Chemisches Zentralblatt : vollständiges Repertorium für alle Zweige der reinen und angewandten Chemie, Jg. 118, Erg.-Bd. 1, Nr. 2

Chemisches Zentralblatt

E. 161

ul Jok

1947 Nr. 2 Ergänzangsband

A. Allgemeine und physikalische Chemie.

H ugh S. T aylor, A n w endungsm öglichkeiten stabiler Isotopen des Sauerstoffs. V on d en S au erstoffisotop en h at für d ie Forschung bis je tz t nur 18 0 Bedeutung erlan gt. E s w ird verw en d et zu S ta b ilitä tsm essu n g en von Sauerstoffb in du ngen in anorgan. u.

organ. Verbb. u. zum S tu diu m von K a ta ly sa to ra k tiv itä te n . B ed eu tu n gsvoll is t d as Is o ­ to p für d ie K lärung vo n W aehstu m sproblem en. Z- B . wurde aus A rbeiten über die p fla n zlich e P h o to sy n th . m it 180 gefolgert, daß 0 aus aufgenom m enem C 0 2 in d ie Pflanze e in g eb a u t, der O v o m W. dagegen in elem entarer F orm abgegeben w ird. — D ie bisher zur V erfügung steh en d en M engen an 180 w aren sehr gering. D er M a n h a t t a n D i s t e i c t h a t je tz t M ethoden zur Trennung der O -Isotopen en tw ic k e lt, d ie leic h t zur Gew innung der Iso to p en im großen M aßstab ausgeb aut werden k ön n ten , w enn d ie notw en d igen M ittel zur Verfügung g e s te llt würden. (S cien ce [N ew Y ork] 106. 123. 8/8. 1947.)

v . Ku t e p o w. 13 W alter Gordy, E ine N eu b estim m u n g der kovalenten R a d ien einiger Elemente.

S c h o m a k e r u. S t e v e n s o n (J. Am er. ehem . Soc. 6 3 . [1941.] 37; C. 1941. I I . 2049) h a tte n a n d ie b ekan nte A d d itiv itä tsreg el (Iab = t a + tb zur B erech nu ng der k ovalen ten R a d ie n e in K orrek tu rglied für d en Ion en ch arak ter der F orm — ß ( x A — xb) angebracht, w ob ei für ein fach e B in d u n gen ß ein en W ert v o n 0,09 h a t. V f. fin d e t, daß für D op p el­

b in d u n g en ß ein en W ert v o n 0 ,06 b esitz t. U n ter B enutzung dieser K o n sta n ten berechnet Vf. neu d ie D op pelb indungsrad ien ein er A n zah l v o n E lem en ten . E r e rh ä lt für C 0,675 N 0 ,62, O 0 ,604, F 0 ,60, B e 0,86, Ca 1,29, S r 1,36 u. B a 1,35 (a lles in Ä ). (J. ehem.

P h ysics 15. 81— 84. Febr. 1947. D u rh am , N . C ., D u ke U n iv ., D ep . of P h ys.) Go t t f r i e d. 1 5 J . Y. M acdonald, D ie H y d ra ta tio n von Io n en . D er H yd ratation sgrad n von H+, Li+, N a+ u. K + w ird einer R ev isio n un terzogen . U n ter B erü ck sich tigu ng d es Pro­

tonensprungm echanism us für d en L eitfäh igk eitsvorgan g ergib t sich njj+ = 0,22 in befriedigender Ü b erein stim m u n g m it d en vo n W a s h b u r n (C. 1909. II . 330) un ter der

= A nnahm e nci = 0 au s Ü berführungsm essungen erh alten en W erten. Ü bereinstim m ung ' m it W erten , d ie v o n U l i c h (C. 1930. II . 1957) aus E ntrop iem essu n gen berechnet

^ wurden, w ird jedoch nur erzielt, w enn m an nci = 1 se tz t, w oraus n a + = 0,44 resultiert.

otT®'? B eide A n sich ten stim m en n ich t m it den E rgebnissen anderer A utoren ( B a b o r o v s k y jtaztU 1 9 27. I I . 1335; R e m y , C. 1927. II. 1442) überein. (Trans. F arad ay Soc. 43!

jazoli £ 7 4—7 5. O k t. 1947. S t. A ndrew s, U n ite d Coll., Chem. D ep .) G a b r i e l e G ü n t h e r . 21 ielV \ I. M. K orenm an, P olyhalogenverbindungen sowie die L ö slich keit von J o d und B ro m

in H a ln d sa lzlö su n g e n . E s w ird rechner. gefund en: 1. B eim A u flösen ein es H alogens in Salzen einer H alogenw asserstoffsäure e n tste h t im m er ein e P olyh alogenverb, einer b e stim m ten Z us., unabh ängig v o m K a tio n (also n ich t nur K J 3, sondern aüch N a J 3).

2 . Br, in Brom iden a u fgelöst, führt zu Verbb. N aB r5, K B r6, Sr(Br6)2. 3. A uf die L öslich­

k e it der H alogene in H alogeniden wird ein R ech enverf. gegründet zur E rm ittlun g der K o n sta n ten der U n sta b ilitä t polyh aloider Ion en , w obei die nach dem vorgeschlagenen Verf. b erechn eten (Z erfalls-)Ü n stab ilitätsk on stan ten für J3' ( 1 ,16 - 10“3), B r J ,' (0,08) JeiK* C1J2' (0 ,2 9 ), ClBr2' (0,83), Br3' (— ), Br5' (0,04) im allgem einen m it den auf anderem ie benutz1' \ y ege e rm ittelten W erten ü b erein stim m ten . D ie B erechnung von Kßr,' war undurch- (2)1W1*' führbar, jed och war die vo n Kßr s m öglich. 4. E s werden F orm eln zur Berechnung der

J.i'* L ö slich k e it d es J u. Br in H alogeniden bei Zim m ertem p. vorgeschlagen. (JKypHaJi

•*: O ß u fe ö X h m h h [J . a llg. Chem .] 17. (79.) 1608— 17. Sept. 1947. Gorki, S ta a tl.

U n iv .) v. W i l p e r t . 21

Gerhart Jander und Barbara Grüttner, u n ter M itarb eit vo n Günther Scholz, Über d a s Verhallen einiger V erbindungen des vier- un d sechswertigen Schw efels in w asserfreier B la u sä u re. I I . M itt. In F o rtsetzu n g früherer U n terss. der Chemie in w asserfreier B lausäure ( J a n d e r u . S c h o l z , Z- p h ysik . C hem .. A b t. A 192. [1943.] 163), bei w elcher l ^ analog der W asserdissoziation 2 H 20 ^ (H30 )+ + OH- das D issoziation ssch em a

’“'rjk 2 H C N ^ (H2CN)+ + CN" zugrundegelegt w ird u. in w elcher dem nach W asserstoff-

¡1 verbb. als Säuren u. Cyanide als B asen fungieren, berichten V ff. über das Verh. von 11

E .

162

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S 0 2, S 0 C l2, S 03u. H2S 04 in H C N .— S 0 2, in H C N e in g e le ite t, erh ö b t deren L e itfä h ig k eit.

In A n alogie zur W asserchem ie w ird an gen om m en , daß sieh gem äß S 02 + H C N ^ O = S < g J cyan osch w efelige Säure b ild et, w elch e im G egensatz zur W asserch em ie e in ­ bas, is t . B ew eisen d hierfür is t , daß sich S 0 2in H C N m it d em B asen a n a lo g o n T riäth ylam in [(C2H 6)3N + H C N ^ [(C2H5)3N H ]+ + CN_ ], besser m it K C N , p o ten tio m etr. titrieren lä ß t. Her P o ten tia lsp ru n g lie g t b ei 1 Mol K C N /M ol S 0 2. E s fin d e t also ein e n eu tra li­

satio n sa n a lo g e R k . s t a t t gem äß H S 0 2CN + K C N K S 0 2CN + H C N . D er hierbei en tsteh en d e N d . is t m erkw ürdigerw eise n ic h t K S 02CN, son dern , w ie die A n a ly se zeigt, K20 - S 02-H C N . D ie s w ird dadurch erk lä rt, daß das p rim , en tste h e n d e K S 0 2CN gem äß

