Chemisches Zentralblatt : vollständiges Repertorium für alle Zweige der reinen und angewandten Chemie, Jg. 118, Erg.-Bd. 2, Nr. 5

CHEMISCHES ZENTRALBLATT

V O LLSTÄNDIG ES R EPER TO R IUM

F Ü R ALLE Z W E IG E D E R R E IN E N U N D A N G E W A N D T E N CHEM IE

G E G R Ü N D E T 1830

H E R A U S G E B E R : P R O F . D R . M A X I M I L I A N P F L Ü C K E

1947

118. JA H R G A N G

E H G Ä N Z U N G SB A N D 2

Seite E. 649—E. 1388

A K A D E M I E - V E R L A G G M B H • B E R L I N 1 9 5 7

Friedrich Asinger

C h em ie u n d T ech n ologie d e r P araffin - K oh len w asserstoffe

1956. X X IV , 720 Seiten - 108 Abbildungen — 1 Tafel - 192 Tabellen — gr. 8° — Ganzleinen D M 4 2 ,—

Der Verfasser behandelt die Herstellung bzw. die Gewinnung natürlicher Paraffin-Kohlenwasserstoffe, wie sie in Erdgasen, Erdöl usw. Vorkommen oder im gasförmigen Zustand bei der Kohlehydrierung frei werden. Er beschreibt die verschiedenen Isolierungsverfahren und die weitere chemi­

sche Verarbeitung der Paraffin-Kohlenwasserstoffe durch Chlorierung, Nitrierung, Sulfochlorierung, Sulfoxydation, Oxydation und verschiedene andere bisher technisch bedeutende Substitutionsreaktionen.

Ein eigenes K apitel beschäftigt sich m it der Isomerisierung der Paraffin- Kohlenwasserstoffe, deren Kenntnis im Zusammenhang m it einem zweiten in Vorbereitung befindlichen Werk über Chemie und Technologie der Olefine vom gleichen Verfasser von besonderem Interesse ist.

Besonders hervorzuheben ist das Kapitel über die Substitutionsvorgänge bei den Paraffin-Kohlenwasserstoffen, da es ein Gebiet um faßt, das bis heute überhaupt noch nicht zusammenfassend in der gesam ten W eltliteratur er­

örtert wurde.

Friedrich Asinger

C h em ie u n d T eth n o lo g ie d er M o n o o lefin e

In Vorbereitung

B e ste llu n g e n d u rch ein e B u c h h a n d lu n g erbeten

A K A D E M I E - V E R L A G - B E R L I N

CHEMISCHES ZENTRALBLATT

V O LLSTÄNDIG ES R EPER TO RIUM

F Ü R ALLE Z W E IG E D E R R E IN E N U N D A N G EW A N D T EN CHEMIE

GEGRÜNDET 1830

H E R A U S G E B E R : P R O F . D R . M A X I M I L I A N P F L Ü C K E

1947

118. JA H RG ANG

E R G Ä N Z U N G SB A N D 2

Seite E. 649—E. 1388

A K A D E M I E - V E R L A G G M B H B E R L I N 1 9 5 7

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H erausgeber un d verantw ortlich fü r den In h a lt: Prof. Dr. M axim ilian Pflücke, Berlin N 4, Schiffbauerdam m 19, Fern sp rech er: 42 55 71. Verlag: Akademie-Verlag G m bH., Berlin W 8, M ohrenstr. 89; Fern sp rech er: 20 08 86, Po stsch eck k o n to : B erlin 35021. Bestell- und V erlagsnum m er: 1007/118/E II. P reis DM 6 0 ,- . G esam t­

herstellung: D ruckhaus „M axim G orki“ , A ltenburg. Veröffentlicht u n te r der Llzenz-Nr. 202-100/96/56.

P rin ted ln G erm any.

Chemisches Zentralblatt

E . 649

1947

5

Geschichte. Unterricht.

. Ss. I. W o lfk o w itsch und A F K ap u sstln sk i, E r h a r d W ik to r o w its c h B r i t z k e (zum sieb zigsten Geburtstag) W ürdigung der -w issenschaftlich-techn. u. pädagog.

T ä tig k eit des Jubilars auf dem G ebiet der ehem . T echnologie u. M etallurgie; bes.

erfolgreich war Br i t z k e auf dem G ebiet der D ü n gem ittelindustrie tä tig . (H 3b c c t h h

AuageMHH Hayn CCCP, OTieneiiHe Xh m h u c c k h x HayK [B ull. A cad. Sei. U R S S , CI.

S ei. chim .] 1947. 543— 51. N o v ./D e z .) v - Fü n e r. 1 A . G. R em b a sch ew sk i, A l e x a n d e r F la w ia n o w its c h D o b r ja n s k i . A us A nlaß der 35jährigen L eh rtätigk eit v o n Do b r j a n s k i w ird ein kurzer Ü berblick über seine A rbeiten zur Chemie u . G eochem ie des Erdöls gegeben. (IKypnaJi npHKJiagHoß Xh m h h [J. appl. Chem.] 20. 917— 18. Okt. 1947.) Ki r s c h s t e i n. 1

L. J u . K u rtz, Z u m s e c h z ig s te n G e b u r ts ta g d e s M i t g l i e d e s d e r A k a d e m ie I . W . G r e b e n s c h ts c h ik o w . E s w erden die um fangreichen w issenschaftlichen u .tech n . A rbeiten I. W . ^Gr e b e n s c h i s c h i k o w (geb. 1887) auf dem G ebiete der Silikatchem ie bespro­

ch en , der der B egründer der russ. op t. G lasindustrie, bes. für m ilitär. Zwecke ist, u.

a u f dessen In itia tiv e der B au neuer opt.-m echan. W erke im östl. T eil der U d S S R zurückzuführen ist. (üpiipofla [N atur] 36. 73— 76. A ug. 1947.) R. Ri c h t e r.

1

—, L e b e n u n d T ä t i g k e i t d e s A k a d e m i e m i t g l i e d s I . W . G re b e n sc h tsc h ik o w . W ürdi­

g u n g der w issen sch a ftlich en , tech n olog. u. p ädagog. T ä tig k eit des auf dem G ebiete der o p t. Gläser tä tig e n russ. G elehrten aus A nlaß seines sechzigsten G eburtstags am 25.

6

3

A cad . Sei. U R S S , CI. Sei. chim .] 1947. 555— 59. N o v ./D e z .) v . Fü n e r. 1 H a n s T h irrin g , E r w i n S c h r ö d in g e r z u m 6 0 . G e b u r ts ta g . D er L ebensw eg des Schöpfers der W ellenm echanik w ird beschrieben. (A cta physica austriaca 1. 105 bis

109. 1947. W ien .) St e i l. 1

G. G o eth a ls, T h e o d o r e v a n H o v e . N achruf für den am 28. 8 .1946 verstorbenen P rofessor für ehem . T ech n ologie an der U n iv . G ent. (B ull. ,Soc. chim . beiges

56. 5—

6

P. S. T u tu n d zic , N i k o l a A . P u s i n 1875—1947. N achruf auf den am 7. 2. 1875 in Saratow (W olga) geb . u. am 23. 10. 1947 verstorbenen Forscher u. W ürdigung seiner A rb eiten au f dem G ebiet des G leichgew ichts von M ehrstoffsystem en. B ib lio­

graphie. — L ich tb ild . (FnacHiiK XeMHCKor j[pynn-Ba Eeorpag [Ber. chem . Ges.

