Transmisja impulsów prostokątnych jednorodną linią kablową

ZESZYTY NAUKOWE POUTECHNIKE ŚLISKIEJ S e r i a i A utom atyka, z . 25

________ 1974 Nr k o l . 394

J e r z y B a rc h a ń sk i I n s t y t u t Kompleksowych

Systemów S te ro w a n ia

TRANSMISJA IMPULSÓW PROSTOKĄTNYCH JEDNORODNĄ U N IĄ KABLOWĄ

S t r e s z c z e n i e . W a r t y k u l e p rzeprow adzono a n a l i z ę t e o r e t y c z n ą odpowie*

d z i k a b la je d n o ro d n e g o o p o m ija ln ie m a łe j p rz e w o d n o śc i je d n o s tk o w e j n a p o b u d z e n ie w p o s t a c i skoku jedn o stk o w eg o o ra z in p u l s u p r o s t o k ą t ­ nego w w arunkach b ie g u jało w eg o o ra z dop aso w an ia fa lo w e g o .

D la p o tw ie r d z e n ia p ra w id ło w o ś c i a n a l i z y podano w y n ik i p rz e p ro w a ­ dzonego p r z e z a u t o r a e k sp e ry m e n tu .

1 . Z a le ż n o ś c i w stęp n e

D la o k r e ś l e n i a w ła s n o ś c i tr a n s m is y jn y c h k a b la jed n o ro d n eg o o pom i- j a l n i e m a łe j u p ły w n o ś c i je d n o stk o w e j G w ygodnie j e s t sto so w a ć z a l e ż ­ n o ś c i p o d an e w p r a c y Kadena ( i ) o k r e ś l a j ą c e w zględne w a r to ś c i param e­

tr ó w :

w zg lęd n a tłu m ie n n o ś ć

g d z ie <XM o z n a c z a tłu m ie n n o ś ć falo w ą d l a n ie s k o ń c z e n ie w i e l k i e j c z ę ­ s t o t l i w o ś c i

( 1 . 1 )

lim « s 0^ = R

(

1

.

2

)

ĆO-+* oo

116 J e r z y B a rc h a ń s k i

o r a z w zględna opó źn o ść fazow a

( 1 .3 )

g d z ie

( 1 .4 )

2 . R e a k c ja k a b la n a sk o k jed n o stk o w y o r a z Im p u ls p r o s t o k ą t n y p r z y b i e ­ g u .jałowym

Załóżm y, ż e w c h w i l i t = 0 z a łą c z o n o n a w e jś c iu k a b la s t a ł e n a ­ p i ę c i e o w a r to ś c i E . T ra n s fo rm a c ja F o u r i e r a ta k ie g o s y g n a łu w e jś c io ­ wego ma p o s ta ć

1 - d łu g o ś ć k a b l a .

T ra n s fo rm a c ję F o u r i e r a r e a k c j i k a b la n a s k o k je d n o stk o w y o b lic z a n y z r e l a c j i

( 2 . 1 )

C h a r a k te r y s ty k a c z ę s to tliw o ś c io w a k a b la p r z y b ie g u jałowym

(

²

.

²

)

g d z ie

P2 ( j a ,l - F ,(3 U ) K ( ;M ■ ( 2 .3 )

T r a n s m is ja im pulsów p r o s t o k ą t n y c h . . . 117

P r z e b ie g czasow y r e a k c j i l i n i i o b lic z a m y p r z y pomocy odw rotnego p r z e ­ k s z t a ł c e n i a F o u r ie r a

2 ^ " 25Tj J <d

- 00

c o s h y l da). ( 2 . 4 )

C ałk ę (2^.4) wyznaczamy k o r z y s t a j ą c z t w ie r d z e n ia o r e s i d u a c h . Jak o r o z v w ią z a n ie otrzymamy n a s tę p u ją c e w y ra ż e n ie :

>7-1

/^ n H 4 ( t ( -1) 2 i a«*s i n t » ^ 2 ' ^ “a °°

- L1 -»exp(- ^{^ ¿ j} V ^■+

^ = 1 , 3 , 5 . . . 2 " a o°

+ cos

^ 4:}

^{E, (2.5)}

g d z ie oznaczono

a oo=a oo • 1

t-oo m ^00 ^• 1

(

²

.

