B U L L E T I N
d e : l a
SOCIÉTÉ CHIMIQUE de FRANCE
ANNÉE 1940
S ecrétaire gén éral Rédacteur en chef
de la Société : C hels de rubriques = du Bul|ctjn ;
R . D E L A B Y , C h i m i e p h y s i q u e et c h i m i e m i n é r a l e : h . G U É R I N q Q H A M P E T I E R
C h i m i e o r g a n i q u e : j . H A R I S P E " '
F a c u lté d e P h a r m a c ie , c h j m i e V E L L U Z I n s titu t d e C h im ie
A r e n u e d e 1 O b s e r v a t o ir e , P a r is (6-) 9 q L - V E L L U Z , ^ R(]e P io r r e . C u r ie F a r is (V )
C O M M IS S I O N D 'I M P R E S S I O N :
M M . G. B E R T R A N D . A. D A M I E N S . E. D A R M O I S . d. D U C L A U X . A. L E P A P E . R. M A R Q U I S .
SIÈGE DE LA SOCIÉTÉ : 28, RUE SAINT-DOMINIQUE, PARIS (7«)
MASSON ET Cie, DÉPOSITAIRES
L I B R A I R E S DE L ' A C A D E M I E D E M E D E C I N E 120, boulevard Saint-Germain, Paris (8e)
ABRÉVIATIONS ET TITRES EXACTS DES PÉRIODIQUES
--- extraits dans la docum entation du —
B u l l e t i n de la S o c i é t é C h i m i q u e de F r a n c e .
Act. P h y s. Chim . U. R. S. 5. . . . A c ta P h y s ic a C h im ica U . R . S . S.
A m er. J. P h y s io l... A m e rica n J o u rn a l o f P h y s io lo g y . A m er. J. Science... A m e ric a n J o u rn a l o f S cien ce.
An. A s. quirn. A r g ... A n a le s d e la A so c ia c io n q u im ica A r g e n tin a .
A n. esp. Fisica Quirn... A n a le s d e la So cied ad e sp a n o la de F isic a y Q u im ica.
A n a ly s i... T h e A n a ly s t.
A nesthésie et A n a lg é sie ... A n e s th é s ie e t A n a lg é s ie .
A n n ... ... J u stu s L ie b ig ’s A n n a le n d e r C h em ie.
A nn. C h im ... A n n a le s d e C h im ie .
Ann. Chim . a n a l... A n n a le s d e C h im ie a n a ly tiq u e . A nn. Chim . app... A n n a li di C h im ica a p p licata . A nn. Cornb. lia ... A n n a le s d e s C o m b u s tib le s liq u id e s . A nn. Fais, et F r a u d e s ... A n n a le s d e s F a ls itic a tio n s e td e s F r a u d e s . A nn. Ferrn... A n n a le s d es F e rm e n ta tio n s .
Ann. Inst. M ines L e n in g r a d ... A n n a le s d e l’In s titu t d es M in es de L e n in g r a d .
Ann. Inst. P a s te n r ... A n n a le s de l ’In stitu t P a steu r.
A nn . M in es... A n n a le s d es M ines.
Ann. P h y s io l. P h y s ic o -c h im .
b io l... A n n a le s de P h y sio lo g ie e t P hysico- C h im ie B io log iq u e.
A rch . d. P h arrn... A r c h iv d e r P h arm a zie .
A rch. e x p . P a th o l. P h a r m . ... A r c h iv fu r e x p e r im e n te lle P a th o lo g ie u n d P h a r m a k o lo g ie .
A rch . intern. P harm a cod... A r c h iv e s in te r n a tio n a le s d e P h arm a co d y n a m ie .
A rch . intern. P h y s io l... A r c h iv e s in te r n a tio n a le s d e P h y sio lo g ie . A rch . néerl. P h y s io l... A r c h iv e s N é e rla n d a ise s d e P h y s io lo g ie
d e l ’h o m m e e t d es a n im a u x . A rch . P h y s. b io l... A r c h iv e s d e P h y s iq u e b io lo g iq u e . A rch . Sc. ph y s. nat. G e n è v e... A r c h iv e s d es S cie n ce s p h y s iq u e s et na
tu r e lle s d e G en ève.
A tti L in cei... A tti d é lia re a le A cca d e m ia n az ion a le d e i L in c é i.
Ber. dtsch. chern. G e s ... B erich te d e r d e u tsc h e n c h e m i s c h e n G e se llsc h a lft.
Blochern. J ... B io c h em ica l J ou rn al Biochem . Z ... B ioc h em isc h e Z e isc h rift.
B io l. B u ll... B io lo g ica l B u lle tin . B iol. Rev... B iolo g ica l R ev iew s.
B ren n sto ff chem ... B ren n sto ft ch em ie.
B r it. J. e x p . P a t h o l... B r itis h J o u rn al of e x p e r im e n ta l Pa- th o lo g y .
B r it. med. J ... B r itish m é d ica l J o u rn a l.
B u ll. A cad. C racoQ ie... B u lle tin d e l ’A c a d é m ie p o lo n a is e d es S cie n ce s e t d es L e ttre s d e C ra co vie . B u ll. A cad. R oum aine... B u lle tin d e la S e c tio n d es S cie n ce s de
l ’A c a d é m ie R o u m ain e .
B u ll. A cad. roy. B e lg ... B u lle tin d e l’A e a d . r o y a le de B elg iq u e.
B u ll. am er. Acad. A rts and Sc.. B u lle tin o f th e a m e n c a n A cad e m y o f A r ts a n d Scien ces.
B u ll. am er. P h il. Soc... B u ll, o f th e am er. P h ilo s o p h ic a l Soc.
B u lL chem . Soc. J a p o n ... B u lle tin o f th e c h e m ic a l Soc. o f Japan.
B u ll. Chim . p u re et appl.
R o u m a n ie ... B u lle tin de C h im ie p u re e t a p p liq u é e (R ou m an ie).
B u ll. t a c . C h im . R ig a ... B u lle tin d e la F a c u lté d e C h . d e R iga.
B u ll. Sc. P h a rm ... B u ll, d es S c ie n ce s P h a r m a co lo g iq u e s.
B u ll. Soc. C h im . B e lg iq u e --- B u ll, de la S o cié té C h im . d e B e lg iq u e . B u lt. Soc. Chim . B i o l ... B u ll, d e la S o cié té d e C h im . B io lo g iq u e . B u ll. Soc. Chim . B ohêm e... B u lle tin de la S o c ié té C h im . d e Boh êm e.
B u ll. Soc. C him . F ra n ce.. B u ll, d e la S o c ié té C h im . d e F r a n c e . B u ll. Soc. Chim . P o lo g n e ... B u ll, d e la S o cié té C h im . d e P o lo g n e.
B u ll. Soc. Chim . R o u m a in e ... B u ll. Soc. de C h im . d iu R o m an ia.
B u ll. Soc. Chim . Y ougoslavie. B u ll, d e la Soc. C h im . d e Y o u g o s la v ie . B u li. Soc. F r a n ç. M in ér... B u ll, de la Soc. F ra n ç a ise de M in é ra lo g ie . B u ll. Soc. Rom. Stünte... B u ll, d e la Soc. R o in an a d e S tü n te . B u ll. Soc. P h a r m . B o r d e a u x .. B u ll, d e la Soc. de P h a r m .d e B o rd e a u x.
B u r. Standards J. R esea rch . . . J o u rn a l o f th e B u re au o f Stan d ard s.