Belgrad] 12. 189— 204. 1947.) R. K . Mü l l e r. 1 F. R o b ertso n D od d, W . H . R o b e r ts . N achruf für den 1877 in L iverpool gebo­

renen n . je t z t dort gestorbenen A n alytiker. (A n alyst 72. 36— 37. Febr. 1947.) Bl u m r i c h. 1 C. A. B r o w n e , A n d r e w L in c o l n W in to n . A . L . W . (* 26. 1. 1864 W estport, Conn., t W- 10- 1946 W ilton , Conn.), 1907— 14 L eiter des Chicago F ood and D rug Labor', of tb® U . S. B ureau o f C hem istry, dann freiberuflich und literar. m it seiner P ^{„ „ Ra t e Ba r g e r Wi n t o n} tä tig . — M it B ildnis. (J . A ssoc. off. agric. Chemists

30 VII-—X- 15- 2 - 1947.) Za u n i c k.

1

Alexander L ecco, F ü n f z i g J a h r e S e r b is c h e C h e m is c h e G e s e llsc h a ft ( 1 8 9 7 b is 7047). Ü berblick m it zahlreichen P ortraits. (TjiacHHK XeMHCKor RpyuiTBa c^nrnäa- jy

6

bis

1947

7

35

CbarRs Clerc, Z u m 1 5 0 . T o d e s ta g v o n B e r tr a n d P e lle tie r . W ürdigung der Arbei- . ]3e rTR a n d P e l l e t i e r s , des früh verstorbenen Chemikers u. Pharm azeuten an- i °rilicb <ler 1 \W ie<lerkehr seines T odestages (A rb eitsg eb iete: A r s e n s ä u r e , P h o s p h o r ,

Af 61U’ (P roduits pharm ac. 2. 427— 28. Sept. 1947.) P e u k e r t . 2 jjeftry D ale, D e r A n t e i l d e r C h e m ie a n d e n n e u e n H e ilm itte ln . Vortrag. G eschicht- pcber r^l^C^ besonderer W ürdigung der A rbeiten von Ho p k i n s (B iochem ie),

1

E. 650 A. A llg .

Ar

1947

E h r l i c h (Chem otherapie), D o m a g k (Sulfonam ide) sow ie F l e m i n g , F l o r e y u . C h a i n (Penicillin). (B rit. m ed. J . 1 9 4 7 . 161—-64. 2 /8. L on d on .) P e u k e r t . 2

E . P. H au ssier, A n d r e a s S ie g m u n d M a r g g r a f u n d z w e ih u n d e r t J a h r e R ü b e n ­

z u c k e r . (Chimia, [Zürich] 1. 82— 84. 12. A pril 1947.) P . Ec k e r t. 2

J. F. S te e n h u is, L i s t e v o n S c h r if te n , d ie d ie G e o lo g ie d e r N i e d e r l a n d e b e h a n d e ln o d e r v o n I n te r e s s e f ü r d ie s e lb e s i n d ( 1 9 3 6—1 9 4 4 ) y so n n e S u p p l e m e n t 1 3 6 4 1 9 4 4 ; F o r ts e tz u n g e in e s S u p p l e m e n t s e in e r u n te r d e m s e lb e n T i t e l h e r a u s g e g e b e n e n I n s t e v o m v e r sto r b e n e n P r o f . D r . H . G . J o n k e r (1 7 3 4—1 9 0 6 ) u n d v o m V e r f a s s e r ( 1 5 5 2 b is 1 9 3 5 ) m i t v o lls tä n d ig e n R e g is te r n f ü r d ie J a h r e 1 9 2 1 — 1 9 4 4 u n d f ü r d a s S u p p l e m e n t 1864— 1944. (Meded. geol. S tich tin g [N . S.] N r. 2. 1—-99. 1947.)

Ge h l e n- Ke l l e r. 4 M artin J a g g i, D i e S tr e u u n g d e s S o n n e n lic h te s i m M o d e llv e r s u c h . M it einem P rojektionsapp. w ird eine „Sonnenscheibe“ an die W and projiziert. Vor dem A pp.

befin d et sich eine planparallele G lasküvette, die m it einer verd. L sg. v o n N a2S20 3- 5 H 20 gefü llt ist. N ach Zugabe von verd. HCl b leib t die L sg. zu n ä ch st ein e M inute klar, dann b eginnt sie blau zu opaleszieren u. trü b t sich im m er m ehr, bis sie nach etw a 20 Min. durch E n tsteh u n g einer hochdispersen S-S u spension p rak t. u n d u rch ­ sich tig w ird. D ie S-T eilchen sind elektrom agnet. D ip ole, die durch das ein fallen d e L ich t in R esonanz gebracht werden u. so zum A u sgan gsp u n k t einer teilw e ise polarisierten Sekundärstrahlung werden. W ährend des A b lau fs der R k. lassen sich die R otverfärbung der untergehenden Sonne, die blaue F arbe des H im m els, die P olarisation des Streulichts in A bhängigkeit von der B lick rich tu n g, die E x tin k tio n der Sonnenstrahlen, das L uftlicht usw. dem onstrieren. (V erh. Schweiz, naturforsch.

Ges. 127. V ersam m lung 194 7. 66— 67. W interthur.) G o t t f r i e d . 6 M aurice L etort, S c h n e lle r u n d s tr e n g e r B e w e is d e s G e s e tze s d e r G le ic h g e u n c h ts- v e r s c h ie b u n g m i t d e r T e m p e r a tu r . Zwei id en t. S y stem e w erden von T 2 auf T 2 erh itzt, w obei ein S yst. ste ts im G leichgew icht bleiben soll, w ogegen das zw eite erst b ei d er T em p. T2 m it H ilfe eines K atalysators in den G leich gew ich tszu stan d übergehend ged ach t wird. D ie ausgetauschten W ärm en w erden in einem T -q-D iagram m dar­

g estellt; zur E rm ittlung der R ichtung des W ärm eaustausches w ird nach Cl a u s i u s

ein ^T-q-D iagram m benutzt. D ie D arst. is t für den U n terrich t in elem entarer chem . T herm odynam ik gedacht. (B ull. Soc. chim . F rance, Mdm. [5] 14. 280. M ärz/

A pril 1947. N an cy, F ac. des Sei.) Sc h ü t z a. 6 G eorge A . H all jr., E i n M o d e ll d e s N a t r i u m a t o m s f ü r V o r le s u n g s d e m o n s tr a tio n e n . Beschreibung eines einfachen D rahtm odells. ( J . chem . E d u cat. 2 4 . 564. N o v . 1947.

Madison, U n iv. of W isconsin.) S k a l i k s . 6

A. Allgemeine und physikalische Chemie.

A v Kernphysik und Kernchemie.

A. B erth elot, 5 0 J a h r e K e r n p h y s i k . G eschichtlicher Ü berblick. (M eded. v laam . chem . Vereen. 9. 30— 40. Febr. 1947.) Ge hl e n- Ke l l e r. 80

E gil A . H ylleraas und A ad ne Ore, S t a b i l i t ä t v o n P o ly e l e k t r o n e n . V ff. geben m athem at. V ereinfachungen für die B erechnung der S ta b ilitä t des V i e r - E le k tr o n s ( + H ). die auf einer V erm inderung der unabhängigen V ariablen beruhen un d die Berechnung von M atrixelem enten m it geeign et gew äh lten W ellen fu n k tion en erleichtern. E s w ird die dynam . S tab ilität des n eutralen V ier-E lektron s b ew iesen u. als untere Grenze für die B indungsenergie ca. 0,11 eV erh alten . (P h y sic. R ev . [2]

7 1 . 468. 1/4. 1947. Oslo, U n iv. u. Y ale U n iv.) G o t t f r i e d . 90 E gil A . H ylleraas und A adne Ore, B in d u n g s e n e r g ie d e s P o s i t r o n i u m m o l e k ü ls . A usführliche D arst. zu vorst. R ef. (P hysic. R ev . [2] 7 1 . 493— 96. 15. 4. 1947.)

Go t t f r i e d. 90 E gil A . H ylleraas, E le k tr o n e n a f f in itä t v o n P o s i t r o n i u m . V f. b erech n et nach der V ariationsm eth., die Vf. für die Berechnung des H ~ an gew an d t h a tte, die E n ergie einer Verb. aus zw ei E lektronen und einem P ositronium zu 0,19 eV in 3. N äh eru n g für den F all der D issoziation in ein freies E lektron u. ein S y stem von einem E lek tron u. einem P ositron. U n ter B erücksichtigung höherer N äherungen w ird die gen au e B indungsenergie des T r ie le k tr o n s zu 0,203 eV b estim m t. (P h ysic. R ev . [2] 71.

