ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ S e r i a : BUDOWNICTWO z . 31
________ 1972 Nr k o l . 348
Ja n M ikulec
POIE TEMPERATUR W ŻELBETOWYCH PŁYTACH JEDNOSTRONNIE NAGRZANYCH
W k o n s tr u k c ja c h , p o d leg ający m wpływom o b c ią ż e ń te rm ic z n y c h lu b je d noczesnem u d z i a ł a n i u o b c ią ż e ń s ta ty c z n y c h i te rm ic z n y c h , podstawowym z a g a d n ie n iem , d la praw idłow ego o b lic z e n ia s i ł w ew nętrznych w u s t r o j u , j e s t o k r e ś le n ie p o la te m p e ra tu r w p o sz c z e g ó ln y c h s ta n a c h rozruchow ych u r z ą d z e n ia - k o n s t r u k c j i j a k rów nież p o la te m p e r a tu r w o k r e s ie e s k p lo a - ta c y jn y m .
U w zg lęd n ian ie p rzy p r o je k to w a n iu , ja k t o s i ę n a j c z ę ś c i e j c z y n i , t y l ko je d n eg o zsumowanego, e k s p lo a ta c y jn e g o s ta n u o b c ią ż e ń te rm ic z n y c h i s ta ty c z n y c h , p rzy którym r o z k ła d te m p e ra tu r j e s t w p r z e k r o ja c h konstruk
c j i u s ta b iliz o w a n y p r o s to lin io w o , n ie j e s t s łu s z n e . P ro w ad zi t o doprzyj- mowania z a n iż o n y c h , w a r to ś c i r ó ż n ic te m p e r a tu r A T, n a g r z a n ia d o ln e j i g ó r n e j p o w ie rz c h n i p ro jek to w an eg o e le m e n tu , a tym samym do z a n iż a n ia w a r to ś c i s i ł w ew nętrznych. R óżnice bowiem te m p e r a tu r A T r w s t a n i e r o z ruchowym mogą być z n a c z n ie w iększe a n i ż e l i w s t a n i e e k s p lo a ta c y jn y m
A T e. P row adzi t o ró w n ież do p o m ija n ia , p rz y p ro je k to w a n iu p rz ek ro jó w wpływu te rm ic z n y c h n a p rę ż e ń w łasn y ch , k tó r e p o ja w ia ją s i ę w n ic h p rz y n ie u s ta b iliz o w a n y m , krzyw oliniow ym r o z k ła d z ie te m p e r a tu r a k tó ry c h w ie lk o ś ć , ja k można w ykazać, d o ch o d zi przykładow o w p ł y t a c h ż e l b e t o - wych do ok. 2 0 -3 0 kG/cm r o z c i ą g a n i a , ju ż p rz y r ó ż n ic y n a g r z a n ia d o lp n e j i g ó rn e j p o w ie rz c h n i A T ? = 100°C.
P o m ija n ie p rz y p ro je k to w a n iu ww wpływów, może sta n o w ić je d n ą z p rz y c z y n , obserwowanych pow szechnie zarysow ań k o n s t r u k c j i ż e lb e to w y c h ,p ra c u ją c y c h w s t a n i e n a g r z a n ia do w ysokich te m p e r a tu r . D la p o p a rc ia f a k t u k rzy w o lin io w eg o r o z k ła d u te m p e r a tu r w p r z e k r o ja c h k o n s t r u k c j i w o k re -
132 Jan Mikuleć
s i c j e j r o z r u c h u , p r z y ta c z a s i ę cz ęścio w e w y n ik i pomiarów te m p e r a tu r w p ł y c i e i b e lk a c h s tr o p u dyszowego je d n e j z b a t e r i i koksow niczych, w po czątkowym o k r e s ie j e j ro z g r z e w a n ia , p rz y ś r e d n i e j te m p e ra tu rz e w kana
ł a c h g rzew czy ch 206° i 305°C. Pom iary t e z o s t a ł y wykonane p rz e z I n s t y t u t C hem icznej P r z e r ó b k i Węgla w Z a b rzu z in ic ja ty w y i pod k ie ru n k ie m a u t o r a . Na p rz e d s ta w io n y c h w ykresach r y s . 2 widoczny j e s t w y b itn ie k rz y w o lin io w y r o z k ła d te m p e r a tu r w p r z e k r o ja c h .
