konaniu i najczęściej używane w praktyce laboratoryjnej, a miano
I. Twierdzenia wyjściowe i wywód wzorów. — Osmotyczna teorja roztworów uartt Hoffa stworzyła podstawę do określania
ciężarów drobinowych w tym właśnie stanie rozpuszczenia. Wynikać to musi z zasadniczego założenia tej teorji, która utożsamia ciśnienie osmotyczne z ciśnieniem gazowem, a więc rozszerza zasadę Avogadry również i na ciała, znajdujące się w stanie roztworu. Oparciem wszel kich metod oznaczania ciężarów drobinowych w roztworach muszą więc być te twierdzenia, któremi określa się ilościowo stosunek pomiędzy ciśnieniem osmotycznem n, a ilością drobin ciała rozpuszczonego n w 1-ce przestrzeniroztworu, czyli jego
) p. Tołłoczko: Chemja Ogólna, wyd. VIII, str. 58—65.
108
stężeniem molarnem. Stosunek ten, tak samo jak i związek pomiędzy prężnością gazu ailością drobin w 1-ce przestrzenizajmowanej przezeń
— jest stosunkiem prostej proporcjonalności.
Z drugiej strony osmotyczna teorja wywodzi cały szereg takich fizycznych własności roztworów, których liczbowe wartości są również wprost proporcjonalne do drobino wego stężenia n ciała rozpuszczonego, z tern jednak zastrzeże
niem, źe odnosi się to wyłącznie do roztworów rozcieńczo nych, tj. takich, gdzie liczba drobin ciała rozpuszczonego n wsto
sunku do liczby drobin rozpuszczalnika N jest mała, np. nie prze
wyższa kilku odsetek. Temi proporcjonalnemi do stężenia n własno ściami roztworów, o które tu nam chodzi, są następujące wielkości:
1) Obniżenie prężności pary roztworu: p —p'— Ap.
2) Podwyższenie jego temp, wrzenia: tm'—tw—Atw. 3) Obniżenie jego temp, krzepnięcia: tk — tk' = A tk. 4) Obniżenie własnej rozpuszczalności L danego rozpuszczalnika A w cieczy 5, np. eteruw wodzie, gdy w nim rozpuszczone zostanie obce ciało X, a co zatem idzie wartość L spa-dnie na L', tj: L — L' =AL.
Wszystkie te wielkości, jako proporcjonalne do n, są więc również proporcjonalne i do osmotycznego ciśnienia n, panującego w danym roztworze. Ostatecznie mamy więc ogólnie:
n csd n cxd Ap co Atw oo Atk oo A L . . . (1)
Obniżenie prężności pary Ap=tp -p’) w roztworach.
Rys. 42. — Wykres ogólny przebiegu krzywej prężności pary: BC — czystego rozpuszczalnika: B'C' — roztworu wytwo
rzonego w tymże rozpuszczalniku; (/>—p,y) — obniżenie prężności pary; {tk — — obniżenie temp, krzepnięcia; (t'w— tw) — pod
wyższenie temp, wrzenia.
Stąd też widoczna,
jemnej. Uwidocznia to najlepiej ogólny wykres, podanyna Rys.42.Wi
dzimy zeń, źe obni
109
gr-drobin w 1-ce objętości roztworu, np. w 1 litrze, wyrażona matema
tycznie prowadzi oczywistado następujących analogicznych wzorów: Ap = Ep.n-, Atw = Ew.n; Atk = Ek.n; AL = Ei.n . (2) W wyrażeniach tych symbole Ep, Ew, Ek, E, — reprezentują odpo wiednie współczynniki proporcjonalności. — Fizyczne zna czenie tych liczbowych współczynników wyjaśnia się odrazu w przy padku, gdy mamy: n — 1, to znaczyw przypadkuroztworów jednost kowego stężenia liczbowego,np. n=l gr-drób. na 1000 cm3 roztworu, lub na 100 gr-drobin rozpuszczalnika (N— 100), lub na 1000 gramów tegoż. W jakikolwiek sposób — byle stale ten sam — będziemy wyznaczać n, zawsze w przypadku n= 1, jest:
Ap—Ej, Atw = Ew\ Atk — Ek', AL—Ei . . (3) Liczbowe wartości tych zmian, wywołanych we własnościach rozpu
szczalnika A przez rozpuszczenie w nim jednej gramodrobinyciała X, zwiemy gramodrobinowemi przesunięciami, np. gramodro-binowem obniżeniem prężności pary Ep, lub gramodrobinowem pod wyższeniem temp, wrzenia Ew.