491— 93. 15/4. 1947. Oslo, U n iv., In st, für theoret. P h y sik .) Go t t f r i e d. 90

1 9 4 7 A j . Ke r n p h y s i k u n d Ke r n c h e m i e. E . 6 5 1

J ea n T hib au d , D e n ß - Z e r f a ll b e g le ite n d e le ic h te T e ilc h e n . Zu der H yp oth ese der E x isten z v o n T eilchen, deren M. kleiner als die der E lektronen is t (vgl. C. 1947.

826.), w erden einige neuere Ü berlegungen m itg eteilt, die das m agnet. M om ent, die D urchdringungsfähigkeit u. den Spin behandeln. (C. R . hebd. Séances A cad. Sei.

2 2 4 . 739— 40. 10/3. 1947.) E . Re u b e r. 90

J ea n T h ib au d , U ltr a le ic h te , d i e ß - E m i s s i o n b e g le ite n d e T e ilc h e n . (Y gl. vorst.

R ef.) E s w erden die E rgebnisse einiger Verss. über E lektrinos diskutiert. H ierbei zeig t sich b es., daß E lektrinostrahlen eine b edeutend größere D urchdringungs­

fäh igk eit b esitzen als /3-Strahlen. (C. R. hebd. Séances A cad. Sei. 2 24. 914— 15.

24/3. 1947.) E . Re u b e r. 90

Jea n T h ib au d , V e r h a lte n e in e s u ltr a le ic h te n T e ilc h e n s , d a s g e la d e n i s t u n d m a g n e ­ tis c h e s M o m e n t b e s itz t. V on der N eu trin oh yp oth ese ausgehend diskutiert Y f. das Verk. ein es T eilch en s, dessen w esen tlich e E ig. sein Spin ist. E s braucht nich t n o t­

w en d ig n eu tral u. m asselos zu sein, u. selb st w enn L adung u. M. etw a die E ig. haben, schnell gegen 0 zu gehen, k ön n te ihr Q uotient zu einem bestim m ten m agnet.

M om ent A nlaß geben, das w egen der K lein h eit der M. vielleich t v ie l größer als das des E lek tron s is t. — Für ein solches T eilchen k önnten in einem M agnetfeld die beid en K rä fte LoRENTZ-Kraft, abhängig vom F eld , u. die vom Feldgradienten ab ­ hän gige K raft (M om ent m al Gradient) von gleicher Größenordnung sein. Vf.

d isk u tiert die E igg., die die B ah n en solcher T eilchen aus diesem Grunde haben m ü ß ten . (C. R . hebd. Séances A cad. Sei. 2 25. 999— 1001. 24/11. 1947.)

K o c k e l. 90 J ea n T h ib au d , M a g n e tis c h e r L in ie n s p e k tr o g r a p h f ü r T e ilc h e n v o m E le lc tr in o ty p . V f. d isk u tiert die E rgebnisse der vorst. ref. A rbeit an period. B ahnen leichter P a rtik el m it der L adung e in einem M agnetfeld von radialer Sym m etrie, m it der B eschränkung auf B ahnen in der Ä quatorialebene des F eldes sow ie auf p ositive u. n eg a tiv e T eilchen, deren m agnet. M om ent y parallel oder antiparallel zum Feld gerich tet sind. (C. R . hebd. Séances A cad. Sei. 22 5 . 1302— 04. 22/12. 1947.)

Pe t t e r s. 90 J . S. L a u g h lin und P. G. K ruger, D i e S tr e u u n g v o n N e u tr o n e n m i t E n e r g ie n z w is c h e n 1 2 M e V u n d 1 3 M e V d u r c h P r o to n e n . Vorl. M itt. zu der C. 1949. II. 725 referierten A rbeit. (P h ysic. R ev. [2] 71. 736. 15/5. 1947. U rbana, Hl., U n iv.)

Go t t f r i e d. 90 R . Serber, K e r n r e a k t i o n e n b e i h o h en E n e r g ie n . In kurzer Ü bersicht w ird eine M odellvorstellung zur D arst. der Kernrkk. bei hohen E nergien gegeben. D ie Zeit der W echselw rkg. der einfallenden T eilchen m it einem K ernteüchen wird als w esen tlich kleiner als die Z eit der W echselw rkg. zw ischen den K ernteilchen selbst angenom m en; der S treuquerschnitt des einfallenden T eilchens is t um gekehrt proportional der T eilchenenergie, u. die an das gestoß en e T eilchen übertragene E nergie lie g t (unabhängig von der A usgangsenergie) in der Größenordnung von 2 n h /a (a = R eich w eite der K ernkräfte). D ie Z usam m enstöße können daher nicht als solche zw ischen freien T eilchen aufgefaßt w erden, u. die Interferenzen zw ischen den K ernteilchen sin d n ich t zu vernachlässigen. A n B eispielen w erden die V oraus­

setzungen d isk u tiert; abschließend w ird das B ild der K ernverdam pfung, bes. auch in A b h än gigk eit von der K erngröße u. davon, ob das einfallende T eilchen den Kern am R ande oder in der M itte trifft, besprochen. (P hysic. R ev . [2] 72. 1114— 15.

1/12. 1947. B erk eley, C alif., U n iv ., D ep . of P h ysics, R adiation Labor.) St a g e. 103 B erta K arllk , Z u r F r a g e d e s Z u s a m m e n h a n g s z w is c h e n Z e r f a lls e n e r g ie u n d K e r n ­ b a u b e i d e n a - S tr a h le r n . K u rzm itt. V f. g ib t erneut eine Z usam m enstellung über den Zusam m enhang zw ischen Zerfallsenergie und M assenzahl bei den a-Strahlern, w o ­ bei sich ergib t, daß d ie W erte für die Zerfallsenergie säm tlicher neugefundener Strahler (15) der O rdnungszahl 83 bis 92 sehr gu t m it den aus dem D iagram m zu er­

w artenden W erten übereinstim m en. D ie noch fraglichen P u n k te werden kurz d is­

kutiert. (A nz. österr. A kad. W iss., m ath .-n atu rw iss. K l. 84. 117— 22. 1948. Inst,

f. R adium forsch. v . Ha r l e m. 103

W . M. G ibson, L. L. G reen und D . L. L iv esey , P h o to z e r tr ü m m e r u n g d e s D e u te r iu m s . V ff. beschreiben vorläufige V erss., in denen sie auf 950 kV beschleunigte Protonen v o n 80 /iAm p Strom stärke auf N aF fallen lassen. D ie dabei erzeugten y-Q uanten fallen auf an D angereicherte P la tte n (6 G ew.-% Schweres W . in der E m ulsion).

M it einem Mikroskop wurden die m ehr als 20 y langen Protonenspuren in dieser Schicht auf einer F läch e von 230 m m 2 b eob ach tet u. ihre A nzahl über dem Streu ­ w inkel & des P rotons (gegen die einfallende y-Strahlung) aufgetragen. E s ergab sich gu te Ü bereinstim m ung m it der theoret. vorausgesagten V erteilung, d. h. Propor-

1*

E . 652 A j . Ke r n p h y s i k u n d Ke r n c h e m i e. 1947 tio n a litä t zu sin 2 & + einem Zusatz b ei kleinen Streuw inkeln für hohe y-E nergie.

(N ature [London] 160. 534. 18/10. 1947.) K o c k e l. 103 R ob ert A. B eck er, A . 0 . H a n so n und B. C. D iv en , S c h w e lle n w e r te f ü r d e n P h o t o ­ z e r f a ll v o n 7 L i , 2iM g , 27A l , 28S i , 32S und i0C a . U nter B en u tzu n g v o n R ö n tg en ­ strahlen aus einem 20-M eV -Betatron w urden folgende Schw ellenw erte (in MeV) b eo b ach tet: 7L i l y , p) «He 9,5 ± 0,3, 24Mg (y, n) 23Mg, 16,4 ± 0 , 3 , 27A1 (y, n) 26A l 14,4 ± o,3, 28Si ( y , n) 27Si 16,9 ± o,3, 32S ( y , n) 31S, 15,0 ± o,3 u. «°Ca l y , n) 39Ca 16,0 ± o,3, m it berechneten W erten verglichen u. die P erioden in sec a n ­ gegeben. (P hysic. R ev. [2] 71. 466. 1/4. 1947. U n iv . of U l.) Go t t f r i e d. 103

G. G uében, J. G ovaerts und A . 0 . M. S top p an i, Ü b e r d i e A k t i v i e r u n g d e s A l u ­ m i n i u m s d u r c h N e u tr o n e n . S ystem at. U nters, der k ü nstlichen K ernum w andlung des A l durch N eutronen verschied. G eschw indigkeit. A k tiv iertes A l w ird vor allem durch therm . N eutronen nach A l (n, y ) 28A1* erhalten. (B ull. Soc. roy. Sei. L iège 16.