° < C N + ° S <CN + HCN = K

X

+ S0(CN)‘

sn K20 - S 0 2-H C N zerfä llt. D a ß K2S 0 3-H C N v o r lie g t, is t u n w ah rsch ein lich , da K 2SO tic h in H C N n ich t v o n selb st s o lv a tisie r t. — SOCl2 is t in H C N g u t lös!, u. erh öh t nach iagelan gem S teh en deren L e itfä h ig k eit. I n A n alogie zum W . sc h e in t S o lv o ly se gem äß SOCl2 + H C N = SOCl(CN) + H C l bzw . SO C l2 + 2 H C N = SO (C N)2 + 2 H C l ein zu ­ treten , jedoch im G egensatz zum W ., in w elch em so fo rt v o llstä n d ig e H yd rolyse e in tr itt, nur p artiell. Z u r B esch leu n igu n g der R k . w urde die C yanionenkonz, durch Z ugabe von K C N erh ö h t; der Vorgang w urde p o te n tio m etr . u . k o n d u k to m etr. v erfo lg t. E s er­

gab en sich jedoch k e in e ch a r a k terist. T itra tio n sk u rv en . D agegen fand en Vff. bei präparativer A u farb eitun g KCl im R ea k tio n sg em isch , w as au f sta ttg e h a b te S olv o ly se sch ließ en lä ß t. SOC1CN u. SO (C N)2 k o n n ten jedoch n ic h t iso lie r t w erden. — L ö st m an S 03 in H C N , so b e o b a c h te t m an — w ieder in A n alogie zur W a sserch em ie — ein A n­

steig en der L eitfä h ig k e it d ieser L ösu n g. D a ß sich hierb ei g em äß S 03 + HCN = H S 0 3CN ein b a s. C yanoschw efelsäure b ild et, w ird durch p o te n tio m e tr . T itra tio n mit dem B asen an alogon T riäth ylam in sich erg este llt. D er P o ten tia lsp ru n g lie g t bei 1 Mol T riäth ylam in/M ol S 0 3. C yanoschw efelsäure is t offenbar in sta b il. Ih re A u flsg. in HCN trü b t sich bei längerem S teh e n u n ter F eu ch tig k eitsa u ssch lu ß . — B e i in H C N gelöster, w asserfreier H2S 04 ergib t sich aus p o te n tio m etr. T itra tio n en m it T riä th y la m in u . KCN bei V erw endung v o n A g-E lek trod en ein d e u tig ein zw eib as. Charakter. D ie so n st ver­

w en d eten C u-E lektroden sprechen offenbar in Ggw. v o n H2S 04 n ic h t k on zentration s­

rich tig auf C yanion an. A u ch bei präp arativen A n sä tzen la sse n sich nur 2 Mol Basen­

an alogon m it 1 Mol H2S 04 zur R k . bringen, so w o h l w en n m an H2S 04 zu erst lö s t als auch beim Zugeben v o n H2S 04 zur L sg. v o n K C N in H C N . Im G egen satz zu m Lösungsm . H 20 zeigen jed och die beiden H -A to m e der in H C N g e lö s ten H2S 04 sch w äch er saure E igg. u. außerdem durchaus u n tersch ied liche D iss o zia tio n sk o n s ta n te n ; d en n bei der p oten tio m etr. T itra tio n m it T riäth ylam in tr ete n zw ei d eu tlich v on ein an d er abgesetzte P o ten tia lsp rü n g e auf. (Chem . B er. 80. 27 9— 89. J u li 1947.) Ja n d e r . 21

Adrien M ondiez, Über die V erteilu n g eines gelösten K ö rp e rs zw ischen z u ei nicht m ischbaren L ösun g sm itteln . A u f th eo ret. W ege w urde ein e G leich ung h ergeleitet für die V erteilu ng einer g elö sten S u b stan z zw isch en zw ei n ic h t m ischbaren L ösungsm itteln.

Zur N achprüfung der G leichung wurde ein e L sg. v o n N ic o tin in w ss. N H3 u . als zweites Lösu ngsm . P etroleu m b e n u tzt. D ie Verss. ergab en e in e g u te B estä tig u n g der Gleichung.

(C. R . hebd. S éan ces A cad. Sei. 225. 673— 74. 2 0/10. 1947.) G o t t f r i e d . 21 A. Ss. Predw oditelew , Über das Gesetz von A r r h e n iu s in der chem ischen K inetik der G asreaktionen. W enn in ein em G asgem isch n ic h te la s t. Z u sam m en stöß e m öglich sind, so führen nur solch e Z usam m enstöße zur Ä n d eru ng der in tra m o l. E n erg ie, b ei denen w enigstens ein es der zusam m enp rallen den M oll, e in e d ie ,,k r it .“ ü b ersteigen d e Wärme­

gesch w in d igk eit b e sitz t; d ie e la s t. Z usam m en stöße sin d nur für M oll, m it G eschwindig­

k eiten un terh alb d ieser k rit. W ärm egesch w in d igk eit m öglich . B eim Vorhandensein n ich tela st. Z usam m en stöße k an n d ie m ath em at. A n a ly se n ich t v o m MAXW ELLschen Chaos m it un en d lich großen M o l.-G esch w in d igk eiten u . B erech nu ng der M ittelw erte

Ul

m ittels der G A üssschen F u n k tio n au sgeh en . E s g ilt dann: AJ u2e ~ kmu' du = 1

x , o

oder, m it u 1)k m = x 1, A /(km )312- J x2e—X’d x = A - (ffx ^ /ik m)312 = 1. D ie se s In tegral

O

wird für d en F a ll e la s t. u . n ic h te la st. Z usam m en stöße, für m ehrere K o m p o n en ten u.

für ein en chem . Prozeß b e tra ch te t. Für d ie R ea k tio n sg esch w in d ig k eit e rg ib t sic h eine B ezieh u n g, in der a ls w esen tlich ster A usdruck die m it der KRAMPschen Transcen- d en ten v erw a n d te F u n k tio n <t>(x) e n th a lte n is t. J e nach d en W erten v o n x m üssen verschied. A u sw ertu ngen der F u n k tio n <b(x) angew an dt w erd en . So e rg ib t sic h für

1947

E. 163

große W erte v o n x ein e der ARRHENitrsschen F orm el fa st g leich lau ten d e B ezieh un g, d a ­ gegen fo lg t für d en F a ll niedriger k rit. G eschw indigkeiten ein A usdruck, der kaum noch m it der ARRHENiusschen F orm el in V erb. gebracht w erden kann. G erade d ieser F all sch ein t für d iejen igen Prozesse v o n B edeutung zu sein, b ei denen die A nregungsenergie v o n der G rößenordnung RT is t . (^OKJiaflH A n a^eM im H a y n

CCCP

W iss. U d S S R ] [N . S .] 5 7 . 685— 88. 1/9. 1947. M oskau, S ta a tl. U n iv ., P h y sik a l. In st.) v. W i l p e r t . 2 8 A . A . W w edenski, K in etisc h e G leichungen der Gasrealctionen, die bei konstantem D r u ck u n ter Volum änderung ablaufen. E s wird ein e ein seitig e (ein deutig verlaufende) hom ogene G as-R k. b etrach tet, deren G eschw indigkeit der K onz, der reagierenden Stoffe proportional is t u . vo n der K onz, der erhaltenen Stoffe n ich t abh ängt. D ie R ea k tio n s­

gesch w in d igk eit wird für den F a ll berechnet, daß die Stoffe durch ein Reaktionsrohr b estim m ten D urchm essers u. vorgegebener Länge streichen. (JKypHa.il 0 6 m ,e ö X h m h h [J . a llg. Chem .] 17. (79.) 1573— 76. S ep t. 1947. Leningrad, I n st, für hohe

D ru ck e.) v. W i l p e r t . 2 8

Bruno J . Z w oliński und Henry E yrin g, D ie Nicht-Gleichgewichtstheorie der absoluten R eaktionsgeschw indigkeiten. D ie KRA M ERssche Meth. zur B erechnung absoi. R ea k tio n s­

gesch w in d igk eiten auf Grund der k lass. D iffusion sth eorie ohne A nnahm e ein es G leich­

gew ich tes zw ischen n. u . angeregten Moll, in jeder S tu fe der R k . (vgl. K r a m e r s , C. 1940.

I I . 3437) wird verfein ert durch Berücksichtigung der Q uantennatur der E nergieniveaus der M oll.; es w erd en zunächst n = 4 E nergieniveaus (je 2 im Ausgangs- u. im E n d ­ zustan d) in R echnung g esetzt. D ie R echnung is t in Ü b erein stim m u ng m it der F olgerung v o n K r a m e r s , daß d ie G leichgew ichtstheorie der ahsol. R eaktionsgesch w ind igk eiten in ein em w eiten V iscositätsb ereich W erte lie fer t, die um weniger als 10% vo n den nach der D iffu sion sm eth . berechneten abw eichen. E in e B et rachtung kom plizierterer System e (n ~>4) k ön nte zeigen , w elche V erfeinerungen an der T heorie der absol. R ea k tio n s­

geschw ind igk eiten anzubringen sind. (J. Am er. chem . Soc. 69 . 2702— 07. N o v . 1947.

P rin ceton , N . J ., Princeton U n iv ., F rick Chem. L a b o r.; U n iv . of U ta h , D ep . of Chem.) Re i t z. 2 8 W . Albert Noyes jr., Der M e ch a n ism u s photochemischer R eaktionen. K urzer zu ­ sam m enfassender B erich t. (Chem. E ngn g. N ew s 25 . 2812— 13. 29/9. 1947.) S t e i l . 3 0

U. Fano, Über einen M e ch a n ism u s, der zu m A b la u f der K a ta ly se beitragen könnte.

E s w ird ein M echanismus der K a ta ly se d isk u tiert, bei dem die M. des K atalysators, die bei organ. K a ta ly sen häufig sehr v ie l größer als die des Su bstrats is t , ein e R olle sp ielt.