R ys. 1. R o z m ieszczen ie punktów pomiarowych w b e lk a c h i p ł y c i e s t r o p u dyszowego b a t e r i i koksow niczej
}
R ys. 2 . W yniki pomiarów te m p e r a tu r w s t r o p i e dyszowym w początkowym o k r e s ie ro z g rz e w a n ia b a t e r i i
Pole tem peratur w żelbetowych p ł y t a c h . . . 133
O b licz en io w e o k r e ś l e n i e , ro z k ła d u te m p e ra tu r - p o la te m p e ra tu r - w po
sz c z e g ó ln y c h f a z a c h n ag rzew an ia ż e lb e to w e j p ły ty o raz w e r y f ik a c ja wy
ników o b lic z e n io w y c h z wynikami pomiarów na p ły ta c h d o św iad czaln y ch , sta n o w i p rze d m io t d a ls z y c h rozw ażań.
Znanych j e s t k i l k a metod o k r e ś la n ia p o la te m p e ra tu r w k o n s tru k c ja c h . W szy stk ie t e metody p o le g a ją na ro z w ią z a n iu różniczkow ego rów nania p rz e w o d n o śc i c i e p l n e j , k tó r e d la przypadku zm ie n n o śc i te m p e ra tu r w cza
s i e t y lk o na g r u b o ś c i elem en tu w yraża s ię wzorem (1)
9T 32T m
= a — (1)
3 z
i ważne j e s t d la s t a ł y c h , n ie z a le ż n y c h od te m p e ra tu ry cech te rm o fiz y c z - nych m a t e r i a ł u .
W rów naniu (1) a = -
S*1 - c i ę ż a r o b ję to śc io w y m a te r ia łu w kg/m^ ( d la b e to n u = 2200 kg/rn^);
C - c i e p ł o w łaściw e m a te r ia łu ( d l a b e to n u C = 0 ,1 7 - 0 ,2 8 k c a ł/k g ° C )j A - w sp ó łczy n n ik p rzew o d n o ści c i e p l n e j ( d la b eto n u A = 1 ,1 4 2 ,0 k c a l/
m ,h, ° C ).
W przypadku zm iennego w sp ó łczy n n ik a , z a le ż n e g o od te m p e r a tu r y , rów
n a n ie różn iczk o w e p rzew o d n o ści c i e p l n e j w yraża s i ę wzorem
# c
¥
■ T T « * , # «D la ro z w ią z a n ia rów nania (1 ) ( 2 ' n a jp o w sz e c h n ie j znana j e s t w l i t e r a t u r z e metoda r o z d z i e l e n i a zm iennych o raz p ra k ty c z n a w sto so w a n iu meto
da p r z y b liż o n a , p o le g a ją c a na numerycznym ro z w ią z a n iu rów nania przewód n o ś c i c i e p l n e j .
Z a l e t ą t e j o s t a t n i e j metody j e s t m ożliw ość ła tw eg o u w z g lę d n ie n ia ,w p ły wu zm iennych - z a le ż n y c h od te m r e r a tu r y - w spółczynników t e m o f iz y c z - nych m a te r ia łu na ro z k ła d te m p e ra tu r w p r z e k r o ju .
134 Jan Mikulec
J e ż e l i w równaniu (1 ) zastąpim y pochodne p rzez r ó ż n ic e t o otrzymamy
dT k+14 t o) T k + 1 ( t 1 ) “ T k+1(X o) d2Tk + H X 0) T k(tcf 2 Tk+ i a o ) +T k+ 2 ( t 0 )
“ atr ° = “ * * a ? a z 2
i d a le j po uporządkowaniu np. d la punktu A na r y s . 3
* * m r > ■ Tkł , ( t c>) ł (3)
To Tt
T ko.T)
U 13 T ą
A r - * K * i X + 2
» 3 4L-1
hi
*
f
5ć l i & T s
T u-f Ta i ĆlTm.
