Uniwersytet ´ Sl aski
,Wydzia l Matematyki Fizyki i Chemii
Piotr Zerzucha
Wyznaczanie w lasno´ sci molekularnych w stanach wzbudzonych oraz w uk ladach
skoniugowanych.
Praca doktorska wykonana w Zak ladzie Chemii Teoretycznej Instytutu Chemii pod kierunkiem prof. dr hab. Stanis lawa Kucharskiego
Katowice 2010
aaa
Sk ladam serdeczne podziekowania Panu profe-, sorowi Stanis lawowi Kucharskiemu za mo˙zliwo´s´c korzystania z jego szerokiej wiedzy i do´swiadcze- nia naukowego oraz Panu doktorowi Tadeuszowi Plucie i Pani doktor Monice Musia l za cenne rady w przygotowaniu niniejszej rozprawy doktorskiej.
Spis tre´ sci
1 Wstep, 19
2 W lasno´sci elektryczne 22
2.1 Momenty multipolowe . . . 22
2.2 Indukowane w lasno´sci elektryczne . . . 25
3 Metody obliczeniowe 30 3.1 Metoda Hartree-Focka . . . 30
3.2 Metoda sprze˙zonych klaster´, ow . . . 33
3.3 Metoda EOMCC . . . 38
3.4 Metoda FSMRCC . . . 41
3.5 Metoda DFT . . . 46
4 Metody obliczania w lasno´sci elektrycznych 50 4.1 Metoda sumy po stanach . . . 50
4.2 Metoda propagator´ow . . . 51
4.3 Metoda analitycznego wyznaczania w lasno´sci elektrycznych jako po- chodnych energii . . . 55
4.4 Metoda sko´nczonego zaburzenia . . . 57
5 Bazy funkcyjne 61 5.1 Charakterystyka baz funkcyjnych stosowanych w obliczeniach w lasno- ´sci elektrycznych . . . 61
5.2 Baza Pol oraz HyPol . . . 62
5.3 Baza Z3Pol . . . 64
5.4 Bazy aug-cc-pVXZ . . . 64
6 W lasno´sci molekularne badanych czasteczek, 66
6.1 Fluorowod´or, ozon . . . 66
6.1.1 Geometria optymalna, czesto´s´, c harmoniczna, energia wzbudze- nia oraz w lasno´sci elektryczne czasteczki fluorowodoru, . . . . 67
6.1.2 Geometria optymalna, czesto´s´, c harmoniczna, energia wzbudze- nia oraz w lasno´sci elektryczne czasteczki ozonu, . . . 80
6.2 Zwiazki heterocykliczne: 1,3-cyklopentadien, pirol, furan, fosfol, tiofen, 93 6.2.1 W lasno´sci elektryczne czasteczki 1,3-cyklopentadienu . . . . ., 95
6.2.2 W lasno´sci elektryczne czasteczki pirolu . . . ., 101
6.2.3 W lasno´sci elektryczne czasteczki furanu . . . ., 108
6.2.4 W lasno´sci elektryczne czasteczki fosfolu . . . ., 114
6.2.5 W lasno´sci elektryczne czasteczki tiofenu . . . ., 123
6.3 Uk lady molekularne zawierajace skoniugowany uk lad wi, aza´, n potr´ojnych129 6.4 Etylen oraz jego acetylenowe i nitrylowe pochodne . . . 140
7 Podsumowanie 146
Dodatki 163
A 164
B 171
C 180
D 184
E 197
F 201
G 214
H 226
I 257
Spis tablic
2.1 Liczba niezale˙znych sk ladowych elektrycznych moment´ow multipolo- wych w zale˙zno´sci od grupy symetrii punktowej uk ladu. . . 24 2.2 Liczba niezale˙znych sk ladowych tensor´ow polaryzowalno´sci i hiperpo-
laryzowalno´sci w zale˙zno´sci od grupy symetrii punktowej uk ladu. . . . 29 5.1 Bazy funkcyjne - spos´ob kontrakcji oraz liczba funkcji bazy. . . 65 6.1 Optymalna d lugo´s´c wiazania (˚, A) oraz czesto´s´, c harmoniczna (cm−1)
stanu podstawowego X1Σ+ czasteczki fluorowodoru. . . ., 68 6.2 Optymalna d lugo´s´c wiazania (˚, A) oraz czesto´s´, c harmoniczna (cm−1)
stanu wzbudzonego B1Σ+ czasteczki fluorowodoru., . . . 69 6.3 Wertykalna oraz adiabatyczna energia wzbudzenia (eV) dla stanu wzbu-
dzonego B1Σ+ czasteczki fluorowodoru. . . ., 71 6.4 Geometria optymalna (˚A) stan´ow wzbudzonych czasteczki fluorowo-,
doru, obliczona w bazie funkcyjnej t-aug-cc-pVTZ. . . 73 6.5 Czesto´s´, c harmoniczna (cm−1) stan´ow wzbudzonych czasteczki fluoro-,
wodoru, obliczona w bazie funkcyjnej t-aug-cc-pVTZ. . . 74 6.6 Wertykalna energia (eV) przej´scia elektronowego do stan´ow wzbudzo-
nych czasteczki fluorowodoru, obliczona w bazie funkcyjnej t-aug-cc-, pVTZ. . . 75 6.7 Adiabatyczna energia (eV) przej´scia elektronowego do stan´ow wzbu-
dzonych czasteczki fluorowodoru, obliczona w bazie funkcyjnej t-aug-, cc-pVTZ. . . 76 6.8 W lasno´sci elektryczne (j.at.) w stanie podstawowym czasteczki fluoro-,
wodoru, obliczone w bazie funkcyjnej t-aug-cc-pVTZ. . . 78
6.9 W lasno´sci elektryczne (j.at.) w stanach X1Σ+ oraz B1Σ+ czasteczki, fluorowodoru. . . 79 6.10 Geometria optymalna (R(˚A), θ(o)), oraz czesto´sci harmoniczne (cm, −1)
stanu podstawowego czasteczki ozonu obliczone metod, a CCSDT. . . ., 81 6.11 Geometria optymalna (R(˚A), θ(o)) singletowych stan´ow wzbudzonych
czasteczki ozonu, obliczona w bazie funkcyjnej Pol., . . . 83 6.12 Geometria optymalna (R(˚A), θ(o)) trypletowych stan´ow wzbudzonych
czasteczki ozonu, obliczona w bazie funkcyjnej Pol., . . . 84 6.13 Czesto´sci harmoniczne (cm, −1) singletowych stan´ow wzbudzonych cza-,
steczki ozonu, obliczone w bazie funkcyjnej Pol. . . 85 6.14 Czesto´sci harmoniczne (cm, −1) trypletowych stan´ow wzbudzonych cza-,
steczki ozonu, obliczone w bazie funkcyjnej Pol. . . 85 6.15 Wertykalna (Tv) i adiabatyczna (Te) energia (eV) przej´scia elektrono-
wego do singletowych stan´ow wzbudzonych czasteczki ozonu, obliczona, w bazie funkcyjnej Pol. . . 86 6.16 Wertykalna (Tv) i adiabatyczna (Te) energia (eV) przej´scia elektrono-
wego do trypletowych stan´ow wzbudzonych czasteczki ozonu, obliczona, w bazie funkcyjnej Pol. . . 88 6.17 W lasno´sci elektryczne (j.at.) czasteczki ozonu w stanie podstawowym,,
obliczone w bazie funkcyjnej HyPol. . . 90 6.18 R´o˙znice energii pomiedzy struktur, a nieplanarn, a i planarn, a cz, asteczki,
fosfolu uzyskane w bazie funkcyjnej aug-cc-pVTZ. Wyniki w [kJ · mol−1] 94 6.19 Moment dipolowy czasteczki 1,3-cyklopentadienu. Wyniki w jednost-,
kach atomowych. . . 96 6.20 Polaryzowalno´s´c dipolowa czasteczki 1,3-cyklopentadienu. Wyniki w,
jednostkach atomowych. . . 98 6.21 Pierwsza hiperpolaryzowano´s´c czasteczki 1,3-cyklopentadienu. Wyniki,
w jednostkach atomowych. . . 99 6.22 Druga hiperpolaryzowano´s´c czasteczki 1,3-cyklopentadienu. Wyniki w,
jednostkach atomowych. . . 100 6.23 Moment dipolowy czasteczki pirolu. Wyniki w jednostkach atomowych. 102,
6.24 Polaryzowalno´s´c dipolowa czasteczki pirolu. Wyniki w jednostkach ato-, mowych. . . 103 6.25 Pierwsza hiperpolaryzowano´s´c czasteczki pirolu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 105 6.26 Druga hiperpolaryzowano´s´c czasteczki pirolu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 106 6.27 Moment dipolowy czasteczki furanu. Wyniki w jednostkach atomowych.109, 6.28 Polaryzowalno´s´c dipolowa czasteczki furanu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 110 6.29 Pierwsza hiperpolaryzowano´s´c czasteczki furanu. Wyniki w jednost-,
kach atomowych. . . 112 6.30 Druga hiperpolaryzowano´s´c czasteczki furanu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 113 6.31 Moment dipolowy czasteczki fosfolu. Wyniki w jednostkach atomowych.115, 6.32 Moment dipolowy czasteczki fosfolu cs. Wyniki w jednostkach atomo-,
