Dygresja: rozkład Boltzmanna i fizyka
statystyczna
Rozkład Boltzmanna
Najbardziej prawdopodobny rozkład liczb cząstek o danych energiach dla układu N cząstek w
temperaturze T:
ś ą ó
gdzie normalizacja dana jest przez:
i N= N(E)dE
Funkcja g(E) jest gęsto ci stan w o danej energii E.
E kT
E kT
N(E) dE N e g(E) dE Z
Z g(E) e dE
−
∞
−
−∞
=
= ∫ ∫
Mikro- i makrostany
Rozważmy układ złożony z bardzo dużej N →∞
liczby identycznych (ale ponumerowanych) cząstek w objętości V. Na ile sposobów można te cząstki podzielić między K komórek przestrzeni fazowej (np. dzieląc V na małe komórki lub dzieląc dostępny obszar energii E na E i , i=1,...K komórek – poziomów)? Kombinatoryka dostarcza odpowiedzi:
Ten wzór określa prawdopodobieństwo termodynamiczne.
K i i K
K i ,..K i
N N N N N N!
P(N ,...N )
N N N N !
−
=
=
− −
= ⋅⋅⋅ =
∑ ∏
1 1
1 1
1 2
1
Mikrostan: stan zawierający określone cząstki w komórkach przestrzeni fazowej.
Makrostan: stan zawierający określoną liczbę cząstek w komórkach przestrzeni fazowej.
Przykład: Podział 4 cząstek między 2 komórki przestrzeni fazowej.
Mamy 5 makrostanów: {4,0}, {3,1}, {2,2}, {1,3}, {0,4} i 16 mikrostanów:
•na {4,0} i {0,4} przypadają po 1 mikrostanie,
•na {3,1} i {1,3} przypada po 4 mikrostany,
•na {2,2} przypada 6 mikrostanów.
Boltzmann: prawdopodobieństwa
wystąpienia mikrostanów o tych samych
energiach są takie same.
Prawdopodobieństwo i entropia Boltzmann powiązał prawdopodobieństwo
termodynamiczne z entropią – termodynamiczną funkcją stanu układu:
S= k· ln P(N 1 ,...,N K ) czyli
S=k ( ln N! - ln N 1 ! -....- ln N K !)
Wyprowadzenie rozkładu Bolzmanna
ł ó
ą
K
i=1
praw d opodobn y rozk ad en ergii to taki d la kt rego entrop ia osi ga m aksim u m .
Z n alezien ie m aksim u m S sp row ad za się d o zn alezienia m aksim u m ln P . ln P = ln N ! -
i i i i
N ajb ardziej
N !≈ Ñ ln N−N−( N ln N )+ N =
∑ ∑ ∑
ó ó
ł
=N ln N -
m am y d w a r w n an ia w ięz w : = const czy li d U = d ( czy li d N
P os u ży m y się m et
i i
i i
i i i i i i
i i i
N ln N
ekstrem u m : d ln P d(N ln N ) d( N ln N ) P on ad to
U N E N E ) E dN
N N d( N ) d N
= − =
= = =
= = = =
∑
∑
∑ ∑ ∑
∑ ∑ ∑
0
0
0
ą ó ć
ą
ć ół ó
ł
i
od m n oznik w L agran ge'a , żeb y zn alez ekstrem um zw i zan e ln P :
dla kazd ego i m u si zach od zi zn ikan ie w sp czy n n ik w p rzy n iezalezn y ch dN czy li ca ku j
i i i i i
i i
d ln P ( dN ln N d N E dN )
czyli :
ln N E
= − + α + β =
+ α + β =
∑ ∑ ∑
00 ą
ó ó
ó ł ó ó
i i
c
Z n ajd u jem y m nożn ik L agran ge'a z r w n an w ięz w :
N = czy li exp(- )= N
M nożn ik L agran ge'a : d la d w ch u k ad w w r w
=g exp (- E )e
n ow a xp (- )
d ze
i
i i i
i i
N e g exp( E ) N
g exp ( E ) Z
(T ) / k N
T
− α
β α
α
= −β α =
−β
β β = β =
∑ ∑
∑
1