295

tronenspektrum is t einfach m it einem E n d p u n k t b ei 2,66 0,05 M eV . B eo b a ch tet w urde ein y-Strahl der Energie 1,46 ± 0,04 MeV. A us ß-y-K oinzidenzm essungen ergab sich, daß allen Positronen nur dieser y-S trah l fo lg t. D ie gleich e y-S trah l- energie tr itt beim Zerfall von 52Mn (6,5 Tage) u nd von 52V auf. D em n ach h ab en alle drei Zerfallsrkk. den 1,46-MeV angeregten Z ustand v o n 52Cr gem einsam . D as 21 -M in.-N iveau v o n “ Mn liegt 0,40 dz 0,05 MeV oberhalb des 6,5-T age-N iveau s.

B eob ach tet wurden außerdem K onversionselektronen, entsprechend einem Ü b er­

gang von 0,392 ± 0,008 MeV m it einer In te n sitä t von 5 ■ 10-4 K on version selek ­ tronen pro P ositron. D ie begleitenden y-Strahlen w urden w egen ihrer geringen In ten sitä t nicht b eobachtet. (P hysic. R ev . [2] 7 1 . 467. 1/4. 1947. C am bridge, M ass.,

In st, of T echnol.) Go t t f r i e d. 103

A . B. M artin, E n e r g ie n iv e a u s i m MM n - K e r n . K urze V orbem erkung zu der C.

1948. I. 430 referierten A rbeit. (P h ysic. R ev . [2] 7 1 . 127— 28. 15/1. 1947. N ew H a v en , Conn., Y ale U n iv.) Ki r s c h s t e i n. 103

A . B. M artin, E n e r g ie n iv e a u s i m MM n - K e r n . (V gl. v o rst. R ef.) G em essen w u r­

den nach einer A bsorptionsm eth. die E nergien der b ei der R k. “ Mn (d, p) “ Mn em ittierten P rotonen. E s w urde gefunden, daß sechs g etren n te G ruppen in dem Energiebereich von N u ll bis 4,3 MeV über dem G rundzustand des “ Mn au ftreten . D iesen Gruppen entsprechen Ä nderungen der K ernenergie v o n 0,38, 1,15, 2,28, 2,99, 3,69 und 4,76 MeV. D ie w enig gu te Ü b erein stim m u n g zw isch en den ob igen Ergebnissen u. dem durch die Theorie vorhergesagtem 5-K eV -N iv ea u a b sta n d lä ß t verm uten, daß starke A usw ahlregeln in K raft sind, um die A nzahl der E n erg ie­

niveau s, die b ei R kk. dieses T yp s b eteilig t sind, auf einen sehr kleinen B ru ch teil der theoret. m öglichen zu beschränken. (P h ysic. R ev . [2] 7 1 . 466— 67. 1/4. 1947.

Y a le U n iv.) Go t t f r i e d. 103

A llan C. G. M itchell, Ed. T. J u r n ey und M argaret R a m sey , S tr a h lu n g e n v o n 72A s . Ga w ird m it 23 MeV a-T eilchen eines C yclotrons b estrah lt. 72A s w ird ehem . abgetrennt u. m it H ilfe von K oinzidenzgeräten u n tersucht. E s is t ein P o sitro n en ­ strahler m it 26 Std. H albw ertszeit u. 2,78 ± 0,10 MeV oberer Grenze. D urch R eich ­ w eitenm essung der CoMPTON-Elektronen in A l w ird die y-E n ergie zu 2,4 MeV bestim m t. P ositron-y- und y-y-K oinzidenzen zeigen, daß die P ositron en em ission w ahrscheinlich nicht zum Grundzustand des 72Ge führt u. daß es m ehr als eine Positronengruppe gibt. D a sow ohl beim 72A s als auch beim 72Ga eine 2,4 M eV y- Strahlung existiert, is t vielleich t ein N iv ea u des 72Ge durch U m w an d lu n g beider E lem en te angeregt. (P hysic. R ev . [2] 71 . 825. 1/6. 1947. B loom in gton , In d ., I n ­

diana U n iv .) Rü d i g e r. 103

Leo Seren, H erbert N. F reidlander und S o lo m o n T ü rk ei, D i e d u r c h th e r m is c h e N e u tr o n e n e r ze u g te R e a k tio n S6S r (n , y) 87S r * . D a s Iso to p 87S r * e n tste h t aus BSS r durch E in fan g therm . N eutronen. V on allen R adioisotopen, die auf diese W eise aus stabilen Isotopen erzeugt w orden sind, is t dies der einzige b ek an n te P a ll, in w elchem die durch E infang in F reih eit g esetzte B indungsenergie einen angeregten Z ustand des nächsten stabilden Isotop s erzeugt. V ff. b eo b ach teten d ie 87S r* -A k tiv i­

tä t bei B estrahlen von Sr(NO:,)2 in der therm . Säule der A rgonne P ile. D a schnelle N eutronen in der therm'. Säule n ich t gefunden w urden, is t als sicher anzunehm en, daß die therm . N eutronenrk. 86Sr (n, y) 87Sr* stattgefu n d en h a t. Id en tifiziert

1947 Ax.

E. 653

w urde 81S r * durch die H albw ertszeit von 2,7 Stunden, die Form der A bsorptions­

k urve, w elch e deu tlich K onversionselektronen zeigt, u. den A bsorptionsendpunkt der T eilch en , der bei 0,36 MeV lieg t. U nter B en u tzu n g eines inneren K onversions- k oeff. v o n 15% ergibt sich als W irkungsquerschnitt für die R k. 0,13 barns. (P h ysic.

R ev . [2] 7 1 . 454. 1/4. 1947. Chicago, Id ., U n iv ., M etallurgical Labor.)

Go t t f r i e d. 1 0 3 A rnold F la m m ersfeld und Otto B ru na, D i e A n r e g u n g s e n e r g ie d e r is o m e r e n Z u ­ s tä n d e d e s R h o d i u m s 1 0 3 u n d 1 0 4 . D ie E nergien der K onversionselektronen von 104Rh* u. 103Rh* w urden durch A bsorptionsm essungen b estim m t. D a für beide K erne die Spindifferenzen zw ischen isom erem u. Grundzustand 4 ist (geschätzt), wird die E lektronenenergie gleich der A nregungsenergie gesetzt: 87 keV für 104Rh*’

u. 42 keV für 103R h*. (Z. N aturforsch. 2 a . 241— 44. Mai 1947. T ailfingen, K W I für

Chem ie.) Ki r s c h s t e i n. 103

L eo S eren , D on E n g e lk e m eir , W illia m S tu rm , H . N. Freidlander und S. T ürkei, 4 3 - T a g e 143 C d . V ff. erhielten beim B estrahlen von Cd m it langsam en N eutronen außer den beiden b ekannten Perioden von 3,75 Stdn. u. 2,5 T agen 2 w eitere von e tw a 2 Min. u. v o n 43 ± 3 T agen. Mit ehem . T rennungsm ethoden u. ausführlich beschriebener ehem . A n alyse des Cd kon n te nachgew iesen w erden, daß die 43-Tage- A k tiv itä t n ich t durch I n oder andere V erunreinigungen verursacht wird. D ie /L S tra h la k tiv itä t ergab eine m ittlere H alb w ertszeit v o n 43 ± 3 T agen u. eine E n ergie v o n etw a 1,5 MeV. A us der erhaltenen /?-Strahl absorptionskurve ergibt sich ein y-S trah l von 0,5 MeV pro /I-Teilchen. D a s V erhältnis der 2,5-T age- u.