⁶

)

W y rażen ie pow yższe o b o w iąz u je w y łą c z n ie d l a t ^ Oj bowiem d l a t < 0 u ( t ) a 0 .

D la ł a t w i e j s z e j i n t e r p r e t a c j i w y ra ż e n ia (2.5) rozw ażone zostaną dwa p r z y p a d k i s z c z e g ó ln e j a m ian o w ic ie n ie s k o ń c z e n ie dużego tłu m i e n i a

( 0 0 ) o ra z t ł u m i e n i a p o m ija ln ie m ałego ( a ^ —► 0 ) . W pierw szym p rz y p a d k u otrzymamy w y ra ż e n ie

u2 ( t )

~ E ~ = 1 " f

Z ^

\?=1, 3 , 5 . . .

\7-1 2

y ) erp

118 J e r z y B a rc h a ń s k i

u 2 ( t )

Z a le ż n o ść — - — od bezwymiarowego p a ra m e tru y sta n o w ią c e g o z r e - RC1

dukowaną s k a l ę c z a s u p rz e d sta w io n o n a r y s . 2 . 1 .

R y s. 2 . 1 . P r z e b ie g n a p i ę c i a n a w y jś c iu n ie o b c ią ż o n e g o t o r u o d u ż e j tłu -- m ie n n o śc i ( a M p r z y p o d a n iu n a w e jś c ie sk o k u jed n o stk o w eg o

M iarą c z a s u n a r a s t a n i a p r z e b ie g u n a w y jś c iu t o r u j e s t w ie lk o ś ć RC1 . p P o c z a s i e t «■ RC1 n a p i ę c i e u 2 ( t ) o s i ą g a o k . 90$ w a r t o ś c i końco­

w ej E .

Z u p e łn ie i n n y c h a r a k t e r ma p r z e b ie g n a końcu t o r u w p rz y p a d k u p om i- j a l n i e m ałego t ł u m i e n i a ( a M —» o ) . W yrażenie (2^.5) p rz y jm u je wówczas n a s tę p u ją c ą p o s ta ć

11 ^{( t. ) r.T}

2 . 4 'S:----1 1 / , x 2 .t o t

E 1 ~ 3 T > , 7C - O 003 ~ t j ? ( 2 *8 )

^ = 1 , 3 , 5 . . .

U*

0 *

tao

R y s . 2 . 2 . P r z e b ie g n a p i ę c i a n a w y jś c iu n ie o b c ią ż o n e g o t o r u b e z s tr a tn e g o p r z y p o ­ d a n iu n a w e jś c ie sk o k u je d ­

nostkow ego

Mamy wówczas do c z y n ie n ia z f a l ą p r o ­ s t o k ą t n ą o o k r e s i e 4 ^ , a m p litu d z ie 2E, p r z e s u n i ę t ą o w a rto ś ć t M w s t o ­ su n k u do p o c z ą tk u l i c z e n i a c z a s u ( r y s . 2

.

²

).

O b lic z e n ie p r z e b ie g u n a p i ę c i a U g ( t) d l a p o ś r e d n ic h w a r to ś c i t ł u m i e n i a j e s t b a rd z o p r a c o c h ło n n e , poniew aż s z e r e g ( 2 . 5 ) j e s t s ła b o z b ie ż n y .

T ra n s m is ja im pulsów p ro s to k ą tn y c h , 119

Na ry s u n k u 2 .3 p rz e d s ta w io n o z a le ż n o ś ć u ^ t ) d l a p i ę c i u w a r to ś c i tłu m ie n n o ś c i a ^ = 0 .2 ; 0 , 5 | 1 ,0 } 2,0} 5 , 0 . J a k w idać z ry s u n k u , d l a m ały ch w a r to ś c i tłu m ie n n o ś c i ( a ^ ^ 1 ) i s t n i e j e zauw ażalny wpływ w ie -

VV I Uj

4.

r*

r*

^{f li}

f !

