3.3 Koneksje liniowe II
3.3.3 Formy krzywizny i skręcenia
Niech znowu H będzie koneksją we wiązce P = L(M ) nad rozmaitością M . Dla dowolnej k-formy η na L(M ) i wektorów ξ1, . . . , ξk stycznych do L(M ) w pewnym punkcie u przyjmijmy
Dη(ξ1, . . . , ξk) = dη(hξ1, . . . , hξk), (3.3.7) gdzie h : T P → H jest rzutowaniem równoległym do V; krótko,
Dη = dη ◦ (h × · · · × h).
Oczywiście, Dη jest (k + 1)-formą na L(M ), a operator D ma własności analogiczne do różniczkowania zewnętrznego d: jest R-liniowy, D(η1∧ η2) = Dη1∧ η2+ (−1)kη1∧ Dη2, gdy η1 jest k-formą, etc. Dlatego D nazywamy zewnętrznym różniczkowaniem
kowariantnym na L(M ). Oczywiście, w przeciwieństwie do d, D zależy od koneksji H.
Dowolną g-wartościową (g = gl(n, R)) formę η na L(M ) nazywa się
pseudoten-sorową, gdy — tak jak forma koneksji ω —jest G-niezmiennicza w sensie (3.3.5), tj.
gdy równość
(Ra)∗η = ad(a−1) · η
zachodzi dla wszystkich a ∈ G = GL(n, R). Formę pseudotensorową η nazywa się tensorową, gdy η zeruje się na wszystkich układach wektorów stycznych do P takich, że przynajmniej jeden z nich jest pionowy. Oczywiście, forma koneksji ω jest pseudotensorowa, ale nie jest tensorowa.
Ćwiczenie 3.3.8 Udowodnij, że jeśli η jest formą pseudotensorową na P , to (1)
różniczka dω jest pseudotensorowa, (2) różniczka kowariantna Dω jest formą tenso-rową.
Definicja 3.3.9 Zewnętrzną różniczkę kowariantną Ω = Dω formy koneksji ω
na-zywamy formą krzywizny koneksji H.
Z definicji wynika od razu, że Ω jest g-wartościową 2-formą tensorową na L(M ).
Twierdzenie 3.3.10 Zachodzi równość
dω = Ω − [ω, ω]. (3.3.8) Oczywiście, równość (3.3.8) oznacza, że
gdy ξ1, ξ2 ∈ TuP , u ∈ P , a [·, ·] oznacza nawias Liego w algebrze g.
Dowód. Wystarczy rozważyć trzy przypadki: (i) ξ1 = X∗(u) i ξ2 = Y∗(u), X, Y ∈ g, są pionowe, (ii) ξ1 = X∗(u) jest pionowy, zaś ξ2 = Vh(u) jest wartością w u poziomego podniesienia Vh pewnego pola wektorowego V na M , (iii) ξ1 = Vh(u) i ξ2 = Wh(u) dla pewnych pól V i W na M . (Oczywiście, poziome podniesienie dowolnego pola wektorowego V na M , to takie pole wektorowe Vh na M , że p∗◦Vh =
V ◦ p i Vh(u) ∈ H(u) dla wszystkich u ∈ P .)
W przypadku (i) — wobec (2.9.4), (3.3.4) i części (1) ćwiczenia 3.3.5 — ma-my dω(X∗, Y∗) = [X, Y ]. Oczywiście, Ω(X∗, Y∗) = 0, zatem żądana równość jest spełniona.
W przypadku (ii), dω(X∗, Vh) = 0 ponieważ z G-niezmienniczości (3.3.3) dystry-bucji H i wzoru (2.7.3) wynika, że nawias Liego [X∗, Vh] jest wektorem poziomym. Podobnie, Ω(X∗, Vh) = 0 i [ω(X∗), ω(Vh)] = [X, 0] = 0.
Wreszcie w przypadku (iii), Ω(Vh, Wh) = dω(Vh, Wh) i [ω(Vh), ω(Wh)] = [0, 0] =
0.
