Chemisches Zentralblatt
423
1946. L Halbjahr Nr. 7/8 Band 1
A. Allgemeine und physikalische Chemie.
John G. Kirkwood, D ie statistisch-m echanische Theorie der Transporterscheinungen.
I. M itt. A llgem eine Theorie. Vf. e n tw ic k elt eine allg. s ta tis t. T heorie d e r T ra n s p o rt
e rsch ein u n g en , die beispielsw eise die D iffusion, die V isco sität, die W ärm eiibergangs- frag en usw . u m fa ß t. Im F alle d e r Gase fü h r t diese Theorie a u f die Ma x w e l l-Bo l t z m a n n - sehe In teg ro -D iffe ren tia lg le ich u n g d e r T ra n sp o rtv o rg ä n g e, welche bes. von CHAPMAN u.
En s k o g w eiter a u s g e a rb e ite t w orden ist. Im F alle d e r FlU u. Lsgg. fü h r t die T heorie a u f die allg. T heorie d e r BROW Nsehen B ew egung, in w elcher die R eib u n g sk o n stan te au f in te rm o l. K rä fte bezogen w ird. ( J . ehem . P hysics 14. 180— 201. M ärz 1946 ) 232.11
John G. Kirkwood, Berichtigung: Statistische M echanik der Transporterscheinungen.
I. M itt. A llgem eine Theorie. (Vgl. v o rst. Ref.) Die N otiz des Vf. b ezieh t sich a u f die B e
rich tig u n g einiger D ruckfehler, die dessen A rb e it ü b er die allg. T heorie d e r T ra n s p o rt
prozesse u n te rla u fe n sind. Diese F e h ler boziehen sich im w esentlichen a u f die zeitlichen
M ittelw erte. ( J . ehem . P h y sics 14. 347. Mai 1946.) 232.11
Dudley W illiam s u nd Philip Yuster, Isotopenzusam m ensetzung von T ellu r, S ilic iu m , W olfram , Molybdän u nd B rom . Die re la tiv e n H äu fig k eiten d e r Iso to p en von Te, Si, W, Mo u. B r w erd en m it einem M assen sp ek tro g rap h en , wie e r vo n N lE R b eschrieben w orden ist, neu e rm itte lt. Die E rg eb n isse:
'T V Is o to p 130 128 126 125 124 123 122 120 V w „
R el. H ä u f. 100 92,3 54,2 20,2 13,3 2,47 7,05 0,26 J 6m ' ' W' 127' 04 ± 0,01
c : Iso to p 28 29 80 1 „
^ p » t r r s „ r in n k m i m r Chem . A t. - Gew. 28,086
w
Iso to p 130 128 126
R el. H ä u f. 100 92,3 54,2
Iso to p 28 29 30
R el. H äu f. 100 5,07 3,31 .
Iso to p 186 184 183
R el. H äu f. 92,7 100 47,0
Iso to p 100 98 97
R el. H ä u f. 40,5 100,0 39,8
Iso to p 79
182 180 86,2 0;
80 ^
} Chem . A t. - Gew. 183,88 ',44 J
v * v Is o to p 100 98 97 96 95 94 92 V . . „
69,5 66,1 38,0 66,6 J A t. - Gew. 95,90
-r 8/_ | Chem . A t. - Gew. 79,908
R elativ e H ä u fig k e it 100 97,9 ± 0,4 J
(P hysic. R ev . [2] 69 . 556— 67. 1/15. 6. 1946. Los A lam os, New Mexico, U niv. of Calif.,
Los A lam os Sei. L ab o r.) 283.13
M. M eschtscherjakow , A. R eut, Je. Grigorjew und T. Chrenina, Über die In sta b ilitä t von 5He. Vff. v e rsu ch te n u n te r V erw endung eines C yclotrons zur Iso to p en an aly se nach der M eth. von A l v a r e z u. C o r n o g (vgl. C. 1939. I I . 4173) in H e ein er N atu rg asq u elle 6He ohne E rfolg n achzuw eisen, so d a ß d e m n a ch d a s V erh ältn is von 6H e /4H e in d er u n te r
suchten Quelle k lein er a ls IO-14 sein m uß. (C. R. [D oklady] Acad. Sei. U R S S [N. S.] 52.
765— 766. 1946. R a d iu m -In st. d e r A kad. d e r W iss. d e r U d S S R .) 300.13 R. T. L agem ann, E in e B eziehung zwischen B in d u n g sm u ltip lizitä t un d interatom arem Abstand. Vf. e n tw ic k elt eine v erb esserte Form el fü r die von Ka v a n a ü (J . chem. Physics 12.
[1944.] 467) a u fg este llte B eziehung zw ischen dem in te ra to m a re n A b stan d 'bei covalenten B indungen u. ih rer M u ltip lizität. ( J . chem . P h y sics 14. 743. Dez. 1946. E m ery U niv., Ga.)
276.15 A. Guyer und T. P iech ow icz, Lösungsgleichgewichte in wässerigen System en. V. M itt.
Das S y stem C 0 2- N H S- ( N H f i ^ S O ^ - I I f i bei 20— 50°. (IV . vgl. C. 1944. I I . 933.) E s wird die P o ly th erm e des S y st. N H4H C 03 -f- (N H4)2S 04 -f- g e sä tt. Lsg. u n te r A tm o sp h ä ren d ru c k bei 20, 30, 40 u. 50° b e stim m t. Sie e rg ib t sich als eine S ä ttig u n g sk u rv e . F e rn e r w urden zwei v o llstän d ig e Iso th e rm e n des S yst. bei 20 u. 40° b e stim m t u. in zwei D iagram m en zusam m en m it frü h er b e stim m te n G leichgew ichten ab g eb ild et. E s tre te n bei S ä ttig u n g an (N H4)2S 04 die gleichen Salze im B o d en k ö rp er auf, die im tern . S yst. C 0 2— N H3- H 20 gefunden w urden. D oppelsalze d e r C 02—N H3-V erbb. m it (N H4)2S 04 w erden n ich t gebildet.
(H elv chim . A cta 28. 401— 05. 2/5. 1945. Z ürich, E idgen. T H , T echn.-chem . L abor.) 296.21 28
424 A . Al l g e m e i n e u n d p h y s i k a l i s c h e Ch e m i e. 1946. I.
F . E. Jones, D ie B ild u n g von C alciu m su lfo a lu m in a ten u n d C a lciu m su lfo fern te n in dem S y stem P ortlandzem ent— W asser. Z u sam m e n fassen d er B e ric h t ü b e r d e n h e u tig e n S ta n d d e r K en n tn isse ü b er die folgenden S y s te m e: CaO—A l20 3—3 H /)< C a—0 F e 20 3—H 20 , CaO—
A l20 3- C a S 0 t- H . ß , C a O - F e f i ^ - C a S O . - H f J , C a O - A L O . - C a S O . - K . f i - I I tO u. C a O - A l20 3—C a S 0 ,—Na.20 —I f 20 . B e ric h te t w ird fern e r ü b e r die B ldg. v on M isch k ry stallen von AI203 bzw . F e203 e n th a lte n d e n V erbb. sow ie ü b er die R olle des S i 0 2. ( J . p h y sic . Chem . 49.
34 4—5 7. J u li 1945. G a rsto n , W a tfo rd , H e rts ., B u ild in g R es. S ta tio n .) 110.22 J. T im m erm ans, Roozebooms D ia gram m fe s te r Lösungen vom T y p I I . Polem . B e
m erk u n g en ü b e r die N o tw e n d ig k e it, bei d e r D iskussion vo n E rg eb n issen , bei d en en die P h asen reg el eine R olle sp ie lt, die RooZEBOOM schen D ia g ram m e fe s te r Lsgg. vom T y p I I w e ite r zu v erw en d en . (N a tu re [L ondon] 154, 23— 24. 1/7. 1944. L o n d o n , M in istry of P u
blic In s tru c tio n .) 296.23
Arne Ölander, D ie Berechnung von R eaktionsiconstanten bei reversiblen R eaktionen.
V erschied. F o rm e n d er B estim m u n g sg leich u n g en f ü r die G e s c h w in d ig k e its k o n stan te v o ll
stä n d ig bzw . u n v o lls tä n d ig v e rla u fen d e r m ono -u. b im o la rer R k k . w erd en en tw ick elt.
D abei w ird w eitg eh en d e A n p assu n g a n die n o rm alerw eise e rh a lte n e n ex p erim en tellen D a ten , ein fach e A u s w e rtb a rk e it u. V erm eid u n g u n g e re c h tfe rtig te r re ch n e r. B evorzugung b e s tim m te r W erte, z. B. vo n A nfangs- o der E n d k o n zz ., bes. b e rü c k s ic h tig t. H inw eise a u f die M öglichkeit ein er irrtü m lic h e n D e u tu n g ein- o d er zw eiseitig b im o la rer R kk.
als m o n o m o lar u n te r gew issen V ersu ch sb ed in g u n g en , bes. w enn v e rs ä u m t w ird , a u ß e r d e n K o n zz. d e r einzelnen R e a k tio n ste iln e h m e r a u c h die G esam tk o n z, zu v a riiere n . Die A u sw e rtu n g ein er d iesb ezü g lich en G leichung w ird a n H a n d vo n D a te n zu r Rk.
(C H 3)2C N O H + H 20 = (C H 3)2CO +■ H 2N O H (m it W . im Ü b ersch u ß ) g ezeig t. W ird das G leichgew icht u n te r O xim zerfall e rre ic h t, so e rg ib t sich K " — 11,1 m in-1 (M o l/L ite r) -1 u. K ' = 0,052 m in -1 , beim u m g e k e h rte n V organg K " = 12,2 u. K ' = 0,060 in denselben E in h e ite n a u s d e r N eigung d e r e n tsp re c h e n d e n lo g arith m . G e rad e n (je 9 M eß p u n k te in sg e sa m t . (S v en sk . k em . T id s k r. 57. 2—6. J a n . 1945. S to c k h o lm , U n iv ., I n s t, f ü r Allg.
u. A n o rg an . Chem .) 332.28
O. Oldenberg, J. E. Morris, C.T.M orrow , E. G. Schneider u n d H . S. Som m ers jr., D ie K in e tik der O H -R a d ika le, erm ittelt aus ihrem A b so rp tio n ssp ektru m . V I. M itt. Versuch, O H -R a d ika le bei der therm ischen W asserstoff— S a u e rsto ff■ R ea ktio n nachzuw eisen. (V. vgl.
