Chemisches Zentralblatt
1519
1946. I. H albjahr Nr. 17 Band 3
Geschichte der Chemie.
M. Isler, E rn st B er l (7. V I I . 1877 bis 16. I I . 1946). W ü rd ig u n g d e r w issen sch a ft
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p rü fu n g allg. u. in d e r k e ram . u. G lasin d u strie beso n d ers. ( J . A m er. ceram . Soc. 29-
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1520 A . Al l g e m e i n e e s t d p h y s i k a l i s c h e Ch e m i e. 1 9 4 6 .1.
v e rs u c h t, d ie T h eo rie d e r BROWN se h e n M o lek u larb ew eg u n g a ls e in e n F a ll d e r a llg e m e in e n T h eo rie zu fällig er P ro zesse d a rz u ste lle n . A u ß e r d e r M eth . v o n Ri c e (B ell T el. J . 2 3 . [1944.] 2 8 2 ; 2 5 . [1945.] 46) g ib t es d ie FO K K ER-PLA N K sche o d e r D iffu sio n sg leich u n g s
m eth o d e . B eide M eth o d en f ü h re n z u m g leich en R e s u lta t. D ie V e rte ilu n g s fu n k tio n eines freie n T eilch en s u. d e s ein fa ch e n h a rm o n . O scilla to rs w e rd en a n g eg eb en . (R e v . m od.
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Glenn T. Seaborg, T a fel der Isotopen. Ü b e rsic h t ü b e r d ie b is E n d e 1943 u n te rs u c h te n E le m e n te u . Is o to p e m it A n g ab e d e r S ic h erh e it o d e r W a h rs c h e in lic h k e it ih r e r E x is te n z . F ü r d ie s ta b ile n Is o to p e w e rd e n die M e n g e n v erh ä ltn isse , f ü r d ie r a d io a k t. S tra h le n a rt, H a lb w e rts z e it u . E n e rg ie d a te n an g eg e b en sow ie d ie A r t d e r B e st. u . d a s A u sg an g sm a te ria l b e i d e r B ild u n g . — 636 L ite r a tu r z ita te . (R e v . m o d . P h y s ic s 1 6 . 1 — 32. J a n . 1944. B erkeley,
C alif., U n iv . of C a lifo rn ia, D ep . of C hem .) G r a t j b . 13
P. E . Jankwieh, G. K . RoDefson u n d T. H . N oms, D ie durch den bei der N eutronen
bestrahlung von stickstoffhaltigen Substanzen erzeugten 14C gebildeten chemischenVerbindun- gen. U n te rs u c h t w u rd e d ie N a tu r d e r r a d io a k t. V e rb b ., d ie b e i d e r D a rs t. v o n 14C d u rc h N e u tro n e n b e s tra h lu n g v o n stic k s to ffh a ltig e m M a te ria l g e b ild e t w u rd e n . B e s tr a h lt w urden d ie fo lg en d en S u b s ta n z e n : g e s ä tt., w ss. N H 4N 0 3-Lsgg. in S ta h lta n k s , N H jN O j-K ry s ta lle , H y d ra z in d ih y d ro c h lo rid , tro c k n e s A nilin, H a rn s to ff, H a rn sto ffls g . so w ie e in e 5 0 % ig.
w ss. P y rid in lö s u n g . I n a llen F ä lle n , in d e n e n O -h a ltig e V e rb b . a ls A u s g a n g s m a te ria l ver
w e n d e t w u rd e n o d er in w ss. L sg. V orlagen, w u rd e ra d io a k t. C 0 2 u . CO g e fu n d e n . A m eisen
s ä u re u. M e th an o l w u rd e n n u r in d e n w ss. Lsgg. g e fu n d en . R a d io a k t. H C N w u rd e in keiner Lsg. g e fu n d en , d ag eg en b e i a llen re in e n S u b s ta n z e n a u ß e r N H 4N O s u . Anilin . M e th an trat- n u r b ei solchen H -h a ltig e n S u b s ta n z e n a u f, d ie k e in e n S a u e rs to ff e n th ie lte n . ( J . chem . P h y sic s 1 4 .131—40 . M ärz 1946. B e rk eley , C alif., U n iv ., D ep . of C h em .) G O TTFR IED . 13
Theodore Berlin u n d K a s im ir Fajans, N atur der kovalenten B in d u n g . B e re c h n e t m an d ie B in d u n g se n erg ie v o n 2 H * -f- e _ = H ä+ n a c h d e m p e rm a n e n t sy m m . BO H Rschen M odell, so e r h ä lt m a n e in e n W e r t v o n E = — 11,9 eV . A u f w e lle n m ec h an . G ru n d lag e b e re c h n e t e rg ib t sich e in W e r t v o n 16,3 eV. F ü r d ie B in d u n g se n e rg ie d es H 2-M ol (2 H + -{- 2 e~ = Hg) e r h ä lt m a n u n te r d e r V o ra u ss e tz u n g , d a ß sic h b e id e E le k tr o n e n p e rm a n e n t sy m m . zu d e n b e id e n P ro to n e n bew eg en , e in e n W e r t v o n E = — 29,9 eV g e g e n ü b e r einem e x p e rim e n te lle n W e r t v o n — 3 1 ,8 e V . H ie ra u s fo lg t, d a ß d ie z e itlich e n A b w eich u n g en von d e r m ittle r e n sy m m . L ag e f ü r H 2 m it s e in en 2 E le k tro n e n u .d e m K e m a b s ta n d r = 0,74 A k le in e r sin d a ls f ü r d a s ein zeln e E le k tro n v o n H 2+ u . r = 1,06 A . — D ie B in d u n g sen erg ie v o n L i2 (2 L i-*" -j- 2 e~ = I i j ) m it r = 2,6 7A b e tr ä g t — 11,9 eV . D e r U n te rs c h ie d von H 2 u . Lig b e r u h t a u f d e r T a ts a c h e , d a ß L i + ein e E le k tro n e n s c h a le b e s itz t. D ie E le k tro n e n v e rte ilu n g s k u rv e fü r Li'*' zeig t, d a ß b e i d e m in te m u c le a r e n A b s ta n d v o n H 2 (0,74 A) d a s E le k tro n e n s y s t. d e r zw ei L i+ b e trä c h tlic h ü b e rla p p e n w ü rd e u . d ie A b s to ß u n g zw ischen d e n ü b e rsch ü ssig en L ad u n g e n w ü rd e e rh ö h t w e rd en d u rc h d ie d e r E le k tro n e n se h a le n . Bei ein em A b s ta n d v o n 2,67 A k a n n d ie le tz te r e v e rn a c h lä s s ig t w e rd en . A b sch ließ e n d k an n g e sa g t w e rd en , d a ß d ie B in d u n g i n d e n k o v a le n te n M oll. H 2+, H 2 u . L i2, d ie k e in per
m a n e n te s D ip o lm o m e n t b e sitz e n , d u rc h COULOMB seh e K r ä f te v e ru rs a c h t w ird , zu denen m a n d e n T eil d e r P o te n tia le n e rg ie h in z u fü g e n m u ß , d e r a b h ä n g ig i s t v o n d e r zeitlichen P o la r itä t d e r M oleküle. D a s BO H R sehe M odell r e p rä s e n tie r t d ie id e a lis ie rte p e rm a n en t u n p o la re B in d u n g . W ä h re n d d ie id e a lis ie rte B in d u n g zw ischen s ta r r e n I o n e n ein elektro- s t a t. P h ä n o m e n i s t , sin d d ie id e a lis ie rte u. d ie re a le k o v a le n te B in d u n g ele k tro k in e t.
N a tu r . (J . chem . P h y sic s 1 0 .6 9 1 — 92. N o v . 1942. A n n A rb o r, M ich., U n iv ., D ep . of Chem.) Go t t f r i e d. 15 Walter Gordy, Beziehungen zwischen den charakteristischen B indungskonstanten und den Elektronegativitäten der gebundenen A tom e. E s wird eine Form el angegeben für die Be
ziehung zw ischen den B ind ungskraftkon stanten, der Ordnung der B ind ung (Vielfachheit), dem A bstand der gebundenen A tom e u. der E lek tro n eg a tiv itä t gem äß der PAULING sehen Skala, w elche für viele zw eiatom ige u. ein fach e m ehratom ige Moll, im G rundzustand gilt.
