• Nie Znaleziono Wyników

Szczególna Teoria Względności

N/A
N/A
Info
Pobierz
Protected

Academic year: 2021

Share "Szczególna Teoria Względności"

Copied!
39
0
0

Ładowanie.... (Zobacz pełny tekst teraz)

Pobierz teraz ( 39 Stron )

Pełen tekst

(1)

Szczególna Teoria Względności

Maciej J. Mrowiński

mrow@if.pw.edu.pl

Wydział Fizyki Politechnika Warszawska

22 stycznia 2017

(2)

The Ultimate Speed - An Exploration with High Energy Electrons

(źródło: www.youtube.com/watch?v=B0BOpiMQXQA)

(3)

The Ultimate Speed - An Exploration with High Energy Electrons

(4)

The Ultimate Speed - An Exploration with High Energy Electrons

(5)

Nowe zależności relatywistyczne

równoważność masy i energii E = mc2

masa relatywistyczna

m = m0

p(1 −vc22) gdzie m0 to masa spoczynkowa energia kinetyczna

2

pęd

p = m0v p(1 − vc22) zależność między pędem a energią

E2= (pc)2+ (m0c2)2

(6)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(7)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(8)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(9)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(10)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(11)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(12)

Doświadczenie Michelsona-Morleya

(13)

Postulaty STW

Postulat I

Wszystkie układy inercjalne są równoważne pod względem

obowiązujących w nich praw fizyki.

Postulat II

Prędkość światła w próżni ma dla każdego obserwatora wartość c.

(14)

Równoczesność zdarzeń

x t

x’ t’

v

(15)

Równoczesność zdarzeń

t t’

(16)

Równoczesność zdarzeń

x t

x’ t’

(17)

Równoczesność zdarzeń

t t’

(18)

Równoczesność zdarzeń

x t

x’ t’

(19)

Równoczesność zdarzeń

t t’

(20)

Równoczesność zdarzeń

x t

x’ t’

(21)

Równoczesność zdarzeń

t t’

(22)

Równoczesność zdarzeń

x t

x’ t’

(23)

Równoczesność zdarzeń

t t’

(24)

Równoczesność zdarzeń

x t

x’ t’

(25)

Równoczesność zdarzeń

t t’ t’

(26)

Równoczesność zdarzeń

x

t t’

x’ t’

(27)

Równoczesność zdarzeń

t t’

x’

t’

(28)

Transformacja Lorentza

x

t t’

x’

(29)

Transformacja Lorentza

t t’

x’

(30)

Transformacja Lorentza

x

t t’

x’

(31)

Transformacja Lorentza

t t’

x’

(32)

Transformacja Lorentza

x

t t’

x’

Przejście x → x0

x0 = γ(x − vt) y0 = y

z0 = z t0 = γ

t − vx c2

 gdzie

γ = 1

q 1 − vc22

(33)

Transformacja Lorentza

t t’

x’

Przejście x0 → x

x = γ(x0+ vt0) y = y0

z = z0 t = γ



t0+vx0 c2

 gdzie

γ = 1

(34)

Składanie prędkośći

x’

t’

u’

u = dx

dt = u0+ v 1 + vuc20

u0 = dx0

dt0 = u − v 1 − vuc2

gdzie u to prędkość ciała względem układu nieprimowanego, a u0 to prędkość względem primowanego (poruszającego się).

(35)

Dylatacja czasu

∆t = γ∆t0 gdzie ∆t0 to czas zmierzony w układzie poruszającym się, a ∆t to czas zmierzony w układzie, względem którego "primowany"układ porusza się.

Potocznie mówiąc: poruszające się zegary działają wolniej.

(36)

Dylatacja czasu

x’

y’

(37)

Dylatacja czasu

y y’

(38)

Dylatacja czasu

x y

1/2 c Δt l0

1/2 v Δt

x’

y’

l0 = 1/2 c Δt’

(39)

Skrócenie Lorentza

∆l0 = γ∆l

gdzie ∆l0 to długość zmierzona w układzie poruszającym się, a ∆l to długość zmierzona w układzie, względem którego "primowany"układ porusza się.

Potocznie mówiąc: poruszające się ciała ulegają skróceniu w kierunku

Cytaty

Pobierz teraz ( PDF - 39 Stron - 9.29 MB )

Powiązane dokumenty

T =2 : 728 00 T =2 : 722 0 1 3 3000 5800

[r]

2 2 ˆ ˆ ˆ − i − i − i i −  d ( z ) |( t + ) > ≅ exp[ T ]exp[ V ]exp[ T ]|( t ) > ˆ ˆ 0 t t t t 0 U ( t , t ) = exp[ − (ˆ T + V )( t − t )] 2   2  = ( E − V )( z ) 0 0 0 i * 2  2 m dz i

Rozpatrzmy prosty model ciasnego wiązania dla trójatomowej cząsteczki składającej się z trzech. identycznych atomow, każdy z jednym orbitalem

u+F (t, u) = 0, 0 < t < 2π, with u

Cabada studied a fourth order periodic boundary value problem similar to (1.1), using a gen- eralized method of upper and lower solutions and developing the monotone iterative

F ω (0) (t) = (1 + t)0 = 0, i dla n ≤ k > 0, to

Wtedy, prawa strona to macierz odwrotna

A CHARACTERIZATION OF (γ t , γ 2 )-TREES ∗

In this paper, we provide a constructive characterization of those trees with equal total domination number and 2-domination number.. Keywords: domination, total

Policzy´c macierz pseudoinercji jednorodnego preta o d lugo´, sci l i masie m, umieszczonego pomiedzy, punktami (a, 0, 0)T oraz (a + l, 0, 0)T

Ile wynosi moment bezw ladno´ sci pr eta wzgl , edem uk ladu , umieszczonego w jego ´ srodku, a ile, gdy uk lad jest umieszczony na jego ko´

gdzie ~x(t), ˙~x(t) to wektor funkcje ~x(t) = [x 1 (t), . . . , x n (t)] , ˙ ~ x(t) = [ ˙ x 1 (t), . . . , ˙ x n (t)] , a A = (a ij ) n×n to macierz kwadratowa stopnia n o wyrazach zespolonych.

Tak jak w przypadku równa« liniowych tak i dla ich ukªadów je»eli f (t) = ~0 ~ (czyli mamy posta¢ (1)) to taki ukªad b¦dziemy nazywa¢ jednorodnym, w przeciwnym przypadku mówimy

T ( T > 0 ) TOLERANCJĄ , T = B – A = G – F . B = N + G A = N + F N

Temat: Tolerowanie wymiarów. Dobra współpraca części składowych urządzenia gwarantuje prawidłowe działanie każdej maszyny. Części maszyn muszą więc spełniad różne