Streszczenie W11
• pułapki jonowe: – siły Kulomba
pułapki Penninga, Paula
kontrolowanie pojedynczych atomów
→ zastosowanie w komputerach kwantowych?
→ przeskoki kwantowe
(obserw. na Ŝywo emisji/abs. pojed. fotonów w pojed. atomach)
pojedyncze jony mogą być pułapkowane i oglądane
• chłodzenie i pułapkowanie neutralnych atomów
siły optyczne: a) spontaniczne – ciśnienie światła (rozpraszają en. →chłodzą) b) dipolowe (reaktywne – nie chłodzą ale pułapkują)
spont. siły wspomagane przez niejednorodne pole magnetyczne
→
→
→
→ Pułapka Magnetooptyczna (MOT)
467 nm 369
nm
I
czas
czas przelotu0
N ≈≈≈≈ 106 at. Rb85, T ≈≈≈≈ 100 µµµµK
@ T @ T ≈≈≈≈≈≈≈≈ 0,0001 K 0,0001 K υυυυυυυυatomatom ≈≈≈≈≈≈≈≈ 30 cm/sek30 cm/sek
Pomiar temperatury:
Pomiar temperatury:
A) temperaturyA) temperatury
chłodzenie - ∆∆∆∆p = Nħk
L średnia prędkość = 0 absorpcja - em. spontaniczna
grzanie ⇐⇐⇐⇐ dyfuzja pędu⇓ dyspersja prędkości ≠ 0 kBTD=D/k=ħΓΓΓΓ/2
kBTD=D/k=ħΓΓΓΓ/2 ←←←← granica Dopplera
(Na: 240 µµµµK, Rb: 140 µµµµK)
ρρρρmax = 1011 – 1012 at/cm3 kabs
kem uwięzienie promieniowania
B) B) ggęęstostośści atomci atomóóww Ograniczeni
Ograniczenia ?a ?
(reaktywne – nie chłodzą!) Siły dipolowe
) ( 1
/ ) v
( ( )
) v
2 ( k k 2 G 2r G r
Fd − ⋅ + +
⋅ ∇
−
−
= h δ r r δ r r γ
pole E → polaryzacja ośrodka: Dind= α E
→ oddz. D • E = - αE2 ∝ I(r) α<> 0 adresowanie q-bitów ?
0
kBT
I(r)
U(r)
r α > 0
0
I(r)
U(r)
r α < 0
emisja
emisja spontspont.. ~100 -~100 - 10 10 µµµµµµµµK limitK limit
optyczne U=-D••••E magnetyczne U=-µµµµ••••B
100 nK 100 µµµµK
300 K
MOT MT
Jeszcze niŜsze temperatury niŜ w MOT?
Jeszcze ni
Jeszcze niŜŜsze temperatury nisze temperatury niŜŜ w MOT?w MOT?
siły dipolowe nie chłodzą! →→→→ odparowanieodparowanie
„ciemne pułapki” – bez światła
Nie mo
Nie moŜŜna osina osiąągngnąćąć Zera Absolutnego !Zera Absolutnego !
momoŜŜemy siemy sięę tylko zblitylko zbliŜŜaaćć::
300 µµµµK ↔↔↔↔ 30 cm 100 µµµµK ↔↔↔↔ 10 cm
1 µµµµK ↔↔↔↔ 1 mm
III zasada termodynamiki III zasada termodynamiki
1995 1995 --
• E. Cornell &
C. Wieman (JILA) Rb87
• R. Hulet (Rice)
Li7
•W. Ketterle (MIT) Na23
kondensat Bosego
kondensat Bosego--EinsteinaEinsteina
(1924
(1924--25)25) bozony (F=0, 1, 2, ...)bozony (F=0, 1, 2, ...)
400 nK
200 nK
50 nK
kondensacja Bosego
kondensacja Bosego ––EinsteinaEinsteina
Rb87
Nobel 2001 Nobel 2001
Charakterystyki kondensatu Charakterystyki kondensatu::
• wąskie maksimum w rozkładzie prędkości
• ampl. maksimum gdy T
• kształt chmury odtwarza kształt studni potencjału
Obserwacja
Obserwacja –– diagnostyka:diagnostyka:
1924 Satyendranath Bose
wyprowadził prawo Plancka z zasad fiz. statystycznej
1925 Albert Einstein
uogólnił do cząstek z masą,
przejście fazowe w niskich temp.
