany bazy.
n
j
j ji i
i g e
Se
1
(uwaga na kolejność indeksów),
nn n
n
n n
S
2 1
2 22
21
1 12
11
.
Zmiana współrzędnych
Zmiana współrzędnych xe wektora x w bazie e1,e2,en na współrzędne xg w bazie g1,g2,gn.
n
i
g i ji n
j
e j j
e j n
i n
j
j ji g i n
i
i g
i g e e
x
1 1
1 1 1
x
e Sx
gPrzykład: W przestrzeni R2 mamy dwie bazy:
1 , 0
0 1
2
1 e
e oraz
1 , 1
1 1
2
1 g
g . Macierz zmiany bazy określają równania:
1
0 0
1 1
1
21 11
2 21 1 11
1 e e
g ,
1
0 0
1 1
1
22 12
2 22 1 12
2 e e
g ,
które dają: 111, 211, 12 1, 22 1, tzn.
1 1
1
S 1 .
2
detS ,
1 1
1 1 2 1 1 1
1 1 2
1 1
S ,
1 0
0 1 1 1
1 1 1 1
1 1 2
1 1
SS .
Wykład VI cd. Algebra
Zmiana reprezentacji macierzowej
Mamy endomorfizm A:V V, a Ae jest jego reprezentacją macierzową w bazie
e1,e2,en. Szukamy macierzowej reprezentacji tego endomorfizmu w bazie
g1,g2,gn, które oznaczamy Ag. Obliczam y Ax na 2 sposoby:
1)
n
i
n
i n
j n
l
l lj g ji g i n
i n
j
j g ji g i i
g i n
i
i g
i g Ag a g a e
A Ax
1 1 1 1 1 1
1
2)
n
i n
j n
l
l e lj ji g i n
i
n
i
n
j
j ji g i n
i
n
j
j ji g
i i
g
i Ag A e Ae a e
Ax
1 1 1
1 1 1 1 1
Przyrównując 1) i 2), co ma zachodzić dla dowolnego x dostajemy:
n
l
g ji lj n
l
ji e
lj a
a
1 1
,
co w zapisie macierzowym daje AeS SAg lub
A
e SA
gS
1.Ponieważ xe Sxg oraz Ae SAgS1, ye Aexe SAgS1 Sxg SAgxg.
Przykład: Macierz obrotu R2 w bazie
1 , 0
0 1
2
1 e
e ma postać
cos sin
sin
e cos
A .
W bazie
1 , 1
1 1
2
1 g
g mamy zaś
1 1
1 1 cos sin
sin cos
1 1
1 1 2
1 1 S SA
Ag e
cos sin
sin
g cos
A .
Wykład VI cd. Algebra
Wektory własne i wartości własne endomorfizmów
Definicja: Wektorem własnym endomorfizm A:V V, nazywamy niezerowy wektor x spełniający równanie
x Ax ,
w którym jest liczbą z ciała, nad którym rozpięta jest przestrzeń V; nazywa się wartością własną odpowiadającą wektorowi x.
Niech A będzie endomorfizmem A:V V, dimV n, a A jego reprezentacją macierzową. Wówczas równanie na wektory własne zapisujemy jako
AIx0,
gdzie I jest macierzą jednostkową. Warunkiem istnienia rozwiązań tego (jednorodnego) równania jest spełnienie równania charakterystycznego:
0
det AI .
Skoro dimV n, detAI jest wielomianem n-tego stopnia ze względu na , zwanym wielomianem charakterystycznym. Jeśli V jest przestrzenią nad ciałem liczb zespolonych równanie charakterystyczne ma zawsze co najmniej jeden pierwiastek. Stąd twierdzenie:
Twierdzenie: Endomorfizm przestrzeni wektorowej nad ciałem liczb zespolonych ma co najmniej jeden, a maksymalnie n różnych wektorów własnych i wartości własnych.
Twierdzenie: Wielomian charakterystyczny, a co za tym idzie i wartości własne, nie zależą od bazy reprezentacji macierzowej endomorfizmu.
Dowód: Mamy dwie bazy przestrzeni V: e1,e2,en i g1,g2,gn, w których równania własne mają postać: Aexe exe i Agxg gxg. Wielomiany
charakterystyczne równe więc są det
AeeI
i det
Ag gI
. PonieważS A S
Ag 1 e , mamy
Ag gI
detS AeSgI
det
S
AegI
S
det AegI
det 1 1 .
Twierdzenie: Jeżeli endomorfizm A:V V, dimV n, ma n liniowo niezależnych wektorów własnych, to w bazie tworzonej przez te wektory
Wykład VI cd. Algebra
Przykład 1: Macierz obrotu R2 w bazie
1 , 0
0 1
2
1 e
e ma postać
cos sin
sin
A cos . Wielomian charakterystyczny równy jest
cos sin 2 cos 1
cos sin
sin
det cos 2 22
. Równanie
charakterystyczne 2 2cos10 ma rozwiązanie w zbiorze liczb
rzeczywistych cos tylko dla 0, i 2 bo 4
1cos2
0. Gdy 0 lub 2 ,
1 0
0
A 1 jest przekształceniem tożsamościowym, a dla
,
1 0
0
A 1 . Wartościami własnymi tych trywialnych przekształceń jest 1 lub –1, a zbiór wektorów własnych pokrywa się z R2.
Przykład 2: Reprezentacja macierzowa odbicia O względem osi X przestrzeni R2 w bazie
1 , 0
0 1
2
1 e
e ma postać
1 0
0
O 1 . Wektorami własnymi są
b a 0
0 , z wartościami własnymi, odpowiednio, 1 i –1. Wielomian charakterystyczny równy jest 11.
Przykład 3: Reprezentacja macierzowa odbicia O względem prostej xy
przestrzeni R2 w bazie
1 , 0
0 1
2
1 e
e ma postać
0 1
1
O 0 . Łatwo bowiem
zauważyć, że
x y y x 0 1
1
0 . Wektorami własnymi są
b b a
a , z wartościami własnymi, odpowiednio, 1 i –1. Wielomian charakterystyczny równy jest
21
1
1
. Reprezentacja macierzowa odbicia ma postać diagonalną
1 0
w bazie
e e
g
g 0
1 ,
, a wektory własne w tej bazie to a,0.