Canad. J. Research... C a n a d ia n J o u r n a l of R esearch . C o ll. Trav. C him . Tchécoslo
vaquie ... C o lle c tio n d es T r a v a u x C h im iq u e s de T c h é c o s lo v a q u ie .
C ellulosec hernie... C ell u lo se ch e m ie . C h em istry In d u str y ... C h e m is tr y an d In d u stry . C h im ie In d u strie... C h im ie et In d u strie .
C. R ... C o m p te s R en d u s de l’Acad. d es S c ien ces.
C. R. Acad. Sc. U. R. S. S ... C o m p te s R e n d u s d e l ’A c a d é m ie d es S c ie n ce s de l ’U . R. S. S.
C. R. Soc. B i o l ... C o m p te s R en d u s de la Soc. d e B io lo g ie . C. R. Trav. Lab. C a rls b e r g . . . C o m p te s R e n d u s d es tr a v a u x d u L a b o
r a to ir e de C a rls b e rg .
D tsch. Med. W o ch ... D e u tsc h e M e d iz in isch e W o c h e n s c h r ift.
B n d o c r in o lo g y ... E n d o c r in o lo g y . B n z y m o lo g ia ... E n z y m o lo g ia .
G a iz . Chim . Ita lia n a ... G a z e tta C h im ica Italian a.
G ior n . Chim . A p p lic... G io rn a le d i C h im ic a A p p lic a ta . H elç. Chim . A c ta ... H e lv e tic a C h im ic a A cta .
Ind. E n g . Ch^m ... In d u stria l a n d E n g in e e r in g C h e m is try . Ind. E n g . Chem . A nal. E d . . . . I n d u stria l a n d E n g in e e r in g C h e m is try
(A n a lv tic a l E d itio n .) Indian J. P h y s ic s ... In d ia n J o u r n a l o f p h v sics.
Japanese J. C h em ... J a p a n e se J o u r n a l o f C h e m is tr y . J. am er. chem . S o c ... J o u rn a l o f th e a m e ric a n c h e m ic a l S o c ie ty J. am er. M ed. A f t o c ... J o u r n a l o f th e a m e ric a n m é d ica l A sso -
J. Am er. P h arm . A ssoc... J o u r n a l o f th e a m e ric . P h a r m a c. A ssoc.
J biol Chem ... J o u r n a l o f b io lo g ic a l C h e m is tr y . J. B iochim . Ja p a n ... J o u r n a l o f B io c h e m is tr y o f J a p a n . J. Chem. P h y s ic s ... J o u rn a l o f C h em ica l P h y sic s.
J Chem Soc ... J o u r n a l o f th e c h e m ic a l S o c ie ty . J Chim'. appi. R u sse... J o u rn a l d e C h im ie a p p liq u é e R u sse.
J Chim <ren Basse... J o u rn a l d e C h im ie g é n é r a le R u sse.
J. Chim . P h y s ... J o u rn a l d e C h im ie P h y s iq u e e t R evue J o é n é ra le d e s c o llo ïd e s .
J. Chim. P h y s. B a s s e ... g r u n a l d e C h im ie P h y s iq u e (Russe).
J. Chim. Ukraine... J o u r n a l C h im iq u e d e l ’ U k ra in e . J exp. M ed... J o u rn a l o f e x p e r im e n t a l M ed icin e.
J. Franklin I n s t ... J o u rn a l o f th e F r a n k lin In stitu te . J. gen. P h y s io l... J ou rn al o f g é n é ra l P h y s io lo g y . J. lm m u n o l... Jo urn al o f I m m u n o lo g y .
J. indian. chem. Soc... J o u rn a l o f th e in d ia n c h e m ic a l Society.
J. P athol. B a cter... J o u rn a l o f P a th o lo g y a n d B a cterio lo g y.
J . P h arm . B e lg iq u e ... J o u rn a l de P h a r m a cie d e B elgiq u e.
J. Pharm . C him ... J o u rn a l de P h a r m a cie e t de C h im ie . J. Pharm . exp. Th er... J o u rn a l o f P h a r m a c o lo g y an d e x p e r i
m en ta l T h e r a p e u tic s .
J. pharm . Soc. Japan... J o u rn a l o f th e p h a r m a c e u tic a l S o ciety o f Japan .
J. phys. Chem ... J o u rn a l o f p h y s ic a l C h e m is tr y . J. P h y s io l... J o u rn a l o f P h y s io lo g y .
J. P h y sio l. P athol. g é n ... J o u rn a l d e P h y s io lo g ie e t d e P ath o lo gie gén é ra le .
J. P h y siq u e... J o u rn a l de P h y s iq u e e t le R ad iu m . J. prakt. chem ... J o u rn a l fü r p r a k tis c h e ch e m ie . J. Wash. Acad. Sc... J o u rn a l o l th e W a s h in g t o n A ca d e m y ol
Scien ce.
K lin. W o ch ... K lin is c h e W o c h e n s c h r ift.
K olloid Z ... K o llo ïd Z e itsclirift.
M ikrochem . A c t a ... M ik ro ch em ica A cta . M onatsh... M o n a tsh efte fü r C h em ie.
Mûnch. med. W och... M ü n c h e n e r m e d iz in is c h e W o c h e n s c h r ift N ature... N a tu re.
P flû g er's A rch ... A r c h iv fü r g e sa m t P h y s io lo g ie des M en sch en u n d d e r T ie r e .
Pharm . J ... T h e P h a rm a ce u tica l J o u r n a l.
P h il. M ag... P h ilo so p h ic a l M agazin e.
P h il. Irans. Roy. Soc. Londres. P h ilo s o p h ic a l T ra n s a c tio n s o f the ro y a l S o c ie ty L o n d o n .
P h y s. Reç... P h y sic a l R e v ie w s.
P h ysio l. Reç... P h y sio lo g ic a l R e v ie w s.
P h y s. Z. Sovj. U nion... P h y s ik a lis c h e Z e its c h r ift fü r S o v j e t U n io n .
P roc. amer. P h il. Soc... P ro ceed in g s o f th e a m e ric a n P h ilo so p h ica l S o ciety.
P roc. Am sterdam ... P ro ceed in gs o f th e R o y a l A c a d e m y ol S cie n ce s A m ste rd a m .
P roc. Cam bridge P h il. S o c ... P ro c e e d in g s of th e C a m b r id g e P h ilo so p h ic a l S o ciety.
P r oc. irnp. Acad. Japan... P ro ce e d in g s im p e ria A c a d e m y Japan.
P r oc. nat. Acad. Sci. W ashin g
to n ... P ro ce e d in g s n a tio n a l A c a d e m y ol Scien ce (W a sh in g to n .)
Proc. roy. Soc. E d im bo u rg h.. P ro ceed in g s o l th e r o y a l S o c ie ty 01 E d im b o u rg h ,
P roc. roy. Soc. D ublin... P ro ceed in g s o fth e r o y a l S o c ie ty D u b lin . P r oc. roy. Soc. A et B ... P ro ce e d in g s o f th e r o y a l S o c ie ty L on
don A et B.
P roc. Soc. exp. B io l. M ed... P ro ce e d in g s o f th e S o c ie ty fo r exp eri-
_ . , m e n ta l B io lo g y a n d M ed icin e.
Quat. J. exp. P h y s io l ... Q u a te rly J o u rn al o f e x p e r im e n ta l P h y sio lo g y ,
Rec. Jrap. Chim . P ays-Bas— R ecu eil d es T r a v . C h im . des Pays-Bas.
Reç. Acad. Sc. M a d r id ... R e v ista A ca d e m ic a S c ie n cia s M ad rid . Ree. b c ie n t .I n s t ... R ev u e o f S c ie n tific In stru m e n ts.