W

1 *

iZto

ł£

_u

1»

, ł , 4 - •

/

ł ”

^/

f i

^aai* /^/

0 i 4 S 4 s 4

M 1

ł V

1 1 .J 4

R y s. 2 . 3 . P r z e b i e g i n a p i ę c i a n a w y jś c iu to ró w o ró ż n y c h w a r to ś c ia c h tłu m ie n n o ś c i ac*, p r z y p o d a n iu n a w e jś c ie skoku jedn o stk o w eg o

lo k r o tn y c h o d b ić . Wpływ o d b ić n a p r z e b ie g n a p i ę c i a u ^ t ) m a le je ze w zro stem ą ^ . D la aOQ> ^ c a łk o w ic ie z n i k a j ą s k o k i n a p i ę c i a wywołane o d b ic ia m i. W y sta rc z a wówczas p o s łu g iw a n ie s i ę z d o s t a t e c z n i e dobrym p r z y b liż e n ie m r e l a c j ą ( 2 . 7 ) , p r z y czym d l a t < t ę o n a le ż y p r z y ją ć u 2 ( t ) = 0 .

W yniki p o w y ż sz e j a n a l i z y można sto so w a ć d l a o k r e ś l e n i a z n i e k s z t a ł ­ c e ń im pulsów p r o s to k ą tn y c h p r z e s y ła n y c h l i n i ą k ablow ą. O dejm ując od s i e b i e o d p o w ied zi n a dwa s k o k i jodnostkow e o p ó źn io n e względem s i e b i e o t otrzymamy odpow iedź n a im p u ls p r o s to k ą tn y

ui ( t ) = ^ ( t ) - u2( t - T).

( 2 . 9 )

120 J e r z y B archańskL

N a r y s . 2 .4 p rz e d s ta w io n o o d p o w ie d zi k a b la n a imp u ls p r o s t o k ą t n y , p r z y czym ja k o p a r a m e tr w y s tę p u je t u w ie lk o ś ć --- - .T

RC1

R y s . 2 . 4 . R e a k c je n ie o b c ią ż o n e g o k a b la ( a cc>^ ' ^ ) p r z y p o d a n iu n a w ej­

ś c i e im p u lsu p r o s to k ą tn e g o o s z e r o k o ś c i T

3 . R e a k c ja k a b la n a sk o k jed n o stk o w y o ra z im p u ls p r o s to k ą tn y w w aru n -

• k ach d o p aso w an ia falow ego

C h a r a k te r y s ty k a c z ę s to tliw o ś c io w a t o r u d l a p rz y p a d k u d o p aso w an ia f a ­ low ego o k r e ś l o n a j e s t p oniższym wzorem

K (jio) = e x p ( - £ l ) . ( 3 . 1 )

P r z e b i e g n a p i ę c i a n a końcu t o r u o b lic z a m y z odw rotnego p r z e k s z t a ł c e n i a F o u r i e r a

c o

" 2 ^ “ 2 § j < f b xĄ } c J : “ ^ r + f r & y f r C ( 3 . 2 ) -co

Ze w zględu n a skoząplikow aną p o s ta ć w y r a ż e n ia podcałkow ego celow e j e s t o b l i c z a n i e w p ie r w s z e j k o l e j n o ś c i p r ą d u n a końcu t o r u . W tym c e l u n a ­ l e ż y f u n k c ję podcałkow ą p o d z i e l i ć p r z e z lm p ed an o ję fa lo w ą Z

T ra n s m is ja im pulsów p r o s to k ą tm y c h .. . 121

i ( t ) ^EC1

J

e r p Ł s t - ~>J(r + .lŁg,).1cjC-l3du)

2 X

-OO -\j(R + ju L )jw c ‘- l

W wyniku r o z w ią z a n ia p o w y ższej c a ł k i otrzymamy w y ra ż e n ie ( 3 . 4 )

Ł . e x p ( - a ^ j / j a ^ ^ ) - 1 )

( 3 . 3 )

i ( t )

d l a t < to,,

d l a t > t 00 ( 3 . 4 )

g d z ie J Q(V ) o z n a c z a f u n k c ję B e s s e la p ie rw sz e g o r o d z a ju r z ę d u zerow e­

g o .