43-T a g e-A k tiv itä ten ergab sich zu 5,5 bzw . 5,2. D as A bzw eigverhältnis für die B ld g. von 115Cd durch langsam e N eutronen is t dem nach etw a 5/6 für die 2,5-Tage- A k tiv itä t u. nur 1/ e für die 43-T age-A k tivität. (P h ysic. R ev. [2] 71. 409—12.

1/4. 1947. Chicago, H l., U n iv ., M etallurgical Labor.) Go t t f r i e d. 103 K ai Siegb ah n und Martin D eutsch , D a s Z e r f a lls s c h e m a v o n 13iC s . Mit einem m agn et. Spektrom eter u. m ittels der K oinzidenzm eth. w urde das langlebige Isom ere von 134Cs u n tersucht. D er größte T eil des Zerfalls — etw a 95% —■ v o ll­

z ieh t sich durch E m ission v o n /?-T eilchen v o n einer m axim alen E nergie von 0,645

± 0,02 MeV zu einem angeregten Z ustand von 134B a m it einer A nregungsenergie v on 1,36 0,03 M eV ; hierauf folgen nacheinander zw ei y-Strahlen v o n 0,584 i 0,012 MeV u. 0,776 i 0,015 MeV. In einigen P rozenten des Zerfalls w ird ein y-S trah l von 1,35 ± 0,03 MeV em ittiert. (P hysic. R ev. [2] 71 . 483. 1/4. 1947.

Cambridge, M ass., In st, of T echnology.) Go t t f r i e d. 103 R. E . Lapp, J. R. V an Horn und A . J. D em p ster, N e u tr o n e n a b so r b ie r e n d e I s o t o p e d e s G a d o lin iu m s u n d S a m a r i u m s . (V gl. C. 1946. I. 706.) Für die starke A bsorption langsam er N eutronen in Sm wird das Isotop 149 verantw ortlich gem acht, w ährend beim Gd die M. 155 u. 157 m aßgebend sind, w obei 157 dreimal so stark absorbiert w ie 155. Mit H ilfe eines M assenspektrographen wird die Iso- topenzus. n. Proben verglichen m it der Zus. von Proben, die längere Zeit dem N eutronenstrahl einer P ile au sgesetzt waren. B eim Sm w urde die H äufigkeit von 149 von 12,8 auf 10% reduziert, w ährend sich der A n teil 150 von 5 auf 7,1% erhöhte.

B eim Gd w ar die H äu figk eit v o n 157 a n sta tt größer kleiner als die von 155. 156 w urde häufiger als 160 a n sta tt seltener. (P hysic. R ev. [2] 71. 745— 47. 1/6. 1947.

Chicago, 111., A rgonne N a t. Labor.) Rü d i g e r. 103 M ark G. In g h ra m , R ichard J. H ayden und D avid C. H ess jr., D i e i n d e r P i l e d u rc h N e u tr o n e n b e s c h ie ß u n g v o n S a m a r i u m in d u z ie r te n A k t i v i t ä t e n . D urch massen- spektrograph. A n a ly se der in der P ile (N eutronenbeschießung) aktivierten MM.

einer Sm 20 3-Probe w erden A t.-G ew . b ei 145, 151, 152, 154, 155, 156, 161, 167, 169 u. 176 b eo b a ch tet. Sm w ird bestim m ten dieser aktivierten MM. zugeordnet, da es Ion en der Form Sm+ u. SmO+ em ittiert. E u w ird anderen aktivierten MM.

zugeordnet, da E u nur als M etall em ittiert. D ie 169 A k tiv itä t kann von S m , G d , E r oder Y b hervorgerufen sein. D a keine L inie der M. 153 beobachtet wird, ist die M öglichkeit von Sm au sgesch altet. Gd, w elches m eist als GdO+ em ittiert, kann diese L in ie verursacht haben. K ontrollm essungen ergeben, daß die Linie 169 vom G d-Isotop 153 hervorgerufen w orden ist. D ie bei 176 b eobachtete M. rührt von der 72-T age-A k tivität v o n T b her, das als TbO+ em ittiert. 145Sm en tsteh t durch (n, y)- R k. auf 144Sm. E s zerfällt w ahrscheinlich durch K -E in fan g oder P ositron en ­ em ission zu 14561. D ie H albw ertszeiten von 145Sm u. 153Gd sind größer als die 7 2 -

T age-A k tivität, w as sich durch V gl. m it der 72-T age-A ktivität von 160Tb ergibt.

lHSm ist bisher nur b ei Spaltung b eob ach tet w orden. E s zerfällt m it einer H alb ­ w ertszeit von 20 Jahren zu lblE u . D ie E u -A k tiv itä ten 152 u. 154 entstehen durch

E . 654 A x. Ke r n p h y s i k u n d Ke r n c h e m i e. 1947 (n, y)-R kk. bei V erunreinigungen von E u in der Sm -Probe. D ie 15,4-T age-A k tivität 166E u is t nur bei Spaltung beob ach tet w orden, u. zwar w ird sie geb ild et durch (n, y)-R k . auf 165E u . D er W rkg.-Q uerschnitt für diese R k. b erechnet sich zu etw a 1 4 ,0 0 -1 0 '24 cm 2. E s han d elt sich hier um das erste B eisp iel der B e st. eines A bsorptions-W irkungsquerschnittes für ein radioakt. Isotop m it dem M assenspektro­

m eter. D ie H albw ertszeit der E u -A k tiv itä t 156 ergibt sich zu 15,4 T agen nach der photograph. Schw ärzungsm ethode. N ach gleicher M eth. w erden die H a lb w erts­

zeiten v o n 145Sm , 153Gd u. 160Tb b estim m t. (P h ysic. R ev . [2] 7 1 . 643. 1/5. 1947.

Chicago, Id ., A rgonne N a t. Labor.) G e r h a r d S c h m i d t . 103 M ark G. In g h ra m , D avid C. H ess jr. und R ichard J. H a y d en , N e u t r o n e n ­ w ir k u n g s q u e r s c h n itte f ü r Q u e c k s ilb e r is o to p e . 125 m g a-H gS w urden in einer G raphit- pile längere Zeit m it N eutronen beschossen. D ie b eschossene P robe w urde in einem geschlossenen System in 0 2-Strom erhitzt u. das freie H g b e i—4 0 ° g esam m elt; dann wurde die isotop . Zus. der beschossenen Probe m assenspektroskop. u n tersu ch t u.

m it der von norm alem H g verglichen. A ls starke N eutronenabsorber erw iesen sich d ie Isotop e m it den Massen 196 u. 199. D a 199H g H O m al häufiger is t als 196H g, is t der H a u p tteil der N eutronenabsorption in n. H g dem Iso to p der M asse 199 z u ­ zuschreiben. B ei den Isotopen m it den Massen 198, 200, 201, 202 u. 204 w ar es nur m öglich, eine obere Grenze der W irkungsquerschnitte anzugeben. K ein M axim um wurde bei der M. 197 en tdeckt, d. h. alles durch die (n, y)-R k . geb ild ete 197H g zer­

fiel durch K -E infang in 197A u. D as schw ache, bei der M. 203 b eob ach tete M axim um is t w ahrscheinlich verursacht durch eine langlebige (n, y)-induzierte A k tiv itä t. Es h an d elt sich hierbei w ahrscheinlich um die in H g bek an n te 5 1 -T age-/?-A ktivität.

(P h ysic. R ev. [2] 71. 561— 62. 15/4. 1947.) G o t t f r i e d . 103 A sa o S u g im o to , Ü b e r d ie a - A k t i v i t ä t v o n m i t D e u te r o n e n b e s c h o ss e n e m B i . M it C yclotron-D euteronen von ~ 13 MeV u n tersucht V f. die R kk. 209B i (a, p) 210B i, 20SB i (d, n) 210P o u. 209B i (n) 210B i (R aE ) u. b estim m t die Ä nderung des V erh ä lt­

nisses der W irkungsquerschnitte o (d, p)/o (d, n) m it zunehm ender E nergie der a u f­

treffenden D euteronen. B ei 12,4 MeV is t o (d, p) = 4,1 • 10~26 cm 2 u . o (d, n) = 1,1

■ IO-26 cm 2. D as V erhältnis o (d, p)/o (d, n) nim m t bei steigender D euteronenenergie langsam zu. (Sei. P ap . In st, ph ysic. ehem . R es. 4 2 . Nr. 1183. 152— 59. J u li 1947.