Są to oczywista wielkości stałe, charakteryzujące dany rozpuszczalnik, lecz dla każde go rozpuszczalnika inne. Można je: — 1) oznaczyć doświadczalnie, za pomocą wytworzenia w danym rozpuszczalniku roztworu ciała X, któregostężenie (gramo- drobinowe) zgóry może być odpowiednio oznaczone; — 2) lub też obliczyć teoretycznie z innych fizycznych własności tegoż rozpuszczalnika (np. Ek — z temperatury tk° i ciepła topnienia w) — w co tu oczywiście wchodzić nie możemy.
Załączona poniżej Tab. IV podaje wyznaczone w ten sposób liczbowe wartości drobinowych przesunięć temperatur wrzenia i krzepnięcia dla kilku najczęściej używanych rozpu
szczalników, czyli ich stałe Ew i Ek — zwane też pospolicie sta-łemi ebuljoskopji lub kryoskopji, przyczem stężenie n=l, jest tu odniesione do 1000 gramów rozpuszczalnika.
Tab. IV. — Obniżenia drobinowe temperatur krzepnięcia i wrzenia.
(Stałe:Ek— kryoskopji, Ew— ebuljoskopji,liczone na 1000<7 rozpuszczalnika).
Rozpuszczalnik
110
Znajomość liczbowych wartości tych stałych: Ep, Ew, Ej,i Et
•dla odpowiedniego lecz dowolnego rozpuszczalnika, np. eteru, daje nam możność oznaczenia ciężaru drobinowego Mx każdego ciała w nim się rozpuszczającego. Do tego celu prowadzą odpowiednie wzory, które wyprowadzamy z relacji (2), jak następuje.
Oznaczmy przez: Mx — nieznany ciężar gramodrobinowy ba
danego ciała X, przez c ilość gramów tego ciała rozpuszczonego w 1000 gramachdanego rozpuszczalnika, np. eteru. Wtedy oczywista ilość rozpuszczonych gramodrobin, czyli stężenie mol ar n e tego roztworu n, wyrazi się jako iloraz: n = — Po wstawieniu tej wartości w jedno z wyrażeń relacyj (2), otrzymujemy:
&P = lub: Atw = Ewjf- i t. d. . . . (4) Dla obliczenia stąd Mx należy więc doświadczalnie wyznaczyćjedy nie tylko odpowiednią wartość d, a więc np. zmierzyć: Ap — obni żenie prężności pary, albo A tw ■— podwyższenie temp, wrzenia, albo A L — obniżenie względnej rozpuszczalności — wywołane n gr-dro- binami ciała X w 1000 77 obranego rozpuszczalnika. Wtedy osta
teczny ogólny wzór do obliczenia Mx przedstawi się jako:
E o.lOOO J X G~
jeśli g oznacza ilość gramów ciała X, którą rozpuszczono w G gra mach danego rozpuszczalnika.
2. Metoda ebuljoskopowa. — W wykonaniu praktycznem metoda ta sprowadza się do dokładnego pomiaru temperatury wrzenia: — 1) czystego rozczynnika Zo: — 2) badanego roz
tworu tr, a zatem do oznaczenia A tm = Ą— t0 w założeniu, że pod czas pomiaru ciśnienie zewnętrzne P pozostaje niezmienne: P = const, co w praktyce sprowadza się przy wrzeniuw otwartem naczyniu do stałości barometrycznego ciśnienia: b — const.
Ponieważ mierzona różnica temperatur nie powinna przekraczać*
•zwykle kilku dziesiętnych stopni — albowiem wzory wyżej wypro wadzone mają wyłączną wartość w granicach roztworów znacznie rozcieńczonych — przeto stosowana do tego celu aparatura musi działać pewnie i dokładnie. Warunek ten spełniają przyrządy, zwane ebuljoskopami, które ogólnie omówiliśmy poprzednio przy roz ważaniu warunków dokładnego oznaczania temperatury wrzenia, (p. w. str. 63—-65).
