Mechanika Kwantowa ∗
Maciej J. Mrowi´ nski 24 grudnia 2011
Zadanie MK 1
?
Funkcja falowa opisuj˛ aca stan pewnej cz˛ astki w chwili t = 0 ma nast˛epuj˛ac˛aposta´c:
Ψ(x,0) =
A(a 2 − x 2 ) gdy x ∈ [−a,a]
0 gdy x /∈ [−a,a]
gdzie a ∈ R + . Wyznacz stał˛ a A. Jakie jest ´srednie poło˙zenie i p˛ed cz˛ astki w chwili t = 0?
Odpowied´z: A = q
15
16a
5, 〈x〉 = 0, 〈 p〉 = 0
Zadanie MK 2
?
Funkcja falowa opisuj˛ aca stan pewnej cz˛ astki ma nast˛epuj˛ ac˛ a posta´c:
Ψ(x, t) = Ae −λ|x|−iωt
gdzie λ ∈ R + , ω ∈ R + . Wyznacz stał˛ a A. Jakie jest ´srednie poło˙zenie i ´sredni kwadrat poło˙zenia cz˛ astki?
Odpowied´z: A = p
λ, 〈x〉 = 0, 〈x 2 〉 = 2λ 1
2Zadanie MK 3
?
0 a
Wyznacz unormowane stany stacjonarne i dozwolone warto´sci energii dla cz˛ astki
znajduj˛ acej si˛e w niesko´ nczonej studni potencjału o szeroko´sci a (patrz rysunek) przy
zało˙zeniu, ˙ze energia cz˛ astki E > 0.
Zadanie MK 4
?
Iloczyn skalarny dwóch funkcji falowych Ψ 1 i Ψ 2 mo˙ze zosta´c zdefiniowany w na- st˛epuj˛ acy sposób:
(Ψ 1 ,Ψ 2 ) = Z
Ψ ∗ 1 Ψ 2 dx
przy czym granica tej całki zale˙zy od kontekstu (na przykład dziedziny lub okresu funkcji Ψ 1 i Ψ 2 ). Wyka˙z, ˙ze tak zdefiniowany iloczyn skalarny jest odwzorowaniem addytywnym wzgl˛edem obu parametrów:
(Ψ 1 , Ψ 2 + Ψ 3 ) = (Ψ 1 , Ψ 2 ) + (Ψ 1 , Ψ 3 ) (Ψ 1 + Ψ 3 ,Ψ 2 ) = (Ψ 1 , Ψ 2 ) + (Ψ 3 , Ψ 2 ) Wyka˙z równie˙z, ˙ze zachodz˛ a nast˛epuj˛ ace równo´sci:
(Ψ 1 , c Ψ 2 ) = c (Ψ 1 , Ψ 2 ) (cΨ 1 , Ψ 2 ) = c ∗ (Ψ 1 , Ψ 2 ) dla dowolnego c ∈ C.
Zadanie MK 5
?
Dyskretn˛ a baz˛ a ortonormaln˛ a nazywamy zbiór funkcji {u n (x)} (u n : R → C, n ∈ Z), pomi˛edzy którymi zachodzi, mi˛edzy innymi, nast˛epuj˛ aca zale˙zno´s´c (ortonormal- no´s´c):
u n , u m
= δ n,m
Wyka˙z, ˙ze rozwi˛ azania niezale˙znego od czasu równania Schrödingera dla cz˛ astki w niesko´ nczonej studni potencjału (zadanie MK 3) spełniaj˛ a ten warunek.
Zadanie MK 6
?
Załó˙zmy, ˙ze funkcje falowe Ψ 1 (x, t) i Ψ 2 (x, t) s˛a rozwi˛azaniami równania Schrödin- gera. Udowodnij, ˙ze funkcja falowa Ψ 3 (x, t) b˛ed˛aca ich liniow˛akombinacj˛a:
Ψ 3 (x, t) = c 1 Ψ 1 (x, t) + c 2 Ψ 2 (x, t)
gdzie c 1 ∈ C i c 2 ∈ C to dowolne stałe, jest równie˙z rozwi˛azaniem równania Schrödin- gera. Ile b˛ed˛ a wynosiły iloczyny skalarne (Ψ 1 , Ψ 3 ), (Ψ 2 ,Ψ 3 ) i (Ψ 3 , Ψ 3 ), je˙zeli funkcje falowe Ψ 1 i Ψ 2 s˛ a ortonormalne (zadanie MK 5)?
