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46. Jahrgang W ien, 10. Juni 1928 Heft 24
Sind die Kraftlinien in verschiedenen Stoffen physikalisch verschieden?
Von G. B e n i s c h k e , BerJin.
Es ist noch nicht lange her, daß zw ischen der.,' m agnetischen Kraftliniendichte in Luft ( =
l 0 '4 n i n und der in einem a n d eren Stoff l
ein Unterschied gemacht, und jene als Feldstärke, diese a b er als Induktion bezeich n et wird. D em ent
sprechend ist auf dem E lektrotechniker-K ongreß in Paris i. J. 1900 bei d er vorläufigen Beschluß
fassung über die Einheitsbezeichnung „G au ß “ für die Kraftliniendichte ein solcher Unterschied gar nicht in B etracht gezogen w o rd en . Bei d e r letzten Versammlung d er Internationalen Elektrotechnischen Kommission (IEC) a b e r ist die Frage aufgeworfen w o r
den, ob „ G a u ß “ n u r die Kraftliniendichte in Luft oder n u r in einem a n d e re n Stoff bezeichnen soll, weil von einigen P hysikern die Ansicht vertreten wird, daß zw ischen diesen ein p h y s i k a l i s c h e r W e s e n s unterschied b e ste h e 1).
Noch selbstverständlicher w a r es, daß die elek
trische Kraftliniendichte in einem Luftkondensator mit den Plattenpotentialen U i, f/2 im Abstande a
' l = @| und in einem K ondensator mit an-.
derem Dielektrikum eU, — U,
nur einen Zahlenunterschied, aber keinen W esen su n tersch ied bedeutet.
W ie liegt der physikalische T a tb e s ta n d ? W enn zw ischen zwei K ondensatorplatten eine elektrische S p a n n u n g f/2 — U¡ besteht, so tritt auf den Platten eine gew isse Ladung und dem entsprechend eine zwischen den Platten verlaufende Kraftlinien
menge auf, w as in der Kapazität zum Ausdruck kommt. W>rd derselb e K ondensator in ein Gefäß mit Öl gesetzt, so findet eine Vergrößerung dieser W erte s tatt. W e r a b e r nicht weiß, daß d as Gefäß
9 B ericht ü b e r die E r ö r t e r u n g d ie s e r F r a g e in d e r fr a n z ö s is c h e n physik alisch en G e se llsc h a ft: E. u. M. 1922 S. 380. F e r n e r : O. F r a n k e E. u. M. 1923, S. 277.
B e i ’ 'd e r le tzte n V e r s a m m lu n g d e r IE C h a t J a n e t die E in fü h ru n g d e r E in h e i ts b e z e i c h n ü n g ¿ M a s c a r t “ für die K raftliniendic hte in Luft s t a tt „ G a u ß " v o rg e s c h la g e n , w ä h r e n d L o m b a r d ! b e to n t e , daß eine U n te rs c h e id u n g z w is c h e n Kraftlinien in Luft u n d E isen üb erflü ss ig ist.
Vgl. au ch L. L o m b a r d i „L’In d u z i o n e eJe ttro m a g n e - fica“ a u s d e r F e stsc h rift „ C e n te n a r io della m o r te di
"A. Volta" . M a ilá n d 1927.
ö l enthält, kann auf gar keine W eise feststellen, Job diese V ergrößerung durch eine Ölfüllung oder durch eine Verkleinerung des Platten ab stan d es h er
vo rgebracht w u rd e: J e d e M essung der Dielektrizitäts
konstante e beruht in letzter Linie auf einem Ver
gleich d er Kraftlinienmenge in Luft und zum Beispiel Öl, hat also W esensgleichheit der Kraftlinien in Luft und Öl zur Voraussetzung, e ist nichts anderes als eine M aterialkonstante und hat im natürlichen M aßsystem d e r' elektrischen G rößen die Dimension einer reinen Zahl, nämlich 1. J ) a m i t kommt in der Gleichung £ = e G zum Ausdruck, daß auch in der 'm athem atischen A nschreibung 3) und G gleichartig sind. Die Wahl verschiedener B uchstabetT dlen!"nur zur bequem en f o r m e l m ä ß i g e n Definition von e.
W e r d e r M einung ist, daß 2) und ¡Q in ihrem physi
kalischen W esen verschieden sind, muß nach der letzten Gleichung d er K onstanten e den reinen Z ahlenw ert a bsprechen und ihr eine b eso n d ere physikalische Bedeutung und Dimension beilegen.
T h o m . ä l e n 2) ist dadurch genötigt w orden, die Einführung eines and eren M aßsystem es zu fordern.
Man ersieht daraus, wohin man gelangt, w enn man
¡derselben Erscheinung in verschiedenen Stoffen [physikalische W e s e n sv ersch ied en h eit zuschreibt. Wie ist F r a n k e dazu g ek o m m en ? Er schreibt ohne je d e B egründung: = und ®0 = £®, w o ra u s folgt:
= Durch d as physikalische Experim ent b e g rü n d e t ist abey nur jS = eG. Kein W under, daß sich durch w eitere Ausspirinung willkürlicher Aus
gangsbeziehungen sp äter Unstimmigkeiten einstellen.
Es gibt k e in e / w enn man sich an die experim en
tellen T a tsa c h e n hält.
Bezüglich d er m agnetischen Kraftlinien ist der physikalische T atb estan d folgender: W enn man durch einen Eisenring einen Leiter mit d e r Strom stärke i hindurchsteckt, so entsteht in ihm eine Kraftlinien-
0 '4 7i i dichte /r-
l -, w enn l die Länge d es Eisenringes bedeutet. Ist statt des Eisenringes Luft vorhanden,
0*4 tt i
so ist die Kraftliniendichte — —— . Vergrößert man die S trom stärke n mal und schreibt nun in diese Formeln d as n hinein, statt für i gleich den n fachen
») E T Z 1927, S. 1882.
586 E le k tro te c h n ik und M asch in en b au 1928, H eft 24 10. Ju n i 1928
0*4 7i in W ert einzusetzen, so lauten die Formeln p.— -— - = 9 5
0*4 Tz i ti
und —— --- = § . Dabei ist es völlig gleichgiltig, ob man die n malige V ergrößerung der S tro m stä rk e dadurch vornimmt, daß man n parallel- od er n h intereinandergeschaltete Leiter durch den Ring steckt. Weil ab er die H intereinanderschaltung dadurch am einfachsten ausgeführt wird, daß man den Strom um den Ring herumführt und so n W indungen ent
stehen, hat sich aus rein praktischem Bedarf der Begriff „A m perew indungen“ gebildet. Je mehr dieser zum laufenden Gebrauch in d er Elektrotechnik wurde, desto mehr ging das Bewußtsein verloren, daß einzig und allein der S t r o m es ist und nicht die W indungen des Leiters, der Kraftlinien um sich erzeugt, gleichgiltig ob die U m gebung aus Eisen o d e r Luft besteht. Nachdem dieses Bewußtsein e n tsc h w u n d e n war, w u rd e dem § eine b eso n d ere Bedeutung dadurch beigelegi, daß es als die U r- s a c h e (magnetisierende Kraft, Feldstärke), das 93 ab er als F o l g e (Induktion) an g eseh en wurde®).