Ebuljoskop Swiętoslawskiego. — W prostej swej postaci, nada
jącej się właśnie najlepiej do oznaczeń ciężarów drobinowych za pomocą pomiaru różnicy temperatur wrzenia czystego rozpuszczal
nika i wytworzonego w nim roztworu — ebuljoskop ten, wyobrażony
.111
na Rys. 43, składa się: — 1) z groszkowatej kolbki E o pojemności ok. 50cm3, która wypełnia się najpierw czystymrozpuszczalnikiem; — 2) ze złączonej z kolbką tą rozszerzonej walcowatej rurki A, z wto pioną w nią krótką probówką na pomieszczenie czułego termometru Beckmana,w której zbiornik termometru tego zanurzonyjest w rtęci, dla osiągnięcia możliwie szybkiej wymiany ciepła pomiędzy wrzącą
z cieczą a termometrem; — 3) przez które wartko cyrku-luje ciecz wrząca, jakwska
zują strzałki; — 4) z ma łej odwróconej chłodniczkiC, w której skrapla się para i spływa boczną rurką III osiągalną zwykle w apara
tach innej konstrukcji.
węższych rurek łącznikowych I i II,
Ebuljoskop Sioiętosiawskiego: L — kolbka gruszkowata o pojemności" ok. 50 cm3; T — termometr Beckmanna, czuły na 0'01° C. — Ciecz wrząca, porywana pęcherzami pary, przewodem I przechodzi do przestrzeni A, gdzie trwale omywa termometr i spływa przewodem II z powrotem do kolbki; C — chłodnica:
k — kurek do połączenia z aparaturą ciśnieniową.
Wykonanie pomiaru jest niezmiernie proste. —
Najpierw wypełnia się dzeniu cieczy do wrzenia przezogrzewaniemałym pal nikiem, odczytuje się tempe raturę t0 na termometrze. plomierza, mającego postać piknometru, wyobrażonego na Rys. 34 c, który się odważa dokładnie dwukrotnie z badaną cieczą: przedipo jej odpuszczeniu częściowem do ebuljoskopu, — co ostatecznie wyznacza ciężar g1 wprowadzonej próbki. Temperatura wrzenia powstałego roztworu wnet się podnosi i ustala na punkcie wyż szym, dajmy na to Ą. Zabieg ten powtarzamy przynajmniej raz jeszcze, dodając dalszą próbkę badanego ciała, ale w mniejszej znacznie ilości, np. g2 gramów, co pociąga za sobą dalsze podwyższenie temp, wrzenia od t0 do t2, odpowiadające 1*7,+,73) gramom wprowa
dzonej ilości ciała badanego. Na tern pomiar cały zostaje zakończony
112
Przykład pomiaru i obliczenia. — Ma być oznaczony ciężar drobinowy naftaliny Mx. — Odpowiednie wartości liczbowe, wyznaczone doświadczalnie, wynoszą tu np:
Ilość użytego eteru G =14’30 g RoztwórIz naftaliną g, = 0 •2957 g Roztwór II — 0’3810 ^7
<0 = 3 • 35° — Ą = 3’70° JĄ= 0’35°
żg = 3’81° 2k2 =0-46°
Stąd obrachowujemy stężenie c na 1000,7 eteru i wstawiamy odpo wiednie wartości we wzór (5), którym się wyraża wartość Mx, — a wielkość stałej ebuljoskopowej eteru J7W = 2’16° mamy podaną w Tab. IV. (p. str. 109). Otrzymujemy więc z dwu pomiarów:
0’2957.1000 14’30 ’
2’16 x0’2957.1000
0’35x14 30 127
C2 —
0’3810.1000 14-30
2’16x0’3810.1000
0’46 X 14 30 124 Są to wyniki zgodne ze sobą w granicach błędu doświadczalnego.