Odpowied´z: (Ψ 1 , Ψ 3 ) = c 1 , (Ψ 2 , Ψ 3 ) = c 2 , (Ψ 3 , Ψ 3 ) = |c 1 | 2 + |c 2 | 2 (tu warto zauwa˙zy´c,
˙ze jest to z definicji całka kwadratu modułu Ψ 3 )
Najbardziej ogólne rozwi˛ azanie równania Schrödingera, z uwagi na jego liniowo´s´c, dla cz˛ astki w niesko´ nczonej studni potencjału (zadanie MK 3) mo˙ze zosta´c przedsta- wione jako superpozycja wielu stanów stacjonarnych (zadanie MK 6):
Ψ(x, t) = X
n
c n Ψ n (x, t)
gdzie Ψ n (x, t) to n-ty stan stacjonarny, a c n ∈ C to pewna stała (waga). Załó˙zmy,
˙ze dla pewnej cz˛astki w niesko´nczonej studni potencjału o szeroko´sci a (V = 0 gdy x ∈ [0, a], V = ∞ gdy x / ∈ [0, a]) kształt funkcji falowej w chwili t = 0 dany jest w nast˛epuj˛ acy sposób:
Ψ(x,0) = Ax(a − x)
Wyznacz dla tej cz˛ astki stał˛ a A i poszczególne warto´sci współczynników c n . Pod- powied´z: przy wyznaczaniu c n nale˙zy skorzysta´c z ortogonalno´sci stanów stacjo- narnych (patrz zadania MK 5, MK 6) - problem ten jest analogiczny do wyznaczania współczynników wektora w pewnej ortonormalnej bazie (gdy˙z, w istocie, jest to dokładnie wyznaczanie współczynników wektora w pewnej ortonormalnej bazie - naszym wektorem jest funkcja falowa a baz˛ a poszczególne stany stacjonarne).
Odpowied´z: A = q
30 a
5, c n =
( 8 p 15
(nπ)
3gdy n jest nieparzyste 0 gdy gdy n jest parzyste
Zadanie MK 8
?
Po jakim czasie cz˛ astka w niesko´ nczonej studni potencjału znajdzie si˛e znowu w sta- nie pocz˛ atkowym:
Ψ(x,T ) = Ψ(x,0)
je˙zeli w chwili pocz˛ atkowej znajdowała si˛e w dowolnym stanie Ψ(x,0) (niekoniecznie stacjonarnym)?
Odpowied´z: T = 4ma
πħh2Zadanie MK 9
?
Wyznacz wzór na pr˛ ad prawdopodobie´ nstwa j (x, t):
j (x, t) = ħh 2mi
Ψ ∗ ∂ Ψ
∂ x − ∂ Ψ ∗
∂ x Ψ
ró˙zniczkuj˛ ac g˛esto´s´c prawdopodobie´ nstwa |Ψ| 2 po czasie i u˙zywaj˛ ac równania Schrödin-
gera do zamiany pochodnych na pochodne po poło˙zeniu.
Zadanie MK 10
?
Wyznacz pr˛ ad prawdopodobie´ nstwa (zadanie MK 9) dla funkcji falowej:
Ψ(x, t) = Ae ±i k x−iωt
Odpowied´z: j (x, t) = ± ħh k m |A| 2
Zadanie MK 11
?
Wyznacz pr˛ ad prawdopodobie´ nstwa (zadanie MK 9) dla cz˛ astki w niesko´ nczonej stud- ni potencjału o szeroko´sci a (zadanie MK 3), je˙zeli cz˛ astka znajduje si˛e w n-tym stanie stacjonarnym:
Ψ n (x, t) = È 2
a sin
n π a x
e −
i En tħhgdzie
E n = n 2 π 2 ħh 2 2ma 2
Jaki b˛edzie pr˛ ad prawdopodobie´ nstwa w przypadku cz˛ astki znajduj˛ acej si˛e w stanie b˛ed˛ acym nast˛epuj˛ ac˛ a liniow˛ a kombinacj˛ a n-tego i m-tego stanu stacjonarnego:
Ψ n,m (x, t) = 1 p 2
Ψ n (x, t) + Ψ m (x, t)
Odpowied´z: j n (x, t) = 0,
j n,m (x, t) = 2ma ħhπ
2h(n + m)sin (n−m)πx a − (n − m) sin (n+m)πx a i
sin (E
n−E
m)t
ħh
Zadanie MK 12
? V
00
Wyznacz, korzystaj˛ ac z pr˛ adu prawdopodobie´ nstwa, współczynnik odbicia R i trans- misji T dla „stopnia” potencjału o wysoko´sci V 0 w przypadku kiedy energia E > V 0 i E ∈ [0,V 0 [.
