WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ
dr hab. Rafał Kasztelanic
1100-4BW12, rok akademicki 2020/21
Dyfrakcja – zasada Babineta
2
+ =
E1 E2 0
𝐸1 + 𝐸2 = 0 ֜ 𝐸1 = −𝐸2
Ekrany
Pole na ekranie
To samo tylko w przeciw fazie
Obraz dyfrakcyjny od dwóch nawzajem uzupełniających się ekranów jest taki sam
Elementy dyfrakcyjne – soczewka Fresnela
pierścienie Newtona
Czarny krążek w środku !
• Światło przy odbiciu zmienia swoją fazę o π/2 gdy odbija się od ośrodka o wyższym współczynniku załamania
• Przy odbiciu od ośrodka o niższym współczynniku załamania faza się nie zmienia
• Przy przejściu przez granicę między ośrodkami faza się nie zmienia
en.wikipedia.org/wiki/Newton%27s_rings
Elementy dyfrakcyjne – soczewka Fresnela
4
pierścienie Newtona
Obszar wewnątrz otworu (kołowy) mogę podzielić na strefy, z których droga optyczna do danego punktu ekranu różni się o wielokrotność połowy długości fali.
Płytka strefowa
Możemy taki element traktować jak siatkę dyfrakcyjną o tak lokalnie
dobranym okresie aby ugięte promienie (1 rząd ugięcia) trafiały w ognisko.
Soczewka Newtona
Elementy dyfrakcyjne – soczewka Fresnela
𝑟𝑛 = 𝑛λ𝑓 + 𝑛2λ2
4 ≈ 𝑛λ𝑓
Inne warianty
Elementy dyfrakcyjne – soczewka Fresnela
6
Soczewka Fresnela a płytka strefowa
1 ± 𝑐𝑜𝑠 𝑘𝑟2 2
1 ± 𝑠𝑔𝑛(𝑐𝑜𝑠 𝑘𝑟2 ) 2
Elementy dyfrakcyjne – soczewka Fresnela
www.comsol.com/blogs/how-to-implement-the-fourier-transformation-from-computed-solutions/
Propagacja za soczewką Fouriera
Elementy dyfrakcyjne – soczewka Fresnela
8
0.25 0.5 0.75 1 1.25
1.5 1.75 2 2.25 2.5
2.75 3 3.25 3.5 3.75
4 4.25 4.5 4.75 5
Elementy dyfrakcyjne
Soczewka dyfrakcyjna - zmiana okresu siatki (soczewka skupiająca)
Zmieniająca się długość i szerokość linii siatki
Elementy dyfrakcyjne – soczewka refrakcyjno-dyfrakcyjna
10
G, Skinner, at all, „A-diffractive-refractive-achromat-consists-of- a-fine-PFL-upper-brown-and-a-refractive,”
www.edmundoptics.com
physics.stackexchange.com/questions/233925/diffraction-of-light-and-separation-of-its-colors
Korekcja aberracji chromatycznej
Elementy dyfrakcyjne – soczewka refrakcyjno-dyfrakcyjna
Soczewki wewnątrz gałkowe:
• sferyczne soczewki refrakcyjne jednoogniskowymi,
• strefowe dwuogniskowe i trójogniskowe soczewki refrakcyjne,
• dwuogniskowe soczewki hybrydowe refrakcyjno-dyfrakcyjne,
• apodyzowane hybrydowe soczewki refrakcyjne z asferycznym komponentem refrakcyjnym.
W hybrydowych soczewkach dwuogniskowych komponent refrakcyjny zapewnia ostre odwzorowanie przestrzeni przedmiotowej dalekiej, struktura dyfrakcyjna zapewnia ostre widzenie przedmiotów bliskich
Rozprawa doktorska Macieja Sokołowskiego
Elementy dyfrakcyjne – soczewka refrakcyjno-dyfrakcyjna
12 www.cxnews.pl/pierwsza-soczewka-trzyogniskowa-do-widzenia-bliskiego-posredniego-i-dalekiego,509.html
Apodyzacja - zmniejszającą się od centrum do peryferii soczewki wysokość pierścieni dyfrakcyjnych
Dystrybucja światła do bliży, odległości pośrednich i dali, jest uzależniona od rozmiaru źrenicy.
Podczas dobrych warunków oświetleniowych wzmacniane jest widzenie bliskie i pośrednie podczas gdy w warunkach słabego oświetlenia, kiedy źrenica jest rozszerzona, więcej energii lokowane jest do widzenia dalekiego.