P r z e b ie g n a p i ę c i a uzyskamy k o r z y s ta ją c z rów nań l i n i i d ł u g i e j t

‘ 9 i ( t 2 9 1 d t . U g i t ) = - ¿ J

O

O s ta te c z n ą p o s t a ć r o z w ią z a n ia p r z e d s ta w ia w y ra ż e n ie ( 3 .6 )

u ^ t ) o E

( 3 . 5 )

- a , , t / i 00 e x p ( - a ^ ) ^ ( j a 0l j x ^ - 1 ) + a* o J

x=1

i

J ~ 2 ?

- 1

dx ( 3 . 6 )

g d z ie J.j(V ) o zn a c z a f u n k c ję B e s s e la I r o d z a j u 1 r z ę d u .

P r z e b ie g n a p i ę c i a u 2 ( t ) p rz e d s ta w io n o n a r y s . 3 . 1 . Z ry su n k u w id a ć , że p r z e b ie g n a p i ę c i a j e s t z a le ż n y od w a r to ś c i tłu m ie n n o ś c i a M , p r z y czym w każdym p rz y p a d k u w c h w ili t « t ^ n a s tę p u je sk o k n a p i ę c i a od ze ­ r a do w a r to ś c i

- a „ u ^ t j = Ee

N a s tę p n ie n a p i ę c i e n a r a s t a m o n o to n ie z n ie do w a r to ś c i

( 3 . 7 )

UgO») » E . ( 3 . 8 )

122

J e r z y B a r c h a r s k i

R y s . 3 . 1 . P r z e b ie g n a p i ę c i a n a w y jś c iu t o r u o b cią ż o n e g o in p e d a n c j ą f a ­ low ą p r z y p o d a n iu n a w e jś c ie sk o k u jed nostkow ego

Celow e j e s t p rz e a n a liz o w a n ie p o s t a c i 3 .6 d l a p rz y p a d k u p o m ija ln ie ma­

ł e j in d u k c y jn o ś c i (li-*- 0 ) , co j e s t rów noznaczne z a^ a o o r a z t c o * "

W e f e k c i e p r z e k s z t a ł c e ń otrzym any

nV ?

^ 2 ( t ) = ^ i . E . lim

J

e x p ( - z2 )d z . ( 3 . 9 )

0 ^{^ 0 0}

2 t

P o W prow adzeniu sym bolu f u n k c j i b łę d u $ możemy n a p is a ć , że

UgCt) =

e

[

i

(3.10)

P r z e b i e g p o k az an y n a r y s . 3 . 2 .

Można w ykazać, ż e d l a to ró w o tłu m ie n n o ś c i 1 Y /y sta rc z a c a ł ­ k o w ic ie d l a o b l i c z e n i a p r z e b ie g u u ^ C t) w z a k r e s i e t > t M ’w yraże­

n i e 3 .1 0 . D la t <T t ^ n a le ż y p r z y j ą ć u2 ( t ) = O. W artość sk o k u n a ­ p i ę c i a w c h w i l i t = t ^ . otrzym ujem y ze w zoru 3 . 7 . Wobec t e g o możemy p r z y j ą ć z w y s ta r c z a ją c ą d l a p r a k t y k i d o k ła d n o ś c ią , że

| O d l a t < t M

® *p(- ą » J d l a t = t « , d l a t > t <0.

T ra n s m is ja im pulsów p r o s t o k ą tn y c h .. 123

R y s. 3 . 2 . P r z e b ie g n a p i ę c i a i p rą d u n a w y jś c iu t o r u o p o n i j a l n i e m a łe j in d u k c y jn o ś c i je d n o stk o v /e j (L 0 ) o b cią żo n eg o im p e d a n c ją falo'.vą przy

p o d a n iu n a w e jś c ie skoku jed nostkow ego

R y s . 3 . 3 . Z n i e k s z t a ł c e n i e im p u l­

s u p r o s to k ą tn e g o o s z e r o k o ś c i T tra n sm ito w a n e g o l:ablem o t łu m ie n -

r .o ś c i aM = 1

R y s. 3 . 4 . Z n l e k s s t a ł c e r d e im p u lsu o r o s to k p .n e g o o s z e r o k o ś c i T trara n ito w a n e g o kablem o dużej t ł u -

m ie r n o ś c i ( a > 1 )_oo

124 J e r z y B arc h a ń s k i

N a r y s . 3 .3 p rz e d s ta w io n o r e a k c j ę k a b la n a i n ę u l s y p r o s to k ą tn e o r ó ż ­ n e j s z e r o k o ś c i T d l a a,*, = 1 o b lic z o n e n a p o d s ta w ie z a le ż n o ś c i 3 .6 .

