Chemisches Zentralblatt
1946. I. Halbjahr Nr. 5/6 Band 1
Geschichte der Chemie.
R. Plank, A rn o ld E ucken u n d die Verfahrenstechnik. E s w ird a n läß lich ein er G ratu - lation d e r In g e n ie u re zum 6 0 .G e b u rtsta g Ar n o l d EüCKENs a u f d a s w eitg eh en d e Ver- s tä n d n is hingew iesen, d a s dieser W isse n sch aftler d en B ed ü rfn issen d e r T ech n ik en tg e g e n b rin g t. G em einsam m it Ma x Ja k o b ü b e rn ah m e r die H erau sg ab e d es H a n d b u ch e s „ D er C h em ie-In g en ieu r“ , dessen le tz te T eillieferung e rs t 1940 ersch ien .W eiter h a t er zahlreiche A bhandlungen ü b e r die in d e r C hem ie a u fta u c h e n d e n In g e n ie u rp ro b le m e v e rö ffe n tlic h t;
ferner w a r e r 1. V o rsitz en d e r d es F a c h au ssch u sse s fü r V e rfah re n ste ch n ik (Chemie- Ingenieurw esen) ; e r sa h in d e r V erfah re n ste ch n ik ein w irkliches G renzgebiet, d a s n u r gedeihen k a n n , w en n die n a tu rw is se n sch a ftlic h en G ru n d lag en d a rin ebenso liebevoll ge
pflegt w erd en w ie die In g e n ie u rp ro b le m e. (N a tu rw iss. 32. 103—04. A p ril/J u n i 1944.) 313.1 F. Patat, A rn o ld E ucken zu m 60. Gehurtstag, am 3. J u li 1944. D ie P ersönlichkeit Ar n o l d Eu c k e n s sow ie seine A rb eitsw eise w erden g ew ü rd ig t. (N atu rw iss. 32. 101— 02.
A p ril/J u n i 1 9 44.) 313.1
P. Karrer, Carl N a e g e lif. N a ch ru f fü r d en am 25.6. 1942 im A lter von 47 J a h r e n v erstorbenen D o zen ten a n d er U niv. Z ürich n e b st einem V erzeichnis seiner A rb eiten u.
der u n ter seiner L eitu n g a u sg e fü h rte n D issertatio n en . (H elv. chim . A cta 26. 730—33.
3/5. 1943.) 256.1
C. Schneider, H e n ri E iv ie r . 1868— 1946. N a ch ru f. (H elv. chim . A cta 29. 1 9 5 0 — 56.
2/12. 1946.) 180.1
Hans Rupe, P a u l R uggli 1884— 1945. B esch reib u n g des L ebens u. d e r A rb eiten des am 4/9. 1945 v e rsto rb e n e n o rgan. C hem ikers PAUL R U G G LI n e b st Z usam m en stellu n g seiner P u b lik a tio n e n . (H elv. chim . A cta 29. 796—8 1 1 .1 5 /6 . 1 9 46.) 129.1
Max Planck, Persönliche E rinnerungen aus alten Zeiten. Vf. b e ric h te t ü b er seine p ersö n lichen E rin n e ru n g e n a n b e d e u te n d e N a tu rw isse n sc h aftler von seiner G ym nasialzeit an bis zur Z eit BOLTZMANNS u. OSTWALDS. (N atu rw iss. 3 3 . 23 0 — 35. 3 0 /1 0 . 1946.) 207.1
J. Zenneck, Z u m 90. Geburtstag von H einrich H ertz. R ü c k b lick a u f d a s L eben von H EINRICH H e r t z u. W ü rd ig u n g se in er A rb eiten , bes. im H in b lick a u f die elektro- m agnet. F e ld th e o rie. (N a tu rw iss. 33. 225— 230. 30/10. 1946.) 207.1
Frederick G. Keyes, F ü n f Ja h re angewandter W issenschaft a u f dem Tieftem peratur- gebiet. B esch reib u n g v on in d e r m it 1945 en d en d en F ü n fja h rp erio d e e n tw ick elten , a u f der D est. vo n fl. L u ft b eru h en d e n A p p a ra tu re n zu r E rzeu g u n g von 0 2 als G as (zur A tm u n g in U n terseeb o o ten usw ., zum S chneiden u. Schw eißen) u. in fl. F o rm fü r an d ere Zwecke.
(Chem. R eview s 39. 449— 80. Dez. 1946. C am bridge, M ass., M assach u setts In s t, of
T echnol.) • 101.2
Leopold Ther, 100 Ja h re Äthernarkose. G eschichte d e r A nw endung des Ae. u.
a. Stoffe a ls N a rk o tic a vom A ltertu m bis z u r G egenw art. (S ü d d tsc h . A potheker- Ztg. 8 6 .9 7 — 98. A ug. 1946. H e rb re c h tin g e n in W ü rtt.) 121.2 I. Eernard Cohen, F ra n k lin ’s E x p erim en ts. Cam bridge, M ass.: H a rv a rd U niv. Press. 1941. (453 S.) i 4,—
Joseph Maria Eder, H isto ry o f P h o tography. New Y o rk : Colum bia Univ. Press. 1945. (860 S.) Sf 10,— . Hayleigh, Life of J . J . Thom son. L ondon: Cam bridge U niv. Press. (X + 299 S. m . Abb.) $ 4,50.
A. Allgemeine und physikalische Chemie.
A. Eucken, Über den Z u sta n d des E rdinnern. A us d er R eg istrieru n g von E rd b eb e n w ellen u. d e r U n te rs, ih re r L au fz eit u. I n te n s itä te n d e r au s verschied. E n tfe rn u n g e n a u f e in e r S ta tio n ein treffe n d e n W ellen e rg ib t sich, d a ß in 2,9 Mm Tiefe eine stoffliche D is k o n tin u itä t des E rd in n e re n v o rh a n d e n ist. U n terss. ü b er die D ichte- u. D ru ck v erteilu n g im E rd in n e re n fü h re n zu d e r A n n a h m e, d a ß d e r A b so lu tw ert der D ich te zw ischen 10 u. 13 lieg t. D ie H y p o th e se , d a ß d e r E rd k e rn a u s S o larm aterie (H 2) b e s te h t, w ird au f G rund d e r q u a n te n m e c h a n . B erech n u n g als u n h a ltb a r b ezeich n et. A ngaben ü b e r die T e m p e ra tu r-
19
290 A . Al l g e m e i n e u n d p h y s i k a l i s c h e Ch e m i e. 1946. I.
V erteilung im E rd in n e re n sin d v o rläu fig n u r a u f ro h e S c h ä tz u n g e n b e s c h rä n k t. Die H ä u fu n g d e r ra d io a k t. S to ffe in d e r N ä h e d e r E rd o b e rflä c h e is t g e g e n w ä rtig n ic h t e r k lä r b a r, solange n ic h ts ü b e r die E n ts te h u n g d e r sch w eren ra d io a k t. A to m e b e k a n n t ist. E n t w ic k lu n g sg esch ich tlich e B e tra c h tu n g e n , hei d e n e n ein A n fa n g sz u sta n d d e r E r d e als G asball m it ein e r d u rc h s c h n ittlic h e rh eb lic h g erin g eren D ic h te als d e r h e u tig e n zugrunde g eleg t w ird , lassen ein e E rk lä ru n g d e r A b sch eid u n g e ines E is e n k e rn e s zu. (N a tu rw is s . 32,
112— 21. A p ril/J u n i 1944.) 313.10
Wolfgang Finkelnburg, P h y s ik hoher T e m p era tu re n . Z u r P h y s ik h o h e r Tem pp.
k ö n n e n e tw a z u g ere c h n e t w e rd en d ie P h y s ik d e r F la m m e n , d e r E x p lo s io n e n u. D e to n a tio n e n , d ie P h y s ik d e r G a s e n tla d u n g e n sow ie Teile d e r A s tro p h y s ik . E s w ird b erich tet ü b e r Z u sta n d s ä n d e ru n g e n d e r M aterie m it s te ig e n d e r T em p ., ü b e r th e rm . D issoziation, th e rm . Io n is a tio n (die e rfo rd e rlic h e T em p . lie g t fü r d ie m eiste n A to m a rte n o b e rh a lb von 10000°) u. d e n P la s m a z u s ta n d d e r M aterie, d e n 4. A g g re g a tz u s ta n d , bei d e m die Atome ih re s ä m tlic h e n H ü lle n e le k tro n e n d u rc h th e rm . Io n is a tio n v e rlo re n h a b e n , so d a ß ein G em isch vo n n a c k te n A to m k e rn e n u. .E lek tro n e n v o rh a n d e n is t u. d e r im e le k tr. L ic h t
bo g en u. a n d e re n e le k tr. E n tla d u n g e n sow ie in d e r So n n e u. d e n F ix s te r n e n verw irk lich t ist. F e rn e r w ird e in g eg an g en a u f d ie M essung h o h e r T e m p e ra tu re n . O b e rh alb vo n 4000°
w erd en h ierb e i V e rä n d e ru n g e n e in e r b e s tim m te n m e ß b a re n P la sm a e ig e n s c h a ft h e ra n gezogen, e tw a d e r Io n isie ru n g s g ra d eines P la s m a s o d er d ie R o ta tio n u. d ie S chw ingungs
en erg ie d e r P la sm am o ll., d ie a u s d em v om P la s m a a u s g e s tra h lte n M o le k u la rsp e k tr. nach dem G esetz d e r B a n d e n s p e k tro sk o p ie e n tn o m m e n w e rd en k ö n n e n u. d ie fü r ein e gegebene M o le k ü la rt n u r v o n d e r T em p . a b h ä n g t. E n d lic h w e rd en M e th o d en z u r E rzeugung h o h e r u. h ö c h s te r T em p p . m itg e te ilt. N eb en d e n ehem . sp ielen h ierb e i d ie e le k tr. M etho
d e n eine h e rv o rra g e n d e R olle, e tw a d e r e le k tr. L ic h tb o g e n , in d em G ra d e b is zu 15000°
e rre ic h t w e rd en k ö n n e n . M it d e r s y s te m a t. D u rc h fo rsc h u n g d es T e m p e ra tu rg e b ie te s ober
h a lb vo n 4000° is t noch k a u m b eg o n n e n w o rd en . F ü r d iese A u fg a b e w ird d e r H o c h stro m k oh leb o g en in Z u k u n ft zw eifellos eine e n ts c h e id e n d e R o lle sp ielen . (N a tu rw is s. 32. 105
b is 111. A p ril/J u n i 1944.) 313.10
W . H. Furry u n d R. Clark Jones, Iso to p en tren n u n g durch T h e r m o d iffu s io n : Der zylindrische Fall. Die T h eo rie d e r th e rm . D iffusion w a r b ish e r n u r f ü r d ie S äu le m it zwei p a ralle len eb en en W än d en , ein e r w arm en u. ein er k a lte n , e n tw ic k e lt. I n d e r P ra x is be
ste h en a b e r fa s t alle T ren n säu len au s zwei ko n z. Z y lin d e rn , w obei d e r in n ere o ft einfach ein H e iz d ra h t ist. D ie T h eo rie d es e b en e n F a lls ( F u r r y , JO N E S u. O N SA G ER) w ird jetzt e rw e ite rt, so d a ß sie a u ch d en zy lin d r. F a ll ein sc h ließ t. D ie E rw e ite ru n g w ird allg. d u rch g e fü h rt fü r ein G as, dessen p h y sik al. E igg. w illk ü rlich e F u n k tio n e n d e r T em p . sin d . Die e rw e ite rte B e h an d lu n g is t fo rm al d e r d es eb en en F a lle s se h r äh n lic h . D ie S chw ierigkeiten d e r B erech n u n g ste ig e rn sich jed o c h en o rm , d a d e r R a d iu s in d e r c h a ra k te ris t. D ifferen tial
gleichung e x p liz it als T e m p e ra tu rfu n k tio n e rsc h e in t. D ie L ösu n g w ird h ie r im ein zeln en nur fü r ein v o llkom m enes G as gegeben, dessen in n e re R e ib u n g ,W ä rm e le itfä h ig k e it u. D iffusions
verm ö g en d ieselbe T e m p e ra tu ra b h ä n g ig k e it w ie bei ein em M A X W ELL-G as h a b e n . Für einige F ä lle erg ab en sich e x a k te n u m er. Lsgg., a b e r die R e ch n u n g e n w a re n so w eitläufig, d a ß zwei A rte n vo n N äheru n g slsg g . e n tw ic k e lt w u rd e n : D ie eine Serie is t b ra u c h b a r, wenn d a s V e rh ältn is d e r R a d ie n n ic h t g rö ß e r als ca. 4 o d e r 5 ist, ein e a s y m p to t. L ösung gilt f ü r g ro ß es R a d ie n v e rh ä ltn is, wie im F all d e r H itz ,d ra h tty p e n vo n T re n n s ä u le n . (Physic.