From a certain temperature on, the molecules condense without attractive forces, that is, they accumulate at zero velocity.
The theory is pretty but is there also some truth to it?
A. Einstein From a certain temperature on, the molecules condense without attractive forces, that is, they accumulate at zero velocity.
The theory is pretty but is there also some truth to it?
A. Einstein
poczpocząątkitki Kondensat B
Kondensat B--E E --
Kondensacja Bosego-Einsteina (BEC)
ε= energia, µ = pot. chem. , β = 1/kBT
1 ) (
exp 1 )
( = − −
µ ε
ε β
f
rozkład populacji dla bozonów:
poniŜej temp. krytycznej:
→ całka << N,
→ większość cząstek w stanie podst.
poniŜej temp. krytycznej:
→ całka << N,
→ większość cząstek w stanie podst.
∑
=
ε f (ε) N
(ρ(ε) = gęstość stanów energ.)
ε ε ρ
∫ ε + ∞
=
0
0 f ( ) ( )d N
N
Kondensacja 11oo
Ketterle, PRL 77, 416 (1996) Ketterle, PRL 77, 416 (1996)
normalizacja liczby cząstek:
T mkB
dB
2 hπ 2
λ =
fale materii:
gęstość n, śr. odl. cząstek: n-1/3
degeneracja kwantowa, gdy n−1/3 ≈ λdB(T)
Rzędy wielkości:
gaz atomowy @ 900K, n ≈ 1016cm-3, n-1/3≈ 10-7 m, λλλλdB≈ 10-12 m λλλλdB << n-1/3
104 atomów w typowej pułapce: Tc ~ 100 nK λλλλdB ≈≈≈≈ n-1/3 Rzędy wielkości:
gaz atomowy @ 900K, n ≈ 1016cm-3, n-1/3≈ 10-7 m, λλλλdB≈ 10-12 m λλλλλλλλdBdB << << nn-1/3-1/3
104 atomów w typowej pułapce: Tc ~ 100 nK λλλλλλλλdBdB ≈≈≈≈≈≈≈≈ nn-1/3-1/3
Kondensacja 22oo
• cały atom – bozon lub fermion (całkowity kręt! – np. F)
• atomy w pułapce:
- poziomy energetyczne skwantowane
- „efekt wysoko-temperaturowy”: kBT >> hω
Louis-Victor Pierre Raymond de Broglie
(Nobel 1929)
•dostępność doświadczalna (chłodzenie, obserwacja)
•słabe oddziaływania między atomami
~10 -6 cm zasięg oddz.
~10 –4 cm odl. międzyatomowe
•kondensacja w przechłodzonym gazie
BEC BEC w atomach w atomach alkalialkalicznychcznych
Hel 4 atomy alkaliczne met. chłodzenia parowanie odparowanie rf
liczba atomów 104 106
wielkość próbki [nm] 101 104
temperatura [K] 0,37 0,17 ·10-6
λλλλdB [Å] 30 6 ·104
gęstość [cm-3] 2,2 ·1022 1014
śr. odległość [nm] 0,35 100
CiekCiekły ły helhel kontra gazowygazowy BEC: BEC:
- główne cechy:
Optyka fal m
Optyka fal materateriiii ((λλλλλλλλdBdB==h/mvh/mv) ) –– OptOptykayka AtomAtomóóww spójne fale
→
→
→
→ interferencja
MITMIT
→
→→
→”laser atomowy”
MPQ NISTNIST
Doświadczenia z BEC:
DoDośświadczenia z BEC:wiadczenia z BEC:
nieliniowe mieszanie fal:
nieliniowe mieszanie fal:
ΣΣΣΣ kin =ΣΣΣΣ kout ΣΣΣΣ ωωωωin =ΣΣΣΣ ωωωωout
a) świetlnych
(nieliniowość ośrodka mat.)