Ich średnia wartość daje na Mx wielkość: Mx — 125’5. — W rze czywistości teoretyczna wartość Mnaft., odpowiadająca składowi naftaliny: 93’75°/0 [Ć7] i 6 ■25°/0 [7/], winnawynosić dokładnie 128, co odpowiada wzorowi drobinowemu — 128.
3. Metoda pomiaru obniżenia prężności pary. — W praktycz-nem wykonaniu do tej metody pomiaru niezbędne jest uźyęie sprawnie i dokładnie wskazującego manometru różnicowego, chodzi tu bo wiem o pomiar różnicy prężności pary: p — czystego rozczynnika, i p' — roztworu w nim wytworzonego, w jakiejś dowolnej lecz stałej temperaturze, tj. w warunku t* = const. Temperaturą tą może być również obrana i temp, wrzenia danego rozczynnika.
Wtedy atoli do pomiaru różnicy: p—p'=&p w stałej tw = const, doskonale nadaje się ebuljoskop, złączony hermetycznie z aparaturą ciśnieniową, pozwalającą na dowolną i dokładną regulację zewnę trznego ciśnienia, pod którem odbywa się wrzenie. Najpierw na mano metrze, złączonymz wylotem ebuljoskopu przez kurek k (p. w. Rys. 43) i z aparaturę regulacyjną ciśnienia (nie uwidocznioną na tym rysunku), mierzymy dokładnie ciśnienie p, pod którem wrze czysty rozpuszczal
nik,np. benzol w temp. 79°. Poczempo wytworzeniuw nim roztworu badanego ciała — przez co pierwotna temp, wrzenia tw = 79° pod niesie się, np. do tw' =80’6° — obniżamy pierwotne ciśnienie z p na p' tak, by temp, wrzenia spadła dokładnie do wartości pier
wotnej, tj. tu do tw = 79°.
W takiem przystosowaniu ebuljoskopu przyrządem mierniczym jest manometr, na którem możliwie dokładnie musi być odczytana różnica prężności: p—p' — &p, zaś termometr służy do dokład nego nastawienia pierwotnie obranej temp, wrzenia: tw —const. —
113
Podstawę zamiany pomiaru Atw na pomiar Ap — wyjaśnia nam odrazuwykres, podany na Rys. 42. —Oczywista, że do obliczenia Mx z danych tego rodzaju pomiaru Ap, musi być znana wartość drobi nowego obniżenia prężności pary danego rozczynnika, czyli Ep.
Uwaga. — Wpraktycznem zastosowaniu metoda manometryczna oznaczenia ciężarów drobinowych — nie przedstawia tej łatwości wykonania, co metoda ebuljoskopowa.
Rys. 44. — Kryoskop: A — probówka, ok. 1*5 cm szeroka, opatrzona termome
trem T Beckmanna i mieszalnikiem mx, w której doprowadza się badaną ciecz do zamrożenia; B — ochronny płaszcz bez
pośrednio zanurzony w kąpieli O z miesza
niną oziębiającą lodu z solą; m* — mie
szadło kąpieli.
4. Metoda kryoskopowa. — Podstawą, tej metody jest dokładny pomiar różnicy temperatur krzepnięcia: czystego rozczyn
nika tl: i roztworu w nim wytworzonego t*', tj: t]c— tj= A t^. — Do tego celu służy aparatura zwana kryoskopem, wyobra
żona w prostejswej postaci na Rys. 44. — Ciecz poddaną, krzepnięciu umieszcza się w walcowatem naczy
niu k opatrzonem boczną rurką do wprowadzania próbek badanego ciała.
Wcieczy tej tkwi zbiornik termometru Beckmanna, pozwalającego na pomiar Ą z dokładnością do O-01°. Oziębianie cieczy osiąga się odpowiednio dobraną mieszaniną oziębiającą, np.