T (h, T)
R ys. 3 . S ia tk a p r o s to k ą tn a w sp ó łrzęd n y ch
P rz y pomocy ró w n an ia (3 ) można b ę d z ie w ięc o k r e ś l i ć te m p e ra tu ry w s z y s tk ic h p u n k ta c h p ł y t y , j e ż e l i znane b ęd ą f u n k c je T(Z0/ t ) i T ( h , t ) t s n . f u n k c je z m ie n n o śc i te m p e r a tu r na g ó rn e j i d o ln e j p o w ie rz c h n i p ły ty w o k r e s ie j e j n a g rz e w a n ia .
we
Pole temperatur w żelbetowych p ł y t a c h . . . 135
D la p ra k ty c z n e g o w ykonania z a d a n ia ro z d z ie la m y p ł y t ę na g r u b o ś c i na s z e re g e le m e n ta rn y c h pasków A z , w p r z e d z ia ła c h k tó ry c h można p rz y ją ć u s ta lo n y s ta n te m p e r a tu r . Ponieważ te m p e ra tu ra z a le ż y od dwu zmiennych c z a s u T i Z posługujem y s i ę p r o s to k ą tn ą s i a t k ą w sp ó łrzęd n y ch j a k na r y s . 3- S to s u ją c wzór (3) można ró w n ież o b lic z y ć c z a s n ag rzew an ia p ły t p o trz e b n y do u z y s k a n ia , p rzy danym re ż im ie n a g rz e w a n ia ,u s ta b iliz o w a n e go - p r o s to lin io w e g o r o z k ła d u te m p e r a tu r w p r z e k r o ju . P o s łu g u ją c się równaniem (3) o b lic z o n o d la p rz y k ła d u ro z k ła d te m p e ra tu r w p ły c ie ż e l
b etow ej o g ru b o ś c i h = 18 cm o raz porównano z wynikami uzyskanym i z po
miarów. W arunki brzegow e - f u n k c je T(Zo , t ) i T(.h,T) o k re ś lo n o p rz y po-, mocy pom iarów . P orów nanie p o la te m p e r a tu r , uzyskanego z pomiarów tem
p e r a t u r na p ły ta c h d o św iad cza ln y ch o raz wyników o b lic z e n io w e g o pola -tem
p e r a t u r wg rów nania ( 3 / p r z e d s ta w ia s i ę n a s tę p u ją c o :
1 . Na r y s . 4 podano w y n ik i pomiarów te m p e r a tu r w żelb eto w y ch p ły ta c h d o św ia d c z a ln y c h , o w ym iarach d łu g o ś c i 3 ,2 m, s z e r o k o ś c i 1 ,0 m i g r u - b o ś c i 18 cm. P ły ty b y ły nagrzew ane p rz y pomocy s p e c j a l n i e d la tego c e l u wykonanych g rz e jn ik ó w e le k tr y c z n y c h z wbudowanym re g u la to re m te m p e ra tu ry , p rzy sto so w an y ch do n a g rzew an ia p ł y t do te m p e ra tu ry 300°C. W p r z e k r o ja c h p ł y t z a ło ż o n o na 4 poziom ach, p rzy ic h betono
w aniu, term o p ary ż e la z o c o n s ta n ta n , przy pomocy k tó ry c h m ierzono tem p e r a tu r y w g ł ę b i p ł y t y . T em peratury na g ó rn e j i d o ln e j p o w ierzch n i p ły ty m ierzono p rz y pomocy term om etrów . P ły ty nagrzew ano p r z e c i ę t n ie p rz e z o k re s 24 g o d z. N agrzew anie g ó rn e j p o w ie rz c h n i p ły ty do tem
p e r a tu r y 270°C prowadzono stopniow o w o k r e s ie początkow ych 3 godz.
z w ię k s z a ją c te m p e ra tu rę g rz e jn ik ó w od 50, 100, 200 do 300°C. Wzrost te m p e ra tu ry g ó rn e j i d o ln e j p o w ie rz c h n i p ł y t y , p rz y t a k prowadzonym n ag rzew an iu p rz e d sta w io n o na w y k re sie r y s . 5« Po nag rzew an iu p ły ty p rz e z 4 - 4 ,5 g o d z . n a stęp o w a ło j e j n a jw ię k sz e u g ię c ie w y p u k ło ścią do góry i w y n o siło ono p r z e c i ę t n i e ok. 10,5 mm. R ozkład te m p e ra tu r w p r z e k r o ju p ły ty p rz e d sta w io n y na r y s . 4 o d n ie s io n y z o s t a ł w ła ś n ie do momentu, w którym n a s t ą p i ł o n a jw ię k sz e u g ię c ie p ł y t y .