R o czn iki Chem ... R o c z n ik i C h e m in . Scien tia ... Scien tia .
Scient. Papers T o kyo... S c ie n tific P a p ers o f T o k y o . Sc. rep. T o ho ku ... S cien ce re p o r ts T o h o k u .
Sitzungsberichte Abt. I l a ... A n z e ig e r ou S itz u n g b e r ic h te d e r A k a -
c . . d em ie d e r W is s e n s e h a fte n W ie n .
buana. A rch . P h y s io l... S k a n d in a v is c h e A r c h iv f ü r P h y sio lo g ie . lo h o k u J. exp. M e d ... T o h o k u J o u rn a l o f e x p e r im e n ta l Me
d ic in e.
Ira n s. amer, electrochem. Soc. T ra n s a c tio n s o f th e a m e ric a n electro - C hem ical S o c ie ty .
Irans. haraday Soc... T ra n s a c tio n s o f th e F a r a d a y S o c ie ty . Ira n s. roy. Soc. Canada... T ra n s a c tio n s o l th e r o y a l S o c ie ty ol
C an ad a.
rran s. roy. Soc. London... T ra n s a c tio n s o l th e r o y a l S o c. (London.) 7 ... Z e its c h r ift fü r a n a ly tis c h e C h e m ie .
. angew. Chem ... Z e its c h r ift fü r a n g e w a n d te C h em ie.
Z. anorg. Çhem ... Z e its c h r ift fü r a n o r g a n is c h e u n d all-
7 , g e m e in e C h e m ie .
7 m i l , ... Z e its c h r ilt fü r B io lo g ie . 7 ‘ 1... Z e its c h r ift fü r E le k tr o c h e m ie . 7 ... Z e its c h r ift fü r I m m u n itâ tsfo rs c h u n g .
. p y . chem. A et B ... Z e its c h r ift fü r p h y s ik a lis c h e C h e m ie A Z. ph y sio l. Chem ... H op p e S e y le r ’s Z e its c h r ir t fü r p h ysio -
7 f l lo g is c h e C h e m ie .
fs c h ... Z e its c h r if fü r V ita m in fo r s c h ü n g .
... P H Y S IQ U E C. P. 1
C H I M I E P H Y S I Q U E
S T R U C T U R E DES A T O M E S . R A D IO A C T IV IT É C o n n a i s s a n c e s a c t u e l l e s s u r la constitution de
la m a t i è r e ; G r é g o i r e K. (Rev. g é n . E le c t., 1939, 45, 833-844). — L'auteur, com plétan t un article publié anté
rieurem ent dans la R . G. E ., 1938, 44, 91 ; cf. 1939, 1, C P étudie en particu lier le phénom ène récem m ent d écou vert de la rupture e x p lo s iv e des noyaux atom i
ques et in diqu e les application s p ossibles de la ra d io a ctivité a rtilicielle. L'au teu r rap p elle tout d ’abord les connaissances élém entaires sur la structure des noyaux, et donne quelques précisions sur le mécanisme des transm utations naturelles et p rovoq u ées. L a b ip a rti
tion de l ’ uranium et du thorium est l ’o b jet d ’une d is cussion spéciale, d'où il ressort que ce phénomène est encore im parfaitem en t connu. 11 exam ine ensuite la question encore discutée des élém ents transuraniens, puis il énum ère d iverses p ossib ilités dues à l ’em ploi de radioélém ents artificiels. Ceux-ci constituent un détecteur extrêm em ent sensible de la présence de cer
tains élém ents, qui perm et de déceler des traces im pondérables correspondant à 50.000 atom es. En b io lo g ie , on à la p ossibilité de réaliser des actions in ternes m ieu x localisées que par l ’em ploi de l’irra
d iation directe ; en géo lo gie, la découverte d ’éléments dont la ra d io a ctivité é ta it inconnue perm ettra v r a i
sem b lab lem en t d ’évalu er l ’âge de certains m inéraux.
A n a l y s e d e s f o r c e s d e l ia is o n s n u c l é a i r e s ; B a r r a s W . H. t,P h y s . Rev., 1939, 55, 691). — Etude de la courbe représentant le défaut de masse. On obtien t une courbe em p iriq u e représentant les fonc
tions L et E 0 qu i intervien n en t dans la théorie de W ig n e r (th éorie basée sur l ’application du principe de Pau li au m odèle nucléaire à plusieurs corps, où l ’on suppose qu e les forces nucléaires ne dépendent pas du spin, au m oins en prem ière a p p ro x im a tio n ). Grâce à ces courbes on peut étu dier les n iveau x nucléaires et les énergies de liaison des noyaux radioactifs
a rtificiels. b. k w a l .
S u r le m o m e n t m a g n é t i q u e n u c l é a i r e d u g l u c i n i u m ; K u s c h P ., M i l l e m a n S. et R a b i I. I. ( P h y s.
Rev., 1939, 55, 666). — P a r la m éthode de résonance m agnétiqu e déjà décrite, les auteurs ont déterm iné sur les m olécules des fluorures doubles de K-Gl et Na-Gl le rap p ort g , m om ent m agnétique/m om ent angulaire, du noyau |G1;_ £- = 0,783. Par le déplacem ent de la p o s itio n du minimum de résonance a vec l ’inversion du cham p on trou ve que le m om ent m agn étiqu e du noyau est négatif. L a va leu r du spin de ce noyau est m al connue, m ais si l ’on adm et que celle-ci est 3/2, il en résu lterait pour le m om ent m agnétique — 1,175 ma- gnétons nucléaires. m. h a ï s s i n s k y .
S u r le s g r o u p e s d e p r o t o n s é m i s lo rs d u b o m b a r d e m e n t d e s u b s t a n c e s h y d r o g é n é e s p a r le s r a y o n s a; T s i e n S. T. (C. /?., 1939 , 2 0 8, 1302;. — L es parcours de rayons H naturels produits par les rayons a de Po dans d iverses cibles hydrogénées (colophane, acétate de cellulose, paraffine) ont été mesurés sur des clichés obtenus dans une cham bre de W ils o n ayant un tem ps d ’efficacité de 0,5 environ. On a trou vé l ’e x is tence de 6 groupes proton iqu es distincts dont les p ar
cours sont : 6,2 ; 7,8 ; 10,0 ; 11,7 ; 13,5 et 15,2 cm 3. Ces grou pes correspondraient aux n iveau x de résonance du noyau 5L i, form é lors des collision s des rayons * contre les protons. m. h a ï s s i n s k y .
L a diffusion d e s p ro to n s p a r le s p r o t o n s ; H e r b R. G.J K e r s t D. W ., P a r k i n s o n D. B . et P j l a i n G. J.
(Phys. Rev., 1939, 55, 998-1017). — L es auteurs ont étendu les expériences de T u ve, H eydenbu rg et H alstad (qui avaient été faites ju sq u ’à 900 e k V ) en effectuant des mesures avec des faisceaux protoniques d’énergie com prise entre 860 et 2392 ekV . A p rès une description détaillée du d isp ositif expérim ental, ils exposent les résultats des mesures : à toutes les énergies, la d iffu sion sous un angle de 15° correspon d aux valeu rs de M ott, tandis que les rapports entre les sections e ffic a ces observées et celles de M ott augm entent p ou r les angles plus grands et pour les énergies plus élevées.
Ces rapports ont un m axim um à 45° et ils décroissent ensuite en accord avec les prévision s théoriques. O n a mesuré aussi la diffusion des protons p ar l'argon et par le krypton. s. d e b e n e d e t t i .
