Ostatnio wyszukiwane

Nie Znaleziono Wyników

Tagi

Nie Znaleziono Wyników

Dokument

Nie Znaleziono Wyników

Strona główna Szkoły Temat

Zaloguj się

Podrczniki.

Share "Podrczniki."

N/A

N/A

Protected

Rok akademicki: 2021

Info

Protected

Academic year: 2021

Share "Podrczniki."

Copied!

1

0

0

1

0

0

Ładowanie.... (Zobacz pełny tekst teraz)

Pobierz teraz ( 1 Stron )

Pełen tekst

(1)

Wykaz podręczników do przedmiotu Dozymetria i ochrona radiologiczna

Attix F. H., Tochlin E., Radiation Dosimetry, New York, Academic Press, 1969, (lub nowsze wydanie),

Attix F. H., Topics in Radiation Dosimetry, New York, Academic Press, 1972, (lub nowsze wydanie),

Handloser J. S., Elektroniczne urządzenia ochrony radiologicznej, Warszawa, 1963, Żarnowiecki K., Podstawy ochrony radiologicznej, Warszawa., 1961,

Aglincew K. K., Dozymetria promieniowania jonizującego, Warszawa, 1961,

Mann W. B., Ayres R. L., Garfinkel S. B., Radioactivity and its Measurement, 2nd edition,, ISBN 0-08-025027-0,

Browne E., Firestone R. B., Table of Radioactive Isotopes, Willey 1986, ISBN I-0-471-84909-X, Niewiadomski T., O promieniowaniu jonizującym popularnie, PZWL, Warszawa, 1991,

Niewiadomski T., Dozymetria termoluminescencyjna w praktyce, raport IFJ Kraków, 1991, ISSN 0367-9888 no 1550/D,

Podstawowe normy bezpieczeństwa dla ochrony przed promieniowaniem, Centrum Informatyki Energetyki, Warszawa 1987, Biblioteka Postępów Techniki Jądrowej,

Cytaty

Pobierz teraz ( PDF - 1 Stron - 45.02 KB )

Powiązane dokumenty

Spotkania z Literaturą : Andrzej Niewiadomski (zaproszenie)

Andrzej Niewiadomski urodził się w 1965 roku w Lidzbarku Warmińskim.. Ukończył filologię polską na Uniwersytecie Marii Curie-Skłodowskiej

Denicja 1. Niech x(t) b¦dzie funkcj¡ okre±lon¡ dla t ≥ 0. Transformat¡ (przeksztaªceniem) Laplace'a funkcji x(t), które b¦dziemy oznacza¢ przez X(p) (równie» x(p) e lub L{x(p)}), zadane jest wzorem:

Tutaj w celu znalezienia oryginaªu którego transformata Laplace'a jest postaci (7) skorzystamy z metody rozkªadu na uªamki proste.. Rozwi¡zanie: Transformuj¡c obustronnie

gdzie ~x(t), ˙~x(t) to wektor funkcje ~x(t) = [x 1 (t), . . . , x n (t)] , ˙ ~ x(t) = [ ˙ x 1 (t), . . . , ˙ x n (t)] , a A = (a ij ) n×n to macierz kwadratowa stopnia n o wyrazach zespolonych.

Tak jak w przypadku równa« liniowych tak i dla ich ukªadów je»eli f (t) = ~0 ~ (czyli mamy posta¢ (1)) to taki ukªad b¦dziemy nazywa¢ jednorodnym, w przeciwnym przypadku mówimy

M . 3 0 . Warszawa, d. 5 września 1897 r. T om X V I.

W ęglik żelaza odznacza się m ianowicie w łasnością, że tw orzy się w bardzo w ysokich tem peraturach, p rzy oziębieniu zaś do tem peratury krzepnięcia żelaza

x∈[0;t] |ϕ 00 (x) | wynika ci ˛ agło´s´c T . Liniowos´c T jest oczywista.