D ie k a ta ly t. R k . wird sch em at, au fgeteilt in T e ilrk k ., die sich durch das unterschiedliche V erh ältnis vo n um gesetzter E nergie zur E ntropie unterscheiden. D ie Durchrechnung an ein igen B eispielen zeig t, daß es sich bei d iesem M echanism us n ic h t u m den H a u p t­

fa k to r der K a ta ly se, sondern höch sten s um einen unter mehreren gleichberechtigten han d eln k an n . (J . chem . P h ysics 15. 845. N o v . 1947. W ash ington, D . C., N a t. Bureau o f Stan d ard s, X -R a y -D iv .) W . A l b r e c h t . 3 1

R. Pir.oir, Relative M essungen der U llraschallenergie im W asser. D a k ein es der üb­

lich en V erff. zur M essung der U ltraschallenergie w irklich befriedigt, w ird ein Verf. b e­

schrieben, das in der A nwendung ein es Therm oelem entes, dessen eine L ö tstelle un ver­

ändert b le ib t u. dessen andere von einem den U ltrasch all absorbierenden S to ff um geben ist, b esteht. A u f Grund der schw achen U ltrasch allab sorption in den M etallen u. ihrer gu ten W ärm eleitfähigkeit w eist die k a lte L ö tstelle p rak t. die Temp. der um gebenden F l. au f. D ie warm e L ö tstelle erwärm t sich dagegen au f eine höhere Tem peratur. Der T em p.-U nterschied is t eine F unk tion der absorbierten Energiem enge. D as T herm oele­

m ent ist an ein G alvanom eter angeschlossen, dessen A u sschlag fo lg lich eine Funk tion der absorbierten U ltraschallenergie darstellt. D as Verf. is t au f die U nters, der V ertei­

lung der E nergie im P rojektorgefäß u. im Versuchsrohr u. des E in fl. der Frequenz u.

der W asserhöhe angew an dt worden. (J. Chim. physique Physico-Ohim . b iol. 44 . 254

bis 260. 1947.) W e s l y . 60

A 1# Atombausteine. Atome. Moleküle.

A lex E. S. Green, Selbstenergie u n d W echselwirkungsenergie in P o d o lskys ver­

allgemeinerter E le ktro d yn a m ik . D u rch Anwendung einer Störun gsm eth. auf d ie v e r ­ allgem ein erte Q uan tenelek trod ynam ik vo n P o d o l s k y le ite t Vf. e x p liz ite Ausdrücke für die elektrom agn et. E igen - u . W echselw irkungsenergie gelad en er T eilchen ab. In einer N äherung erster Ordnung ergeben sich folgende R e su lta te: 1. D ie E igenenergie is t endlich, n eg a tiv u. notw en dig versch ieden vo n der M assenenergie. 2. D ie W ech sel­

wirkungsenergie en th ält keine Sin gu laritäten . D er Vf. is t der M einung, daß diese E r ­ 11*

E. 164

1947

geb n isse P O D O L S K Y s T heorie e in e tiefe rlie g e n d e B ed eutu n g v erleih en . (P h y sic . R ev . m 7 2 . 628— 31. 1/10. 1947. C in cin n a ti, O ., U n iv . of C in cin n a ti, D ep . of P h y sic s.)

W E I S S . 80 D. I. Blochinzew, Über die n ic h t-H a m illo n sc h e M ethode i n der T h eo rie der E lem en ta r­

teilchen. D ie V orstellu ng ausgedeh nter P a rtik e l is t m it d e n R ech en verff. n ach H a m i l t o n unvereinbar, in d iesem F a lle sin d andere R ech en schem en zu verw end en , z. B . d a s von H e i s e n b e r g , jedoch is t d as V erh ä ltn is zw isch en beiden S ch em a ta sehr k om p liziert.

Man k a n n in BoRNscher N äherun g ein e Verb. zw isch en beiden h e rstellen u. im A us­

druck = rk/ ( l — das r2 streich en ( y>s zerstreu te, ipi prim . W ellen ); doch würde hierdurch die E inw . der zerstreu ten W ellen au f sich se lb st vern a ch lä ssig t, welche in H e i s e n b e r g s T heorie sehr k o m p liziert berechenbar is t . V f. sc h lä g t a ls K om prom iß zw isch en beiden T heorien d ie E infü hrung zw eier M atrizen R 3 i (zur Verb. zwischen prim . u. zerstreuter W elle) u . R ss (zur B erech nu ng der W rkg. der R ea k tio n zerstreuter W ellen) an S te lle einer M atrize R (der Z erstreuung) vor; dad u rch n äh ert er sic h der H A M iLTO N schen D a rstellu n g . Zur B e st. der E ig en m a sse der P a rtik el is t dann eine tran szen d en te G leich ung zu lö sen . Zur A brundung d es Sch em as fe h lt jedoch die F orm d es „ a b reiß en d en “ F a k to r s, der b ei E lek tro n en bei X < 10-16, b ei schweren T eilch en ab % < 10-13 cm sic h bem erkbar m a c h t. ( J K y p H a j i 9 k c n e p H M e H T a j i b h oii h T e o p e T n q e c f c o i i Q h 3 H k h [J. exp . th e o r et. P h y sik ] 17. 26 6—71. 1947. M oskau, P h y sik a l. L eb ed ew -In st. der A k ad . der W iss. der U d S S R .) v. W i l p e r t . 80

W. L. Ginsburg und I. Je. Tamm, Z u r T h eo rie des S p in . D ie v o n V ff. en tw ick elte Sp intheorie b asiert auf d em A u fbau r e la tiv is t. G leich ungen für die W ellen fu n k tion , d ie v o n d e n K oord in aten d es T eilch en s u . zu g leich v o n anderen vierdim en sionalen Tensoren (Sp in oren) a b h ä n g t. D ieser W eg eröffn et n eu e M öglich k eiten , e s treten neue Größen auf, deren U m w and lu n gen n a ch der u n en d lich -d im en sio n a len u n itaren D ar­

ste llu n g der L o r e n t z -Gruppe erfolgen u. daher n ic h t zu d en ü b lich en Spinoren führen.

D ie A rbeit is t n ic h t ab gesch lossen . S ie b ed ien t sich ein ig er u n v erö ffen tlic h ter Entw w . der u n itaren D a rstellu n g en der L o r e n t z -Gruppe v o n H e l l f a n d , de i en E rgeb nisse weiter reich en a ls jen e v o n D i r a o (P roc. R o y . Soc. [London] 1 83. [1945.] 284), u. führen zu G leichungen, d ie p h y sik a l. vern ün ftig, jed och durch V a r ia tio n n ic h t erh ä ltlich sind, d a m an k ein F eld einführen k an n. D ie G leich ungen sin d n ic h t d ie ein zig m öglichen;

ihre V erallgem einerung in Ggw. äußerer F eld er is t n och zu u n tersu ch en . (JK yp n a.i 9KcnepHM eHTaju.H0fi h T eo p eT H iecK O ä ® H 3 H K H [J . exp . th e o ret. P h y sik ] 17. 227 b is 237. 1947. M oskau, P h y sik a l. L eb ed ew -In st. der A k ad . der W iss. der U d SS R .)

v. W i l p e r t. 80 Jules Géhéniau und Jacques van Isacker, V erschiedene A r te n der Z u sta n d sä n d e­

rungen von K o rp u skeln m it dem S p in 1 u n d 0. B eim S tu d iu m der W ech selw rk g. zwischen L ich t u . E lek tro n füh rt d ie BROGLiEsche Theorie auch zur B e rü ck sich tig u n g v o n Über­

gän gen v o n Z uständ en m it dem Sp in 1 zu solch en m it dem Sp in 0. V ff. gelan gen zu ein em A usdruck, der folgen de Term e e n th ä lt: Ü b ergän ge oh n e Spinänderung u. die keiner A b sorp tion oder E m issio n entsp rech en ; Term e m it Ä nderung d es Sp ins von 1 zu 0 u. um gek eh rt; Term e, d ie Ü bergänge m it Spinänderung e n th a lte n , d ie den Ab­

sorptions- u. E m ission sph änom enen einer K orp usk el m it d em S p in 1 entsprechen; u.

Term e, d ie Z ustand sänd erun gen m it dem Spin 1, entsp rech en d A b sorp tion u . Emission ein er K orp u sk el d es Sp ins 0. (C. R . hebd . S éan ces A cad. S ei. 2 2 5 . 98— 100. 16/7.

1947.) S t e i l . 80

A. Ss. Dawydow, Z u r Theorie ein es T eilc h en s m it e in em S p i n 3/2. G leich ungen für T eilch en (sp eziell m it der R u h m asse 0) m it e in em S p in 3 /2 w erd en b ei Vorhandensein äußerer F elder d isk u tie r t u. m it den G leich ungen v o n R a r i t a u . S c h w i n g e r (C. 1942.

I . 1097) verglich en . ( J K y p H a j i Ü K C iie p iiM e H T a jiB H o ii h T e o p e T i i n e c K o h < I > h 3 H K H [J . exp . th eo ret. P h y sik ] 17. 427— 36. 1947. K iew , A k a d ., P h y sik a l. In st.)

Am b e r g e r. 80 Ss. W. Ismailow, Über die relativistische Q uantentheorie von T eilch en m it in n eren Ro- tationsfreiheitsgraden. I . M itt. Theorie der T eilchen m it S p in 1 /2 u n d innerer R otations­

bewegung. E s w ird ein e r e la tiv is t. W ellengleich un g für T eilchen e n tw ic k e lt, die der FERMi-DiRACschen S ta tis tik un terliegen u. inn ere R otation sfreih eitsgrad e besitzen.