C. 1 9 4 0 .1. 1 0.) Die ste tig e th e rm . R k . vo n W assersto ff u. S a u e rsto ff w u rd e bei einem D ru ck vo n 60 cm u. ein e r T em p. in d e r G egend v on 550° d u rc h g e fü h rt, w obei gleich
zeitig d a s A b s o rp tio n ss p e k tr. des re ag iere n d e n G em isches a u fg en o m m en w u rd e . T ro tzd em die A pp. noch bei einem R a d ik a ld ru c k vo n 10- 4 m m a n s p ric h t, k o n n te d a s A u ftrete n v o n O H -R a d ik a le n bei d e r R k . n ic h t fe stg e s te llt w erd en . D iese n e g a tiv e n E rgebnisse sp rech en fü r eine se h r k u rze L eb e n szeit d e r R a d ik a le im R e ak tio n sg e m isc h , w ah rsch ein lich, weil die O H v e rb ra u c h e n d e R k . ä u ß e rs t schnell a b lä u ft. V erse., H202 im A bsorp
tio n s s p e k tr. n ach zu w eisen , verliefen eb en falls n eg a tiv . Z um S ch lu ß w e rd en noch einige A n g ab en ü b er d a s E m issio n ssp e k tr. d e r W as se rs to ff—S a u e rsto ff-R k . u n te r v ersch ied . Be
d in g u n g en g e m a ch t. ( J . chem . P h y sics 14. 16— 18. J a n . 1946. C am b rid g e , M ass., H a rv ard
U n iv ., R esearch L ab o r, of P hysics.) 238.28
R . P. B e ll, N euere Fortschritte in der Theorie der R ea k tio n skin etik in Lösungen. Zu einem e rs te n Ü b erb lick ü b er die K in e tik bim ol. R k k . in Lsg. g e n ü g t schon die B e tra c h tu n g des ein fach en A R R H E N lU Sschen A u sd ru ck s fü r die G e s c h w in d ig k eits k o n stan te K 2 = A - e - E / R T bzw . seine U m fo rm u n g d u rc h Z erlegung des S to ß fa k to rs A in die F a k to re n Z (k in et. S to ß zah l, bei gew öhnlichen T em p p . in d e r G rö ß e n o rd n u n g 1011 L /M ol-S ek) u. P (O rien tieru n g sfak to r). D er le tz te re lieg t bei gew issen L ö su n g srk k . zw ischen n ic h t polaren P a r tn e r n u. m it n ich t p o larem R e a k tio n sp ro d ., z. B. bei d e r P o ly m e risa tio n u n g e sä tt.
K W -sto ffe, u n ab h än g ig vom L ösungsm ., zw ischen 10-4 u. 1, w as A — 107— 1011 L/M ol sec e n ts p ric h t. Diese A -W erte d eck en sich also m it d en jen ig en d e r b im ol. h o m o g en en G asrkk., die fü r ein fach e Moll. A = 10®— 1011 u. fü r k o m p lin e rte re Moll, (k lein ere W ah rsc h e in lich k e it g ü n stig er S to ß o rien tieru n g ) A = 107— 108 h ab en . D ie k in e t. S to ß z ah l Z is t nach th e o re t. A b leitu n g en in Lsg. um einen F a k to r vo n h ö c h ste n s 4 g rö ß e r, a ls im G as zu e r
w a rte n w egen V erk lein eru n g des v e rfü g b a re n R a u m e s d u rc h die Moll, d es L ö su n g sm ittels.
D ies h a t sich ex p erim e n tell fü r die G esch w in d ig k eit d e r D im e risa tio n v on C y clo p en tad ien in d e r G asphase bzw . in 8 v erschied. L ö su n g sm itte ln (W A S S E R M A N N ) sow ie f ü r die d u rc h 02 bzw. NO k a ta ly s ie rte P a ra -O rth o -H 2-U m w an d lu n g in wss. Lsg. bzw . in d e r G asp h ase (F A R K A S u. Sa c h s s e) b e s tä tig t. Im B ereich A = 1 0 8— 1 0 11 liegen a u ch R k k . in Lsg.
zw ischen einem Io n u. einem u n g elad en en Mol. (bes. die g ro ß e Z ahl d e r R k k . zw ischen einem organ. H alogenid u. einem A n io n ; ebenso die d u rc h H + oder O H - o d er en ts p re c h e n d e g elad en e S ä u re n u. B asen k a ta ly s ie rte n R e a k tio n e n ). D ies ist v e rstä n d lic h , d a sich die
1 9 4 6 .1. A r Au f b a u d e r Ma t e r i e. 425
gesam te L ad u n g sv erteilu n g d u rc h die R k. n ic h t ä n d e rt u. so m it dieW echselw rkg. zw ischen L ösungsm . u. reag ieren d en Stoffen v o r u. nach A blauf d e r R k . dieselbe ist. — D en hohen M -W erten von 1018— 101® bei R k k . gelöster Io n e n e n tg e g en g e se tzter L ad u n g w ird die T heorie des Ü b erg an g szu stan d es g erech t, die im w esentlichen eine E rw eiteru n g des E x p o n en ten d e r ARRHEN IUS-G leichung um ein E ntro p ieg lied b rin g t ( K t — l/ 2 v -es lR - e-E iR T ) : Die D eso lv a ta tio n vo n L ö su n g sm itte la n teilen b e w irk t eine Steigerung d er E n tro p ie S d u rc h Ü b erg an g von Schw in g u n g sfreih eitsg rad en in solche d er R o ta tio n u. T ran sla tio n . — U m g e k eh rt k ö n n e n die niedrigen A -W erte zw ischen IO2 u. 107 bei R kk. o rgan. H alogenide m it B asen zu salzähnlichen P ro d d . (z. B. MENSCHUTKIN-Rk.
R 3N -f- D J -*• [R4N ]+J~ ) d u rc h eine S o lv a ta tio n szu n a h m e u. d en d a m it v e rk n ü p fte n E n tro p ie rü c k g a n g e rk lä rt w erden. I n diese R u b rik gehören ü berdies die m eisten organ.
R k k ., z. B. S u b s titu tio n in a ro m a t. V erbb. d u rch ung elad en e G ru p p en , K a taly se d u rc h ungeladene S äu ren u. B asen, in E in k la n g m it d e r neueren A uffassung, d a ß die d ab ei v o rk o m m en d en E le k tro n en v e rsc h ie b u n g en denjenigen d e r zuvor g e n an n ten F älle analog sind. Die V orstellu n g e rk lä rt a u ch d en d eu tlich e n E in fl. des Lösungsm . a u f die R e ak tio n s
geschw indigkeit in n erh a lb dieser G ruppe. Die an sich d e n k b are R k. ü b er d en n i c h t so lv a tisie rte n Z u stan d d e r R e a k tio n sp a rtn e r ist, obwohl sie größeres A h ä tte , n ich t b e
v o rzu g t, weil sich d u rc h die S o lv a ta tio n au ch die A k tivierungsenergie E e rn ie d rig t, som it d er BOLTZMANN-Faktor e rh ö h t, w odurch insg esam t die höhere G eschw indigkeit re s u ltie rt (in P a rallele z u r hö h eren G eschw indigkeit d e r W an d rk k . gegenüber d er hom ogenen R k.
bei gasförm igen S y stem en ). — R k k . in Lsg. zw ischen Io n e n m it gleicher L ad u n g (A = 107 bis IG8) lassen sich z. B. d u rc h e le k tro s ta t. Ü berlegungen in diesen Ü berblick ein o rd n en .
— B esprechung vo n A u sn ah m e fä llen ; b estim m en d e r E in fl. d e r D iffusionsgeschw indigkeit bei hochviscosen F ll. u. diesbezügliche A b w andlung des B egriffs d e r S to ß z ah l; A usblick auf noch offene F ra g e n . (J . ehem . Soc. [London]' 194 3 . 629—35. Dez.) 332.28 A. Berthoud, Précis de chimie physique. P a ris : G authier-V illars. 1945. (500 S.) fr. 930,— .
F. C. Champion, U niversity Physics. P a r t F o u r — W ave-M otion an d Sound. L ondon: Blackie & Son; New Y o rk : Interscience P u b . 1942. (67 S. m . 42 Fig.) $ 1,65.
Nicholas D. Cheronis, Jam es B. Parsons a n d Conrad E. Ronneberg, S tu d y o f th e Physical W orld. B oston:
H oughton Mifflin Co. 1942. (898 S. m . Fig.) $ 3,85.
Alexander Findlay, P ractical P hysical C hem istry. 7 th ed. New Y ork: Longm ans, Green and Co. 1942.
(335 S. m . 124 Fig.) $ 3,00.
Erich H ausm ann a n d Edgar P . Slack, Physics. New Y ork: V an N ostrand. (V II + 857 S. m . 494 Fig.) $ 5,50.
Marsh W. W hite, P ractical Physics. New Y o rk : M cG raw -H ill Book Co. 1943. (365 S. m . A bb.) $ 2,50.
W alter G. W hitm an, Physics. New Y o rk : A m erican Book Co. 1946. (629 S. m . 685 Fig.) $ 3,00.
A j. Aufbau der M aterie.
R. E. Peierls u n d H . M eManus, E lektro d yn a m ik unter Umgehung der U nbestim m theits- beziehung. Die re la tiv is t. U n m ö g lich k eit, O rt u. A u sd eh n u n g des E le k tro n s gleichzeitig anzu g eb en , u m g eh en Vff. d u rc h E in fü h ru n g eines O p erato rs, r j c (r0 = E lek tro n en ra d iu s, d er d ieser U n sich erh eit R e ch n u n g tr ä g t. E r fü h r t zu ein er E le k tro d y n a m ik ohne E in zel
an g ab en fü r O rt u A u sd eh n u n g , die a b e r ü b erein stim m en d m it d en G leichungen der klass. T heorie h in sich tlich S tra h lu n g s d ä m p fu n g usw. ist. Die Q u an telu n g dieser G leichun
gen b eg eg n et noch fo rm alen S chw ierigkeiten. (P h y sic. R ev. [2] 70. 795. 1/15. 11. 1946.