Tri W irklichkeit ist in b e i d e n Fällen d e r Strom i o d e r sein Vielfaches i n die Ursache, die Kraftlinien
dichte § und 58 aber d i e s e l b e Folge, w enn sie auch mit verschiedenen Bucbstaben bezeichnet wird.
; Das entsprang nur einer praktischen Zweckm äßig-
| keit zur formelmäßigen Definition d er m agnetischen
\ Durchlässigkeit p durch SB = p £>_. Sobald aber dieser ZweckmäBTgk'eitsformei eine b e so n d ere physi
kalische Bedeutung beigelegt wird, muß die Frage aufgeworfen w erden, warum soll denn gerad e die Kraftliniendichte in Luft w e s en sv ersch ied en sein von -der in E isen? Die Antwort lautet: weil man b equem er- a b e r w illkürlicherw eise für Luft p — 1
3) N e b e n b e i b e m e r k t ist die B e z e ic h n u n g „In d u k tio n “
|y für 93 und „ V e r s c h i e b u n g “ fü r 35 u n p a s s e n d un d ir re - W jj fü hrend, w e s h a lb ich sie g r u n d s ä tz lic h v erm eid e.
g esetzt hat. Bekanntlich gibt es Stoffe, deren p kleiner ist als 1 und die man daher ebenso will
kürlich ab er bequem als diamagnetische Stoffe b e zeichnet. Physikalisch ist es bekanntlich nicht richtig, daß W ism ut von einem Eisenpol abgestoßen wird, o bw ohl es äußerlich so aussieht, sondern es ist so, daß die u m gebende Luft s tärk er a n g ezo g en wird als Wismut. Es ist d urchaus möglich, das p des W ism uts als sc h w ä c h ste n magnetisierbaren Stoffes gleich 1 zu setzen und das p d e r Luft darauf zu beziehen. W er die. Kraftlinien in Luft und Eisen für w esensverschieden hält, muß auch die in Wismut und Eisen für v erschieden halten. Natürlich müßte dann d er M aterialkonsfante /{, die im natürlichen m agnetischen Maßsystem eine reine Zahl ist, eine physikalische Dimension zugeschrieben w erden, und z w ar für Eisen eine andere als für Wismut.
W e n n aus dem oben erw ähnten Eisenring ein Luftspalt herausgeschnitten wird, so nehmen die
selben Kraftlinien einen Teil ihres W e g e s durch Luft und einen Teil durch Eisen. W e rd e n nun die
selben Kraftlinien an einer Stelle „ G a u ß “-Kraftlinien und an anderer Stelle „ M a s c a r t “-Kraftlinien sein?
Und wie w erd en sie in W ismut heißen?
Die elektrischen Kraftlinien in Luft und in einem a nderen Dielektrikum od er die m agnetischen Kraft
linien in Luft und in einem a nderen Magnetikum als v e r s c h i e d e n zu betrachten ist ebenso a b wegig, als w enn man den Strom, d e r durch 2 Kupferdrähte einem Eisenstück zugeführt wird, im Kupfer und im Eisen für verschieden hält. O bwohl die molekularen o d e r atomaren Vorgänge des Strom d urchganges in Kupfer und Eisen v erschieden sind, weil ihre elektrische Leitfähigkeit und ihre M a g n e tisierungsfähigkeit durch diesen Strom verschieden sind, ist doch der S t r o m a n s i c h im Kupfer und im Eisen derselbe und wird mit derselben M aß
einheit gemessen.
Beitrag zur Berechnung von Speiseleitungen elektrischer Stadtnetze.
V on W. Chrustschoff, Prof. am T e c h n o lo g i s c h e n Institut z u C h a rk o w . Die G esamtsumme d e r jährlichen Ausgaben
für die Anlage und den Betrieb einer Speiseleitung von der Länge L (Hin- und Rückleitung), mit einem Querschnitt q, einer spezifischen Leitfähigkeit z und einem Spannungsabfall e, kann durch die Formel ausgedrückt w erd en :
s = m , E / r + ( « + 6 ^ ) z . - ^ + m , e / - ^ ( i ) ; darin bed eu ten m i die Kosten einer Wh, / die g rößte S trom stärke in d e r Leitung, a und b bekannte Leitungskonstanten, w elche den vom Querschnitt unabhängigen und a bhängigen Teil d e r Kosten für die Einheit d e r Längö darstellen, p t den Prozentsatz für die Verzinsung des Kapitals, die Abschreibung und Instandhaltung d e r Leitung, m2 die Kosten der Stationseinrichtung, bezo g en auf 1 W att der Leistung, p 3 den P ro z e n tsa tz für die Verzinsung d es Kapitals,
die Abschreibung und Instandhaltung d e r Kraftw erks
einrichtung und T den W e r t des Integrals \ j i d t , b erechnet für den Zeitraum eines Jahres, wobei i d6r M om entanw ert der S tro m stärk e ist.
G leichung (1) unterscheidet sich von der all
gemein angenom m enen Form nur dadurch, daß sie eine Funktion des Spannungsabfalls e ist, w äh ren d man sie gewöhnlich als Funktion des Leistungs
verlustes in d er Leitung darstellt.
W e n n wir das Minimum d e r Gesamtsumme der jährlichen Ausgaben als Bedingung stellen, so erhalten wir den wirtschaftlich günstigsten Spannungsabfall
E ' = i ~ s L (
2
).Es ist interessant zu verfolgen, wie sich die Summe d er jährlichen A usgaben für Anlage und
10. Ju n i 1928 E le k tro te c h n ik und M asch in en b au 1928, H eft 24 587
Betrieb einer Speiseleitung bei Abw eichung von der Bedingung des Minimums verändert. Aus Gleichung ((2) geht hervor
1 “ j " 2 1 Ö 0 ~ y.E1 • 1 0 0
od er
Kim + K*m = K , m " ...( 3 ) 1);
d a s heißt, das Minimum d er Summe d er jährlichen Ausgaben für Anlage und Betrieb einer Speiseleitung wird dann auftreten, w enn
die
Summe aus den Kosten für die in der Leitung verlo ren g e g an g en e Energie K i = n i i e I T und aus den jährlichen Ausgaben für die E rhöhung der Leistung der Stationseinrichtung, hervorgerufen durch den Leistungsverlust in der Speiseleitung, = m2 gleich ist den jä h r lichen A usgaben für den vom Leitungsquerschnitt abhängigen Teil des für die L eitungsanlage auf-L~ V
g ew andten Kapitales, also gleich Ks" ~ b l — ? . - 7 - , Z £ 100 D e r linke Teil d er Gleichung (3) ändert sich direkt, d er rech te Teil dagegen indirekt proportional e, d a h e r kann die Veränderung d e r Summe der jäh r
lichen A usgaben K ! ~ K i -j-K s abhängig von
e, auf folgende W eise au sg e d rü c k t w e rd e n :
/ ( ' = ( K i m “ j“ Ki m) n “ ) — — — K im " ^ - j j —
E W O 7Z = —7 .