wych. . . 116 6.33 Polaryzowalno´s´c dipolowa czasteczki fosfolu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 117 6.34 Polaryzowalno´s´c dipolowa czasteczki fosfolu cs. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 118 6.35 Pierwsza hiperpolaryzowano´s´c czasteczki fosfolu. Wyniki w jednost-,
kach atomowych. . . 119 6.36 Pierwsza hiperpolaryzowano´s´c czasteczki fosfolu cs. Wyniki w jednost-,
kach atomowych. . . 120 6.37 Druga hiperpolaryzowano´s´c czasteczki fosfolu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 121 6.38 Druga hiperpolaryzowano´s´c czasteczki fosfolu cs. Wyniki w jednost-,
kach atomowych. . . 122 6.39 Moment dipolowy czasteczki tiofenu. Wyniki w jednostkach atomowych.124, 6.40 Polaryzowalno´s´c dipolowa czasteczki tiofenu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 125
6.41 Pierwsza hiperpolaryzowano´s´c czasteczki tiofenu. Wyniki w jednost-, kach atomowych. . . 126 6.42 Druga hiperpolaryzowano´s´c czasteczki tiofenu. Wyniki w jednostkach,
atomowych. . . 128 6.43 Moment kwadrupolowy czasteczek H, 2C2n (n = 1-6). Wyniki w jed-
nostkach atomowych momentu kwadrupolowego. . . 130 6.44 Moment kwadrupolowy czasteczek N, 2C2n oraz P2C2n (n = 1-6). Wy-
niki w jednostkach atomowych momentu kwadrupolowego. . . 131 6.45 Sk ladowa pod lu˙zna (αzz) polaryzowalno´sci dipolowej czasteczek H, 2C2n
(n = 1-6). Wyniki w jednostkach atomowych polaryzowalno´sci dipolowej.132 6.46 Sk ladowa pod lu˙zna (αzz) polaryzowalno´sci dipolowej czasteczek N, 2C2n
oraz P2C2n (n = 1-6). Wyniki w jednostkach atomowych polaryzowal- no´sci dipolowej. . . 132 6.47 Sk ladowa pod lu˙zna (γzzzz) drugiej hiperpolaryzowalno´sci czasteczek,
H2C2n (n = 1-6). Wyniki w jednostkach atomowych drugiej hiperpo- laryzowalno´sci, (γ ∗ 104). . . 136 6.48 Sk ladowa pod lu˙zna (γzzzz) drugiej hiperpolaryzowalno´sci czasteczek,
N2C2n oraz P2C2n (n = 1-6). Wyniki w jednostkach atomowych po- laryzowalno´sci dipolowej. . . 137 A.1 Optymalna d lugo´s´c wiazania (˚, A), oraz czesto´s´, c harmoniczna (cm−1)
czasteczki fluorowodoru w stanie podstawowym oraz stanach wzbu-, dzonych. . . 165 A.2 Wertykalna (Tv) i adiabatyczna (Te) energia (eV) wzbudzenia cza-,
steczki fluorowodoru. . . 166 A.3 Moment dipolowy (j.at.) czasteczki fluorowodoru w stanie podstawo-,
wym oraz stanach wzbudzonych. . . 167 A.4 Sk ladowe αxx, αyy oraz αzz polaryzowalno´sci dipolowej (j.at.) cza-,
steczki fluorowodoru w stanie podstawowym oraz stanach wzbudzonych.168 A.5 Sk ladowe αxx, αyy oraz αzz polaryzowalno´sci dipolowej (j.at.) cza-,
steczki fluorowodoru w stanie podstawowym oraz stanach wzbudzonych.169
A.6 Warto´s´c ´srednia oraz anizotropia polaryzowalno´sci dipolowej (j.at.) czasteczki fluorowodoru w stanie podstawowym oraz stanach wzbu-,
dzonych. . . 170
B.1 Geometria optymalna (R(˚A), θ(o)) czasteczki ozonu w stanie podsta-, wowym oraz stanach wzbudzonych. . . 172
B.2 Czesto´sci harmoniczne (cm, −1) czasteczki ozonu w stanie podstawowym, oraz stanach wzbudzonych. . . 173
B.3 Czesto´sci harmoniczne (cm, −1) czasteczki ozonu w stanie podstawowym, oraz stanach wzbudzonych. . . 174
B.4 Wertykalna (Tv) i adiabatyczna (Te) energia (eV) wzbudzenia cza-, steczki ozonu. . . 175
B.5 Moment dipolowy (j.at.) czasteczki ozonu w stanie podstawowym oraz, stanach wzbudzonych. . . 176
B.6 Sk ladowe αxx, αyy oraz αzz polaryzowalno´sci dipolowej (j.at.) cza-, steczki ozonu w stanie podstawowym oraz stanach wzbudzonych. . . . 177
B.7 Sk ladowe αxx, αyy oraz αzz polaryzowalno´sci dipolowej (j.at.) cza-, steczki ozonu w stanie podstawowym oraz stanach wzbudzonych. . . . 178
B.8 Warto´s´c ´srednia oraz anizotropia polaryzowalno´sci dipolowej (j.at.) czasteczki ozonu w stanie podstawowym oraz stanach wzbudzonych. ., 179
C.1 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce 1,3-cyklopentadienu, a. . . 182
C.2 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce pirolu, a. . . 182
C.3 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce furanu, a. . . 182
C.4 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce fosfolu (C, 2v)a. . . 183
C.5 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce fosfolu (C, s)a. . . 183
C.6 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce tiofenu, a. . . 183
D.1 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa) czasteczki 1,3-cyklopentadienu. Wyniki w jednostkach atomowych. . ., 185
D.2 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-, steczki 1,3-cyklopentadienu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . . 186
D.3 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa) czasteczki pirolu. Wyniki w jednostkach atomowych., . . . 187 D.4 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki pirolu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 188 D.5 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki furanu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . ., 189 D.6 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki furanu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 190 D.7 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki fosfolu (C, 2v). Wyniki w jednostkach atomowych. . . 191 D.8 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki fosfolu (C2v). Wyniki w jednostkach atomowych. . . 192 D.9 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki fosfolu (C, s). Wyniki w jednostkach atomowych. . . 193 D.10 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki fosfolu (Cs). Wyniki w jednostkach atomowych. . . 194 D.11 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki tiofenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . ., 195 D.12 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki tiofenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 196 E.1 D lugo´sci wiaza´, n (˚A) w czasteczkach H − (CC), n− H obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie 6-31G. . . 198 E.2 D lugo´sci wiaza´, n (˚A) w czasteczkach N ≡ (CC), n ≡ N obliczone me-
toda DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie 6-31G. . . ., 199 E.3 D lugo´sci wiaza´, n (˚A) w czasteczkach P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie 6-31G. . . 200 F.1 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
SCF w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . 202 F.2 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
