Gazy
- Uniformly fills any container
- Mixes completely with any other gas - Exerts pressure on its surroundings
Ciśnienie
1 atm = 101325 Pa 1 atm = 760 mm Hg = 760 Torr 05_48 h h A tm ospheric pressure (Patm) A tm ospheric pressure (Patm) G as pressure (Pgas) less than atm ospheric pressure G as pressure (Pgas) greater than atm ospheric pressure (Pga s) = (Patm) - h (Pga s) = (Patm) + h (a) (b)A Schemat prostego manometru. Pomiar ciśnienia gazu w bańce
(mm Hg = Torr)
a) ciśnienie gazu = ciśnienie atmosferyczne – h,
b) ciśnienie gazu = ciśnienie atmosferyczne + h Pa m s kg m s m kg m N S F p = ⋅ = ⋅ ⋅ = = 2 2 2 2
Jakie są właściwości gazów?
Wyniki doświadczeń Wyniki doświadczeń
Film1_zależność p od V.MOV
Prawo Boyle’a
P (i n H g) 0 20 40 60 50 100 P P 2 V 2V 0 0 1/P (in H g) 0.01 0.02 0.03 20 40 slope = k V (in 3 )Doświadczenie
a) Objętość się podwaja jeżeli ciśnienie spada
dwukrotnie
b) Wykres V od 1/p daje linię prostą, z
nachylenia której można wyznaczyć stałą k
0 5_ 15 41
Pe x t
Pe x t
V o lu m e is d e c re a s e d
Prawo Boyle’a
*Synteza informacji
ciśnienie × objętość = constant (T = constant)
V
=
k/p
(T = constant)
p
1V
1= p
2V
2(T = constant)
Prawo Charlesa
05_53 V (L) -300 T(ºC) -200 -100 0 100 200 1 2 3 6 4 5 300 -273.2 ºC N2O H2 H2O CH4 HeFilm2 - zależność p od T.MOV
Doświadczenie
05_1543
Pext
Pext
Energy (heat) added
T1 T2
V1 V2
z Wyniki eksperymentów pokazują, że
zależność V od T jest prostoliniowa. Linie ciągłe odpowiadają wynikom eksperymentów, linie przerywane są ekstrapolacją wyników do obszarów gdzie gazy skraplają się a następnie zestalają.
Prawo Charlesa
Synteza informacji
Objętość gazu jest wprost proporcjonalna
do temperatury
V = b·T
const
p
dla
T
V
T
V
=
=
2 2 1 1Prawo Avogadry
dla gazu w stałej temperaturze i pod stałym
ciśnieniem objętość jest wprost proporcjonalna
do liczby moli gazu (niskie ciśnienia).
V
= a·
n
a = stała proporcjonalności
V = objętość gazu
Prawo Daltona – ciśnienia
parcjalne
Dla mieszaniny gazów:
Jak uogólnić wyniki doświadczeń?
Równanie stanu gazu doskonałego
Równanie stanu gazu doskonałego
prawo – co się dzieje?
Równania stanu gazu
Równanie stanu gazu doskonałego
pV = nRT
p – ciśnienie, PaV – objętość, m3
n – liczba moli, mol T – temperatura, K
R – wsp. proporcjonalności, stała gazowa 8.31 J/mol·K
Równanie stanu gazu
doskonałego
Wnioski
1. Gęstość gazu 2. Masa cząsteczkowa 3m
kg
RT
Mp
d
=
mol
kg
p
dRT
pV
mRT
M
=
=
Równanie stanu gazu
doskonałego
w szczególnych przypadkach:
z
T=const
⇒
p=k/V
- prawo Boyle’a
z
V=const
⇒
p=bT
- prawo Gay-Lussaca
z
p=const
⇒
V=aT
- prawo Charlesa
Jak wyjaśnić wyniki doświadczeń?
Równanie stanu gazu doskonałego
Równanie stanu gazu doskonałego
prawo – co się dzieje?Model gazu doskonałego
Założenia
1. Objętość cząsteczek gazu ≈ 0.
2. Cząsteczki znajdują się w ciągłym ruchu. Zderzenia cząsteczek ze ściankami zbiornika są przyczyną
ciśnienia wywieranego przez gaz na ścianki.
