V. 3 Siły zachowawcze. Energia potencjalna
Siły zachowawcze lub potencjalne
Są to takie siły, dla których praca po dowolnej drodze między (dowolnymi) punktami A i B nie zależy od drogi (krzywej toru po którym porusza się ciało) i wyraża się przez zmianę energii potencjalnej ciała w trakcie ruchu od A do B: E
p(A)‐E
p(B):
Dla sił zachowawczych dowolna cyrkulacja (całka krzywoliniowa po drodze zamkniętej) znika:
= v ∫ G ⋅ G =
B
p p
A
W = ∫ F ds G ⋅ G = E (A) E (B) −
B
potencjalną
( ) ( )
p
p p
p
E x F r E r E
y E
x
⎛ ∂ ⎞
⎜ ∂ ⎟
⎜ ⎟
⎜ ∂ ⎟
= −∇ = −⎜ ⎜ ∂ ⎟ ⎟
⎜ ∂ ⎟
⎜ ⎟
⎜ ∂ ⎟
⎝ ⎠
G G G
Dodatek matematyczny: gradient i pole skalarne
Niech pole skalarne f(x,y,z) jest ciągłe i ma ciągłe pochodne cząstkowe.
Powierzchnia ekwiskalarna f(x,y,z)=c.
Na powierzchni ekwiskalarnej df=0:
czyli gradient f jest wektorem normalnym do powierzchni ekwiskalarnej.
f f f ( )
df dx dy dz f dr 0
x y z
∂ ∂ ∂
= + + = ∇ ⋅ =
∂ ∂ ∂
G
Linie sił pola
Dodatek matematyczny: gradient i pole skalarne cd
Pochodna pola f wzdłuż danego kierunku:
f(x,y,z)=c
∇ f
Linie sił pola
( ) ˆe
kierunek e ˆ dr eds ˆ
f df
f e ˆ s ds
=
∂ ≡ = ∇ ⋅
∂ G
~ds Gradient jest niezmiennikiem
względem obrotów tj
( ) ( )
j
k kj
j
k kj
ˆ ˆ
e R e R
f r f r
′ =
∇ = ′
′ ′
∇ = ∇
G ∇ G
Twierdzenie podstawowe
Jak sprawdzić, czy dane pole sił może być zachowawcze?
Równość drugich pochodnych cząstkowych:
( E
pF E p ) ⎛ krzywej zamknietej F ds=0 ⎞
∃ = −∇ ⇔ ∀ ⎜ ⋅ ⎟
⎝ ∫ ⎠
G G G
v
Zbiera się to w zgrabny wzór:
p p
x
2 2
y
E E
E E
F ; F
x y
F ∂ ∂
∂ ∂
= − = −
∂ ∂
∂ ∂ ( p )
F 0
E 0
∇ × =
∇ × −∇ =
G
Przykłady sił zachowawczych
•Stała siła
•Pole sił centralnych :
( ) ( ) ˆ r p p ( )
F r G G = F r e ; E G = E r
( )
p p p( )
p r