B irm in g h am , U niv.) 224.78
D. J. Montgomery, R elativistische W echselw irkung von Elektronen in P odolskys ver
allgemeinerter Q uantenelektrodynam ik. PODOLSKY (vgl. P hysic. R ev. [2] 62. [1942.] 68) h a t die G ru n d lag e fü r eine verallg e m ein erte E le k tro d y n am ik , die höhere A bleitungen in den F eld g leich u n g en e n th ä lt, angegeben. PODOLSKY u. Ki k üCHI (vgl. P hysic. R ev. ]2] 65.
[1944.] 2 2 8 ; 67. [1945.] 184) h ab en die F e ld th e o rie u n te r B erü ck sich tig u n g des Q u a n ten falles e n tw ic k elt u. erre ich te n d a m it eine n a tü rlic h e V erallgem einerung d e r E le k tro d y n a m ik . Sie h ab en gezeigt, d a ß die E igenenergie u. die Teilchenw echselw rkg. b e g ren zt
’ sind. D ie vorliegende D a rst. e rw e ite rt den Form elbereich, wobei sich die B ehandlung au f eine A rb e it vo n FOCK (vgl. C. 1935. I. 2130) s tü tz t. Die E rgebnisse w erden zur B est. d e r W echselw rkg. von 2 E le k tro n e n an g ew an d t. Z u erst w ird die W ellengleichung fü r ein S y st. vo n T eilchen h erg eleitet u. die W ellenfunktion in eine R eihe von E ig e n fu n k tio n e n e n tw ic k elt. Die G ru n d m a trix fü r die W echselw rkg. b ild e t eine V er
allg em ein eru n g von Mö l l e r s F orm el. (P h y sic. R ev. [2] 6 8. 2 8 7 .1 / 1 5 .1 2 . 1945. P rin ceto n ,
U n iv .) 3 33.78
Theodore A. W elton, E in e konvergente Q uantenelektrodynam ik. E s w urde v e rsu ch t, den c h a ra k te ris t. D ivergenzen d e r Q u an ten e le k tro d y n am ik zu begegnen. E s w ird b e h a u p te t, d a ß die V ariab ein des q u a n tis ie rte n E le k tro n -P o sitro n feld es allein eine vo llstän d ig e Be-
28*
426 A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1946. I.
Schreibung d e r e le k tro d y n a m . E rsc h ein u n g en geben. U m dies zu e rre ich e n , w e rd en die ü b lich en B ew egungsgleichungen fü r diese V a riab e in u n te r H in z u fü g en n ic h tlin e a re r G lieder gesch rieb en , so d a ß E le k tro n e n — w ie b e o b a c h te t — ih re Z u s tä n d e im m e r p a a r w eise ä n d e rn . D ie T heorie k a n n n u r b e steh e n , w en n a v a n c ie rte u. r e ta r d ie r te W echsel- w rkgg. zw ischen E le k tro n e n g leich erm aß en a n g e s e tz t w erd en . D er F o rm a lism u s ist e tw as m ü h sam , f ü h r t a b e r a u f n a tü rlic h e W eise a u f d ie M ö l l e r sehe S tre u fo rm e l. D ie D iv e r
genzen d e r V a k u u m p o la ris a tio n in d e r P o s itro n e n th e o rie sch ein en zu b leib en . (P h y sic . R ev . [2] '70. 793. 1/15. 11. 1946. M a ss ac h u se tts I n s t, of T echnol.) 388.78
R. Beeker u n d G. L eitfried, Z u r Methode der zw eiten Q uantelung. In d e r Q u a n te n th e o rie d e r Feld g leid h u n g en k a n n m an a u s d e r H A M ILTO N -Funktion § = / y j( x ) +- H z y> (x ) d x die B ew egungsgleichung (— i/h ) y> = H z y> h e rle ite n . B e tr a c h te t m an n u n § als ein en O p e rato r, so e rh ä lt m a n d e n Ü b erg an g z u r Q u a n ten m ec h a n ik . Im F a lle der B O S E -S tatistik g en ü g en die O p e ra to re n y (x ) + u. y (x ) b e s tim m te n V e rtau sch u n g sreg eln . Von diesen A n sätz en au sg eh en d g elan g en Vff. zu einem allg e m e in ste n V e k to r im H iL- B E R T-R aum . § a n g ew e n d e t a u f % lie fe rt d ire k t d ie SCH RÖDINGER-Gleichungen fü r n = 1, 2, 3 . . . T eilchen, die d e r B O S E -S tatistik g eh o rch en . E n ts p re c h e n d k a n n a u ch d e r F a ll d e r F E R M I-S ta tistik b e h a n d e lt w erden. (P h y sic. R ev . [2] 69 . 34. 1 /1 5 . 1. 1946.
G ö ttin g en .) 333.78
W . L. Ginsburg, Z u r Theorie der erregten S p in zu slä n d e von Elem entarteilchen. Die gew öhnliche T heorie fü h r t zu W irk u n g s q u e rsc h n itte n fü r die S tre u u n g v o n M esonen an schw eren T eilchen (P ro to n e n u. N e u tro n e n ), die m it d e r E n erg ie a n ste ig e n u. so im W id er
sp ru ch zu d e n E x p e rim e n te n u. gew issen allg. P rin z ip ie n ste h e n . D as G leiche g ilt f ü r den W irk u n g s q u e rsc h n itt bei d e r S tre u u n g vo n L ic h t a n M esonen m it d em S pin 1. Diese D isk rep an z e r k lä r t sich a u s d e r V e rn ach lässig u n g d e r W rkg. des E ig en feld es d es m ag n et.
bzw . q u a sim a g n et. M om entes des s tre u e n d e n T eilchens a u f die B ew egung dieses M om entes.
Die B erü ck sich tig u n g des E igenfeldes m a c h t im Q u a n te n b e reic h die A n n a h m e gew isser A n re g u n g sz u stän d e erfo rd erlich . I n d e r vo rlieg en d en A rb e it w ird die re la tiv is t. T heorie eines T eilchens en tw ic k elt, d a s in einem Z u s ta n d m it S pin 1 /2 u. R u h em asse m 1/2 u.
in einem Z u stan d m it Spin 3/2 u. R u h em asse m 3/2 e x istie ren k a n n . D er W irk u n g s q u e r
s c h n itt d e r S tre u u n g von L ic h t (bzw . M esonen) a m m ag n et. (bzw . q u a sim a g n e t.) M om ent solcher T eilchen s te ig t z u n ä c h st m it d e r E n erg ie in gleicher W eise wie bei d e r gew öhnlichen T heorie, w ird jed o ch fü r P h o to e n erg ien b v > ( m 3 / 2 — m 1/2) c2 k o n s ta n t (u n te r V er
n ach lässig u n g des R ü c k sto ß e s des sch w eren T eilchens). Die E in fü h ru n g h ö h e re r S p in z u stä n d e u. d a m it die B erü ck sich tig u n g des E igenfeldes d e r T eilch e n m o m e n te e rm ö g lich t so m it eine w id ersp ru ch sfreie B e tra c h tu n g d e r W echsehvrkg. d e r M om ente sc h w e rer T eil
chen m it d e r S tra h lu n g o der d em M esonenfeld. W e iter w ird die re la tiv is t. T h eo rie eines T eilchens en tw ic k elt, d a s im ein en Z u s ta n d Spin 1 u. M. m t u. im a n d e re n S pin 2 u.
M. m2 b e sitz t. D a m it w ird die S tre u u n g vo n L ic h t a n diesem M esonenm odell e rstm alig b e tra c h te t. G ewisse a n d ere F ra g e n w erden gleichzeitig e rö rte rt. ( T p y u ti ®H3iiuecKOro MHCTHTyTa [A rb. p h y sik al. In st.] 3. N r. 2. 193— 233. 1946.) 254.78
C. Jayaratnam Eliezer, Z u r Theorie des E lektrons. D i r a c s k lass. T h eo rie des E le k tro n s le id e t u n te r dem U m sta n d , d a ß seine B ew egu n g sg leich u n g en n ic h t im m e r p h y sik al.
v e rstä n d lic h e L ösungen h a b e n . Um n u n die V orzeichen gew isser A u sd rü ck e p a sse n d zu ä n d e rn , lä ß t d e r Vf. die A n n ah m e fallen, d a ß d a s F eld eines b ew eg ten T eilch en s d u rc h sein re ta rd ie rte s F eld allein b e s tim m t ist, u. fü g t d em F eld die k fach e D ifferenz zw ischen a v a n c ie rte n u. re ta rd ie rte n F e ld e rn h in zu . F ü r k 4= — l/ 2 zeigen d ie E rg eb n isse Ü b e r
e in s tim m u n g m it v e r tr a u te n p h y sik al. G ed an k e n . D iese klass. T h eo rie l ä ß t sich m it Hilfe d e r D lR A C sehen M eth. d e r F e ld q u a n tisie ru n g in die Q u a n te n th e o rie ü b e rtra g e n . Auf d ieser E le k tro d y n a m ik b asieren d , lä ß t sich die W echselw rkg. zw ischen ein em S tra h lu n g s feld u. einem freien o der c o u lo m b -g eb u n d en en E le k tro n in Ü b e re in stim m u n g m it d e r S tö ru n g sth e o rie fin d en . (P h y sic . R e v . [2] 7 0 . 793. 1/15. 11. 1946. U n iv . of C eylon.)