Ćwiczenie 3.3.11 Udowodnij, że wprowadzone w powyższym dowodzie
podniesie-nie poziome pól wektorowych ma następującą własność:
h([Vh, Wh]) = [V, W ]h,
gdy V i W są dowolnymi polami wektoroymi na rozmaitości M .
Drugą ważną własnością formy krzywizny jest tzw. druga tożsamość Bianchi z poniższego twierdzenia.
Twierdzenie 3.3.12 Dla formy krzywizny Ω dowolnej koneksji mamy
DΩ = 0. (3.3.9)
Dowód. Ponieważ Ω jest formą tensorową, więc i DΩ jest taką formą, w
szcze-gólności DΩ zeruje się na wszystkich układach wektorów zawierających wektory pionowe. Wystarczy więc wykazać, że
dΩ(V1h, V2h, V3h) = 0,
dla dowolnych pól wektorowych V1, V2.V3 na M . Z równania strukturalnego (3.3.8) wynika, że dla dowolnej permutacji (i, j, k) zbioru {1, 2, 3} mamy
Ω([Vih, Vjh], Vkh) = dω([Vih.Vjh], Vkh), a z samej definicji formy Ω,
3.3. KONEKSJE LINIOWE II 71 Stąd i z (2.9.4),
dΩ(V1h, V2h, V3h) = d(dω(V1h, V2h, V3h)) = 0,
co należało wykazać.
Można się spodziewać, że — tak jak dystrybucja H i forma koneksji ω są związa-ne z pochodną kowariantną ∇ — forma krzywizny Ω jest jakoś związana z tensorem krzywizny R z paragrafu 2.10.2. Aby taki związek wyprowadzić i opisać, wprowa-dzimy pewne niezbędne pojęcia.
Dla dowonego elementu α przestrzeni Rni dowolnego u ∈ P = L(M ) istnieje do-kładnie jeden element ξ = B(α)(u) przestrzeni poziomej H(u) taki, że α jest ciągiem współrzędnych wektora p(ξ) w bazie u przestrzeni TxM , x = p(u). Innymi słowy,
jeżeli dowolną bazę u = (u1, . . . , un) przestrzeni TxM potraktujemy jako
izomor-fizm liniowy przestrzeni Rn na TxM przypisujący dowolnemu β = (β1, . . . , βn) ∈ Rn wektorP
iβiui, to
B(α)(u) = (p∗|H(u))−1(u(α)).
Zatem, B(α)(u) jest podniesieniem poziomym do punktu u wektora u(α). Z gład-kości dystrybucji H wynika od razu, że przyporządkowanie P 3 u 7→ B(α)(u) jest gładkim polem wektorowym na P . Pole takie nazywamy standardowym polem
po-ziomym (odpowiadajacym wektorowi α).
Ponadto, istnieje na P = L(M ) tzw. forma kanoniczna θ, tj. 1-forma o warto-ściach w Rn dana wzorem
θ(ξ) = u−1(π∗(ξ)), gdy ξ ∈ TuP, u ∈ P. (3.3.10) Z powyższego określenia wynika łatwo, że θ jest formą tensorową w następującym sensie: zeruje się na wektorach pionowych oraz
(Ra)∗θ(ξ) = θ((Ra)∗(ξ)) = (u · a)−1(π∗((Ra)∗(ξ))) = a−1· u−1(π∗(ξ)) = a−1· θ(ξ),
gdy a ∈ GL(n, R), u ∈ P i ξ ∈ TuP .
Ćwiczenie 3.3.13 Wykaż, że jeżeli α ∈ Rn, a ∈ GL(n, R) i X ∈ gl(n, R), to: (1) θ(B(α)) = α,
(2) (Ra)#(B(α)) = B(a−1· α),
(3) równość B(α)(u) = 0 dla pewnego u ∈ P implikuje równość α = 0, (4) [X∗, B(α)] = B(X · α).
(Tu oczywiście X∗ oznacza fundamentalne pole pionowe odpowiadające elemen-towi X, a X · α jest zwykłym iloczynem macierzy i wektora w Rn.)