D ie g u te Ü b erein stim m u ng m it den experim en tellen W erten ist für eine R eihe von Moll, aus einem beigegebenen Diagram m ersichtlich . F ür die Ordnung der C—C-Bindung wurden d ie von MULLTKEN au f anderem W ege bestim m ten W erte ein gesetzt. D ie Überein
stim m u n g m it der theoret. K u rv e d e u te t au f d ie R ichtigk eit der V oraussage h in , daß in K W -stoffen die einfache C—C-Bindung D oppelbindungscharakter b esitzt, während die gew öhnliche D oppelbindung einer dreifachen ähn elt. D urch Abänderung der Zahlenwerte der K on stan ten kann die Form el z. B. auch auf gew isse K lassen von m ehratom igen MolL angew andt werden, in denen d ie W echselw rkg. zw ischen den n ich t m iteinander gebundenen A tom en n ich t zu vernachlässigen ist. (P hysic. R ev. [2] 69 . 130— 31. 1 15. 2. 1946. Durham , N . C., D uke U n iv ., D ep. of P hys.) E . R e u b e r . 15
1946. I. A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1521
F. E. Jones, D a s quaternäre S y s te m C a O - A l ß 3-CaSO,t- I I ß bei 25°. Gleichgewichte m it k ry sta llin e m A l ß s -3 H ß , Tonerdegel u n d feste r Lösung. In F o rts e tz u n g sein er U n teres.
(C. 194 0 . I. 1961) ü b e r d a s S y st. C a 0 -A l20 3- C a S 0 4- H 20 bei 25° b e ric h te t V f. z u n äc h st ü b e r d ie s ta b ile n u. m e ta sta b ile n G leichgew ichte m it E in sch lu ß v on k ry sta llin e m A120 3- 3 H 20 . A u ß e rd em w u rd e n die G leichgew ichte m it T o n erd eg el in Lsgg. m it h o h en K a lk - konzz. sow ie fe ste L ösungsgleichgew ichte u n te rs u c h t. Bei d e n U nteres, m it A l20 3-3 H 20 erg ab sich , d a ß n u r die H o c h su lfatfo rm des C a -S u lfo alu m in ates, 3 C a 0 - A l20 3-3 C a S 0 4- 32 H 20 , als sta b ile q u a te rn ä re V erb. a u f tr itt. M it B ezug a u f k ry s ta llin e s A120 3-3 H 20 , d a s d ie s ta b ils te S tr u k tu r des G ib b sit b e s itz t, is t 3 C a 0 - A l20 3-3 C a S 0 4 -32 H 20 i n k o n g ru e n t lösl. in W . u. je d e r C a S 0 4- o d er K a lk k o n z , bis zum S ä ttig u n g s p u n k t. D er B ereich d es 3 C a O -A ^ O j-S C a S 0 4 -32 H 20 -F e ld e s in dem S y st. v a riie rt zw ischen d e n G ren zen , d ie d u rc h d a s re la tiv lösl. T onerdegel u. d ie se h r s ta b ile A l20 3-3 H 20 - S t r u k t u r des G ib b sits gegeben w erden. E s w u rd e eine feste L ö su n g sk u rv e A l20 3-3 H 20 - „ 3 CaO • A l20 3 -C a S 0 4-12 H 20 -f- 3 CaO • Al20 3-C a (0 H )2-12 H 20 “ a n g eg eb en u. g efu n d en , d a ß sie ä h n lich i s t d e r festen L ö su n g sk u rv e A120 3 a q (G e l)-„ 3 CaO • Al20 3-C a S 0 4-12 H aO -f~
3 C a 0 - A l 20 3- 1 2 H 20 “ . D ie so g e n a n n te T iefsu lfatfo rm 3 CaO ■ Al20 3-C a S 0 4-12 I I 20 t r i t t n u r als eine E n d k o m p o n e n te in d em fe sten L ösungsfeld auf. Bei d e n T on erd eg elg leich gew ich ten w a r ein äh n lich es V erh. zu b e o b ac h te n w ie m it Al20 3-3 H 20 b is zu ein e r K a lk ko n z. vo n 0,3 g CaO pro L ite r. D ie q u a te rn ä re n G leichgew ichte n ä h e rn sich schnell d e r C a 0 - A l20 3- H 20 -F lä c h e u. sin d m it d e n G leichgew ichten des te rn . S y st. d u rc h ein festes L ösungsfeld v erb u n d en , d a s sich v o n ein e r festen L ö su n g s-P h ase n g re n zk u rv e im q u a te r n ä re n S y st. 3 CaO -A l20 3-3 C a S 0 4-32 H 20 bis zu e in e r fe sten L ö su n g sk u rv e im te rn . S y st.
e rs tre c k t. D ie feste Lsg. im G leichgew icht m it 3 CaO • Al20 3-3 C a S 0 4-32 H 20 n ä h e rt sich d e r Zus. d e r T iefsu lfatfo rm d es C a-S u lfo alu m in ates. D ie feste Lsg. h a t die allg. F o rm el x C aO -y A120 3-zC a S 0 4-aq. ( J . p h y sic. C hem . 4 8 .3 1 1 — 56. N ov. 1944. G a rsto n , W a tfo rd ,
H e rts, B uild in g R es. S ta t.) G O T T F R IE D . 22
F. E. Jones, D a s q u in ä re S y s te m C a O - A l ß $ - C a S O ¿ - K ß - H ß (1 P rozent K O H ) bei 25°. U n te rs, des obigen S y st. e rg ab im Vgl. zu d em q u a te rn ä re n S y st. C a 0 - A l20 3- C a S 0 4- H 20 (vgl. v o rst. R ef.), d a ß tr o tz d e r s e h r erh eb lich e n Ä n d e ru n g en in d e n Z uss. d e r Lsgg.
die V erb. C3A ■ 3 C a S 0 4-32 H 20 d ie einzige q u a te rn ä re sta b ile P h a se ist. ( J . ph y sic. Chem .
4 8 . 356— 78. N ov. 1944.) “ Go t t f r i e d. 22
F. E. Jones, D a s quinäre S y s te m C a O - A l ß s- C a S O ^ - N a ß - I I 20 (1 P rozent N aO H ) bei 25°. (Vgl. v o rst. R ef.) U n te rs, des o bigen S y st. e rg ab , d a ß es se h r ä h n lic h d em q u in ä re n S y st. m it 1 % K O H is t. ( J . ph y sic. C hem . 4 8 . 379— 94. N ov. 1944.) Go t t f r i e d. 22
Juan Bta. Vericat-Raga, A llg em ein e U ntersuchungen der Theorie der K ettenreaktionen.
Z u sam m en fassen d e D a rst. a u f G ru n d d e r L ite r a tu r . (A finidad 2 0 .1 0 2 — 17. M a i/Ju n i 1943.) R . K . Mü l l e r. 28 Eric M. Stoddart, D ie K in e tik der R ea ktio n zw ischen Chlor u n d S ticko xyd . F rü h e re Verss. (C. 1941. I. 1642) h a tte n g ezeig t, d a ß d ie g e n a n n te R k . d u rc h O b erfläch en b e d in g u n g e n s ta r k b e e in flu ß t w ird u. d a ß d ie A d s o rp tio n des w ä h ren d ih res V erlaufes g e b ild e ten NOC1 die U m setzu n g h e m m t. D iese H e m m u n g w ird n u n m e h r g e n au e r u n te rs u c h t.
Bei V erw en d u n g e in es n eu en R e ak tio n sg e fä ß e s n im m t n a ch w enigen V erss. m it k o n s ta n te r h o h e r R e ak tio n sg e sch w in d ig k e it infolge eines A lteru n g seffe k te s d es G efäßes die Ge
s c h w in d ig k e itsk o n sta n te sow ohl v o n V ers. z u V ers. als a u c h in n e rh a lb eines E in zelv ers. a b , bis n a c h ca. 20 V erss. e in k o n s ta n te r O b e rflä c h en z u stan d e rre ic h t w ird. D er u rsp rü n g lich e Z u sta n d k a n n d u rc h b lo ß es A b p u m p en o d e r d u rc h A usheizen im V ak u u m n ic h t w ied er h e rg este llt w erd en , obw ohl le tz te re s V erf. e tw a s w irk sa m er i s t als e rsteres. Ä h n lich w ie A usheizen im V a k u u m w irk t a u c h W asch en d es G efäßes m it verd. N a 2C 0 3-L ösung. Bei so rg fältig em T ro ck n e n d e r G ase m it P 20 6 b le ib t b em erk en sw erterw e ise die H e m m u n g a u s, w o rau s geschlossen w erd en k a n n , d a ß A lteru n g u. H em m u n g d e r C h em osorption von NOC1 d e r m it F e u c h tig k e it b e d e c k te n W an d d es R e ak tio n sg e fä ß e s zu zu sch reib en sind.
D u rc h diese A n n a h m e k a n n d e n frü h e r v e rw en d e ten k in e t. G leichungen befriedigend R e ch n u n g g e tra g e n w erden. I n n e u en R e a k tio n sg e fä ß e n is t d e r T em p era tu rk o eff. k25o/ki5o = 1,13, in g e a lte rte n G efäßen = 2,0. ( J . chem . Soc. [L ondon] 1 9 4 4 .3 8 8 —93. A ug. L eiceste r,
Coll. of T ech n o l.) Re i t z. 28
Herm an T. B riseo e, College Chem istry. B o sto n : H o u g h to n M ifflin Co, 1945. (586 S. m. 267 Fig.) $ 4,— . Lloyd W illia m T a y lo r, F u n d a m e n ta l P h y sics. B o sto n : H o u g h to n M ifilin Co. 1943. (X II + 6 8 5 S. m.