Odpowied´z: dla E > V 0 : R = (k (k
1−k
2)
21
+k
2)
2, T = (k 4k
1k
21
+k
2)
2, k 1 = p 2mE ħh , k 2 = p
2m(E−V
0)
ħh ; dla
E ∈ [0,V 0 [: R = 1, T = 0
-V
00
Wyznacz współczynnik odbicia R i transmisji T dla odwróconego „stopnia” poten- cjału o gł˛eboko´sci V 0 w przypadku, kiedy energia E > 0.
Odpowied´z: R = (k (k
1−k
2)
21
+k
2)
2, T = (k 4k
1k
21
+k
2)
2, k 1 = p
2m(E+V
0)
ħh , k 2 = p 2mE ħh Zadanie MK 14
??
-a a -V
00
Wyznacz parzyste i nieparzyste unormowane rozwi˛ azania niezale˙znego od czasu równania Schrödingera dla cz˛ astki o energii E ∈] − V 0 , 0[ znajduj˛acej si˛e w sko´nczo- nej studni potencjału o gł˛eboko´sci V 0 i szeroko´sci 2a. Znajd´z, w obu przypadkach, równania na dopuszczalne warto´sci energii (uwaga: równa´ n tych nie daje si˛e anali- tycznie rozwikła´c). Dla energii E > 0 znajd´z współczynnik transmisji. Dla jakich warto´sci energii fala całkowicie przejdzie przez barier˛e (studni˛e)?
Odpowied´z:
Rozwi˛ azania parzyste: ψ(x) =
e
k1acosk
2a
q a+
k11e k
1x gdy x ∈] − ∞, −a[
cos k
2x
q a+
k11gdy x ∈ [−a, −a]
e
k1acosk
2a
q a+
k11e −k
1x gdy x ∈]a, ∞[
Warunek dla energii stanów parzystych: k 1 = k 2 tg k 2 a
Rozwi˛ azania nieparzyste: ψ(x) =
− e
k1aq sin k
2a
a+
k11e k
1x gdy x ∈] − ∞, −a[
sin k
2x
q a+
k11gdy x ∈ [−a, −a]
e
k1asin k
2a
q a+
k11e −k
1x gdy x ∈]a, ∞[
Warunek dla energii stanów nieparzystych: k 1 = −k 2 ctg k 2 a T =
1 + 4E(E+V V
020
) sin 2 2a
ħh p2m(E + V 0 ) −1
E n + V 0 = n 8ma
2ħh
2π22Zadanie MK 15
??
0 a
V
00
Wyznacz współczynnik transmisji dla prostok˛ atnej bariery potencjału o szeroko´sci a i wysoko´sci V 0 w przypadku, kiedy energia cz˛ astki E > V 0 , E = V 0 i 0 < E < V 0 . Odpowied´z:
E > V 0 : T = 1 + k
21
−k
222k
1k
2 2
sin 2 k 2 a
−1
, k 1 = p 2mE ħh , k 2 = p
2m(E−V
0) ħh
2E = V 0 : T = h 1 + ka
2
2 i −1
, k = p 2mE ħh 0 < E < V 0 : T =
1 + k
2 1+k
222k
1k
2 2
sinh 2 k 2 a
−1
, k 1 = p 2mE ħh , k 2 = p
2m(V
0−E) ħh
2Zadanie MK 16
??
Cz˛ astka o masie m porusza si˛e w potencjale:
V (x) =
∞ gdy x ∈] − ∞, 0[
− 32ħh ma
22gdy x ∈ [0, a]
0 gdy x ∈]a, ∞[
W ilu stanach o energii E ∈ [− 32ħh ma
22, 0] mo˙ze znale´z´c si˛e cz˛astka. Podpowied´z: ko´n- cówk˛e zadania nale˙zy rozwi˛ aza´c graficznie.
Odpowied´z: Istniej˛ a 3 stany stacjonarne o energii E ∈ [− 32ħh ma
22, 0].
Zadanie MK 17
?
Dla operatora p˛edu ˆp = −iħh
∂ x∂rozwi˛ a˙z zagadnienie własne:
ˆpu p (x) = pu p (x)
to znaczy znajd´z taki zbiór funkcji (funkcji własnych) {u p : R → C} dla których, w wyniku działania operatora p˛edu na jedn˛ a z nich, dostaniemy t˛e sam˛ a funkcj˛e po- mno˙zon˛ a przez pewn˛ a stał˛ a p ∈ R (warto´s´c własn˛a; cho´c wcale nie musimy, to dla spokoju ducha ograniczymy si˛e do rzeczywistych warto´sci własnych).