A n a l y s e d e s e x p é r i e n c e s s u r la d iffu s io n d e s p ro to n s p a r le s p r o t o n s ; B r e i t G ., T h a x t o n H. M.
et E i s e n b u d L. (P h y s . Rev. , 1939, 5 5 , 1018-1053). — Très lon ç m ém oire (45 pages), consacré à l'an alyse des exp é
riences n ouvelles effectuées p ar H erb, K erst, Parkinson et Plain et par H eydenburg, H alstad et T u ve.
B. K W A L . L a diffusion d e r é s o n a n c e d e s p r o t o n s p a r le l it h iu m ; C r e u t z E . C . (P h y s . Rev., 1939, 55, 819- 824). — Les protons diffusés p a r une plaquette épaisse en lithium étaient ob servés à 156° à l ’aide dun com pteur à boule. Les protons prim aires ava ien t une énergie com prise entre 272 et 586 ekV . Le nom bre de protons d iffu sés présente un m axim um à 460 ek V environ m ontrant clairem ent un effet de résonance, et, à peu près à la m êm e énergie, on observe une augm entation brusque des rayons y émis. Ces résultats in diqu ent que les rayons y provien n en t de la réaction :
’ L i - f ’ H ->■ 8B ; 8G1 « G l - f f et non de la réaction :
’ L i + iH <He -j- 4H e; 4He '■He -f- t L auteur en déduit aussi que le niveau excité du noyau 8G1 est im pair, et q u ’il est fo rt im p ro b a b le que qu e la particu le a ait un n iveau excité au-dessous de 13 M eV . s. d e b e n e d e t t i.
L a d é s in t é g r a t io n d u b o r e p a r effet d e s n e u t r o n s le n ts a v e c é m i s s i o n d e p a r t i c u l e s a. et de p r o t o n s ; M a u r e h W . et F i s k J. B. (Z . P h y s ik , 1939, 1 12, 436-452). — L es auteurs ont étudié, à l’aide d ’un am plificateu r proportionnel, les coups d ’ionisation p ro duits par les neutrons lents dans une cham bre d ’io n i
sation rem plie de C13B sous différentes pressions. Ces neutrons peuvent produire la désintégration ^°B(n,rf)^Li, et la réaction J°Bi«,p)J° G1 qui, tout en étant p ossib le du point de vue énergétique, n’a va it pas encore été observée. L a nature des particules ém ises était étudiée en changeant la pression dans la cham bre de façon à a v o ir des in dications sur leur parcours. L es auteurs ont trou vé ainsi 5 groupes dont l ’énergie de d ésin tégra
tion est 2,90:2,70; 2,49 ; 2,26: 2,06 (?) M eV , et qu i sont attribu ables à l ’ém ission de particules a L a v a le u r 2,90 M eV est en bon accord a v e c celle q u ’on peut calcu ler à partir des masses des n oyau x de la réaction B(n,a)^Li,
C. P. “2 CHIM IE P H YSIQ U E et correspond à la formation de JLi dans l ’état fonda
mental ; les niveaux excités de ce noyau seraient donc à “200, 400, 640, 840 (?) ekV. La variation avec la pres
sion des impulsions d'ionisation de petite énergie per
met de les attribuer aux protons de la réaction J°B(r,/i)10G1, observée pour la première fois. Ces pro
tons auraient échappé à l'observation à l’appareil de W ils o n parce que leur parcours ne diffère pas de celui des particules a. s. d e b e n e d e t t i.
R e c h e r c h e de c o ïn c id e n c e s d a n s la désin té
gration n u c lé a ir e d u b o re p a r les protons ; F i n k K .(A rm . P h y s ik , 1939, 34, 717-739). — On a bombardé une cible mince de bore avec un faisceau de protons (énergie allant jusqu’à 200 ekV ) ; les produits de la dé
sintégration étaient observés à 90° par moyen de deux compteurs proportionnels en coïncidence qui enregis
traient les particules émises en directions opposées. Le dispositif a vait été étalonné avec les deux particules a de la réaction 1Li(p,a'ia. Le nombre de coïncidences observées entre les particules a et les noyaux 8G1 pro
jetés daus la réaction n B(/>,a)8 G1 est (par rapport an nombre des impulsions simples des deux compteurs]
plus petit que le nombre de coïncidences entre les par
ticules a du 7L i —|- p. Le noyau 8G1 peut donc se décom
poser en deux particules a qui, étant émises dans n’im porte quelle direction, n’entrent que rarement dans le compteur. Les coïncidences entre ces deux particules (réaction u B(p,a)aot) ont été observées. Leur absorption est en accord avec la valeur de 8,7 MeV pour l’énergie de cette désintégration. Le nombre de coïncidences est plus petit que celui indiqué par le calcul, et l’auteur pense qu’on peut expliquer la différence avec l’hypo
thèse d’ une émission anisotrope des deux particules par rapport à la trajectoire de leurs centres de masse.
S. DE BENEDETTI.
L a tran smutation du nick el en cobalt r a d i o actif sous l ’action des neutrons r a p i d e s ; L u k è s B. et P b e u c i l J. (Chemické Listy, 1939, 33, 190-193). — On a constaté la transmutation du nickel en cobalt suivant la réaction :
58 ou C0N i + 58 ou 60C o _|_ |H
Pour cette réaction il faut utiliser les neutrons rapides et le radiocobalt, formé par cette réaction, à une pé
riode très longue. Il est impossible, à présent, de déci
der lequel des isotopes du nickel subit cette transmu
tation.
L a série des élé m e n ts radioactifs de l ’actin iu m et son in flu en ce s u r les m e s u r e s de l ’âge géologi
q u e ; G r o s s e A. V . (Phys. Rev., 1939, 55, 584). — Quel
ques remarques au sujet du travail de Nier sur l'iso- topie d ’ U et Pb radiogène (ibid ., p. 150 et 153 ; cf. 1939,
251 C . P.). M. HAÏSSINSKY.
S u r la radioactivité du 8L i ; K i t t e l C. (Phys.
Rev., 1939, 55, 515-519). — L ’émission [5 de la désinté
gration du 8L i est accompagnée de la décomposition du noyau en deux particules a La distribution énergé
tique de ces particules correspond à un spectre continu dont les caractéristiques ne peuvent pas être e x p li
quées avec la théorie de Konopinski-Uhlenbeck sur l’émission p. L ’auteur expose une étude sur ce sujet faite à partir de la théorie de Ferm i et il trouve qu’une forme approchée de cette théorie est suffisante pour rendre compte de la forme générale de la distribution observée. s. d e b e n e d e t t i .
N e u t r o n s de r u p tu re de 5H e ; S t a u b H. et S t e p i i e n s W . E. (Phys. Rec., 1939, 55, 845-850). — Le spectre neutronique formé par bom bardem ent de Li avec deutons de 0,8 M éV a été déterminé à l’aide d’une
chambre à détente sous pression. L ’énergie des neu
trons a été mesurée par le recul de He et H en tenant compte des conditions géom étriques et des sections efficaces de diffusion. Le spectre a a été déterminé à l’aide d ’une chambre d ’ionisation reliée à un am plifica
teur proportionnel. Les auteurs concluent d ’après la forme de la courbe neutronique intensité énergie qu’en dehors de la réaction principale :
7L i- f- 2D —>■ 8G1 -f- 1n 4He - f 4He, les réactions secondaires suivantes ont lieu :
’ L i + 2D - y 5He + 4He + 14,3Mév ;
5He — >- ‘‘Ile -f- Vt -)- 0,8M éV . La probabilité relative de ces processus, mesurée avec l ’amplificateur, est en bon accord avec cette interpréta
tion. M- h a ï s s i n s k y.