388.81 J. R. Pierce, Elektronenslrahlen in starken M agnetfeldern. E s w ird nachgew iesen, d a ß die vo n BRILLOU1N (P h y sic. R ev. [2] 67. [1945.] 260) fe stg e s te llte n G e se tzm äß ig k e ite n fü r d e n E le k tro n e n flu ß bei einigen A rte n von E le k tro n e n s tra h la n o rd n u n g e n n ic h t a u f in m ag n et. F e ld e rn b efin d lich e K a th o d e n vo n e n d lic h e r G rö ß e b e s c h rä n k t sin d , fa lls die K a th o d e n ic h t irgendw o p a ralle l zum m ag n e t. F eld liegt. D ies w ird a n ein e r K a th o d e m it ax ia lsy m m . B e sch leu n ig u n g selek tro d en th e o re t. n ach g ew iesen , w obei d a s g an ze S y st.
in ein s ta rk e s g leichförm iges M agnetfeld s e n k re c h t z u r K a th o d e e in g e ta u c h t is t. D u rch A n w en d u n g eines se h r s ta rk e n M agnetfeldes w erd en die E le k tro n e n b a h n e n g e ra d e n L in ien a n g e n ä h e rt, die s e n k re c h t zu r K a th o d e ste h e n . E s w ird fe stg e s te llt, d a ß d ie e le k tro n e n - o p t. A u sd rü ck e fü r ach sen p a ra llele S tra h le n ohne R a u m la d u n g d u rc h ä h n lic h e M itte l a u f
1946. I. A r Au f b a u d b b, Ma t b b i e. 427
die vo n MBYEB (E le c tro n O ptics, 1939) u. CONDON beschriebenen a u sg e d eh n t w erden k ön n en . E s erg eb en sich dabei ä h n lic h e R e s u lta te fü r fo k u ssierte S tra h le n , bei d en en d e r R a d iu s sich län g s d e s S tra h le s ä n d e rt. (P h y sic. R ev . [2] 6 8 , 2 2 9—30. 1 /1 5 . 11. 1945.
New Y o rk , Bell T elep h o n e L ab o rr.) 417.81
W ayne R . Arnold u n d Arthur Roberts, D as m agnetische M om ent des N eutrons u n d des Deuterons. N ach ein er von PüBCBLL, ToitR EY u. POUND (vgl. n ä ch st. R ef.) m itg e te ilten M eth. d e r Mess, im H ochfrequenzfeld von e tw a 30 M Hz w u rd e d a s V e rh ältn is d e r m agnet. M om ente fü r N e u tro n —P ro to n zu 0,68479 ± 0,0004 u . fü r D e u tero n —P ro to n zu 0,30702 ± 0,0001 gefunden. Bei A n n ah m e eines W ertes von 2,7896 K e rn m ag n e to n e n fü r d a s m ag n e t. M om ent d es P ro to n s w ird d a s m ag n et. M om ent des N e u tro n s zu
— 1,9103 ± 0,0012 u. d a s des D eu tero n s zu 0,85647 ± 0,0003 K e rn m ag n e to n e n b erech n et.
(Physic. R ev . [2] 70 . 766. 1/15. 11. 1946. C hicago, H l., A rgonne N atio n a l L ab o r.) 286.82 E .M .P u rcell, H .C.Torrey u n d R .V .Pou nd , Resonanzabsorption durch magnetische K e rn momente im festen Z usta n d . (Vgl. vo rst. R f.) Bei d e r B est. von m ag n et. K e rn m o m e n te n m it d er M o je k u la rstrah lm eth . w erden Ü bergänge a ngezeigt, die verschied. O rien tieru n g en d es K ern sp in s in einem s ta rk e n Feld en tsp rech en . Im F alle von P araffin w u rd e R esonanz b e o b a c h te t m it einem M agnetfeld von 7100 O ersted u. e in e r F req u en z vo n 29,8 MHz.
H ierau s w u rd e d a s m ag n et. M om ent des P ro to n s zu 2,75 K e rn m ag n e to n e n b e rech n et. Die E m p fin d lic h k eit d ieser M eth. soll um d en F a k to r 100 g esteig ert w erden kön n en . (P hysic.
R ev. [2] 69 . 37— 38. 1 /1 5 .1 . 1946. C am bridge, M ass., In s t, of T echnol.) 286.83 Carl L. B ailey, W illiam E. B ennett, Thor Bergstrahl, Richard G. Nuekolls, H ugh T. R i
chards u n d John H . W illiam s, D ie N eutron—Proton- un d N eu tro n -K o h len sto ff-S treu q u er
schnitte f ü r schnelle Neutronen. Ziel d e r e x p erim e n tellen U n ters, ist die A u fk läru n g des fu n k tio n eilen Z u sam m en h an g e s von S tre u q u e rs c h n itt u. N eu tro n en en erg ie. Zu diesem E n d e w ird die N e u tro n e n in te n s itä t m it u. ohne zw ischen N e u tro n en q u elle u. D e te k to r g esch alteten S tre u e r gem essen. Als stre u en d e M edien w erden C yclohexan u. G ra p h it v erw endet. U n te r d e r A n n ah m e, d a ß d e r G e sa m ts tre u q u e rs c h n itt sich a d d itiv au s den E in z e ls tre u q u e rs c h n itte n zu sa m m en se tz t, w ird a u s d en n ach / / / „ = ex p . (—n o s -x ) experim entel'. e rm itte lte n S tre u q u e rs c h n itte n cr,(C6H l2) u. as (C) verm öge o„(H ) = 1/12, [<js(C6H 12) — 6o (C )] d e r S tre u q u e rs c h n itt fü r W asserstoff b e rec h n et u. als F u n k tio n der N e u tro n en en erg ie d a rg e ste llt. E nergiebereich 0,35—6,0 MeV. D ie N e u tro n e n d er disk reten E n erg ien w erden d u r i h die R k k . 7Li (p ,n )7B, 12C (d ,n )13N u. 2D (d ,n)3 H e erzeu g t.
— Die E rg eb n isse w erd en m it d en e x p erim en tellen E rg eb n issen von Fr i s c h, d e r den E nergiebereich vo n 0,035— 0,5 MeV N e u tro n en en erg ie u n te rs u c h t, sowie m it dem von Bo h m u. RlCHM AN a u f th e o re t. W ege ab g eleitete n Z u sam m en h an g (noch n ich t v er
öffentlicht) v erglichen u. in g u te r Ü b erein stim m u n g b efu n d en . (P h y sic. R ev. [2] 70.
583—89. 1/15. 1 1. 1946. M inneapolis, M inn, U niv.) 387.82
David H . Frisch, Der Gesamtquer schnitt von K oh len sto ff un d W asserstoff f ü r Neutronen m it Energien von 35— 490 k e V . Die G e sa m tq u e rsc h n itte von C u. H als F u n k tio n d er E nergie d e r ein fallen d en N e u tro n e n w ird im E n erg ieb ereich von 35— 490 keV e x p e ri
m entell a u s A b so rp tio n sm essu n g en b e stim m t u. m it e x p erim e n tellen W erten von BAILEY, Be n n e t t, Be r g s t r a l h, Nu c k o l l s, Ri c h a r d s u . Wi l l i a m s (vgl. v o rst. R e f.) sowie den th e o re t. b e rec h n ete n W erten von BOHM u. RlCHMAN verglichen u. in g u te r Ü b e r
e in stim m u n g befu n d en . (P h y sic. R ev. [2] 7 0 . 589— 9 2 .1 /1 5 .1 1 . 1946. Los A lamos, N. Mex.,
Los A lam os L ab o r.) 387.82
W . Finke, Methoden u n d Ergebnisse neuer atom kernphysikalischer Forschung. D id a k t.
g u t a u fg e b a u te V o rtrag sreih e in d e r „ W itth e it zu B rem en ” ü b er d en S ta n d d e r kern- ph y sik al. F o rsch u n g im J a h r e 1941. (S tra h le n th e ra p ie 71. 541— 98. 6/10. 1942.) 214.83
G. T. Seaborg, Chemische u n d radioaktive Eigenschaften der schweren Elem ente. N a ch d ru c k in russ. S p ra e h e d e s in C h e m .E n g n g . N ew s v o n 10.Dez. 1945 verö ffen tlich te n V o rtrag es des Vf. vom 16. N ov. 1945 a u f d e r K o n feren z fü r K ernchem ie im Technolog. In s t, d e r N o rth w e ste rn U niv. E v an s to w n , 111. (Y cnexH 0 H3HMeeKHX H a y n [F o rtsc h r. phy-
sik. Wiss.] 28 . 145— 210. 1946.) 270.83
Edw in M. M cM illan und Sam uel Rüben, R a d io a k tiv itä t von 10Be. E s w ird die Bldg.
von ra d io a k t. 10Be a u s Be in dem (d, p)-P rozeß b e o b ac h te t. Die A k tiv itä t k a n n dem Be au f G ru n d se h r so rg fältig er ehem . T ren n u n g e n zugew iesen w erden. 10Be e m ittie rt n eg ativ e E le k tro n e n m it ein er oberen G renze von 5 6 0 ± 5 0 k e V (E n d p u n k t in Al bei 180 ± 2 0 m g/cm 2).
D ie H a lb w ertsz e it is t seh r la n g ; es w erden A ngaben g e m a ch t, au s w elchen ih r W ert bei b e k a n n te r A u sb eu te b e rec h n et w erden k a n n . (P hysic. R ev. [2] 7 0 . 123— 2 6 .1 /1 5 .8 .1 9 4 6 .)
283.85
428 A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1 9 4 6 .1.
L. D. Norris u n d M. G. Inghram , H albw ertszeitbestim m ung von U C m it einem M a ssen spektrom eter u nd einem Z ähler m it geringer A bsorption. D ie H a lb w e rts z e it w u rd e a n klein en gew ogenen P ro b e n vo n B a C 0 3, dessen G eh. a n 14C m a s se n sp e k tro m e tr. e r m itte lt w u rd e , m it einem Z äh ler g erin g er A b s o rp tio n b e s tim m t. 14C w u rd e d u rc h N e u tro n e n b o m b a rd e m e n t von N H4N 03-Lsg. n ach d e r R k . 14N ( n ,p ) 14C gew onnen. D ie H a lb w e rts z e it b e tr ä g t bei e in e r G en au ig k e it vo n 15% 5300 J a h r e . (P h y sic . R ev . [2] 7 0 . 772— 73. 1/15. 11. 1946.
O ak R id g e, T en n ., C lin to n L a b o r, u. C hicago, 111., U n iv . of C hicago, A rg o n n e N atio n a l
L ab o r.) 286.85
E. P . H incks, B ew eis f ü r die R ea k tio n 170 (n, a) 14C. Bei ein e r frü h e re n U n te rs., zu
sam m en m it A. N. M a y , w u rd e n 2 S a u e rsto ffp ro b e n in ein e r D ru ck io n isatio n sk am m er einem th e rm . N e u tro n e n stro m a u sg e se tz t, vo n d en en die eine a n 170 a n g ç re ic h e rt, die a n d e re d a ra n v e ra rm t is t u. die S tö ß e re g is trie rt. M it d e r a n g ere ic h e rte n P ro b e w urde bei 1,4 MeV ein M axim um d e r S tö ß e g efu n d en . M it L u ftfü llu n g w u rd e n die d e r Rk.