E
Abb. 1 stellt die Abhängigkeit — — ; ^ — von K m
£
n — — d a r und zeigt, daß man ziemlich weit in
£
der Richtung einer V erm ehrung d es S p a n n u n g s
abfalles gehen kann, ohne die jährlichen A usgaben
für die Anlage und den Betrieb d e r Speiseleitung b ed eu ten d zu erhöhen. Bei einer Verm ehrung d es Spannungsabfalls, zum Beispiel um 50 vH, stellt sich K' nur um 8 vH höher, w ährend die Gesamtausgaben in noch geringerem Maße steigen.
*) D e r In dex m soll h ie r u n d im fo lgenden den W e r t e in er G r ö ß e u n t e r d e r B e d in g u n g m in im a le r A us
g a b e n (w irtschaftlic h g ü n s t ig s t e r S p a n n u n g s a b f a ll) b e ze ic h n e n .
W ä h re n d w ir bisher den Fall einer einzigen Speiseleitung behandelt haben, soll jetzt ein städ ti
sches Speiseleitungsnetz eingehender untersucht w erden. Eine elektrische Zentrale, w elch e im P unkte A (Abb. 2) angelegt ist, verso rg t durch Speise
leitungen d as stä d tisc h e Netz, w elches sich inner
halb des durch die geschlossene Linie B beg ren zten G rundrisses befindet. N ehm en wir an, daß die Belastungsdichte er, in W att ausgedrüqkt, eine k o n stante G röße für alle P u n k te innerhalb des G ru n d risses vorstellt, daß die Zahl d e r Speiseleitungen unendlich groß sei und daß sie alle strahlenförmig zur Station verlaufen. Für das Element d e r Fläche Qd c p . d Q ist d e r vom Querschnitt a b h än g ig e K osten
anteil der Speiseleitungen
.r>" u , OQ3 d Q . d ( p d Q % = b q Q = b \ y ~— ,
wo q den Leitungsquerschnitt, V die Netzspannung und e den für alle Speiseleitungen gleichen S p a n nungsabfall b ed e u te n ; offenbar ist e der wirtschaftlich günstigste S pannungsabfall nur für eine bestimmte Reihe von Speisepunkten, w elche sich auf einer Kreislinie mit einem bestimmten Radius l befinden und hat d a h e r den W e rt e = sI . W enn wir diesen W e rt von e in den v o rh erg eh en d en Ausdruck ein
führen, so erhalten wir:
b a Q \ d Q . d c p
d Q z ~ ^ v - 7 '
In dem speziellen Fall, w o d as Flächenelem ent auf der Kreislinie des wirtschaftlich günstigsten S p an nungsabfalles liegt, w ü rd e der vom Querschnitt a b hängige K ostenanteil d e r Leitung
d Q"zm = - ^ r . Q t d Q d <p
b etragen. D a ab er die Speiseleitung eines beliebigen Elementes nicht für den wirtschaftlich günstigsten Spannungsabfall b ere c h n e t ist, so ergibt sich hiefür die Summe d er jährlichen Ausgaben d K ' nach Formel (4) zu
588 E le k tro te c h n ik und M asch in en b au 1928, H eit 24 10. Ju n i 1928
d K! — H j d K \m —
Die Summe der jährlichen Ausgaben für a l l e Speiseleitungen des zu betrachtenden Netzes beträgt daher:
K I = \ \ i w f t + j ) v ^ r - Q*d Q - dcp>
wobei über die ganze, von d er geschlossenen Linie B begrenzte Flä che zu integrieren ist.
Jene Größe /, bei w elcher die S u m m e der jährlichen Ausgaben für Anlage und Betrieb der Speiseleitungen am niedrigsten wär6, ist durch die Gleichung
d l 100 g s V
q3 d g . d g ) j r bestimmt; d arau s erhält man:
jj q3 d q . d cp
\ \ ( > d Q . d ( p
(5)
(6),
d a s h e i ß t , d i e S u m m e d e r j ä h r l i c h e n A u s g a b e n f ü r A n l a g e u n d B e t r i e b d e r S p e i s e l e i t u n g e n w i r d d a n n a m n i e d r i g s t e n s e i n , w e n n d e r S p a n n u n g s a b f a l l i n l e t z t e r e n w i r t s c h a f t l i c h a m g ü n s t i g s t e n f ü r e i n e g e w i s s e L ä n g e / g e w ä h l t i s t , w e i c h e g l e i c h d e m H e b e l a r m d e s P o l a r t r ä g h e i l s m o m e n - t e s d e r N e t z f l ä c h e , b e z o g e n a u f d e n P u n k t i n w e l c h e m s i c h d a s K r a f t w e r k b e f i n d e t , i st .
W ird eine jed e Speiseleitung für sich unter der Bedingung des wirtschaftlich günstigsten S p a n nungsabfalles berechnet, s o d a ß in den einzelnen Speisepunkten v erschiedene Spannungen herrschen und nicht ein und dieselbe, wie dies gewöhnlich d e r Fall ist, so hat die Summe d e r jährlichen Aus
gaben K ‘ für Anlage und Betrieb des Speiseleitungs
netzes den absolut geringsten W e rt und k a n n aus der Formel:
f ; ' " = 2 - i W - ¿ T v - S S « ' “ * “ * berechnet werden. D as Verhältnis der jährlichen Ausgaben K ‘, w en n d e r S pannungsabfall in den Speiseleitungen derselbe und für eine gew isse be
stimmte Länge / der wirtschaftlich günstigste ist, zum absolut geringsten W ert von K ‘ ist:
Pi ( Q , l \ b a . . .
K‘ J 100 x s V
Pi b a 1 0 0 x s V
q- d q dq)
\ \ q3 d Q d <p J J
l ^ Q d Q d c p
2 l ^ Q - d g dq> 2 ^ Q * d Q d i p
Dieses Verhältnis erscheint als eine Funktion von / und w ird offenbar bei jenem /, w elches durch die Gleichung (6) bestim mt wird, ein Minimum werden.
Die abgeleiteten Formeln sollen nun auf eine Anzahl spezieller Fälle mit geom etrisch einfachem Netzgrundriß und verschiedener'L age d es speisenden Kraftwerkes a n g e w e n d e t w erden.
1. Ist d e r G r u n d r i ß d e s s t ä d ti s c h e n N e tz e s ein Kreis mit d e m R a d iu s R, in d e s s e n Z e n tr u m d a s Kraft
w e r k a n g e le g t ist, s o erg ib t sich a u s G leich u n g (6) d e r H e b e la rm d e s T rä g h e i t s m o m e n t e s / = 0*707/?. F ü h r t m an die In tegratio n in G le ic h u n g (7) für d en v o rlieg en d en
K ' 3 / 1 R . I \ _ , . Fall aus, s o e rh a l t m a n — = — I — . - j - + I. S etz t m a n / = 0*707/? hier ein, somw ird K ': K ‘m — 1*06; w ählt m a n d a g e g e n den w irtschaftlich gün stig sten S p a n n u n g s abfall für ein e E n tfe r n u n g gleich d em a ri th m etisch en Mittel aller S peis ele itu ngslängen, so ist / = ^ d.q>:
d q d q> — R (Integration ü b e r die g a n z e G r u n d rißfläche) in o b ig e F o rm e l e in z u s e tz e n u n d m a n e rh ält K ‘ : K‘m = 1*061. Es ü b e r s te ig t a ls o in diesem Fall die S u m m e K‘ d e r jä h rlich en A u s g a b e n f ü r A nla ge u n d B e trieb d e r Sp eis eleitu n g en die a b s o l u te M i n im alsu m m e K‘m um 6*1 vH.