[Orig.: engl.]) G e r h a r d S c h m i d t . 103

W . J e n tsc h k e, K . U n desser und K . K ain d l, N a c h w e i s e n e r g ie r e ic h e r A l p h a ­ te ilc h e n b e i E i n w ir k u n g th e rm is c h e r N e u tr o n e n a u f A c ti n u r a n . V ff. b estim m ten die E nergie der beim B eschuß von A cU m it langsam en N eutronen au sgesan d ten a-T eüchen zu m ax. 11,1 MeV. E s h an d elt sich dabei n ich t um die R k. A cU (n, a ) 232Th, sondern um bei der K ernspaltung gleich zeitig au ftretende a-E m ission . B eschießung von U m it schnellen N eutronen ergab keinen (n, a)-Prozeß. (A nz.

österr. A kad. W iss., m ath.-naturw iss. K l. [K urzm itt.] 84. 49— 51. 1947.) v . Ha r l e m. 103 B. B. K ln sey , D e r 4 0 k e V - Ü b e r g a n g v o n T h C ". B eim Zerfall v o n ThC unter E m ission von a-T eilchen en tsteh t ThC" im angeregten Zustand (40 keV ). D ieser angeregte Zustand tr itt bei 70% der Zerfallsprodd. a u f; sein e L ebensdauer is t kleiner als 10-8 Sek. B eim V ers., die Strahlung durch eine K oin zid en zm eth . n a ch ­ zuw eisen, fand m an einen schw achen E ffek t. (P h ysic. R ev . [2] 7 2 . 526. 15/9. 1947.

Chalk R iver, N a t. R es. Council of Canada.) E . R e u b e r . 103 L. W . G rosch ew und I. M. F ran k , Z u r F r a g e d e r W in k e lv e r te ilu n g d e r d u r c h y - S tr a h le n a u s T h C " e n ts ta n d e n e n E le k tr o n e n p a a r e . D ie A b h än gigk eit der W in k el­

verteilu n g zw ischen den K om ponenten der Paare, die von y -Strahlen des ThC" aus erzeugt w erden (z. B . an N , Kr, X e) von der Ordnungzahl is t abhängig davon , ob die WiLSON-Kammer oder Zählrohre zur R egistrierung b en u tzt w erden. V ff.

zeigen, daß dadurch kein W iderspruch en tstan d en is t. ( > K y p n a j i 3 i < c n e p n - M e H T a jib H O ii h T e o p e T i m e c K o i i 4>ii3hkh [J . exp . th eoret. P h ysik ] 1 7 . 121— 23. 1947.

P h ysik al. L eb ed ew -In st. der A kad. der W iss. der U d S S R .) H e l m s . 103 H . L. Bradt und P. Scherrer, D ie y - S tr a h lu n g d e s U X 1 m i t 9 3 k e V . U n terss. des 0-Spektrum s und der y-S trah lu n g von U X führt zum E rgebnis, daß dieselben V er­

h ältn isse vorliegen w ie beim R dTh. D ie obere Grenze des U X ^ ß -S p ek tru m s w urde zu 0,205 ± 0,01 MeV b estim m t. Von allen ^-Ü bergängen führen 80% zu U X 2 im N orm alzustand, 20% zum angeregten 0,093-M eV -Z ustand. (P h ysic. R ev . [2]' 7 1 . 141. 15/1. 1947. E idgenöss. T echn. H ochschule Zürich.) R u m p f . 103

C. P. K eim , D i e A n r e ic h e r u n g s ta b ile r I s o t o p e n n a c h d e r e le k tr o m a g n e tis c h e n M e th o d e . K urze B eschreibung der A nreicherung stabiler Isotop en m it H ilfe des

1947

A v

La u b. 104 A lfred K lem m , H ein rich H in ten berger und Philipp H oern es, A n r e ic h e r u n g d e r s c h w e r e n I s o t o p e v o n L i u n d K d u r c h e le k tr o ly tis c h e I o n e n w a n d e r u n g i n g e s c h m o l­

z e n e n C h lo r id e n . D urch elek trolyt. Ionenw anderung w urde an der Grenzfläche zw isch en geschm olzenem L i C l m it 2 Mol% KCl einerseits u. geschm olzenem P b C l 2 andererseits bei einer S trom dichte von 5 A /cm 2 in 48 Std. K stark angerei­

chert, das M ischungsverhältnis [7L i]/[6Li] con 12,3 auf 44,3 u. das von [41K ]/[39K]

von 0,0714 auf 0,0885 verschoben. A ls Q uotienten der Ionenw anderungsgeschw in­

d igk eiten wurden g ef.: W Li/ W K = 1,156, W 6/W 7 = 1.021 u. W 38/W 41 = 1,016.

F a ß t m an diese Q uotienten als T rennfaktoren einer S tufe auf, so bedeuten die a n ­ gegebenen A nreicherungen eine w irksam e gesam te T rennstufenzahl von 61,5 bei den L i-Iso to p en u . 13,4 b ei den K -Isotop en . F ür den M asseneffekt y = ln (W j/W j)/

ln (m j/m j), (m = Isotopenm asse), fo lg t y = — 0,135 für L i, u. y = — 0,32 für K . D er große M asseneffekt u. die kleine Trennstufenzahl beim K kann durch dessen geringe K onz, erklärt w erden. (Z. N aturforsch. 2 a . 245— 49. Mai 1947. Tailfingen,

K W I für Chem ie.) Ni e m i t z. 104

A . K eith B rew er, S a m u el L. M adorsky, Jo h n K een an T aylor, V ernon H . D ibeler, P au l B radt, 0 . Lee P a rh a m , R oy J. B ritten und J. G ilm an Reid jr., K o n z e n tr ie r u n g v o n K a l i u m i s o t o p e n m i t d e r O e g e n s tr o m -E le k tr o w a n d e r u n g s m e th o d e . Beschreibung einer E lektrow anderungsm eth. zur T rennung von Isotopen, w obei ein E lek tro ly t­

fluß durch eine g ep ack te Säule (feiner Sand) entgegen der R ichtung der zu tren n en ­ den Ionen m it einer G eschw indigkeit floß, die in der M itte zw ischen den G eschw in­

digk eiten der zu trennenden Ionen lag. D ie sich schneller bew egenden Ionen wurden gegen den E lek trolytstrom vorw ärts-, die v iel langsam er bew egenden Ionen zurück- getragen. D er Trennungskoeff. s-1 für K ationen is t F V eC ln S /1000 I+ t , w F die Fa r a d a y-K on stan te, Y e das K ath od en vol. in cm3, C die N orm alität des E lektro­

ly te n , S den T rennungsfaktor, J* den positiven Ionenstrom u. t die Zeit in Sek.

bedeu ten . F ü r die K onzentrierung von 39K im K athodenraum der Elektro- w anderungsquelle nahm das H äufigkeitsverhältnis N = 39K /41K in etw a 500 S tu n ­ den von seinem norm alen W ert von 14,2 auf einen m axim alen W ert von 24 zu, der m axim ale T rennungskoeff. betrug 0 ,3 8 5 -10-2. Verss. 41K im A nodenraum zu konzentrieren, ergaben eine Erniedrigung des Isotopenhäufigkeitsverhältnisses auf 9,1. (J . R es. n a t. Bur. Standards 38. 137— 68. Febr. 1947.) Go t t f r i e d. 104

J a m e s W . W e sth a v e r , K o n z e n tr ie r u n g v o n K a l i u m d u rc h G e g e n s tr o m -E le k tro - w a n d e r u n g : E i n i g e th e o re tis c h e B e tr a c h tu n g e n d e s V o r g a n g e s. (Vgl. vorst. R ef.) T h eoretisch e B etrach tu n gen über die im vorst. R ef. beschriebene M ethode. ( J . Res.

n a t. B ur. Standards 38. 169—84. Febr. 1947.) ^Go t t f r i e d. 104 J. L. V erh a eg h e, C y c lo tr o n u n d B e ta tr o n . E ntw . u. Grenzen der verschied.