Z ry su n k u w id a ć , że z n i e k s z t a ł c e n i a s ą tym m n ie js z e ,im s z e r s z y j e s t im p u ls . Na r y s . 3 .4 p rz e d s ta w io n o r e a k c j e k a b la n a im p u ls p r o s t o k ą t n y o b lic z o n e z w y ra ż e n ia 3*10 d l a ró ż n y c h w a r to ś c i p a ra m e tru --- - .T

RC1

4 . S praw dzenie p o p ra w n o śc i a n a l i z y t e o r e t y c z n e j

W c e l u s p ra w d z e n ia p o p raw n o ści pow yższych ro zw ażań przeprow adzono e k sp ery m en t n a l i n i i k ablow ej o d łu g o ś c i 32 km zbudowanej z d a le k o s ię ż ­ n eg o k a b la te le k o m u n ik a c y jn e g o TKD 84 x 2 i 1 ,2 o nom in aln y ch w a rto ­ ś c i a c h p aram etró w jed n o stk o w y ch

R *» 3 1 ,9 & /k m

C o 2 6 ,5 nP/km ( 4 . 1 )

1 » 0 ,5 5 mH/km.

N om inalne w a r to ś c i p aram etró w g ra n ic z n y c h o b lic z a n e z z a l e ż n o ś c i ( i . 3 ) o r a z ( 1 . 7 ) s ą n a s tę p u ją c e

“ i » “ 1 1 0 “ N /1™ Too o 3^,8^¿xs/km

( 4 .2 )

aoo “ 3»52 N t M p 1 2 2 p .

B a d a n ia p rz ep ro w ad zo n o d l a dwóch a n a liz o w a n y ch przypadków . P r z e b i e g i n a w e jś c iu i w y jś c iu t o r u obserwowane b y ły n a e k r a n ie o s c y lo s k o p u o o - p o m o ś o i w e jśc io w e j w y s ta r c z a ją c o d u ż e j d l a sym ulow ania b ie g u jało w eg o

k a b l a .

D la u z y s k a n ia p rz e b ie g ó w w w arunkach d o p aso w an ia falow ego o b c ią ż a n o k a b e l rów now ażnikiem im p e d a n c ji fa lo w e j k a b l a . Z pom iarów im p e d a n o ji f a lo w e j k a b la w y n ik a, ż e r e a k t a n o j a fa lo w a ma c h a r a k t e r p ojem nościow y, w zw iązku z czym ja k o rów now ażniki k a b la wybrano d w ó jn ik i R, C o stru k -*

t u r z e d ra b in k o w e j ( r y s . 4 . 1 ) .

T ra n s m is ja im pulsów p r o s t o k ą t n y c h .. .

125

I s t o t a p r o je k to w a n ia rów now ażnika p o le g a n a d o b ra n iu w a r to ś c i e l e ­ m e n tu d w ó jn ik a R , C w t a k i s p o s ó b , ab y im p e d a n c ja te g o d w ó jn lk a p r z y b i e r a ł a w w ę złach a p ro k s y m a c ji w a r to ś c i o d c z y ta n e z k rzy w ej im - p e d a n c j i ja k ą p rag n iem y odwzoro­

w ać. V/ęzły a p ro k sy m a c ji wybrano w o p a r c iu o r o z k ła d węzłów wg Cże­

b y ś z ewa. Równoważniki z a p e w n ia ły dop aso w an ie w z a k r e s ie f R t 'I Erj_n i, g d z ie f R o z n a c z a c z ę s t o t l i w o ś ć p o w ta r z a n ia im pulsów , a 'EnvtT, - m in im a ln ą s z e ro k o ś ć im p u ls u . A w ięc z a k re s dopaso w an ia p o k ry w a ł s i ę z s z e r o k o ś c ią pasm a sk u te c z n e g o m inim alnego im p u ls u .