Odpowied´z: u p (x) = C e
i pħhx
Delta Diraca δ(x) to funkcja uogólniona (dystrybucja) zdefiniowana w nast˛epuj˛acy sposób (tu nast˛epuje drobne kłamstwo):
δ = +∞ gdy x = 0 0 gdy x 6= 0 dla której
Z +"
−"
δ(x) = 1
dla dowolnego " > 0 (w tym dla " = ∞; czy potraficie po tym warunku stwierdzi´c dlaczego δ nie jest funkcj˛a?). Delta Diraca jest wi˛ec unormowana. Delta Diraca jest równie˙z parzysta:
δ(−x) = δ(x)
Bardzo u˙zyteczn˛ a cech˛ a δ jest „wycinanie” warto´sci funkcji pod całk˛a:
Z +∞
−∞
f (x) δ(x − x 0 ) dx = f (x 0 ) Warto równie˙z pami˛eta´c o nast˛epuj˛ acej równo´sci:
1 2π
Z +∞
−∞
e i k x dk = δ(x) Korzystaj˛ ac z powy˙zszych zale˙zno´sci wyznacz warto´s´c całki
I 1 = Z +∞
−∞
cos
2π T x
δ(x − nT ) dx
dla dowolnego n ∈ Z, oraz
I 2 = Z +∞
−∞
e i z(x−x
0) dz
Odpowied´z: I 1 = 1, I 2 = 2πδ(x − x 0 )
Zadanie MK 19
??
Ci˛ agł˛ a baz˛ a ortonormaln˛ a nazywamy zbiór funkcji {u p (x)} (u p : R → C, p ∈ R), po- mi˛edzy którymi zachodzi, mi˛edzy innymi, nast˛epuj˛ aca zale˙zno´s´c (ortonormalno´s´c w sensie Diraca):
u p , u p
0 = δ(p − p 0 )
Wyka˙z, ˙ze funkcje własne operatora p˛edu (zadanie MK 17) spełniaj˛ a ten warunek przy
odpowiednim doborze stałej C . Wyznacz t˛e stał˛ a.
Zadanie MK 20
??
Ka˙zda „przyzwoicie” zachowuj˛ aca si˛e funkcja (w naszym przypadku całkowalna z kwadratem modułu) daje si˛e wyrazi´c w bazie funkcji własnych operatora p˛edu (zada- nie MK 17)
Ψ(x) = Z +∞
−∞
dp c(p) u p (x)
Równanie to jest analogiczne do tego w zadaniu MK 7, gdzie przedstawiali´smy funk- cje falow˛ a w bazie stanów stacjonarnych cz˛ astki w niesko´ nczonej studni potencjału.
Ró˙znica polega na tym, ˙ze teraz mamy do czynienia z baz˛ a ci˛ agł˛ a i musimy całkowa´c po ci˛ agłym indeksie p, numeruj˛ acym poszczególne funkcje własne. Funkcja c(p) peł- ni analogiczn˛ a rol˛e do stałych c n w MK 7. Dla funkcji Ψ(x) zdefiniowanej jako
Ψ(x) =
A gdy x ∈ [−a, a]
0 gdy x /∈ [−a,a]
wyznacz stał˛ a A tak, aby Ψ(x) była unormowana. Nast˛epnie wyznacz dla niej funkcj˛e c(p). Podpowied´z: nale˙zy skorzysta´c z ortogonalno´sci funkcji u p (zadanie MK 19) i z własno´sci delty Diraca (zadanie MK 18).
Odpowied´z: A = p 1 2a , c(p) = q
πa
ħh sin
paħhp
Zadanie MK 21
???
Załó˙zmy, ˙ze rozwi˛ azanie niezale˙znego od czasu równania Schrödingera ma nast˛epu- j˛ ac˛ a posta´c
ψ(x) =
ψ l (x) gdy x ∈] − ∞, x 0 [ ψ r (x) gdy x ∈ [x 0 , +∞[
Udowodnij, ˙ze dla dowolnego potencjału b˛ed˛ acego funkcj˛ a V : R → R (|V (x)| < ∞), pierwsza pochodna ψ(x) musi by´c ci˛agła. Wyka˙z równie˙z, ˙ze mo˙zemy dokładnie okre´sli´c jak zachowuje si˛e nieci˛ agło´s´c pochodnej ψ(x) w przypadku deltoidalnego potencjału V (x) = −cδ(x − x 0 ). Podpowied´z: w obu przypadkach nale˙zy obustron- nie scałkowa´c niezale˙zne od czasu równanie Schrödingera w najbli˙zszym otoczeniu punktu x 0 .
Odpowied´z:
dψ r dx
x=x
0
− dψ l dx
x=x
0