• Nie Znaleziono Wyników

II prawo Kirchhoffa

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "II prawo Kirchhoffa"

Copied!
11
0
0

Pełen tekst

(1)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 1

II prawo Kirchhoffa

 algebraiczna suma zmian potencjału napotykanych przy pełnym obejściu dowolnego oczka jest równa zeru

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 2

Obwód RC

 klucz zwarty w punkcie a - ładowanie kondensatora

 II prawo Kirchhoffa

 równanie ładowania

Obwód RC Obwód RC

(2)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 5

Obwód RC

 warunek brzegowy q(0) = 0

 rozwiązanie

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 6

Obwód RC

 ładunek a natężenie prądu

 pojemnościowa stała czasowa

Obwód RC

 klucz zwarty w punkcie b - rozładowywanie kondensatora

 równanie rozładowywania

 rozwiązanie

Obwód RL

 indukcyjność L solenoidu o n zwojach na jednostkę długości, polu przekroju S i długości l

 SEM samoindukcji

 przepływ prądu zmiennego przez solenoid - początkowe przeciwdziałanie wzrostowi natężenia prądu (reguła Lenza), następnie zachowanie się jak zwykłego przewodu

(3)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 9

Obwód RL

 klucz zwarty w punkcie a

 II prawo Kirchhoffa

 rozwiązanie

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 10

Obwód RL

 indukcyjna stała czasowa

 przypadki graniczne

Obwód RL

 klucz zwarty w punkcie b

 II prawo Kirchhoffa

 rozwiązanie

Energia zmagazynowana w polu

 pole elektrostatyczne – energia w kondensatorze

 pole magnetyczne – energia w solenoidzie

(4)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 13

Energia zmagazynowana w polu

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 14

Obwód LC

 najprostszy obwód drgający

 drgania pola elektrycznego w kondensatorze i pola magnetycznego w solenoidzie

Obwód LC Obwód LC

 brak oporu – brak strat energii całkowitej

(5)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 17

Obwód LC

 równanie drgań w obwodzie LC

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 18

Drgania mechaniczne a elektromagnetyczne

Drgania mechaniczne a elektromagnetyczne Obwód LC

 wzór Thomsona (Kelvina)

 zmiany energii w funkcji czasu

(6)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 21

Obwód LC

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 22

Obwód RLC

 drgania pola elektrycznego w kondensatorze i pola magnetycznego w solenoidzie

 obecność oporu - tłumienie drgań

 straty energii w postaci ciepła wydzielanego na oporniku

Obwód RLC

 równanie drgań w obwodzie RLC

Obwód RLC

 rozwiązanie

 przypadek niewielkiego oporu

(7)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 25

Obwód RC „w pigułce”

 ładowanie kondensatora (a)

 rozładowywanie kondensatora (b)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 26

Obwód RL „w pigułce”

 zasilanie włączone (a)

 zasilanie wyłączone (b)

Obwód LC „w pigułce”

 równanie drgań z rozwiązaniem

 brak strat energii

Obwód RLC „w pigułce”

 równanie drgań z rozwiązaniem

 występowanie strat energii

(8)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 29

Źródło zmiennej SEM przy obciążeniu oporowym

 II prawo Kirchhoffa

 napięcie na oporniku i natężenie prądu

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 30

Źródło zmiennej SEM przy obciążeniu oporowym

 brak przesunięcia fazowego między napięciem a natężeniem

Źródło zmiennej SEM przy obciążeniu pojemnościowym

 II prawo Kirchhoffa

 napięcie na okładkach kondensatora i natężenie prądu

Źródło zmiennej SEM przy obciążeniu pojemnościowym

 reaktancja pojemnościowa

 przesunięcie fazowe

(9)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 33

Źródło zmiennej SEM przy obciążeniu indukcyjnym

 II prawo Kirchhoffa

 napięcie na solenoidzie i natężenie prądu

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 34

Źródło zmiennej SEM przy obciążeniu indukcyjnym

 reaktancja indukcyjna

 przesunięcie fazowe

Źródło zmiennej SEM w obwodzie RLC

 II prawo Kirchhoffa

Źródło zmiennej SEM w obwodzie RLC

(10)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 37

Źródło zmiennej SEM w obwodzie RLC

 amplituda natężenia prądu w obwodzie

 zawada (moduł impedancji)

 impedancja (zespolona)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 38

Źródło zmiennej SEM w obwodzie RLC

 amplituda natężenia prądu w obwodzie

 faza początkowa

 XL> XC– obwód o charakterze indukcyjnym, ϕ> 0

 XL= XC– rezonans, ϕ= 0

 XL< XC– obwód o charakterze pojemnościowym, ϕ< 0

Źródło zmiennej SEM w obwodzie RLC Rezonans w obwodzie RLC

 częstość drgań własnych

 maksymalna amplituda natężenia prądu

(11)

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 41

Rezonans w obwodzie RLC

 warunek rezonansu

Fizyka ogólna 3 – fizyka falowa i optyka W. Drozdowski 42

Cyklotron

 akcelerator cykliczny do przyspieszania cząstek naładowanych

 zasadnicze elementy

 magnesy (A)

 elektrody, tzw. duanty (B)

 źródło cząstek (C)

 generator zmiennego napięcia (D)

 tarcza (E)

 rola pól

 elektryczne - przyspieszanie

 magnetyczne - ruch po okręgu

Cyklotron

 promień r, okres T i częstość kołowa ω

Cyklotron

 ruch jednostajny cząstki po okręgu w obszarze między duantami (za wyjątkiem szczelin)

 ruch przyspieszony w szczelinie

 konieczność rezonansowego dostrojenia częstości zmian generowanego napięcia ωgen do częstości ruchu cząstki ω

Cytaty

Powiązane dokumenty

Podczas modelowania zwrócono uwagę na wpływ parametrów analizowanych w poprzednich symulacjach: częstotliwości próbkowania, czasu trwania symulacji, obecności

przestrzeni wygeneruje nam pole wektorowe, którego wektory będą skierowane w stronę maksymalnego wzrostu danego pola skalarnego, a ich wartość będzie określała stopień

W algorytmie wyznaczania trwałości zmęczeniowej elementów maszyn poddanych obciążeniu losowemu korzysta się z charakterystyk zmęczeniowych materiału wyznaczanych przy

Celem prób pękania przy obciążeniu dynamicznym jest wyznaczenie odporności materiałów na pękanie, a także określenie zależności od czasu dynamicznych współczynników

Układy do pomiaru przesunięcia fazowego w paśmie częstotliwości infraniskich przedstawione w pracy umożliwiają skrócenie czasu pomiaru do wartości znacznie

Pewne możliwości skrócenia czasu pomiaru występują w przypadku zastosowania metod polegających na próbkowaniu badanych sygnałów w krótkich odstępach czasu i

szybkich układów do pomiaru przesunięcia fazowego pracujących w paśmie częstotliwości (10'3... 10) Hz, spowodowanych obecnością wyższych harmonicznych oraz składowej

Sposób pomiaru amplitud i kąta przesunięcia fazowego fal mocy mikrofalowym woltomierzem wektorowym, znamienny tym, że fale padające na wrota wejściowe woltomierza