1999 NIST (W.
1999 NIST (W. PhillipsPhillips))
& Marek
& Marek TrippenbachTrippenbach (UW)(UW) b) fal materii (zawsze nieliniowe)
BECBEC
Optyka nieliniowa Optyka nieliniowa
nie nie termalizujtermalizująą(F=1/2, 3/2, 5/2, ...)(F=1/2, 3/2, 5/2, ...)(zakaz (zakaz PauliegoPauliego))
↓↓↓↓↓↓↓↓
chłchłodzenie poodzenie pośśrednierednie
boson/fermion, fermion/fermion
2001 R.
2001 R. HuletHulet ((Rice)Rice)
☺☺ 1999 D. 1999 D. JinJin (JILA) K(JILA) K4040
Zimne fermiony Zimne fermiony
Fizyka ultra-rzadkiej materii skondesowanej :
* Nadciek
* Nadciekłłoośćść
Wiry:
* sieci optyczne: 1D 3D
V2 V1
BEC
Thermal cloud
[LENS – Florencja]
Fizyka ultra-rzadkiej materii skondesowanej :
* Oscylacje
* Oscylacje JosephsonaJosephsona
[MPQ – Garching]
Fizyka ultra-rzadkiej materii skondesowanej :
* Przej
* Przejście fazowe Mottaście fazowe Motta
- atomy uwolnione z sieci interferują, gdy spójne - spójność f. falowej kondensatów w róŜnych
węzłach ↔ nadprzewodnictwo
- spójność niszczy zwiększenie bariery potencjału
- proces odwracalny: nadprzewodnik-izolator- nadprzewodnik
6000 87Rb atomów czas ładowania 8 s czas chłodzenia 2,1 s prąd 2A
micro – BEC (Garching & Tubingen) micro
micro –– BEC BEC ((GarchingGarching & & Tubingen)Tubingen)
“Całkowicie optyczny” kondensat
““CałCałkowicie kowicie optoptyyccznyzny”” kkondensatondensat
May 2001, M. Chapman (GeorgiaTech)
Optyczna pułapka dipolowa U= -D••••E (światło nierezonansowe, aby uniknąć em. spont.)
róŜne stany magnetyczne (dośw. Sterna-Gerlacha)
1.Model Bohra, liczby kwantowe.
2.Stabilność orbit atomowych a relacja nieoznaczoności.
3.Defekt kwantowy, poziomy energetyczne atomów wieloelektronowych.
4.PrzybliŜenie pola centralnego.
5.Kolejność zapełniania powłok elektronowych, układ okresowy pierwiastków.
6.Efekty wymiany, poziomy energetyczne atomu helu.
7.Struktura subtelna, oddziaływanie spin-orbita, sprzęŜenie L-S i j-j.
8.Podstawy modelu wektorowego, zastosowanie do ef. Zeemana, czynnik Landego 9.Poprawki relatywistyczne do energii poziomów atomowych.
10.Magnetyzm atomowy, efekty Zeemana i Paschena-Backa, pola pośrednie.
11.Struktura nadsubtelna, efekt izotopowy, ef. Backa-Goudsmita.
12.Atom w polu elektrycznym.
13.Struktura poziomów energetycznych i widma cząsteczek.
14.PrzybliŜenie dipolowe, reguły wyboru.
15.Stany niestacjonarne, rezonans optyczny, polaryzacja w ef. Zeemana.
16.Doświadczenie Francka-Hertza (jak i po co?).
17.Doświadczenie Sterna-Gerlacha (jak i po co?).
18.Doświadczenie Lamba-Retherforda (jak i po co?).
19.Ograniczenia dokładności pomiarów spektroskopowych i sposoby ich eliminacji.
20.Pompowanie optyczne (podstawy i zastosowania).
21.Efekty interferencji stanów atomowych (przecięcia poziomów energet., dudnienia kwantowe, prąŜki Ramseya).
22.Spektroskopia laserowa, nasycenie i selekcja prędkości i ich zastosowania do eliminacji rozszerzenia dopplerowskiego.
23.Pomiar przesunięcia Lamba stanu 1S (dlaczego i jak?) 24.Pułapki jonowe (jak i po co?).
25.Przeskoki kwantowe i ich obserwacja.
26.Siły optyczne, chłodzenie i pułapkowanie neutralnych atomów.
27.Atomy bozonowe i fermionowe w ultra niskich temperaturach.
Tematy pytań na egzamin