R ev. [2] 69. 459— 71. 1/15. 5. 1946. C am b rid g e, M ass., H a r v a r d U n iv ., R es. L ab o r, of
P h y sics.) 283.13
Sherrerd B. W elles, P a r tia ltre n n u n g der Sauersto ffiso to p e durch T h e rm o d iffu sio n und der Deutonenbeschuß von 170 . I n ein er Säule v on 18 m L än g e w ird 180 v o n d e r n. Konz, von 0 ,2 % au f 17% u. 170 vo n 0 ,0 4 % a u f 0 ,8 % a n g e re ic h e rt. D ie Z u n a h m e a n 180 wird m it d em M a ssen sp ek tro m eter b e s tim m t, d ie a n 170 d u rc h d ie V e rs tä rk u n g d e r A k tiv itä t (P o sitro n en em issio n ) v on 18F , w elches d u rc h D e u to n en b e sc h u ß in d em K ern p ro zeß 170 (d, n )18F e n ts te h t. Die 180 -K o n z . w ä c h s t stu fe n fö rm ig , w as d a m it zu sa m m en h ä n g t, d a ß 6 k o n v e k tiv g e k o p p elte R o h re von 3 m L än g e h in te re in a n d e r g e s c h a lte t sin d . E s wird e in e q u a lita tiv e E rk lä ru n g fü r diese sc h rittw e ise K o n z e n tra tio n s e rh ö h u n g gegeben.
(P h y sic . R ev . [2] 69. 586— 8 9 .1 /1 5 . 6. 1946. New H a v e n , C onn., Y ale U n iv ., S loane Physics
L ab o r.) 283.13
E. F. Shrader, P a rtielle T ren n u n g der Chlorisotope durch T h e rm o d iffu sio n . D ie Is o to p e n tre n n u n g n ach Cl üS IU S -Di c k e l w ird m o d ifiz ie rt, um die T re n n u n g d e r C hlorisotope in g rö ß erem M aß stab d u rc h fü h re n zu k ö n n en . T ech n . E in z e lh e ite n d e r v iers tu fig en Säule w erd en ang eg eb en , die W irkungsw eise m it d e r T h eo rie vo n Fu r r y, JO N E S u. On s a g e e
v erglichen. Die A n re ich eru n g w ird sp e k tro g ra p h ., m as se n sp e k tro g ra p h . u. a u s d e r k ü n s t
lichen R a d io a k tiv itä t n a ch D eu to n en b e sc h u ß b e s tim m t. D ie gew onnene C hlorgasm enge (4 5 % 37C1-Geh, g eg en ü b er 2 4 ,2 8 % in n. Cl2) g e n ü g t f ü r die s p e k tro g ra p h . E r m ittlu n g des
& l 1946. L A . Al l g e m e i n e u n d p h y s i k a l i s c h e Ch e m i e. 291
^ ft K e rn sp in s vo n 87C1. (P h y sic. R ev. [2] 69. 439— 42. 1/15. 5. 1946. New H a v en , Conn.,
Y ale U n iv ., S loane P h y sic s L ab o r.) 283.13
M Ralph Simon, A u sfü h ru n g einer H itzdrahtsäule nach C lu siu s u n d D ickel. D er T renn- ia k to r fü r A r-Is o to p e w ird in ein er H itz d ra h ts ä u le in A b h än g ig k eit vom G asdruck ge- - messen. Die e rh a lte n e V e rän d e ru n g s tim m t m it den V orhersagen d er T heorie v o n F u ß R Y ,
JONES u. ONSAGER überein . E s w ird em pir. gefu n d en , d a ß die e x p liziten A usdrücke von F üR R Y , JO N E S u . On s a g e r f ü r d en F a ll d e r ebenen, p arallelen W and so a b g e ä n d e rt ' le w erden k ö n n en , d a ß sie g en au e R e s u lta te fü r d en e x tre m e n zylindr. F all liefern, falls die
■ft: K o n s ta n ten des G ases bei d e n zugehörigen M itteltem p p . b e stim m t w erden. T u rb u len z im G as v e ru rs a c h t h ö c h sten s eine geringe A b n a h m e d e s T ren n fa k to rs. D as e rg ib t sich durch E x tra p o la tio n d e r bei la m in a re r S trö m u n g gew onnenen e x p erim en tellen D aten , saiii (Physic. R ev. [2] 69. 596— 603. 1 /1 5 .6 .1 9 4 6 . New H a v en , C onn., Y ale U niv., Sloane
& V Physics L ab o r.) 283.13
C. T. Lane, Henry Fairbank, Howard Schultz un d William Fairbank, „ Sekundärschall”
in flü ssig em H e I I . N a ch d e r T heorie von La n d a u e x is tie rt in fl. H e I I (fl. H e u n te r 2,19° absol.) neben d e n gew öhnlichen Schallschw ingungen ein b eso n d erer, fü r diese F l.
ch ara k te rist. T y p vo n W ellenbew egung, d e r n u r d u rc h T e m p era tu rsc h w an k u n g e n a n geregt w erd en k a n n (n ach La n d a u „second so u n d ” ). PESHKO V w iesdiesen S e k u n d ärsch a ll experim entell n ach u. fa n d fü r die schw ach te m p e ra tu ra b h ä n g ig e G eschw indigkeit dieser therm . W ellenbew egung e in en W e rt von 1900 ± 100 cm /sec bei 1,4° absol., eine G rö ß en ordnung k lein er als die G eschw indigkeit d e r gew öhnlichen Schallschw ingungen in H e I I , I;: die etw a 24000 cm /sec b e trä g t. N ach Ü berlegungen von L. ONSAGER so llte sich d e r sek.
Schall beim D u rch g an g d u rc h eine F lü ssig k eit-D am p f-G ren zflä ch e nach folgendem M echa
nism us in n. S chall v erw an d eln k ö n n e n : Die T em p era tu rsc h w an k u n g e n in d e r F L , au s denen d e r sek. S chall b e s te h t, v e ru rsach e n in d e r G ren zsch ich t F lü ssig k eit-D am p f period.
V erdam pfung, w elche im D am p f n. Schall e n ts te h e n lä ß t. ONSAGER s c h ä tz t die G rö ß en ordnung des D u rch g an g s d u rc h die F lü ssig k eitso b erfläch e a u f 70% . Vff. besch reib en eine V e rsuchsanordnung, m it d e r sie diese V oraussagen p rü fen . Ih re M essungen liefern fü r die Sek. S challgeschw indigkeit bei 1,74° absol. d e n W e rt 1918 ± 10 cm /sec. F e rn e r zeigt das E x p e rim e n t, d a ß es in Ü b e rein stim m u n g m it d e r T heorie vo n ONSAGER m öglich ist, in einer F lü ssig k eit-D am p f-G ren zflä ch e in H e I I sek. in n. Schall u m zuw andeln. Schließ
lich e rg ib t sich die U n m ö g lich k eit des u m g ek e h rte n E ffek tes, n äm lich gew öhnlichen Schall durch eine D a m p f-F lü ssig k eitso b e rflä eh e h in d u rc h in S ek u n d ärsch all zu v erw andeln.