Elementy dyfrakcyjne – siatki Dammana
Podział wiązki (beam shaping)
Elementy dyfrakcyjne – siatki Dammana
14
Założenia:
• struktura siatki fazowej: symetryczna i powielana
• macierz punktów symetryczna
• macierz punktów periodyczna
• separacja wzdłuż osi X i Y
gdzie: oznaczają punkty zmiany transmitancji siatki 𝑔 𝑥 =
𝑛=0 𝑁
−1 𝑛 𝑟𝑒𝑐𝑡 𝑥 −𝑥𝑛+1 + 𝑥𝑛 2
𝑥𝑛+1 + 𝑥𝑛 0 ≤ 𝑥 ≤ 0.5 𝑥𝑛 𝑛 = 1, … , 𝑁
Jak znaleźć xm? NIE ISTNIEJE ANALITYCZNE ROZWIĄZANIE !
Elementy dyfrakcyjne – siatki Dammana
Znajdowanie xm - metody iteracyjne:
• Gradientowe,
• Symulowane wyżarzanie,
• Algorytmy genetyczne,
• IFTA.
Uogólnienia siatek Dammana (pozwalają na dowolne rozmieszczenie punktów):
Periodyczność zadanego kształtu siatki szaroodcieniowe
Elementy dyfrakcyjne – DOE
16
Dyfrakcyjne elementy optyczne (DOE – Diffractive Optical Element)
Elementy dyfrakcyjne – DOE
Przestrzenny modulator światła – SLM (spatial light modulator)
Elementy dyfrakcyjne
18
Siatki dyfrakcyjne o zmiennym okresie
• Siatka o liniowo zmiennym okresie, warunek wolna zmiana w porównaniu ze stałą siatki:
Działa jak soczewka o aberracji chromatycznej Dla wiązki monochromatycznej może być
wykorzystana do odchylania wiązki:
Siatka a regulowanym okresie:
2
( ) exp i x
f x f
Elementy dyfrakcyjne
Siatki dyfrakcyjne jako przełączniki
Elementy dyfrakcyjne - DBR
20
Lustro DBR na membranie (przestrajanie)
Rozproszony reflektor Bragga – DBR (Distributed Bragg reflector)
en.wikipedia.org/wiki/Fiber_Bragg_grating
Elementy dyfrakcyjne – inne zastosowania
Metoda korekty OPC (Optical Proximity Correction)
Elementy dyfrakcyjne
22
phase contrast filter (PCF)
Elementy dyfrakcyjne
Elementy podfalowe
- Klasyczna siatka dyfrakcyjna
- Siatka podfalowa
- Jednorodny wsp. załamania
Samoobrazowanie
24
Rozważmy dyfrakcję Fresnela na sinusoidalnej siatce dyfrakcyjnej:
Transmitancja siatki:
Funkcja przenoszenia Dla dyfrakcji Fresnela:
Transformata Fouriera siatki:
okres siatki
̅
Samoobrazowanie
Liczymy obraz w odległości 1/L:
Obliczamy FT-1:
Ostatecznie natężenie:
Samoobrazowanie
26
Obraz Talbota (dokładna kopia):
Obraz o odwróconym kontraście:
Podobraz Talbota:
Samoobrazowanie
Holografia
28
Układy holograficzne:
Odbiciowe
Transparentne
Fourierowskie
Tęczowe
Kolorowe – grube
Plazmoniczne
Hologramy generowane komputerowo
Kodowanie amplitudy i fazy
Zabezpieczenia
IFTA
Pamięci holograficzna
Kino/Projektory holograficzne
Holografia - historia
Nazwa ‘hologram’ pochodzi od greckich słów hōlos (χώλος) i grápho (γράπχο) lub grámma (γράμμα), które po polsku oznaczają: pełna informacja lub cały rysunek.
Najważniejsze wydarzenia historyczne:
Rok wydarzenie
1920 Mieczysław Wolfke przedstawia podstawową zasadę wykorzystywaną w holografii 1947 Dennis Gabor formułuje podstawy teoretyczne holografii
1960 Wynalezienie lasera umożliwia rozwój holografii jako nauki i techniki.
Opracowanie przez Emmeta Leitha i Jurisa Upatnieksa obecnie stosowanego mechanizmu produkcji hologramów
1962 Pomysł połączenia holografii z fotografią kolorową wysunięty przez Jurija Denisiuka 1964 Emmet Leith i Juris Upatnieks wykonują pierwszy hologram z użyciem lasera.