528 Fig.) ? 4 ,— .
Aj. Aufbau der Materie.
A. Barajas, G. D. Birkhoff, C. Graef u n d M. Sandoval Vallarta, Über_ B ir k h o f f ’s neue Gravilationslheorie. (P h y sic. R e v . [2] 6 6 . 138— 43. 1/15. 9. 1944. C am b rid g e, M ass., H a rv a rd U n iv . a n d M exico, N a tio n a l U niv.) G O T T F R IE D . 78
99*
1522 A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1 9 4 6 .1.
Carleton W. Berenda, D a s Zw eikörperproblem in B ir k hoffs u n d E in s te in s Theorien.
E s w ird d e r U n te rsc h ie d zw ischen d e r n e u en allg. R e la tiv itä ts th e o r ie v o n B A R A R A S , Bi r k h o f f u. a. (vgl. v o rs t. R ef.) u. d e r E i n S T E IN seh e n T h eo rie b e tr a c h te t u. fe stg este llt, d a ß diese in d e n G renzen d e r V e rsu c h sfe h le r b le ib t. Sie k a n n a u s d e n D ifferen zen d e r A n n ä h e ru n g s m e th o d e n , w elche d ie b e id e n T h e o rien v erw e n d e n , h e rrü h re n . D e r B lR K H O F F - sc h en T h eo rie k a n n w egen d e r E in fa c h h e it ih re s allg. m a th e m a t. (g e o m e tr.) A n s atz es d e r V orzug gegeben w erd en . (P h y sic . R e v . [2] 67 . 5 6 .1 /1 5 .1 .1 9 4 5 . A m h e rst.M a ss ., S ta te Coll.)
A . Ku n z e. 78 Norman D. Coggeshall, D er Weg von Io n e n u n d E lektronen in gekreuzten, nicht ein
fö rm ig en elektrischen u n d m agnetischen F eldern. D ie In te g ra tio n des K räfteg leich g ew ich ts g e lad en er T eilchen, die sich in gew issen T y p e n in h o m o g e n e r, g e k re u z te r ele k tr. u.
m a g n e t. F e ld e r bew egen, k a n n n u m er. d u rc h eine d ire k te M eth. erfolgen, w en n die F eld ä n d e ru n g e n zu k o m p liz ie rt f ü r die a n a ly t. B e rec h n u n g o der die F e ld e r n u r ex p erim en tell b e k a n n t sin d . A uf diese W eise w u rd e n einige b e k a n n te T y p e n v o n K reuzfeldm assen- s p e k tro g ra p h e n u. /1 -S trah lsp e k tro g ra p h e n u n te rs u c h t. D ie E igg. vo n H o h lrä u m e n w er
d e n fü r eine A n zah l von p h y sik a l. in te re s s a n te n F ä lle n b e sp ro ch en . (V gl. a u c h C. 1946.
I. 702.) (P h y sic. R ev . [2] 68. 98. 1/15. 8. 1945. G ulf R e se arc h a n d D e v elo p m en t Co.) A . Ku n z e. 81 N. D. Coggeshall u n d M. Muskat, B a hnen von E lektronen u n d Io n e n im nicht ein
fö rm ig en M agnetfeld. D ie I n te g ra tio n d e r L O R E N T Z-K räfte-G leichungen, die die E lek tro n en - u. Io n e n b a h n e n b e stim m en , sin d re d . w o rd en zu e in fach en Q u a d ra tu re n für S ystem e, in d en en d a s e le k tr. F eld N ull u. d a s M agnetfeld eine F u n k tio n e in e r kartes.
oder C y lin d e rk o o rd in ate ist. (Vgl. a u c h C. 1946. I. 1 1 7 5 .) (P h y sic. R e v . [2] 65. 352.
15/6. 1944. G ulf R es. u. D ev elo p m en t Co.) LlERMANN. 81 L. I. Schiff, D ie E rzeugung von Teilchenenergien über 200 M e V . S echs verschied.
E in ric h tu n g e n zu r E rze u g u n g v o n E n e rg ie n g rö ß e r a ls 200 MeV bei g ela d en e n Teilchen w erd en k u rz b e sc h rie b e n ; es sin d d ies: d a s B e ta tro n , d a s S y n c h ro tro n , d a s M icrotron (E le k tro n e n c y c lo tro n ), d e r „ lin e a r re s o n a to r a c c e le ra to r“ , d e r „ lin e a r w av e-g u id e accele- r a to r “ u. d a s „ re la tiv is t. Io n e n c y c lo tro n “ . B e so n d e rh eite n u. S ch w ierig k e iten w erden in jed em F a ll d is k u tie rt. E in A n h an g e n th ä lt einige R e s u lta te d e r T h eo rie des S tra h lu n g s
v e rlu s te s sch n eller g e lad en er T eilchen. (R e v . sei. I n s tr u m e n ts 17. 6—14. J a n . 1946.
P h ila d e lp h ia , P a ., U n iv . of P e n n sy lv a n ia , D ep. of P h y s.) 0 . ECKERT. 81 P. Gerald Kruger, G. K. Groetzinger, J. R. Riehardson, E. M. Lyman, W. E. Ogle>
M. E. Nelson, G. Schwarz, J. B. Greene, N. C. Colby, R. W. Lee, C. E. MeClellan, D. Scag»
Lloyd Smith u n d F. K. Tallmadge, E in C yclotron m it S tra h la u stritt p arallel zu m Spalt zwischen den H albkam m ern. Die a u s einem C y c lo tro n a u s tre te n d e n Io n e n w erd en du rch e in s ta t. F eld v e ra n la ß t, im R an d feld d e s M ag n eten ein en V ie rte lk re is p a ra lle l zu m A u ß en ra n d d e r K a m m e r zu besch re ib en . D a d u rc h w ird e rre ic h t, d a ß d e r Io n e n s tro m d a s I n s tr u m e n t in ein er R ic h tu n g v e rlä ß t, d ie p a ralle l zu d em zw ischen d e n b e id e n H a lb k am m ern d es G e räte s liegenden S p a lt v e rlä u ft. Als V o rteile d ieser A n o rd n u n g w erd en g en an n t:
Bei n u r geringen s ta t. A b le n k sp a n n u n g en w erd en k rä ftig e Io n e n s trö m e (G rö ß en o rd n u n g 100 /rAm p) m it ein er E n erg ied isp ersio n vo n n u r 2 % e rze u g t. D e r S tra h l k a n n leicht ohne D iffusion a n P u n k te , die re la tiv w eit vom C y clo tro n e n tf e r n t liegen, g e le ite t werden.
E in e w e itere m ag n e t. A n aly se des S tra h le s f ü h r t zu S tro m d ic h te n v o n 0,001 jitAmp/mm2 m it ein e r E n erg ied isp ersio n von n u r 0 ,1 % . (R e v . sei. In s tr u m e n ts 15. 333— 39. Dez.1944.
U rb a n a , H l., U n iv ., P h y s. D ep.) ReUSSE. 81
M. Stanley Livingston, Ionenquellen f ü r C yclotrone. F rü h e r w u rd e n die Io n e n m it H ilfe vo n E le k tro n e n e rz e u g t, die vo n ein em G lü h d ra h t in d e r M itte ü b e r d em Spalt zw ischen d e n D ’s e m ittie rt w u rd en . D e r Io n e n s tra h l n a h m die g an ze B re ite de> K am m er ein , w o d u rc h m an e in en g ro ß e n A n te il s tö re n d e r Io n e n e rh ie lt, die n ic h t fo k u ssie rb ar o d e r n ic h t in R eso n an z w a ren . J e t z t a r b e ite t m a n m it e in e r Io n e n sä u le ein e r N ie d ersp a n n u n g s e n tla d u n g vo n 2 — 3 A m p u. 100— 150 V. D er G a sd ru c k (H 2 o d e r D 2) d e r E n tla d u n g , die in ein em M e tallzy lin d er m it sp a ltfö rm ig e r Ö ffn u n g b r e n n t, is t ca. 10~ 2 m m Hg, w ä h ren d d e r D ru c k in d e r C y c lo tro n k a m m e r h ö c h ste n s 2 -IO -6 m m H g b e tra g e n d a rf, d a m it kein e G lim m e n tla d u n g a u f tr i t t. E s w erd en v ersch ied . A u s fü h ru n g sfo rm en dieser Io n e n q u elle n u. ih re A rb eitsw eise b e sc h rie b en . D ie B a h n d e r e rs te n U m läu fe w ird th e o re t.
e r m itte lt u. fe stg e s te llt, d a ß die E rg ie b ig k e it d e r Io n e n q u elle d u rc h R a u m la d u n g se ffe k te b e g re n z t is t ; d a h e r w ird vorg eseh lag en , d e n Io n e n s tro m d u rc h F o k u ssiere n zu erh ö h en . F e rn e r m ü ß te m an d e n P ro z e n ts a tz a n A to m io n e n , d e r n u r 10% d e r s tö re n d e n M olekül
io n e n a u s m a c h t, erh ö h en . (R e v . m od. P h y sic s 18. 293— 99. J u li 1946. C am b rid g e , M ass.,
M a ss ac h u se tts I n s t, of T echnol.) E . Re u b e r. 81
B. R. Curtis u n d R. S. Bender, D ie Verwendung von E lko n ile fü r die Ionenquellen beim C yclotron. D ie V erw en d u n g v on E lk o n ite 10 W 3 (eine W -C u -L eg ieru n g ) a n S telle vo n rein em Cu f ü r d ie C ap illarelek tro d e a ls Io n e n q u elle h a t die B e n u tz u n g s d a u e r d e r Io n e n -
1946. I. A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1523
q u elle um m in d e ste n s d as 3 fache v e rlä n g ert. (R ev . sei. I n s tru m e n ts 1 3 . 266. J u n i 1942.