14N ( n ,p ) 14C zugehörigen S tö ß e g e zä h lt u. d a m it d e r W irk u n g s q u e rs c h n itt fü r 0 in E in h e ite n des von N zu cr0/ c r N = ( l , l ± 0 , 3 ) - 1 0" 4 g efu n d en . M it einem W e rt vo n o n = l,4 - 1 0 ~2 4cm2 ist d e r W irk u n g s q u e rs c h n itt fü r die (n ,a )-R k . (1,6 ± 0 , 4 ) - 1 0~28 cm2 für n a tü rlic h e n 0 o d er (0,38 ± 0 ,0 9 )-10 - 24 cm2 fü r 170 . M it dem MATTAUCHschen W e rt für die M assen 170 u. 14C v e rlä u ft die R k . 140 ( n , a )14C e x o th e rm m it Q = + 1 ,7 2 MeV.
(P h y sic . R ev. [2] 70. 770— 71. 1/15. 11. 1946. O n ta rio , C an., N a tio n a l R esearch Council of C a n a d a , D ivis, of A to m ic E n e rg y , C halk R iv er.) 286.85
Ho Z ah -W ei, Z erfa ll von l* C l. E s w u rd e m it ein e r W lL SO N -K am m er vo n länger w irk sa m er Z e itd a u e r g e arb e ite t, f f CI w u rd e d u rc h B o m b a rd e m e n t vo n CuS m it schnellen D e u tero n e n n ach d e r R eak tio n sg leich u n g fij S (d ,n ) ff CI h e rg e ste llt u. a ls AgCl nach d o p p e lte r F ä llu n g u. R ein ig u n g in die K a m m e r e in g e b rac h t. D ie N e b elk a m m e r w a r m it L u ft von einem A n fan g sd ru c k von 1,9 a t g e fü llt, d a s M agnetfeld h a tte 900 G au ß , die Q uelle w u rd e a u ß e rh a lb d e r K a m m e r a n g eo rd n e t. N a ch D u rc h q u e ru n g eines G lim m e rfen ste rs vo n 12 mm D u rch m esser (3,94 m g /cm 2) w u rd e n die P o s itro n e n sp u re n Stereoskop, p h o to g ra p h ie rt. D ie m ax im ale E n erg ie d es P o s itro n e n s p e k tr., d a s au s 2 K o m p o n e n te n des I n te n s itä ts v e rh ä ltn is s e s 4 :1 m it d e n M axim a 5,1 u. 2,4 MeV z u sa m m en g e se tzt is t, b e tr ä g t 5,1 ± 0,3 MeV. E s w erden noch y -S tra h le n vo n 3,4 MeV e m ittie rt. N a ch d e r Z erfalls
k o n s ta n te u. dem b e o b a c h te te n P o sitro n e n en e rg ie m ax im u m g e h ö rt d e r Z erfall vo n f f CI zu d e n v e rb o te n en Ü b erg än g en . (P h y sic. R ev. [2] 70. 782—8 3 .1 /1 5 . 11. 1946. P a ris, L ab o r,
d e Chim ie N u cléaire d u Collège d e F ra n c e.) 286.85
M arcellus L. W iedenbeck, Die K e rn anregung von K ry p to n u n d R h o d iu m . E in Z äh lro h r, d a s g efü llt w ar m it einem G em isch von K r bei einem D ru ck vo n 20 cm H g u. Ae.
bei einem D ruck vo n 2 cm H g w u rd e m it in te n siv e n R ö n tg e n s tra h le n (m ax im ale E nergie 2,5 MeV) b e s tra h lt. E s w u rd e eine m äßige A k tiv itä t m it e in er H a lb w e rtsz e it von ca.
115 Min. b e o b a c h te t. D ieselbe A k tiv itä t w u rd e e rh a lte n d u rc h B eschießen vo n K r-G as m it N e u tro n en gem äß d er R k . 82K r -f- n -> 83+K r + y. — A k t. 103+R h w u rd e e rh a lte n d u rc h B eschießen von R h m it R ö n tg en s tra h len . Die H a lb w e rtsz e it erg ab sich zu 45 £ 1 Mi
n u te n . D ie E n erg ie d e r K o n v ersio n selek tro n en , die bei dem Ü b erg an g vo n 103+R h zum G ru n d z u sta n d e rz e u g t w erd en , w u rd e gem essen d u rc h A b so rp tio n in A r-G as. Dieser WTe r t p lu s d e r B in d u n g sen erg ie d e r K -E le k tro n e n in R h e rg ib t e in en W e rt von 0,040 MeV fü r d ie E n erg ie des m e ta sta b ile n N iveaus. E in e U n te rs, d es d u rc h A n reg u n g m it R ö n tg e n s tra h le n von 103R h e rh alte n e n K e rn s p e k tr. erg ab W erte vo n 1,26 ± 0,03 MeV, 1,64, 2,02, 2,32, 2,71 u. 3,05 fü r die h ö h e ren K e rn z u s tä n d e , die sich m it d em m e ta s ta b ile n N iveau k o m b in ieren . — E s w u rd e gefu n d en , d a ß 103+R h au ch e rh a lte n w erd en k a n n d u rc h d ire k te B eschießung von R h m it E le k tro n en . (P h y sic. R e v . [2] 6 8. 237— 39. 1/15.12. 1945.
N o tre D am e, In d ., U n iv ., D ep. of P hysics.) 110.90
W . H . Sullivan, N. R. S leigh t un d E. M. Gladrow, E n td ecku n g , Id e n tifiz ie r u n g und C h a rakterisierung des 2,8d-i ’’R u . D ie B e o b ac h tu n g dieses Is o to p s w u rd e m öglich d urch D e u tero n e n - u. N e u tro n e n b o m b a rd e m e n t vo n R u -P ro b e n n a ch Z erfall d es 4,5h -106R u, d e r p r a k t. 76 S td n . n ach dem B o m b a rd e m e n t zu E n d e w ar, u. n a ch R e in ig u n g d u rc h Dest.
als Ru0 4 a u s ra u c h e n d e r H C104-Lsg. Die R h -freie R u -F ra k tio n zeig t k o m p le x e n Z erfall m it A k tiv itä ts k o m p o n e n te n von — 43 u. — 3 T agen. D ie Z u o rd n u n g zu d e r M. 97 g esch ah n a ch fo lg en d er Ü b erleg u n g : D u rch lan g sam e N e u tro n e n a k tiv ie ru n g w erd en n u r d ie R a d io iso to p e 97R u , 103R u u. 108R u erzeu g t. D er 4,5 h -R u -* 36,5 h -R h Z erfallsre ih e w u rd e die M assenzahl 105 zugeschrieben, d a k ein e a n d e re M a ssen z u o rd n u n g N eg atro n en em issio n e rla u b t. D er Z u o rd n u n g des 4 2 d -Iso to p s zu r M assenzahl 103 lie g t d ie B e o b a c h tu n g LlViNGOODs zu g ru n d e, nach d e r bei d e r 4 6 d -A k tiv itä t von m it D e u te riu m beschossenem R u n u r N e g atro n e n e m ittie rt w erden. D iese N e g atro n e n sind K ern -/?-S trah len . M it d e r A n n a h m e , d a ß die W irk u n g s q u e rsc h n itte fü r 88R u u. 103R u u. u n te r B e a c h tu n g d e r b e o b a c h
1946. I. A r Au f b a u d e r Ma t e r i e. 429
te te n In te n s itä ts v e rh ä ltn is s e d e r y -S tra h le n w ird die Z u o rd n u n g 2,8d-*7R u u. 4 2 d -108R u se h r w ah rsch ein lich g em ach t. 97R u sc h e in t w eiter einem K -E in fan g zu u n terlieg en (P h y sic. R e v .[2 ]7 0 . 778. 1/15. 11. 1946. Arnes, Io w a, P lu to n iu m P ro je c t, Io w a S ta te Coll.) 286.85 J. E. Edwards un d M. L. Pool, Durch ß-Teilchen angeregte charakteristische Röntgen- strahlen. R ö n tg en a u fn ah m e n des 12,8-S tdn.-94Cu m it einem S p e k tro g rap h m it g ek rü m m ten K ry stall zeigten fü r Cu u. Ni c h a ra k te rist. R ön tg en lin ien . D a m an kein genet. v erw an d tes Iso m eren p aar von 64Cu k e n n t, w erden die c h a ra k te rist. C u -R ö n tg en strah len w ahrscheinlich d urch die s ta rk e /} -A k tiv ität a n g e re g t, die in d er 1 2,8-S tu n d e n p erio d e zugegen ist. E ine B e stätig u n g d ieser A n n ah m e w u rd e e rh a lte n a n einem S tü ck in a k t. K u p fers, d a s m it 32P-/?-Teilchen m it ein er m ax im alen E nergie von 1,7 MeV beschossen w orden w ar. Auch in diesem F all w u rd en die fü r Cu c h a ra k te rist. R ö n tg e n s tra h len b e o b a c h te t. U n te rsu ch t w urden noch die c h a ra k te rist. R ö n tg en stra h le n sowie die allg. S trah lu n g , die von 32P-ß- Teilchen in Al, Cu, Ag, Sn u. P b a n g ere g t w orden w ar. (P h y sic. R ev. [2) 69. 4 9 .1 /1 5 . 1.1946.
O hio S ta te U niv.) 110.110
J. E. Edwards und M. L. Pool, Durch B eta-T eilchen angeregte charakteristische R öntgen
strahlung. A u sfü h rlich e W ed erg ab e d e r vo"st. r f. A rb eit. (P h y sic. R ev. [2] 6 9 .5 4 9 — 55.