Robert Powell i Karl Stetson publikują pierwszy artykuł o interferometrii holograficznej
1965 Hologram odbiciowy.
Nowy środek do zapisu hologramów – żelatyna dwuchromianowa.
Hologramy stają się dostępne dla „zwykłych ludzi” (nie naukowców) i zaczynają
Holografia - historia
30
Rok wydarzenie
1967 Larry Siebert do wykonania hologramu wykorzystuje laser impulsowy.
Steven A. Benton przedstawia hologramy tęczowe.
1968 Udostępnienie zwiedzającym pierwszej na świecie wystawy hologramów
1970 System stabilnego stołu do produkcji hologramów, co czyni holografię dostępną artystom.
1971 Denis Gabor dostaje Nagrodę Nobla z fizyki za odkrycie zasad holografii.
Lloyd Cross otwiera pierwszą Szkołę Holografowania.
Lloyd Cross opracowuje technikę produkcji ruchomych, trójwymiarowych obrazów.
1974 Technikę produkcji hologramów tłoczonych.
1976 Prototyp projektora filmów holograficznych
1983 Pierwsze holograficzne zabezpieczenie karty kredytowej (MasterCard International, Inc.)
1984 Magazyn National Geographic jako pierwszy umieszcza hologram na swojej okładce
Holografia - historia
Denis Gabor Emmet Leith Juris Upatnieks Jurij Denysiuk Steven A. Benton
Holografia
32
Hologram transmisyjny –
Metoda opracowana przez Emmeta Leitha i Jurisa Upatnieksa.
Podczas tworzenia hologramu fale świetlne – zanim dotrą do kliszy – przechodzą przez przedmiot.
Hologram odbiciowy –
Metoda opracowana przez Jurija Denisyuka. Fale świetlne po odbiciu od przedmiotu kierowane są na kliszę.
Hologram tęczowy –
Metoda opracowana przez Stevena Bentona. Hologramy takie mają małą głębię (do 5 cm) albo nie mają jej wcale - możemy zobaczyć różne widoki obiektu przesuwając głowę na przykład z lewej strony do prawej względem kliszy, a ruszając głową góra-dół zobaczymy zmieniające się kolory tęczy.
Hologram objętościowy Hologram impulsowy –
Metoda opracowana przez Larry’ego Siebersa. Do produkcji hologramu impulsowego używa się szybkiego lasera, dającego krótką i intensywną wiązkę światła, a zapis obrazu trwa ułamki sekund.
Holografia
Hologramy odbiciowe
• Zapis z 2 stron
• Wysoka energia wiązki
• Pozwala na tworzenie hologramów grubych
Holografia
34
Hologramy transparentne - zapis
Obiekt odbiciowy
Obiekt transparentny
• Zapis z 1 strony
• Niska energia wiązki
• Hologramy cienkie
Holografia
Hologramy transparentne – odczyt (rekonstrukcja)
Prążki - fringe
Holografia
36
Podstawowe równanie holografii
,
0 , ,
2 0 2 2 0 * 0*H r r r r
I x y A x y A x y A A A A A A
,
,H H
t x y
I x y Założenia:• Grubość emulsji < długości fali
• Wiązka przedmiotowa A0 i wiązka odniesienia Ar spójne (amplitudy zespolone) Pole falowe na powierzchni hologramu dane jest wzorem:
Przyjmujemy liniową zależność transmitancji amplitudowej (tH) uzyskanego hologramu od intensywności pola świetlnego:
gdzie jest stałą proporcjonalności.
, , ,
0 2 2 0 * 0*H H i i r i r i r i
u x y t x y A x y A A A A A A A A A A
Czyli pole falowe za hologramem składa się z 4 składników. Rekonstrukcja przez oświetlenie hologramu wiązką Ai :
Tu są rekonstruowane obrazy
~
Holografia
, exp
sin
A x yr A ik
y ,
2 0 ,
2 0exp sin
0*exp sin
I
Hx y A A x y A A ik y A A ik y
,
2 0 ,
2 0exp sin
0*exp[ sin ] u
Hx y A B A x y B BAA ik y BAA ik y
Załóżmy, że fala odniesienia (referencyjna) ma postać:
Wtedy sygnał zarejestrowany na kliszy:
Gdy oświetlimy ją teraz prostopadle padającą wiązką B, to rozkład amplitudy zespolonej za hologramem:
~
~
(fala płaska pod kątem θ)
Podstawowe równanie holografii
Holografia
38
Podstawowe równanie holografii
,
2 0 ,
2 0exp sin
0*exp[ sin ] u
Hx y A B A x y B BAA ik y BAA ik y
Równomiernie osłabiona
Fala płaska prostopadła do hologramu
Quasi-płaska fala o amplitudzie zmodyfikowanej rozkładem intensywności w wiązce przedmiotowej
Wiązka rozbieżna rozchodząca się w kierunku Proporcjonalna do amp. zesp. fali przedmiotowej.