H a rv a rd U n iv .) HENTSCHEL. 81
D. B. Cowie un d C. J. Ksanda, Lichtbogenionenquelle m it Glühkathode f ü r ein 60-in.- Cyclotron. Vff. b esch reib en eine Io n en q u elle fü r d en B etrieb eines C yclotrons. Sie b e s te h t a u s einem in W assersto ff b re n n en d e n L ich tb o g en , d e r in ein er C apillare e rze u g t u . d u rc h einen b re n n en d e n G lühfaden e rh alte n w ird. D er B ogenstrom b e tr ä g t ca. 1 A m p ., die S p a n n u n g 75— 100 V. D ie L eb en sd a u er des G lühfadens b e trä g t 80— 90 S tu n d e n . E s g elan g , ein en k o n s ta n te n D eu to n en stro m von 100—400 juAmp zu erzeugen (E nergie 15 M eV). D ie G lü h k a th o d e des Bogens w ird d u rc h einen b esonderen, isoliert au fg estellten M o to ru m fo rm e r g e h eizt (G leichstrom 200 A m p, 6 V). (R ev . sei. In s tru m e n ts 1 6 . 224 b is 225. A ug. 1945. W ash in g to n , C arnegie In s t., D ep. of T errestrieal M agnetism .)
REUSSE. 81 Laurenee Ellsworth Dodd, D as „ umgekehrte“ Cyclotron. D u rch R ü c k w ä rts b e tre ib e n eines C y clotrons k a n n m an th e o re t. Io n e n h o h e r G eschw indigkeit a u f beliebig kleine G e
sch w in d ig k eiten a b b rem sen . Um dies P rin z ip a u f H ö h en strah lteilch e n ( z .B . 6 -1 0 9 eV- E le k tro n e n ) anw en d en zu kön n en , m ü ß te n e rs t die ex p erim en tellen S chw ierigkeiten d e r A n w en d u n g se h r h o h er F req u en zen beim C yclotron ü b erw u n d en w erden. (P h y sic. R ev . [2] 65 . 353. 1/15. 6. 1944. Los Angeles, U n iv . of C alifornia.) E . Re u b e r. 81
W. F. Westendorp und E. E. Charlton, E in 100-M eV -B etatron. E s w ird eine a u s fü h rlich e B eschreibung m it P h o to s, S c h a ltb ild e rn u. D iag ram m en des 130 t schw eren 100 M eV -B etatro n s einschließlich des G ebäudes, in dem es a u fg este llt is t, gegeben. D as B e ta tro n w ird m it 60 H z W echselstrom b e trie b e n u. v e rb ra u c h t 200 k W . D ie E le k tro n e n w erden m it 30— 70 keV eingeschossen u. m ach en ca. 2,5*105 U m läu fe; p ro U m lau f e r h a lte n sie ein en d u rc h sc h n ittlic h e n E n erg iezu w ach s v o n 400 eV. D er S ollk reisrad iu s b e t r ä g t ca. 84 cm. D as ring fö rm ig e, in n en v e rsilb e rte V ak u u m g efäß aus P y re x g las is t au s 16 S ek to ren z u sam m en g esetzt. Die A pp. w ird lu ftg e k ü h lt u. k a n n se lb st bei w arm em W e tte r ohne U n te rb re c h u n g in B etrie b bleib en . M it H ilfe eines S ch alters lä ß t sich das B e ta tro n b eq u em vo n k o n tin u ie rlic h e m B e trie b au f Im p u ls b e trie b (fü r N ebelkam m er- u n terss.) u m sc h alten . (J . a p p l. P h y sics 1 6 . 581— 93. O kt. 1945. S ch en ectad y , N . Y .,
G eneral E le c tric Co., R es. L ab o r.) E . Re u b e b. 81
Theodore J . Wang, Über die Steigerung der Ausbeute beim B etatron. E s w ird v o r
geschlagen, beide H a lb p erio d e n z u r B eschleunigung au sz u n u tz en , in d em die E le k tro n e n abw echselnd in beiden R ic h tu n g e n eingeschossen w erden u. e in m a l re c h ts h eru m , das a n d ere Mal lin k s h eru m u m la u fen . F ü r die A blen k u n g d e r h o ch b esch leu n ig ten T eilchen a u f die A n tik a th o d e n , von d en en die eine n ah e dem Z en tru m des V ak u u m g efäß es u. die a n d ere am R a n d e lie g t, d ie n t die gleiche V o rr.; die E le k tro n e n b a h n w ird einm al e x p a n d ie rt u. d as an d ere M al k o n tra h ie rt. D ie von d en beiden A n tik a th o d e n au sg eh en d en u ltr a h a r te n R ö n tg e n s tra h le n k reu zen sich a u ß e rh a lb d e r A pp., w as a u s G rü n d en d er D osis
v erte ilu n g bei d e r m edizin. A n w endung g ü n stig is t. D as S ch altb ild fü r den w echselseitigen B e trieb d e r b eid e n I n je k to re n is t angegeben. (P h y sic. R ev. [2] 6 9 . 42. 1/15. 1. 1946.
C olum bus, O ., O hio S ta te U niv.) E . Re u b e r. 81
D. Iwanenko u n d I. Pomerantschuk, M it dem B etatron erreichbare M axim alenergie.
D ie m it dem B e ta tro n erreich b a re E nergie w ird n ic h t d u rch re la tiv ist. E ffek te, sondern d u rc h S tra h lu n g s v e rlu s te b eg ren zt. N ach d e r klass. E le k tro d y n am ik m üssen die u m la u fe n d e n , b esc h le u n ig te n E le k tro n e n stra h le n ( Q u an ten effek te spielen bei d en großen B a h n ra d ie n k ein e R olle). E in e F o rm el fü r die m ax im al erreich b are E nergie E max w ird au s d e r G leich setzu n g vo n S tra h lu n g sv erlu ste n u. aufgenom m ener E nergie ab g eleitet u. g ezeig t, d a ß diese m it d en üblichen W erte n des B e ta tro n s bei 5 -IO8 eV liegt. E m3/X ist u m g e k e h rt p ro p o rtio n a l zur m ag n et. F e ld stä rk e u. p ro p o rtio n a l d e r W urzel aus der pro W eg e in h e it a u s dem in d u zie rte n e le k tr. F eld aufgenom m enen E n erg ie. D urch die S trah - u n g sv e rlu ste w erd en a u ß erd e m die F o k u ssierungsbedingungen g estö rt. (Physic. R ev. [2]
6 5 . 343. 1/15. 6. 1944. M oskau, U n iv ., P h y s . I n s t . u . L e n in g ra d , P h y s .-te c h n . I n s t, d e r
A k a d . d e r W iss. d e r U d S S R .) E . Re u b e r. 81
H. C. Pollock, K o m b in a tio n von B etatron un d Synchrotron zu r Beschleunigung von E lektronen. I n einem 300-M eV -S ynchrotron w äch st d e r R a d iu s d e r E le k tro n en b a h n en vo n 78 b is zu 100 c m ; d a s M agnetfeld m uß d a h e r einen m ehr als 22 em b reiten , rin g fö rm ig en B ereich d u rc h setz en . E in e erhebliche G ew ichtseinsparung des M agneten, die sich bes. bei S y n c h ro tro n e n bis zu 1000 MeV b e m e rk b ar m achen w ürde, m ü ß te d a d u rch e rre ic h t w erd en k ö n n en , d a ß m an die E le k tro n en an fan g s (bis zu 2 oder 3 MeV) auf B a h n e n m it k o n s ta n te n R ad ien n a ch dem B e ta tro n p rin z ip b esch leu n ig t u. e rst k u rz vor d e r S ä ttig u n g des z e n trale n M a gnetkernes die H o c h freq u e n z-B esch leu n ig u n g ssp an n u n g u n te r B e rü ck s ic h tig u n g d e r rich tig e n P h ase n lag e ein sch a lte t. Z u r P rü fu n g d er T heorie w ird eine 7 0-M eV -B eschleunigungsapp. g e b au t. (P hysic. R ev. [2] 6 9 . 125. 1/15. 2. 1946.