E tu d e c a lo rim é triq u e d u r a y o n n e m e n t du dépôt actif du t h o r i u m ; W i n a n d L. (J . Ph ys., 1939, 10, 361-365). — L ’auteur a construit, au Laboratoire Curie, un nouveau calorim ètre adiabatique de grande précision. 11 a mis au point une nouvelle m éthode de mesure appelée méthode de température non uniforme.
La validité des hypothèses faites est vérifiée au moyen de la mesure de l’énergie dégagée par une source de polonium. L ’application simultanée de la méthode de température non uniforme et de la m éthode classique de température uniforme, à la mesure de l’énergie dé
gagée par le dépôt actif du thorium, perm et de déter
miner l ’équivalence m illigram m e gam m a ---- >- mil- licurie dans les conditions de mesure du rayonnement gamma em ployées au Laboratoire Curie. On trouve 1 m g y équivalent = 1,09 millicurie.
S u r la non e x is te n c e d ’éle c tro n s d e m asse m ultiple d a n s l ’ém ission |[J du r a d i u m E ; H a ï s s i n s k y M., B o s e n b l u m S. et W a l e n B . J. (J. Phys., 1939, 10,355-360). — L ’hypothèse de Jauncey sur l’exis
tence d’électrons lourds dans le spectre p de B a il est refutée par des expériences utilisant un sélecteur de vitesse type Bucherer am élioré, afin d ’élim iner des effets secondaires.
S u r la stabilité d e s n o y a u x p a r r a p p o rt à l ’ém is sion jî ; Fuchs K. ( P r o c . Camb. P h il. Soc., 1939, 35, 242). — Si l ’on excepte les noyaux les plus légers et les plus lourds, la stabilité des noyaux est liée à la possibilité de la radioactivité p. Il existe un grand nombre de règles, dont l’une énonce, q u ’à quelques rares exceptions près, les noyaux contenant un nombre im pair de neutrons et de protons sont instables. Cette règle a trouvé une explication qu alitative par Bethe et Bâcher. En précisant davantage les arguments de Bethe et Bâcher, le schéma général des noyaux stable peut être établi d’une manière satisfaisante, sans qu ’on ait besoin de préciser le modèle nucléaire. On doit pourtant tenir compte des connaissances actuelles, rela tives aux forces nucléaires. L'hypothèse principale concerne l'énergie d'interaction entre deux particules de même espace, se trouvant dans le même état quantique et le caractère de saturation des forces entre les particules dissemblables. Ces hypothèses suffisent pratiquement pour expliquer qualitativem ent le schéma des noyaux stables. Les calculs numériques concernant la largeur de différentes régions de stabilité sont en bon accord avec les données expérim entales. b. k w a l .
E n e r g ie s de radiation s (3 m o lle s d u r u b id iu m et d ’autres corps. M é th o d e de d é t e r m i n a tio n; L i b b y W . F. et L e e D. D. (Ph ys. Rev., 1939, 55, 245-250). — Un compteur de G eiger et M üller de grandes dimensions et à paroi en grille de Cu est monté
P H Y S IQ U E C. P. 3 le lon g de 1 axe d'un cylindre m étallique rem pli de H2
sous pression réduite, l.e corps ra d io a ctif à étudier est déposé sur la p aroi intérieure du cylindre q iù e s t placé dans un solénoïde. Pou r déterm iner la lim ite supérieure d un spectre fi on fait va rie r le champ m agnétique ju squ à l ’annulation du nom bre d ’im pulsions données p a r le com pteur ou, si l ’on est en présence d ’un rayon nem ent -j-, ju sq u ’à la constance de ce nom bre. Cette m éthode serait ap p licab le à la m esure d ’énergies élec
troniques allant ju sq u ’à 10 k V . E lle a été vérifiée à 1 aide de mesures des énergies supérieures de quelques spectres p connus 32P ,M s T h 2, R a E .40K etc. Pour les rayons p de R b la va leu r trou vée est 132 ± 2 0 kV.
m. h a ï s s i n s k y. L e s r a y o n s p d u m é s o t h o r i u m 1 et d u r a d i u m D ; L e e D . D. et L i b b y W . F. ^P h y s . Rev., 1939, 55, 251-259). — L a m éthode d écrite dans l'article précédent est ap p liqu ée à la déterm ination des lim ites supérieures des spectres de p de M s T h l et de R a i). Les valeurs trou vées sont resp ectivem en t 53 et 25,5 ékV.
. . . M - h a ï s s i n s k y.
E t u d e d e 1 activité d ’u n t u b e d e m é s o t h o r i u m e x e m p t d e r a d i u m ; C o t e l l e S. et W i n a n d M. L.
(J .C h im . P h y s ., 1939, 36, 13-11). — L ’évolu tion d ’un tube de M T h p rivé de R a a été su ivie : 1° à l ’aide de m esures en rayonnem ent y, le d is p o s itif étant le circuit électrom étriqu e à quartz p iézoélectriqu e et grand con
densateur ; 2° à l'aid e de mesures calorim étriqu es, le ca lorim ètre étant un tube de plom b m ince gainant le tube de M T h . Les m esures en rayonnem ent y n'ont décelé que de faib les variations pendant les 3 mois d 'évolu tion . P a r contre, les mesures calorim étriques sont très influencées par les rayons a émis p ar le dépôt a c tif de R T h form é, alors que l’a ctiv ité due au rayon nem ent y ne (représente q u ’un effet de fond peu im p or
tant. Les courbes obtenues m ontrent que l ’évolu tion du tube est conform e aux p révision s théoriques.
Y . MENAGER.
L a v a r i a t i o n d e l ’effet p h o t o é le c t r i q u e n u c l é a i r e a v e c la l o n g u e u r d ' o n d e : a d d e n d u m s u r le * is o to p e s r a d i o a c t i f s d u s é l é n i u m ; B o t h e W . et G e n t n e r W . (Z . P h y s ik , 1939, 1 12, 45-64). — Les auteurs d écriven t les qu elqu es m odifications q u ’ils ont apportées à leur in stallation de haute tension en vue d'au gm en ter l’intensité des courants protoniques produits par accélération dans l'appareil. Ils ont mis en évid en ce qu e les rayons y de la réaction “ Bf/j-yPC, dont la raie prin cipale est de 11,8 M éV est capable de p ro vo q u er des réactions photonucléaires de nom breux noyaux. L es intensités re la tiv e s des produits form és ne sont généralem ent pas très différentes de celles qui ont été d éjà mesurées par les auteurs a vec les rayons y de 11,2 de L i -f- p. L e spectre d ’absorption y des noyau x sem ble donc être continu sans présenter des sélectivités. L a section efficace de la form ation de 62Cu est 2,3 fois plus grande avec les y de L i q u ’a vec ceux de p : l ’absorption nucléaire de ces rayons croîtrait donc a v e c hv. Le rapport des isom ères de 80Br 18 min/
4,5 h. d écroît donc a vec l'augm entation de l’énergie des rayons y donc a vec l ’énergie d’excitation du noyau com posé 81 Br. Les auteurs en tirent la conclusion que l ’isornère de 4,5 h. présente un état m étastable con
duisant à la form ation de l ’autre isom ère. A v e c Se l'effet photonucléaire conduit à la form ation de 2 iso topes de 17 et 57 min. Aucun de ceux-ci ne produit un B d -B r de 2,44 qui a été signalé par Snell. Ce dernier isotope n ’a pas été ob servé non plus par irrad iation de Se a v e c les neutrons lents de Rn + G l .
m. h a ï s s i n s k y. S u r l ’effet n u c l é a i r e d a n s la d iffu sio n d e s r a y o n s y ; B a y Z. et P a p p G . (Z . P h y sik , 1939, 112, 86-91). — L es auteurs ont m ésuré les intensités de d if
fusion des rayons y de R a par des feuilles minces de P b et d’A l en fonction de l ’angle de diffusion (de 50 à
140°). Ces mesures m ontrent que la diffusion nucléaire est indépendante de l ’angle. Pour le coefficient de d if
fusion nucléaire dans Pb on trou ve la va leu r a : p b = U , 3 — 14,7.10-28 cm 2, et pour coefficien t d a b
sorption atom ique Kpb = 1,14 — 1,52.10'24 cm 2, va leu r plus grande que celles données par les théories de Bethe et H eitler et de Jaegn et Hulm e. m. h a ï s s i n s k y.