D ie T ran slation sb ew egu n g w ird durch d ie D i r a c -G leichung b eschrieb en , jedoch m it einer v o m R o ta tio n szu sta n d ab h än gigen M asse. D a s Verh. der T eilch en im elektro- m a g n et. F eld wird u n tersu ch t u. b ew iesen , daß ein derartiges T eilch en , ä h n lich dem P roton , e in zu sä tzlich es elek tr. M om ent b e sitz t. D ie b etrach tete W ellengleich un g kann zur B eschreibu ng der N u cleon en b e n u tzt w erden. (JK ypH an Ü K C n ep iiM eH T ajib H O Ü h T e o p e T H i e c K O Ë < P h 3 I i k h [J . ex p . th e o r et. P h y sik ] 17. 629— 47. J u li 1947. L en in ­

grad, P ädagog. H erzen -In st.) A m b e r g e r . 80

1947 Aj. A

. A

. M

. E 165

Bernard Kwai, N ich llin ea re W ellenm echanik des Photons un d M e s o n s ; M o d ifik a tio n des Gesetzes von Y u k a w a . In einer früheren A rbeit wurde die nichtlin eare W ellen m ech a­

n ik d es E lek tron s behan delt; d iese M itt. b ezieh t sich auf Teilchen m it d em Spin 1, d . h. P h o to n en u. M esonen. W egen der verschw indenden M. der P h oton en h a t d ie T heorie nur für M esonen p rakt. W ert. E s werden die nichtlin earen W ellengleich un gen d es M esons für skalaren u. v ek to riellen F all e n tw ick elt u. die s ta t. L ösung der n ich t- lin earen v ek to riellen M esonendynam ik gegeb en . (C. R . hebd. Séances A cad. S ei. 224.

1207— 08 . 2 8 /4 . 1947.) E. R e u b e e . 83

M. Markow, Die höheren N ä h eru n g en der Slörungstheorie im F alle der W echsel­

w irk u n g d urch ein ska la res M esonenfeld. D as C o u l o m b - u . YuKAWA-Potential kann außer durch k an on . V ertauschung der entsprechenden HAMILTON-Funktionen durch d ie zw eite N äherung der Störun gstheorie b estim m t werden, w as zu einer R eihe von Gliedern m it en tgegen gesetzten Vorzeichen fü h rt. D ie Sum m e dieser Glieder wird N u ll für jede folgende Näherung. ( Î K y p H a ji 9 K c n e p iîM e H T a jiB H O Ü h T e o p e T iiq e c K O ii

® H3HKH [J. ex p . th eoret. P h ysik ] 17. 661— 66. J u li 1947. L ebedew -In st. für P h y sik der A k a d . der W iss. der U d S S R .) A m b e r g e r . 83

Enrico Fermi, D ie Z u k u n ft der K e rn p h y sik . I n der K ern p h ysik fe h lt bis h eu te ein e NEWTONsche Lehre der K raftgesetze zw ischen N eutronen u. Proton en in ein em K ern;

d ie M esonentheorie v o n Y u k a w a is t nur ein erster bedeutender Versuch. D ie T heorie h o fft auf U n terstü tzu n g durch die Experim ente, d ie m it den neuen riesigen B esch leu n i­

gun gsan lagen m öglich sein werden, durch die m an sogar k ü n stlich e M esonen erzeugen zu kön nen g la u b t. Auch bei völliger K en ntn is der K raftgesetze is t aber d as G esam t­

problem des K erns n ich t g elö st. D ie ungeheuren m ath em at. Schw ierigk eiten , die auf- treten , w enn es d ie G esetze der D y n a m ik der K ernb austeine auf d as k om p lexe S y s t.

schwererer K erne anzuwenden g ilt, werden w oh l die E inführung neuer num er. M ethoden erzw ingen. Von großer W ich tigk eit sind in dieser H in sich t die m odernen elek tron . R ech en m aschinen, w ie das bereits m it Erfolg auf kernp h ysik al. Problem e a n g esetzte E niaem od ell in P hilad elph ia, u. ihre W eiterentw . auf ein „ elek tro n . M athem atik er­

h irn “ h in . D ie B edeutung der G rundlagenforschung neben der tech n . E n tw . v o n A tom - kraftanlagen w ird nachdrücklich b eto n t. (J . F ran k lin I n s t. 2 44. 1— 3. J u li 1947.

Chicago, U n iv ., In st, o f N u clear S tu d ies.) S U h o e n e c k . 90 T. A . Goloborodko, D ie W inkelverteilung von N eu tro n en m it einer E nergie u m 0 ,2 M e V bei ihrer S treuung durch P rotonen. A ls N eutronenquelle dienen 200 m g R a m it B e verm engt u . als D etek to r von Paraffin sphär. um gebenes R h . Ü bereinstim m end m it älteren A rbeiten anderer A utoren, u . deutlicher, wird eine starke A bw eichung von der sphär. sym m . V erteilung festg estellt m it M axim a bei cp — 25° u. 6 8° u. ein em Mini­

m um bei 45°. Darüber hinaus wird eine deu tlich e Streuung für W ink el > 90° b e­

o b a ch tet, die auf p la st. Stöße zw ischen N eutronen u . P rotonen h in w eist u . noch einer w eiteren angekü ndigten U n ters, bedarf. (TKypHan SKcnepiiMeHTaJiBHofi h T e o p e - T H u ecK O Ë <DH3HKH [J. exp . th eoret. P h y sik ] 17. 945— 46. O kt. 1947. I n st, für P h y sik der A k ad. der W iss. der U d S S R .) A m b e r g e r . 100

Ja. Smorodinski, Z u r Theorie, der S treu u n g von N eutronen durch P rotonen. B ei der in einer früheren A rbeit des Vf. ( ¿ K y p n a j i 3 K c n e p n M e H T a jiB H O Ë h T e o p e T H u e c K O Ë

®H3HKH [J . ex p . th eoret. P h y sik ] 15. [1945.] 89) angegebenen, verbesserten F orm el vo n W ION e r für den W irkun gsqu erschn itt bei N eutronenstreuung an P rotonen wird durch E in setzen des Z ahlenw ertes 0,27 s t a t t 0,29 im Nenner des zw eiten G liedes in der Form el für a ein e w esen tlich bessere Ü bereinstim m ung m it den experim entellen W erten v o n B a i l e y (C. 1946. I. 427) auch für geringe N eutronenenergien erzielt. D ie v erb es­

serte F orm el w ird m it gu ter Ü bereinstim m ung auf die E rgebnisse von S h e r r (P h y d c . R ev. [2 ] 6 8 . [1 9 4 5 .] 240) für 25-M eV-Neutronen angew endet. ( / K y p H a j i 9 K c n e p u M e H - TajiBHOft h T e o p e T H u e c K O fi < D h 3 H k h [J. exp. th eoret. P h y sik ] 17. 941—4 2 . O kt.

1947. A k ad. der W iss. der U d S S R .) A m b e r g e r . 100 Robert R. Wilson, Edward J. Lofgren, J. Reginald Richardson, Byron T . Wright und Robert S. Shankland, P ro lo n -P ro to n -S lre u u n g bei 14,5 M e V . D ie S treuun g v o n 14,5 M eV -Protonen an P roton en wurde m it H ilfe einer K oin zid en zzäh lm eth . u n ter ­ sucht. D ie 14,5-M eV -Protonen w urden m it dem 37zölligen S yn ch rocyclotron vo n B erk eley erzeu gt. Streukörper war ein e 2 • 10~ 4 cm dicke N y lo n fo lie. D ie M essungen der d ifferen tiellen S treu q u erschn itte sind absol. u. erstreck en sich vo n 10—4 5°. D ie G enauigkeit is t w egen des d u rch d ie pu lsieren de Strahlaussend ung aus dem S yn ch ro­

cyclotron b ed in gten Streuun tergrund es (jeder der Strahlschauer is t 50 y Sek. lang u.

pro Sek. w erd en 600 solcher Schauer ausgesandt) n icht sehr groß ( ~ 1 0 % ) . B e i k lein en W inkeln is t d ie Streuung w esentlich größer, a ls sie aus der S-W ellenstreuung a lle in b e ­ rechnet werden kann. D ies lä ß t d ie Einw . ein er P -W ellen strah lung verm u ten , w ie sie

E. 1C6

1947

v o n ein er abstoßen d en P o te n tia lq u elle herrü hren m ag. D ie R e su lta te v ertra g en sich m it den b e i 8 u . 10 MeV erh a lte n en S treu q u ersc h n itten . (P h y sic. R ev . [2] 7 2 . 1131— 38.

15/12. 1947. Cam bridge, M ass., H arvard U n iv ., R a d ia tio n L abor; B erk eley , C alif., U n iv . o f C aliforn ia; C leveland , O ., Case I n s t, o f T ech n ol.) O. Ec k e r t. 100

W. W. Havens jr., I. I. Rabi und L. J. Rainwater, W echselw irkung der N eutronen m it E lektronen in B le i. I n A b h än gigk eit v o n d er W ellen län ge d er ein fa llen d en N eutronen wurde m it ein em N eu tron en sp ek trom eter der W irk u n gsq u ersch n itt in fe stem u. ge­

schm olzen em P b gem essen . A u s einer N äh eru n gsgleich u n g für den G esam tquersch nitt, in d ie der W irk u n gsq u ersch n itt d e s K ern s, der d er E lek tron en b in d u n g u. d er A tom ­ form fak tor ein g eh t, w ird d er W irk u n gsq u ersch n itt je E lek tron en b in d u n g für 5000 eV- N eu tron en zu 4 - 10-3 1 qcm b erech n et. E s sch ein t, daß d ie W eeh selw rk g. der Elek tron en ein e V erm inderung d es S treu q u ersch n itts b ed in g t. (P h y sic. R ev . [2] 7 2 . 634— 36. 1/10.