(Physic. R ev. [2] 70. 431—32. 1/15. 9. 1946. N ew H a v en , C onn., Y ale U n iv ., Sloane
Physics L ab o r.) 283.19
G. Kortüm, Über die S tr u k tu r konzentrierter wässeriger Salzlösungen. W äh ren d in verd. Lsgg. die D EB Y Esche E le k tro ly tth e o rie g ilt, k a n n diese bei d en konz. Lsgg. w egen
des Ü berw iegens d e r zw ischenm ol. (VAN DER WAALS sehen K rä fte ) a u ch n ic h t d u rc h E r w eiterung d er T heorie v e rw en d e t w erden. E s w ird d a h e r d er u m g ek eh rte W eg e in geschlagen, indem v on d er S tr u k tu r u. d en Eigg. h y d ra tw a ss e rh a ltig e r K ry s ta lle a u s gegangen w ird. Am au ssic h tsre ich ste n fü r die U n te rs, sind o p t. M ethoden (R e frak tio n s-, A bsorptions-, D rehungs- u. RAMAN-Messungen). Bei h ö h e ren K onzz., bei denen die Zahl der Io n en u. L ö su n g sm ittelm o ll, von gleicher G rö ß en o rd n u n g sind, m uß au ch die E x isten z von Io n e n d ip o len an g en o m m en w erden. E s w erden A b so rptionsm essungen an N 0 3-Ionen in einer R eih e vo n Salzlsgg. verschied. K onz, d is k u tie rt. (Z. E lek tro ch em . angew. physik. Chem . 50. 144— 49. J u n i/J u li 1944. T ü bingen, U niv., I n s t, fü r p hysikal.
- Chem.) 417.21
K. G. Denbigh, K o ntinuierliche R eaktionen. I. M itt. Geschwindigkeit un d Ausbeute bei Ei kontinuierlichen R eaktionen. In a u sfü h rlic h erW e is e w ird die K in e tik k o n tin u ierlich (I) u.
portionsw eise (II) a u sg e fü h rte r R k k . geg en ü b erg estellt. Die I au sg efü h rten R kk. sind die im u L abor, üblichen M ethoden, w ährend m an in d e r In d u s trie II verlau fen d e R kk. b ev o rzu g t.
Man u n ters ch e id e t in d e r W ahl d er R eak tio n sg efäß e bei II R k k . solche, die zw ischen G asen u. in Lsgg. ab lau fen . Im 1. F alle lä ß t m an die reag ieren d en Stoffe in gleichförm iger Bewe
gung d u rc h einen einzigen K essel fließen (rö h ren artig e s R eaktionsgefäß) (III), im le tz te ren lä ß t m an sie d u rc h eine A nzahl von B e h ä ltern fließen, wobei in allen g e rü h rt wird (co n tin u o u s flow stirre s ta n k reacto r) (IV). Die K in e tik d e r R e a k tio n sa rte n I u. III ist im allg. identisch.
11 R k. in IV u n te rs c h e id e t sich in ih re r m a th e m a t. B eh an d lu n g v o n l. I n einigen F ällen t r i t t ei ne
i
V ereinfachung ein. E s w erd en G leichungen e n tw ic k elt, die die G röße des R e ak tio n srau m es au sd rü ck en , d e r fü r eine gew ünschte A u sb eu te notw endig ist. F e rn e r w ird .eine G leichung angegeben f ü r d en V erlu st an reag ieren d en Stoffen in IV d a d u rch , d a ß ein gew isser B ruch- r teil d erselb en a u s dem B e h ä lte r h e ra u slä u ft, ohne zu reagieren. Schließlich w erden die Ver-h ä ltn isse beim N e b en e in an d e rab la u fen von R k k . e rö rte rt. Die A b h an d lu n g ist zah len m äß ig a n g e w a n d t a u f den F a ll d e r A m m o n iak sy n th ese. (T rans. F a ra d a y Soc. 40. 352— 73. S ept.
I 1944. S o u th a m p to n , U niv., D ep. of Chem.) 350.28
19*
292 A r Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1946. I.
W. F. Luder u n d Saverio Zuffanti, K a ta lyse vorn S ta n d p u n k t der E lektronentheorie der S ä u ren u nd B asen. Ü b e rsic h t ü b e r die S ä u re -B a se n k a ta ly se m it 103 Z ita te n ; vgl. die B e
sp re ch u n g des c h a ra k te ris t. V erh. vo n S ä u re n u. B asen gegen a m p h o te re L ö su n g sm itte l ( L u d e r , C hem . R eview s 27. [1940.] 5 47; C. 1941. I . 2905). (C hem . R e v iew s 34. 345— 71.
J u n i 1944. B o sto n , M ass., N o rth e a s te rn U niv.) 101.31
Maurice R. Ahrens, Morris F . Bush a nd Ray K . E asley, L iving C hem istry. B o sto n : G inn & Co. 1946. (536 S.) R. P . Bell, A cid-Base C atalysis. O xford: C larendon Presä. 1941. (211 Bl.)
Peter Gabriel Bergm ann, In tro d u ctio n to th e T heory o f R e la tiv ity . New Y o rk : P ren tice-H all. 1942. (287 S.
m . Fig.) 3 4,50.
A. C. Cavell, A n In tro d u c tio n to C hem istry. P a r t I , In o rg an ic C hem istry. (512 S.) P a r t I I & I I I , Physical a n d Organic C hem istry. (199 S.) L on d o n : M acm illan & Co. 1946.
D. Davidson, W. F . Luder, L. F. Audreith, T. Moeller a n d R. Giwell, C o n trib u tio n s to Chem ical Education.
N um ber 3. More Acids an d Bases. E asto n , P e n n s .: J o u rn a l o f C hem ical E d u catio n . 1943. (79 S.) $ 1,—.
A. W ilmer D ult an d Morton M asius, College P hysics. New Y o rk : L ongm ans, G reen a n d Co. 1941. (588 S. m.
489 Fig.) 3 3,80.
Arthur L. Foley, College Physics. 3 rd ed. P h ilad elp h ia: B lak isto n C om pany. 1941. (757 S. m . 470 Fig.) $ 3,75.
E. Lecher, L ehrbuch d e r P h y sik . F ü r M ediziner, Biologen u n d Psychologen. 9. u. 10. A ufl. B earb. v. Egon v . Schweldler. Leipzig, B erlin : T eubner. 1944. (Ausg. 1946.) (IX + 473 S. m . 525 F ig . im T ex t.) Gr.-8°.
RM 15,80.
Carl F. Prutton and Sam uel H. Maron, F u n d a m e n ta l Prin cip les o f P h y sical C hem istry. New Y o rk : M acmillan.
1944. (X + 780 m . A bb.) 3 4,50.
Joseph R eilly a n d W illiam Norman Rae, Physico-Chem ical Prin cip les. 4 th ed. N ew Y o rk : D . V an N o stran d Co.
1944. Vol. I (IX + 610 S.) Vol. I I (V III + 585 S.) $ 17,50.
Aj. Aufbau der Materie.
Karl Bollert, E ine neue Methode zu r Q uantelung der fre ie n S tra h lu n g m it einem Beitrag zu r N eutrinolheorie des Lichtes. In d e r th e o re t. A rb e it w ird die ü b lich e Q u a n te lu n g d e r freien S tra h lu n g ein er R ev isio n u n terz o g en . Die F e ld en erg ie d a rf n u r n a c h d e n F o rm e ln des h a rm o n isc h en O scillators in ga n z b e s tim m te r W eise g e q u a n te lt w erd en . E s erg eb en sich fü r die F e ld v e k to re n D o ppelgleichungen, die d a s MAXWELLsehe u. d a s q u a n te n m e c h a n . B ew egungsgesetz ohne Ä n d eru n g ein fach verein ig en . (Z. P h y s ik 122. 98— 119. 1944.)
286.78 Peter Havas, Über die W echselw irkung zwischen S tra h lu n g u n d M aterie. D ie Q u a n te n th eo rie d e r S tra h lu n g b e sc h re ib t d en E ffe k t d e r V e rzö g eru n g bei d e r w echselseitigen E inw . zw eier g elad en er T eilchen fü r die gem ein sam e E m issio n u. A b s o rp tio n vo n L ic h t
q u a n te n . Die in ein er frü h e re n A rb e it b e n u tz te M eth. z u r B est. d e r w ech selseitig en Einw . zw eier T eilchen w ird a u sg e d e h n t u. a u f ein en P ro ze ß an g ew e n d e t, d e r d ieW echselw rkg.
irg en d ein er Z ahl g elad en e r T eilchen (die d e r DiRACschen G leich u n g g eh o rch en ) u. den L ic h tq u a n te n u m sch ließ t. E s w ird gezeigt, d a ß bei d e r ü b lich en e rs te n A n n ä h e ru n g der S tö ru n g sth e o rie d e r sich e rg eb en d e A u sd ru ck fü r die W echselw rkg. zw eier freier Teilchen, d e r d u rc h S u m m atio n ü b er alle Z w isc h en sta d ien e rla n g t w ird , vo n d e rselb e n F o rm für jed e n a n d e re n P rozeß ist. D urch F o rts e tz u n g d e r S u m m a tio n w ird g e ze ig t, d a ß sic h dieser A u sd ru ck red . au f die M öLLER sche F o rm el. D ie E rg eb n isse sind r e la tiv is t. in v a ria n t tr o tz d e r üb lich en V ern ach lässig u n g d es D iv e rg en z fa k to rs im HA M ILTON-Operator.
(P h y sic. R ev . [2] 68. 214— 26. 1/15. 11. 1945. N ew Y o rk , C o lu m b ia U n iv ., P u p in P hysics
L ab o rr.) 417.78
Gilbert N. Plass u n d John A. Wheeler, D ie S tra h lu n g des schwarzen K ö rp e ts in der Fernw irkungstheorie. Die gew öhnliche u. w o h lb e stä tig te T h eo rie d e r S tra h lu n g eines sch w arzen K ö rp e rs b e ru h t au f RAY LElGHs A b zäh lu n g d e r F re ih e its g ra d e d e s Feldes.
Die Z ahl d e r S chw ingungen bis zu ein er gegebenen F re q u e n z is t p ro p o rtio n a l dem Vol.
des B e h älters u. u n a b h ä n g ig vo n d e r Z ahl d e r ihn b ild en d en P a rtik e l. D e m g eg e n ü b er ist die Z ahl d e r F re ih e itsg ra d e eines S y s t. vo n n T eilchen u n a b h ä n g ig v o n d em vo n ih n e n ein g en o m m en en V olum en. D ieser Schluß h ä n g t jed o c h a b v o n d e r E x is te n z m o m e n tan e r K rä fte zw ischen d en T eilchen u. ist n ic h t g ü ltig fü r h a lb a v a n c ie rte , h a lb r e ta r d ie r te K rä fte . Z u r Illu s tra tio n w erd en die c h a ra k te ris t. F re q u e n ze n fü r ein S y s t. vo n T eilch en b e re c h n e t, die gleichförm ig im I n n e rn ein er K u g el v e rte ilt sin d . D ie F o rd e ru n g , d a ß d ie F e ld e r h a lb a v a n c ie rt, h a lb r e ta r d ie r t seien, im V erein m it d e n ü b lich en G re n z b e d in g u n g e n a u f der O b erfläch e d e r K u g el fü r e le k tr. u. m ag n e t. F e ld e r, g ib t eine V erteilu n g e r la u b te r F r e q u en ze n , die m it d e r v o n R A Y L E I G H id en t, ist. (P h y sic. R ev . [2] 70. 793. 1/15. 11. 1946.
