Atom ze spinem i jądrem
Powtórzenie
1s
2s 2p E
l 3s 3p 3d
Li
Ruch w polu ekranowym
znosi degenracje ze wzgledu na l
Powtórzenie
5P
52P1/2
52P3/2 F=I+J
F=|I-J|
F=I+J F=|I-J|
struktura
subtelna struktura nadsubtelna
Efekt Zeemana
~2 ~1
~0
H IJ ∝ ˆ J · ˆ I H B = µ B
(g S S + g L L + g I I ) · B
Efekt Zeemana
H
B≪ H
IJH
IJ≪ H
BPrzykład: spektroskopia atomowa
Rb
85Rb
87Rb
F=1
F=2 F=3 52P1/2
52S1/2
85Rb
87Rb
87Rb
Nasycenie absorpcji
Rb
vz
Kolory dla słabej wiązki
Eksperyment
85Rb F=3
85Rb F=2
87Rb F=1
i efekt Zeemana
Rb
vz
Kolory dla słabej wiązki λ/4
B
Eksperyment
85Rb F=3
85Rb F=2
87Rb F=1
Zagadka do domu
Pułapka magnetyczna
B min
Atom chip
http://www3.imperial.ac.uk/ccm/research/coldatoms/interferometer
Spowalnianie atomów
Rb
v
Zeeman slower
Rb
v
B B
http://es1.ph.man.ac.uk/AJM2/Atomtrapping/Atomtrapping.htm
Magneto Optical Trap
http://es1.ph.man.ac.uk/AJM2/Atomtrapping/Atomtrapping.htm
Domieszki w ciałach stałych
pole krystaliczne o określonej symetrii
Symetrie i funkcje falowe
atomy swobodne
SO(3)
pod działaniem obrotów E=const
S (L=0) - nienaruszone P (L=1) – jak wektory D (L=2) – jak tensory itd.
domieszki
grupy punktowe
funkcje falowe transfomują się zgodnie z reprezentacjami
macierzowymi grupy
Przykład: Cr 3+ :Al 2 O 3
Siegman, Lasers
Pr 3+ :YSO
606nm
T1~1ms T2~200ps
Efekty wielofotonowe:
polaryzacja nieliniowa
Rachunek zaburzeń w obrazie oddziaływania
i d
dt |ψ
I(t) = H
int(t)|ψ
I(t)
|ψ
I(T ) = |ψ
I(0) +
T 0dt H
int(t)
i |ψ
I(0)
+
T 0dt
t 0dt
′H
int(t) i
H
int(t
′)
i |ψ
I(0)
Duże odstrojenie
|0
|1
≃ |0 + c
1|1
c
1≃ E (ω)d
1,02
e
−i(ω−ω01)t− 1 ω − ω
10H
int= Ed
1,02 e
−iωtσ ˜
+e
iω10t+ H.c.
|ψ
I(t) = |ψ
I(0) +
t 0dtH
int(t
′)|ψ
I(0)
Przejścia wielofotonowe
|0
|1
|m
Boyd, Nonlinear optics, rozdz. 3
1|ψ
I≃ Ed
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0Ed
1,m2
e
−i(ω−ω1m)t− 1 ω − ω
1mH
int= Ed
m,02 e
−iωtσ ˜
+0me
iωm0t+ Ed
1,m2 e
−iωtσ ˜
+m1e
iω1mt+ H.c.
Przejścia wielofotonowe
|0
|1
|m
|m
|0 |1
Boyd, Nonlinear optics, rozdz. 3
1|ψ
I≃ Ed
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0Ed
1,02
e
−i(ω−ω1m)t− 1 ω − ω
1m1|ψ
I≃ Ed
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0Ed
1,02
e
−i(ω−ω1m)t− 1 ω − ω
1m ∗Podatność wielofotonowa
|0
|1
|m
|0 −→ |0 + c
1|1 + . . .
