Oddzia!ywania s!abe
!
Bozony po"rednicz#ce W i Z
eksperymenty UA1, DELPHI! Uniwersalno"$ leptonowa
przyk!ady: rozpady W; czasy %ycia mionu i taonu
oraz j#der w rozpadach beta
! Sprz&%enia leptonowe
! Sprz&%enia kwarkowe - mieszanie kwarków
! przyk!ady: rozpad kwarków b i t (oraz jego odkrycie)
! Anihilacja
! Oddzia!ywania NC (z wymian# bozonu Z)
- zachowanie zapachów
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 2
Oddzia!ywania s!abe
Reakcje z wymian# pr#dów
na!adowanych: CC (charged current) Reakcje z wymian# pr#dów neutralnych: NC (neutral current)
MW = 80.398 ± 0.025 GeV MZ = 91.188 ± 0.002 GeV
masy bozonów po"rednicz#cych:
PDG/2008:
Z wierzcho!ka nie
wychodzi %aden mion
(komora
p&cherzykowa) 1973
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 4
Bozony W i Z
Odkryte w reakcjach:
gdzie X to stany hadronowe dozwolone przez prawa
zachowania
energia musi by$ odpowiednio du%a, bo ka%dy z kwarków niesie tylko cz&"$ energii.
Rozpady leptonowe daj#ce najwi&ksz#
szans& identyfikacji:
• Odkryte w 1983 w CERN.
• Kolajder 270 + 270 GeV
• eksperymenty: UA1 i UA2
• t!o: 107 przypadków na
1 przyp. sygna!u
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 6
Rozpad Z 0 w detektorze
Delphi
du%e p&dy poprzeczne
W zderzeniu
e+e-
Wyniki UA1 – rozpady Z 0
Masa niezmiennicza e+e-
PDG/2008:
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 8
Wyniki UA1
niezachowanie
p&du poprzecznego pT
MW = 80.398 ± 0.025 GeV
!W = 2.141± 0.041GeV
czas %ycia:
mT2 ! E
(
Tl + ET")
2 # !p(
Tl + !pT")
2Wyniki CMS
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 10
Uniwersalno"$ leptonowa
U
niwersalno"$ leptonowa:
oddzia!ywania odpowiedzialne za rozpady s# takie same, a ró%nice mog# si&
bra$ wy!#cznie z kinematyki.
W eksperymentach zmierzono stosunki rozga!&zie' (te same dla kana!ów sprz&%onych !adunkowo):
%
W+ ! e+"e 10.75± 0.13 W+ ! µ+"µ 10.57 ± 0.15 W+ !#+"# 11.25± 0.20 W+ ! hadrony 67.60 ± 0.27
Expected:
3 kolory
Uniwersalno"$ leptonowa
W W
Ró%ni# si& tylko rodzinami leptonowymi w dolnym wierzcho!ku.
Porównamy rozpady:
Przypomnijmy z teorii Fermiego:
d!
dq2 ! g1 f (q)g2 2 " g1g2 MW2
#
$% &
'(
2
) GF2 Sta!a sprz&%enia Fermiego:
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 12
Uniwersalno"$ leptonowa c.d.
Porównujemy: i
Pomijamy masy produktów rozpadów bo:
Rozwa%ymy prawdopodobie'stwo rozpadów mierzone szeroko"ci#:
Z analizy wymiarowej wynika, %e a K jest bezwymiarow# sta!#:
B to stosunek rozga!&zie' dla danego rozpadu:
B=1 dla rozpadu mionu
B=0.178 dla rozpadu taonu
zgodnie z danymi !
uniwersalno"$ leptonowa OK
Czasy %ycia w rozpadach beta
Podobne argumenty prowadz# do wniosku, %e dla rozpadów beta j#der:
obowi#zuje podobne wyra%enie na czas %ycia j#dra:
gdzie Q to tzw „Q reakcji” albo energia dost&pna dla produktów rozpadu a K to inna sta!a bezwymiarowa,
która tu zale%y jednak od obu j#der.
!
( )
1940 K = 1,3"109 lat!
( )
146 C = 5730 lat!
( )
13H = 12,3 latNp:
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 14
Sta!a sprz&%enia s!abego (leptony)
W oddz. elmgt ka%dy wierzcho!ek wnosi!
do przekroju czynnego wk!ad proporcjonalny do:
(nalogicznie dla oddz. s!abych wprowadzamy sta!# sprz&%enia:
gdzie sta!a odgrywa rol&
!adunku e.
Dla W o masie 80 GeV wszystkie 3 cz#stki mog# by$ rzeczywiste!
Uniwersalno"$ leptonowa:
W W
Sta!a sprz&%enia s!abego (leptony)
Np: rozwa%ali"my czasy %ycia leptonów:
Uniwersalno"$ leptonowa
Ró%nice obserwowanych czasów %ycia wynikaj# tylko z ró%nic mas
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 16
Sta!a sprz&%enia s!abego (leptony)
d!
dq2 " g1 # g2 MW2
$
%& '
()
2
= 2gw2
MW2
$
%&& ' ())
2
* GF2
Z danych eksper.