P rin c e to n U niv.) 388.78
John A. Wheeler, D as Zweikörperproblem in der F ernw irkungstheorie. V erb esseru n g d e r klass. E le k tro d y n a m ik in Ü b e rein stim m u n g m it d e r F e rn w irk u n g sth e o rie h a t die
1 9 4 6 .I A j . A
t t f b a u d e r Ma t e r i e. 293
h IC. Cn ^P^csehränktheiten der elektrom agnet. Energie eines Syst. von Punktladungen esei ig . Die unendliche Zahl der Freiheitsgrade des Feldes hat in der Q uantentheorie zur ¡\ergen z der Nullpunktsenergie des Feldes geführt. E ine nähere A nalyse offenbart,
• h so.®a r zwe* T eilchen, die d u rc h d a s T etro d e-F o k k er-F ern w irk u n g sg esetz g ek o p p elt sin , ein o y s t. m it ein er u n en d lic h en Z ahl von F re ih eitsg ra d e n bilden w egen d e r n ich t- m om en a n en N a tu r d e r K rä fte . D er C h a ra k te r d ieser F re ih e itsg rad e w ird u n te rs u c h t u. in re p n y sik a l. B ed eu tu n g d is k u tie rt. (P h y sic. R ev . [2] 70. 793. 1 /1 5 .1 1 .1 9 4 6 . P rin c eto n
T F M - . - 388‘78
r o f e n 0 r n s ’ ^ as Z we'körperproblem in E in ste in s und B irkh o ffs Theorien. (Physic.
R ev. [2] 69. 541. 1/15. 5. 1940.) 135.78
W. Opechowski, Bem erkungen über Dr. M a.'s „Ü berfließende N u llstellen im diskreten E nergiespektrum in H eisenbergs Theorie der charakteristischen M a tr ix ” . E s w ird k u rz auf U n stim m ig k eiten in d e r A rb e it von M a (P h y sic. R ev. [2] 69. [1946.] 668) hingew iesen.
(Physic. R ev . [2] 70. 772. 1 /1 5 .1 1 . 1946. E in d h o v e n , N. V. P h ilip s’ G loeilam penfabrieken,
N a tu u rk u n d ig L ab o r.) 286.78
H. J. Bhabha, Über die E nlw ickelbarkeit to n Lösungen nach P otenzen der W echsel
w irkungskonstanten. N a ch ein er k u rz en B e tra c h tu n g d e r p h y sik al. b ra u c h b a re n u. n ic h t b ra u c h b a re n Lsgg. d e r B ew egungsgleichung eines E le k tro n s (DiRAC, C. 1939. I . 582) gelangt Vf. zu folgendem allg. T h eo rem : „ D ie e x a k te n B ew egungsgleichungen von P u n k t
teilchen b esitzen zwei T y p en vo n L sgg.; d e r e rste T y p , die so g en an n ten p h y sik al. L sgg., sind k o n tin u ierlich e F u n k tio n e n d e r W ech selw irk u n g sk o n stan ten f ü r versch w in d en d e W erte d erselben u. k ö n n e n d a h e r n a c h P o te n ze n d e r W ech selw irk u n g sk o n stan ten e n t
w ickelt w e rd e n ; d e r zw eite T y p , d ie so g e n a n n te n n ich tp h y sik a l. Lsgg., h a b en eine w esen t
liche S in g u la ritä t a n d e r Stelle v e rsch w in d en d er W ec h se lw irk u n g sk o n stan te u. k ö n n en d a h er n ic h t n a ch P o te n ze n d erselb en e n tw ic k elt w e rd en .” (P h y sic. R ev . [2] 70. 759— 60.
1/15. 11. 1946.) ' 292.78
Joseph Giarratana, Bewegungsgleichungen f ü r klassische dynam ische System e m it ver
änderlicher M asse. I n d e r vorliegenden A rb eit s te llt Vf. ein S y st. allg. B ew egungs
gleichungen fü r d y n a m . S ystem e m it v e rän d e rlic h er M. auf. D ie M assen v erän d eru n g k an n e n tw ed e r d u rc h eine k o n tin u ierlich e D efo rm atio n u. Bew egung d e r b e stim m en d e n O b er
fläche oder d u rc h B ew egungen d e r M aterieteilch en oder d u rc h beide h erv o rg e ru fen w erden.
Es w erden die B ew egungsgleichungen f ü r d en allg. F a ll h e rg eleitet u. spezielle F älle d er allg. G leichungen b e h a n d e lt. (P h y sic. R ev. [2] 68. 130— 41. 1/15.9. 1945. A nnapolis, Md.,
U. S. N av al A cad.) 333.78
R. J. Van de Graaff, W. W. Bueehner un d H. Feshbaeh, E xp erim en te über die ela
stische E inzelstreuung to n Elektronen durch K erne. D ie e la st. E in fa ch s tre u u n g von E le k tro nen an K ern en w ird bei S p a n n u n g e n zw ischen 1,27 u. 2,27 MeV u. im W in k elb ereich von 20— 50° zu b eid e n S eiten d es ein fa llen d en E le k tro n e n s tra h le s gem essen. D ie U n te rs, e r
streck t sich a u f Al, Cu, A g, P t u. A u m it O rd n u n g szah len zw ischen 13 u. 79. Bei d ick eren Folien wird e in e K o rre k tu r w egen d e r V ielfach streu u n g a n g e b ra c h t. D ie R e s u lta te stim m en g u t m it d e r re la tiv is t. T heorie d e r E le k tro n e n stre u u n g von Mo t t ü b erein , a u s genom m en n u r d e n F a ll d e r 2,27 M eV -E lektronen bei Al. D ie A bw eichungen d e r so rg fältigen M essungen v o n d e r T heorie liegen im G egensatz zu vielen frü h ere n A rb eiten u n ter 1% . Z u sam m en m it S pektroskop. D a te n zeigen die R e s u lta te , d a ß d a s Co u l o m bsehe Gesetz d e r A n zieh u n g zw ischen K e rn u . E le k tro n bis d ic h t a n die K ern o b erfläch e g ü ltig bleibt. Die M essungen d e r S tre u u n g vo n 2,27 M eV -E lektronen a n Al ergeben fü r g rö ß ere W inkel eine in te re s s a n te A bw eichung d e r K r a f t zw ischen E le k tro n u. A l-K ern vom COULOMB-Charakter u. sollen w ie d erh o lt w erden. (P h y sic. R ev . [2] 69. 452— 59. 1/15. 5.
1946. C am bridge, M ass., M a ssac h u se tts I n s t, of T echnol.) 283.81 W. W. Bueehner un d R. J. Van de Graaff, C alorim etrischer Versuch zu m Problem der Strahlungsverluste von 2-M eV -E lektronen. V erschied. U nterss. m it N eb elk am m ern h a b en ergeben, d a ß d e r E n erg iev e rlu st bei d e r S tre u u n g vo n ^ -S tra h le n von 2 MeV m eh rm als so groß wie d e r n a ch d e r T heorie von BETHE-HEITLER b e rec h n ete ist. A ndere A u to re n jedoch h a b e n g efu n d en , d a ß die E n ts te h u n g v o n R ö n tg e n s tra h len in diesem G eschw indig
k e itsb ereich m it d e r T heorie in E in k la n g ist. U m d en zu g roßen E n erg iev e rlu st bei d e r W echselw rkg. sch n eller E le k tro n e n m it schw eren K e rn en zu e rk lä ren , h ab en Kl a r m a x r
u. B o t h e sow ie CHAMPION au f die E m issio n vo n N e u trin o s neben d e r R ö n tg en s tra h lu n g als D e u tu n g sm ö g lich k eit hingew iesen. Z u r P rü fu n g dieser H y p o th e se w u rd en Be, Au u.
Hg m it einem E le k tro n e n s tra h l von 2 MeV beschossen. D ie C alorim eterfl. b e sta n d au s 42 kg H g. Die Verss. an diesen P ro b e n zeigen, d a ß in n erh a lb d e r M eßgenauigkeit ( < 1% ) keine E n erg ie m it N e u trin o s oder ein er a n d ere n d u rc h d rin g e n d en S tra h lu n g a u s dem C arlo im eter a u s tr itt. E s zeigt sich so, d a ß die E rzeu g u n g d e ra rtig e r S tra h lu n g e n n ic h t fü r die g ro ß en , zu sätzlich en E n erg ie v e rlu ste v era n tw o rtlic h g e m a ch t w erden k a n n , wie
2 9 4 A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 1946. I.
sie a n H a n d d e r N eb elk am m erv erss. b esch rieb en w erd en . (P h y sic. R ev . [2] 70. 174—77.
1/15. 8. 1946. C am bridge, M ass., M a ssac h u se tts I n s t, of T echnol.) 283.81 James F. Marvin, B reite des .Resonanzprozesses im 11 B or. E s w u rd e v e rsu c h t, die w ah re B reite des R eso n an zp ro zesses d e r langw elligen a-T eilch en bei d e r e rs te n W echselrk.
i i ß -f- *H -+ 8Be + 4H e, -* 3 4H e zu b e stim m en . E s w u rd e h ierb ei m it bes. h o h e r S p a n n u n g sk o n s ta n z g e a rb e ite t. Bei S p a n n u n g e n ü b e r 225 k V w u rd e n A b w eich u n g en von w eniger a ls ± 1 kV (M eß g en au ig k eit 0 ,5 % ) e rzielt. D ie M eßscheiben w aren a u s B o rax , d e r a u f einem p o lie rte n K u p fe rträ g e r in S c h ich td ick e n v o n 10 u. 40 m p a u fg etrag e n w ar. Die e rfo rd erlich e P ro to n e n e n e rg ie am R e s o n a n z p u n k t b e tr ä g t 162 i 1 kV . Die H a lb w e rtsb re ite is t fü r die 10-mjU-Probe 5,5 kV , fü r die 4 0 -m /i-P ro b e 10,5 kV . D u rc h K ra tz e r a u f dem p o lie rten K u p fe rträ g e r w ird die R e so n a n zb re ite v e rg rö ß e rt. E lek tro n en m ik ro sk o p , w u rd en K ra tz e r von 13— 50 m p Tiefe fe stg este llt. E s k a n n d a h e r a n g en o m m en w erden, d a ß die w irkliche R e so n a n zb re ite noch w esen tlich g erin g er ist als die gem essene. (P hysic.