SCF w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . 202
F.3 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda, DFT (funkcjona l PBE0) w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 203 F.4 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
DFT (funkcjona l PBE0) w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 203 F.5 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach ato- mowych, (γ ∗ 104). . . 204 F.6 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 204 F.7 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
CCSD w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . 205 F.8 W lasno´sci elektryczne czasteczek H − (CC), n− H obliczone metoda,
CCSD w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . . 205 F.9 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
SCF w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . 206 F.10 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
SCF w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . 206 F.11 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
DFT (funkcjona l PBE0) w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 207 F.12 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
DFT (funkcjona l PBE0) w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 207 F.13 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach ato- mowych, (γ ∗ 104). . . 208 F.14 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 208
F.15 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda, CCSD w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . 209 F.16 W lasno´sci elektryczne czasteczek N ≡ (CC), n ≡ N obliczone metoda,
CCSD w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . . 209 F.17 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
SCF w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . 210 F.18 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
SCF w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . 210 F.19 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
DFT (funkcjona l PBE0) w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 211 F.20 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
DFT (funkcjona l PBE0) w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 211 F.21 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach ato- mowych, (γ ∗ 104). . . 212 F.22 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
DFT (funkcjona l B3LYP) w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomo- wych, (γ ∗ 104). . . 212 F.23 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
CCSD w bazie Z3Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . 213 F.24 W lasno´sci elektryczne czasteczek P ≡ (CC), n ≡ P obliczone metoda,
CCSD w bazie Pol. Wyniki w jednostkach atomowych, (γ ∗ 104). . . . 213 G.1 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy walencyjne w cz, asteczce etylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 218 G.2 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce acetyloetylenu obliczone me-,
toda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 218 G.3 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce gem-diacetyloetylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 218
G.4 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce cis-diacetyloetylenu obliczone, metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 219 G.5 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce trans-diacetyloetylenu obli-,
czone metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 219 G.6 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce triacetyloetylenu obliczone me-,
toda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 220 G.7 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce tetraacetyloetylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 220 G.8 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce cyjanoetylenu obliczone me-,
toda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 221 G.9 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce gem-dicyjanoetylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 221 G.10 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce cis-dicyjanoetylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 222 G.11 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce trans-dicyjanoetylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 222 G.12 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce tricyjanoetylenu obliczone me-,
toda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 222 G.13 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce tetracyjanoetylenu obliczone,
metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 223 G.14 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce acetylotricyjanoetylenu obli-,
czone metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 223 G.15 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce gem-diacetylodicyjanoetylenu,
obliczone metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 224 G.16 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce cis-diacetylodicyjanoetylenu,
obliczone metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 224 G.17 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce trans-diacetylodicyjanoetylenu,
obliczone metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 225 G.18 D lugo´sci wiaza´, n oraz katy w cz, asteczce triacetylocyjanoetylenu obli-,
czone metoda DFT(B3LYP) w bazie cc-pVTZ. . . ., 225
H.1 W lasno´sci elektryczne czasteczki etylenu. Wyniki w jednostkach ato-, mowych. . . 227 H.2 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki acetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . ., 228 H.3 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki acetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 229 H.4 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki gem-diacetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. ., 230 H.5 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki gem-diacetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . . 231 H.6 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki cis-diacetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . ., 232 H.7 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki cis-diacetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 233 H.8 W lasno´sci elektryczne czasteczki trans-diacetyloetylenu. Wyniki w jed-,
