Ładunek elektryczny – zasada zachowania ładunku
Elektrostatyka – fizyka nieruchomych ładunków elektrycznych.
Dwa rodzaje ładunków – dodatnie i ujemne.
Każdy z ładunków jest stałą wielokrotnością ładunku elementarnego e = 1.602 10-19 C.
Całkowity ładunek elektryczny układu odosobnionego, tzn.
algebraiczna suma dodatnich i ujemnych ładunków występujących w dowolnej chwili nie ulega zmianie.
Prawo Coulomba
+Q+Q11 --QQ22 FF
11 FF
22
→→ →→ rr
+(+(--)Q)Q11 +(+(--)Q)Q22 FF
11 FF
22
→→ →→
rr
2
1 F
F = −
2 12 2
0 8.854 10
Nm
− C
⋅ ε =
2 2 1
4 0
1
r Q F Q
−
πε
r =2 9 2
0
10 4 9
1
C
⋅ Nm
πε
≈r r
Przenikalność dielektryczna próżni
Oddziaływanie elektrostatyczne a grawitacyjne w atomie wodoru
mmee, , --ee
RRHH
mmpp, +e, +e
] N [ 10 19 . R 8
e 4
F 1 2 8
H 2
C 0 = ⋅ −
= πε
] N [ 10 61 . R 3
m G m
F 2 47
H e p
G = = ⋅ −
39 G
C 2.27 10 F
F = ⋅
Zasada superpozycji
r1
r2
r3
r32 r31
Q1 Q2
Q3
21 2 21
21 3 2 0 31
2 31 31
3 1 3 0
4 1 4
1
r r r
Q Q r
r r
Q
Fr Q r r
πε
πε
+=
Siła wzajemnego oddziaływania dwóch ładunków nie zmienia się wskutek obecności trzeciego ładunku.
Natężenie pola elektrycznego
( )
( ) ( ) ( )
[
2 2 2]
3/24 0
, ,
Q Q
Q x Q
z z
y y
x x
x Q x
z y x
E − + − + −
= −
πε
rr+Q
EE rQ
(
x y z)
z y
xi E j E k E E E
E
Er = r + r + r = , ,
( )
Q Q Q r r
r r
r r
r Q
E r r
r r
r r r
r
−
−
= − 2
4 0
1 πε C
E] 1N [ =
q
Er = Fr Natężeniem E pola elektrycznego w danym punkcie nazywamy stosunek siły elektrycznej F, działającej na umieszczony w tym punkcie ładunek próbny q do wielkości tego ładunku Np. pole wytworzone przez pojedynczy ładunek punktowy:
Natężenie pola – układ ładunków punktowych
Qi
r1
ri
r Q1
q
i i i
i
i r r
r r
r r
r Q
E r r
r r
r r r
r
−
−
=
∑
− 24 0
) 1
(
πε
( )
( ) ( ) ( )
[
2 2 2]
3/24 0
, ,
i i
i
i i
x i
z z y
y x
x
x x z Q
y x E
− +
− +
−
=
∑
πε −Natężenie pola – ciągły rozkład ładunku
dy’ dx’
dz’
dEdE rr
+dQ r,
) ' ,' ,'
(x y x ρ
' ' 4 '
1
0 2 r r
r r
r r
E Q
d r r
r r
r r r
−
−
= −
πε
' ' ' '
) ' ( 4
1
2 0
r dV r
r r r r E r
V
∫
− −−= r r
r r r r
r ρ r
πε
' ' ' ) ' ,' ,' ( )
' ,' ,'
(x y z dV x y z dx dy dz
dQ =
ρ
=ρ
( ) ( ) ( )
( ) ( ) ( )
[ ]
∫
− + − + −= −
V
x x x y y z z
dz dy dx z y x x
z x y x
E 3/2
2 2
0 ' 2 ' '
' ' ' ,
, '
4 , 1
, ρ
πε
Pole elektryczne ładunku punktowego
+Q
E
r r r r Q
E r
r r
0 2
4 ) 1
( =
πε
-Q
E
Linie pola elektrycznego (centralnego)
+Q
E
-Q
E
Pole elektryczne dipola _1
Oz r ||r
) , 0 , 0
( z
r rr = r
x y
z +q r
-q
E=?
l 0
( )
22 0 0
2 1 4
2 1
4
+
−
−
= l
r q
r l z q
E
πε πε
2 2
2 2
0
2 2
2 2
4
−
+
−
−
+
= l
l r r
r l r l
q
πε 2 2
2
2 2 2 2
0
4
4 4
4
−
+ + − + −
=
r l
rl l l r
rl q r
πε
moment dipolowy
l q pr = r
0 3 0 3
2 4
1 2
4 ) 1
( r
p r
z ql
E =
πε
=πε
2 → 0
⇒
<< r l l
Pole elektryczne dipola _2
Oy r ||r
) 0 , , 0 ( y r
rr = r z
r +q
-q l 0
E-q E E+q
q q
q E E
E− = + = y
x
4
2 l2
r l E
E
q +
= 3/2
2 2 0
4 4
1
+
=
r l E ql
πε
0 3
0 3 4
1 4
1
r p r
E ql
πε πε
=0 =
2 →
⇒
<< r l l
Pole elektryczne dipola _3
Pole elektryczne dipola Pole elektryczne dwóch jednakowych ładunków różnoimiennych. W dużych odległościach w porównaniu z odległością między ładunkami jest podobne do pola dipola.
Dipole atomowe i cząsteczkowe
Momenty dipolowe atomów i zjonizowanych atomów są równe zero
Trwałe momenty dipolowe cząsteczek
Cm p
Cm p
Cm p
Cm p
CO NH
O H HCl
30 30 30 30
10 3 . 0
10 8
. 4
10 1 . 6
10 4
. 3
3 2
−
−
−
−
⋅
≈
⋅
≈
⋅
≈
⋅
≈