R ev . [2] 68. 228— 29. 1/15.11. 1945. M inneapolis, M inn., U n iv . of M innesota, D ep. of
P h y s. a n d B iophys.) 417.85
H. H. Barschall u n d M. E. Battat, U m w andlung von S tic k s to ff durch schnelle N e u tronen. D ie Q u e rsc h n itte d e r R k k . N (n , p) C u. N (n, a) B w u rd e n fü r N e u tro n e n m it E n erg ien zw ischen 0,2 u. 1,7 MeV gem essen. R eso n an zen w u rd e n fü r N e u tro n en e n erg ien v o n 0,55, 0,70 u. 1,45 MeV b e o b a c h te t. (P h y sic. R ev . [2] 70. 245— 48. 1/15. 9. 1946.
L os A lam os, N ew M exico, L os A lam os L ab o r.) 283.85
R. S. Krishnan u n d E. A .Nahum , D eutonenbom bardem ent schwerer E lem ente. II. M itt.
P la tin . R eines P t w u rd e m it 9 M eV -D eutonen b e s tr a h lt; d ab ei w u rd e n folgende ra d io a k t.
K e rn e g e fu n d en : 1. 32,reiTC— 199P t, g eb ild et d u rc h 198P t (t 2i 7 — j 1# ) 199P t, e m ittie rt k o n tin u ie rlich e s /?-Spektr. m it m a x im a ler E n erg ie 1,8 MeV. 2. 18<i— 197P t, g eb ild e t d urch 196P t ( 12/ 7 — / / / ) 197P t, e m ittie rt k o n tin u ie rlich e s /9-Spektr. m it m a x im a le r E nergie 0,72 ± 0,03 MeV. 3. 2,8 ± 0,2d = P t, e m ittie rt y -S tra h le n u. E le k tro n e n d is k re te r E n e r
gien, d e ren M axim um bei 120 keV lieg t. 4. 2,6d — 199Au, g e b ild e t d u rc h 198P t ( j 2/ / —
#i„ ) i99Au o der d u rc h d e n ^-Z erfall des 32m in— i» 9 p t (s. o b en u n te r 1); e m ittie rt ß- u.
y -S tra h le n . D as ß -S p e k tr. ist z u sa m m en g e se tzt a u s e in e r k o n tin u ie rlic h e n K o m p o n e n te m it E m ax= 1,01 ± 0,04 MeV u. ein er e n tw e d e r k o n tin u ie rlic h e n o d er d is k re te n K o m p o n e n te g erin g erer E nergie. Die E n erg ie d e r y - Q u a n te n is t u n g e fä h r 450 keV . 5. 5,6 ± 0,4<i— Au, e m ittie rt E le k tro n e n v o n E )naa, = 335 keV u. Q u a n te n vo n w ah rsch ein lich m eh r als 0,5 MeV E nergie. (P ro c. C am bridge philos. Soc. 37. 422— 32. O k t. 1941. Cam
b rid g e, C avendish L ab o r.) 214.85
Otto Hahn, K ü n stlic h e A tom u m w a n d lu n g en u n d die S p a ltu n g schwerer K erne. Ge
sch ich te d e r E n td e c k u n g d e r U ra n s p a ltu n g bis zum S ta n d e v o n E n d e 1943. (S tra h le n
th e ra p ie 75. 16— 27. 10/8. 1944.) 214.85
N. O. Lassen, UQ-Verteilung der durch A to m sp a ltu n g erzeugten B ruchstücke. I n frü h eren Verss. (N . O . LASSEN, K gl. d a n sk e V idensk. Selsk., m ath .-fy sisk e M edd. 22. [1 9 4 5 ]) h a t Vf. die G e sa m tlad u n g d e r S p a ltb ru c h stü c k e d u rc h A b len k u n g v on U ra n b ru c h s tü c k e n in dem M agnetfeld des K o p e n h a g e n e r C y clotrons b e stim m t. I n d e r v o rlieg en d en A rb e it wird d ie V ersu ch sa n o rd n u n g noch einm al besc h rieb en . D u rc h eine klein e A b ä n d e ru n g in der A pp. is t es Vf. m öglich gew esen, die H p -V erteilu n g fü r jed e d e r zwei G ru p p e n von B ru c h s tü c k e n g e tre n n t zu m essen. D abei e rg ib t sich d e u tlich au s ein e r b eig e fü g te n K u rv e , daß die ü b er 34 MeV liegenden E n erg ie stö ß e d u rc h leic h te B ru c h stü c k e v e ru rs a c h t w orden sind, w ä h ren d die E n erg ieb e träg e zw ischen 9 u. 34 MeV B ru c h s tü c k e n d e r schw eren G ru p p e en tsp rec h en . E r m itte lt m an die h ä u fig s te n m E -W e rte in d e n V erss., g e la n g t m an fü r die b eid en G ru p p e n zu d e n W e rte n 20 bzw . 22 e (e = E le k tro n e n la d u n g ). D ieses E r gebnis s tim m t üb erein m it d en th e o re t. V o rau ssag en vo n BO H R (C. 1 9 4 2 .1. 1 3 42). (P h y sic.
R ev . [2] 6 8 . 14 2 — 43. 1 /1 5 . 9. 1945. K o p e n h ag e n , D ä n e m a rk , U n iv ., I n s t, f ü r th e o re t.
P h y sik .) 33 3 .8 5
Simon Freed, A. H. Jaffey u nd M. L. Schultz, Hohe Z e ntrifugalfelder u n d radioaktiver Z erfall. F rü h e re V erss., einen E in fl. a u f d en Z erfallsprozeß ein er n a tü rlic h e n ra d io a k t.
S u b s ta n z m it H ilfe v o n z en trifu g a len F e ld ern (20000 g) nach zu w eisen , h a tte n in n erh alb 0 ,1 % k ein en E in fl. fe ststellen k ö n n en . Vff. b e ric h te n ü b e r neu erlich e V erss. in d ieser H in sic h t a n k ü n stlic h e n ra d io a k t. S u b s ta n z en u n te r V e rw en d u n g h ö h e rer z en trifu g a ler F e ld e r bis zu 1 000000 g. E s k o n n te n u r in einem F a ll eine s y s te m a t. A bw eich u n g v on d er an g en o m m en en H a lb w ertsz e it b e o b a c h te t w erden, u. zw ar bei 80B r in einem Z e n trifu g a l
feld v on 632000 g. A b er a u ch in diesem F a ll k ö n n te n d ie A bw eich u n g en in n e rh a lb d e r e x p erim e n tellen F eh lerg ren zen liegen. (P h y sic . R ev . [2] 63. 12— 17. 1/15.1. 1943. C hicago,
H l., U niv., G eo rg e-H erb e rt-J o n es -L a b o r.) 110.85
1946. I. A j . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 295 Swami Jnanananda, D ie B eta-Strahlungen von Uran X v Die /?-S trah lu n g von UXj w ird m it ein er m ag n et. E le k tro n en lin se sp e k tro m e tr. u n te rs u c h t. Im k o n tin u ierlich en S p e k tr. w erden drei d isk re te G ru p p en von /¡-S trah len gefunden, die g u t m it B e o b ac h tu n g e n von M e t t n e r ü b erein stim m en . Sie w erden in n eren Ü bergängen zu g eo rd n et. D as k o n tin u ie rlic h e /¡-S p ek tr. v o n U X j e n d e t bei 189,9 k e V ; dieser W ert ist in Ü b erein stim m u n g m it M essungen n ach d e r A b so rp tio n sm e th ., w ährend d e r au s N ebelkam m erm essungen gew onnene W e rt vo n MARSHALL b e trä c h tlic h d a v o n ab w eich t. Im G egensatz zu dem von MARSHALL fä llt d e r v orliegende W ert im S A R G E N T -D ia g ra m m a u fd ie K u rv e d e re rla u b te n Ü bergänge. (P h y sic. R ev. [2] 69. 570— 74. 1/15. 6. 1946. A nn A rbor, M ich., U niv. of M ichigan, H a rris o n M. R a n d a ll L ab o r, of P hysics.) 283.85
Emil Jan Konopinski, B eta-Zerfall. 1. E in le itu n g . 2. FER M IS-Form ulierung. 3. Die th eo re t. e rla u b te n S p e k tren . 4. Die ex p erim e n tell e rla u b te n S p e k tren . 5. E rla u b te u.
verb o te n e Ü b erg än g e, a) th e o re t., b) em p irisch . 6. V e rb o ten er /¡-Zerfall, a) die S p e k tren , b) die L eb e n sd a u er. 7. W eitere A usw ahlregeln. 8. K -E in fan g . 9. Z usam m enfassung.
(R ev. m od. P h y sic s 15. 209— 45. O kt. 1943. B loom ington, In d ., U niv.) 194.85 Josef Schintlmeister, Uber B eziehungen zwischen den Halbwertszeiten der radioaktiven ß-Strahler. Die H a lb w ertsz e ite n ra d io a k t. /¡-S trah ler w erden s ta tis t. u n te rs u c h t. Vf. tr ä g t log T ü b er Z bei k o n s ta n te m N — Z auf. Die M e ß p u n k te liegen d a n n noch n ich t au f einer g la tte n K u rv e , k o m m en a b e r au f eine solche d u rc h M u ltip lik atio n o der D ivision m it einem d er a c h t F a k to re n , die sich au s V erh ältn isse n d e r H a lb w ertsz e ite n isom erer K ern e ergeben. (Z. P h y sik 122. 527— 33. 19/5. 1944. W ien, U niv., I I . Physika]. In st.) 214.90
Paul Gombäs, Erw eiterung der statistischen Theorie des A to m s. Die s ta tis t. B eh an d lu n g des A tom s d u rc h THOMAS u. F e r m i w ird e rw e ite rt u n te r B erü ck sich tig u n g d e r gegen
seitigen A b d rä n g u n g a u ch d e r E le k tro n e n a n tip a ra lle le n Spins (vgl. W lG N E R , P hysic.
