• Nie Znaleziono Wyników

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

N/A
N/A
Protected

Academic year: 2021

Share "WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ"

Copied!
25
0
0

Pełen tekst

(1)

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

dr hab. Rafał Kasztelanic

1100-4BW12, rok akademicki 2018/19

(2)

Splot

f g f g

(3)

Splot

Λ 𝑥 = ቊ1 − 𝑥 𝑥 < 1

0 𝑥 ≥ 1

(4)

Splot

Λ 𝑥 = ቊ1 − 𝑥 𝑥 < 1

0 𝑥 ≥ 1

1

-1 1

1+x 1-x

x f(x)

(5)

Splot

Λ 𝑥 = ቊ1 − 𝑥 𝑥 < 1

0 𝑥 ≥ 1

1

-1 1

1+x 1-x

x

f(x) 1

-1 1

1+x’ 1-x’

x’

f(x’)

(6)

Splot

Λ 𝑥 = ቊ1 − 𝑥 𝑥 < 1

0 𝑥 ≥ 1

1

-1 1

1+x 1-x

x

f(x) 1

-1 1

1+x’ 1-x’

x’

f(x’)

1

-1 1

1+x’ 1-x’

x’

f(-x’)

(7)

Splot

Λ 𝑥 = ቊ1 − 𝑥 𝑥 < 1

0 𝑥 ≥ 1

1

-1 1

1+x 1-x

x

f(x) 1

-1 1

1+x’ 1-x’

x’

f(x’)

1

-1 1

1+x’ 1-x’

x’

f(-x’)

x-1 x+1

1+x’-x 1-x’+x

x’

f(x-x’)

x

(8)

Splot

x-1 x x+1-1 1 x’

1.

ℎ 𝑥 = 0

𝑥 + 1 < −1 → 𝑥 < −2

(9)

Splot

x-1 x x+1-1 1 x’

1.

ℎ 𝑥 = 0

x-1 x-1 x+1 1 x’

2.

𝑥 + 1 < −1 → 𝑥 < −2

−1 < 𝑥 + 1 < 0 → −2 < 𝑥 < −1 1-x’+x 1+x’

(10)

Splot

x-1 x x+1-1 1 x’

1.

ℎ 𝑥 = 0

x-1 x-1 x+1 1 x’

2.

𝑥 + 1 < −1 → 𝑥 < −2

−1 < 𝑥 + 1 < 0 → −2 < 𝑥 < −1 1-x’+x 1+x’

ℎ 𝑥 = න

−1 𝑥+1

1 + 𝑥′ 1 − 𝑥 + 𝑥 𝑑𝑥′ =

= න

−1 𝑥+1

1 + 𝑥 − 𝑥′2 + 𝑥𝑥 𝑑𝑥 = 1 + 𝑥 න

−1 𝑥+1

𝑑𝑥 + 𝑥 න

−1 𝑥+1

𝑥𝑑𝑥′ − න

−1 𝑥+1

𝑥′2𝑑𝑥 =

−(𝑥 + 1)(𝑥 + 2)

−𝑥

2 (𝑥 + 1)2−1 −1

3 − 𝑥 + 1 3 3 ℎ 𝑥 = 1

6 𝑥 + 2 3

(11)

Splot

x-1-1 x x+11 x’

3. 0 < 𝑥 + 1 < 1 → −1 < 𝑥 <0

1-x’+x 1+x’ 1-x’

1+x’-x

(12)

Splot

x-1-1 x x+11 x’

3. 0 < 𝑥 + 1 < 1 → −1 < 𝑥 <0

1-x’+x 1+x’

ℎ 𝑥 = ׬−1𝑥 1 + 𝑥′ 1 + 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′+׬𝑥0 1 + 𝑥′ 1 − 𝑥 + 𝑥 𝑑𝑥′+׬0𝑥+1 1 − 𝑥′ 1 − 𝑥 + 𝑥 𝑑𝑥′

1+x’-x 1-x’

1

6 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 −1

6𝑥 𝑥2 + 6𝑥 + 6 1

6𝑥 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 ℎ 𝑥 = 1

3 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 − 1

6𝑥 𝑥2 + 6𝑥 + 6

(13)

Splot

x-1-1 x x+11 x’

3. 0 < 𝑥 + 1 < 1 → −1 < 𝑥 <0

1-x’+x 1+x’

ℎ 𝑥 = ׬−1𝑥 1 + 𝑥′ 1 + 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′+׬𝑥0 1 + 𝑥′ 1 − 𝑥 + 𝑥 𝑑𝑥′+׬0𝑥+1 1 − 𝑥′ 1 − 𝑥 + 𝑥 𝑑𝑥′

1+x’-x 1-x’

1

6 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 −1

6𝑥 𝑥2 + 6𝑥 + 6 1

6𝑥 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 ℎ 𝑥 = 1

3 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 − 1

6𝑥 𝑥2 + 6𝑥 + 6

4. −1 < 𝑥 − 1 < 0 → 0 < 𝑥 < 1 Symetrycznie do 3 5. 0 < 𝑥 − 1 < 1 → 1 < 𝑥 < 2 Symetrycznie do 2 6. 1 < 𝑥 − 1 → 2 < 𝑥 Symetrycznie do 1

(14)

Splot

ℎ 𝑥 =

0 𝑥 < −2

1

6 𝑥 + 2 3 − 2 < 𝑥 < −1

1

3 −𝑥3 + 3𝑥 + 2 − 1

6𝑥 𝑥2 + 6𝑥 + 6 − 1 < 𝑥 < 0 1

3 𝑥3 − 3𝑥 + 2 + 1

6𝑥 𝑥2 − 6𝑥 + 6 0 < 𝑥 < 1

−1

6 𝑥 − 2 3 1 < 𝑥 < 2

0 2 < 𝑥

(15)

Splot

f g

1

1 1-x

x

f(x) 1

1 1-x’

x’

f(x’)

1

-1 1+x’

x’

f(-x’)

x-1 1+x’-x

x’

f(x-x’)

x

(16)

Splot

x-1 1+x’-x

x’

f(x-x’)

x 1.