W ird d e r w irtschaftlich g ü n s t ig s t e S p a n n u n g s a b f a ll für / = / ? g ew ählt, so b e t r ä g t d e r vom Q u e rs c h n i tt a b h ä n g ig e Teil d e s für die S p e is e le i tu n g s a n l a g e a u fg e w e n d e te n K apitals 0'707 j e n e s W e rte s, den d ie s e r Teil bei l = 0*707 R hätte, d as heiß t e r v e rr in g e rt sich um 29*3 vH. D a s V erhältnis ■K‘ ist bei d ie s e r A n n ah m e
K m
gleich 1*125, d a s heiß t die A u sg a b e n K ‘ s teig en im V er
gleich zu den a b s o l u t m inim als ten um 12*5 vH un d im V erg le ich zu d en u n te r d e r B ed in g u n g gle ic h e r S p a n n u n g in d en S p e is e p u n k te n g e r i n g s t m öglic hen um 6*5 vH.
2. B efin det sich d a s K raftw erk nic ht im Mittelp unkt d e s K reis es, s o n d e r n auf d e r Kreislinie selbst, so e r re c h n e t sich d e r H e b elarm d e s T r ä g h e i t s m o m e n t e s a u s Gl. (6) zu 1*225 7?.
W ird bei d ie s e r L ag e d e s K raftw erk s d e r w irt
schaf tlich g ü n stig ste S p a n n u n g sa b f a ll für 1 = 2 R gew ählt, so w ü r d e d e r vom Q u e rsc h n itt a b h ä n g ig e T eil d e s An
lag ek a p itals d e r S peis eleitungen n u r 61*2 vH j e n e s W e r t e s be tr a g e n , den d ie s e r Teil bei den gerin g sten jä h rlich en A u sg a b e n hätte. F o r m e l (7) erg ib t jetzt:
0-662 * + 0 - 4 4 2 ± und im B e s o n d e r e n fü r 1 — 2 R
K ‘
K ‘„
u nd für / = 1*225 R
K ‘ 0*662
K'm 1*225
1*215
•0*4f2.1 *225 = 1*081,
(7).
d a s heißt, d a d u rc h , daß d e r S p a n n u n g sa b f a ll für alle S p eis e
leitu ngen d e r s e lb e ist, steigt die A u sg a b e /?'' im v o rl ie g e n d en Falle um 8*1 vH im Vergleich z u den ab s o l u t g e ri n g s te n A u sg ab en . Folglich steigt, w en n m a n d en S p a n n u n g s abfall als wirtschaftlich gün stig sten fü r l = 2 R wählt, die S u m m e d e r jä h r li c h e n A u s g a b e n um 1 0 0 ^ 1 ---=
= 12*3 vH im V ergleich zu den u n te r d e r B ed in g u n g g leicher S p e i s e p u n k fs s p a n n ü n g g e rin g st m öglichen A u s g aben.
E s seien n o ch 4 Fälle ve rg le ic h s w e ise betrach tet.
3. Liegt d a s K raftw erk im M ittelp unkt ein e s q u a d r a ti schen N e tz g r u n d r is s e s , s o ist d e r H e b e la rm d e s T r ä g h e it s m o m e n t e s
/ = 0*408 fl, w o a die Länge einer Q u a d ra ts e ite ist.
4. L ie g t die elek trisch e Z e n t r a l e in d e r Mitte ein er Q u a d ra ts e it e , s o ist
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T y p e H D r 1, auch m it P a p ierz u fü h ru n g F ür D rä h te v o n 0 '04 bis 0 '5 m m D urch
m esse r u. S p u len v o n 8 b is 80 m m B reite
10. Ju n i 1928 E le k tro tec h n ik und M asch in en b au 1928, H eft 24 589
l = 0'645 a.
5. W e n n die ele ktrische S ta tio n im M ittelp unkte A ein es re c h teck ig en N e t z g r u n d r i s s e s an g e le g t ist (Abb. 3), s o ist d e r H ebelarm des T r ä g h e i ts m o m e n t e s
/ = 0-289 Vö2 + ö*
( « u n d b Seiten des Rechteckes); für b = 2 a ist / = 0 ’3225 b.
6. Liegt d a s Kraftwerk im P u n k te B (Abb. 3), so
erg ibt sich .---
und speziell für b = 2 a
, w
l = 0-408ö.
" b ~
/ \ /i
i \
\
' H r
‘ I "
\B
\V~~
s \
^ \
! \
A bb. 3.
Die V erm eh ru n g der S u m m e d e r jähr lichen A usg aben K ‘ für die gün stig ste Entfernung / im Vergleich zur a b s o l u t g e ri n g s te n b e tr ä g t f ü r d i e v i e r zuletzt besp ro ch en en Fälle (3, 4, 5, 6):
3. - £ 1 = 0-2177 - i L + 1-307 ^ - ;
A m l a
mit / = 0‘408 a w ird K ‘— = 1 - 0 6 6 , d a s heiß t die Su m m e
A m
der A u sg ab en K ‘ übertrifft die ab so lu t niedrigsten um 6 6 vH.
4. - £ 1 = 0-351 ~ + 0-842 — ;
K ‘m l a
mit / = 0*645 fl w ird -777K 1— = 1*09 (Z u n ah m e 9 vH).
A m
5. - ^ 1 = 0-351 » 1+ 0 842 — ;1
K ‘,.
mit / = 0-645 a ergibt sich / K ‘ K'm
6. K ‘
K'm : 0-2177 4 - + 1-307 ,
l b
K ‘
1‘09 (Zunahm e 9 vH).
/
K'n 1-066 (Zu-
fiir Fall 3 um 100 für Fall 4 um 100
f 0-408 a \ 1 0-707 a )0-7071 0-645 a ( 0-645 a \ l 1-118 a )
■■ 42-3 vH, 42-3 vH,
d a s heißt K ‘ erhöht sich um 25-6 vH gegen die ab so lu t m inim als te n o d e r u m 100 | l = 15' 1 vH im Ver
gleich zu den geringste n A u s g a b e n unte r der Bedin gung gleicher S p a n n u n g der S peis epunkte . F ü r den fünften Fall erhalte n w ir d a s s e l b e V erhältnis w ie für den vierten, für den s e c h s te n d a s s e lb e V erh ältnis w ie für den dritten Fall.
7. N eh m en w ir an, d aß der G rundriß d e s N etz es eine Ellipse mit den H alb a c h se n a, bbildet un d d a s Kraft
w erk sich im Mitt elpunkte A befindet; der H ebelarm des T r ä g h e i t s m o m e n t e s ist d a n n :
,
] ] ” ( ■ - - £ . )
V
A n a b Va’mit / = 0 '4 0 8 b ein ges etzt, erh ält man n ä h m e 6 6 vH).