d = . . . + ℜ d 01 c 1 e −iω
1,0t
Boyd, Nonlinear optics, rozdz. 3
c
1≃ Ed
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0Ed
1,02
e
−i(ω−ω1m)t− 1 ω − ω
1mP = . . . + χ (2) EEe −i(ω+ω)t
Mnożenie poziomów
|0
|1
|m
|0 −→ |0 + c
1|1 + . . .
d = . . . + ℜ d 01 c 1 e −iω
1,0t
Boyd, Nonlinear optics, rozdz. 3
c
1≃
m
Ed
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0Ed
1,02
e
−i(ω−ω1m)t− 1 ω − ω
1mP = . . . + χ (2) EEe −i(ω+ω)t
Mnożenie poziomów
|0
|1
|m
|0 −→ |0 + c
1|1 + . . .
d = . . . + ℜ d 01 c 1 e −iω
1,0t
Boyd, Nonlinear optics, rozdz. 3
i
f
c
1≃
m
Ed
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0Ed
1,02
e
−i(ω−ω1m)t− 1 ω − ω
1mP = . . . + χ (2) EEe −i(ω+ω)t
Mnożenie pól
|0
|1
|m
|0 −→ |0 + c
1|1 + . . .
d = . . . + ℜ d 01 c 1 e −iω
1,0t
c
1≃
ω
E (ω)d
m,02
e
−i(ω−ωm0)t− 1 ω − ω
m0ω′
E (ω
′)d
1,02
e
−i(ω′−ω1m)t− 1 ω
′− ω
1mP = . . . +
ω,ω
′χ (2) E (ω)E(ω ′ )e −i(ω+ω
′)t
Różne konfiguracje
|0
|1
|m
|0
|1
|m
SHG …
SFG
DFG
PDC
Dopasowanie fazowe
Kiedy taka polaryzacja ośrodka może “nadać” falę?
P N L (x, t) = χ (2) E 1 (x, t)E 2 (x, t)
∝ e i(k
1+k
2) x−i(ω
1+ω
2)t
|k 3 | ≃ nω 3 c
Jakie może być maksymalne niedopasowanie?
(ω 1 + ω 2 − ω 3 )T < 2π
(k 1z + k 2z − k 3z )L z < 2π
Cienki plasterek
k 3 , ω 3
k 2 , ω 2 k 1 , ω 1
k 3⊥ =k 1⊥ + k 2⊥
ω 3 =ω 1 + ω 2
z
E = E 1 e ik
1⊥r
⊥−iω
1t e ik
1zz +E 2 e ik
2⊥r
⊥−iω
2t e ik
2zz
P N L ∝ E 2
Wkład od plasterka
z
E = E 1 e ik
1⊥r
⊥−iω
1t e ik
1zz +E 2 e ik
2⊥r
⊥−iω
2t e ik
2zz
z=0 z=L
P N L (z) ∝ E 1 E 2 e i(k
1⊥+k
1⊥)r
⊥−i(ω
1+ω
2)t e i(k
1z+k
2z)z + . . .
E 3 (z = L) = P
NLǫ
0(z) e ik
3z(L−z)
∝ e i(k
1z+k
2z−k
3z)z
zależność od z:
3Wave Mixing
k 3 , ω 3
k 2 , ω 2 k 1 , ω 1
k 3⊥ =k 1⊥ + k 2⊥
ω 3 =ω 1 + ω 2
L ∆ k = k 3z -k 1z -k 2z
sprawność
~sinc2[∆kL/2]
Periodically Poled Crystals
E3
Λ
W domu
1. wyjaśnić pochodzenie wszystkich linii w eksperymentalnym obrazie absorpcji
nasyconej
2. Jaki jest optymalny okres przestrzenny
odwrócenia domen Λ do mieszania 3 fal
z pewnym ∆k z ?
Efekty wielofotonowe:
życie atomów
AC stark shift. Raman. EIT.
Lightshift (AC Stark shift)
|0
∆ |1 H ˜
int= −
2
0 Ω Ω −2∆
Potraktujmy to jako stałe zaburzenie…
E
0= E
0(0)+ 0|V |0 +
m=0
|0|V |m|
2∆
m=0
m=0