Jako n a j b a r d z i e j b l i s k i e r z e c z y w is to ś c i z t r z e c h wykresów 2 ,3 ,4 ro z
k ła d u te m p e ra tu r na r y s . 4 p r z y ją ć można p rz e b ie g te m p e ra tu r wg krzy
wych 3 i 4 .
h* f 8 cm
136 Ja n Mikulec
V
R ys. 4 . Pom ierzony r o z k ła d te m p e r a tu r w p r z e k r o ju p ł y t y po o k r e s ie 4f4»5 g o d z . n a g r z a n ia (p rz y Z niciA)
P o le temperatur w żelbetowych p ł y t a c h . . . 137
T°C
Do obliczeń przyjęto wartości średnie temperatur - podkreślone
—/ 2 j 4 9 o d r h
Rys. 5 . W zrost n a g r z a n ia d o ln e j ( T ^ i g ó rn e j (.T ) p o w ie rz c h n i p ły ty w c z a s i e - f u n k c je T(.zo,T ) i T ( h , t )
2 . Na r y s . 6 p rz e d sta w io n o w y n ik i o b lic z e ń ro z k ła d u te m p e ra tu r w p rz e k r o ju p ł y t y wg rów nania (3)» F u n k cje zm ienności' te m p e ra tu r na g ó r
n e j i d o ln e j p o w ie rz c h n i p ły ty - ja k o w arunki brzegowe - X) i T C h jt) p r z y j ę t o wg wykresów p rz e d sta w io n y c h na r y s . 5« O b lic z e n ie przeprow adzono w c z te r e c h pasmach p ły ty na j e j g r u b o ś c i p rz y A z =
= 3 ,6 cm, p rz y jm u ją c o d stęp y czasuA X = 0 ,2 5 godz = 15 min oraz war
t o ś c i
= ---0 ,2 5 -t l , -1--- _
0,52
(4 ) tf.c.^ z 2 2 4 0 0 .0 ,1 7 .0 ,0362320 300 260
230 ZOO /BO /60 MO 120 100 80 60 40 20
uo0f*y
138 Jan Mikulec
R ys. 6 . O b liczen io w e ro z k ła d y te m p e r a tu r w p rzek roju po 3»5t4t4 ,5 * 8 ,5 g o d z . nagrzania
Pole tem peratur w ,',,elbetov..;c:~. p y t a c h . . . 139
$ta
EH
S-s s *©
•SÎ *>
5 5 a s
§!
+* c« r?»H ^
§■§» &
© ß o
•H N a *« g
•H P . O E
H tí S 2O
O tH O
S'S•H .O
1 1 fe to
to
•O VP O CM
* v > 270 223 177 133 90 48 i n
- u>
VO OJ O 0 3 p - o j O c o
p - cm p - 0 3 c r \ -m-
O J OJ T - r -
to T3 T t
O CM tsO*»
O 0 3 1/3 CM O 00
f— OJ P - <*> ON Mp
O J CVI *— »—
vO 0 3
<\J O 0 3 t/3 <r> <Tv CD
c— o o - cm c o h p
OJ OJ •— *—
OJCVJ fr*
O O T— (Tv O v CO
p - O l 0 - CM CO 'S-
CM CVJ »— *—
OJ p
O O T - -M- VP CD
CM " P - CM CD - ł-
p - cm * - * -
OJ to O
F
O CO I P - c i VO CO
0 - « - VO O J CO -tí"
CM CM
ir v a > O P - CO V 0 CM 0 0
C - « - VO * - CO r |-
OJ CM » - « -
CE O 1/3 O "3- O VO
•— vO »— CD
CM OJ « - r -
P -
. £
© cm 1/3 crv p - < -
p - * - 0 3 O p - «*p
OJ OJ r ~ r ~
to o S bo*-
O O O S ’ CO OJ
p - « - irv o p -
CM cm » - * -
*ł- IT K
. c o v p t»- ir v c o O
V0 O CT3 vO Tf-
CM O J « -
» £
vO S ’ t n O «M- CO
vO O 0 3 0 3 vO 03
CM CM «“
> » O
«M « - P . • * *
** —
■«ł 1/3 VO 0 3 p - vO
vO 0 3 CM p - IT* CO
O l r - r - RJ *C
•H O CVI ß u i r
« è»
■vp P - O CM 0 3 S ’
VO CD * - P - 1/3 o \
CM t- « -
© i - 3
I n
0 3 0 3 f - 0 3 CO CM
t n t - 0 3 v o ■»a* c o
CM « -
ra p
CM 1/3 vO r — vO *—
0 3 U3 CO 4/3 ^J- 0 3
O J * - to
o O’
. V
V p CM VO CD 0 3 0 3
O -tf- p - <*3 CM
CM « -
* o CO
° p bC
r - 0 3 *M- 0 3 4/3 P -
0 0 CM vO «9- 0 3 CM
CVI p- E»
CO f 1/3 VO «— VO
U 3 O 4/3 0 3 0 3 OJ
VO è *
VO * - 4/3 CM * - 4/3
0 3 O ' S - 0 3 0 3 OJ
IT
* *
*■9- p - 0 3 CO vD
»— p*- 0 3 (M CM CM
• o ^ o * 1
CM CM CM VO 1/3 kJ-
0 3 VO 0 3 CM CM OJ
r - O ' ł »
1/3 CM CD 0 3 0 3 0 3
P - 1/3 CM CM CM CM
CM
1* % t - O 0 3 0 3 0 3 0 3
4/3 «9- CM CM OJ CM
**
O 0 3 0 3 0 3 0 3 0 3
•"ł- CM ■ CM CM CM CM
O
**
0 3 0 3 0 3 0 3 0 3 0 3
CM CM CM CM CM CM
. 1 3 ?