S c h e n ec ta d y , N. Y ., G eneral E lectric Co., R es. L abor.) E . Re u b e r. 81
1524 A r Au f b a u d b b Ma t e r i e. 1 9 4 6 .1.
David S. Saxon u n d Julian Schwinger, Elektronenbahnen im S y n ch ro tro n . E s w ird eine m a th e m a t. U n te rs, d e r E le k tro n en b e w e g u n g im S y n c h ro tro n re fe rie rt, bei d e r das lo k alisierte B eschleunigungsfeld d u rc h e in ro tie re n d e s e le k tr. F e ld e rs e tz t ist. E in e D iffe
re n tialg leic h u n g 4. O rd n u n g b e sc h re ib t die E le k tro n en b e w e g u n g u n te r B e rü c k sic h tig u n g d e r V a ria tio n des m ag n e t. F e ld es u. d e r S tra h lu n g s v e rlu ste . M it d ieser G leichung k a n n m an die V orgänge im a n fan g s als B e ta tr o n a rb e ite n d e n S y n c h ro tro n bei k lein en A b w eichungen v om G leichgew ichtskreis d a rste lle n . (P h y sic . R ev . [2] 69. 702. 1/15. 6. 1946.
M a ssac h u se tts I n s t, of T eehnol. u. H a r v a r d U n iv ., R a d ia tio n L ab o r.) E . R E U B E R . 81 N. H. Frank, P h a senstabilisierung der Synchrotronkreisbahnen. Die e rs te N äh eru n g d e r B erech n u n g d e r P h a se n sta b ilisa tio n im S y n c h ro tro n , in d e r d ie A b h ä n g ig k eit des M agnetfeldes vom R a d iu s b e rü c k s ic h tig t u. die Z ahl d e r U m läu fe als u n a b h än g ig e V ariable g e w äh lt w u rd e, e rg ib t ein e S ta b ilisie ru n g bei k lein en P e n d e lu n g e n um die Sollphase.
(P h y sic. R e v . [2] 69 . 689. 1/15. 6. 1946. M assac h u se tts I n s t, of T eehnol.)
E . Re u b e r. 81 J. S. Clark, I. A. Getting u n d J. E. Thomas jr., E in e neue M ethode zu r Verlagerung des E lektronenstrahles in einem Synchrotron. F ü r m an ch e Zw ecke is t es w ich tig , y-S trah l- im p u lse v o n 1 — 2 /.¿Sek. D a u e r e rzeu g en zu k ö n n en . D esw egen w u rd e f ü r d a s 300 MeV- S y n c h ro tro n eine A n o rd n u n g e n tw ic k e lt, m it d e r es m öglich ist, die E le k tro n e n b a h n so sc h n e ll zu v erla g ern , d a ß d e r g e sa m te S tr a h l die A n tik a th o d e in s e h r k u rz e r Z eit trifft.
A u ß erd em k a n n m an a u f diese W eise d e n S tra h l a n b e s tim m te r S telle a u s d e r App.
h e rau sb e k o m m e n . Die M eth. b e r u h t d a ra u f, d a s M agnetfeld a u f d e r ein en H ä lfte der K re isb a h n in d em selb en M aße zu sch w äch en , w ie es a u f d e r a n d e re n H ä lfte v e rstä rk t w ird. D u rc h die V ersch ied en h eit d e r K rü m m u n g s k ra ft fü h re n die E le k tro n e n radiale S chw ingungen aus. W ä h lt m an d e n ra d ia le n F e ld v erlau f so, d a ß d ie E le k tro n e n m it der h a lb e n U m lau fsfreq u en z schw ingen, d a n n b e w irk t eine Ä n d e ru n g d es M agnetfeldes um 1% A m p litu d e n v o n 1 ,7 % . D ie E le k tro n e n e rre ich en d e n m a x im a len B a h n ra d iu s alle a n d e r gleichen S telle. (P h y sic. R ev . [2] 70. 5 6 2—63. 1 /1 5 . 10. 19 4 6 . C am b rid g e, Mass.,
M assac h u se tts I n s t, of T eehnol.) E . REU BER . 81
A. V. Hollenberg, S. Millman u n d N. Kroll, 1 cm -R isin g -S u n -M a g n etro n m it 26 oder 38 H ohlräum en. Die V o rteile des „ R is in g -S u n “ -M a g n etro n s g e g en ü b e r n. bei 1 — 2 cm- W ellen u. d e r Im p u ls b e trie b solcher M ag n e tro n s w erd en d is k u tie rt. (P h y s ic . R ev . [2] 69.
701. 1 /1 5 . 6. 1946. C olum bia U n iv ., C olum bia R a d ia tio n L ab o r.) E . Re u b e r. 81 Norman Kroll u n d Willis E. Lambjr., Theorie des M agnetrons m it „ R isin g S u n “- A node. D e r R e ch n u n g sg an g e in e r e le k tro m a g n e t. F e ld th e o rie dieses M a g n e tro n s wird e rlä u te rt; d a s th e o re t. e rh a lte n e S p e k tr. stimmt m it dem e x p erim e n tell b e o b a c h te te n über
ein. (P h y sic. R ev . [2] 69. 701. 1 / 1 5 .6 . 1946. C olum bia U n iv ., C o lu m b ia R a d ia tio n Labor.) E . Re u b e r. 81 Arthur Ashkin, E in „ R is in g -S u n “-M agnetron hoher L eistung. E in R ising-Sun-M a- g n e tro n w u rd e f ü r Im p u ls b e trie b m it 1000 k W e n tw ic k e lt; sein W irk u n g s g rad ist ca. 45% . (P h y sic. R e v . [2] 69. 701. 1/15. 6. 1946. C olum bia U n iv ., C o lu m b ia R a d ia tio n L abor.)
E . Re u b e r. 81 M. Phillips u nd W. E. Lamb jr., R aum ladungsabhängigkeit der M agnetronfrequenz.
V o rau ssetzu n g en u. R e ch n u n g sg an g ein er T h eo rie d e r F re q u e n zb e ein flu ssu n g d u rc h die R a u m la d u n g um die M a g n e tro n k a th o d e w erd en g e sc h ild ert, wobei fe stg e s te llt wird, daß die R e s u lta te m it dem E x p e rim e n t ü b e rein stim m en . (P h y sic . R ev . [2] 69 . 701. 1/15. 6.
1946. C olum bia U n iv ., C olum bia R a d ia tio n L ab o r.) E . R E U B E R . 81 L. P. Hunter, E nergieanfachung im M agnetron. F ü r die B e rec h n u n g d e r E n erg ie
a n fac h u n g beim Im p u ls b e trie b ein es M ag n etro n s w e rd en d ie n o tw e n d ig e n V o ra u s
setzu n g en ang eg eb en , u. d ie Ü b e rein stim m u n g d e r R e s u lta te m it d em E x p e rim e n t w ird fe stg este llt. (P h y sic. R ev . [2 ]6 9 .7 0 0 .1 /1 5 .6 .1 946.W estinghouse R es. L ab o r.) E . R E U B E R .81 Sidney Millman un d Arnold Nordsieck, E n tw icklu n g ein er neuen M agnetronanoden
fo r m . Die A u fre c h te rh a ltu n g ein e r sta b ile n S ch w in g u n g sfo rm im M a g n e tro n w ird bei sehr k u rz e n W ellen m it d e n n. A noden k ritis c h . D esh alb w u rd e e in e A n o d e (R isin g -S u n -A n o d e g en an n t) e n tw ic k e lt, d e ren H o h lrä u m e ab w ech seln d v e rsch ied , g roß sin d . H ie rm it w urde eine g u te S ta b ilitä t bei 1— 3 cm -W ellen e rre ic h t. (P h y sic . R ev . [2] 69. 701. 1/15. 6. 1946.
C olum bia U n iv ., C olum bia R a d ia tio n L ab o r.) E . R E U B E R . 81 Simon Sonkin, „D ornenkronen“-A b stim m u n g von M agnetrons. E in e m ech an . V er
stim m u n g eines M ag n etro n s um 1 0% is t m it e in e r S tifta n o rd n u n g (D o rn e n k ro n e) m öglich, die in die A n o d e n h o h lräu m e e in g e fü h rt w ird . A b h ä n g ig k e it v o n W ellen län g e u. L eistu n g vo n d e r E in s te llu n g w erd en u n te rs u c h t. (P h y sic. R e v . [2] 69 . 701. 1/15. 6. 1946. C olum bia
U niv., C olum bia R a d ia tio n L ab o r.) E . Re u b e r. 81
Laurenee E . Dodd, D as S p irotron. D as S p iro tro n soll, ä h n lic h w ie d a s rü c k w ä rts b e trieb e n e C yclotron, se h r schnelle T eilchen a b b rem se n k ö n n en . D u rc h eine Zus. m e h re re r
1 9 4 6 .1. Ä j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1525
S p iro tro n s, d e ren A chsen b e s tim m te W in k el m ite in a n d e r bild en , m ü ß te n sich schnellere T eilchen a b b re m se n lassen , als d ies m it d e m „ u m g e k e h rte n C yclotron“ w egen d e r a u f
tre te n d e n F req u en zsch w ierig k eiten m öglich is t. (P h y sic. R e v . [2] 66 . 160. 1/15. 9. 1944.
