Rys. 13.4. a) Element masy mi ciała rozciągłego. Działająca na ten element siła ciężkości EFgi ma ramię xi wzglę- dem początku układu współrzędnych O.
b) Siła ciężkości EFg działająca na całe ciało jest przyłożona w środku ciężkości ciała (ŚC). Ma ona ramię xŚCwzględem początku układu współrzędnych O
Mi =X
xiFgi. (13.11)
A teraz rozpatrzmy ciało jako całość. Na rysunku 13.4b przedstawiono siłę ciężkości przyłożoną do środka ciężkości ciała. Ma ona ramię xŚC względem punktu O, a zatem jej moment M możemy zapisać, korzystając znów z równania (11.33), jako
M= xŚCFg. (13.12)
Siła ciężkości EFg działająca na całe ciało jest równa sumie sił ciężkości EFgi dzia- łających na poszczególne jego elementy, zatem w równaniu (13.12) podstawiamy PFgi zamiast Fg i otrzymujemy
M= xŚC
XFgi. (13.13)
Przypomnijmy sobie teraz, że moment siły związany z siłą EFgprzyłożoną do ciała w jego środku ciężkości jest równy wypadkowemu momentowi siły pocho- dzącemu od sił EFgi działających na wszystkie elementy ciała (tak właśnie zde- finiowaliśmy środek ciężkości). Wobec tego moment siły M z równania (13.13) jest równy Mwyp z równania (13.11). Przyrównując do siebie prawe strony tych równań, dostajemy
xŚCX
Fgi =X xiFgi. Podstawiając migi zamiast Fgi, otrzymujemy
xŚCX
migi =X ximigi.
A teraz rzecz najważniejsza: jeśli przyspieszenie gi jest jednakowe w miejscach zajmowanych przez poszczególne elementy ciała, to gi w tym równaniu skraca się i mamy
xŚCX
mi =X
ximi. (13.14)
Suma P
mi mas wszystkich elementów jest całkowitą masą ciała M. Równanie (13.14) możemy więc zapisać w postaci
xŚC= 1 M
Xximi. (13.15)
6 13. Równowaga i sprężystość