?-C N
w ^ j- 0 3 >vp • - —*
6-« eQ tc i N tSJ En
tnra 0 8 1 *■- y a r a = z v
140 Jan Mikulec
W yniki o b lic z e ń z e s ta w io n o w ta b e l c e 1 i na w y k re sie r y s . 6 . I s t n i e j e z a d a w a la ją c a zgodność m iędzy o b liczen io w y m i krzywymi 2 i 3 ro z k ła d u te m p e r a tu r w p r z e k r o ju na r y s . 6 a krzywymi 3 ,4 na r y s . 4 p rz e d s ta w ia ją c y m i w y n ik i pom iarów . P r o s to lin io w y ro z k ła d te m p e ra tu r - u s t a b i l i z o wany w p r z e k r o j u , j a k widocznym j e s t z wykresów na r y s . 6 - n a s tę p u je po o k r e s ie 647 g o d z . n ag rz e w a n ia p ł y t y .
R ó żn ice wyników m iędzy o b liczen io w y m i a zm ierzonym i ro z k ła d a m i tem p e r a t u r , dochodzące do ok. 10°C, mogą p o c h o d zić z n ie d o k ła d n o ś c i osa
d z e n ia te rm o p a r w p ły c ie (e w e n tu a ln y c h i c h p rz e m ie sz c z e ń p rzy b e to n o w a n iu ), z o d c h y le ń w p r z y j ę c i u o b lic z e n io w y c h w a r to ś c i c ech te r m o f i- zy c z n y c h b e to n u w s to s u n k u do w a r to ś c i rz e c z y w is ty c h , ja k rów nież z p r z y j ę c i a p rz y o b l i c z e n i u , s t a ł y c h c e c h te rm o fiz y c z n y c h b e to n u . Wpływ na o d c h y le n ia wyników m ia ła rów nież n ie w ą tp liw ie pewna w ilg o tn o ś ć be
to n u p ł y t d o św ia d c z a ln y c h p o d c zas gdy p rz y o b lic z e n iu z a ło ż o n o w a rto ś c i A i C d la b e to n u su ch eg o .