L os A ngeles, U n iv . of C alifornia.) E . REUBER. 81
Richard F . Post, D as Cavitron, ein Teilchenbeschleuniger fü r hohe Energien. Bei Reso- n a n zb e se h le u n ig em tr e te n S tra h lu n g sv erlu ste bei ho h en E n erg ien n ic h t in dem M aße auf w ie z. B . b eim B e ta tr o n ; re la tiv is t. E ffe k te se tze n d e r M axim alenergie k ein e Grenze.
D a h er w ird z u r E rre ic h u n g se h r h o h e r E n erg ien ein H o h lra u m re so n a to r m it langsam a n w ach sen d em M agnetfeld, d a s ohne jed es E ise n e rze u g t w ird , vorgeschlagen. W egen des k lein e n B a h n d u rch m esse rs is t ein s ta rk e s M agnetfeld u. d a m it (bes. w egen des fehlenden E isens) eine se h r h o h e S tro m stä rk e erfo rd e rlic h ; d a h e r soll die ganze A pp. in fl. W asser
sto ff o d e r S tick sto ff g e k ü h lt w erden, w o d u rch gleichzeitig die OHMschen V erluste d er F e ld w in d u n g en h e rab g e se tz t u. d e r G ü te fa k to r d e s R e so n a to rs e rh ö h t w erden. Die V or
g än g e im R e so n a to r u. die M ethoden z u r E rz e u g u n g d e r s ta rk e n S tro m im p u lse f ü r die F eld w in d u n g en w erden beschrieben. Z u r K o n s tru k tio n e in e r 500-M eV-App. w u rd en B e rech n u n g e n a n g estellt. (Physic. R e v . [2] 69. 126— 27. 1/15. 2. 1946. W ash in g to n , D. C.,
N a v al R es. L ab o r.) * E . REUBER. 81
C. J. Calbiek, Energiecerteilung der Elektronen in dichten Elektronenstrahlen. E in in ein en B e h ä lte r m it Ä q u ip o ten tial w än d en eingeschossener E le k tro n e n s tra h l b e k o m m t d u rc h die R a u m lad u n g en eine ungleichförm ige P o te n tia lv e rte ilu n g , die m it dem S tro m w äch st u. d en S tra h l schließlich in s ta b il w erden lä ß t. D er m ax im al m ögliche S tra h ls tro m w ird als F u n k tio n des S tra h ld u rc h m essers u. des W a n d p o te n tia ls b e rec h n et. (P h y sic.
R e v . [2] 65. 353. 1 5 /6 .1944. B ell T elephone L ab o rr.) PlEPLÖW. 81 J. R. Pieree, Stabile Grenzströme in Elektronenstrahlen bei Anwesenheit von Ionen.
W ird ein E le k tro n e n s tra h l b e s tim m te r E n erg ie in d en R a u m zw ischen zwei G itte rn ge
schossen, so g ib t es bei A n w esenheit vo n Io n e n ein en b e stim m te n S tra h ls tro m , oberh alb dessen d e r S tra h l in s ta b il w ird, se lb st w en n die n eg ativ en R a u m la d u n g en n e u tra lis ie rt w erden. (P h y sic. R e v . [2] 65 . 353. 15/6. 1944. B ell T elephone L ab o rr.) PlEPLOW. 81
J. C. siater, M ikrowellenelektronik. D er B e ric h t g ib t eine vorläufige u. se h r g ed rän g te Ü b ersich t ü b e r die in d e n U SA . se it K rie g sb eg in n erfo lg te E n tw . d e r th e o re t. G ru n d lagen u. M eth o d en d e r U ltrak u rz w e lle n te ch n ik , die speziell am Beispiel vo n K ly stro n u. M ag n etro n illu s trie rt w erden. (R ev . m od. P h y sics 1 8 . 441— 512. O kt. 1946. C am bridge,
M ass., M a ssac h u se tts I n s t, of T eehnol.) SCHOBXECK. 81
J. Halpem, E. Everhart, R. A. Rapuano u n d J. C, Siater, Vorläufige Untersuchungen zu r Planung eines M ikrowellenlinearbeschleunigers. P ro b lem e d e r A npassu n g eines M agnetron- Im p u lssen d ers a n ein en H o h lleiter, d er H e rst. fe ste r P h asen b ezieh u n g en zw ischen m eh reren M a g n etro n sen d ern u . d e r Z u sam m en k o p p lu n g m eh re rer H o h lra u m re so n a to re n w u rd e n im M ikrow ellenbereich stu d ie rt. E s gelang, 7 0 % d e r L eistu n g eines 2800 M H z-M agnetrons m it Im p u ls sp itz e vo n 1 M illion W (au f 2 /¿Sek.) einem H o h lrau m zu zu fü h ren . D abei tr e te n a n einem 5 -em -S p alt S p an n u n g e n v o n ca. 2 M illionen V auf. (P h y s ic . R e v . [2] 69. 688. 1/15.
6. 1946. M assach u setts I n s t. T eehnol.) W . M a i e r . 81
J. H. Manley, L. J. Haworth u n d E. A. Luebke, Fortschritte in lonenbeschleunigungs- röhren. E s w ird e in e s ta b ile k ü n stlic h e N e u tro n en q u elle besch rieb en . U n te r B e n u tz u n g d e r D -D -R k . e rg ab e n T a rg e ts trö m e v o n m eh r als 200 M ikroam p bei ein er B eschleunigungs
s p a n n u n g v o n e tw a s ü b e r 300 k V eine N e u tro n e n a u sb e u te , die ä q u iv a le n t 10 g R a -B e ist.
E s w u rd e g efu n d en , d a ß d ie S p a n n u n g s s ta b ilitä t bei diesen S trö m en se h r v e rb essert w ird d u rc h V erw en d u n g vo n speziellen D ia p h rag m en u. d a ß z u r A u fre ch te rh altu n g einer E is ta r g e t a u s schw erem W . ein spezielles K ü h lu n g ssy st. notw en d ig is t. V on d en verschied.
M eth o d en d e r U n te rb re c h u n g des Io n e n s tra h ls z u r E rzeu g u n g d e r N eu tro n en im p u lse w u rd e d ie e le k tro s ta t. A b len k u n g an g ew en d e t. (R ev . sei. I n s tru m e n ts 12. 587— 90. Dez.
1941. U rb a n a , H l., U n iv ., D ep . of P h y s .) GOTTFRIED. 82
G. B re it, Schematische Behandlung der Kernresonanzen. Vf. h a t ein sch em at. Modell eines K e rn u m w an d lu n g sp ro zesse s u n te r b eso n d ere r B erü ck sich tig u n g folgender G esichts
p u n k te u n te r s u c h t: 1. D ie D efin itio n des z u sa m m en g e setzten Z u stan d e s soll u n ab h än g ig v o n d e r E in fü h ru n g eines K e rn ra d iu s geschehen, 2. B erü ck sich tig u n g des S chranken- effek tes bei d e n U m w an d lu n g sw ah rsc h ein lic h k e iten , 3. Vgl. der ä q u iv a le n te n K e rn u m w an d lu n g sw ah rsch ein lic h k eiten m it d e n R eso n a n zzeiten . E s w ird gezeigt, d a ß eine D efin itio n d es z u sam m en g e setzten Z u stan d e s ohne die H ilfe eines w illkürlich zu g eo rd n eten K e rn ra d iu s gegeben w erd en k a n n . Die D a rst. d e r D äm p fu n g sk o n sta n te n w ird angegeben.
I n diesem M odell k ö n n e n die W irk u n g s q u ersc h n itte d u rc h D e te rm in a n te n m it ein er en d lich en Z ah l v o n Z eilen u. S p a lte n a u sg e d rü c k t w erden. Die R e la tio n zw ischen d er R e so n a n zb re ite u. d e r U m w a n d lu n g sw ah rseh ein lic h k e it, die a u ch in die F o rm einer D ispersionsform el tra n s fo rm ie rt w ird, is t e x a k t fü r d en F a ll des iso lierten N iv eau s an-
1526 A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1946. I.
g egeben. Z um S chluß w ird n o ch die e x p liz ite Lsg. f ü r e in en speziellen F a ll h e rg e leitet.