S u r la r é p a rtitio n d ’in ten sités d a n s la d iffu s io n C o m p to n d e s r a y o n s y ; B a y Z. e t S z e p e s i Z. (Z . P h ysik, 1939, 112, 20-28). — L ’auteur a mesuré à l'a id e d'un com pteur et dans les conditions g éo m étri
ques appropriées, les intensités absolues d e rayons y de Ra, filtrés à travers 2,5 P b et diffusés entre 50 et 140°
p a r A l. L a précision de la m éthode em ployée est é v a luée à 3 ou 4 0/0. L a va ria tio n de la sensibilité du com pteur a vec la longueur d 'on de a été trou vée conform e aux résultats de Droste. L e s intensités mesurées sont en accord avec la form ule de K lein et N ishina et in
com patibles a vec celles de C om pton et de Breit-G or- don-D irac. m. h a ï s s i n s k y .
P h é n o m è n e s d e flu c tu a tio n d e r a y o n s y. I ; G ü r t l e r J. (A n n . P h y sik , 1939, 34, 561-574). — L ’au
teur étudie la répartition statitique des im pulsions y d ’une source de RaC à l ’aide de deu x com pteurs m on
tés en coïncidence et dont l ’un est fix e et l ’autre m ob ile autour d'un axe cylin driqu e en P b contenant la source.
Les im pulsions séparées et en coïncidence sont a m p li
fiées et enregistrées sur une bande de papier im prégnée d ’une solution de IK : le courant passant entre 2 élec
trodes placées sur le p ap ier lib ère I2 et produit une trace brune. L es mesures ont été effectuées a vec des angles de 20, 45, 90 et 180° entre les 2 com pteurs. E lles montrent que le nom bre de coïncidences augm ente avec la dim unition de l’a n gle entre les com pteurs (pour le m êm e nom bre d ’im pulsions sim ples). — I I ; F ü r t h R. (A n n . Ph y sik , 1939, 34, 575-584). — L es résultats obtenus par G ürtler (V . ex tra it précédent) sont en accord a v e c la form u le de Poisson et avec la théorie statistiqu e à condition de tenir com pte du pou v o ir de résolution de l'a p p a reil enregistreur.
m. h a ï s s i n s k y. E ffe ts s e c o n d a i r e s d e s r a y o n s c o s m i q u e s d a n s le p l o m b ; G r i v e t - M e y e r M meT . (C . R ., 1939 , 2 0 8, 1216).
— L ’ auteur a étudié les gerbes produites dans des écrans de P b au n iveau du sol, à 8 m . et à 28 m. dans le sol. L es mesures sont faites à l ’aide de 4 com pteurs montés en coïncidence. L es résultats m ontrent l ’e x is tence d ’une com posante én ergiqu e au n iveau du sol, qui disparaît com plètem ent au sous-sol. E lle pou rrait être attribuée aux électrons p roven an t de la d é co m p o sition des m ésotons. m. h a ï s s i n s k y.
L e p o u v o i r d ’a r r ê t d u m e r c u r e et d e l ’azote p o u r le s é l e c t r o n s d e s r a y o n s c o s m i q u e s ; B a r t l e t t J. Jr. (P h y s. R ev., 1939, 55, 803-807). — L ’ab sorption des électrons des rayon s cosm iques est due à la production de rayonnem ent y de freinage et à la créa
tion de p aires; les sections efficaces de ces phénom ènes dépendent de la charge du noyau auprès duquel ils se produisent et de l ’effet d ’écran exercé par les électrons atom iques, q u ’on calcule d ’habitude d ’après la th éorie de Thom as-Ferm i. Dans le cas du m ercure et de l’azote les fonctions d ’onde des électrons atom iques sont bien connues et, pour l ’azote, elles diffèrent d ’une façon appréciable de celles calculées a vec le champ de Thom as Ferm i. L ’auteur a révisé les valeu rs des sec
tions efficaces pour ces élém ents, en prenant en con si
dération les fonctions d'onde exactes. L es résultats n e sont pas très différents de ceux q u ’on connaissait p ré
cédem m ent. S. D E B E N ED ET TI . N o t e s u r le p o u v o i r d ’a r r ê t d e l ’h y d r o g è n e ;
C. P. A CHIMIE PH YSIQ U E
Ro g e r s F. T. jr. (Phys. Rev., 1939, 5 5, 588). — Des expériences effectuées sur l’énergie de liaison du deutoii (ibid. p. 263), on tire la conclusion que le pouvoir d'arrêt atomique du deutérium pour des protons d’éner
gie 2^0,22 M éV est environ 0,35 (relativem ent au pou
v o ir d'arrêt de l'air). m. h a ï s s i n s k y. S u r la destruction d u su lfu r e de zinc p a r les r a y o n s a ; S t r e c k E. (Ann. P h y s ik , 1939, 35, 58-64). — L ’auteur a dosé par iodom étrie Zn atomique séparé sous l'action des rayons a de Ra dans des échantillons de SZn phosphorescent. Un examen sommaire des résul
tats obtenus montre qu'une particule a provoque la libération de n.50ü atomes Zn. D'après la diminution de la luminescence on peut admettre que la libération de 10 atomes Zn correspond à la destruction d ’un cen
tre phosphorescent; en tenant compte du parcours des rayons a dans SZn et de leur énergie l’auteur conclut que toutes les molécules de SZn rencontrées par une particule a. sont décomposées, mais que ce processus n'utilise que 100/0 de l'énergie des rayons, le reste étant utilisé probablem ent pour l’excitation de la lumi
nescence. L ’influence des rayons a sur les propriétés phosphorescentes de SZn varie avec le mode de pré
paration du produit. m. h a ï s s i n s k y . S u r la détonation de P io d u re d ’azote sous l'action des r a y o n s a du p o lo n iu m ; H a ï s s i n s k y M.
et W a l e n R. J. ( C . R ., 1939, 2 0 8 , 2067-2069). — L 'io - dure d ’azote sec soumis au rayonnement a du polonium délone, instantanément ou après un temps variable selon l'intensité de la source émettrice. Le phénomène peut s’expliquer par un échauffement local d'un grain de la poudre traversé par une particule a ; le degré de siccité de l'iodure est un facteur prim ordial de sa sen
sibilité. Les mêmes essais faits sur les azotures de Pb, d 'A g et sur le perchlorate de diazo-m-nitraniline ont donné des résultats négatifs. y . m e n a c e r .