U w zg lęd n ien ie wpływu z m ie n n o śc i w sp ó łcz y n n ik a p rzew o d n o ści c ie p l n e j b e to n u A w z a l e ż n o ś c i od te m p e ra tu ry n i e p r z e d s ta w ia d la ro z w ią z a -
u
n i a ró w n an ia (2 ) t r u d n o ś c i , b ra k je d n a k j e s t , d la zw ykłych betonów żwi
row ych, s z e r s z y c h badań z a l e ż n o ś c i w a r to ś c i A t od te m p e ra tu ry n a g r z a n i a b e to n u . W je d n e j z a le d w ie z p ra c znanych a u to ro w i J j J cytowany j e s t w zór em piryczny u jm u jący t ę zm ienność
A + = A + B ( t - t ) (4)
pocz
zm ien n o ść
B = 0,000065 ( 1 , 7 5 / 2+ l) (5)
P rz y jm u ją c w a r to ś c i w s p ó łc z y n n ik a ^ = 1,1 “ C^ " " ^ p rz y te m p e r a tu rz e t =;
m ,h C
= 20°C , u z y s k u je s i ę wg w zoru (4) i (5 ) d laA ^ . w a r to ś c i 1 ,1 4 1 ,2 7 w z a k r e s i e te m p e r a tu r 20-260°C . P o d k r e ś lić je d n a k n a le ż y dużą n iezg o d n o ść wyników o b lic z e n io w y c h i u zy sk an y ch z pomiarów d la u g ię ć p ł y t . U g ię c ia p ł y t - ku g ó rz e - pom ierzone Zmax = 1 0 ,5 mm s ą z n a c z n ie m n ie js z e od w a r t o ś c i u g ię ć o b lic z e n io w y c h Z ^ ^ . = 16 mm, p rz y d an ej ró ż n ic y tempe
r a t u r n a g r z a n ia AT = 220°C g ó rn e j i d o ln e j p o w ie rz c h n i p ł y t y . R óżnice
P o le tem peratur w żelbetowych p ł y t a c h . . . 141
w ynoszą t u ok. 35$. Na z n a c z n ie m n ie js z e w a r to ś c i rz e c z y w is ty c h u gięć p ł y t , w sto su n k u do w a r to ś c i o b lic z e n io w y c h , ma n ie w ą tp liw ie duży wpływ z n a c z n e o b n iż e n ie s i ę w a r to ś c i modułu s p r ę ż y s t o ś c i b e to n u o raz zwięk
szone p e łz a n ie n ag rza n eg o b e to n u . Lecz z a g a d n ie n ie t o b ę d z ie przedm io
tem o d d z ie ln y c h rozw ażań.
literatu ra
1 . Kaufman B .N .: Tepłoprowodnost s t r o it e ln y c h m a terja ło w .G o sstro jizd a t 1955.
2 . Panów D . I . : Metody numeryczne rozwiązywania równań różniczkow ych cząstkow ych. PM Warszawa, 1955»
TEMPERATURE FIELF 114 ONE - SXDEDLY HEATED REINFORCED CONCRETE PLATES
S u m m a r y
In s t a t i c a l l y loaded and sim u lta n eo u sly o n e -s id e d ly heated r e in fo r ced c o n c r e te s tr u c tu r e s i t i s n e c e ssa r y , a t th e i n i t i a l phase of the e x p l o i t a t i o n , to take in t o c o n s id e r a tio n th e in t e r n a l therm ic s t r e s s e s which appear in th e c r o s s - s e c t io n due t o n o n -lin e a r tem perature d i s t r i b u tio n . On th e b a s is o f th e num erical s o lu t io n of th e heat con d u cti
v i t y eq u a tio n , diagrams of tem perature d is t r ib u t io n were p resen ted fo r d if f e r e n t h e a tin g p h a se s. The r e s u l t s of c a lc u la t io n s were compared w ith th o se ob tain ed from tem perature measurements on t e s t p l a t e s . A sa t i s f a c t o r y agreement has been a ch iev ed .
142 Jan Klkulec
TBI.TERATUHPSID TT. SriSETTIG SH'.VAff.irE: SIAHI^ETCIFIATTE:
Z u s a m m e n f a s s u n g
In s t a t i s c h b e l a s t e t e n und z u g le ic h e i n s e i t i g ru hohen T er.g » ra tu re n erw ärm ten S ta h lb e to n k o n s tr u k tio n e n e r g i b t s i c h in d e r Phase d e r In b e trie b n a h m e d e r K o n s tr u k tio n d ie K o tw e n d ip k e it, d ie b e i k ru m m lin ig er T e r .p e r a tu r v e r te ilu .n f i n Q u e r s c h n itt 3 u f tr e te n d e n th e rm is c h e n llir e n -
cpannuncen i n B e tr a c h t zu z ie h e n . In Anlehnung an d ie n u m erisch e Lö
sung d e r W ä r m e le itfä h ig k e its g le ic h u n g werden f ü r d ie S ta h lb e to n p la t t e Diagramme d e r T e m p e r a tu r v e r te ilu n g in den e in z e ln e n Erwarmun g sp h asen d e r K o n s tru k tio n d a r g e s t e l l t und d ie B e re c h n u n g se rg e b n is se m it den au s den T e m p e ra tu rv e rte ilu n g s m e s s u n g e n au f V e r s u c h s p la tte n e r z i e l t e n Wer
t e n v e r g l i c h e n . Es wurde e in e a u s re ic h e n d e Ü bereinstim m ung d e r e r r c c h - n e te n W erte m it den e x p e r im e n te ll e r z i e l t e n e r r e i c h t .