1/15. 6. 1946. C olum bus, 0 ., O hio S ta te U niv., M endenhall L ab o r.) 283.110 P. K irkpatriek, D ie theoretische A bhängigkeit der In te n s itä t un d P o larisation des kontinuierlichen R öntgenspektrum s von mehreren experim entellen P aram etern. K u rz e M itt.
ü b er m ühevolle n u m er. B erec h n u n g en zur B e stätig u n g d e r SO M M ERFELD sehen T heorie des k o n tin u ie rlich e n R ö n tg en s p ek tru m s. A b h ä n g ig k eit von A to m n u m m er, A u s stra h lu n g s
freq u en z, P rim ä re n e rg ie usw . (P h y sic. R ev. [2] 6 3 . 139. 1/15. 2. 1943. S ta n fo rd U niv.) 277.111 E. M. Corson, Z u r Theorie der F ein stru ktu r der K -A bsorptionskanten in mehratomigen Molekülen. Die F e in s tru k tu r d e r K -A b so rp tio n s k a n te m eh rato m ig er Moll, w ird einer eingehenden th e o re t. U n te rs, un terzo g en , w obei die räu m lich e M o le k ü lstru k tu r in R ech n un g g esetzt w ird. Speziell b e h a n d e lt w ird die G e-K an te a n H and des GeCl4-Molekü!s.
E s k a n n gezeigt w erden, d a ß a u f diese W eise eine bessere Ü b erein stim m u n g zwischen Theorie u. E x p e rim e n t erzielt w ird als bei frü h eren B erechnungen (H A R T R E E, DE KRO NIG u . PET ER SEN , P h y sica 1 . [1934.] 895). (P hysic. R ev. [2] 70. 6 4 5 — 52. 1 /1 5 .1 1 .1 9 4 6 . B altim ore, M ary lan d , J o h n s H o p k in s U niv., R ow land P h y sical L ab o r.) 251.111
I. Godnew, Uber die B estim m u n g der Gewichte der Rotationsenergieniveaus von p o ly
atomaren M olekülen. D ie M eth. d er A uflösung d e r n ich t red u zierb aren D arstellungen der inneren R o tatio n sg ru p p e 3J? in n ich tred u z ierb a re D arstellungen d e r G ru p p e 31 w urde a n gew andt, u m die S y m m etrie d e r R o tatio n sfu n k tio n e n m it B ezug au f die den M ol.-R ota
tio n en ä q u iv a len te G ru p p e d e r V ertau sch u n g en zu bestim m en. H ierd u rc h w ird eine B ezie
hung zu den K lassifizierungen von MüL L IK E N (C. 1 9 4 2 .1 . 1343) u. von Wi l s o n (C. 1936.1.
1803) herg estellt. E s w u rd en S y m m etrietab ellen k o n s tru ie rt d e r R o ta tio n sfu n k tio n e n fü r die m it d e r G ru p p e R isom orphen K lassen O, T, D6, C6, D6, C6, D4, C4, D3, C3, D2 u. C2. — F ü r die E n erg ien iv eau s von S F e w urden die G ew ichte b e rec h n et; sie sind tab ellar. z u sam m en g estellt. (A cta physicochim . U R S S . 21. 1019— 32. 1946. Iw anow o, In st, fü r
Chem. T echnol.) 110.111
Robert J. Thompson u nd A. B. F . Dunean, Inten sitä ten der Elektronenübergänge in A m m o n ia k . (Vgl. au ch DusrcA N, C. 1 9 3 6 .1. 3642; 1937. 1. 525.) Die absol. In te n s itä te n d e r E le k tro n en ü b e rg än g e au s dem G ru n d z u stan d in die niedrigsten E lek tro n en n iv eau s in N H 3-D am p f w erden gem essen; es ergeben sich M axim a bei 52500, 66000 u. 77000 c m -1.
Die I n te n s itä te n des 1. u. 3. Ü berganges w erden u n te r A nnahm e von einsam en E le k tro n en p a a re n des S tickstoffs (2p 2 — 3 s bzw. — 4s) b e rec h n et. Die so e rh alte n e n W erte liegen zw ar b e trä c h tlic h u n te r den M eßw erten, k ö n n ten a b e r d u rc h V ariieren des angenom m enen W ertes fü r die effek tiv e K ern lad u n g v e rb essert w erden (es w urden die SLATERschen W erte 3,9 fü r 2 p , 1,6 fü r 3 s u. 1,0 fü r 4 s sowie fü r 5s z u g ru n d e gelegt). Ä hnliche B erechnungen f ü r d en 2. Ü b erg an g sind w eniger sicher, scheinen a b er zu zeigen, d a ß dieser ebenfalls sein en U rsp ru n g in einem nahezu einsam en E le k tro n e n p a a r des N h a t (2 p z— 3 d z); einige an d ere m ögliche U rsp rü n g e dieses Ü berganges w erden b e tra c h te t (z. B. A nregung eines Sa - oder ?re-E lektrons), sind a b e r e n tw ed e r w egen d e r g efundenen E nergie- oder In te n s i
tä ts w e rte zu verw erfen. ( J . chem . P hysics 14. 573— 77. O kt. 1946. R o ch ester, N. Y .,
U niv. of R o c h este r, D ep. of Chem.) 254 136
Charles Hard Townes. D as A bsorptionsspektrum des A m m o n ia k s un d die Gestalt der L in ien bei 1,25 cm Weilenlänge. D as A m m o n iak ab so rp tio n ssp ek tr. in d er N ähe d er W ellenlänge 1,25 cm w ird ein er eingehenden B e h an d lu n g in bezug a u f die vorliegenden
430 A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1946. I.
ex p erim e n tellen u. th e o re t. K e n n tn is se u n te rz o g en , u. es w ird ü b e r eigene A b s o rp tio n s
m essungen m it ein er A pp. b e ric h te t, d ie U nteres, bei v a ria b le n D ru c k en e rla u b t. E s w u rd e n 13 L in ien bei folgenden F re q u e n ze n (M H z) g e fu n d e n : 23693, 23 722, 23870, 24137, 24529, 25046, 23097, 22840, 22927, 23231, 23656, 23202, 24877. Die v o n GOOD angegebene H y p e rfe in s tru k tu r k o n n te n ic h t nachgew iesen w erd en . D ie g e fu n d en e n L inien stim m e n w eitg eh en d m it d e n in d e n th e o re t. A n sä tz en b e re c h n e te n ü b e rein , zeigen jed o ch g erin g e s y s te m a t. A bw eich u n g en , die ein g e h en d d is k u tie rt w erd en . S chließlich w ird h in sich tlich d e r I n te n s itä t d e r L in ien ein S ä ttig u n g se ffe k t bei Z u n ah m e d e r p ro Mol. a b so r
b ierten E n erg ie b e o b a c h te t u. d essen m ögliche U rsac h en w e rd e n in te r p r e tie r t. (P h y sic.
R ev . [2] 70. 665— 71. 1 /1 5 .11. 1946. M u rray H ill, N. J . , Bell T elep h o n e L ab o rr.) 251.136 B. B lean ey u n d R. P. Penrose, D a s In v ersio n ssp e ktru m des A m m o n ia k s. Vff. b ringen k u rze E rg ä n z u n g e n zu ih re r im D ru ck b efin d lich en V erö ffen tlich u n g in d e n P ro c. R oy.
Soc. [L o n d o n ] ü b e r d a s In v e rs io n ssp e k tr. d es A m m o n iak s, v e ra n la ß t d u rc h ein e N o tiz v o n GOOD (P h y sic. R ev . [2] 70 . [1946.] 213). D ie v o n v erschied. S eiten a n g e g e b en e n F o rm e ln fü r d a s S p e k tr. w erd en d is k u tie rt. H in sic h tlich d es E influsses d e r T em p . a u f d ie I n te n s itä t w erd en die A n g a b en v o n GOOD e rg ä n z t, desgleichen dte B e
tra c h tu n g e n v on GOOD ü b e r die In te n s itä ts a b n a h m e bei n ied rig en D ru ck en . (P h y sic.
R ev . [2] 70. 775— 76. 1 /1 5 .1 1 . 1946. O xford, E n g la n d , C laren d o n L a b o rr.) 251.136/137 Clifford B eck, ültrarotabsorplion ron festem A m m o n iu m c h lo rid u n d A m m o n in m b ro m id . U ltra ro tm e ss u n g e n v o n POHLMAN* (C. 1 9 3 3 . 1. 1086) lassen die R o ta tio n d e r N H 4-G ru p p e im fe ste n N H4C1 (I) u. N H 4B r (II) v e rm u te n . D eshalb u n te r s u c h t Vf. d ie R o ta tio n s f e in s tr u k tu r d e r 5,6-/i- u. 7 ,1 -u -S ch w in g u n g sb an d en m it einem S p e k tro g ra p h e n hohen A uflösungsverm ögens. D er A pp. w ird a u sfü h rlic h b e sc h rie b en : N E R X ST-Stift, 30°-S tein- sa lzp rism a zu r V orzerlegung, ein G itte r m it 2060 L in ie n /in ., V a k u u m -T h e rm o säu le m it M oll-T herm orelais u. L ic h tm a rk e n g a lv a n o m e te r. D ie sp e k tra le S p a ltb re ite b e tru g 0,012 /¿.
D ie A m m o n iu m salze w u rd e n im H o c h v ak u u m a ls d ü n n e r F ilm a u f S te in s a lz p la tte n au f- g e d a m p ft, die T em p. d e r P ro b e m it T h erm o elem en t gem essen. A u s w e rtu n g d e r F e in s tr u k tu r d e r 7-/¿-B anden w a r w egen zu h o h e r I n te n s itä t a n d e r B a n d en s p itz e n ic h t m ög
lich. D ie 5,6 -/i-B an d e erg ab n a c h K o r r e k tu r a u f d ie W a s se rd a m p fa b s o rp tio n d e r L u ft eine F olge v o n R o ta tio n slin ie n m it m ittle re m A b s ta n d v o n 15,2 c m-1 bei I u . 14,8 c m- 1 bei ü . II w u rd e bei -f-27, — 20, — 45 u. — 60° a u fg en o m m en . D ie e rs te n b e id e n T em p p . geben d asselb e S p e k tr., die a n d e re n b eid en u n te r d em U m w a n d lu n g s p u n k t ( —3 7,9°) erh eb lich schw ächere, a b e r d e u tlic h e rk e n n b a re R o ta tio n slin ie n d e rselb e n F re q u e n z.