nostkach atomowych. . . 234 H.9 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki triacetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych., . . . 235 H.10 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki triacetyloetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 236 H.11 W lasno´sci elektryczne czasteczki tetraacetyloetylenu (TEE). Wyniki w,
jednostkach atomowych. . . 237 H.12 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki cyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . ., 238 H.13 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki cyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 239 H.14 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki gem-dicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych., . 240 H.15 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki gem-dicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . . 241 H.16 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki cis-dicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . ., 242
H.17 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-, steczki cis-dicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 243 H.18 W lasno´sci elektryczne czasteczki trans-dicyjanoetylenu. Wyniki w jed-,
nostkach atomowych. . . 244 H.19 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki tricyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . . ., 245 H.20 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki tricyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 246 H.21 W lasno´sci elektryczne czasteczki tetracyjanoetylenu (TCNE). Wyniki,
w jednostkach atomowych. . . 247 H.22 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki acetylotricyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych., 248 H.23 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki acetylotricyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 249 H.24 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki gem-diacetylodicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach ato-, mowych. . . 250 H.25 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki gem-diacetylodicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych.251 H.26 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki cis-diacetylodicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomo-, wych. . . 252 H.27 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki cis-diacetylodicyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. 253 H.28 W lasno´sci elektryczne czasteczki trans-diacetylodicyjanoetylenu. Wy-,
niki w jednostkach atomowych. . . 254 H.29 W lasno´sci elektryczne (moment dipolowy, polaryzowalno´s´c dipolowa)
czasteczki triacetylocyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych., 255 H.30 W lasno´sci elektryczne (pierwsza i druga hiperpolaryzowano´s´c) cza-,
steczki triacetylocyjanoetylenu. Wyniki w jednostkach atomowych. . . 256
I.1 Przeliczenie jednostek uk ladu jednostek atomowych na jednostki uk ladu SI . . . 257
Spis rysunk´ ow
6.1 Struktury badanych zwiazk´, ow heterocyklicznych. . . 93 6.2 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej polaryzowalno´sci dipolowej (αzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu H2C2n. Rezultaty oblicze´n dla bazy funkcyjnej Z3Pol. . . 133 6.3 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej polaryzowalno´sci dipolowej (αzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu N2C2n. Rezultaty oblicze´n dla bazy funkcyjnej Z3Pol. . . 134 6.4 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej polaryzowalno´sci dipolowej (αzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu P2C2n. Rezultaty oblicze´n dla bazy funkcyjnej Z3Pol. . . 134 6.5 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej polaryzowalno´sci dipolowej (αzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu dla szereg´ow: H2C2n, N2C2n oraz P2C2n. Rezultaty uzyskane metoda CCSD w bazy funkcyjnej Z3Pol. ., 135 6.6 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γzzzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu H2Cn. Rezultaty oblicze´n dla bazy funkcyjnej Z3Pol. . . 137 6.7 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γzzzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu N2Cn. Rezultaty oblicze´n dla bazy funkcyjnej Z3Pol. . . 138 6.8 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γzzzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu P2Cn. Rezultaty oblicze´n dla bazy funkcyjnej Z3Pol. . . 138 6.9 Zale˙zno´s´c sk ladowej pod lu˙znej drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γzzzz) od
liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu dla szereg´ow: H2Cn, N2Cnoraz P2Cn. Rezultaty uzyskane metoda CCSD w bazy funkcyjnej Z3Pol. . . ., 139
6.10 Warto´s´c ´srednia polaryzowalno´sci dipolowej (α) czasteczek z szeregu, etylen-TEE, obliczona metoda CCSD w bazie funkcyjnej Pol. . . ., 141 6.11 Warto´s´c ´srednia drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γ) czasteczek z szeregu,
etylen-TEE, obliczona metoda CCSD w bazie funkcyjnej Pol. . . ., 142 6.12 Warto´s´c ´srednia polaryzowalno´sci dipolowej (αr) czasteczek z szeregu,
etylen-TCNE, obliczona metoda CCSD w bazie funkcyjnej Pol. . . . ., 142 6.13 Warto´s´c ´srednia drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γr) czasteczek z sze-,
regu etylen-TCNE, obliczona metoda CCSD w bazie funkcyjnej Pol. ., 143 6.14 Warto´s´c ´srednia polaryzowalno´sci dipolowej (αr) czasteczek z szeregu,
TCNE-TEE, obliczona metoda CCSD w bazie funkcyjnej Pol. . . . ., 144 6.15 Warto´s´c ´srednia drugiej hiperpolaryzowalno´sci (γr) czasteczek z sze-,
regu TCNE-TEE, obliczona metoda CCSD w bazie funkcyjnej Pol., . 144 C.1 Struktury badanych zwiazk´, ow heterocyklicznych. . . 181 G.1 Struktury geometryczne: etylenu, acetyloetylenu, gem-diacetyloetylenu,
cis-diacetyloetylenu, trans-diacetyloetylen oraz triacetyloetylen. . . 215 G.2 Struktury geometryczne: TEE, cyjanoetylenu, gem-dicyjanoetylenu, cis-
dicyjanoetylenu, trans-dicyjanoetylen oraz tricyjanoetylenu . . . 216 G.3 Struktury geometryczne: TCNE, acetylotricyjanoetylenu, gem-DCDAE,
cis-DCDAE, trans-DCDAE oraz triacetylocyjanoetylenu. . . 217
Rozdzia l 1 Wst ep ,
Wsp´o lczesne metody kwantowo-chemiczne pozwalaja na bardzo dok ladn, a cha-, rakterystyke cz, asteczek chemicznych. Pe lny opis moleku ly wymaga obok znajomo-,
´sci energii tak˙ze wyznaczenia w lasno´sci elektrycznych i spektroskopowych. Niniejsza praca jest po´swiecona obliczaniu w lasno´sci molekularnych cz, asteczek w stanie pod-, stawowym i stanach wzbudzonych.
