Wyk lady z uk lad´ ow dynamicznych
Opracowa la J. Kotus
Spis tre´sci
1. Podstawowe pojecia i twierdzenia r´, owna´n r´o ˙zniczkowych
zwyczajnych 4
1.1 R´ownanie r´o˙zniczkowe zwyczajne rzedu n w przestrzeniach Banacha, 4
1.2 R´ownania liniowe w przestrzeniach Banacha 7
1.3 Interpretacja w przestrzeniach sko´nczenie wymiarowych 9 1.4 Uk lady r´owna´n liniowych o sta lych wsp´o lczynnikach 11
2. Stabilno´s´c punkt´ow r´ownowagi 13
2.1 Stabilno´s´c i asymptotyczna stabilno´s´c 13
2.2 Klasyfikacja punkt´ow r´ownowagi 18
3. Dyfeomorfizmy i potoki 24
3.1 Rozmaito´sci r´o˙zniczkowe 23
3.2 Dzia lanie grup na rozmaito´sciach 26
3.3 Zwiazek mi, edzy potokami a polami wektorowymi, 27
3.4 Punkty krytyczne p´ol wektorowych 30
4. Hiperboliczno´s´c 31
4.1 Punkty hiperboliczne dyfeomerfizm´ow i potok´ow 31
5. Linearyzacja 34
5.1 Zagadnienie linearyzacji p´ol wektorowych i dyfeomorfizm´ow 34 5.2 Twierdzenie Grobmana-Hartmana dla dyfeomorfizm´ow w IRn 40 5.3 Twierdzenie Grobmana-Hartmana dla dyfeomorfizm´ow
zdefiniowanych na rozmaito´sciach 45
5.4 Twierdzenie Grobmana-Hartmana dla p´ol wektorowych 45
6. Lokalne rozmaito´sci stabilne i niestabilne 46 6.1 Twierdzenie Hadamarda-Perrona dla dyfeomorfizm´ow
zdefiniowanych na rozmaito´sciach 46
6.2 Globalne rozmaito´sci stabilne i niestabilne 49
7. W lasno´sci typowe w przestrzeni Diffr i Cr(TM) 50 7.1 Lokalna strukturalna stabilno´s´c punkt´ow hiperbolicznych 51 8. Zachowanie sie potoku w otoczeniu orbity zamkni, etej, 52
8.1 Przekszta lcenie Poincar’ego 53
8.2 Hiperboliczne orbity zamnkniete, 58
8.3 Lokalne strukturalna stabilno´s´c hiperbolicznych orbit zamknietych., 57
8.4 Zbiory graniczne 58
9. Punkty nieb ladz, ace, 60
10. Pola wektorowe i dyfeomorfizmy Morse’a-Smale’a 63
11. Strukturalna stabilno´s´c dyfeomorfizm´ow i p´ol wektorowych I 66 11.1 Warunki konieczne do strukturalnej stabilno´sci 67 11.2 Warunki dostateczne do strukturalnej stabilno´sci 68
12. Zbiory minimalne 69
13. Zbiory hiperboliczne 72
13.1 Solenoid 72
13.2 Podkowa Smale’a 78
14. Strukturalna stabilno´s´c dyfeomorfizm´ow i p´ol wektorowych II 83
14.1 Warunki dostateczne 84
14.2 Podkowa Smale’a dla przekszta lcenia H´enona 85
1 Podstawowe poj ecia i twierdzenia r´
,owna´ n r´ o ˙zniczkowych zwyczajnych
1.1 R´ ownanie r´ o ˙zniczkowe zwyczajne rz edu n w w przestrzeniach
,Banacha
Oznaczenia
B- przestrze´n Banacha,
Bn= B × . . . × B, n ≥ 1, n ∈ IN
IR - zbi´or liczb rzeczywistych, I ⊂ R- przedzia l U ⊂ Bn+1 -zbi´or otwarty
F : K = I × U :→ IR - dana funkcja
Definicja 1.1. Wyra˙zenie postaci
F (t, y(t), y0(t), y00(t), . . . , y(n)(t)) = 0 ∀t ∈ I (1.1) nazywamy r´ownaniem r´o˙zniczkowym zwyczajnym n-tego rzedu, gdzie y = y(t), nieznana funkcja zwana rozwiazaniem r´, ownania (1.1).