1947. N ew Y ork, U n iv ., D ep . of P h y s.) S t e i l . 100 C. E. Mandeville, D ie D y n a m ik der K ernteilchenreaklionen. E s w erd en d ie B e­

stim m u n gsgleich u n gen (E n ergie, Im p uls) für d ie b ei ein er K ern teilch en reak tion be­

te ilig te n E lem en tar- u. so n stig en T eilch en in elem en tarer W eise u n ter Berück­

sic h tig u n g vor a lle m der D a r st. v o n L i v i n g s t o n u . B e t h e (C. 193 8 . I. 819) h erg eleitet u. an sch a u lich g e m a ch t. D ie K o rrek tio n en , d ie für d ie W in k elverteilu n g b eim B esch u ß v o n d ü n n en M ateriesch ich ten w egen der W in k elstreu u n g an­

g eb rach t w erden m üssen, w erden d isk u tie r t. (J . F ra n k lin I n s t. 2 4 4 . 385— 99. N o v . 1947. B artol R e s. F o u n d a tio n of th e F ra n k lin In st.) S t a g e . 103

Glenn T. Seaborg, K ern u m w a n d lu n g e n in d en n e u en höheren E nergiebereichen. N ach kurzer fach lich -h istor. E in leitu n g w ird d ie B ed eu tu n g der A tom m asch in en zur Erzeu­

gun g sehr energiereicher P a rtik eln a u fg ezeig t. D ie M eth. u. F u n k tio n d es Cyclotrons, Synchro-C yclotrons, B eta tro n s, Syn ch rotron s u. d es L inearb esch leun igers werden an­

sch au lich d a rg estellt. B es. w ird au f die A ufgabe der Chem ie für d ie Trennung u. Iso­

lierung der bei K ernprozessen en tsteh en d en Iso to p en h in g ew iesen . D ie eh em . Best.

der Prodd. aus K ernprozessen g e w in n t gerade d esh a lb an B ed eu tu n g , w e il durch Über­

sch reiten der 10 M eV -E nergiegrenze b ei den K ernp rozessen n u n n ic h t nur K erne ent­

steh en , d ie sich in der L adung u m 1 b is h ö ch sten s 2 E in h eiten u n tersch eid en , sondern e s werden durch die T eilch en m it den n u n in den A tom m asch in en erreichbaren Energien d ie K erne z. T. w e se n tlich w eitgeh en der ab- bzw. u m g eb a u t. A ls B eisp iele w erden die U m w andlungsprozesse v o m 76A s zu m 38C1 (R ed . u m 37 M.- u . 16 Ladungseinheiten) b eim « -B e sc h u ß : 75A s («, 16z, 37a) 38C1; 65Cu («, 4z, 14a) 51M n, U m w an d lu n gen des Sb in d ie K erne m it der A tom num m er 42 (Mo) b is 52 (T e) an gefü h rt. D ie se U m w andlu ngs­

prozesse k ö n n ten a ls „S p litteru n g sp ro z esse“ (sp a lla tio n processes) b ezeich n et werden.

D er Ü bergang v o n den A usgan gs-Prodd . zu d en E nd -P rod d . i s t n ic h t sicher bekannt, w ah rscheinlich jedoch als Z erfa llsk ette anzusehen . — A ls V erm utung w ird ausgesprochen, daß bei n och w eiterer Steigerun g der T eilchenenergie d ie S y n th . v o n N eutronen u.

P roton en zur M aterie, also Schaffu ng v o n M aterie aus E n ergie g elin g en s o llte. (Chem.

E n gn g. N ew s 2 5 . 2819—22. 2 9/9. 1947. B erk eley , C alif., U n iv . of C alifornia, Dep. of

Chem .) S t a g e . 103

N. A. Perfilow, H albw ertszeiten des sp o n ta n e n Z e r fa lls von U ran u n d Thorium . S t e llt m an ein e P h o to p la tte u n ter ein e U- oder T Ä -S ch icht, so ersch ein en neben den gew ö h n lich en « -T eilch en Spuren v o n T eilch en , d ie durch S p o n ta n sp a ltu n g v o n U oder T h veru rsach t sin d u . d ie v o n den durch d ie a -T eilch en hervorgeru fen en dadurch ge­

tren n t w erd en k ö n n en , daß m an vor der E n tw . e in O x y d a tio n s m itte l auf d as latente B ild ein w irk en lä ß t. D ad u rch schw ärzen sich b ei der n ach folgen d en E n tw . nur mehr d ie durch d ie S p a lts tü c k e höher angeregten K örner. F ür d ie S p on tan sp altu n g von 238U e rg ib t sic h ein e H a lb w ertszeit v o n (1 ,3 ± 0 ,2 )- 1 0 ie u . für 237T h e in e solch e von 4 - 1017 Jahren . •—- D ie V erteilu n g n a ch der L änge der h in terla ssen en Spur in der P hoto­

s c h ic h t i s t b ei der S p o n ta n sp a ltu n g v o n U g leic h der durch N eutroneneinw irkung e rfo lg ten . ( J K y p H a j i Ü K crre p n M e n T a .n L H O H h T e o p e T i i n e c K o f t < D h 3 h k h [J. exp.

th e o r et. P h y sik ] 17. 476— 84. 1947. R a d iu m in st, der A k ad. der W iss. der U d SS R .)

Am b e k g e r. 1 0 3

Tsien San-Tsiang, Ho Zah-Wei, R. Chastel und L. Vigneron, N e u e Z erfallsarten des U rans. Vff. tränken ein e A g-reiche P h o to p la tte m it U ran n itrat u. se tze n sie D - Be- N eu tron en aus m it oder ohne Paraffinab brem sung. D ie T eilch en sp u ren in der P la tte erw eisen sich in der M ehrzahl der F ä lle (10 000) als die gerad lin igen Spuren ein er Zw ei­

teilu n g ein es U -K erns. In 10% der F ä lle G abelung durch S toß ein es E m u lsio n steilch en s.

In 30 F ä llen schließ en d ie Vff. auf ech te D reiteilu n g, also sim u lta n e E m issio n dreier T eilchen (w ob ei d ie B ew eisführun g, daß hier n ich t Z w eiteilu n g - f S to ß e in es E m u lsio n s­

kerns v o rlieg t, in einer sp äteren A rbeit erfolgen soll). D ie M assenan alyse der D reitei-

1947

E. 167

lun gssp uren erg ib t, daß das leic h te ste T eilchen M assen zw ischen 2 u. 9 h a t. D ie B est.

d ieser M. is t aber sehr unsicher, so daß es n ich t ausgeschlossen is t, daß d ie leic h tes te M. im m er ein a-T eilchen is t. E in F a ll m it der leich testen M. 32 m acht ein e A u sn ahm e.

D ie k in e t. Energie der drei T eilch en ergab zusam m en 154 ± 10 MeV. In zw ei F ä lle n w urden V ierteilungen b eob ach tet m it einer Sum m e der k in et. Energie von ~ 115 u.

~ 1 0 0 MeV. In ein em der beiden F ä lle wurden die MM. zu 84 + 76 + 72 + 4 = 236 b estim m t, w ob ei angenom m en wurde, daß 235U g ev ierteilt wurde, daß das k lein ste e m ittier te T eilchen ein a-T eilchen war u. daß keine zusätzlichen N eutronen frei w erden.