B esch leu n igerm ethod en . (T echn.-w etensch. Tijdschr. 16. 82— 87. M ärz/April 1947.

G ent.) Ge r h a r d Sc h m i d t. 112

W . M. B rob eck , E. 0 . L a w ren ce, K . R. M cK en zie, E. M. M cM illan, R. Serber, D. S. S e w e ll, K . M. S im p son und R. L. T h orn ton , A n f a n g s le is tu n g d e s 1 8 4 -in c h C y c lo tr o n s d e r U n i v e r s i t ä t v o n C a lif o r n ie n . B eschreibung der A usrüstung des C yclotrons u . V erss., b ei denen D euteronen u. a-Strahlen von etw a 200 bzw . 400 M eV erzeugt w urden. (P h ysic. R ev. [2] 71. 449— 450. 1/4. 1947. B erkeley, Cal., U n iv ., P h y s. D ep ., R ad iation Labor.) Go t t f r i e d. 112

D avid C. d eP a ck h und A n d rew V. H aeff, E i n T a n g e n tia lin je k to r f ü r B e ta tr o n e u n d S y n c h r o tr o n e . E s w ird ein Injektor vorgeschlagen, der die stabile B ahn des B esch leu n igu n gsp rozesses u m faßt. Er b esteh t aus einer ringförm igen K athode u.

aus einem E lek tron en lin sen system , das die em ittierten Elektronen so bündelt, daß die R adialschw ingungen vem ach lässigb ar klein w erden. (P hysic. R ev. [2] 72. 247

bis 248. 1/8. 1947.) O. Ec k e r t. 112

K onrad G und, H e r a u s f ü h r u n g d e r E le k tr o n e n a u s d e r E le k tr o n e n s c h le u d e r i n e in e m e n g e n B ü n d e l . K urze B eschreibung der A nw endung. V orläufige M essungen ergaben, daß 75— 80% aller hochbeschleunigten E lektronen in einem engen Bündel aus dem V akuum gefäß herausgebracht werden. (N aturw issenschaften 34. 343. 1947.

[Ausg- J u li 1948.] E rlangen, Siem ens-R einiger-W erke.) Go t t f r i e d. 112 G. G ueben, J. G ovaerts und A. D. M. Stop pan i, B e m e r k u n g ü b e r d i e M e s s u n g d e r A k t i v i t ä t v o n r a d io a k tiv e n P r ä p a r a t e n . W enn m an den Geh. einer Substanz an radioaktiven B estan d teilen durch Strahlungsm essung bestim m en w ill, muß man

E . 656

A v

1947.) Le n z. 112

L en n art S im o n s und B en g t G roten felt, E i n e A p p a r a t u r z u r M e s s u n g d e r E n e r g ie n v o n S p a l t p r o d u k t e n , d i e m a n b e i d e r B e s c h ie ß u n g m i t la n g s a m e n u n d s c h n e l­

le n N e u tr o n e n e r h ä lt. Ionisationskam m er, m it der die E n ergieverteilu n g der aus einer dünnen Sch ich t au stretenden Spaltprodd. gem essen w erden kann. (S oc. Sei.

fen n ., Com m ent. physico-m ath. 13. 1— 9 .1 9 4 7 . H elsingfors.) Po l l e r m a n n. 112 W . P. J e sse , L. A . H a n n u m , H . F orstat und A . L. H art, I o n i s i e r u n g s k a m m e r - te c h n ik b e i d e r M e s s u n g v o n u C . Um die Z uverlässigkeit der M eth. u. die E m p fin d ­ lichkeitsgrenzen zu bestim m en, wurden Ionisationskam m erm essungen m it zw ei verschied. E lektrom etern durchgeführt. E in e C 02-Probe m it einer A k tiv itä t von etw a 4 - 1 0 '7 Curie/g K ohlenstoff w urde nach u. nach m it in a k tiv em C 0 2 verd ü n n t.

B ei einer 420fachen V erdünnung stim m ten die m it dem ersten E lek trom eter erh a l­

ten en Ergebnisse innerhalb 5% bei einer 5720fach en V erdünnung innerhalb 20%

m it den berechneten W erten überein. Mit dem Li n d e m a n n-E lektrom eter w aren die Ergebnisse w eniger genau. (P hysic. R ev. [2] 7 1 . 478— 79. 1/4. 1947.)

Go t t f r i e d. 112 B. S. S m ith , H. C arm ich ael, J. F. S teljes, C. 0 . P eab od y u n d D. S. Craig, K o n s t r u k t i o n u n d W ir k u n g s w e is e v o n 2 C h a lk R i v e r - I o n i s a t i o n s k a m m e r t y p e n . E s w erden 2 neue Ionisationskam m ertypen zur M essung langsam er N eu tro n en b e ­ schrieben. D ie eine, die nur aus M etall u. Quarz aufgebaut is t, ein V ol. v o n 4,7 L iter b esitzt u. bis zu 30 at D ruck aushält, ergibt für 1 langsam es N eutron pro cm 2 u. Sek.

einen Strom von 2,5 - 10-13 A m p. bei einer B F 3-F üllung von 20 cm H g-D ruck. D ie andere, ähnlich konstruierte, ist zur M essung eines starken N eutronenstrom es g e ­ eignet, w obei der Ionenstrom bis zu 1 m A m p. betragen kann. (P h ysic. R ev . [2] 72.

527. 15/9. 1947. Chalk R iver, N a t. R es. Councü of Canada.) E . Re u b e r. 112 A . Van T ig g elen und J. W ijn en , Ü b e r M a s s e n s p e k tr o s k o p ie . A llg. Ü bersich t über den A ufbau u. die A nw endung von M assenspektrographen. (M eded. vlaam sch e ehem . Vereen. 9. 136— 151. Ju n i 1947. U n iv . L öw en, L ab. f. anorg. u. anal. Chem .)

v . Ha r l e m. 112 J . G. A . G riffith s, M a s s e n s p e k tr e n . F o rtsch rittsb erich t. N eu e A p p . u. A n w en ­ dungen. 51 Z itate. (A nnu. R ep. Progr. Chem. 43. 315— 23. 1946; herausgegeb.

1947.) Ge h l e n- Ke l l e r. 112

F ritz H a w lic z ek , E i n e M e th o d e z u r B e s tim m u n g d e s L u f t ä q u i v a l e n t s v o n F o l i e n f ü r A lp h a s tr a h le n . B eschreibung einer einfachen M ethode zur B e st. des L u ft­

ä q u ivalen ts von F olien für A lphateilchen, die sich im G egensatz zu den bisherigen M e­

th od en eines R öhrenelektrom eters m it kleiner Z eitk on stan te b edient. D ie G en au ig­

k eit der angegebenen A pp. lieg t bei 0,01 mm L u ftäq u ivalen t. (S .-B . österr. A k ad . W iss., m ath .-n atu rw iss. K l., A b t. I la . 155. 167— 77. 1947. In st, für R adium forsch.)

O . Ec k e r t. 112 L ouis F. W o u ters und R ichard S. C hristian, W ir k u n g e n d e r R a u m l a d u n g a u f d ie Z ä h lb a r k e it e n e r g ie re ic h e r T e ilc h e n m i t S ilb e r c h lo r id z ä h le r n . Silberchloridkristalle b ei T em p. des fl. S tick stoffs w erden b en u tzt, um energiereiche P roton en zu zählen. D ie größte Schw ierigkeit in der A nw endung des A gC l-K ristallzählers b esteh t darin, daß die Z ählem pfindlichkeit w egen der im K ristall au ftretenden R aum ladung sehr stark abnim m t. D ie R aum ladung is t sehr resisten t (bis zu 48 S tunden). D urch E rden der H ochspannungselektrode u. Ä nderung der P o la ritä t der H och sp an n u n gselek ­ trode lä ß t sich aber die ursprüngliche E m p fin d lich k eit belieb ig o ft w iederherstellen, w obei, um tragbare Zählergebnisse zu erhalten, nach ungefähr 1000 Z ählim pulsen der P olw ech sel vorzunehm en is t. (P h ysic. R ev. [2] 7 2 . 1127— 28. 1/12. 1947.