Uwaga 1.2. R´ownanie postaci (1.1) nazywamy r´ownaniem nierozwik lanym wzgledem, pochodnej.
Definicja 1.3. Jesli r´ownanie (1.1) mo˙zna zapisa´c w postaci
y(n)= f (t, y(t), y0(t), y00(t), . . . , y(n−1)(t)) = 0 ∀t ∈ I, (1.2) gdzie
f : I × D ⊂ IR × Bn → B
to r´ownanie (1.2) przedstawia r´ownanie r´o˙zniczkowe zwyczajne rzedu n w postaci, normalmej.
Definicja 1.4. Rozwiazaniem r´, ownania ro´zniczkowego (1.1) nazywamy ka˙zda funkcj, e, y : I → B, taka ˙ze,
1. y ∈ Dn(I) (y jest funkcja n-krotnie r´, ozniczkowalna),
2. ∀t ∈ I F (t, y(t), y0(t), y00(t), . . . , y(n)(t)) = 0 czyli r´ownanie (1.1) jest spe lnione to˙zsamo´sciowo 3. ∀t ∈ I (t, y(t), y0(t), y00(t), . . . , y(n)(t)) ∈ K
Lemat 1.5 (o r´ownowa ˙zno´sci). Niech D ⊂ IR × B, (t0, y0) ∈ D, f ∈ C(D, B) ZC y0 = f (t, y), y0(t0) = y0
RC y = y0+Rt
t0f (s, y(s))ds,
gdzie RC to r´ownanie ca lkowe Voltery II rodzaju. Wtedy ka˙zde rozwiazanie ZC jest rozwi, azaniem, RC i odwrotnie.
Definicja 1.6. Rozwiazaniem zupe lnym (wysyconym) nazywamy takie rozwi, azanie r´, ownania r´o˙zniczkowego, kt´orego, kt´orego ka˙zde przed lu˙zenie pokrywa sie z tym rozwi, azaniem.,
Definicja 1.7. Niech f : I × B → B, I = [a, b]. M´owimy, ˙ze f spe lnia warunek Lipschitza ze wzgledu na drug, a zmienn, a ze sta l, a L > 0 (ozn. f ∈ Lip, 2(L)) , gdy
∀y1, y2 ∈ B, ∀t ∈ I, ||f (t, y1) − f (t, y2)|| ≤ L||y1− y2||
Twierdzenie 1.8 (Twiedzenie Picarda-Lind¨olefa). Niech I = [a, b], B-przestrze´n Banacha, B(u0, r)-kula w przestrzeni B,
f ∈ C(I × B(u0, r), B), f ∈ Lip2(L), (t0, y0) ∈ I × B (dowolny punkt).
Wtedy istnieje dok ladnie jedno rozwiazanie zupe lne rozwiazania zagadnienia,
y0 = f (t, y)
y(t0) = y0 (1.3)
okre´slone na [α, β] ⊂ I.
Uwaga 1.9. Podamy przyk lady ilustrujace istot, e za lo˙ze´, n podanych wy˙zej twierdze´n
• Przyk lad r´ownania kt´ore nie posiada rozwiazania, y0 = f (t) f = χQ= 0 t /∈ Q
1 t ∈ Q prawa strona r´ownania nie jest funkcja ci, ag l, a.,
• Zagadnienie Cauchy’ego, kt´ore nie ma jednoznaczno´sci rozwiazania,
y0 = 3y2/3 y(0) = 0
Rozwiazaniami tego r´ownania sa np.(a) funkcje y(t) ≡ 0 dla t ∈ IR, (b) y(t) = t, 3 dla t ∈ IR, oraz
y(t) = 0 t ≤ 0 t3 t ≥ 0 Funkcja y2/3 nie spe lnia warunku Lipschitza.