lodem z solą kuchenną, umieszczoną wwiększem naczyniu, np. w 2—3 litr, kubku szklanym. By oziębianie nastę
powało możliwie równomiernie i po wolnie — właściwe naczynie kryosko- powe jest wstawione w nieco obszer
niejszy szklany płaszcz ochronny B przez co ciecz kryoskopowana jest oddzielona od mieszaniny oziębiającej koncentryczną warstwą powietrza. — W ten sposób przy powolnem lecz regularnem mieszaniu cieczyzapomocą szklanego mieszadełka m1 — osięga się z łatwością nieznaczne p rz e- chłodzenie cieczy od 1°-—2° po niżej temp, jej krzepnięcia, poczem ciecz „zaszczepia się“ drobniutką ilo ścią krystalicznego rozczynnika, przy gotowanego poprzednio oddzielnie w ma łej probówce wstawionej do miesza niny oziębiającej. Z chwilą zaszcze pieniaprzechłodzonej cieczy —zaczyna w niej powoli postępować krystalizacja
czystego rozczynnika, co jest oczywista związane z wydzielaniem się ciepła (topnienia): temperatura przechłodzonej cieczy wnet się podnosi i osięga po kilku minutach punkt maksymalny wtedy, gdy
Chemją organ. VI. 8
114
ruch termometru do góry ustanie. Jest to właściwa temperatura krzepnięcia, tj. temperatura równowagi pomiędzy fazą stałą i ciekłą tego samego ciała (por. w. str. 66—68).
Reszta składowych czynności całego pomiaru kryoskopowego jest ta sama co i w metodzie ebuljoskopowej. Obrachunek pomiaru również podobny, jak w metodzie ebuljoskopowej.
Uwaga. — W porównaniu do metody ebuljoskopowej metoda kryoskopoWa wymaga większej ostrożności w wykonaniu, występują tu bowiem pewne zasadnicze źródła błędu, związane z wielkością przechłodzenia oraz z postępującem zagęszczaniem się roztworów w miarę posuwającego się wydzielania kryształów czystego rozczyn-nika podczas krzepnięcia.
5. Metoda obniżenia rozpuszczalności. — 1. Rozważanie ogólne i wywód odpowiednich wzorów. — Podstawą tej metody oznaczania ciężarów drobinowych — jest prawo, określające przesunięcie rozpuszczalności wzajemnie tu mowa, obrazuje się najłatwiej w aparacie wy obrażonym na Rys. 45. — Jeśli a jest położeniem meniska, odgraniczającego przed skłóceniemwarstwę górną — czyli fazę czystego eteru od warstwy dol
nej — czyli fazy czystejwody, a po skłóceniu, czyli po wzajemnem wysyceniu się obu cieczy, menisk ten podniesie się do a0, to przesunięcie aa0 odpo wiada — objętości rozpuszczonego w wodzie eteru L.
Gdy następnie do eteru wprowadzone zostanie 3-cie ciało X, w nim rozpuszczalne, a nie rozpuszczalne w wodzie, położenie meniska odgraniczającego obie fazy po ustaleniu się równowagi, tj. po ponownem skłóceniu, przesunie się w dół np. do poziomu av Przesunięcie od a0 doat — odpowiada więc zmniej szeniu się objętości rozpuszczonego eteru z Zna Z', a więc jest równe różnicy: AL = L— L'.
Prawo, które ilościowo określato zmniejszenie się rozpuszczalności cieczy B w A, wywołanetrze- ciem obcem ciałem X, jest to prawo, znane pod na
zwą : zasady obniżenia rozpuszczalności.
Zostało ono sformułowane i wyprowadzone przez Nernsta (1890 r.), jako uogólnienie prawa Raoulta (p. Chem. Ogól.VIII, str. 63), i stanowijeden z fun damentalnych wniosków osmotycznej teorji roztwo
rów. Treść tego prawa daje się wyrazić następująco.
115
„Względne obniżenie rozpuszczalności cieczy A w cieczy B, wy wołane ciałem X, rozpuszczalnem w A, a nierozpuszczalnemu w B — jest równe stosunkowi rozpuszczonych drobin n ciała X do ilości drobin (N+n), tworzących fazę ciekłą, złożoną z rozpuszczalnika A i ciała rozpuszczonego Xu.
Jeśli przeto, przy założeniu: t = const, oznaczymy przez L rozpuszczalność cieczy A wcieczy B, wyrażoną w dowolnych jednost kach, np. ciężarem lub objętością, a przez L' — rozpuszczalność tejże cieczy A po rozpuszczeniu niej n gr-drobin ciała X na N gr- drobin A, to matematycznie prawo Nernsta wyrazisięrównaniem: **)
*) Uwaga. — Równanie to,‘tak jak go podaje wzór (1), wy prowadzone jest z założenia, źe własna rozpuszczalność cieczy B wcieczy A w stosunku do rozpuszczalnościA wB jest stosunkowo mała.
Gdy tak nie jest, równanie to musi być uzupełnione wyrazem b, tj.
ilością drobin B w fazie A, a zatem: = ——— ■
’ L N+b+n
*
L —L' n
L N+ n
(1)
Oznaczając różnicę L —L' przez A L, wyrażenie to możemy również wypisać w postaci:
AL = L
= 7?
(N+n)'
A jeśli nadto odniesiemy go jedynie do roztworów tak rozcień czonych, źe w wartości sumy (N+n) możemy zaniedbać małą wielkość n wobec dużej wielkości N, to dochodzimy ostatecznie do prostej relacji:
AL = ±.n... (2) W wyrażeniu tern wartość liczbowa różnicy 4 L = L — L' jest obniżeniem rozpuszczalności cieczy A w B, a n — stę żeniem drobinowem ciała X, liczonem na N drobin rozpuszczal
nika A. — Skoro nadto w odpowiednio dobranej lecz stałej tempe raturze : t° = const, rozpuszczalność każdego ciała jest cechą nie zmienną, przeto L — jest wartością stałą. A ponieważ dalej wartość liczbową N — możemy zachować również bez zmiany, obierając ją dowolnie np. jako N — 100, zatem i wartość LjN — pozostaje bez zmiany, tj. L\N = const = E. — Ostatecznie dochodzimy do poda nego już poprzednio (p. str. 110) wyrażenia:
AL = E'L.n...(3) w którem stała El —jest oczywista drobinowem obniżeniem rozpuszczalności, tj. obniżeniemwywołanem jednostkowem n—1 stężeniem ciała X w roztworze cieczy A.
116
Sformułowane w ten sposób wyrażeniem (3) prawo Nernsta — jest już gotowym wzorem do wyprowadzenia zeń wyrażenia, za po mocą którego daje się obliczyć ciężar drobinowy ciała X, z po miaru wartości 11 i z określenia wstępnego wartości stałej Et. — Wyrażając bowiem stężenie n jako = c : Mx, gdzie c odpowiada stężeniu ciała X, podanemu w gramach, a Jfj, jest ciężarem gramo-drobinowym, mamy odrazu:
c E
AL =
E
l a zatem: Mx = w-y.e ... (4) Stężenie c rachowane w gramach na określoną ilość rozpu szczalnika A, np. na 100,7, określa się z ciężaru 7 odważonej próbki ciała X oraz z ciężaru G użytego rozpuszczalnika, w objętości wy tworzonej przezeń fazy, a więc:c = X 100.
Cr
Przyczem podkreślić tu należy, że początkowa wielkość fazy rozczyn- nika A, a zatem Ga, jest zawsze mniejsza od G, albowiem wskutek zmniejszenia się jego rozpuszczalności przez dodanieciałaX — obję tość fazy A musi wzrosnąć o objętość 4Z. W granicach silnie roz
cieńczonych roztworów, do których wywody powyższe są odniesione, można jednak zaniedbać ten przyrost irachować zatem G jako = Go. Liczbowa wartość stałej Ei może być określona dwo jako: — 1) albo obliczona ze wzoru (2), jako: Ei = L : N, a więc np. wprzypadku układu: eter-woda — z rozpuszczalności eteru w wo
dzie w danej temperaturze, liczonej na 100 7 wody, (p. Tab. IV) — oraz z obranej dowolnie lecz stale tej samej początkowej ilości eteru Go w fazie eterowej, np. (7=100,7; — 2) albo wyznaczona bezpośrednio pomiarem wielkości AL, a zatem wtedy, gdy do obni żenia rozpuszczalności cieczy A w B użyjemy ciałaXo znanym skąd inądciężarzedrobinowymMx, np. naftalenu C10H&, którego Jfno^ =128;
wtedybowiemwartość liczbowa stałej E oblicza się odrazu z relacji (4).