B erk eley, Calif., U n iv . of California, D ep . of P h y sics, R ad iation L abor.) O . Ec k e r t. 112 D . E. W oold rid ge, A . J. A h earn und J. A. B u rton , I n D i a m a n t e n d u r c h a - T e i l - ch e n in d u z ie r te L e i tf ä h i g k e i t s i m p u l s e . M it einem V erstärker u. K athodenstrahl- oscilloskop w urden die durch einzelne R a-a-T eilchen in D iam an tk ristallen bei Z im m ertem p. erzeugten A usschläge b eob ach tet. D ie A nzahl der im D ia m a n t h e r ­ vorgerufenen Ionen is t in der gleichen Größenordnung w ie die von a-T eilchen in einer L uft-Ion isation skam m er erzeugten Ionen. D iese L eitfäh igk eitsau ssch läge w urden m it zw ei w esen tlich voneinander verschied. E lektrodenanordnungen am D iam an ten b eob ach tet, w ob ei in beiden F ällen A usschläge vergleichbarer Größe b ei jeder R ich tu n g des angelegten F eld es erhalten w urden. F a st säm tlich e D ia m a n ­

1947 A2.

E. 657

ten zeig ten die durch a-B eschuß induzierte L eitfäh igk eit. D ie A nw endungsm öglich­

k e it dieser M eth. für kernphysikal. U nters, bei Zim m ertem p. wird diskutiert.

(P h ysic. R ev . [2] 71. 913. 15/6. 1947. Murray Hill, N . J ., B ell T elephone Labors.)

Ge r h a r d Sc h m i d t. 112 L. F. Curtiss und P. W . B row n , D i a m a n t a l s y - S tr a h l- Z ä h le r . V ff. haben an ­ nähernd 100 D iam an ten v o n je % K arat auf ihre A nsprechbarkeit auf y -Strahlen u n tersu ch t. A u f eine F läch e des K ristalls w urde die H ochspannungselektrode au f­

gepreßt, w ährend die gegenüberliegende F läch e, m it einer E lektrode versehen, m it dem G itter der ersten V erstärkerstufe verbunden war. D as A nsprechverm ögen der einzelnen K ristalle w ar sehr verschieden. A m b esten sind reine E inkristalle. D ie Im pulse sind sehr schw ach u. bedürfen zu einer einw andfreien Zählung großer V er­

stärkung. (P h ysic. R ev . [2] 7 2 . 643. 1/10. 1947. W ashington, D . C., N at. Bur. of

S tand.) 0 . Ec k e r t. 112

O livier R o ch a t, Ü b e r s ic h t ü b e r d i e p h o to g r a p h is c h e M e th o d e i n d e r K e r n p h y s i k . (Vgl. C. 1 9 5 3 . 8775.) H istor. Ü bersicht über die F ortsch ritte der M eth. seit Beginn des Jahrhunderts. (A nn. G uöbhard-Söverine. 1 9 4 7 /4 8 . 59— 66. B ristol.)

Ei c h h o f f. 1 1 2

A2. Optisches Verhalten der Materie.

H . v o n K lü ber, Z u m N a c h w e i s sc h w a c h e r M a g n e tf e ld e r a u f d e r S o n n e n o b e rflä c h e . M it einer P olarisation sop tik , deren H a u p tb estan d teil eine dicke Q uarzplatte dar­

ste llt, lassen sich auch noch sehr schw ache Ze e m a n-E ffekte im Sonnenspektr. so ­ gleich u nverfälscht durch DoppLER-Effekte m it ausgew ählten FRAUNHOFER-Linien verm essen. N ach A usw ertung einiger L inienpaare zw ischen 5131,73 u. 6302,51 Ä , die dem F e angehören, w erden H inw eise auf w eitere polarim etr. Anordnungen für ähnliche M essungen gegeben. (Z. A strophysik. 2 4 . 1-— 21. 23/7. 1947. P otsdam , A strop h ysik al. Obs.) Ge r h a r d Sc h m i d t. 113

F. W . P a u l G ötz, H a lo i n E i s k r i s t a ll e n d e s r e g u lä r e n S y s t e m s ? D eutungsvers.

für den am 15. 4. 1934 in A rosa gleich zeitig m it dem gew öhnlichen H alo von 22°

b eo b ach teten R ing von 11° R adius durch spontane E isbildung bei U nterkühlung des W . bis z u — 72°. (Verh. Schweiz, naturforsch. Ges. 127. Versam m lung. 1947. 66.

A rosa.) Go t t f r i e d. 113

E n o s E . W itm er, D i e A n a l y s e v o n M o le k ü ls p e k tr e n u n d d ie B e re c h n u n g th e r ­ m o d y n a m is c h e r D a te n . Vorl. M itt. Zur Berechnung therm odynam . E igg. aus Spektroskop. D a ten w ird m it H ilfe von M aschinen eine T ab. berechnet zur raschen u . sicheren E rm ittlu n g der E nergiezustände eines asym m etr. R otators. (P hysic.

R ev . [2] 7 1 . 137. 15/1. 1947.) Go u b e a u. 114 A . B io t, Ü b e r d i e v o n d e r S p a ltb r e ite h e rr ü h r e n d e K o r r e k t i o n b e i s p e k tro p h o to - m e tr is c h e n M e s s u n g e n . D ie w egen A bsorption u. R eflexion, W ellenlängenem pfind­

lich k eit des E m pfängers, A bsorp tion sselek tivität verw endeter F ilter u. E m issions­

se le k tiv itä t der L ich tq u elle n otw endige K orrektion für die Spaltbreiten von S p ektrophotom etern wird im A nschluß an die M eth. von Ri b a u d u. Pe y c h e s (R ev.

d ’O pt., 11. 241. 1932) u. nach der graph. M eth. behandelt. (Ann. Soc. sei. Bruxelles, Sdr. I. 61. 127— 36. 2/6. 1947.) Li n d e n b e r g. 114

J o sep h K ap lan , D i e a tm o s p h ä r is c h e n B a n d e n v o n S a u e r s to ff . (V gl. C. 1947. 1258.) Vf. b erich tet ü b erein neues N achleuchten, in dem die bekannten atm osphär. Banden des 0 2 em ittiert wurden. D ie B anden des S y st., die am leich testen photographiert w erden kon n ten , waren die 0,0-B ande b ei 7594 Ä u. die 0 ,1 -Bande bei etw a 8650 Ä : die letztere w ar bisher w eder in A bsorption noch in E m ission bekannt. B ei längeren B elich tu n gszeiten wurden noch m ehrere andere B anden des S yst. u. einige an ­ scheinend neue B anden des 0 2 erhalten, die bis je tz t jedoch noch nicht identifiziert werden kon n ten . D ie Quelle des neuen N achleuchtens war eine Röhre, in der das N ordlichtnachleuchten in N 2 angeregt w orden war. H inzufügen von 0 2 lieferte das neue N ach leu ch ten . (P hysic. R ev. [2] 7 1 . 274. 15/2. 1947. L os A ngeles, U niv. of

California.) Go t t f r i e d. 118

G eorge L. H u m ph rey und R ichard M. B adger, D a s A b s o r p tio n s s p e k tr u m d e s O z o n s i m S ic h tb a r e n . 1. M itt. U n te r s u c h u n g a u f F e in s tr u k tu r . 2 . M itt. E i n f l u ß d e r T e m p e r a tu r . U ntersu ch t w urde das A bsorptionsspektr. des 0 3 im Sichtbaren auf ein e even tu ell auftretende F einstruktur. D ie M öglichkeit einer F einstruktur ist gegeben in den beiden breiten B anden bei 5730 u. 6020 Ä . E ine U nters, m it einem