( J . P h ysiq u e R ad iu m [8] 8. 165— 78. Ju n i 1947. Paris, Coll. de F rance, Labor, de

Chim . N u cléaire.) K o c k e l. 104

Erich Bagge, Z u r Theorie der Ma-s,senhäufigkeitsverleilung der B ruchstücke bei der sp o n ta n en K ern sp a ltu n g . E s w ird th eoret. u n tersu ch t, w arum bei der U ran sp altu n g d ie T eilun g d es K ernes m eist unsym m . erfolgt, obgleich die freiwerdende E nergie bei sym m . Sp altu n g am größten is t. B ei der am e in fach sten zu behandelnden sp ontan en K ern sp altu n g fo lg t, daß die D urchsetzung des P o ten tia lw a lles bei gegebener T eilch en ­ en ergie entw eder durch seine H öhe (sehr unsym m . T eilu n gsverh ältn is) oder durch die zu große M. der T eilchen (sym m . Sp altung) unw ah rscheinlich w ird. D ie th eoret. K urve der M assenh äufigkeitsverteilun g b e sitz t ein ausgeprägtes M axim um bei A tom gew ich ten u m 95 u. ein M inim um für den F a ll der sym m . T eilung; d ieser V erlauf is t m it den e x ­ perim en tellen B eobachtungen an k ü n stlich erzeu gten Spaltp rozessen in gu ter Ü b er­

ein stim m u n g . (Z. N aturforsch. 2a. 565— 68. O kt. 1947. G öttin gen , M ax-P lan ck -In st.

fü r P h y sik .) E . R e t t b e r . 104

Arthur H. Snell, V. A. Nedzel, H. W. Ibser, J. S. Levinger, R. G. Wilkinson und M. B. Sampson, U ntersuchungen über die verzögerten N eutronen. I. M itt. D ie Z e rfa lls­

kurve u n d die In ten sitä t der verzögerten N eutronen. D ie aus der U ranspaltun g m it la n g ­ sam en N eutronen stam m enden verzögerten N eutronen werden h in sich tlich In te n sitä t u . H alb w ertszeit untersucht. D ie Zerfallskurve lä ß t sich als Sum m e vo n E x p o n en tia l­

fu n k tion en m it H albw ertszeiten von 0,4; 1,8; 4,4; 23 u. 56 Sek. darstellen; die zugehörigen rela tiv en In ten sitäten sind 0,4; 0,5; 1,1; 1 ,0 u. 0,14. D ie verzögerten N eu tron en haben ein e H äu figk eit von 1 ± 0,2% der bei der Spaltung sofort au ftreten d en N eu tron en . D ie Versuchsanordnung wird beschrieben. (P hysic. R ev. [2] 72. 541— 44. 1 /1 0 . 1947.

Chicago, 111., U n iv ., M etallurgical Labor.) O. E c k e r t . 1.04 Arthur H. Snell, J. S. Levinger, E. P. Meiners jr., M. B. Sampson und R. G. Wilkinson, U ntersuchungen über die verzögerten N eutronen. II . M itt. D ie chemische Isolierung der 56s- un d der 23s-A k tiv itä t. (I. v g l. v o rst. R ef.) D ie M eth. der chem . Trennung der beiden A k tiv itä ten wird beschrieben u. gefunden, daß die 23)-A k tiv itä t ein em Jodk ern, die 563-A k tiv itä t ein em Brom kern zukom m t. Der m ögliche Zerfallsm echanism us is t d ab ei folgender: 137J — ß~ -»■ 137X — Jn verzögert -* 136X . 87Br — ß~ -*■ 87Kr — Jn v e r ­ zögert — 88Kr. (P h ysic. R ev . [2] 72. 545— 49. 1 /1 0 . 1947. Chicago, 111., U n iv .,

M etallu rgical Labor.) O. E c k e r t . 104

W. C. Redman und D. Saxon, Verzögerte N eutronen bei der P lu to n iu m - un d U ra n ­ sp a ltu n g . 238Pu u. U , als 235-Isotop angereichert, wird zur Spaltu ng gebrach t u. h in ­ sich tlich der bei der Spaltung auftretenden verzögerten N eutronen u n tersu ch t. D ie von S n e l l , N e d z e l , I b s e r , L e v i n g e r , W i l k i n s o n u . S a m p s o n (v g l. v o r st. R eff.) u. H o f f m a n u . F e l d (C. 1948. II . 159) erh altenen E rgebnisse w erden b e stä tig t.

(P h y sic. R ev . [2] 72. 570— 75. 1 /10. 1947. Chicago, Hl., U n iv. of Chicago, Argonne

L abor.) O. E c k e r t. 104

F. de Hoffman und B. T. Feld, Verzögerte N eutronen a u s 239P u . Ausführliche W iedergabe der C. 1948. II. 159 referierten A rbeit. (P h ysic. R ev. [2] 72. 567— 69.

1 /1 0 . 1947. S an ta F e, N - M ex., U n iv. of C alif., L os A lam os Sei. Labor.)

O . E c k e r t. 1 0 4

J. D. Cockcroft, F riedliche A n w en d u n g en der K ern sp a ltu n g . A usgehend v o n dem V ersuchs-G raphit-Pile in H arw ell, der m axim al eine W ärm eenergie von etw a 50 kW , entsprechend ein em Strom therm . N eutronen von 1 0 10 N eutronen cm2 • sec u!

der m on a tlich etw a 5— 10 Curie R adiophosphor liefert, w erden die B edingu ngen fin­

d en B au ein es größeren P ile , der als K raftw erk dienen soll, d isk u tiert. D a das U °m it A l überzogen w ird, kön nen nur Tem pp. von 300— 350° erreicht w erden. F e kann A l n ich t ersetzen , da dieses d ie M u ltip lik ation sk on stan te unter 1 herabdrückt. Auch sollen die W rkgg. ein es teilw eisen E rsatzes des 236U durch Pu u. T h u n tersu ch t w erden.

M it dem größeren P ile dü rfte aueü der Bedarf an radioakt. Isotop en in E nglan d gedeck t werden. In dem P ile werden a lle die R k k . untersucht, die m it langsam en N eutronen ausgeführt werden kön nen, während solche, die schnelle N eutronen erfordern, m it dem C yclotron ausgeführt w erden. D ie Erzeugung von langleb igem 14C u. 37C1 is t durch die

E. 168

1947

P ile k a p a z itä t begren zt, d och so ll die jäh rliche P rod u k tion v o n 4 — 5 Curie an l4C m ög­

lic h sein . (N atu re [London] 160. 451— 53. 4 /10. 1947.) St e i l. 104 André Debierne, Über die E xp lo sio n sw o lk e von B ik in i. V f. w ies b e r e its in ein er früheren A rb eit darauf h in , daß b ei der E x p lo sio n der A tom b om b e große M engen von S tic k o x y d e n en tste h e n m ü ß ten . D u rch d ie b e trä ch tlich e W ärm een tw . tr e te n hohe lo k a le T em pp. auf, bei d en en sic h in der L u ft d ie Verbb. N O , N 0 2, H N 03 b ild e n . D ie A n w esen h eit des N 02 w äre auch ein e E rklärung für d ie v o n A u gen zeu gen b eob ach tete sch w ach rö tlich e F ärb ung der W olke. Vf. un tersch eid et 3 E ffe k te der B om be : 1. m echan.

Zerstörung durch D ru ck w ellen , 2. ra d io a k t. S trah lu n g u. 3. B ld g . v o n S tic k o x y d en . D ie M enge d es erzeu gten H N 03 is t bei ein er 5 0 k g -B o m b e so groß , daß e in G eb iet von m ehreren 100 k m S eiten la n g e u . m ehreren 100 m H öh e d a v o n e r fü llt w ird. Jedes H N 03-Mol. k an n a ls K o n d en sa tio n sk ern für W asserd am p f b e tr a ch te t w erd en . Es dü rfte e in ig e Jahre dau ern, b is d ie se K ern e a lle versch w u n d en sin d u. d ie durch sie b ed in gten E rschein un gen w ie r e la tiv e T rock en h eit, versch leierter H im m el, dichter N ebel u . Verringerung der S on n en strah lu n g n a ch g e la ssen h ab en (b eim A usbruch des K rak atau w urd en m eteorolog. A n o m a lien n o ch 3 J a h re sp ä ter au f der g an zen Erde b eo b a ch tet). Man w ird d ie se B etra c h tu n g en b ei den w e iter en A to m b om b en exp eri­

m en ten b erü ck sich tig en m ü ssen . (C. R . h ebd . S éa n ce s A ca d . Sei. 2 2 4 . 1220— 22.

2 8 /4 .1 9 4 7 .) E. R e u b e r . 104

I. Koväcs un d A. Budö, Z u r T heorie der zu fä llig e n P räd isso zia lio n . M it H ilfe der Q uan tenelek trod ynam ik w ird die Störun g zw isch en zw ei d isk re ten u . ein er R eihe k o n tin u ierlich er Term e u n tersu ch t. O bw ohl k ein e W ech selw rk g. zw isch en den ersten disk reten u. den k on tin uierlich en Z uständ en e x is tie r t, k a n n für ein ig e L inien ein e b e­

trä ch tlich e P räd issoziation a u ftreten , w enn d ie N iv e a u s der zw ei d isk reten Term e m it gleich er R o ta tio n sq u a n ten za h l zu sam m en fallen oder n a h e b en ach b art sind . D ie P rä­

d isso zia tio n im ersten Term i s t durch den zw eiten v eru rsach t u . w ird zufällige P rä ­ d isso zia tio n g en a n n t. D ie E rgeb nisse befind en sic h in sehr g u te r Ü b erein stim m u n g m it den M essungen vo n S c h m i d u . G e r o a n d en y-B an d en d es N O -M olekü ls. ( J. chem . P h y sic s 1 5 . 166— 73. A p ril 1947. B u d a p est, U n garn , U n iv ., I n st, für Theoret.