Charakterystyka stan´ow wzbudzonych wymaga wyznaczenia geometrii r´owno- wagowej oraz w lasno´sci molekularnych takich jak: czesto´sci harmoniczne, moment, dipolowy czy te˙z polaryzowalno´s´c dipolowo-dipolowa. Wyniki oblicze´, n powy˙zszych wielko´sci, dla dw´och moleku l: fluorowodoru oraz ozonu, zostana przedstawione w tym, opracowaniu. Czasteczka HF to przyk lad prostego uk ladu molekularnego, dla kt´, orego mo˙zna uzyska´c wyniki o bardzo wysokiej dok ladno´sci, przy zastosowaniu odpowied- nio obszernych baz funkcyjnych. Moleku la ozonu z kolei stanowi przyk lad ”trudnej”
czasteczki, kt´, ora mimo swoich niewielkich rozmiar´ow stanowi wyzwanie dla chemii kwantowej. Wa˙znym argumentem w wyborze badanych czasteczek stanowi fakt, ˙ze, w lasno´sci elektryczne wiekszo´sci ze stan´, ow wzbudzonych fluorowodoru oraz ozonu, nie by ly dotychczas wyznaczone.
Molekularne w lasno´sci elektryczne stanowia przedmiot bada´, n wsp´o lczesnej na- uki jako element rozwoju nowoczesnych technologii wykorzystywanych miedzy in-, nymi w optyce, telekomunikacji, elektronice czy te˙z diagnostyce medycznej [1–4]. Do opisu oddzia lywa´n miedzycz, asteczkowych oraz zjawisk spektroskopowych konieczne, jest wyznaczenie metodami eksperymentalnymi lub teoretycznymi: moment´ow mul- tipolowych, polaryzowalno´sci oraz w lasno´sci elektrycznych wy˙zszych rzed´, ow [5–8].
Poznanie w lasno´sci elektrycznych czasteczek, stanowi, acych badany o´srodek, pozwala, na wyznaczenie makroskopowych wielko´sci charakteryzujacych dany uk lad, takich, jak: polaryzacja elektryczna, podatno´s´c elektryczna, sta la dielektryczna oraz wsp´o l- czynnik za lamania ´swiat la.
Szczeg´o lowe cele w odniesieniu do bada´n molekularnych w lasno´sci elektrycznych czasteczek w stanach podstawowych, koncentruj, a si, e na analizie wp lywu r´, o˙znego ro- dzaju zmian strukturalnych na warto´s´c momentu dipolowego, polaryzowalno´sci dipo- lowej oraz pierwszej i drugiej hiperpolaryzowalno´sci. Przedmiotem oblicze´n zosta ly czasteczki: 1,3-cyklopentadienu oraz jego pochodne powsta le przez zast, apienie grupy, metylenowej heteroatomem bad´, z grupa funkcyjn, a: > N H, > P H. Efekt zwi, eksze-, nia liczby atom´ow wegla w la´, ncuchu alifatycznym oraz wp lyw grup terminalnych na moment kwadrupolowy, tensor polaryzowalno´sci dipolowo-dipolowej i tensor drugiej hiperpolaryzowalno´sci zostanie wyznaczony dla czasteczek oligoyn´, ow, zawierajacych, od 2 do 22 atom´ow wegla w la´, ncuchu, oraz dla trzech grup terminalnych: (≡ C − H), (−C ≡ N ) i (−C ≡ P ). Przeprowadzone zostana tak˙ze obliczenia dla cz, asteczki ety-, lenu i jego pochodnych, powsta lych przez zastapienie atom´, ow wodoru jedna z dw´, och izoelektronowych grup funkcyjnych: (−C ≡ C − H) oraz (−C ≡ N ), co pozwoli na ustalenie wp lywu obecno´sci oraz po lo˙zenia grup acetylenowej i nitrylowej na moleku- larne w lasno´sci elektryczne.