sta!a Fermiego:
Propagator bozonu po"rednicz#cego:
Z poprzedniego wyk!adu:
przyjmuj#c uniwersalno"$
leptonow#
GF = 2gw2
Mw2 = 4 2!"w
Mw2
czyli si!y oddzia!ywa' s!abego i elmgt s# podobne, a ró%nice przy niskich energiach bior# si& z masy bozonu W
dla: ! = 1371
Sta!a sprz&%enia s!abego (kwarki)
Z symetrii leptonów i kwarków mo%naby oczekiwa$:
Np: Ale obserwowane s# te%:
Aby zrozumie$ zmierzone prawd. obu rozpadów:
Hipoteza Cabibbo: Nale%y wprowadzi$ mieszanie
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 18
Sta!a sprz&%enia s!abego (kwarki)
Symetria kwarkowo-leptonowa stosuje si& do dubletów:
= +
oraz:
Sta!a sprz&%enia s!abego (kwarki)
Porównanie prawdop. rozpadów umo%liwia wyznaczenie k#ta Cabibbo:
po uwzgl&dnieniu detali dostaje si&:
Rozpady hadronów powabnych (zawieraj#cych kwarki c):
g
cd2g
cs2= tan
2!
c= 1 20
najcz&"ciej w"ród produktów rozpadów s# dziwne hadrony:
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 20
Mieszanie kwarków
Mieszanie dwóch rodzin kwarków mo%na zapisa$:
- k#t Cabibbo
Mieszanie trzech rodzin opisuje macierz CKM
(Cabibbo, Kobayashi, Maskawa)
Symetria leptonowo-kwarkowa stosuje si& do dubletów:
Sta!e sprz&%enia:
Nagroda Nobla w 2008 dla Kobayashiego i Maskawy
Mieszanie kwarków – kwark b
Wg. Particle Data Group (http:/pdg.lbl.gov/2006/)
W
Gdyby istotnie to kwark b by!by stabilny - by!oby:
Mezony B (zawieraj#ce kwark b) rozpadaj# si& z czasem ~10-12s, czyli d!u%szym ni% czas %ycia leptonu tau: ~10-13s, pomimo, %e energetycznie rozpad b jest znacznie korzystniejszy, bo
mogliby"my si& spodziewa$:
!b
!! "
m! mb
#
$%
&
'(
5
= 1,8 GeV
4,2 GeV
#
$%
&
'(
5
= 0.01
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 22
Mieszanie kwarków – kwark t
W
g
tb! g
wMasa kwarka t: mt = 171 GeV > mw czyli mo%liwy jest rozpad:
t ! q +W + (q = d,s,b) ale skoro:
oraz Z analizy wymiarowej szeroko"$: Dok!adniej:
W przeciwie'stwie do innych kwarków top za krótko %yje, %eby
utworzy! hadrony.
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 24
Odkrycie kwarka
top
(1996)
Poszukiwanie kwarka top w CMS
e
!µ
+!
e+ !
µProdukcja kwarków top w CMS
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 arXiv:1010.5994 26
Zmierzono przekrój czynny na produkcj& par:
t + t
! = 194 ± 72(stat) ± 24(syst) ± 21(lumi)
( )
pb„Zabronione” rozpady s!abe
dozwolony
„zabroniony”
??
Eksperymentalnie: rozpad mo%liwy tylko w wy%szym rz&dzie rachunku zaburze' –
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 28
Anihilacja
(elmgt)
! ! Q2"2
Q = 23 dla u,c,t Q=- 1
3 dla d,s,b
Ecm R=
< 3 GeV 3!"#
( )
23 2 + 2( )
13 2$%& ! 24' 8 GeV 3 2"#!
( )
23 2 + 2( )
31 2$%& ! 103masa masa
u 1.5 - 3.3 MeV c 1.27!0.11+0.07 GeV d 3.5 - 6.0 MeV b 4.20!0.07+0.17 GeV s 104!34+26 MeV t 171.2± 2.1 GeV
Anihilacja
krzywa uwzgl&dnia jeszcze emisj& gluonu charmonium bottomium
Konieczne 3 kolory,
%eby zrozumie$
dane
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 30
Procesy elektro-s!abe
Dla dominuje:
Dla
Formacja i rozpad rezonansu (Z jest rzeczywist# cz#stk#)
Oddzia!ywania s!abe NC
zachowuj# zapach kwarków (np. dziwno"$)
dozwolony zabroniony graf
Z do"wiadczenia:
!(K+ "#+ +$l +$l)
%
l!(K+ " #0 +$ + µ+) ! 10
&8
FCNC (Flavor Changing Neutral Currents) – b. rzadkie- dodatkowe s!abe wierzcho!ki
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 32
Wierzcho!ki oddzia!ywa' s!abych
Dla oddzia!ywa' CC mieli"my:
przybli%enie 2 dubletów
Analogicznie mo%emy si& spodziewa$:
Oddzia!ywania s!abe NC
- zachowanie zapachu
Zostaj# wi&c wierzcho!ki: Mo%na to uogólni$ na 3 generacje:
oddz. NC nie zmieniaj# zapachu kwarków (w najprostszych
diagramach) Mechanizm GIM
(Glashowa-Iliopoulosa i Maianiego)
D. Kie!czewska, wyk!ad 6 34
Mechanizm GIM
(Glashowa, Iliopoulosa, Maianiego)
Problem: nie obserwuje si& rozpadu:
Obliczone prawd. wg. tego diagramu
du%o wi&ksze ni% obserwowany limit: Pomys!: skasowa$ lewy diagram przez prawy:
Tak GIM przewidzieli istnienie kwarka c w 1970.
Rozpady Z 0
Z uniwersalno"ci leptonowej mo%na si& spodziewa$ nastepuj#cych stosunków rozga!&zie':
1 : 1 : 1 : 1 : 1 : 1 : 3 : 3 : 3 : 3 : 3
( m(top)>m(Z) ) A tymczasem
zmierzono:
Z sprz&ga si& inaczej z leptonami
na!adowanymi ni%
z neutrinami.
Z0 nie jest po prostu neutralnym bozonem W Unifikacja oddz.