P rzy k ład o w o , d l a c z ę s t o t l i w o ś c i f R « 600 Hz z a k re s d o p aso w an ia ob­

j ą ł c z ę s t o t l i w o ś c i 0 ,6 kHz - 20 kHz, ja k o w ę z ły a p ro k sy m a c ji wybrano w a r t o ś c i 3 ,5 kHz o ra z 1 7 ,2 kHz, z a ś w a r to ś c i p aram etró w d w ó jn ik a b y ły n a s tę p u ją c e

R^ =■ 182,7 ohm Rg « 278,6 obm C1 = 0 ,2 6 8 9 fiP C2 0,29/A F.

J a k o ś ć rów now ażenia w t a k sz e ro k im z a k r e s i e c z ę s t o t l i w o ś c i dwójnlkLem czteroelem entoY /ym j e s t stosunkow o n i s k a , n i e można w ięc o czek iw ać by o trzy m an e w y n ik i d o k ła d n ie p o k ry w ały s i ę z w a rto ś c ia m i otrzym anym i z a n a l i z y t e o r e t y c z n e j . Ha ry s u n k u 4 .2 p rz e d s ta w io n o o scy lo g ram y n a p ię ć n a w e jś c iu i w y jś c iu t o r u d l a b ie g u ja ło w e g o , z a ś n a ry su n k u 4 .3 d l a p rz y p a d k u o g ra n ic z o n e g o d o p aso w an ia.

W a rto ś c i c z a s u o p ó ź n ie n ia o d c z y ta n e z osoylogram ów rów ne s ą o k . 112 / t s e k , a w ięc o d c h y le n ie od w a r t o ś c i n o m in a ln e j w ynosi 8,255. R ó ż n ic a t a w y n ik a r a c z e j z o d c h y le ń para m etró w jed n o stk o w y ch k a b la w s to s u n k u do i c h w a r to ś c i n o m in a ln y ch o r a z z b łę d u o d c z y tu c z a s u z o sc y lo g ra fó w n i ż z b łęd ó w a n a l i z y t e o r e t y c z n e j . N a le ż y z w ró c ić uwagę n a f a k t , ż e k s z t a ł t o trzy m a n y ch im pulsów pokryw a s i ę z w ynikam i te o r e ty c z n y m i.

R y s . 4 . 1 . Równoważnik im p e d a n o ji fa lo w e j k a b la

126 J e r z y B a rc h a ń s k i

R y s . 4 . 2 . O scylogram o d p o w ied zi R y s. 4 . 3 . O scylogram o d p o w ied zi t o r u n a im p u ls p r o s to k ą tn y p r z y t o r u n a im p u ls p r o s t o k ą t n y w wa- b ie g u jałow ym r u n i a c h o g ra n ic z o n e g o dopasow ania S k a la a m p litu d : g ó rn a 2 V/cm S k a la a m p litu d : g ó rn a 2 V/cm

d o ln a 1 V/cm d o ln a 1 V/cm

s z e r o k o ś ć im p u lsu n a w e jś c iu t o - s z e r o k o ś ć im p u lsu n a w e jś c iu t o r u

r u T = 67/Ju s T = 100¿¿sec

5 . W nioski

P opraw ność a n a l i z y t e o r e t y c z n e j p o tw ie rd z o n a eksperym entem p o zw ala w ysnuć k i l k a wniosków o d n o śn ie t r a n s m i s j i im pulsów p r o s to k ą tn y c h l i n i ą k a b lo w ą.