Obraz pozorny w takiej samej odległości jak przy rejestracji Wiązka zbieżna rozchodząca się w kierunku Proporcjonalna do amp. sprz. zesp. fali przedmiotowej.
Obraz rzeczywisty w takiej samej odległości jak przy rejestracji
~
Holografia
Podstawowe równanie holografii
Ze względu na możliwe pokrywanie się sygnałów i możliwość skalowania często stosuje się jako wiązkę oświetlającą i/lub referencyjną falę sferyczną.
Odczyt również za pomocą fali sferycznej.
Zmieniając położenie źródła fali sferycznej odczytującej względem położenia fali
referencyjnej zmienia się skala rekonstruowanego przedmiotu.
Holografia
40
Hologramy obrazowe
Jest to szczególny rodzaj hologramów gdy płaszczyzna rejestracji hologramu pokrywa się z obrazem obiektu (wiązka odniesienia o dowolnej geometrii):
Dzięki temu przy rekonstrukcji obraz pojawia się blisko płaszczyzny hologramu z pełnym wrażeniem 3D i paralaksą.
Przy oświetleniu światłem białym powstają obrazy wielobarwne, ale ze względu na małą średnicę źrenicy oka i przy nie za dużej głębi można uzyskać obrazy z małym zniekształceniem. Warunkiem jest punktowe źródło światła.
Holografia
Hologram Fourierowski
Hologramy gdzie zapisywany jest wynik interferencji fali referencyjnej z widmem obiektu:
• hologram Fresnela – odtwarza obraz w skończonej odległości,
• hologram Fouriera – odtwarza obraz w nieskończoności.
Holografia
42
Hologram Fourierowski
Stosowane są przede wszystkim w przetwarzaniu obrazów – filtry Vander Lugta, oraz w pamięciach holograficznych:
Przezrocze h po przejściu przez soczewkę L2 w płaszczyźnie P2 daje sygnał:
Wiązka odchylona przez pryzmat:
,
exp
,
p x y x y
u ikf H
f
,
exp
2 sin
r x y y
u
A i
f
Holografia
Hologram Fourierowski
W wyniku interferencji dostajemy (to jest zapisane na hologramie/filtrze):
2
2 2 *
2 2
, exp 2 sin 1 ,
1 , , exp 2 sin , exp 2 sin
x y y x y
x y x y y x y y
I A i f H
f
A A
A H H i f H i f
f f
f
~
Holografia
44
Hologram Fourierowski Filtracja:
Transformata Fouriera przeźrocza P1(z zapisanym sygnałem g) oświetla filtr H:
𝑔 𝑥1, 𝑦1 𝑈− = 𝐺 𝑣𝑥, 𝑣𝑦
𝑈+ 𝑣𝑥, 𝑣𝑦 = 𝑈− 𝑣𝑥, 𝑣𝑦 𝐻 𝑣𝑥, 𝑣𝑦 = 1
λ𝑓𝐴2𝐺 + 1
λ3𝑓3 𝐻2𝐺 + 1
λ2𝑓2 𝐴𝐻𝐺𝑒𝑥𝑝 𝑖2𝜋𝑣𝑦𝑓𝑠𝑖𝑛𝜃 + 1
λ2𝑓2 𝐴𝐻𝐺𝑒𝑥𝑝 −𝑖2𝜋𝑣𝑦𝑓𝑠𝑖𝑛𝜃
Holografia
Hologram Fourierowski
2 *
3 3 3 3 2 2 3 3 3 3 3 3
*
3 3 3 3 0 3 3 3 3 0
, , 1 , * , ,
, * , , ,
u x y A g x y g x y h x y h x y
f
A A
g x y h x y f g x y h x y f
f f
Obraz sygnału wejściowego Splot sygnału wejściowego z autokorelacją h
splot korelacja
korelacja splot
Po kolejnej TF w płaszczyźnie P3 otrzymujemy: