• Nie Znaleziono Wyników

   Seria 7.

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "   Seria 7."

Copied!
2
0
0

Pełen tekst

(1)

15.11.2004 Zadania domowe: Seria 7 14

Zadania domowe: Seria 7

Zadanie 7.1. (Komutatory dla orbitalnego momentu pędu (5.1(75))

Z definicji orbitalnego momentu pędu : ~L= ~r × ~p. Na tej podstawie wykazać, że: A.) zachodzą relacje komutacyjne:

h ˆ Lk, ˆxj i = i~εkjmxˆm h ˆ Lk, ˆpj i = i~εkjmpˆm B.) Wiedząc, że hLˆj, ˆLk i

= i~εjkmLˆm, sprawdź, że

h ~

L2, ˆLk

i

= 0. C.) Posługując się wynikiem punktu B) pokaż, że hLˆ2

1, ˆL23 i =hLˆ2 3, ˆL22 i . Zadanie 7.2. (Komutatory dla orbitalnego momentu pędu (5.2(76)) Obliczyć komutatory  ˆ Lk, ˆ~p 2 ,  ˆ Lk, ˆ~r 2 , hLˆk, ˆ~r · ˆ~p i .

gdzie Lk jest operatorem k–tej składowej momentu pędu, ˆ~p

2

oraz ˆ~r2 to kwadraty operatorów pędu i położenia. Przyjąć za znane następujące relacje komutacyjne:

h ˆ Lj, ˆxk i = i~εjkmxˆm oraz h ˆ Lj, ˆpk i = i~εjkmpˆm

Zadanie 7.3. (Komutatory dla orbitalnego momentu pędu (5.3(77)) Niech F (~r, ~p) będzie skalarną funkcją trzech skalarów r2, p2

oraz ~r · ~p. Udowodnić następującą relację komutacyjną.



Li, F (~r, ~p)= 0

gdzie Li jest operatorem i–tej składowej orbitalnego momentu pędu. Przyjąć za znane

następu-jące relacje komutacyjne:



Lj, xk= i~εjkmxm, oraz Lj, pk= i~εjkmpm.

Zadanie 7.4. (Wartości oczekiwane składowych orbitalnego momentu pędu (5.6(80))

Obliczyć średnią wartość kwadratu z-owej składowej orbitalnego momentu pędu (a więc dla obserwabli L2

z) dla cząstki, której stan opisany jest przez funkcję falową

ψ(ϕ) = r 4 sin 2 ϕ, przy czym ϕ ∈ [0, 2π].

Zadanie 7.5. (Komutatory dla ogólnego momentu pędu (5.7(81))

Niech ~J = (J1, J2, J3) będzie operatorem momentu pędu, oraz J±= J1±iJ2. Korzystając jedynie z kanonicznej relacji komutacyjnej



Ja, Jb = i~εabcJc,

udowodnić poniższe związki komutacyjne

(2)

15.11.2004 Zadania domowe: Seria 7 15 A.) [J3, J±] = ±~J±; B.) [J+, J] = 2~J3; C.) h~J2, J ± i = 0;

D.) h~a · ~J, ~Ji= −i~~a × ~J, gdzie wektor ~a komutuje z ~J;

E.) h~a · ~J, ~b · ~Ji= i~ ~J ·~a × ~b gdzie wektory ~a i ~b komutują z ~J.

Zadanie 7.6. (Komutatory dla ogólnego momentu pędu (5.8(82)) Niech ~J = (Jx, Jy, Jz) będzie operatorem momentu pędu.

A.) Niech ~J = (Jx, Jy, Jz) będzie operatorem momentu pędu. Wykazać równość komutatorów

 Jx2, Jy2 =  Jz2, Jx2 . B.) Niech ~J = ~S = 1

2~~σ będzie operatorem momentu pędu dla j = s = 1

2, to jest spinu 1 2. Wypisać macierze operatorów J2

x, Jy2, Jz2 oraz ~J2 dla tego przypadku.

C.) Pokazać, że dla spinu s = 1

2 (jak w poprzednim punkcie) elementy macierzowe

h s = 12, ms|  Jx2, Jy2 | s = 12, m0si = 0 = h s = 12, ms|  Jz2, Jx2 | s = 12, m0si

znikają, i to niezależnie od wartości liczb kwantowych ms i m0s.

Zadanie 7.7. (Pewne własności operatorów momentu pędu (5.9(83)) Udowodnić następujące relacje dla operatora momentu pędu:

~J2= 1 2(J+J−+ J−J+) + J 2 3, J∓J±= ~J 2 − J3(J3± ~) , gdzie J±= J1± iJ2.

Zadanie 7.8. (Hamiltonian via moment pędu (5.12)(86))

Układ fizyczny opisany jest przez operator momentu pędu ~J (liczba kwantowa j) i ma hamiltonian

H = A(J2

x + Jy2) + BJz2

gdzie A i B są pewnymi liczbami (jakimi). Znaleźć poziomy energetyczne tego układu. Przedys-kutować ewentualne degeneracje poziomów energetycznych.

* * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * * *

Cytaty

Powiązane dokumenty

Poka», »e w granicy fal dªugich (powolne cz¡stki) przekrój czynny jest izotropowy w przestrzeni i oblicz caªkowity przekrój czynny w tej granicy.. Izotropowo±¢

[r]

Obserwowane z duża zdolnością rozdzielczą widmo w okolicy. jest widmem

Z jak pr  dko  ci porusza si  cz stka relatywistyczna, której energia kinetyczna równa jest jej energii

Z jaką standartową grupą jest

[r]

Tymczasem w przypadku skończonej studni z rysunku 40.7 (równie dowolnie) przyjęliśmy, że energia potencjalna była równa zeru wewnątrz studni.. Aby wyznaczyć energie

Z reguły lokalizacji prze- strzennej wynika, że możemy w takim przypadku spodziewać się, że elektron będzie istniał tylko w jednym z dyskretnych stanów kwantowych, z których