Można się spodziewać, że określona powyżej forma θ ma też jakieś znaczenie geo-metryczne. Jak się wkrótce okaże, jest ona związana z tensorem skręcenia pochodnej kowariantnej ∇ pochodzącej od koneksji H. Stąd następująca
Definicja 3.3.14 Zewnętrzną różniczkę kowariantną Θ = Dθ formy kanonicznej
nazywamy formą skręcenia koneksji H.
Twierdzenie 3.3.15 Zachodzi równość
dθ = Θ − ω ∧ θ. (3.3.11) Tak jak w przypadku formy krzywizny (por. twierdzenie 3.3.10), wyjaśnijmy, że równość (3.3.11) oznacza, że dla dowolnych wektorów ξ1 i ξ2 z TuP , u ∈ P , mamy
dθ(ξ1, ξ2) = Θ(ξ1, ξ2) − ω(ξ1) · θ(ξ2) + ω(ξ2) · θ(ξ1).
Dowód. Tak jak w dowodzie twierdzenia 3.3.10 rozważmy trzy przypadki.
(i) Jeżeli oba wektory ξ1 i ξ2 są poziome, to ω(ξ1) = ω(ξ2) = 0 i żądana równość wynika wprost z definicji zewnętrznej różniczki kowariantnej.
(ii) Jeżeli oba wektory ξ1 i ξ2 są pionowe, to θ(ξ1) = θ(ξ2) = 0, Θ(ξ1, ξ2) = 0 (znowu na mocy określenia zewnętrznej różniczki kowariantnej) i dθ(ξ1, ξ2) = 0, bo nawias Liego pól pionowych jest polen pionowym. Zatem, w tym przypadku obie strony żądanej równości zerują się.
(iii) Jeżeli ξ1 = B(α)(u) jest wektorem poziomym, a ξ2 = X∗(u) — poziomym, to ω(ξ1) = 0, θ(ξ2) = 0, ω(ξ2) = X, θ(ξ1) = α, Θ(ξ1, ξ2) = 0,
dθ(ξ1, ξ2) = −θ([B(α), X∗](u)) = θ(B(X · α)(u) = X · α
i znowu żądana równość jest spełniona.
Równości (3.3.8) i (3.3.11) noszą nazwę równań strukturalnych, podczas gdy po-niższa równość (3.3.12) — pierwszej tożsamości Bianchi.
Twierdzenie 3.3.16 Dla formy skręcenia Θ dowolnej koneksji mamy
DΘ = Ω ∧ θ. (3.3.12)
Dowód. Z równania strukturalnego (3.3.11) otrzymujemy
0 = ddθ = −d(ω ∧ θ) + dΘ, skąd
dΘ = dω ∧ θ − ω ∧ dθ.
a ponieważ forma ω zeruje się na wektorach poziomych, zaś formy θ i Ω zerują się na wektorach pionowych, więc
DΘ(ξ1, ξ2, ξ3) = dΘ(hξ1, hξ2, hξ3) = (dω ∧ θ)(hξ1, hξ2, hξ3) = (Ω ∧ θ)(hξ1, hξ2, hξ3) = (Ω ∧ θ)(ξ1, ξ2, ξ3)
dla dowolnych wektorów ξ1, ξ2 ξ3 ∈ TuP , u ∈ P = L(M ). Wreszcie, dla dowodu zapowiedzianych zależności pomiędzy tensorami i formami skręcenia i krzywizny potrzebny nam będzie następujący
3.3. KONEKSJE LINIOWE II 73
Lemat 3.3.17 Jeżeli X i Y są polami wektorowymi na M , zaś Xh i Yh — ich podniesieniami poziomymi do P = L(M ), to
(∇XY )(x) = u(Xh(θ(Yh))(u)), (3.3.13)
gdzie x ∈ M , u ∈ P i p(u) = x.
