Opracowanie wyników.
Napięcie UR [V] 3,3 -3,3
Natężenie [A] UH [mV]
1 1,6 1,9 -1,9 -1,7
2 2,2 2,5 -2,5 -2,2
3 2,5 2,8 -2,8 -2,5
4 2,7 3,0 -3,0 -2,7
Kierunek przepływu prądu
+ - + -
Uc [mV] dla 4 [A] 48,5 48,9 -48,5 -48,5
Napięcie UR [V] 5,5 -5,5
Natężenie [A] UH [mV]
1 3,2 2,8 -2,7 -3,2
2 4,1 3,7 -3,7 -4,2
3 4,6 4,2 -4,2 -4,7
4 4,9 4,5 -4,5 -5,0
Kierunek przepływu prądu
+ - + -
Uc [mV] dla 4 [A] 80,8 80,7 -81,0 -81,3
Napięcie UR [V] 7,7 -7,7
Natężenie [A] UH [mV]
1 3,7 4,6 -4,4 -3,8
2 5,2 6,0 -5,9 -5,1
3 5,8 6,8 -6,6 -5,8
4 6,3 7,2 -7,1 -6,2
Kierunek przepływu prądu
+ - + -
Uc [mV] dla 4 [A] 114,6 115,5 -113,1 -113,1
Napięcie UR [V] 9,9 -9,9
Natężenie [A] UH [mV]
1 5,7 4,9 -4,9 -5,6
2 7,5 6,6 -6,3 -7,5
3 8,3 7,5 -7,1 -8,5
4 8,7 8,2 -7,5 -9,1
Kierunek przepływu prądu
+ - + -
Uc [mV] dla 4 [A] 147,1 146,8 -146,5 -145,0
Zależność UH=f(UC)
Wartości napięcia UH zostały zmierzone tylko dla prądu 4A ustawionego za pomocą transformatora na elektromagnesie.
Kierunek „+”
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 0 0.05 0.1 0.15 0.2
-0.01 -0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01 f(x) = 0.06 x
UH=f(UC)
Uc [V]
Uh [V]
Kierunek „-„
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 0 0.05 0.1 0.15 0.2
-0.01 -0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01 f(x) = 0.06 x
UH=f(UC)
Uc [V]
Uh [V]
Na podstawie tych zależności mogę wyznaczyć ruchliwość μ korzystając z zależności liniowych oraz
wzoru:
μ=UH UC
l
bBz . Potrzebne wartości Bz odczytuje z wykresu krzywej cechowania magnesu.
Kierunek prądu
I [A] UH/UC Bz [W/m2] l [m] b [m] μ [m2/Vs]
+ 4 0,056 0,43 11,5*10-3 3,7*10-3 0,404
- 4 0,058 0,419
Średnia wartość ruchliwości nośników wynosi μ=0,411 [m2/Vs]
Zależność UH=f(UR) Kierunek „+”
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 1 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność liniowa UH=0,00052UR
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 2 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,0007UR
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 3 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,00079UR
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 4 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01
UH=f(UC)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,00084UR
(wszystkie zależności liniowe zostały wyznaczone metodą najmniejszych kwadratów) Kierunek „-„
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 1 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,00054UR
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 2 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,00071UR
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 3 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,00081UR
WYKRES ZALEŻNOŚĆI UH=f(UR) DLA PRĄDU 4 [A]
-15 -10 -5 0 5 10 15
-0.01 -0.01 -0.01 0 0 0 0 0 0.01 0.01 0.01
UH=f(UR)
Ur [V]
Uh [V]
Wyznaczona zależność linowa UH=0,00087UR
Na postawie wykreślonych powyżej zależności Uh od UR obliczam wartość stałej Halla korzystając ze
wzoru:
RH=UH UR
Rh BZ Kierune
k prądu I [A ]
Uh/UR Błąd
współczynnik a
kierunkowego BZ
[W/m2 ]
R [Ω]
h [m] Δh [m] RH
[1/C]
Δ RH
[1/C]
+ 1 0,0005
2
0,000017 0,26 100
0
1,7*10-
3
0,1*10
-3
0,003 4
0,00024 0
2 0,0007 0,000021 0,37 0,003 2
0,00021 1 3 0,0007
9
0,000022 0,41 0,003
3
0,00021 0 4 0,0008
4
0,000023 0,43 0,003
3
0,00021 1
- 1 0,0005
4
0,000017 0,26 0,003
5
0,00024 6 2 0,0007
1
0,000020 0,37 0,003
2
0,00021 3 3 0,0008
1
0,000022 0,41 0,003
4
0,00021 4 4 0,0008
7
0,000021 0,43 0,003
4
0,00021 7
Średnia wartość stałej Halla wynosi: RH=0,003337 [1/C]
Za błąd współczynnika kierunkowego prostych na wykresach przyjmuję średnią wartość błędów współczynników kierunkowych prostych na wykresach powyżej.