3. Cząsteczki nie oddziałują ze sobą – nie odpychają się i nie przyciągają.
4. Średnia energia kinetyczna wywierana przez cząsteczki ∝ temperatura gazu wyrażona w Kelvinach
Model gazu doskonałego
Założenia
Film3 gazy - ruch cząsteczek.MOV
Model gazu doskonałego
Ograniczenia modelu
Kiedy model może być stosowany?
T – wysoka p – niskie
Model gazu doskonałego
Wnioski z modelu
1. Ciśnienie 2 2 2 2 3 6 2 2 u V m u L L m S F p u L m F t p dt dp F = ⋅ = = = ⇒ ∆ ∆ ≅ = L L L 23
V
u
m
N
p
=
AFilm6 gazy - mechanizm przekazywania ciepła.MOV
Model gazu doskonałego
Wnioski z modelu
2. Średnia prędkość cząsteczekm
N
RT
u
A3
=
⇒
z równania stanu gazu dosk.
V RT u V m N V RT p i u V m N p = A 2 = ⇒ A 2 = 3 3
Model gazu doskonałego
Wnioski z modelu
3. Średnia energia kinetyczna cząsteczek . 1 2 3 3 2 1 2 1 2 cz dla N RT m N RT m u m A A = = m N RT u A 3 = . 1 2 3 cz mola dla RT E =Model gazu doskonałego
Przewidywania modelu
1. Średnia prędkości cząsteczek:
H2≈ 2000 m/s NH3 ≈ 600 m/s C6H6 ≈ 300 m/s 2. Droga swobodna 10-8 – 10-7 m 3. Częstość zderzeń 109 – 1010 s-1
Model Maxwella-Boltzmanna
Rozkład prędkości cząstek gazu
Ile cząstek gazu posiada określoną prędkość?
0 5 _ 5 8 Re la tive numb e r of O 2 mol e cu le s wi th gi ven veloc ity 0 M o le c u la r v e lo c ity (m /s ) 4 x 1 02 8 x 1 02 prędkość najbardziej prawdopodobna prędkość średnia
u
*u
Relative number of N 2 molecu les wi th given vel ocity 0 V e lo c it y ( m / s ) 1 0 0 0 2 0 0 0 3 0 0 0 2 7 3 K 1 2 7 3 K 2 2 7 3 K
Rozkład Maxwella-Boltzmanna
Wraz z temperaturą rośnie średnia prędkość
cząsteczek oraz liczba cząsteczek o prędkości zbliżonej do średniej
Jak wyjaśnić zjawiska?
Model jest dobry jeśli potrafi
Model jest dobry jeśli potrafi
wyjaśnić i przewidzieć
Zjawiska w gazach
Effusion: describes the passage of gas into an
evacuated chamber.
Diffusion: describes the mixing of gases. The rate of
diffusion is the rate of gas mixing.
05_60
Gas Vacuum
Opis stanu gazów
Jakim innym modelem można opisać gazy?
Jak ulepszyć model gazu doskonałego?
Opis stanu gazów
_ 6 3 0 0 .6 2 0 0 4 0 0 6 0 0 8 0 0 1 .0 1 .4 1 .8 P(a tm ) P V n R T 2 0 3 K 2 9 3 K 6 7 3 K Id e a l g a s Zależność pV/nRT od p dlaazotu w 3 temperaturach gaz doskonały
0 5_ 6 2 0 0 P(a tm ) 2 0 0 4 0 0 6 0 0 8 0 0 1 .0 2 .0 P V n R T C O2 H2 C H4 N2 Id e a l g a s 1 0 0 0
Zależność pV/nRT od p dla kilku
różnych gazów (w 200 K) gaz doskonały
Model gazu doskonałego działa pod niskimi ciśnieniami i w wysokich temperaturach
Model gazu doskonałego działa pod niskimi
Model gazu doskonałego działa pod niskimi
ciśnieniami i w wysokich temperaturach
Równania stanu gazu
1 Równanie Van der Waalsa
[
P
obs
+
a
( / )
n V
2
]
×
(
V nb
−
) =
nRT
↑
↑
↑
↑
poprawka na ciśnienie
poprawka na ciśnienie poprawka na objętośćpoprawka na objętość
P
Równania stanu gazu
1 Równanie Van der Waalsa
gaz a, kPa⋅(dm3)2⋅mol-2 b, dm3⋅mol-1
He 3.45 0.0237
H2 22.7 0.0266
H2O 553 0.0305
Równania stanu gazu
Porównanie wyników otrzymanych z obliczeń na podst. równania stanu gazu doskonałego i równania Van der Waalsa dla azotu (0.5 mol/dm3).