W badaniach zastosowane zostana obliczeniowe metody chemii kwantowej oparte, zar´owno na funkcji falowej jak i teorii funkcjona l´ow gesto´sci. Metoda Hartree-Focka, [9–13] stanowi punkt odniesienia dla metod uwzgledniaj, acych korelacj, e elektronow, a,, kt´ore pozwalaja na bardzo dok ladne obliczenia w lasno´sci elektrycznych. W niniejszej, rozprawie efekty korelacji elektronowej zosta ly uwzglednione poprzez zastosowanie, metody wielocia lowego rachunku zaburze´n w drugim rzedzie MBPT2 (Many Body, Perturbation Theory) [14–18] oraz metody sprze˙zonych klaster´, ow (Coupled Cluster) [18–20] w wariantach CCSD [21], CCSD(T) [22, 23] i CCSDT [24]. W obliczeniach zastosowano r´ownie˙z metode DFT (Density Functional Theory) [25–27] oraz dwa, funkcjona ly: B3LYP [28, 29] i PBE0 [30, 31]. W lasno´sci molekularne stan´ow wzbu- dzonych obliczono stosujac metod, e EOM (Equation-Of-Motion) w dw´, och wariantach EOM-CCSD [32–36] oraz EOM-CCSDT [37, 38]. Rezultaty oblicze´n w lasno´sci mole- kularnych czasteczek w stanach wzbudzonych, uzyskane w oparciu o metod, e EOM,,
zostana zweryfikowane metod, a FSMRCC (Fock Space Multireference Coupled Clu-, ster) [20, 39, 40] czyli wieloreferencyjnym wariantem metody sprze˙zonych klaster´, ow opartym na przestrzeni Focka, stanowiacej state-of-the-art w charakterystyce stan´, ow wzbudzonych moleku l.
Wyr´o˙znikiem rozprawy jest zastosowanie w obliczeniach bardzo zaawansowanych metod wyznaczania w lasno´sci molekularnych takich jak EOM-CCSDT oraz FSMRC- CSDT. Obydwie metody zosta ly opracowane i zaprogramowane w Zak ladzie Chemii Teoretycznej Uniwersytetu ´Slaskiego i stanowi, a obecnie najdok ladniejsze narz, edzia, do opisu stan´ow wzbudzonych, niedostepne w pakietach komercyjnych.,
Rozprawa sk lada sie z o´smiu rozdzia l´, ow. Rozdzia l drugi zawiera charakterystyke, molekularnych w lasno´sci elektrycznych - moment´ow multipolowych, polaryzowalno-
´sci oraz hiperpolaryzowalno´sci. W rozdziale trzecim zwie´,zle przedstawiono metody kwantowo-chemiczne zastosowane w obliczeniach - metode Hartree-Focka, sprz, e˙zo-, nych klaster´ow (CC), r´owna´n ruchu (EOM), wieloreferencyjna metod, e sprz, e˙zonych, klaster´ow oparta na przestrzeni Focka oraz teorie funkcjona l´, ow gesto´sci (DFT). Ko-, lejna cze´s´, c rozprawy to charakterystyka metod stosowanych do wyznaczania w lasno´sci elektrycznych, natomiast w rozdziale piatym przedstawiono opis baz funkcyjnych wy-, korzystanych w obliczeniach. Rozdzia l sz´osty zawiera rezultaty oblicze´n, a w rozdziale si´odmym zosta ly przedstawione wnioski.
Rozdzia l 2
W lasno´ sci elektryczne
2.1 Momenty multipolowe
Uk lad, kt´orego gesto´s´, c rozk ladu ladunku elektrycznego nie jest zaburzona na skutek oddzia lywania z innym uk ladem, jak r´ownie˙z ze wzgledu na dzia laj, ace ze-, wnetrzne zaburzenie, mo˙zna scharakteryzowa´, c poprzez trwa le momenty multipolowe.
Do moment´ow multipolowych zaliczamy: monopol elektryczny (ca lkowity ladunek elektryczny uk ladu) - tensor rangi zerowej, dipol elektryczny (charakteryzujacy li-, niowy rozk lad ladunk´ow elektrycznych) - tensor rangi pierwszej, kwadrupol elek- tryczny (okre´slajacy powierzchniowy rozk lad ladunk´, ow elektrycznych) - tensor rangi drugiej, oktupol elektryczny (charakteryzujacy przestrzenny rozk lad ladunk´, ow elek- trycznych) - tensor rangi trzeciej, itd. Powy˙zsze wielko´sci mo˙zna zdefiniowa´c za A. D.
Buckinghamem [41, 42] jako ca lki po iloczynie gesto´sci elektronowej ρ(r) oraz sk la-, dowych tensora wzgledem pocz, atku uk ladu odniesienia:,
monopol elektryczny
q = Z
ρ (r) dτ (2.1)
dipol elektryczny
µα = Z
ρ (r) rαdτ, (2.2)
kwadrupol elektryczny
Θαβ = 1 2
Z
ρ (r) 3rαrβ − r2δαβ dτ, (2.3)
oktupol elektryczny Ωαβγ = 1
6 Z
ρ (r)5rαrβrγ− r2(rαδβγ + rβδαγ+ rγδαβ) dτ, (2.4)
2n-pol elektryczny
Mαβγ...ωn = (−1)n(n!)−1 Z
ρ (r) r2n+1 ∂
∂rα
∂
∂rβ
∂
∂rγ. . . ∂
∂rω
1 r
dτ, (2.5)
gdzie indeksy α, β, γ, ..., ω odpowiadaja wsp´, o lrzednym kartezja´, nskim x, y, z, nato- miast δαβ jest delta Kroneckera. Analogiczne wyra˙zenia wyst, epuj, a w elektrostatyce, klasycznej, gdzie ca lkowanie po ρ(r) zastepuje si, e sumowaniem po ladunkach punk-, towych wystepuj, acych w uk ladzie. Powy˙zsze zale˙zno´sci pozwalaj, a uzyska´, c wszystkie mo˙zliwe sk ladowe danego momentu multipolowego, jednak˙ze nie wszystkie z nich sa, niezale˙zne. Trzy sk ladowe momentu dipolowego sa od siebie niezale˙zne. Dla momentu, kwadrupolowego, na skutek zale˙zno´sci Θαβ = Θβα, nastepuje redukcja liczby niezale˙z-, nych sk ladowych z 9 do 6. Dodatkowym warunkiem obni˙zajacym liczb, e niezale˙znych, sk ladowych jest warunek bez´sladowo´sci tensora:
T rΘ =X
α
Θαα = 0, (2.6)
kt´ory eliminuje kolejna sk ladow, a. Ostatecznie dla momentu kwadrupolowego mo˙zna, wyr´o˙zni´c 5 niezale˙znych sk ladowych.
Θαα Θαβ Θαγ
Θβα = Θαβ Θββ Θβγ
Θγα = Θαγ Θγβ = Θβγ Θγγ = − (Θαα+ Θββ)
. (2.7)
Tabela 2.1: Liczba niezale˙znych sk ladowych elektrycznych moment´ow multipolowych w zale˙zno´sci od grupy symetrii punktowej uk ladu.
symbol grupy punktowej liczba niezale˙znych sk ladowych µαAAAΘαβAAAΩαβγAAAΦαβγδ
C1 3 AAA 5 AAA 7 AAA 9
Ci 0 AAA 5 AAA 0 AAA 9
Cs 2 AAA 3 AAA 4 AAA 5
C2 1 AAA 3 AAA 3 AAA 5
C2h 0 AAA 3 AAA 0 AAA 5
C2v 1 AAA 2 AAA 2 AAA 3
D2 0 AAA 2 AAA 1 AAA 3
D2h 0 AAA 2 AAA 0 AAA 3
C4 1 AAA 1 AAA 1 AAA 3
C4h 0 AAA 1 AAA 0 AAA 3
C4v 1 AAA 1 AAA 1 AAA 2
D2d 0 AAA 1 AAA 1 AAA 2
D4 0 AAA 1 AAA 0 AAA 2
D4h 0 AAA 1 AAA 0 AAA 2
C3 1 AAA 1 AAA 3 AAA 3
C3v 1 AAA 1 AAA 2 AAA 2
D3 0 AAA 1 AAA 1 AAA 2
D3d 0 AAA 1 AAA 0 AAA 2
C3h 0 AAA 1 AAA 2 AAA 1
C6 1 AAA 1 AAA 1 AAA 1
C6h 0 AAA 1 AAA 0 AAA 1
D3h 0 AAA 1 AAA 1 AAA 1
C6v 1 AAA 1 AAA 1 AAA 1
D6 0 AAA 1 AAA 0 AAA 1
D6h 0 AAA 1 AAA 0 AAA 1
T 0 AAA 0 AAA 1 AAA 1
Th 0 AAA 0 AAA 0 AAA 1
Td 0 AAA 0 AAA 1 AAA 1
O 0 AAA 0 AAA 0 AAA 1
Oh 0 AAA 0 AAA 0 AAA 1
C∞v 1 AAA 1 AAA 1 AAA 1
D∞h 0 AAA 1 AAA 0 AAA 1
Kh 0 AAA 0 AAA 0 AAA 0
Analogiczna analiz, e mo˙zna przeprowadzi´, c dla kolejnych moment´ow multipolo- wych, kt´ora wyka˙ze, ˙ze istnieje 7 niezale˙znych sk ladowych momentu oktupolowego, 9 niezale˙znych sk ladowych momentu heksadekapolowego itd. Maksymalna liczb, e nieza-, le˙znych sk ladowych momentu multipolowego okre´sla zale˙zno´s´c 2n+1, gdzie n oznacza rzad multipola. Liczb, e t, a mo˙zna dodatkowo zredukowa´, c uwzgledniaj, ac symetri, e ba-, danego uk ladu, co przedstawiono w tabeli 2.1. Warto´sci moment´ow multipolowych, z wyjatkiem pierwszego niezerowego momentu, s, a zale˙zne od wyboru uk ladu odniesie-, nia. Najcze´sciej stosowan, a konwencj, a jest obliczanie warto´sci moment´, ow multipolo- wych wzgledem ´srodka masy rozpatrywanego uk ladu.,
2.2 Indukowane w lasno´ sci elektryczne
Momenty multipolowe charakteryzujace niezaburzony rozk lad ladunku elektrycz-, nego mo˙zna r´ownie˙z zdefiniowa´c jako pierwsze pochodne (wielko´sci pierwszego rzedu), energii zaburzonego uk ladu po zaburzeniu i jego pochodnych:
E (Fα, Fαβ, Fαβγ, . . .) =
E (0) −
∂E
∂Fα
0
Fα− 13
∂E
∂Fαβ
0
Fαβ− 151
∂E
∂Fαβγ
0
Fαβγ − . . . (2.8) gdzie:
−
∂E
∂Fα
0
= µα - moment dipolowy,
−3
∂E
∂Fαβ
0
= Θαβ - moment kwadrupolowy,
−15
∂E
∂Fαβγ
0
= Ωαβγ - moment oktupolowy.
Powy˙zszy wz´or przedstawia zale˙zno´s´c energii uk ladu zaburzonego od orientacji trwa lych moment´ow multipolowych w dzia lajacym na ten uk lad polu elektrycznym, Fα, gradiencie pole elektrycznego Fαβ, drugiej pochodnej pola elektrycznego Fαβγ itd. We wzorze zosta l pominiety znak sumowania, poniewa˙z zastosowano konwencj, e,
polegajac, a na tym, ˙ze je˙zeli dwukrotnie wyst, epuje dany indeks to sumuje si, e po tym, indeksie. Konwencja ta bedzie stosowana konsekwentnie w niniejszej pracy.,
Dzia lajace na uk lad pole elektryczne powoduje opr´, ocz orientacji trwa lych mo- ment´ow multipolowych, r´ownie˙z deformacje chmury elektronowej w procesie pola-, ryzacji elektrycznej, co skutkuje powstaniem w uk ladzie indukowanych moment´ow multipolowych:
µindα = ααβFα, (2.9)
gdzie ααβ jest tensorem polaryzowalno´sci dipolowo-dipolowej (polaryzowalno´s´c), kt´ory charakteryzuje liniowa odpowied´, z uk ladu na dzia lajace zewn, etrzne zaburzenie (pole, elektryczne), czyli opisuje deformacje chmury elektronowej wzgl, edem j, ader atomo-, wych. Je˙zeli na uk lad dzia la pole elektryczne o wy˙zszym nate˙zeniu, w´, owczas defor- macja chmury elektronowej jest wieksza i w rozwini, eciu momentu dipolowego w szereg, Taylora nale˙zy dodatkowo uwzgledni´, c r´ownie˙z cz lony nieliniowe, ze wzgledu na ich, wk lad do ca lkowitego momentu dipolowego, oraz cz lony wynikajace z niejednorodno-,
´sci pola: gradient, druga pochodna pola, itd.