0

-1 1

ℎ 𝑥 = 0 𝑥 < −1

(17)

Splot

x-1 1+x’-x

x’

f(x-x’)

x 1.

0

-1 1

ℎ 𝑥 = 0 𝑥 < −1

2. −1 < 𝑥 < 0 ℎ 𝑥 = න

−1 𝑥

1 + 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′ = (1 − 𝑥) න

−1 𝑥

𝑑𝑥 + න

−1 𝑥

𝑥𝑑𝑥 =

= 1 − 𝑥 𝑥 + 1 + 𝑥2 2 + 1

2 = 1

2(1 − 𝑥2)

(18)

Splot

x-1 1+x’-x

x’

f(x-x’)

x 1.

0

-1 1

ℎ 𝑥 = 0 𝑥 < −1

2. −1 < 𝑥 < 0 ℎ 𝑥 = න

−1 𝑥

1 + 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′ = (1 − 𝑥) න

−1 𝑥

𝑑𝑥 + න

−1 𝑥

𝑥𝑑𝑥 =

= 1 − 𝑥 𝑥 + 1 + 𝑥2 2 + 1

2 = 1

2(1 − 𝑥2) 3. 0 < 𝑥 <1 ℎ 𝑥 = 1

2

(19)

Splot

x-1 1+x’-x

x’

f(x-x’)

x 1.

0

-1 1

ℎ 𝑥 = 0 𝑥 < −1

2. −1 < 𝑥 < 0 ℎ 𝑥 = න

−1 𝑥

1 + 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′ = (1 − 𝑥) න

−1 𝑥

𝑑𝑥 + න

−1 𝑥

𝑥𝑑𝑥 =

= 1 − 𝑥 𝑥 + 1 + 𝑥2 2 + 1

2 = 1

2(1 − 𝑥2) 3. 0 < 𝑥 <1 ℎ 𝑥 = 1

2 4. 0 < 𝑥 − 1 < 1 → 1 < 𝑥 < 2

ℎ 𝑥 = න

𝑥−1 1

1 + 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′ = (1 − 𝑥) න

𝑥−1 1

𝑑𝑥 + න

𝑥−1 1

𝑥𝑑𝑥 =

(20)

Splot

ℎ 𝑥 =

0 𝑥 < −1

1

2 1 − 𝑥2 − 1 < 𝑥 < 0 1

2 0 < 𝑥 < 1

𝑥2

2 − 2𝑥 + 2 1 < 𝑥 < 2

0 2 < 𝑥

(21)

Splot 2D

(22)

Korelacja

Splot:

𝜑 𝑥 = 𝑓 𝑥 ⋆ 𝑔 𝑥 𝜑 𝑥 = න

−∞

𝑓 𝑥 𝑔 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′

(23)

Korelacja

Splot:

Korelacja nie jest przemienna:

Korelacja jest równa splotowi z odwróconą funkcją g:

𝑓 𝑥 ⋆ 𝑔 𝑥 = 𝑓(𝑥) ⊗ 𝑔(−𝑥) 𝑓 𝑥 ⋆ 𝑔 𝑥 ≠ 𝑔 𝑥 ⋆ 𝑓(𝑥) 𝜑 𝑥 = 𝑓 𝑥 ⋆ 𝑔 𝑥

𝜑 𝑥 = න

−∞

𝑓 𝑥 𝑔 𝑥 − 𝑥 𝑑𝑥′

Gdy g(x) jest funkcją parzystą to korelacja jest równoważna splotowi Wasności:

(24)

Korelacja

(25)

Autokorelacja

Autokorelacja gdy 𝑔 𝑥 = 𝑓 𝑥

Współczynnik autokorelacji: 𝛾 𝑥 = 𝜑(𝑥) 𝜑(0)

Moduł autokorelacji osiąga największą wartość w ‚0’ : 𝜑(𝑥) ≤ 𝜑(0)

Cytaty

Powiązane dokumenty

Obraz pozorny w takiej samej odległości jak przy rejestracji Wiązka zbieżna rozchodząca się w kierunku  Proporcjonalna do amp.

Pozwala ono na sprowadzenie problemu dyfrakcji do rozważania pól rozchodzących się bez przeszkód oraz pól pochodzących od przeszkód, które stają się źródłem fal

•konfiguracja Litrowa – dla danej długości fali wiązka w danym rzędzie dyfrakcyjnym biegnie jak wiązka padająca –.. działa dla tej długości fali

Propagację fali elektromagnetycznej za przeszkodą możemy sobie wyobrażać za Huygensem jako falę pochodzącą ze zbioru punktowych źródeł światła umieszczonych w

Pasmo przenoszenia równoważnego filtra jest ograniczone w płaszczyźnie częstości przestrzennym do koła o promieniu 1/λ. Fale, których częstości są wewnątrz tego koła

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ..

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ..

Niezmienniczość względem przesunięcia:.