2. Oznaczanie ciężarówdrobinowychmetodą St. Tołloczki. — Jest to metoda w zasadzie swej oparta o pomiar zmniejszenia rozpuszczalności AL, na drodze objętościowej, a nie wagowej. — Jak to osięgnąć można, podaliśmy powyżej (str. 114), opisując treść prawa Nernsta.
Żeby atoli pomiar obniżenia rozpuszczalności A L — można było w ten sposób wykonać sprawnie i dokładnie — użyte do pomiaru rozpuszczalniki A i B, tworzące układ 2 cieczy częściowo tylko roz
puszczalnychw sobie, muszą spełniać następujące warunki: — 1) różnić się dość znacznie w swych ciężarach właściwych, co jest konieczne do szybkiego i dokładnego rozdzielania się skłóconych ze sobą cieczy i wytworzenia 2 zwartych faz; — 2) różnić się wybitnie co do zdol ności rozpuszczania w sobie obcych ciał. Takich układów 2 cieczy niema do wyboru wiele.
117
Najlepiej odpowiadający tym warunkom ze znanych a pospoli
tych cieczy jest układ: eter-woda. — Ciecze teróżnią się bowiem znacznie swą gęstością (seto. : sa3 = 0-714). Nadto rozpuszczalność eteru w wodzie jest dość znaczna, np. w t — 20° wynosi L=7‘05g na 100# H^O (p. n. Tab. IV, Uwaga), podczas gdy rozpuszczalność wodyweterze jest mała. Wreszcie eter jest doskonałym rozpuszczal
nikiem rozmaitych ciał organicznych, nierozpuszczalnych w wodzie.
Rys. 46. — Aparatura do oznaczania ciężarów drobinowych metodą St. Tołłoczki: V — kolba, w której mierzy się objętościowo na skali wydłużonej szyjki obniżenie rozpuszczalności eteru w wodzie, w sta łej temp. t° = const, utrzymywanej większą ilością wody w zbiorniku; wytrząsanie obu cieczy i doprowadzanie do samorzutnego oddzielania się obu faz przeprowadza
się w stanie zanurzenia aparatu. 0'5 mm, i zamykaną szczel nie przyszlifowanym korkiem szklanym. —Jeden 1 mm skali w tym aparacie odpowiada więc rzeczywistej objętości
= 0-05245 cm3. '
Waźnem jest utrzymanie stałej temp, t = const, która może być dowolnie do
brana, np. t= 18°, lecz musi być niezmiennie tą samą za równo podczas wyznaczania stałej Eidanego aparatu, jak i następnych pomiarów cięża zostaje niezmienna wkrótkim
czasie (kilkunastu minut)właściwego pomiaru. — Dopuszczalne waha nia temperatury nie powinny tu przekraczać TjT 0 ■ 1 °.
Skłócanie obu cieczy eteru i wody — wykonywa się ręcznie, przez potrząsanie zanurzonego aparatu w wodzie zbiornika.
Większa kropla czystej rtęci Hg wpuszczona do cieczy, ułatwia skłó canie cieczy a tern samem przyspiesza ich wzajemne wysycanie się.
Menisk odgraniczający obie fazy ustala się w tych warunkach bardzo szybko i wyraźnie, tak że można przy pomocy małej lupy odczytać dokładnie różnicę 0'2 mm w jego położeniu.
118
Uwaga. — Użyty do pomiarów eter musi być świeżo przedystylowany z nad metalicznegosodu, tj. absolutnie suchy, i następnie zabezpieczony od działania światła. Eter bowiem wilgotny, przechowywany bez zabezpieczenia od działania powietrza i światła, ulega powolnemu rozkładowi z wytworzeniem drobnych ilości jakiegoś związku (wenilowego), który następnie przy
Uwaga. — Użyty do pomiarów eter musi być świeżo przedystylowany z nad metalicznegosodu, tj. absolutnie suchy, i następnie zabezpieczony od działania światła. Eter bowiem wilgotny, przechowywany bez zabezpieczenia od działania powietrza i światła, ulega powolnemu rozkładowi z wytworzeniem drobnych ilości jakiegoś związku (wenilowego), który następnie przy