Z n i e k s z t a ł c e n i a im p u ls ów w y n ik a ją z n a t u r a ln y c h c h a r a k t e r y s t y k t o r u kablow ego i zaw sze n a le ż y s i ę z n im i l i c z y ć . W p rz y p a d k u p r z e s y ł u im­

p u lsó w p r o s to k ą tn y c h n a k r ó t k i e o d l e g ł o ś c i kablem , k tó re g o tłu m ie n n o ś ć a M ^ 0 ,5 N celow e j e s t dopasow anie o b c ią ż e n ia do im p e d a n c ji fa lo w e j k a b l a . U n ik a s i ę d z i ę k i tem u sz k o d liw y c h e fe k tó w wywołanych o d b ic ia m i, z a ś początkow y s k o k n a p i ę c i a u ^ C t^ ) ^ 0 , 7 5 E u m o żliw ia z a s to s o w a n ie o d b io r u progowego b ez zmiany s z e r o k o ś c i im p u ls u . P rz y k ła d o w o , d l a ka­

b l a TKD 84 x 2 x 1 ,2 d o ty c z y t o t r a n s m i s j i n a o d le g ło ś ć 1 < 5 km.

V/ p rz y p a d k u k o n ie c z n o ś c i t r a n s m i s j i kablem n a w ię k sz ą o d le g ło ś ć k i e ­ d y tłu m ie n n o ś ć ^ > 1 N, b a r d z i e j e fek ty w n y j e s t b ie g ja ło w y k a b la , a w ię c w s p ó łp ra c a z o d b io rn ik ie m o b a rd z o d u ż e j im p e d a n c ji w e jś c io w e j.

D la dużych w a r to ś c i a ro c a łk o w ic ie z a n ik a ją s k o k i n a p i ę c i a wywołane o d b ic ia m i, z a ś sz y b k o ść n a r a s t a n i a n a p i ę c i a w p o c z ą tk o w e j f a z i e im p u l­

s u je s t- d w u k ro tn ie w ię k s z a n i ż w p rz y p a d k u d o p aso w an ia fa lo w e g o .

T r a n s m is ja im pulsów p r o s t o k ą t n y c h .»„ 127

LITERATURA

1 . KADEN H .: Im p u ls e und S c h a ltv o rg a e n g e i n d e r N a c h r ic h te n te c h n ik , München 1957.

2 . DOETSCH G .: P r a k ty k a p r z e k s z t a ł c e n i a L a p l a c e 'a , PWN Warszawa 1964^. 3 . NOWICKI V/.t T rans fo rm a to iy s r o z g a ł ę ź n i k i i rów now ażniki te le k o m u n i­

k a c y jn e . Y/KiŁ W arszawa 1970.

4. BARCHAltSKI J . j W ła sn o śc i tr a n s m is y jn e t o r u kablov/ego. O pracow anie ZPBE E n erg o p o m iar, G liw ic e 1972.

I1EPĘHAUA IHblUOyrOJIbmiX UMliyJlbCOß 0ÄH0P0ÄH0M KAEEJIbHOil JBIHKBi

P e 3 io ^m e

3 c

t

aT

b

e npoBe,neH TeopeTH^ecKuh aHaJiH3 npoxox^eH iia e^H HHUHoro CKa'iKa

h

npHMoyrantHoro HMnyxbca HanpnaceHna

oäho

- pa^Hoh Kaóejibnołi JiHHueii

c npeH eöpexnuo uajioii y^eJiLHOH npo

BOftHMocTbD

b

peacHMe

xojioctoto

x o fla

n npw Hat’p y s x e hu

6aJi- HOBoe conpoTHBxeHHe»

üpaBHJIŁHOCTŁ TeopeTHReCKHX 3aBMCHUOCTeÜ H XOKü3aHa p e - 3yJi ŁT aT amt npoBexeHHoro aBTopaM 3Kcnepn w em a »

PULSES TRANSMISSION ON THE UNIFORM CABLE - LENE

S u m m a r y

The p a p e r p r e s e n t s a t h e o r e t i c a l a n a l y s i s o f

the step function and

t h e p u ls e r e s p o n s e o f a u n ifo rm

cable - lin e with a n e g lig ib le conduc­

t a n c e - p e r - u n i t l e n g t h :

a )

lo a d e d w ith t h e c h a r a c t e r i s t i c im p ed an ce, b ) open - c i r c u i t e d .

F o r v e r i f i c a t i o n o f t h i s a n a l y s i s seme r e s e a r c h r e s u l t s

are included.