(P h y sie. R e v . [2] 69. 472— 88. 1/15. 5. 1946. M adison, W is., U n iv .) LlERMANN. 83 K. Nikolski, Ü ber den isotopischen S p in . K u rz e th e o re t. D isk u ssio n ü b e r d ie m öglichen K e rn -W e c h selw irk u n g e n b e i B e sc h reib u n g m it S p in u. is o to p . S p in . (P h y s ie . R e v . [2] 67.
366. 1 /1 5 .6 .1 9 4 5 . M oskau, A k a d . d e r W is s. d e r U d S S R .) St a g e. 83 F. Bloch, K e rn in d u k tio n . (V gl. JACOBSOHN, C. 1949. II. 834.) D ie m ag n et. K e rn m o m e n te h a b e n in n. M aterie (n ic h t M o le k u la rstrah le n !) n a c h E in s te llu n g des Gleich
g e w ich ts in einem k o n s ta n te n m ag n e t. F eld eine p a ra m a g n e t. P o la ris a tio n zu r Folge.
E s w ird g ezeig t, d a ß ein zum k o n s ta n te n F eld s e n k re c h te s H o c h freq u e n z fe ld eine er
zw ungene P räzessio n d e r G e sa m tp o la risa tio n um d a s k o n s ta n te F eld v e ru rs a c h t. Die Z u sa m m e n h än g e zw ischen d e n S tä rk e n , W in k eln u. F re q u e n z e n d e r F e ld e r w e rd en d a r g eleg t. E s e n ts te h t ein e a u f d em k o n s ta n te n u. dem H o c h freq u e n z fe ld se n k re c h te K o m p o n e n te d e r K e rn p o la risa tio n , d ie u n te r n. L a b o ra to riu m sb e d in g u n g e n m e ß b a re S p an n u n g e n in d u zie re n k a n n . D iese K e rn in d u k tio n w ird b e sp ro ch e n , w en n n u r d e r Einfl.
ä u ß e r e r F e ld e r in B e tr a c h t gezogen w ird ; d a n n w e rd e n die V e rän d e ru n g e n beschrieben, d ie vo n in n e re n F e ld e rn u. e n d lic h en R e la x a tio n sz e ite n h e rrü h re n . A m S chluß w erden d ie A n w en d u n g sg eb iete f ü r die M eth o d en d e r M o le k u la rstrah le n u. d e r K e rn in d u k tio n ab g eg re n zt. E s w ird eine ganze R eih e v o n P ro b le m e n a n g e fü h rt, die d u rc h die n e u en elektro- m ag n e t. E ffe k te ein er b eq u em en B e a rb e itu n g zu gänglich w erd en . (V gl. a u ch C. 1946. I.
840.) (P h y sic. R ev . [2] 70. 460— 74. 1/15. 10. 1946. S ta n fo rd U niv.) SCHOENECK. 83 E. M. Purcell, D ie W ahrscheinlichkeit der sp o ntanen E m issio n im B ereich der R u n d fu n k frequenzen. D ie W a h rsc h e in lic h k e it d e r sp o n ta n e n E m issio n is t fü r Ü b e rg än g e des kern-
m ag n et. M om entes im G eb iet d e r R u n d fu n k fre q u e n z e n zu k le in (fü r 300° K , v = 107 sec-1, p = 1 K e rn m a g n e to n w ird die e n ts p re c h e n d e R e la x a tio n s z e it 5 -1 0 21 sec), u m d a s Syst.
in d a s th e rm . G leich g ew ich t zu b rin g en . F ü r e in m it einem R e s o n a n z v e rs tä rk e r gekoppeltes S y st. w ird d a s G leichgew icht f ü r v — 107 s e c -1 in d e r G rö ß e n o rd n u n g v o n M in u ten erreicht.
(P h y sic. R ev . [2] 69. 681. 1/15. 6. 1946. H a r v a r d U n iv .) STAGE. 83 M . A. Preston, D ie K ern ra d ien der natürlichen a-Strahler. D ie n a ch BETHE (R ev . mod.
P h y sic s 9. [1937.] 161) b e re c h n e te n K e rn ra d ie n d e r n a tü rlic h e n a - S tr a h le r w e rd e n einer k r it. B e tra c h tu n g u n te rz o g e n u. m it B e rec h n u n g en d es Vf. in A n le h n u n g a n SEXL (Z.
P h y s ik 81. [1933.] 163) v erg lich en . I n T ab e lle n fo rm w e rd e n die B E TH Eschen W erte u.
die n eu en W e rte e in a n d e r g e g en ü b e rg es te llt. E s sin d an g e g e b en K e rn ra d iu s , Zerfalls- en erg ie, Z e rfa llsk o n s ta n te u. die T iefe d es P o te n tia lto p fe s . (P h y s ie . R e v . [2] 69. 535.
1/15. 5. 1946. T o ro n to , C an ad a , U n iv ., D ep. of M a th e m a tic s .) O. ECKERT. 83 M. Goldhaber, D ie B reite der K ernbereiche. U n te r B e rü ck s ic h tig u n g d e r m axim alen y -S tra h lb re ite , w elche in d e r V e rg an g e n h e it u n te r s c h ä tz t w u rd e, e rg ib t sich, d a ß bei 2— 3 M eV E rreg u n g se n e rg ie v ersch ied . S ta d ie n m it B re ite n in d e r G rö ß e n o rd n u n g von ein ig en eV a u f tr e te n im G eg en satz zu d en f rü h e r e rm itte lte n v o n 10 -3 eV (BETHE, C. 1937. II. 2484). E s w ird d a s V o rh an d en sein ein ig er lan g s am er N e u tro n e n g ru p p e n von g ro ß e r B re ite v e rm u te t. D e r g rö ß e re W e rt des S tra h lu n g s b ere ic h s b r in g t die BOBRsche T h eo rie d e r K e rn rk k . in b essere Ü b e rein stim m u n g m it d e n E x p e rim e n te n . (P h y sic . Rev.
[2] 68 . 99. 1/15. 8. 1945. U niv. of Illin o is.) K üN ZE. 83
M. L. Pool, M onochrom atische K erneleklronenquellen. U n te r d e n b ish e r sy n th e tisie r
te n ca. 300 ra d io a k t. K e rn e n e m ittie re n einige E le k tro n e n in einem sc h m alen E n e rg ie b ereich . D ie m eisten K e rn e e m ittie re n jed o c h a u ch ein k o n tin u ie rlic h e s S p e k tru m . Die e rw ä h n te n w enigen K e rn e sind id e n t, m it d e n en m it in n e re n K c rn -y -S tra h lu m w a n d 1 un g en . D e r K o eff. d e r in n e re n U m w an d lu n g soll d a b e i n a h e 1 00% sein. M o n o c h ro m at. E le k tro n e n b a n d e n zw ischen 50 u . 300 keV k ö n n e n v o n gew issen K e rn e n m it H a lb w e rtsz e ite n von einigen M o n a ten e rz e u g t w erd en . E in z e lh e ite n ü b e r d ie Is o to p e 205P b , 2*2T1, 133B a u.
135B a w erd en in d e r O rig in a la rb e it m itg e te ilt. A n w en d u n g sm ö g lich k e iten sind beim E le k tro n en m ik ro s k o p , b e i E le k tro n e n s tre u u n g u. S p e z ia lra d io rö h ren m öglich. (P h y sic.
R e v . [2] 65. 353. 1 5 /6 .1 9 4 4 . O h io , S ta te U n iv .) STEIL. 83 M. Goldhaber, Strahlungsw eite hocherregter K erne. D ie E rsc h e in u n g eines breiten, n ied rig en E n e rg ie b a n d e s bei m ittelsc h w e ren K e rn e n ( 181Sb) is t sch w er in Ü b e r
ein s tim m u n g zu b rin g en m it d e r bei lan g sam en N e u tro n e n g efu n d en e n sc h a rfe n R esonanz.