a = 1.39 atm⋅(dm3)2⋅mol-2 b= 0.0391 dm3⋅mol-1 0 10 20 30 40 50 60 -200 0 200 400 600 800 1000 temperatura, °C ci śn ien ie , at m p dosk c=0.5 p vdW c=0.5 0 10 20 30 40 50 60 -200 0 200 400 600 800 1000 temperatura, °C ci śn ien ie , at m p dosk c=0.5 p vdW c=0.5
Równania stanu gazu
1 2 3 2 1+
+
+
...
+
−=
nnV
K
V
K
V
K
K
pV
2 Równanie wirialne
gdzie p – ciśnienie, Pa V – objętość, m3K1, K2, K3 – stałe równania, K1 – nie zależy od rodzaju gazu
K
1>> K
2> K
3Równania stanu gazu
2 Równanie wirialne
Z doświadczeń wynika: K1 = K1(n, T) = n·k(T) k(T) = 8.3144·(t+273.16)K
mol
J
8.3144
R
⋅
=
=
gazowa
Stala
Równania stanu gazu
2 Równanie wirialne
Jeżeli K2,K3
→
0⇒
pV = K1 = nk(T)=nRTRównania stanu gazu
Nazwa równania Postać równania
Gazu doskonałego pV = nRT
Wirialne pV = K1 + K2/V + K3/V2
Van der Waalsa (p + an2/V2)(V-nb) = nRT
Bertholeta (p + an2/TV2)(V-nb) = nRT
Chemia atmosfery
Skład powietrza Azot - 78,06 %.(objętościowych) Tlen - 20,98 % Argon - 0,93% inne - 0.03 "%Chemia atmosfery
Parametry stanu atmosfery
-100 -50 0 50 100 temperatura, °C ci śn ie n ie , a tm 1 10 100 1000 odl eg ło ść , k m 10-1 10-3 10-8 10-13 1 troposfera
Chemia atmosfery
Zanieczyszczenia powietrza
• CO, CO
2• NO
x• SO
2• VOCs – węglowodory lotne
• PAHs – policykliczne związki aromatyczne
• cząstki
Chemia atmosfery
N2(g)+O2(g) → 2NO(g) 2NO(g)+O2 → 2NO2(g)
2NO2(g) → 2NO(g) + 2O(g) 2O (g) + 2O2(g) → 2O3(g) 2NO(g) + O2(g) → 2NO2(g) 3O2(g) → 2O3(g) Zanieczyszczenia powietrza „zły ozon” transport 68 Conc entration (ppm) 4: 00 0 Time of day 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 6: 00 8: 00 10: 00 No on 2: 00 4: 00 6: 00 NO NO2 O3 Molecules of unburned fuel (petroleum) Other pollutants
Chemia atmosfery
Zanieczyszczenia powietrza transport 3O2(g) → 2O3(g) O*+ H2O → 2OH* OH* + NO2 → HNO3 OH* + CHx → CHyOz smogChemia atmosfery
Zanieczyszczenia powietrza
transport
Chemia atmosfery
Zanieczyszczenia powietrza kwaśne deszcze
CO2, NO2, SO2
S+O2→SO2
Budowa warstwy ozonowej
stężenie ozonu, 1012 cząst./cm3
„dobry ozon”
Chemia atmosfery
O
3→ O
2+ O·
O· + O
3→ 2 O
2O
3+ X → O
2+ XO·
XO· + O·
→ O
2+ X
X= Cl, OH, Br, NO
rodnik tlenowyźródła rodników: freony (CFC), N2O, H2O h ν Fotochemiczne Katalityczne Rodnikowe Fotochemiczne Katalityczne Rodnikowe
Chemia atmosfery
Dziura ozonowapochłanianie promieniowania przez ozon
niszczenie ozonu przez zanieczyszczenia powietrza