D e r A b stan d d e s am w eites ten entfern ten S p e is e p unktes v o m Kraftwerk w ird sein:
für Fall 3: L = 0-107 a-, für Fall 5: Z. = 1-118 a;
„ „ 4: ¿ = 1-118(7; „ „ 6 : L = Q-101b.
W enn wir den w irtschaftlich g ü n s t ig s t e n S p a n n u n g s abfall für d ies e E ntfernung w ählen, so v errin g ert sich der vom Q uerschnitt a b h ä n g ig e Teil des Kap ital s, w e lc h e s für die S p e is e le i tu n g s a n l a g e a u fg e w e n d e t ist,
0-408 a
1-118 (
un d für den fünften und se c h s te n Fall ebenfalls um 42-3 vH.
D ie V erm e h r u n g d e r S u m m e der jährlichen A usgaben b e trägt für Fall 3
T R T — 1w - + ' - 3 0 7 . 0-707 - , ' 2 3 2 ,
d a s heißt die S u m m e d e r jä hrlichen A u sg ab en steig t um 2 3 2 vH gegen die ab s o l u t m inim als te n o d er um
/ 1-232 \
100 11 — ]-^6q I = 15-7 vH im Vergleich zu den geringste n A usgaben u n te r d e r B ed in g u n g gleicher S p a n n u n g der S peis ep u n k te. F ü r Fall 4 ist
K ‘ ° ' 301 ■ 0 842 .1 118 = 1-256,
K'n 1118
speziell für b = 2 a ist Z = l T 1 8 ß .
8. W enn die ele ktrische Z e n tra le sich im S chnit t
punkt d e r Ellipse mit ihrer kleinen Achse befindet, so
w ird . ________
/ = _ - V 5 a» + Ö’, für b = 2 a w ird l = 1-5 a.
Damit, folglich, die Summe der jährlichen Aus
gaben für Anlage und Betrieb der Speiseleitungen eines städtischen N etzes die geringste Höhe erreicht, ist es erforderlich, den wirtschaftlich günstigsten Spannungsabfall-für eine Leitung von einer ziemlich bestimmten Länge, w e lc h e aus der Formel (6) her
vorgeht, zu wählen. Da aber einerseits die Formel (6) unter V oraussetzungen, die sich praktisch nicht verwirklichen lassen, abgeleitet ist, andererseits w ieder die Ausgaben in d er Nähe des Minimums mit einer Vergrößerung von / sehr langsam steigen, so kann man, ohne weitläufige B erechnungen a n zustellen, den Grundriß des N etzes durch einen der hier b etrachteten Grundrisse ersetzen und d araus die en tsp rech en d e G rö ß e / entnehmen. S ehr em p
fehlenswert ist es, z w e c k s H erabsetzung des für die Anlage der Leitungen aufgew endeten Kapitales, für / gleich einen etw as g rößeren als den derM inim ums- bedingung e ntsprechenden W e rt zu wählen. Eine solche Erhöhung des Spannungsabfalles in den Speiseleitungen im Vergleich zum g ü n stig ste n Abfall ist auch vom S tan d p u n k t einer voraussichtlichen E rw eiteru n g d es N etzes infolge des W achstum s der Städte sehr rationell; obgleich solch ein erhöhter Spannungsabfall in der ersten Zeit mit etwas höheren Ausgaben für Anlage und Betrieb d er Speiseleitungen im Vergleich zu den minimalsten v e rb u n d e n ist, so w ird doch nach einem gew issen Zeitraum dieser g e wählte Spannungsabfall sich als günstigster erweisen.
Alles hier Abgeleitete hat volle B edeutung hauptsächlich für Netze mit e i n e r Spannung, wo die Anzahl d e r Speiseleitungen groß ist. Für Netze mit zwei S pannungen wird die B edeutung des A n
geführten herabgesetzt: 1. d adurch, daß in ihnen die Anzahl d er Speiseleitungen verhältnism äßig gering ist u n d 2. daß man in den meisten Fällen die Speiseleitungen nicht nach dem wirtschaftlich günstigsten Spannungsabfall, s o n d ern nach den Er
w ä rm ungsbedingungen der Leitungen berechnen muß. D a infolgedessen der Spannungsabfall in den Speiseleitungen viel geringer ist als d e r w irtschaft
lich günstigste, so verläuft, w ie aus Abb. 1 ersicht
lich, der Betrieb d er Speiseleitungen vom wirt
schaftlichen S tan d p u n k t aus unter seh r ungünstigen Bedingungen.
590 E le k tro te c h n ik und M asch in en b au 1928, H eft 24 10, Ju n i 1928
Der internationale Physikerkongreß
zu Ehren von Alexander Volta (Como 1927).
Von Doz. Dr. K. K o n s ta n t in o w s k y , V o r s t a n d des physik. L a b o ra t o riu m s der K abclfabrik A. G., B ra tisla v a . Zu dem vom 11. S e p te m b e r bis zum 17. S e p te m b e r
1927 in C om o v e r s a m m e lte n P h y s i k e r t a g e h atten sich die größten P h y s i k e r aller L ä n d e r eingefunden. In s b e
so n d e r e w a r e n von den h eute lebenden N obelp reis
tr ä g e r n nahezu alle v e rs a m m e lt, um den a n n ä h e r n d 50 V o r tr ä g e n und den anschlie ßenden D iskussio nen bei
zuw ohnen, in w elch en der im F lu sse befindliche S ta n d der Fo rs ch u n g nie dergele gt w e rd e n sollte. Zu d e r von allen Seiten mit S p a n n u n g e r w a r t e t e n D iskussio n z w i
schen den h e r v o r r a g e n d s t e n V e r tr e te r n der Q u a n te n mechanik über die Leistungen und A ussichte n der m o d e r n ste n R ichtungen d e r Q u a n te n s t a ti s ti k kam es jedoch nicht. W e m dies nicht schon aus dem Verfolg d e r F a c h li te r a tu r klar g e w o r d e n w a r , dem s a g t e es die W u c h t des pers önlich en E in d ru ck e s in Como, d aß die Füh ru n g der m odernen P h y s i k nam entlich bei zwei L ä n d ern liegt, nämlich bei E n gland und v o r allem bei D eutschland, w elc hen beiden L ä n d e r n als g le i c h w e rti g e r P a r t n e r , w e n n nicht von heute, so doch sicher von morgen, A m erik a z u r Seite tritt. D ieser K ongreß w a r überdies die e rs te w issenschaftliche V ersam m lu ng, d eren V erhandlu ngen auf dem R ad io w eg e v e r b r e i t e t w u rden.
Zu diesem Z w e c k e hatte die Internatio nal S t a n d a r d E lec
tric C o rp o ra tio n einen 10 k W -S ch iffs en d cr in der gleich
zeitigen V olta-A usste llu ng in d e r Villa Olmo aufges tellt, d ess en B esp re c h u n g s m ik r o p h o n e sich im V erh a n d lu n g s
saale befa nden').
In folgenden kann von den in vier S p r a c h e n ge
haltenen V o rtr ä g e n nur v on denjenigen ein k ü r z e r In
haltsau szu g g e g e b e n w e rd e n , für w elche auch außerhalb der P h y sik und in s b e so n d e rs in der E le k tro te c h n ik In
te r e s s e v o r a u s g e s e tz t w e r d e n kann. Doch soll die Kürze des In h altsau s zu g es dort, wo dem R e fe re n te n leichter zugängliche S p c z ia llite r a tu r b e k a n n t ist, du rc h Angabe von Zitaten gem ild ert w e rden.
M. J a n e t (F r an k reich ) v e r w i e s dara uf, daß die B e
st re b u n g der Erfinder und E le k tro te c h n ik e r, eine Gleich
stro m m a sc h in e ohne Kolle ktur zu k o n stru ie r e n , ebenso alt ist, w ie die E n td e c k u n g des K ollektors durc h P a c i n o 11 i, bzw . seine A n w e n d u n g du rc h G r a m m e.
Alle Maschinen, w elch e die ses P r o b l e m lösen, sind unipo
lare und b e ruhen auf der A n w e n d u n g des F a r a d a y - sc hen Prin zip es d e r e le k tro m a g n e tisc h e n Induktion bei R o ta tio n s b e w e g u n g e n ; w e n n m an jedoch die H in te r e in an d e rs c h a lt u n g von stro m e r z e u g e n d e n E lem en ten oder M as chin en nach diesem P ri n z ip e v e rm e id e n will, also v e rm eid en soll, daß der K ollektor doch w ie der, wenn auch in der F o rm von m e h r e r e n S chleifk ontakte n, auf
taucht, d an n kann eine solche M aschin e z w a r v e r h ä l t nismäßig s t a r k e S tr ö m e abgeben, a b e r nur niedrige Spannungen. J a n e t hält nun die vielfachen B e s t r e b u n gen, eine kollek to rlo se M aschin e d ie ser T y p e für höhere S p a n n u n g e n zu k o n s t ru ie r e n für ein u n lö s b a re s P r o b lem und zeigt die Fehler auf, w elc he bei d e r a r ti g e n Vorschlag gen im m er w ie d e r auftau ch en .
A. C o 11 o n (F r an k reich ) ist im Begriffe, einen Elek tr o m a g n e te n zu bauen, mit d e s s e n Hilfe es gelingen wird, w e ita u s s t ä r k e r e rä u m lich ausg e d e h n te , p e r m a n e n te F e l
d er zu erhalte n, als dies b is h er der Fall w a r. Vorläufige M es sungen haben gezeigt, daß die Po ls tü ck e des M a g n e ten k u rz sein müssen, daß d e r Einfluß des Jo c h e s in s b e
s o n d e r s bei s t ä r k e r e n Feldern s e h r klein ist und daß die grobe A n n ä h e ru n g des g eschlossenen m agnetis chen Kreises für die T h e o rie des A p p a ra te s nicht ausreic ht,
') Auch diese S o n d e rl e is t u n g e rs c h e in t b e re i ts in den S c h a tt e n gestellt du rc h die N achric ht vo n ein er ge
m einsam en T a g u n g des A. 1. E. E. un d d e r B ritis h I. of E. E., w elc he gleichzeitig und gem ein sam in N ew York und London stattfand, und bei w e lc h e r die V e rb in d u n g z w isc h e n den beiden V e r s a m m lu n g s o r te n auf dem Radio w e g e herg cstc llt w u rd e .
s o n d e r n daß vie lm ehr das von den Spulen im Z en tru m des A p p a r a te s erz ielte Feld selb st b e re c h n e t w e rd e n muß, w en n m an die b e s te Spule nform e rr e ic h e n will.
D ieser R iesenm agnet, an d ess en B au C o t t o n schon seit m e h r e r e n J a h r e n a r b e i te t und d e r ein G ew ich t von e t w a 100 T o n n e n ha b e n w ird und bei e t w a 100 k W ein räum lich ausg ed eh n tes, p e rm a n e n te s Feld vo n e tw a 100 000 G a u s s geben w ird , w i r d w ah rsch ein lich e r s t in die sem J a h r fertig w e rd e n . E r w ird im L a b o ra t o riu m Bellevue aufges tellt w e rd e n , und w ir d den F o rs c h e rn der v ers c h ie d e n e n L ä n d e r z u r Verfü gung s t e h e n 2).
J. F r e n k e 1 (Rußland) gibt die n e u e ste n Ansichten über den M ech an ism u s d e r elek trisch en S tro m leitu n g in Met allen und som it die A nsätze, w elc he sich für die th eoretische B ere c h n u n g der elektrischen Leitfähigkeit der M et alle aufs tellen lassen. Nach d e m einen sind die E le k tro n e n enge an die M etallato m e ge bunden, und w a n d ern von ein em A to m zum a n d e re n auf Q uante nkreisen.
Bei d e r M itt e lw e rtb e s ti m m u n g tritt ähnlich wie bei der M ittelung der W ir k u n g d e r M olekulars töße bei der B r o w n ’sc h e n B e w e g u n g eine Leitungsk om porie nte auf, w elche bei h ö h e re n T e m p e r a t u r e n mit den gefundenen Leitfähig keite n gut ü b e re i n s ti m m t3). Ein a n d e r e r W e g erg ib t sich v o m G esich tsp u n k t d e r neuen W e ll e n m e c h a nik. Die E rg e b n is s e des le tz te r e n geben gute, allerdings bloß qualita tiv e Ü bereins tim m ung mit dem Exp erim en t, nam entlich auch in B ezug auf den Einfluß von V e r
unre inig ungen.
E. G r ii n e i s e n4) (D euts chla nd) beschäftigt sich mit dem alten und noch lange nicht restlos aufgeklärten P ro b l e m des W i e d e m a n n - F r ' a n z ’s ehen G esetz es.
Dies geht zum Teil d a ra u f z urück, daß d e r eine der beiden du rc h d a s W ie d e m a n n - F r a n z ’schc G e s e tz v e r glichenen W id e r s tä n d e , nämlich d e r therm ische W i d e r stand, aus zw ei Teilen z u s a m m e n g e s e tz t ist, v on w elc hen nur d e r eine Teil, der so g e n a n n t e metallis che W i d e r stand, bei re inen M et allen d em e le k trisc h e n W i d e r s ta n d proportional ist, w ä h r e n d d e r a n d e r e Teil, der s o g e n a n n te nic htmetallisc he, k o n s t a n t und d a h e r v o m elektrischen W id e r s t a n d u n a bhängig ist, u nd daß diese beiden An
teile v e rs c h ie d e n e T e m p e r a tu r a b h ä n g i g k e it e n zeigen. D er metallische W id e r s ta n d s a n te i l w ä c h s t, nam entlich bei niedrigeren T e m p e r a tu r e n , w ie die A to m w ä r m e , w ä h r e n d der nicht met allisch e Anteil w ie die durch die absolute T e m p e r a t u r geteilte A to m w ä r m e w ä c h s t. D er metallische Anteil spielt bei hö h eren T e m p e r a t u r e n eine bescheidene Rolle, w ä h r e n d e r bei tiefer T e m p e r a t u r einen H a u p t
anteil hat. D a s W ie d e m a n n - F r a n z ’sche G e s e tz ist also bei reinen M et allen um so sch lech ter erfüllt, um je nied rig ere T e m p e r a t u r e n es sich handelt. Dies so w ie das V erh alten nicht vollkom m en reiner M et alle w ird durch M es sungen der e lek trisch en und th er m isch en W i d e r st ä n d e bei T e m p e r a t u r e n bis zu — 252° C a u fg e k lä rt5).