E s e rs c h e in t n o tw en d ig , f ü r m ittelsc h w e re K e rn e d e n R e s o n a n z z u sta n d fo rm a l e h e r als b e so n d e re n Z u s ta n d d e r K o m b in a tio n Z M -f-n a n z u s e h e n a ls a ls e in en d e r vielen Z u s tä n d e des h o c h e rre g te n K e rn e s Z M -\-l. Bei d ieser A n n a h m e m ü ssen viele e x p e rim e n tellen E rg eb n isse n e u d is k u tie rt w e rd e n ; bes. die e m p ir. R eg el, d a ß sc h arfe R e so n a n z z u stä n d e au ssch ließ lich bei K e rn e n m it u n g e ra d e r M assen zah l g efu n d en w e rd en , e rs c h e in t in n eu er B e d e u tu n g . Bei ein em u n g e rad z ah lig en K e rn is t die m a g n e t. E in w . a u f e in N e u tro n in d e r S tä rk e v erg le ic h b a r m it d e r fü r N e u tro n e n re so n a n z g e fu n d en e n E n erg ie. Bei g e ra d zah lig en K e rn e n fe h lt diese E in w . g ew öhnlich. D ieser Z u sa m m e n h an g d e u te t d a r a u f h in ,
1946. I. A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1527
d a ß d e r E in fl. d er m ag n e t. K rä fte a u f die L age u. B re ite des R eso n an zz u stan d es, von B e d e u tu n g sein m u ß . (P h y sie. R ev . ]2] 67. 5 9 .1 /1 5 . 1.1945. U niv. of Illinois.) K U N Z E . 83
E. Feenberg u n d H. Primakoff, Über die Möglichkeit einer „bedingten“ Sättigung im K ern . Am B eispiel des Z u sa m m e n tre te n s v o n 90 D -A tom en zu einem einzigen Th- A to m {Z = 90 ; A = 180) w ird d e r Z u sta n d d e r „ b e d in g te n “ S ä ttig u n g (m it g ro ß e r L eb e n s
d au er) e r lä u te r t u . es w erden die m öglichen Z u sam m en sch lü sse zu schw eren K e rn en m it n ach fo lg en d er / - o d er N ucleonenem ission d is k u tie rt, wobei d a ra u f hingew iesen w ird , d a ß v o r allem bei d e n a u f d e r E rd e selten a u ftre te n d e n E le m e n ten solche Z u sa m m e n sch lu ß a to m e („ co llap sed “ nuclei) Vorkom m en so llten , v ielleicht a u c h u n te r d e n T ran s u ra n e n . (P h y sic . R e v . [2] 7 0 .980— 8 1 .1 /1 5 .1 2 .1 9 4 6 . S t. L ouis, Mo., W ash in g to n U niv.) S T A G E . 83 W. Y. Chang, C her Regelmäßigkeiten bei den Energieniveaus der leichten K erne. E s w ird fe stg es te llt, d a ß in jed e r d e r K e rn se rie n 4n, 4 n ± 2 , 4 n ± l K e rn e m it d em selben W e rt d e r Iso to p e n za h l N — Z äh n lich e E n erg ien iv eau sy stem e b esitzen u. d a ß die N iv e au v e rte ilu n g eine stren g e A b h än g ig k eit von d en W e rte n von N — Z au fw eist. D ie N iv eau s k ö n n e n b esch rieb en w erden d u rc h E = a - 8 — b/s ( a , b f ü r jed e G ru p p e c h a ra k te rist.
K o n s ta n te , s eine ganze Z ah l), wobei d e r e rste T erm d en B e itra g d e r K e rn teilc h e n ohne gegenseitige W eehselw rkg., d e r zw eite T erm n u r die W echselw rkg. b e rü c k sic h tig t. Die E rg eb n isse g elten u n te rh a lb d e r D isso ziatio n sen erg ie; oberh alb d erselb en nehm en die E n erg ien m it g rö ß erer M assenzahl a b , w ie th e o re t. zu e rw a rte n w ar. (P h y sie. R e v . [2] 6 5 .
352. 15/6. 1944. P rin c eto n , U niv.) S T A G E . 83
Helmut Volz, Anregungsstufen der leichten Atomkerne. Z usam m en fassu n g d e r e x p eri
m en tellen E rg eb n isse ü b e r K ern p ro zesse bei K e rn en bis 41C a sow ie d e r U n te rsu c h u n g s
m eth o d e n . — 192 L ite ra tu rz ita te . (E rg eh n , e x a k t. N a tu rw iss. 2 1 . 208— 61. 1945.) Ki r s c h s t e i n. 83 Marcellus L. Wiedenbeck, D ie Lebenszeit m etastabiler Zustände. E s w erd en die b e
k a n n te n D a te n v o n 40 m e ta s ta b ile n K e rn z u s tä n d e n a u fg etrag e n u. m it d e r T h eo rie v e r
glichen. M it 4 A u sn ah m e n liegen alle P u n k te n a h e a u f P a ra llele n , w enn log / (sec-1 ) gegen log E (M e V ) a u fg e tra g e n w ird. D iese em p ir. L in ien lieg en im B ereich d e r B E T H E - sch en F o rm e l fü r S p in ä n d eru n g e n v o n 4 u. 5 E in h e ite n . D ie Ü b e rein stim m u n g is t noch besser, w enn die K o rre k tio n f ü r in n e re U m w an d lu n g a n g e b ra c h t w ird . D ie Ü b e re in stim m u n g m it d e r B ezieh u n g v o n H E B B u. U H L E N B E C K (C. 1 9 3 9 .1. 4282) i s t w eniger g u t.
(P h y sic. R ev. [2] 6 9 . 47. 1 /1 5 .1 . 1946. N o tre D am e, U n iv .) S t e i l . 83 M. H. Kurbatov un d J. D. KurbatOV, K lassifizieru n g der stabilen K erne durch T eil
chen m it den Massenzahlen drei und vier. D ie K lassifizieru n g d e r s ta b ile n K ern e soll d en B edingungen g en ü g en , d a ß 1. die D ifferenz zw ischen d en Iso to p e n za h le n d e r G ru p p e n k o n s ta n t u. 2. die M assenzahl des le tz te n K e rn es ein er G ru p p e n ic h t g rö ß er als die M assen
zah l des e rste n K e rn e s d e r folgenden G ru p p e sein soll. D iese K lassifizieru n g g elin g t d u rc h B e tra c h tu n g des A ufb au es d e r K e rn e d u rc h A d d itio n d e r G ru p p en (2 p 2 n ), (p2n) u. (n2p).
(Physic. R e v . [2] 65. 351. 15/6. 1944. O hio S ta te U niv.) " ST A G E . 83 J. D. Kurbatov, Abweichungen bei der K lassifizierun g der stabilen K erne. E s w ird ü b e r A bw eichungen v o n em p ir. R egeln f ü r die K la ssifizieru n g s ta b ile r K e rn e b e ric h te t, w onach die M assenzahl des le tz te n K e rn es ein e r G ru p p e n ic h t g rö ß e r sein so llte a ls die M assenzahl des e rste n K e rn es d e r folgenden G ru p p e. (P h y sic . R ev . [2] 65. 351. 1 5 /6 .1 9 4 4 .
O hio S ta te U n iv .) S t a g e . 83
J. M. Jaueh, Über die unelastische Photodissoziation des Deutons. D ie A rb e it b e h a n d e lt ein en m öglichen P ro z eß , d er ein en e in fach en B ew eis d e r E x is te n z des e rre g ten Z u sta n d s d er K e rn e lie fert, d en u n e la st. P h o to e ffe k t des D e u to n s. W en n d a s D eu to n m it 100 MeV -/-S trah len b e s tra h lt w ird, die m it dem B e ta tro n oder äh n lic h en E in ric h tu n gen e rre g t w erd en , d a n n k a n n m a n z u sä tz lic h zu d e r n. P h o to d isso ziatio n gewisse D isso
z ia tio n ste ile m it d e r E rreg u n g eines d er K e rn teilc h e n b e o b ac h te n . D u rc h G eschw indig
keitsw echsel w erd en m it solchen P ro to n e n b e trä c h tlic h s tä rk e re Io n isa tio n e n in d er W lLSO N -K am m er e rze u g t. D e r e rre g te Z u sta n d d e r K e rn e h a t eine se h r k u rze L eb e n s
d a u e r w egen d e r E rre g u n g ein er m ag n e t. D ip o lstrah lu n g . A us d e r B erech n u n g d er W ir- k u n g sq u e rs c h n itte solcher Prozesse w erd en w ertv o lle A ufschlüsse ü b er die E igg. von K e rn e n a b g eleitet. (P h y sic. R e v . [2] 69. 275—85. 1 /1 5 .4 . 1946. P rin c e to n , N . J., U niv.)
Ku n z e. 83 Gordon A. R. Grabam u n d Hans Halban jr., Über die Winkelverteilung der Neutronen beim Photozerfall des Deutons. E in e 200 M illic u rie -R a-T h - Q uelle w ird in die N äh e ein er klei
n e n K u g el sch w eren W . g e b rac h t. D ie re la tiv e In te n s itä t d e r P h o to n e u tro n e n zu r /- I n te n s i
t ä t w ird bei 0 , 90 u. 1 8 0 ° gem essen. U n te r d e r A n n a h m e, d a ß die W in k elv erteilu n g d u rc h eine ku g elsy m m . K o m p o n e n te u. ein Glied m it s in 2 b esc h rie b en w erden k a n n , w ird d e r Q u e rsc h n itt für die kugelsym m . K o m p o n e n te zu ( 3 , 9 ± 0 , 1 2 ) -IO-28 c m 2 b e stim m t.
(R ev. m od. P h y sics 17. 2 9 7—304. A p ril/J u li 1945. N ew Y ork, N. Y ., E cole L ibre des
H a u te s É tu d e s .) O. E c k e r t . 83