R ev. [2] 46. 1002. 1534). D a d u rch e rg ib t sich eine V e rstärk u n g d e r E le k tro n en d ich te am A tom rand, w as bes. die e rste Io n isieru n g sen erg ie ziem lich s ta rk b e ein flu ß t, u. zw ar v er
g rö ß ert. Die G itte rk o n s ta n te des R b J - G itte r s w ird besser w iedergegeben; die re la tiv e A bw eichung des b e rec h n ete n W ertes vom em pir. w ird bei M itb erü ck sich tig u n g d e r VAN DER W AALSsehen W echselw rkg. a u f ca. 1 % h e ra b g e d rü c k t. (Z. P h y sik 1 2 1 . 523—42.
1943. K oloszvar, U n g arn , U niv., I n s t, fü r th e o re t. P h y s.) 2 1 4 .133 Melvin A. Cook, K lassische Modelle u n d Vielelektronenatom e. Vf. leite t z u n äc h st eine Gleichung fü r d e n G ru n d z u sta n d des H elium s a b , die im w e sentlichen Ü b erein stim m u n g m it dem E x p e rim e n t e rg ib t. Seine Ü berlegungen b a siere n a u f d e r In te r p r e ta tio n d er DE BROGLIE sehen W ellen als e le k tro m a g n et. A tm o sp h äre, w elche die B ah n u. die W rkg.
des E lek tro n s k o n tro llie rt; d ab ei e rfä h rt ein E le k tro n n u r eine Ä n d eru n g , w enn es seinen Q u an ten zu stan d ä n d e rt. D ies f ü h r t Vf. zu d em S chluß, d a ß die B ind u n g sen erg ie in Moll, ohne E lek tro n en ü b e rg än g e n u r d u rc h eine A b n a h m e d e r m ittle re n p o ten tiellen E nergie v erursacht w ird, w ä h ren d die k in e t. E n erg ie d e r d as Mol. b ild e n d en A to m e dieselbe bleibt.
Dieser Schluß w ird a n d e n Moll. H 2 u. H 2+ verifiziert. B e n u tz t m an noch die A nnahm e, d aß der R eso n a n zb e itra g zur to ta le n E n erg ie des Z u stan d e s vo n ein er a d ia b a t. B a h n stö ru n g h e r rü h r t u. d e r B a h n freq u e n z p ro p o rtio n a l ist, so ist es m öglich, G leichungen abzuleiten, w elche die T erm w e rte ein er Z ahl von Z u stän d e n vo n A to m en m it 2, 3 u. 4 E le k tro n en w iedergeben. Die M eth. des Vf. sc h e in t ein er V erallgem einerung fähig. ( J .
ehem. P h y sics 14. 62. F e b r. 1946.) 232.133
W. R. Ham u n d C. H. Samans, Elektronenum lagerungen in M etallatom en der V I I I . Gruppe bei mäßigen T em peraturen. (Vgl. POST u. H am , C. 1938. I I . 1746; H am u. R a s t , C. 1 9 3 9 . I. 893.) A uf d e r Suche n ach k rit. T em p p ., bei d en en o ffen b ar E le k tro n en u m lag e ru n g en im A tom s ta ttfin d e n , glau b en Vff. d u rc h M essung teils des e lek tr.
W id e rstan d s von D rä h te n , teils d e r e le k tro ly t. L eitfäh ig k eit von m eta llh altig e n G läsern a n allen M etallen d e r V I I I . G ru p p e ä h n lich e S erienbeziehungen fü r k rit. T em pp. fe s t
stellen zu k ö n n e n wie frü h e r a n E isen (durch M essung d er W asserstoffdiffusion, C. 1938.
I I . 1746; 1939. I. 893). D an ach g ilt fü r jedes d ieser E le m en te eine d e r Ry d b e r g- Ri t z- schen analoge Serienform el d er T em p p . m it n a tü rlic h e n L au fz ah len , d eren nied rig ste je weils m it d e r N u m m er d e r E le m en tp erio d e ü b e rein stim m t. Diese T em pp. w erden u n a b h ängig von K onz. u. F o rm d e r ehem . B in d u n g g efu n d en u. scheinen d a h e r eine Atom eig.
au szu d rü ck en . D ie m ag n et. CU RIE-Tem p. g e h ö rt jew eils zu einem b e stim m te n Term d e r Serienform el. ( J . ehem . P h y sics 14. 464. J u li 1946. S o u th b rid g e . M ass., A m er. O pt.
Co.) 277.133
Gilbert W. King, Paul C. Cross und George B. Thomas, Der asym m etrische Rotator.
I I I . M itt. Lochkarlenm ethoden bei der D arstellung von B andenspektren. D ie A nalyse der B an d en m eh ra to m ig er Moll, is t schw ierig, w enn die 3 T räg h eitsm o m en te verschied, sind (asy m m . R o ta to r). Sie g elin g t n ach d e r sto c h a s t. M eth., bei d e r A n n ah m en ü b er die Dirnen-
296 A r Au f b a u d e k Ma t e r i e. 1 9 4 6 . I . sionen des Mol. im o b eren u. u n te re n Z u sta n d g e m a c h t w erd en u. d ie d a r a u s b e re c h n e te n W ellenzahlen u. I n te n s itä te n m it d e n b e o b a c h te te n verg lich en w erd en . D ie B e rec h n u n g u m fa ß t die sc h rittw e ise Ä n d e ru n g vo n 6 M o le k ü lk o n s ta n ten so lan g e, b is b efrie d ig e n d e Ü b e rein stim m u n g m it d e n M eßergebnissen erzielt w ird. D a rü b e r h in a u s is t d a s A ussehen d e r R o ta tio n s s tr u k tu r bei v erschied. S p a ltb re ite n e rfa ß b a r. M an b e d ie n t sich dabei v o rte ilh a ft des L o ch k a rte n v e rf. D ie B e rec h n u n g w u rd e d u rc h g e fü h rt fü r d a s Mol. H 2S u n te r B e n u tz u n g einiger g e n ä h e rte r K o n s ta n te n . S e h r b e frie d ig en d e D a rs te llu n g e n d er b e o b a c h te te n S p e k tre n e rh ä lt m an f ü r völlige A uflösung, wie im p h o to g ra p h . G ebiet, fü r S p a ltw e ite n von 1 u. 2 c m -1 wie im n a h en U ltr a r o t u. fü r S p a ltw e ite n v o n 10 c m -1 w ie in w enig au fg elö sten U ltra ro ts p e k tre n . ( J . ehem . P h y sic s 14. 35— 42. J a n . 1946.
C am b rid g e, M ass., A rth u r D . L ittle I n c . ; P ro v id e n ce , R . I ., B ro w n U n iv . u. C am b rid g e
M ass., M a ssac h u se tts I n s t, of T ech n o l.) 194.136
G. Herzberg, Uber die H ochdruckbanden des K o hlenstoffs u n d die B ild u n g von C r Mole
külen. Die b e k a n n te n so g e n a n n te n H o c h d ru c k b a n d e n des C g eh ö ren zu d e n SW AN-Banden des C2-Mol. (C. 1939. I I . 3531). U n te r E in b e zie h u n g n e u ere r V erö ffen tlich u n g en zu diesem T h em a w ird diese D e u tu n g d e r B a n d e n e r h ä r te t u. d e r M echanism us d e r E rre g u n g im einzelnen d is k u tie rt. (P h y sic. R ev. [2] 70. 762— 65. 1/15.11. 1946. W illiam s B a y , W is.,
Y erk es O b s erv a to ry .) 251.136
P. J. Flory u n d H. L. Johnston, P rä d isso zia h o n in S tic k o x y d . A n tw o rt d e r Vff. auf GAYDONs A rb e ite n (C. 1 9 4 3 .1. 1746; 1944. I I . 506 u. 1 9 4 5 .1. 1099), in d e n e n d ieser einen h ö h eren W e rt (9,764 eV) f ü r die D isso ziatio n sen erg ie (D iE ) Dn2 d es S tick sto ffs fo rd ert g eg en ü b er d em b ish er a n g en o m m en en W e rt v o n 7,384 eV. A us d em v o n GAYDON geforder
te n W e rt re s u ltie rt eine D iE des N O vo n 6,49 eV g e g en ü b e r 5,29 eV bei Z u g ru n d eleg u n g d es n ied rig eren Dn2-W ertes. E in E in w a n d gegen diesen h ö h e ren DN2-W e rt w a r die Be
o b a c h tu n g KAPLANs (C. 1931. II. 1818), d a ß ^ -B a n d e n im S p e k tr. d es N O feh len , w ofür e r P ro d isso zia tio n (P D ) v e ra n tw o rtlic h m ac h te. D ie zugehörige D iE v o n 6,12 eV des NO w äre im W id e rsp ru c h zu GAYDONs DN2-W ert. I n d e r U n te rs, d es p h o to c h e m . N O -Zerfalls d e r Vff. (C. 1 9 3 6 .1. 3964) w ird als P rim ä rp ro z e ß eb en falls P D d es N O an g en o m m en , f ü r die u n te r d e n vo n d e n Vff. a n g e w a n d te n V e rsu c h sb e d in g u n g e n n u r die <5(1,0)-Bande v e ra n tw o rtlic h sein k a n n . GAYDON h a t n u n d u rc h E n td e c k u n g vo n E m issio n im /S-Syst.