Liniowos´c T jest

F ω (0) (t) = (1 + t)0 = 0, i dla n ≤ k > 0, to

Wtedy, prawa strona to macierz odwrotna

Niech X b¦dzie przestrzeni¡ Banacha, a T ∈ B(X)

Pojawi si¦ operator Volterry.. Znajd¹

Zaªó»my, »e T ∈ B(X) speªnia warunek p(T

Poka», »e podobne stwierdzenie nie jest prawdziwe dla mocnej

Powiązane dokumenty

0 y v ox 0 y v v 0 x v 0 x ~v =7ˆ i +6ˆ j 0 t d h 1 2 t t y w y ( t ) v ( t ) a ( t ) [0 , 2 t ] w max t h y y 0 y v a t v 0 y y ( t )= v · t − a · t / 2 2 y 0 y y v ( t )= v − a · ty 2 a =2 m/s 2 2 v =120 1 v =48 s − 1 1 2 v v b a

0 y v ox 0 y v v 0 x v 0 x ~v =7ˆ i +6ˆ j 0 t d h 1 2 t t y w y ( t ) v ( t ) a ( t ) [0 , 2 t ] w max t h y y 0 y v a t v 0 y y ( t )= v · t − a · t / 2 2 y 0 y y v ( t )= v − a · ty 2 a =2 m/s 2 2 v =120 1 v =48 s − 1 1 2 v v b a

1

0

0

= E =0 . E =10 sin 3 · 10 π ( z − 3 · 10 t ) [ V/m ] ,E h i t t =0 t =0 R Ω B = kt k · R I a a b v b a I SEM v

= E =0 . E =10 sin 3 · 10 π ( z − 3 · 10 t ) [ V/m ] ,E h i t t =0 t =0 R Ω B = kt k · R I a a b v b a I SEM v

1

0

0

σ = x ∈ R | x = t a ,t ,...,t ∈ R , t =1 ,t ≥ 0 ,t ≥ 0 ,...,t ≥ 0 . " " ! # ,...,a } ⊂ R Deﬁnicja1. n-sympleksem { a ,a

σ = x ∈ R | x = t a ,t ,...,t ∈ R , t =1 ,t ≥ 0 ,t ≥ 0 ,...,t ≥ 0 . " " ! # ,...,a } ⊂ R Deﬁnicja1. n-sympleksem { a ,a

37

0

0

t ϵ 1,40 ∆t = 0.5 t W t = a∙ ln t − + ct b 2 ( ) x ∈ 0 °, 360 ° ∆x = 0.2 rad x = cos x + 2sin − x x 2 ( ) x ∈ − 360 °, 360 ° ∆x = 0.1 radf f x = sin x + 2cos − x x

t ϵ 1,40 ∆t = 0.5 t W t = a∙ ln t − + ct b 2 ( ) x ∈ 0 °, 360 ° ∆x = 0.2 rad x = cos x + 2sin − x x 2 ( ) x ∈ − 360 °, 360 ° ∆x = 0.1 radf f x = sin x + 2cos − x x

1

0

0

T ( T > 0 ) TOLERANCJĄ , T = B – A = G – F . B = N + G A = N + F N

T ( T > 0 ) TOLERANCJĄ , T = B – A = G – F . B = N + G A = N + F N

1

0

0

2 2 ˆ ˆ ˆ − i − i − i i −  d ( z ) |( t + ) > ≅ exp[ T ]exp[ V ]exp[ T ]|( t ) > ˆ ˆ 0 t t t t 0 U ( t , t ) = exp[ − (ˆ T + V )( t − t )] 2   2  = ( E − V )( z ) 0 0 0 i * 2  2 m dz i

2 2 ˆ ˆ ˆ − i − i − i i −  d ( z ) |( t + ) > ≅ exp[ T ]exp[ V ]exp[ T ]|( t ) > ˆ ˆ 0 t t t t 0 U ( t , t ) = exp[ − (ˆ T + V )( t − t )] 2   2  = ( E − V )( z ) 0 0 0 i * 2  2 m dz i

2

0

0

O. Krzysztof Niewiadomski OFMCap 88

O. Krzysztof Niewiadomski OFMCap 88

19

0

0

Perspektywy rozwoju gospodarki wodorowej

Perspektywy rozwoju gospodarki wodorowej

1

0

0