L a décomposition ra d io c h im iq u e de l ’h y d r a - zin e d ilu é e d a n s b e a u c o u p d ’hy d ro g è n e ; v a n T i g g e l e n (B u ll. Soc. Chim. B e lg ., 1938, 47, 577-596).—
L ’hydrazine diluée dans une atmosphère d'hydrogène se décompose sous l’action des particules a avec for
mation de N H 3. Deux méthodes ont été suivies selon qu'on mesurait la quantité de NH3 formée ou la quan
tité d'hydrazine décomposée. Le rendement ionique de la form ation de NH3 semble augmenter avec la con
centration de N2H4 ju squ ’à une lim ite voisine de 3,0, au delà de laquelle cette concentration n’a plus aucune influence. Le rapport NH3 formé/N2H4 décomposée a été trouvé égal à 1,2 environ. L ’interprétation des résultats fait appel aux réactions secondaires utilisées à propos de la photolyse de NH3 (ibid., 1937,46, 104): elle admet que les particules a, en traversant l'hvdrogène, pro
duisent des atomes H qui décomposent N2H4. Pourtant il y aura peut-être lieu d'envisager un mécanisme tout différent, du fait que la décom position de N2H,, avec production de N H3 s’effectue également lorsqu’on rem place H2 par N2, comme l’ont déjà établi plusieurs
expériences. y . m e n a c e r .
Préparation et concentration d e P o r radioactif;
M a j e r V. (Chemické Listy, 1939, 33, 130-132). Pour concentrer l'isotope radioactif de l ’or qui se form e aux dépens de l’or ordinaire sous l’influence des neutrons lents l ’auteur propose deux moyens : 1° L ’aetivation du sulfate complexe [A u (S203)2]N a3 su ivie de l ’agita
tion de ce composé avec H g m étallique, donnant une fraction dans laquelle le rapport entre l’or radioactif et l’or inactif est neuf fois supérieur au rapport exis
tant dans le sulfate initial. 2° D une façon plus com
mode, on peut obtenir une concentration d ix fois supé
rieure au moyen du bom bardem ent par les neutrons d’une solution fortement alcaline de C l3Au , dans laquelle, au cours de l’activalion, une petite quantité d ’or colloïdal s’est formée et a coagulé en même temps.
S u r l’ o effet vertical » d e s r a y o n s c o s m iq u e s p o u r un c om pteur p r o p o r t io n n e l; W e i s z P. (Z.
Physik, 1939, 1 12, 364-368). — L ’effet vertical d'un compteur est le rapport entre le nom bre de coups enre
gistré avec l ’axe vertical et le nom bre com pté avec l'axe horizontal. On a mesuré cet effet pour un grand compteur rempli de vapeur organique et qui travaillait dans la région du comptage proportionnel. L a mesure a été faite pour différentes amplitudes des chocs et on a trouvé que l’effet vertical augmente pour les coups les plus grands ; ce résultat est en accord avec ce qu’on peut calculer en considérant la longueur de tra
jectoire ionisante dans le compteur vertical et horizon
tal. La comparaison entre les résultats du calcul et de l'expérience montre qu'on peut em ployer comme compteur proportionnel un compteur du type étudié.
S. D E BENEDETTI.
M e s u re de neutro ns a vec des c o m p t e u r s à tri- fluorure de bo re ; K o r f f S. A . et D a n f o r t h W . E.
(Phys. Iiev., 1939, 55, 980). — Les auteurs décrivent un type de compteur pour la mesure de neutrons. Le cylindre en cuivre et le (il en tungstène sont enfermés dans un tube en verre dégazé, contenant F 3B sous diverses pressions (2 à 20 cm3). Les neutrons qui pro
duisent la désintégration du bore avec émission de particules a sont comptés ; le rendement est d'environ 0,3 0/0 sous une presion de 11 cm3. A v e c ces compteurs on a confirmé l’augmentation rapide avec l ’altitude du nombre des neutrons du rayonnement cosm ique.
S. DE BENEDETTI.
Méth odes de construction d e s c o m p t e u r s Gei- g e r - M u l l e r et l e u r em ploi d a n s les m o n ta g e s à c o ïn cid ences ; C u r r a u S. C . et P e t r z i l k a V . (P ro c . Camb. P h il. Soc., 1939, 35, 309). — Description des compteurs Geiger-Müller dont la décharge s’éteint d'elle-même grâce à l’emploi des m élanges gazeux con
tenant des vapeurs d ’alcool. La longueur du palier de fonctionnement ne dépend pas de la valeu r de la résis
tance externe. Un fonctionnement stable et des paliers de 1 ordre de 200 volts peuvent être obtenus avec une résistance externe de l'ordre de 50.000 ohms seulement.
Employés dans un montage à coïncidences, ils permet
tent l'obtention des pouvoirs de résolution de l’ordre
de 10"6sec. b . k w a i .
P R O P R IÉ T É S DES A T O M E S - POIDS A T O M IQ U E S S u r la théo rie de la s éparation des isotopes
p a r la diffusion t h e r m i q u e ; F u r r y W . H . , C l a r k J. R. et O n s a g e r L. (Phys. Rev., 1935, 55, 1083). — La théorie des auteurs s'applique au d isp ositif à deux tubes concentriques, qui a été em ployé tout dernière
ment par Brender et Bram lev. La première partie du mémoire est consacrée à la description du processus de la diffusion thermique et à la discussion des don
nées théoriques à' ce sujet. Dans la seconde partie on donne les équations qui décrivent le processus de la
convection et de la diffusion et l’on déduit une expres
sion qui donne le transport d'un isotope simple, ex
pression qui est valable pour les propriétés macros
copiques, arbitraires du gaz. Cette expression se simplifie singulièrement dans l’hypothèse, constituant en général une bonne approxim ation, que la viscosité et la conductibilité du gaz sont proportionnelles à la température absolue. Dans la troisièm e partie on se sert de 1 équation de transfert pour calculer le facteur de séparation et la vitesse d’opération. Deux cas sont
:;2 P H Y S IQ U E C. P. &
discutés : celui de l’opération discontinue où l ’on n attend pas la réalisation de l ’équilibre, et où ou vid e le ré s e rv o ir lorsqu'un certain degré d’équ ilibre est a ttein t; celui de l'opération continue où l'on soutire une certaine quantité de ga z à tout instant. Les avan tages de ces deux m éthodes sont com parés. La dernière partie est consacrée à un exem ple numérique 11 s a g it de la concentration de l'is o to p e 13C, en se serva n t du gaz méthane dans un appareil ayant, des dim ensions et une puissance m odérées.
B. K W A L . S é p a r a t i o n c h i m i q u e d e s isotopes d e l ' h y d r o g è n e ; R e y e r s o n L. H., J o h n s o n O. et B e m m e l s C.
(J. am er. Chem. Soc., 1939, 6 1 , 1594-1595). — La sépa
ration chim iqu e em p loyée par les auteurs consiste à faire a g ir l'eau dense contenant encore un peu d ’eau légère sur C2Ca et à faire ensuite la com bustion de l'acétylèn e obtenu; en renouvelant de nombreuses fois le p assage de l ’eau dense sur C2Ca, on a rrive à obtenir 80 0/0 de O D 2. Mm m. e . r u m p f .
L e r a p p o r t d e u t é r i u m - h y d r o g è n e . I. L e s d e n sités d e s e a u x n a t u r e l l e s d e s o u r c e s v a r i é e s ; Gr e e n e C. H. et Vo s k u y l R. J. (J. amer. Chem. Soc., 1939, 6 1 , 1312-1349). — L a m éthode em ployée pour la com paraison des densités consiste à mesurer la pres
sion à la q u elle un flotteur est en équ ilibre exact dans l’eau ; d escrip tion de l'a p p a reilla ge com plet ; flotteur d is p o s itif pour la rentrée et l'aspiration de l ’air... Les m esures ont été faites dans un therm ostat. Les auteurs ont constaté en déterm inant la quantité de deutérium d'un grand nom bre d ’échantillons d ’eau ordinaire de proven an ces très diverses que leur densité restait constante à 0.18 près. Ils m ontrent égalem ent qu ’on d o it tenir com pte de l’évap oration et de la condensa
tion fractionnée pour la déterm ination des isotopes des eaux de la terre. Mme m. e. r u m p f.
L e r a p p o r t p r o t i u m - d e u t é r i u m et le p o id s ato
m i q u e d e l ’h y d r o g è n e ; S w a r t o u t J. A . et D o l e M.
(J . am er. Chem. Soc., 1939, 61, 2025-2U29). — P rép ara
tion, à p artir d ’eau du lac M ichigan, d ’une eau constituée par de l ’o xygèn e et de l ’hydrogèn e-1 par la réaction d ’échange su ivante en phase gazeuse : H2 -j- HOD = HD HOH. La densité de cette eau est de 15,5 ± 0,1 0/00 plus faib le que celle du lac M ichigan, d ’où (H (D) = 6970.
D’autre part, de l ’eau préparée de la m ême façon à p a rtir de l’eau de l ’O céan -A tlan tiqu e a une densité de 15,1 ± 0 , 2 0/00 inférieure à celle de l’eau norm ale de l ’A tla n tiq u e et (H)/(D) = 6900. On a brûlé de l ’h yd ro
gène 1 pur dans l ’air a tm osp h ériqu e; l’eau obtenue est 6,6 0/00 plus lourde que l ’eau norm ale du lac M ichigan, ce qui m ontre que l ’oxygèn e atm osphérique
a un P. A plus élevé de 0,000119 ± 0,000002 unités de P. A . On trouve d ’après ces m esures pour le P. A . ch i
m ique de l ’hydrogène la valeu r 1,0080 au lieu du 1,0081 adoptée p a rla Com m ission Internationale des P . A .
Mme RUMPF-NO HDM ANN . L a c o n s t a n c e d e 40K ; B r e w e r A . K (P h y s. Rev., 1939, 55, 669). —• Un exam en au spectrographe de masse de l ’abondance relative de 40K dans une la ve du Vésuve n’a pas perm is de déceler de différences avec la teneur dans des argiles de divers terrains. De même l’intensité des rayons p de C1K provenant d'eau x de source de G aratoga est la m êm e que celle trou vée avec C1K de d iverses origines com m erciales, bien que la teneur minérale de la source in diqu ée provienne de form ations précam briennes très profondes. L ’ém ission P de K n ’est donc pas influencée par des processus agissant en surface (rayons cosm iques) et le rapport 39K/4°K paraît être constant dans la nature.
M. HAÏSSINSKY.
Isotopes d u p o t a s s i u m d a n s les r o c h e s à p h o s p h a te et d a n s les sols ; B r e w e r A . K . (J. amer.
Chem. Soc., 1939, 61, 1597-1599). — L ’étude d ’un grand nom bre de roches de provenance d iverse a permis à l ’auteur de constater que le ra p p ort 39K/41K est presque constant. Mms m. e . r d m p f .
L a s é p a r a t io n d ’isotopes p o u r les r e c h e r c h e s de tra n s m u t a t io n s n u c l é a i r e s ; Y a t e s E. L. \Proc.
ro y . Soc., 1938, 168, 148). — L ’ auteur décrit un spec
trographe de masse de sim ple construction et analogue à celui qui a été utilisé par Oliphant, Shire et C row th er (ib id ., 1934, p. 922) pour la séparation des isotopes de Li. A v e c un courant de 2 m A d’ions L i, il a réussi à déposer en 3 h. 30 ui g. de 7L i pur. Il a égalem ent préparé 2u.g. des isotopes 10B , U B et 12C. L a pureté des p ro
duits a été vérifiée à l’aide d ’expériences de désinté
grations artificielles. m. h a ï s s i n s k y . D i f f é r e n c e s d e p a c k i n g fr a c tio n p o u r q u e l q u e s é l é m e n t s l o u r d s ; G r a v e s A . C. (P h y s. Rev., 1939, 5 5 , 863-867). — L a courbe de défauts de m asse p ré sentant plusieurs lacunes en quelques endroits, l ’au
teur a mesuré, à l’ aide du spectrograph e de masse de D em pster les différences de p ackin g fraction pou r les éléments Pt-Ru-Os, U-Sn, Au -M o, Ta-Zr, Gd-Cr, Y b-S r.
U tilisant certaines valeurs connues, ces différences ont perm is de déterm iner les packing-fractions elles-mêmes et de com p léter la courbe correspondante. Pour Os on calcule un poids atom ique 190,38, qui est encore bien inférieur au poids atom iqu e chim ique, 191,5. P a r contre, le p oid s atom iqu e calculé pour Lu 174,96 est en bon accord avec la valeu r, 174,98, trou vée récem m ent par
H o n i f r c c h m i d . m. h a ï s s i w s k y .
S T R U C T U R E E T P R O P R IÉ T É S DES M O L É C U L E S M e s u r e s d e po id s m o l é c u l a i r e et d e p o id s
« c y b o t a c t i q u e s » d e s u b s t a n c e s r é s i n e u s e s et c r i s t a l l i s é e s ; B e n d e r H. L. (/. a m er. Chem. Soc., 1939, 61, 1812-1816). — L e m ot cyb otaxis servant à défin ir l ’état des molécules de résine qu i se p olym é- risent en s’agglom érant en très grand nom bre, on p ro
pose le term e poids cybotactiqu e pour rem placer le poids m olécu laire calculé pour les particule de résines en solution; ce term e rend com pte de l’agglom ération d ’une plus ou moins grande quantité de molécules. On m ontre en effet que le poids m oléculaires d une résine dans un solva n t change qu antitativem ent avec les valeu rs num ériques de l ’é qu ilib re tem poraire autant de fois que les conditions changent. T ou t nom bre r e p r é s e n t a n t un poids m oléculaire déterm iné pour une résine est défini com m e un nom bre arbitraire et comme une valeu r rela tive à des particules cybotactiqu es dont la grandeur dépend des conditions de la mesure. On
m ontre que le poids cybotactiqu e de particules rési
neuses change lentem ent en solution liq u id e surre
froidie. Les expériences sont relatives à des résines form ol-phénol dans divers solvants. Cette théorie est ap p licab le aussi aux polym ères à l ’état vitreu x.
Mme M. E. RUMPF.
P o id s m o l é c u l a i r e d u [3-amylose e x t r a it de l ’a m i d o n de b l é ; B e c k m a n n C.O. et L a n d i s Q . (J. am er.
Chem. Soc., 1939, 6 1 , 1495-1503). — E m p loi d une ultra- centrifugeuse à air du typ e de Beams a v e c un d is p o s itif optiqu e de Lam m , perm ettant la déterm ination des gradients de concentration par réfraction . Discussion des lim ites de la m éthode de vitesse de sédim entation.
L e p-amylose ex tra it de 1 am idon de blé, obtenu après m eulage à sec pendant 168 heures, est hétérogène du point de vue de la grosseur des particules. E n viron 50 0/0 de la substance a une constante m oyenne de sédim entation de 4 ,0 X 10-13, tandis que p ou r l'en sem ble