P h y sik .) W e i s s. 114

A. L. G. Rees, D ie B ere c h n u n g von p o tentiellen E n e r g ie -K u rv e n a u s bandenspektro­

skopischen D aten.'Vi. le ite t für die B erechnung v o n p o ten tiellen E n erg ie-K u rv en au s banden- sp ek trosk op . D a te n zw eiatom iger M oll, a n a ly t. A usd rü ck e ab, d ie der graph. K on stru k ­ tio n n ach R y d b e r g - K l e i n e n tsp rech en . D iese A usdrü ck e liefern befriedigen de W erte für d ie in der M oRSE-Funktion en th a lte n en K o n sta n ten D e u . re u. erm öglich en die g enaue A u sw ertung der E nergie-K urven se lb st im B ereich d es M in im u m s. D ie B ezie­

h u ngen zur M oRSE-Funktion w erden h e ra u sg e ste llt u . ein e M eth. zur B eh an d lu n g von E lek tron en zu stän d en , bei d enen ein e D isk o n tin u itä t im K ra ftg esetz a u ftr itt, wird sk izziert. D a s Verf. w ird zur B erechnung der p o te n tie lle n E n ergie-K u rve für d en si7o+u- Z u stan d d es B r2 näher erlä u tert. (Proc. p h y sic. Soc. 5 9 . 998— 1008. N o v . 1947. Mel­

bourne, A u stralia, C ouncil for S ei. and Ind. R e s ., D iv . of In d . Chem .) P l i e t h . 114 A. L. G. Rees, B e m e rk u n g z u r A u sleg u n g des sichtbaren A b so rp tio n ssp e k tr u m s des B ro m s. (V gl. v o r st. R ef.) F ür d ie b ei v m ax = 24 300 cm- 1 (A ) u . i'm ax = 2 0 740 cm' 1 (B ) au ftreten d en k on tin u ierlic h en B anden im sich tb a ren A b sorp tion ssp ek tr. d es Br2- D am p fes g ib t e s zw ei E rk läru n gsm öglich k eiten , zw isch en d en en bisher n ic h t eindeutig befriedigend en tsch ied en w erden k o n n te . V f. k an n nu n m it seiner M eth. d ie niedrigeren T eile der p o ten tiellen E nergie-K urven für d ie an geregten Z u stän d e, d ie d ie für d a s sich t­

bare A b sorp tion sspek tru m des B rom s en tsch eid en d en Ü b ergän ge in sich sch ließ en , genau kon struieren u . ein e W ahl zw isch en den beiden M öglich k eiten treffen . H iernach sollten Ü b ergänge sta ttfin d en : (A) hSg-*- - * 1f7u, (B ) 1 2 7 g + 3770 + n, lE g + -* 3/7 lU m it i 'm a i berechnet = 18 630 cm-1 (oder r ela tiv sch w ach ). (P roc. p h y sic. Soc. 5 9 . 1008 bis 10.

N o v . 1947. M elbourne, A u stra lia , C ouncil o f Sei. and In d . R e s ., D iv . of In d . Chem.) Pl i e t h. 114 I. M. Gurewitsch, Über das A u ftre te n m etastabiler A tom e in rein en , optisch angeregten Q ueckstiberdäm pfen. D ie V ersuchsapp. b e ste h t au s ein em Q uarzröhrchen (v o n der Art e in es V ak uu m photoelem ents) m it E lek tro d en in ein ig en mm E n tfern u n g v o m E in tritts- fensterch en ; auß erhalb der th e rm o sta t. U m fa ssu n g b e fin d et sich ein e A bzw eigung d es R öh rch en s m it 1 T ropfen H g ; d a s R öh rch en wird m it der L in ie 2537 Â b e lich tet.

D ie L um in escenz d es W illem itsch irm es w urd e m it dem P h otom eter ,,G O I“ gem essen . — E s zeig te sich , d aß d ie H ellig k eit d e s lu m in escieren d en Schirm es b eim E in ta u ch en der A bzw eigun g in e in D E W A R -G efäß m it fl. L u ft scharf a n stieg , d er E lek tro n en stro m jed och etw a s ab fiel. B eim A n ste ig en der H g -K o n z. b is zum M axim um b ei 120° (ein w eiteres S teig ern d es H g-D ru ck s fü h rte zum A b sink en d es Strom es) s tie g d er E le k ­ tro n en stro m au f d a s 15— 20fache der Z im m ertem p ., während d ie en erget. B eleu ch tu n g

1947

E. 169

d er K a th o d e auf d as 5—6fache fiel. I n Ü b erein stim m u ng m it Ze m a n s k y (P h ysic. R ev . [2] 2 9 . [1927.] 513) erk lärt Vf. d as m it dem A u ftreten m etastabiler A tom e im G egensatz zu R o u s e u. Gi d d i n g s (Proc. n at. A cad. Sei. U S A 11. [1925.] 514 ; 12. [1926.] 447) u. H o u t e r m a n n s (Z. P h y sik . 1927. 619), w elche dieselb en M eßergebnisse m it P h o to ­ io n isa tio n erk lären . D as erreich te V akuum war nach Sw öchigem E rh itzen b ei 500°

2-10-7

Hg.

CG CP

v. W i l p e r t. 118 G. Ss. Landsberg und F. Ss. Baryschanskaja, K om binationsstreuung des L ich ts in k ry sta llin e n H y d ro x yd e n un d die W assersloffbindung. K urze W iedergabe ein es früher (H 3 B ecT H H A K aae M H H H a y K

CCCP.

U R S S , Ser. physique] 10. [1946.] 509) erschienenen V ortrags. E s wird die M eth. der V ff. zur U n ters, der RAMANspektren feiner k ry st. P u lver beschrieben; nach diesem Verf.

w erden d ie RAMANspektren der O H -Schw ingungen einer R eih e w asserfreier M etall­

h y d roxyd e u . K rystallh yd rate in ihrer Struk tur un tersu ch t u. ein K en nzeichen für die H -B in d u n g oder sein e A bw esenheit gefund en. D urch V gl. m it R ön tgen struktu ru nterss.

k on n te der k r it. A bstand zw ischen dem O der OH-G ruppe u. jenem der nächsten Störungsgruppe zu < 2 , 8 Ä gefunden w erden. B ei Tem pp. bis hin ab zu 100° K wird die O H -B ande stark veren gert, das b estä tig t d ie A nnahm e der F lu k tu a tio n zur E rklärung der V erb reiterun g der L inie un ter dem E in fl. d er H -B in d u n g. ( Ü3BecTHH A ica- aeM H H H a y K

CCC P

siq u e] 11 . 335. Ju li/A u g . 1947. P h ysik al. L ebedew -Inst. der Akad. der W iss. der

U d S S R .) v . W i l p e r t 120

Je. F. Gross und A. I. Steehanow, D ie T e m peraturabhängigkeit von R a m a n sp eklren zw eiter O rdnung in K rysta llen . B ei der U n ters, von R a m a n -Sp ek tren zw eiter Ordnung v o n A lk alih alogen id en bei verschied. Tempp. w ird gefunden, daß das G ebiet klein er F requ en zen v ie l stärker vo n der Temp. ab h än gt als das großer Frequenzen, w as an zw ei M ikrophotogram m en vo n N a CI bei Tem pp. von 250° u . 700° näher g e ze ig t u . er­

ö rtert wird. (JK ypH aji O K c n e p p T M e H T a .iB iio ü h T e o p e T H n e c K O ü < D h 3 h k h [J. exp . th eo ret. P h y sik ] 17. 947— 48. O k t. 1947. L eningrad, P h y s.-tec h n . I n s t, der A kad.

der W iss. der U d S S R .) A m b e r g e r . 120

Je. F. Gross un d A. I. Steehanow, B o rn s Theorie u n d die R am a n sp eklren der A lkalihalogenkrystalle. E s w urden die RAMAN-Spektren 2. Ordnung der K ry s ta lle v o n K C l, K B r , N a C l (aus Schm elzen derselb en S alze gezü ch tet) m ikrophotograph iert.

A ls anregende Strahlun g w urde die H g-R eson an zlinie X = 2537 Ä erzeu gt. D as R a m a n- Spektr. 2. Ordnung w urde in 5 S td n . b ei 0,015 m m Sp altb reite erh a lten . D ie K u rv en zeigen e in d eu tlich es kontin uierliches Spektr. ( R a m a n -Spektr. m it kon tin uierlichem Grunde), wodurch die K rystallgittertheorie B o r n s b e stä tig t wird, im G egensatz zu d en U n terss. K r i s h n a n s (1943— 46) u . der A u ffassu ng R a m a n s (1941, 1943). (H3B ec- t h h Ä K a a e M H H H a y K

CCCP. Cepua

der Ü d S S R .) v . W i l p e r t . 120

G. P. Motulewitsch, M olekulare L ichtstreuung in K rysta llen . D ie Theorie der m ol Streuun g ( L e o n t o w i t s c h - M a n d e l s t a m , M a t o s s i , G a n s ) is t noch u n vollstän d ig u.

n ich t gan z rich tig . V f. g eh t v o n den Id ee n M a n d e l s t a m s (1926) u . B r e l l o u e n s (1922) aus, u . b eh a n d elt d ie Streuung als ein e B eugun g des L ich tes a n e la st. W ärm ew ellen.