(v = 6), die die vo n d e n Vff. an g en o m m en e P D u n w a h rsc h ein lic h m ac h en w ü rd e , sich gegen die Vff. g e w an d t u. d e ren F o rs ch u n g e n als u n k o rre k t u. im W id e rsp ru c h zu MACDONALD (C. 1 9 2 8 .1. 2054) s te h en d b ezeich n e t. D em g eg en ü b er stellen Vff. fest, d a ß es sich bei d e r v o n ih n en b e o b a c h te te n p h o to ch e m . Zers, d e s N O bei ih re n V ersu ch sb ed in g u n g en n u r um eine P D h a n d eln kö n n e. W en n es a u c h schw er fä llt, P D in d e r /S-Bande a n zu n e h m e n , w enn E m ission vo n 2n ,v = 5 b e o b a c h te t w o rd en ist, so m u ß d o ch E m issio n die P D nicht völlig au ssch ließ en , so n d e rn m ag diese n u r sch w äch en . Die E rg eb n isse d e r Vff. ste h e n also n ic h t im W id e rsp ru c h zu Spektroskop. G ru n d g e se tz e n , e b en so w en ig wie zu d e n E rg e b nissen MACDONALDs, d e r bei h ö h e ren D ru c k en u. in ein em a n d e re n S p e k tra lg e b ie t a rb e ite te . ( J . ehem . P hysics 14. 212— 13. M ärz 1946. C olum bus, O hio S ta te U n iv ., D ep. of Chem.) 224.136 Jesse B. Coon, D ie R ota lio n sstru ktu r einiger Elektronenbanden des C hlordioxydes. Vf.
s tu d ie rt die R o ta tio n s fe in s tru k tu r m eh re rer A b s o rp tio n sb a n d e n vo n C102, die im V iolett zw ischen 4000 u. 4700 Ä b e o b a c h te t w u rd en . D iese V io le ttb a n d e n e n ts p re c h e n Ü b erg än g e n d e r O szilla tio n sq u an ten z a h l gem ä ß (vx' 0 0) (0 0 0), w orin die O scilla tio n sq u an ten - zahlen v x' die W erte 1, 2, 3, 4, 5 a n n eh m en . B eso n d ers w esen tlich f ü r die R o ta tio n s s tr u k tu r dieser E in z elb a n d en is t ein qQ -Zw eig, d e r D u b le ttc h a r a k te r b e s itz t. Die W ellen
zahlen in c m “ 1 d ieser Zw eige sind fü r v / = 1, 2, 3 ; v12 = — l / 2 (0,0615 -f- 0,0042 v ,') L (L + 1) — Va (1,188 + 0,008 v / ) K 2 + 0,13L + 0,174 ( v / — 0,4) K =F [0,109 (2 K — L)
— 0,045 ( v / — 1)]. VjT b ez ieh t sich a u f die n a ch d em R o t zu lieg en d en D u b le ttk o m p o n e n - te n ; fü r diese g ilt d a s n e g a tiv e Z eichen d e r eckigen K la m m e r, v ./ sin d die W ellenzahlen d e r n a ch d em V io lett liegenden D u b le ttk o m p o n e n te n ; fü r sie g ilt d a s p o sitiv e Z eichen.
D ie Q u a n ten z ah le n K v a riiere n zw ischen 11 u. 20; die Q u a n te n z a h le n L zw ischen K u.
K + 8. D ie e rs te n b eid en A u sd rü ck e in d e r an g eg e b en e n F o rm e l erg eb en sich a n g e n ä h e rt a u s d e r T heorie eines sym m . K reisels, w elcher dem C102-Mol. am n ä c h s te n k o m m t. D er le tz te A u sd ru ck in d e r F o rm e l b e ru h t a u f ein er b e s tim m te n S p in k o p p lu n g , die m an als Hu n d s F all b b ezeich n et. D ie lin ea re n T erm e in L u. K k ö n n e n eine F o lg e d ieser K o p p lu n g sein. D er T erm v 'K w ird noch n ic h t in te rp re tie rt. U n te r B e rü ck s ic h tig u n g a u c h d e r P - u. R -Z w eige w ird d a s w a h rsch ein lich ste M olekülm odell des C102 im N o rm a lz u s ta n d a u ch u n te r B e rü ck sic h tig u n g d e r A sy m m e trie d e r K reiselm oll. u. im a n g e re g te n S ch w in g u n g sz u sta n d b e stim m t. Im N o rm a lz u sta n d b e tr ä g t d e r W in k el O— €1— O 109 ± 3° u.
die D ista n z CI— O 1,53 ± 0,02 Ä ; im a n g e re g te n Z u s ta n d ist d e r e n ts p re c h e n d e W in k el 92 ± 6°; die D ista n z is t d a n n 1,805 ± 0,05 Ä. ( J . chem . P h y sics 14. 665. N ov. 1946.)
232.141
1946. I. A , . Au f b a u d e r Ma t e r i e. 297 Eberhardt, Über die S tru k tu r des Ozons. U n te r B e sch rän k u n g a u f spitzw inklige M olekülm odelle d is k u tie rte n GLÖCKLER u . M a t l a c k (C. 1 9 4 8 .1. 974) die B in d u n g s
en erg ien u. M o le k ü ls tru k tu r des O zons a u f G rund d e r bei a n d ere n O —O -V erbb. gefu n d e
nen B eziehungen zw ischen B indungsenergie u. A to m ab s ta n d . Vf. w eist d a ra u f hin, d a ß das stu m p fw in k lig e Modell, d a s sich a u s E lek tro n en streu u n g sm essu n g en von SHAND u. SPURR ( J . A m er. ehem . Soc. 65 [1943.] 179) erg ib t, ebenso g u te Ü b erein stim m u n g zwischen gefundener u. a u s d en A to m a b s tä n d e n b e re c h n ete r B indungsenergie liefert wie ein sp itz w inkliges M odell. ( J ehem., P h y sics 14. 64 1 . O kt. 1946. A tla n ta , G a.. G eorgia School of
Technol.) 254.141
M. J. Buerger un d Gilbert E. Klein, Berücksichtigung der Lorentz- un d P olarisations
faktoren von Röntgenstrahlenbeugungsintensitäten. Vff. geben eine M eth. zur B e rü ck sic h ti
gung d e r LORENTZ- u. P o la ris atio n sfä k to re n a n , die die übliche k o m p liziertere B erechnung um geht. Die LO REN TZ-Faktoren lassen sich a u f die einfache F o rm L == l / S - 1/sin y bringen, in d e r S ein P a ra m e te r ist, d e r fü r eine b e stim m te re zip ro k e G ittern etzeb en e k o n sta n t ist, a b e r im einzelnen noch von d e r A u fn ah m em eth . a b h ä n g t. D urch geeignete W ahl d e r A u fn ah m ezeiten d e r einzelnen re zip ro k en G itte rn etz e b e n en lä ß t sich S a u s der B erechnung fü r alle re zip ro k en G itte rn e tz eb e n e n elim inieren, so d a ß die In te n s itä te n dann n u r noch von s in y ab h än g e n . — Die P o la risatio n sfa k to re n h än g en n u r vom G lanz
winkel o der von dem F a h rs tra h l im re zip ro k en G itte r (o) u. n ich t von d e r A u fn ah m em eth . ab. Vff. geben 6 T ab ellen zu r B erech n u n g d e r beiden F a k to re n u. A nw endungsbeispiele an.
(J. appl. P h y sics 16. 408— 18. J u li 1945. C am bridge, Mass., M assach u setts In st, of
Technol.) 135.146
Lawrence Bragg, Blitzrechnungen m it L ic h t, D e r A ufsatz g ib t in g e d rän g te r Form den In h a lt eines v o r d e r R o y al I n s titu tio n g e h alten en V o rtrag s w ieder. E r b e h a n d e lt die vom Vf. u. seiner Schule e rd a c h te n o p t. M ethoden fü r die A u sw ertu n g von R ö n tg en in terfe ren z messungen zu r B est. d e r A to m lag en e in e r K ry s ta lls tru k tu r. D ie übliche rech n er. A us
w ertung is t o ft a u ß e ro rd e n tlic h z eitra u b e n d , d a m an im P rin zip im m er a u f P robieren angewiesen is t (tria l a n d erro r-M eth .). Die vom Vf. angegebene M eth. b e r u h t d a ra u f, d a ß die R ö ntgenreflexe d e r E b en e n e in e r Zone in ih re r I n te n s itä t dem S p e k tr. eines K re u z gitters gleichen, dessen M uster gleich d em jen ig en ist, d a s d u rc h P ro je k tio n des K ry s ta ll- gitters a u f eine zu r Z onenachse se n k rec h te E b en e e n ts te h t. D as Verf. b e ste h t im w esen t
lichen d a rin , d a ß m an jed e in F ra g e k o m m en d e S tr u k tu r m aß stä b lic h zeichnet, an die Plätze d er A to m e d e r R eihe n a ch eine L ich tq u elle b rin g t u. n u n m it H ilfe einer P la tte , die ein M uster von L öchern von 0,04 m m D u rch m esser e n th ä lt, auf p h o to g rap h . W eg ein K reu zg itter h e rste llt. Die m it m o n o ch ro m at. L ic h t erzeu g ten S p e k tren d e r so e rh alten en K reuzgitter w erd en m it d en R ö n tg en re fle x en verglichen. I n ä h n lic h er W eise lä ß t sich m it Hilfe von L ic h tin terfe ren z e n a u c h d e r mol. S tre u fa k to r bestim m en . Schließlich ist von Ro b e r t s o n(N a tu re [L ondon] 152. [1943.] 411) u. von HÄGG (N a tu re [London] 1E3.
[1944.] 81; C. 1 9 4 5 .1. 1039) ein V erf. angegeben w o rd en , um au f opt. W eg ein Pa t t e r s o n- Diagramm zu k o n stru ie re n . A uf frü h ere Verss. des Vf., d u rc h Ü b e rlag eru n g von B eugungs
bildern ein an sch au lich es A bbild des K ry s ta llb a u s zu erzeugen (N a tu re [London] 143.
[1939.] 678; C. 1939. I I . 3245; N a tu re [L ondon] 149. [1942.] 470; C. 1 9 4 3 .1. 63), w ird k u rz hingewiesen. Alle diese M ethoden befinden sich noch im A n fa n g szu stan d u. geben vorläufig noch nicht so g en au e R e s u lta te wie die R ech n u n g . Doch g ew äh ren sie schnell einen Ü b e r
blick u. ersp aren viel R e ch e n arb e it. D ie b ish er erzielten E rfolge lassen e rw arte n , d aß die S tru k tu rfo rsc h u n g d u rc h die W eite re n tw . d ieser o p t. V erff. eine w ertv o lle B ereicherung
erfährt.. (N a tu re [L ondon] 154. 69— 72. 15/7. 1944.) 272.146
Maurice L. Huggins, Photographie von K rysta llstru ktu ren . Die A rb eit ste llt einen kurzen H inw eis a u f die U n terss. d es V f. (C. 1941. I I . 162) d a r, w obei die A rb eiten von LAWRENCE Br a g g (Z. K rista llo g r., M ineral., P e tro g r., A bt. A 70. [1929.] 475 u. „T h e C ristalline S ta te ” , p. 229, L o ndon an d New Y ork, M acm illan. 1934) als G rundlage dienen.