N im m t m a n a n , d a ß dieses S p e k tr. d u rc h R o ta tio n d e r N H 4-G ru p p e allein h e rv o rg e ru fe n w ird , so e rre c h n e t sich d a ra u s ein N — H -A b sta n d vo n 0 ,9 1 3 -10~8 cm. D ie rich tig e G rö ß en o rd n u n g d ieses W ertes b e s tä tig t die A n n a h m e. A u ch u n te rh a lb d es U m w a n d lu n g sp u n k te s b le ib t die R o ta tio n s s tr u k tu r m it g e rin g e rer I n te n s itä t e rh a lte n . ( J . eh em . P h y sics 12.
71— 78. M ärz 1944. C hapel H ill, U n iv . of N o rth C arolina.) 345.136 R ichard A. Ogg jr., D ie E le k tr o n e n a ffin itä t des A m id r a d ik a ls u n d die chemische S ta b ilitä t der M etallam m oniaklösungen. D ie K o n z e n tra tio n s - u. T e m p e ra tu ra b h ä n g ig k e it d e r e le k tr. L e itfä h ig k e it u . d e r U V -A b so rp tio n v o n Lsgg. d e r N a - u . K -A m id e in fl. N H3 w u rd e n neu b e s tim m t. D ie gelbe F a rb e w ird v om N H 2-Io n v e ru rs a c h t u. g e fu n d en , d a ß die L ic h ta b s o rp tio n d e s A m id io n s zu ein e r P h o to le itfä h ig k e it f ü h r t. D ie langw ellige G renze d e r Li c h ta b so rp tio n liegt- bei 4200 Ä , e n ts p re c h e n d ca. 6 8 kcal/M o l. D ie o b e re G renze f ü r die S u m m e d e r E le k tro n e n a ffin itä t u. S o lv a ta tio n s e n e rg ie b e tr ä g t 84 k cal/M ol.
E in e A b s c h ä tz u n g d e r E le k tro n e n a ffin itä t e rg ib t 20— 30 k c al, d ie eine c o v a le n te B in d u n g in d e n A lk alien d e r M etallam id e e rw a rte n lä ß t. (J . eh em . P h y s ic s 14. 399— 400. J u n i 1946.
S ta n fo rd U n iv .) " 286.138
Borge B ak, D ie Geometrie der M oleküle C H 3Cl u n d C H 3B r. Vf. b e s tim m t a u s n eu eren e x p erim e n tellen U nteres, ü b e r B a n d e n s p e k tre n u. th e rm o d y n a m . G leich g ew ich te geeig
n e te r R k k . im Z u sa m m e n h an g m it d e ren th e o re t. F u n d ie ru n g die G e o m etrie d e r M oll.
C H3C1 u . C H3B r. B eze ic h n e t m a n d a s g rö ß te T rä g h e its m o m e n t in g /c m2 m it I a , d a s k le in ste m it I c , d ie D is ta n z C— X m it o (X == H a lo g e n a to m ), d ie C— H D ista n z m it d u. d e n V alenzw inkel H — C— X m it a , so erg eb en sich folg en d e M itte lw e rte :
Ia -1 0 * ° Ic.-IO40 s in 1 a ° d in A
C H3CI 57,9 5,44 1,77 93 1,05
C H 3B r 77,5 5,37 1,91 90 1,04
D ie Ic -W e rte sin d a u f 5 % g e n a u ; Iaf ü r C H3C1 is t a u f 2 % u. Iaf ü r C H 3B r a u f 5 % g e n a u . D ie G en au ig k e it d e r a b e tr ä g t bei C H3C1 0 ,0 2 A u. bei C H 3B r 0,06 A. D ie <x sin d u n g e n a u e r (bei C H 3CI ca. 1 0 % , bei C H 3B r ca. 2 0 % ). ( J . ehem . P h y s ic s 14. 698. N o v . 1946.)
232.141
1 9 4 6 .1. A , . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 431
H . B atem an, D ie „ E in w irku n g sfu n ktio n ’' f ü r ein kubisches Gitter. K u rze M itt. ü b er eine S tö ru n g sfu n k tio n beim A n sto ß eines elast. G itte rsy s t. in A nalogie zu ein er T heorie von B o r n u. K a r m a n 1912. (P h y sic. R ev. [2] 6 3 .141. 1 /1 5 . 2. 1943. C alifornia I n s t, of
T echnol.) 2 77.44
W alter Ledermann, A sym p to tisch e Formeln f ü r die physikalische Theorie der K rystalle.
In d e r p h y sik al. T heorie d e r K ry s ta lle tre te n große Schw ierigkeiten auf, w enn ihre g enaue F o rm b e rü c k sic h tig t w ird. E s w u rd e nun gefunden, d a ß die bish er vorgeschlagenen u. von verschied. A u to re n erfolgreich b e n u tz te n N äh eru n g sfo rm eln g e re c h tfe rtig t sind u n te r d er V o rau ssetzu n g , d a ß die Z ahl d e r G ren zteilch en klein ist im Vgl. zur g esam ten T eilch en zahl im K r y s ta ll. Im einzelnen w ird gezeigt, d a ß d ie G itte rsu m m e im allg. e rs e tz t w erden k an n d u rc h die e n ts p rec h en d e un en d lich e R eihe u. d a ß die F re q u e n zv e rte ilu n g m it ge
n ü g e n d er G en au ig k eit au s dem B o r n sehen G esetz folgt. E in e obere G renze fü r die A p p ro x im atio n sfeh ler w ird angegeben. (Proc. R oy. Soc. [London] Ser. A. 182. 362—77.
1 6 /6 . 19 4 4 . S t. A ndrew s, U niv.) 2 8 6 .1 4 4
B. M. R ow inski, D ie M o sa ikstru ktu r der K ry sta lle im nichtverform ten M etall. Auf G ru n d rö n tg en o g ra p h . U nterss. an w irklichen K ry s ta llite n w urde vom Vf. die A bh än g ig k e it zw ischen d en A bm essungen d e r In terferen zfle ck en auf den R ö n tg en o g ram m en , dem W inkel d e r M o s aik stru k tu r u. d e r K ry s ta lliten g rö ß e festg estellt. E s k a n n den w irklichen K ry s tä llc h e n eine p o sitiv e oder n eg ativ e K rü m m u n g zugeschrieben w erden. G em essen w u rd en die W inkel d e r M o s aik stru k tu r u. die G röße d e r K ry s ta llite n re ih e in einem g u t a u sg e g lü h ten n ied rig g ek o h lten S ta h l, w obei d e r W inkel d = 1 2 ,6 ' + 1 ,6 ' b e tru g . D ie K rü m m u n g s ta n d im b e stim m te n Z u sa m m e n h an g m it d e r K ry sta lliten g rö ß e . V orschlag eines neuen Verf. z u r H e rst. g ro ß e r u. ü b e rg ro ß er V ergrößerungen d e r K ry s ta llite von p o ly k ry stallin e n G eg en stän d en , w obei d e r E ffe k t d e r „S e lb stv e rg rö ß eru n g ” u n v o lle n d e te r K ry s ta llite bei d e r R ö n tg en a u fn ah m e v e rw en d et w ird. D as Verf. eig n et sich bes. zur U n te rs, d e r M o s aik stru k tu r w irklicher K ry s ta llite u. zum S tu d iu m d e r bei d er V erform ung von M etallen a u ftre te n d e n V erän d eru n g en . E in e V erform ung fü h r t zur V erän d eru n g des M o saik ch arak ters, d e r A bm essungen u. F o rm d er K ry s ta llite . Im au sg eg lü h ten u n v e rfo rm te n W erk sto ff erw eisen sich einige K ry s ta llite in W irk lich k eit als v e rfo rm te. (fflypH aji TexHHHeCKofi ® h3h k h [ J . tech n . Physics] 16. 1291—98. 1946. M oskau. M echan. In st,
der A kad. d e r W iss. d e r U d S S R .) 310.148
Nelson M. B lachm an, M ikrospannungszuslände in kaltverform tem M etall. U n te r d e r A nnahm e, d a ß die H a lb w e rtsb re ite d e r R ö n tg en in terfe ren z lin ien n u r d u rc h d en q u a d ra t.
M ittelw ert d e r D eh n u n g en E = ] / £ e2 d e r re fle k tie ren d e n N e tzeb en e ( h k l ) v e ru rs ac h t w ird, b e rech n et Vf. E fü r verschied. M ik ro sp a n n u n g sz u stän d e in d en reflek tieren d en Bereichen k u b . M etalle. D ie S p a n n u n g sric h tu n g e n u. -b etrag e w erden über die G esam t
h e it d e r B ereiche als gau ß isch v e rte ilt an g en o m m en , wobei d a s a rith m . M ittel le tz te re r n a tü rlich gleich N ull ist. E s w erden b e h a n d e lt: a) d e r h y d ro s ta t., b) d e r dreiachsige S p a n n u n g sz u stan d , wobei jed e d e r drei H a u p tsp a n n u n g e n d en gleichen q u a d ra t. M itte l
w ert h ab en soll, c) re in e r Schub, d) Ü b erlag eru n g en von a) u. c), e) dsgl. m it B erü ck sich ti
gung d er G leitm ö g lich k eiten , die in d e n G le itrich tu n g en die S c h u b sp an n u n g en p ra k t.
zum V erschw inden b rin g en . Alle diese E rgebnisse h a b e n die F o rm E — Ell0i)] / (1 — R F ), w orin r = f ( h 2, k 2, l 2) ein O rie n tie ru n g s fak to r u. R z u m in d est von d en E la stizitäts- koeff. ab h än g ig ist. Die R e ch n u n g erg ib t, d a ß R s te ts fü r d en F a ll a) u. bei p ra k t. elast.
Iso tro p ie a u c h in d e n ü b rig en F ä lle n versch w in d et. T atsäch lich e rg ab en auch die M essun
gen vo n S m i t h u . S t i c k l e y (P h y sic. R ev . [2] 64. [1943.] 1 9 1 ; C. 1945. I I . 1140) fü r d a s elast. w enig an is o tro p e W olfram R — 0, a b er fü r d as ela st. s ta rk an iso tro p e a-M es- sing R s» 1,6. D ieser W e rt is t fü r a), b) oder c) allein unm öglich, d e r Vers. verschied.