D urch A n w e n d u n g der neuen du rc h E. F e r m i e n t w ic kelten statistisch en M ethode kom m t A. S o m m c r- f e 1 d“) (D euts chla nd) auf rein th e o r e tisc h e m W e g e zu einem V erhältnis von e lek trisch er zu th erm isch er Leit
fähigkeit, w e lc h e s die B e o b a c h tu n g e n w eit v ollkom m ener s) N ic h tp e r m a n e n te F e ld e r von w eit h ö h e re r F eld s t ä r k e : T, F. W a l l , Jo u r n al of 1. E. E. 64, 745, 1926. — T. F. W a l 1, T h e E lectrical R eview , Bd. 95. Nr. 2457, 1924. (R eferat in E. u. M. 1925, H. 22, S. 430.) — K a p i t z a, Rev. Gön. 23, 9 D 1928. — R u t h e r f o r d , N ature, 120, 809, 1927. — Vgl. a. E. u. M. 1927. S. 158;
1928, Heft 21, S. 47S.
3) F r c n k e 1, Z. f. P hysik, 29, 141, 1924.
4) G r ü n e i s e n , Z. f. P h y s . 26, 235, 250, 1924:
29, 141, 1925; 37, 278, 1926: 44, 615, 1927.
5) Vgl. a. E. u. M. 1927, S. 208.
°) S o m n i e r f e l d, N a tu rw is s e n s c h a ft e n 15, 825, 1927; Z. f. P h y s . 47, 1, 1928.
10. Ju n i 1928 E lek tro tec h n ik und M asch in en b au 1928, H eft 24 591
w ie d e rg i b t als die ä lt e re n Th eo rie n von D r u d e und L o r e n t z, die sich auf d e r klassis chen (B o 1 1 z m a n n- sc hen) S tatis tik auib au e n . Alle drei T h e o rie n e rg e b e n die P r o p o r tio n a l it ä t dieses V e rh ä ltn iss e s mit d e r a b s o luten T e m p e r a t u r . W ä h r e n d a b e r die T h e o rie vo n D r u d e als Koeffizienten den W e r t 6-3. 10‘° ergibt, der mit dem Mittel aus B eo b ach tu n g en vo n zw ölf M etallen zu 7-11. 1010 nicht schlecht üb erein stim m t, gibt die g e n a u e re Rec hnung nach L ö r e u t z den w e n ig e r gut stim m enden W e r t v on 4 -2 .1 0 '°; hingegen e r r e c h n e t S o m m e r f e l d den a u s g ezeich n et stim m enden F a k t o r 7 - 1 . 10‘°.
F ür d e n Volta-Effekt fand er auf diesem W e g e , daß er d e r 2/3ten P o t e n z der Zahl der freien E lek tro n en p ro portio nal ist, und daß sich für denselben die richtige G rö ß e n o rd n u n g ergibt, w enn m an annim m t, daß diese Zahl d e r freien E lek tro n en e t w a der Zahl der MetaJl- ato m e gleich komm t, ein E rgebnis , d a s die bisherige L o r e n t z ’schc T h e o rie nicht liefern konnte. E b e n so läßt sich T h o m so n - und Pelt ie r-E ffckt nach d e r neuen T heorie z u m in d est der G rö ß e n o rd n u n g nach gut b erechnen, w ä h r e n d die k la ssis che S ta tis tik auf viel zu große W e r t e führte.
E. H. H a 11 (U. S. A.) und E. P c r u c c a 7) (Italien) beschäfti gte n sich mit der T h e o rie des V olta-Effektes.
W ä h r e n d d e r e r s t e r e auf G ru nd der T h e o rie d e r ele k
trischen Leitfähigkeit d e r Metalle z u r A nsicht kommt, die z u e rs t von M a x w e l l g e ä u ß e r t e Ansicht, daß die w a h r e Pote ntialdiffcrenz z w isc h e n zw ei m iteinander in K onta kt befindlichen M et allen durch den P eltie reffekt d e r K ontakts telle g e geben sei, könne nicht richtig sein, daß vie lm ehr ein V organg, d e r dem u rs prünglich von Volta an g e n o m m e n e n ähnlich ist, m ehr W a h rs c h e in l ic h keit für sich hätte, will d e r le tztere den Volta-Effekt aufg efaßt w iss en als eine Ers cheinung, d eren U rs ache g le ichartig , ist mit den re ib u n g sele k trisch en (trib oclcktr i- schen) E rs c h e i n u n g e n un d in gew iss en O b e rfläch en eig en schaften d e r sich b e rü h r e n d e n Metalle zu suchen ist.
B o u c h e r o t (F r a n k re ic h ) findet, daß das kalte W a s s e r des M e e r e s g ru n d e s v e rs ch ied en e A usnützungs- möglichkei ten bietet, v o n w elc hen er neben der Kühlung m enschli cher W o h n s t ä t t e n und d e r E rze u g u n g von w ei
ch em W a s s e r für H au sh altu n g s- und K an alis ieru n g s
zw e c k e , in s b e so n d e rs die E rz e u g u n g von m ech a n isch er E nergie h e r v o r h e b t und den von ihm und C l a u d e zur L ö su n g die ses P r o b l e m s g egebenen V orschlag mit ält eren V orschlägen von C a m p b e l l , D o r n i g und B o g g i a vergleicht'*).
K. W . W a g n e r (D euts chla nd) gibt eine Übersicht über die K ettenleiter und die große W ichtig keit, w elc he diese Gebilde nam entlich in der N achric htente chnik e rl a n g t haben, un d v e r w e i s t darauf, daß w ir es hier mit einem d e r selte nen Fälle zu tun haben, in w elc hem die T h e o rie die führende Rolle ü b e rn o m m e n hat und d e r P r a x i s neue W e g e und M öglichkeiten w ies. Neben den K ettenleitern e r s t e r Art, bei w elchen jedes Glied der Kette a u s einer in S erie mit der L eitung geschalteten Im pedanz und je ein er v o r un d hin ter diesem W i d e r st a n d e die L eitung q u e re n d e n K ondukta nz besteht, und dem K ettenleiter z w e ite r Art, bei w elch em d a s einzelne Glied a u s ein er q u er zur L eitung g e s c h a l te t e n K onduk
ta n z besteht, w elche von je einer v o r und hinter d e r selben in den Zug d e r L eitung g esch alteten Im pedanz eingeschlo ssen w ird, ha b e n noch die so g e n a n n t e n K e tte n leite r d r i tt e r A rt B e d e u tu n g g ew o n n en , bei w elc hen jed es Glied nach Art d e r W h e a t s t o n e ’schen B rü c k e aus v ie r Im pedanzen z u s a m m e n g e s e tz t ist, und w obei der Anfang des K ettenglie des du rc h zw ei e inande r g e g e n überlie gende B rü c k e n p u n k te und d a s Ende durch die beiden a n d e re n gebildet w ird. Die K ette nleiter d r i tt e r Art la s s e n sich au ch d u rc h solche e r s t e r o d e r z w eite r Art ers e tz e n , ln E r w e i t e r u n g se ines auf der N atu rfor- s c h e r v e r s a m m l u n g in Jen a 1921 gehaltenen V ortrages")
7) P e r u c c a , C. R. 173, 551, 1921.