(Science [N ew Y ork] 100. 570. 22/12. 1944., New Y ork, R ochesstr. 4. K o d ak Res.
L aborr.) 139.146
H. Lipson und A. R. W eill, D er M echanism us der P hasenänderung in einigen E isen — Silicium -Legierungen. Vff. h a b en eine L egierung a u s 7 5 % Fe u. 2 5 % Si d u rch G lühen bei 1120°— also ü b er d e r T em p. d e r p e rite k t. R k . n a ch S t o u g h t o n u. G r e i n e r (1030°) —
hergestellt. N a ch d e r A b k ü h lu n g h a b en sie P ro b en dieser L egierung verschieden lang bei 720° g eg lü h t, also u n te r d e r T em p. d e r e u te k t. R k . (8 2 5 °), u. h a b en d u rc h p h o to m e tr.
Vgl. d e r R ö n tg en b eu g u n g sb ild er d er au s d en P ro b e n erh alte n e n M etallpulver m it denen eines M usters b e k a n n te r P h asen zu s. die d u rc h d a s N achglühen b ew irk te Ä nd eru n g d e s Geh. an d e n verschied. P h ase n aufgenom m en. N ach einem Ü berblick über d a s b ish er vorliegende Z u stan d sb ild d es S to ffp äares F e — Si u. die S tr u k tu r seiner P h asen , a, rj u. e werden die E rg eb n isse d e r A u sw ertu n g des R ö n tg en p h o to g ra m m s m itg ete ilt. N ach dem
298 A 2. E l e k t r i z i t ä t . M a g n e t i s m u s . E l e k t r o c h e m i e . 1946. I.
G lü h en bei 1120° e n th ie lt die L eg ieru n g überw iegend die ?;-Phase. B eim G lü h en bei 720° C stieg d e r A n te il d e r e -P h a se, d e r z. B. n a ch 21/ 2s td . B e h a n d lu n g 2 4 % b e tru g , ra sch a u f d e n n ahezu k o n s ta n te n W e rt von 4 5 % . D er A n teil d e r n a c h 21/ 2 S td n . noch m it 2 1 % v e rtre te n e n a -P h a s e w a r n a ch 4 S td n . völlig v ersch w u n d en , um d a n a c h allm äh lich w ied er a u f 5 5 % zu steigen. I n u m g e k e h rte r E n ts p re c h u n g stieg d e r A n teil d e r »j-Phase z u n ä c h st a u f ein M axim um von 7 0 % (e rre ic h t n a ch 4 S td n .), um d a n n a llm äh lich a u f 0 a b zusin k en . E in e a n n ä h e rn d k o n s ta n te P h a se n v e rte ilu n g w a r n a ch ca. 2 W ochen erreich t.
D iese E rg eb n isse in te rp re tie re n Vff. d u rc h B e tra c h tu n g e n ü b e r d e n m u tm a ß lic h e n V er
la u f d e r K u rv e n d e r freien E n e rg ie d e r 3 P h a se n in d e n v ersch ied . T e m p e ra tu rg e b ie te n , d ie d ie ?;-Phase als eine Z w isch en m o d ifik atio n e rsch ein en lassen , die g e m ä ß d e r O ST WALD- schen S tu fen reg el a u f tr i t t. D ie K a n te n lä n g e n d e r E le m e n ta rz e lle d e r jj-P h ase ergaben sich zu a = 6,734 Ä u. c = 4,703 A . (T ran s. F a r a d a y Soc. 39. 13— 18. J a n . 1943. Cam
b rid g e, C av en d ish L ab o r.) 270.148
Carl Wagner, Z u r D eutung der H ystereseerscheinungen im S y s te m P a lla d iu m —W asser
s to ff sowie bei R o tationsum w andlungen. Bei d e r B e la d u n g vo n P d m it H 2 u n te rh a lb 300°
tr e te n b e k a n n tlic h zwei versch ied en e P h a se n auf. W enn b eid e P h a se n nebeneinander vorliegen, d a n n so llte im v o llstä n d ig en th e rm o d y n a m . G leichgew icht bei g eg eb e n er Temp.
ein ein d e u tig e r W a s se rs to ff-P a rtia ld ru ck g efu n d en w erd en . E s w u rd e n jed o c h nach H 2- A u fn ah m e höhere D rucke als nach H 2-E n tz u g b e o b a c h te t; es ist so m it k ein vollständiges th e rm o d y ra m . G leichgew icht v o rh a n d en . Vf. zeigt, d a ß d ie b e o b a c h te te n E rscheinungen a u f die H em m u n g d es A u stau sch es v o n P d -A to m e n zw ischen d e n n e b en e in a n d e r vor
h a n d en e n P h asen z u rü c k g e fü h rt w erd en k ö n n en . D ie B re ite d e r H y steresesch leife kann a u s dem th erm o d y n a m . V erb. P d -H -P h a se o b e rh alb des k r it. M isc h u n g sp u n k te s b erechnet w erden. I n w eitg eh en d er A nalogie h ierzu w ird a u ch eine D e u tu n g d e r H y ste re see rsc h ein u n gen bei R o tatio n su m w a n d lu n g e n gegeben, indem eine H e m m u n g des S toffau stau sch s zw ischen räu m lich b e n a c h b a rte n B ezirken e in g e fü h rt w ird. E s w ird d a ra u f aufm erksam g e m ach t, d a ß die oben angegebenen H y stereseersch ein u n g en v o n V erzö g eru n g en infolge K eim b ild u n g sh em m u n g w ohl zu u n tersch e id e n sind. (Z. p h y sik . C hem . 193. 386— 406.
O k t. 1944. D a rm s ta d t. T H , E d u a rd Z in tl-In s t. fü r a n o rg an . u. p h y sik al. Chem.) 110.149 J . S. Allen, S. J. French, J. G. W oodrnlt, C. L. Henshaw and. D . W . Trainer jr., A tom s, R ocks a n d Galaxies.
New Y ork: H a rp e r a n d B ro th ers. 1942. (719 S.) $ 3,— .
Pierre Auger, W h a t Are Cosmic R ay s? U niv. o f Chicago P ress. 1945. (V II + 128 S.) $ 2,— . Charles S. Barrett, S tru ctu re o f M etals. New Y o rk : M cG raw -H ill B ook Co. (567 S. m . A bb.) $ 6,— . F. Dessauer u n d A . L oebenstein, N eue K a rte d e r A tom e. Z ü rich : R ascher. 1946.
P . J . Van Heerden, The C rystalcounter. A New In s tru m e n t on N uclear Physics. A m sterd am : N. V. Noord- H ollandsche U itgevers M aatschappiJ. 1945. (86 S.)
W . H eiller, E lem en tary w ave m echanics. New Y o rk : O xford U niv. P ress. 1945. (136 S.) $ 2,25.
Theodor Josef Hues, V ersuch einer Theorie des K e m au fb au s. 1. (39 gez. B l.) 4°. (M aschinenschr.) Münster, Ph il.- u. natu rw iss. F ., Diss. v. 15/2.1946.
A2. E lektrizität. M agnetismus. Elektrochem ie.
Charles P . Smyth, M olekulare F reiheit in fe s te n D ielektrika . Zusam m enfassende q u a lita tiv e B e tra c h tu n g e n an H a n d d e r b ish er in d e r L ite r a tu r v o rlieg en d e n DE-M essun- gen ü b er die O rie n tieru n g sfreih e it p o la re r Moll, o der p o la re r T eile d e rselb e n u n te r dem E in fl. ä u ß e re r F e ld e r u. die F a k to re n , v o n d e n en diese R o ta tio n s fre ih e it u. d a m it das d ie le k tr. V erh. bei d e n v erschied. A rte n fe ste r K ö rp e r a b h ä n g t. (T ran s. F a r a d a y Soc. 42 A.
175— 80. 1946. P rin c e to n , N . Y ., U n iv ., F ric k C hem . L ab o r.) 300.162 C. H. Collie, D. M. Ritson u n d I. B. Hasted, D ielektrische E igenschaften von Wasser.
D as d ie le k tr. V erh. ein er p o lare n F l. bei h o h en F re q u e n z e n l ä ß t sich d a rs te lle n durch ein e k o m p lex e D E . e = e0 + (ea — e0) / l + j m r, w en n eine einzige R e la x a tio n s z e it r zur B esch reib u n g a u sre ic h t. M essungen d e r D ispersion u. A b s o rp tio n vo n W . u. ih re r Tem p e ra tu ra b h ä n g ig k e it h a b e n Vff. bei A = 10,00 cm u. A = 1,26 cm d u rc h g e fü h rt. E in F 010- R e so n a to r, in dessen A chse sich eine C ap illare zur F ü llu n g m it W . b e fa n d , d ie n te zur M essung vo n e1 (R e alte il vo n e) bei 10 c m ; d a zu w u rd e d ie S ch w ä ch u n g d e r H 10-Welle in zwei v erschied, teilw eise m it H 20 g e fü llten W ellen leitern v o n rech tec k ig e m Q u ersch n itt b e s tim m t (M essung d e s k o m p le x en B rech u n g sin d ex n — j k). Bei A = 1,26 w u rd e k in e n ts p re c h e n d e r W eise in einem W ellen leiter g em essen. D ie E rg eb n isse w e rd en fü r A = 10cm in ein er T ab elle a n g eg eb en , w elche f ü r T em p p . vo n 0 — 100° die G rö ß en n u. k e n th ä lt, fü r A = 1,26 cm in ein er g ra p h . D a rst. vo n k a ls F u n k tio n d e r T e m p e ra tu r. I n d e r a n s ch ließ en d en D iskussion w ird vo n C. H . Collie m itg e te ilt, d a ß die bei A = 10 cm gem essenen Schw ächungskoeff. v-on D 20 u. H 20 sich bei T em p p . zw ischen 5 u. 60°