Er b etra ch tet ein gan gs d ie Verschiebung einer flach en U ltra sch a llw elle, w obei das v o n P o c k e l s ein gefü h rte V erh ältn is der Ä nderung d es Tensors der D E . zu den D eform ation sk oeff. ein gefü h rt u . som it die L ichtausbreitun g in ein em K ry sta ll b e ­ tr a ch te t w ird, d essen D E . sich m it der Z eit nach dem gefund en en m ath em at. A usdruck änd ert. D ies fü h rt zu ein er L ösung MAXWELLscher G leichungen für ein en K ry sta ll ohne U ltra sch a llw elle, jedoch m it b estim m ter V erteilu ng der Ström e u . L adu ngen, ein e Aufgabe, d ie nach G i n s b u r g g e lö st w erden kann. U n ter H inzu ziehun g der BRAGGschen B edingu ng u. des PoENTiNGschen V ektors g elan gt V f. zu einem m ath em at. A usdruck für die sum m ar. In ten sitä t d es zerstreu ten L ichtes. D ie w eitere B erechnung erfordert die H in zu ziehun g e la st. K o n sta n ten , daher werden 2 kon krete B eisp iele, Streuung des L ich tes inN aC l u. Quarz, b erechn et, w obei gezeigt werden kann, daß e in kub. K ry sta ll auch opt. (n ich t nur m echan.) nicht v ö llig isotrop is t; beim Quarz erh ä lt m an versch ied.

E rgebnisse bei R ech ts- u . L inksqu arz, ein en w esentlich en U n terschied in der V erteilu ng der In ten sitä t nach F requenz u . P o larisation , jedoch kaum ein en U n terschied in der summar. I n ten sitä t. L n exp erim en tellen T eil wurde daher a u f A rbeiten m it g u t aus- gebild eten Q uarzkrysta 11 en g ea ch tet u. gefund en , daß die O rientierun gseffekte für Quarz I (H ) D : Ir: L = 1,155 (1 ,1 8 ): 1: 0,985 (0,98) betru gen , korr. 1,24 (1,28): 1 :

E. 170

1947

0 ,9 8 (0 ,9 7 ), th eo ret. 1 , 3 2 : 1 : 0 , 9 9 , a lso m it befriedigen der Ü b erein stim m u n g. N a C l:

I Nac i/lQ U = 0,65 (M ittel au s 5 M eßserien), korr. (a u f K om b in ation sstreu u n g) = 1,00, T heorie = 1,07 (befriedigen de Ü b erein stim m u n g). Mol. S treu u n g in N a F : der K ry sta ll str eu te nur l,7 m a l stärk er a ls Quarz b e i Z im m ertem p .; b e i 170— 180° entsprechend stärker. D ie ad ia b a t. e la s t. K o n sta n te n ( - 1 0 10) : Cu = 94,1 + 0 ,5 ; C12 = 2 4 ,5 + 0,2;

C44= 27,4 + 2; d ie o p t.-e la st. K o n sta n ten : P u = 0 ,0 4 8 ; P12 = 0 ,143; P44 = 0,030.

H ierau s fo lg t ein e 7m al geringere m ol. Streu un g b ei N a F im V gl. m it Q uarz, eine q u a lita tiv e B e stä tig u n g der th e o r et. F o lg eru n g . (EfeBecTHH AicaßeMHH H ayK

CCCP.

J u li/A u g . 1947. P h y sik a l. L eb ed ew -In st. der A kad. d er W iss. d er U d S S R .)

v. W i l p e r t. 122 W . H . M arkwood jr., B e s tim m u n g von M o leku la rg ew ich ten d urch Lichtstreuung.

H istor. E ntw . u . G rundlagen d es G eb ietes. (J. F ra n k lin I n s t. 2 4 4 . 92— 94. J u li 1947.

W ilm in gton , D e l., H er cu les E x p . S ta t.) Dr e f a h l. 122 A . I. A n sselm , D ie T heorie der elektrooptischen E rsch ein u n g en i n nichlpolaren F lü ssig keiten . E s w ird der E in fl. der g e g en seitig en A u srich tu n g anisotroper M oll, in unpolaren F ll. a u f die e le k tr . D oppelb rechun g ( K e r r -E ffek t) u. die m ol. L ichtstreuung u n tersu ch t. D iese A u srichtu ng (bisher fälsch lich erw eise m it H ilfe des lok alen inneren F eld e s n ach D e b y e erk lärt) w ird durch d ie verallgem ein erte A tom verteilu n gsfu n k tion v o n D e b y e u . M e n k e oder P r i n c e u . Z e r n i k e besch rieb en . D ie Theorie z e ig t, daß der K e r r -E ffe k t u. d ie L ich tstreu u n g v o n ein u . d em selben d ie A u srichtu ng beschreiben­

d en Integralparam eter a b h ä n g en , w as g e s ta tte t, Theorie u. E xp erim en t zu vergleichen, w ie d ies m it befriedigender Ü b erein stim m u n g für C S2 u . B zl. durchgefüh rt wird. D ie d argelegte T heorie erlau b t e in e ein fach e u . e in h e itlich e E rklärung für d ie A bw eichungen, d ie bei der A nw endung der ,,G a sth e o r ie “ e le k tr o o p t. E rsch ein u n gen auf den fl. Zu­

sta n d e n tste h e n . ( Î K y p H a j i 3 K c n e p n M e H T a jib H o f i h T e o p e T H u e c K O f i <Dh3hkh [J.

ex p . th e o r et. P h y sik ] 17. 489— 506. J u n i 1947. L enin grad , A k a d ., P h y sik a l.-tech n .

I n s t.) A m b e r g e r . 122

J. M. W iam e, D ie m etachrom atische R ea k tio n von H e xa m eta p h o sp h a t. W ss. H exa- m eta p h o sp h a tlsg g . versch ieb en d a s A b sorp tion sm axim u m w ss. T olu id in b la u lsg g . von 630 mp nach 530 m //. B ei einer T o lu idin b lau k on z. v o n 0 ,2 5 -IO-4 m ol. is t d ie Verschie­

bung am g röß ten , w enn d ie P h o sp h a tk o n z , d a s 8fach e der F arb sto ffk o n z, beträgt.

Für höhere u. niedrigere P h o sp h a tk o n zz. n im m t der E ffe k t w ied er ab . D ie Ursache der E rschein un g, d ie für H ex a m e ta p h o sp h a t sp ezif. is t , w ird in einer A rt P olym erisation der F a rb stoffm oll, auf den P h o sp h a tm o ll, geseh en . ( J. A m er. eh em . S oc. 69. 3146— 47.

D ez. 1947. S t. L ouis, M o., W ash in gton U n iv ., Sch ool of M ed., D ep . o f B io l. Chem.) Ga b r i e l e Gü n t h e r. 122 Jean Bricard un d Alfred K astler, D ie V erw endung des P o la r is ko p s na ch Savarl- L y o t zu r E n td ecku n g von H im m elsstra h lu n g en in der N a c h t u n d in der D äm m eru n g und U ntersuchungen ihrer P olarisationserscheinungen. E in e Q uarzp latte der D ic k e 13 mm, 30° gegen d ie o p t. A chse g esc h n itte n , w ird zw isch en zw ei gek reu zte Polarisatoren g e ste llt. D a s S y s t. g ib t im k on vergen ten m onochrom at. L ich t ein n ach Sa v a r t benanntes S tr e ife n sy st., das m an ph otograp h. erfassen k a n n . D ie H e llig k eit der A u fn ah m e wurde nach ein em v o n Ly o t angegebenen Verf. vergrößert, in d em der A n a ly sa to r durch eine doppelbrechende P la tte e rsetzt wurde, die un ter b e stim m tem W in k el g e sch n itten war.

M it dieser E in rich tu n g w urden b ei Verw endung versch ied . P la tte n s o r te n nach Be­

lichtu ngsdauer v o n mehreren S td n . S treifen erh a lte n , d ie veru rsach t w urden vo n den L in ien 5577 Â u. 6300 Â bei A u fnah m en a m N a c h th im m e l, v o n der D -L in ie des Na bei A ufnahm en in der D äm m eru ng. D ie grüne L inie am N a ch th im m el i s t nur wenig p olarisiert, w e it w eniger, a ls Ch w o s s t i k o w (C. 1 9 3 9 . I I . 3016) a n g ib t. U n terss. an der D -L in ie sind noch im Gange. (C. R . h ebd . Séances A cad. S ei. 2 2 4 . 1555— 56.

2 /6 . 1947.) R o e d e r. 122

W . G. A lex ejew a und Ss. L. M andelstam , Über die A r t des L e u c h te n s der M eta ll­

atome im inneren F la m m e n ko n u s. D a s L eu ch te n v o n S n -A tom en in der C2H2-L uft- Flam m c wurde n ach 2 Verff. u n tersu ch t: SnO + 10% G raphitpulver w urden in der üb­

lich en W eise als P ulver in d ie F lam m e ein g efü h rt, dab ei w urden d ie I n te n sitä te n von 6 Sn -L inien (2840, 2850, 2863, 3009, 3175, 3262 Â) gem essen (a ls E in h e it g a lt die In te n sitä t der 3175-Ä -L inie). D ie In ten sitä ten u. d ie (bekan nten) Ü bergangsw ahrschein­

lic h k eite n u. E n ergien der oberen N iv e a u s ergaben für d ie B o l t z m a n n-Verteilung für die äußere F lam m enzon e ein e G erade, für d ie innere Zone k ein e Gerade, also g ilt d ort n ich t Bo l t z m a n n s V erteilu n g sg esetz für die V erteilu ng der Sn -A tom e nach d en a ngeregten N iv e a u s im inn eren F lam m enk onu s. B eide Zonen w urden d u rch Quarz­

röhren g etren n t. — N a ch ein em zw eiten Verf. wurden die T em pp. au s der U m k eh ru ng