Δa=0,0000204
Dla uproszczenia dalszych obliczeń przyjmuje Δa=UH/UR.
R
H= ahR
B
z →ΔR
H= √ [ ∂ ∂ a ( ahR B
z) ⋅Δa ]
2+ [ ∂ ∂ h ( ahR B
z) ⋅Δh ]
2 →ΔR
H= √ ( hR B
z⋅Δa )
2+ ( aR B
z⋅Δh )
2Obliczone wartości błedu stałej Halla zostały umieszczone w tabelce powyżej a jako błąd wyznaczenia stałej Halla przyjmuję średnią arytmetyczną dla każdej prostej ΔRH=0,000220
Ostatecznie RH=0,003337±0,000220 [1/C]
Zależność UR=f(UC) Kierunek „+”
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 0 0.05 0.1 0.15 0.2
-15 -10 -5 0 5 10 15
f(x) = 67.61 x
UR=f(UC)
Uc [V]
Ur [V]
UR=67,61UC
Kierunek „-„
-0.2 -0.15 -0.1 -0.05 0 0.05 0.1 0.15 0.2
-15 -10 -5 0 5 10 15
f(x) = 67.71 x
UR=f(UC)
Uc [V]
Ur [V]
UR=67,70UC
W oparciu o wykreślone powyżej zależności i wzór
σ =UR UC
l
Rbh obliczam przewodność właściwą σ.
Kierune k prądu
UR/U
C
Δa R
[Ω]
l [m] Δl [m] b [m] Δ b [m] h [m] Δ h [m] σ [1/Ωm]
Δσ [1/Ωm]
+ 67,61 0,12 100 11,5*10 0,2*10-3 3,7*10-3 0,1*10-3 1,7*10 0,1*10- 123,611 8,288
0 -3 -3 3
- 67,70 0,18 123,775 8,303
Średnia wartość przewodności właściwej σ=123,693 [1/Ωm]
Przyjmuję że a=UR/UC
Mamy wtedy:
σ = al
Rbh
→Δσ = √ ( ∂ ∂a σ ⋅ Δa )
2+ ( ∂ ∂ σ l ⋅ Δl )
2+ ( ∂ ∂ σ b ⋅Δb )
2+ ( ∂ ∂ σ h ⋅Δh )
2 →Δσ = √ ( bhR l ⋅Δa )
2+ ( bhR a ⋅Δl )
2+ ( b
2al hR ⋅ Δb )
2+ ( bh al
2R ⋅Δh )
2Za błąd przewodności właściwej przyjmuję średnią arytmetyczną błędów wyznaczonych dla dwóch kierunków prądu czyli Δσ=8,295[1/Ωm], ostatecznie:
σ=123,693±8,295[1/Ωm]
Błąd wyznaczenia ruchliwości μ
Aby uprościć obliczenia błąd wyznaczenia ruchliwości wyznaczam bazując na stałej Halla i przewodności obliczonej poprzednio czyli:
μ=RHσ →
Δμ= √ ( σ⋅ΔR
H)
2+ ( R
H⋅Δσ )
2 stąd Δμ=0,038[m2/Vs]Ostatecznie więc: μ=0,411±0,038 [m2/Vs]
Koncentracja n nośników w próbce.
W oparciu o stałą Halla obliczam koncentracje n nośników w próbce.
R
H= 1
ne
→n= 1 R
He
gdzie e=1,602176*10-19C n=1,87*1021
Błąd wyznaczenia koncentracji n nośników w próbce wyznaczam metodą różniczki zupełnej tj:
Δn=| dn
dR
H|⋅ ΔR
H→
Δn= 1
eRH2⋅ΔRH
Δn=0,12*1021 n=(1,87±0,12)*1021 Wnioski
Otrzymane przeze mnie wyniki obarczone są dosyć dużymi błędami pomiarowymi( ok. 6% wartości zmierzonej dla koncentracji n nośników w próbce, 9% dla ruchliwości, 6% dla przewodności właściwej
i 6% dla stałej Halla). Uważam że są one spowodowane błędnym założeniem że prędkość unoszenia elektronów i dziur w ciele stałym jest jednakowa. W rzeczywistości podlega ona statystyce Fermiego- Diraca co powoduje że na szybsze elektrony większy wpływ ma siła Lorentza a na wolniejsze siła Coulomba . Powoduje to ze rzeczywista wartość napięcia Halla jest niższa od tej wyliczonej (efekt Ettingshausena). Błędy zostały spowodowane tez przez niedokładność aparatury pomiarowej, przez czynnik ludzki (niedokładność odczytu wartości Bz z wykresu zamieszczonego w instrukcji do ćwiczeń, niedokładność odczytu wartości prądu płynącego przez uzwojenia elektromagnesu) oraz przez niedokładnie zmierzone wymiary geometryczne próbki. Nie możliwe okazało się porównanie danych tablicowych do otrzymanych przeze mnie wyników ponieważ nie wiem z jakiego materiału była wykonana próbka.