8) D o r n i g , R evue G6n. 13, 121 D; B o u c h e r o t - C l a u d e , Rev. G6n. 20, 866,.899, 1926; 21, 41, 161, 943, 1927; 23, 338, 1928; C. R. 183, 929, 1926; 185, 987, 1927.
*) W a g n e r , Z. f. techn. P h y s i k , 297, 1921: Arch.
f. El. 3, 315, 1915; E. N. T. 5, 1, 1928.
b ra c h t e W a g n e r nam entlich in t e r e s s a n te A n w e n d u n gen aus der T eleg r ap h ie und Telephonie, zum Beispiel bei der K u rv e n re in ig u n g o d er U n te rd r ü c k u n g von hö h eren S ch w in g u n g e n bei Sen d ern , beim Nachbilden von Kabeln in der D uple xte legraphie, bei Z w e i d r a h t v e r s t ä r k e r s c h a l tungen, bei U n te rd r ü c k u n g d e r W ir k u n g v on S tö r s t r ö m e n in d e r T elegraphie, bei d e r U n te rd r ü c k u n g von niedrig en F re q u e n z e n auf der E m pfangsseite in d e r Tele graphie , bei der U nte r- und Ü b erlag eru n g stelep h o n ie und - T e le graphie, bei d e r U nters u ch u n g d e r S p ra c h l a u te , bei der U nters u ch u n g der V e r z e r r u n g in d e r Tele phonie und be
tont, daß d a s elek trisch e F il te r heu te in d e r Meßtechnik der N ach rich ten tech n ik e b e n so no tw en d ig und b e k a n n t sei w ie die W h e a t s t o n e - B r ü c k e 10).
A l c o b e (Spanien) gibt einen in t e r e s s a n te n Bei
tr a g zur G eschic hte der e lek trisch en T e legraphie, indem er da ra u f hinw eis t, daß d e r spanische A rzt F r a n c i s c o S a 1 v a, d e r sich noch v or d e r E n td e c k u n g des g a l
van is ch en E le m e n te s du rc h V o l t a mit F e r n ü b e r t r a gung beschäftigte , ursprünglich mit einem A p p a r a t a r beitete, den m an eigentlich einen e le k t ro s t a ti s c h e n nennen müßte, und daß S a 1 v a n a c h B e k a n n t w e r d e n der V o lta sc hen E n td e c k u n g dazu überg ing, diese E n td e c k u n g f ü r ' seine Z w e c k e n u tz b a r zu machen, ja daß S a 1 v a s o g a r d e r feste n Ü b e rz e u g u n g w a r, daß die bis dahin b e k a n n te R e ib u n g se le k tr iz itä t mit den E n td e c k u n g e n v on V o l t a nic hts zu tun hätte.
V ersu ch e zur Ü b e rtr a g u n g d e r m enschlichen S p ra c h e mit Hilfe d e r s i c h tb a re n S tr a h lu n g als T r ä g e r sind b e k a n n t “ ). Hingegen v e r s u c h t e Q. M a i o r a n a (Italien) die u n sic h tb a re n u ltra v io le tte n S tr a h le n fiir die ses P r o blem n u t z b a r zu machen, indem e r den S tr o m einer Q u c ck silb erb o g en lam p e d u rc h m ehrfa ch v e r s t ä r k t e n S p r e c h s tr o m m odulie rt und die a u s g e s tr a h l te n U ltr a v io le ttstra h le n auf eine p hoto elektr ische Zelle w irk e n läßt. Ein.e D e m o n stra tio n , bei w e lc h e r d e r mit F ilte rn a u s g e r ü s te t e S e n d e r in d e r Ausstellung in d e r Villa O lm o und der E m p fä n g e r in Corno selbst (Hotel Plinius) in ein er E n tfern u n g von e t w a 2 km aufg este llt w a r, z eig te die prinzipielle Möglichkei t der Ausfü hru ng. Bei a n d e re n V ersu ch en hat M a i o r a n a R eichw eiten bis zu 2 km erreicht, w obei auf d e r E m p fa n g s se ite bis zum L a u ts p r e c h e re m p fa n g v e r s t ä r k t w e r d e n konnte.
A. S m e k a l (Ö sterreich) v e r w e i s t darauf, daß alle un s zugänglichen re a l e n K ristalle nicht jenes einheitliche und hom ogene K rista llgitte r aufw eisen, w elches die Kri- s t allo g rap h en seit la ngem v o r a u s s e tz e n , s o n d e r n daß die
selben aus seh r kleinen B au stein en z u s a m m e n g e s e tz t sind, vo n w elc hen jed er z w a r die re gelm äßige G i tt e r s t r u k t u r au fw eis t, die jedoch in ir g e n d w e lc h e r un re g e lm ä ß ig e r F o r m und u n te r F re i la s s u n g von Sp a lte n zum Kristall zu
s am m en g efü g t sind. F ü r die meisten optisc hen E r s c h e i nungen und für d a s V erhalten des Kristalles am R ö n t g e n s t ra h l ist nu n nur die G i tt e r s t r u k t u r s ein er B au stein e m aßgebe nd, w ä h r e n d m an b ereits fr üher gefunden hat, daß g e r a d e die tech nisch w ichtigeren E igenschaften, zum Beispiel die m echa nische Festig k eit und die H ä rte offen
b a r allein du rc h die z w isc h e n den einze ln en K ristallen befindlichen S p a lte n b e stim m t w e r d e n 17). S m e k a l fügt noch hinzu, daß auch die D urchschlagsfestig keit, die ele ktrische und th erm ische Leitfähigkeit, d a s photo elek
trische Verh alten, die D ie le k t ri z it ä ts k o n s ta n t e durch das Spaltengefüge b e stim m t w e r d e n 15). Man k an n diese
10) Vgl. E. u. M. 1920, S. 10; 1922, S. 437; 1927, S. 327; 1928, S. 139, 202.
“ ) H. T h i r r i n g , Z. f. techn. P h y s i k 2, 118, 1922.
Vgl. a. E. u. M. 1922, S. 30.
ls) K. W o l f , Z. f. techn. P h y s . 1921, Heft 8; 1922, Heft 5; A. A. G r i f f i t h - J o f f 6, Z. f. P h y s . 1925, Heft 5; H o r o v i t z - P i n e s , Z. f. Ph y s . 1928, Heft 11/12; F. Z w i c k y, P h y s . Z. 24, 131; G r i f f i t h, T r a n s . Royal Soc. London, 221, 163, 1920.
,3) ' W . R o g o w s k i , Arch. f. El. 18, 123, 1927;
W . B r a u n b e c k , Z. f. P h y s . 38, 549, 1926 ; 44, 684, 1927; A. S m e k a l , Z. f. techn. P h y s . 559, 1926; Z. f.
P h y s . 36, 288, 1926; Arch. f. El. 18, 525, 1927. — Vgl.
E. u. M. 1926, S. 599; 1927, S. 9, 983.