Ü b erlag eru n g en zeigt, d a ß v e rm u tlic h d e r A n teil nach a) w e itau s überw iegt, wozu noch ein k lein er A n te il c) k o m m t. E w u rd e e rw artu n g sg em äß als u n ab h än g ig von d e r W ellen
länge d e r R ö n tg e n s tra h lu n g gefunden. (P h y sic. R ev. [2] 70. 6 9 8—704. 1/15. 11. 1946.)
__________________________________ 3 0 5 .148
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Einar Lind bol m, Ü ber die V erbreiterung und Verschiebung von Spektrallinien. E xp erim en t u n d theoretische Beiträge. U ppsala: A lm qvist & W iksell. 1942. (94 S. m . Fig.) 4°. Stockholm , M ath.-naturw iss. F ., Diss.
v. 17/10.1942.
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432 A 2. El e k t r i z i t ä t. Ma g n e t i s m u s. El e k t r o c h e m i e. 1 9 4 6 .1.
A 2. E lek trizitä t. M agn etism u s. E lek tro ch em ie.
L. E. Sutton, Über die A n w en d u n g dielektrischer M essungen in der Chemie. A k tu elle P ro b le m e des d ie le k tr. V erh. d e r S to ffe w erd en vom S ta n d p u n k t des C h em ik ers d is k u tie rt.
Bzgl. d er E le k tro n e n p o la ris a tio n w erd en die B e d eu tu n g d e r P o la ris ie rb a rk e it fü r die ehem . B in d u n g u. d ie D isp e rsio n sk rä fte u<-die B e d e u tu n g d e r A n iso tro p ie d e r P o la ris ie rb a rk e it h e rv o rg e h o b e n ; a k tu e ll ist die F ra g e ein er Ä n d e ru n g d e r P o la ris ie rb a rk e it in h o h en F eld ern . Bei d er A to m p o la risa tio n w e rd en F ä lle b esp ro ch en (z. B. Ä th y len d ic h lo rid ), in denen A bw eichungen vo n d e r ü b lich en G rö ß e n o rd n u n g (5— 1 0 % d e r E le k tro n e n p o la risa tio n ) a u ftre te n . A us d e r effe k tiv e n bew eglichen L ad u n g lä ß t sich geg eb en en falls die K r a f t
k o n s ta n te b erec h n en u. die E ig e n freq u e n z e rh a lte n , o der u m g e k e h rt a u s d e r A to m p o la ri
sa tio n u. d e r K r a f tk o n s ta n te n die e ffe k tiv e bew egliche L a d u n g u. d a m it die P o la r itä t der B in d u n g b estim m en . E in d ie le k tr. V e rlu st a u f G ru n d d e r A to m p o la risa tio n k a n n in den beso n d eren F ä lle n (z, B. Ä th y len d ic h lo rid ) äh n lich d e m je n ig e n d e r O rie n tieru n g s p o la risa tio n a u f tr e te n ; bei fl. oder n ic h to rie n tie rte n fe sten P a ra ffin e n e rsch e in t ein k lein er d iele k tr.
V e rlu st m öglich, w enn Teile d e r a lip h a t. K e tte n s ta r k v e rk n ä u lt sin d , d a d u rc h schw ach p o la r w erd en u. als E in h e it g eg en ü b er d er U m g eb u n g schw ingen. Bzgl. d e r O rie n tie ru n g s
p o la ris a tio n in te re s sie rt die G rö ß e d e r e le k tr. M om ente d e r Moll., ih r Z u sam m en h an g m it d e r S tereo ch em ie, ih re B e d e u tu n g fü r die E rk e n n tn is s e ü b e r die E le k tro n e n v e rte ilu n g im Mol. u. die N a tu r d e r ehem . B in d u n g ; bei ih rer B est. v e rb le ib e n als P ro b le m e : die B erü ck sic h tig u n g des L ö su n g sm itte le ffe k te s, die A b sch ä tzu n g d e r D ip o lin d u k tio n in d e n N ach b a rm o ll. u. die G rö ß e d e r e in zeln en B in d u n g sm o m e n te. D ie Ä n d e ru n g der O rie n tie ru n g s p o la risa tio n d u rc h D ip o l—D ipol- u. D ipol—L ö su n g sm .-E ffe k te , ih re A b h ä n g ig k e it vom A g g re g atz u stan d u. die E rk lä ru n g d e r d ie le k tr. V e rlu ste erg eb en G esich ts
p u n k te , die fü r die S tru k tu rc h e m ie von g ro ß e r B e d e u tu n g sin d . (T ran e. F a r a d a y Soc.
4 2 A . 170— 75. 1946. O xford, P h y sic. C hem . L ab o r.) 4 3 5 .16L S. W hitehead, E ine B em erkung übet die A n a ly se von dielektrischen M essungen. E s w ird die A n w en d u n g altg. T h eo rem e a u f die lin e a re n d ie le k tr. P h ä n o m en e (S ch w in g u n g s-, R o ta tio n s - u. R e la x a tio n ss p e k tr.) d is k u tie rt. D E ., V e rlu stw in k el u. d e r d u rc h die A b so rp tio n b e d in g te S tro m sin d d a b ei in b e s tim m te r W eise m ite in a n d e r v e rk n ü p ft, u. es w erd en jew eils d u rc h U n te rs, ein er d ieser G rößen ä q u iv a le n te R e s u lta te e rh a lte n . D u rch Vgl. d erselb en lassen sich gem einsam e, im R a h m e n d e r T h eo rie n ic h t w e se n tlich e P a r a m e te r elim in ie re n ; a u f eine ä h n l che W eise k a n n m an n ic h tlin e a re M ech an ism en (von k o n tin u ie rlich e m T y pus) au ffin d e n . E s zeigt sich an B eispielen, d a ß a n d ere a ls k o n s ta n te u. sinusförm ige F e ld er in m an c h en F älle n als U n te rs u c h u n g s m itte l v o rte ilh a ft sin d , bes.
zum S tu d iu m d isk o n tin u ie rlic h e r n ic h tlin e a re r P h ä n o m en e . (T ra n s. F a r a d a y Soc. 4 2 A . 6 6— 75. 1946. L o n d o n , B ritish E le ctric a l a n d A llied I n d . R es. Assoc.) 435.161
W illis Jackson, D ie D arstellung von dielektrischen Eigenschaften u n d die P rin zip ie n ihrer M essung bei Zentim eterw ellen. E in le ite n d w erd en die d a s D ie le k trik u m b e sch reib en d en G rö ß en e u. e" bzw . L e itfä h ig k e it a [K o m p lex e D E . e u. k o m p le x e r B e rec h n u n g s
in d e x n = n (1 — j fc)] in B eziehung g e se tz t zu d er F o rtp fla n z u n g s k o n s ta n te y = a + i ß e in e r e le k tro m a g n e t. W elle im D ie le k trik u m ; ein N a c h tra g e rw e ite rt d e n Z u sam m en h an g no ch fü r d en F all des F o r ts c h r e ite r s in W ellen leitern . Als M eß p rin zip ien w erd en die R e so n a n zm eth . (H o h lra u m re so n a to re n ) u. d ie M eth. d e r A usm essung d e r ste h en d e n W ellen in ein er M eßleitung g e g en ü b e rg e ste llt. G eg en ü b er d en fü r län g e re W ellen üblichen ( R , C, L )-R eso n an zk reisen h a b e n die K u rz w e lle n re s o n ato ren eine h e rv o rra g e n d e R e so n a n z sc h ä rfe , w as die A n g ab e d e r Q -W erte (zu sam m en m it d e n A bm essu n g en ) vo n drei R eso
n a to re n (zy lin d r. D o p p elleitu n g A0/2, 2?01-R e so n a to r, A701-R e so n a to r) f ü r A = 10 cm d e m o n s trie rt, so d a ß se h r kleine- V erlu stw in k el eines D ie le k trik u m s in einem R e so n a to r sich se h r d e u tlich b e m e rk b a r m ach en . D ie F e ld v e rte ilu n g in d e n drei A rte n v o n R eso
n a to re n b e s tim m t die A rt d es H e rein b rin g en s eines zu u n te rs u c h e n d e n D iele k trik u m s u. die M eth. d e r R eso n an zm essu n g e n tw ed e r d u rc h F re q u e n z ä n d e ru n g o d er L än g en ä n d e ru n g d es R e so n a to rs. I n ein er M eßleitung k a n n a u s d em V e rh ä ltn is F m a x /F m in der E x tr e m a d e r ste h e n d e n W elle u. a u s ih rer P h a se n lag e bzgl. d e r D ie le k trik u m o b erflä ch e d ie k o m p lex e D E . des D ie le k trik u m s b e s tim m t w erd en . I n ein er k o n z e n tr. D o p p elleitu n g w ird m it dem D ie le k trik u m eine b e stim m te L än g e d ire k t v o r d e r K u rz s c h lu ß p la tte erfü llt oder e rs t n a ch F re ila ssen eines H o h lra u m e s von A0/4 . F ü r ein en H o h lra u m w e lle n le ite r ist d e r Z u sa m m e n h an g zw ischen F o rtp fla n z u n g s k o n s ta n te u. D E . (u. d a h e r d ie A u sw ertu n g ) n ic h t so ein fach wie bei d e r D o p p e lleitu n g . D a fü r is t a b e r d e r O H M sche V e rlu st klein er.
D ie A n fo rd eru n g a n m echan. P rä zisio n ist bei d e n M eß leitu n g en zur E rre ic h u n g zu v e rlässig er R e s u lta te h ö h e r als bei d e n R e so n a to re n . F ü r tg > 0,01 u. fü r h o h e D E ., w as k lein e R e so n a to re n d im e n sio n e n b e d e u te t, u. w en n le ic h te V a ria b ilitä t d e r M eßw ellenlänge erfo rd e rlic h is t, is t d e r A u fw an d n u tz b rin g e n d . (T ran s. F a ra d a y Soc. 4 2 A . 91— 101. 1946.
M an c h este r, U n iv ., E le c tro te c h n ic s D ep.) 435.161