µα = µ0α+
∂µα
∂Fβ
0Fβ +12
∂2µα
∂Fβ∂Fγ
0FβFγ+16
∂3µα
∂Fβ∂Fγ∂Fδ
0FβFγFδ+
1 3
∂µα
∂Fβγ
0Fβγ +13
∂2µα
∂Fβ∂Fγδ
0FβFγδ+151
∂µα
∂Fβγδ
0Fβγδ+ . . . (2.10)
gdzie µ0α oznacza moment dipolowy uk ladu niezaburzonego, natomiast µα to moment dipolowy uk ladu zaburzonego polem elektrycznym. Pochodne momentu dipolowego po nate˙zeniu zaburzaj, acego pola elektrycznego, gradiencie oraz kolejnych pochodnych, pola definiuja odpowiednie polaryzowalno´sci i hiperpolaryzowalno´sci:,
∂µα
∂Fβ
0
= ααβ - polaryzowalno´s´c dipolowo-dipolowa,
3
∂µα
∂Fβγ
0
= Aα,βγ - polaryzowalno´s´c dipolowo-kwadrupolowa,
3
∂2µα
∂Fβ∂Fγδ
0
= Bα,β,γδ - polaryzowalno´s´c dipolowo-dipolowo-kwadrupolowa,
15
∂µα
∂Fβγδ
0
= Eα,βγδ - polaryzowalno´s´c dipolowo-oktupolowa,
∂2µα
∂Fβ∂Fγ
0
= βαβγ - pierwsza hiperpolaryzowalno´s´c,
∂3µα
∂Fβ∂Fγ∂Fδ
0
= γαβγδ - druga hiperpolaryzowalno´s´c.
Analogicznie mo˙zna rozwina´,c w szereg moment kwadrupolowy oraz kolejne momenty elektryczne:
Θαβ = Θ0αβ + ∂Θαβ
∂Fγ
0
Fγ+ 1 2
∂Θαβ
∂Fγ∂Fδ
0
FγFδ+1 6
∂Θαβ
∂Fγδ
0
Fγδ+ . . . (2.11)
gdzie Θ0αβ oznacza moment kwadrupolowy uk ladu niezaburzonego, natomiast Θαβ to moment kwadrupolowy uk ladu zaburzonego polem elektrycznym. Kolejne pochodne momentu kwadrupolowego to odpowiednie polaryzowalno´sci:
∂Θ
βγ
∂Fα
0
= Aα,βγ - polaryzowalno´s´c dipolowo-kwadrupolowa,
∂2Θγδ
∂Fα∂Fβ
0
= Bα,β,γδ - polaryzowalno´s´c dipolowo-dipolowo-kwadrupolowa,
∂Θ
αβ
∂Fγδ
0 = Cαβ.γδ - polaryzowalno´s´c kwadrupolowo-kwadrupolowa.
Podobnie do elektrycznych moment´ow multipolowych r´ownie˙z energie uk ladu za-, burzonego zewnetrznym, jednorodnym polem elektrycznym mo˙zna rozwin, a´,c w szereg Taylora:
E (F ) = E (0) +
∂E
∂Fα
0
Fα+ 12
∂2E
∂Fα∂Fβ
0
FαFβ +16
∂3E
∂Fα∂Fβ∂Fγ
0
FαFβF γ+
1 24
∂4E
∂Fα∂Fβ∂Fγ∂Fδ
0
FαFβFγFδ+ 13
∂E
∂Fαβ
0
Fαβ +13
∂2E
∂Fα∂Fβγ
0
FαFβγ+ (2.12)
1 6
∂3E
∂Fα∂Fβ∂Fγδ
0
FαFβFγδ+16
∂2E
∂Fαβ∂Fγδ
0
FαβFγδ+ . . .
W lasno´sci elektryczne definiuje sie tak˙ze jako pochodne energii zaburzonego uk ladu, zgodnie z rozwinieciem 2.12:,
−
∂E
∂Fα
0
= µα - moment dipolowy,
−3
∂E
∂Fαβ
0
= Θαβ - moment kwadrupolowy,
−
∂2E
∂Fα∂Fβ
0
= ααβ - polaryzowalno´s´c dipolowo-dipolowa,
−3
∂2E
∂Fα∂Fβγ
0
= Aα,βγ - polaryzowalno´s´c dipolowo-kwadrupolowa,
−3
∂3E
∂Fα∂Fβ∂Fγδ
0
= Bα,β,γδ - polaryzowalno´s´c dipolowo-dipolowo-kwadrupolowa,
−3
∂2E
∂Fαβ∂Fγδ
0
= Cαβ,γδ - polaryzowalno´s´c kwadrupolowo-kwadrupolowa,
−
∂3E
∂Fα∂Fβ∂Fγ
0
= βαβγ - pierwsza hiperpolaryzowalno´s´c,
−
∂4E
∂Fα∂Fβ∂Fγ∂Fδ
0
= γαβγδ - druga hiperpolaryzowalno´s´c.
Polaryzowalno´sci i hiperpolaryzowalno´sci charakteryzuja zmiany moment´, ow mul- tipolowych pod wp lywem zewnetrznego zaburzenia (jednorodne lub niejednorodne, pole elektryczne). Liczba niezale˙znych sk ladowych tensor´ow polaryzowalno´sci oraz hiperpolaryzowalno´sci, tak jak w przypadku moment´ow multipolowych, zale˙zy od symetrii uk ladu, co zosta lo przedstawione w tabeli 2.2.