Wyjaśnijmy najpierw, że θ(Yh) jest tu układem n = dim M funkcji gładkich na P i Xh(θ(Yh)) — układem ich pochodnych kierunkowych w kierunku pola Xh. Zatem,
Xh(θ(Yh))(u) jest elementem przestrzeni Rn, a że bazę u przestrzeni TxM
traktuje-my (jak już to robiliśtraktuje-my) jako izomorfizm liniowy Rn→ TxM , więc u(Xh(θ(Yh))(u)) jest (tak jak i (∇XY )(x)) wektorem stycznym do M w punkcie x.
Dowód. Rozważmy funkcję f : P → Rn daną wzorem
f (v) = v−1(Y (p(v))), v ∈ P,
oraz krzywą γ : (−ε, ε) → M taką, że γ(0) = x i ˙γ(0) = X(x). Niech γh : (−ε, ε) →
P będzie takim poziomym podniesieniem krzywej γ, że γh(0) = u. Wtedy ˙γh(0) =
Xh(u), Xh(u)f = lim t→0 1 t f (γ h(t)) − f (u) = lim t→0 1 t γ h(t)−1(Y (γ(t))) − u−1(Y (x)) oraz
u(Xh(u)f ) = lim
t→0
1
t (u ◦ γ
h(t)−1)(Y (γ(t))) − Y (x) .
Ponadto, z określenia przeniesienia równoległego w T M i L(M ) wynika, że
τγ|[0,t]−1 (Y (γ(t))) = u ◦ γh(t)−1(Y (γ(t))). Wobec wzoru wzoru (2.10.16) otrzymujemy, że
∇X(x)Y = u(Xh(f )). (3.3.14) Ponieważ bezpośrednio z określenia formy kanonicznej θ wynika, że f = θ(Yh), więc równość (3.3.14) jest równoznaczna z tezą lematu.
Twierdzenie 3.3.18 Formy i tensory krzywizny i skręcenia dowolnej koneksji
li-niowej związane są wzorami
T (v1, v2) = u(Θ(v1h, v2h)), (3.3.15)
R(v1, v2)v3 = u(Ω(v1h, v2h) · u−1(v3)), (3.3.16)
gdzie v1, v2, v3 ∈ TxM , x ∈ M , u ∈ P = L(M ) jest bazą przestrzeni stycznej TxM , zaś vhi, i = 1, 2, są podniesieniami poziomymi wektorów vi do przestrzeni TuP .
Dowód. Udowodnimy tu wzór (3.3.16) pozostawiając Czytelnikowi (analogiczny
i nieco łatwiejszy) dowód wzoru (3.3.15) jako ćwiczenie.
Przedłużmy wektory vi, i = 1, 2, 3, do gładkich pól wektorowych Xi na M i oznaczmy przez Zi ich podniesienia poziome na P . Oczywiście, vh
i = Zi(u).
Określmy funkcję f : P → Rn wzorem f = θ(Z3). Na mocy określenia (2.10.7) tensora krzywizny i lematu 3.3.17 mamy
R(v1, v2)v3 = R(X1, X2)X3 x = ∇X1∇X2X3 − ∇X2∇X1X3− ∇[X1,X2]X3 x = u(X1hX2hf − X2hX1hf − h[X1h, X2h]fu) = u(v[X1h, X2h]fu), gdzie — jak zwykle — hξ i vξ oznacza odpowiednio część poziomą i część pionową wektora ξ ∈ T P .
Przyjmijmy
A = ω([Z1h, Z2h](u))
i niech (at) będzie jednoparametrową podgupą grupy strukturalnej G = GL(n, R) generowaną przez A. Wtedy — na mocy równania strukturalnego (3.3.8) — zachodzi równość A = −Ω([Z1h, Z2h])(u). Ponadto, A∗f (u) = lim t→0 1 t(f (u · at) − f (u)) = lim t→0 1 t(a −1
t · f (u) − f (u) = −A · f (u).
Zestawiając powyższe równości otrzymujemy (3.3.16).
Ćwiczenie 3.3.19 Wyprowadź wzór (3.3.15).