• Ciag lo´, s´c prawej strony r´ownania w przestrzeni Banacha niesko´nczenie wy- miarowej nie gwarantuje istnienia rozwiazania - przyk lad Dieudonn´, e
• Ciag lo´s´, c prawej strony r´ownania w przestrzeni Banacha sko´nczenie wymiarowej gwarantuje istnienia rozwiazania,
- Twierdzenie Peano
i) I wersja Niech I = [a, b], J = [c, d], f ∈ C(I × J, IR). Wtedy dla dowolnego (t0, y0) ∈ I × (c, d) istnieje zupe lne rozwiazanie zagadnienia,
y0 = f (t, y) y(t0) = y0 okre´slone na [α, β] ⊂ [a, b]
ii) II wersja Niech I = [a, b], f : I × IR → IR bedzie funkcj, a ci, agl, a i ograniczon, a., Wtedy dla dowolnego (t0, y0) ∈ I × (c, d) istnieje zupe lne rozwiazanie zagadnienia,
y0 = f (t, y) y(t0) = y0
okre´slone na I
1.2 R´ ownania liniowe w przestrzeniach Banacha
Oznaczenia
B- przestrze´n Banacha
L(B) - przestrze´n operator´ow liniowych i ciag lych z B do B jest algebr, a Banacha, Niech A ∈ C(I, L(B)), I = [0, a) lub I = [0, +∞). Rozpatrzmy r´ownanie
x0 = A(t)x + g(t)
x(t0) = x0 (1.4)
gdzie t0 ∈ I, x ∈ B, g ∈ C(I, B). Wtedy r´ownanie (1.4) spe lnia za lo˙zenia twierdzenia Picarda - Lind¨olefa, wiec posiada rozwi, azanie zupe lne okre´slone na I,
Definicja 1.10. R´ownanie (1.4) nazywamy r´ownaniem liniowym niejednorod- nym na przestrzeni Banacha B. Je´sli za´s g(t) ≡ 0 dla t ∈ I to r´ownanie (1.4) nazywamy r´ownaniem liniowym jednorodnym i zapisujemy x0 = A(t)x.
Definujemy funkcje ˜, A : L(B) → L(B) nastepuj, aco, A(U ) = A(U ),˜
gdzie A ∈ L(B) ustalony operator. Wtedy ˜A jest funkcja liniow, a,
A(aU˜ 1+ bU2) := A(aU1+ bU2) = aA(U1) + bA(U2) = a ˜A(U1) + b ˜A(U2) i ciag l, a,,
|| ˜A(U )||L(B) = ||A(U )||L(B) ≤ ||A||L(U )||U ||L(B) ( ˜A jest funkcja ograniczon, a, zatem jest ci, ag la) czyli,
A ∈ L(L(B)).˜
Dana jest rodzina operator´ow A : I → L(B). Wprowadzamy funkcje, A : I → L(L(B))˜
dla U ∈ L(B) A(t)U := A(t)U (bylo udowodnione, ˙ze ˜˜ A jest ciag ly),
Definicja 1.11. Dana jest rodzina operator´ow A : I → L(B). rozpatrujemy r´ownanie
U0 = ˜A(U )
U (0) = E (1.5)
gdzie ˜A(U ) = A(t)U . Korzystajac z (1.4) dowodzi si, e, ˙ze r´, ownanie (1.5) posiada rozwiazanie, zupe lne postaci U : I → L(B) ( jest to rodzina operator´ow)
• Operatory U (t) posiadaja operatory odwrotne w L(B).,
• Odwzorowania t → U (t) oraz t → U−1(t) sa ci, ag le (nawet r´, ozniczkowalne)
• Odwzorowania (t, x) → U (t)x oraz (x, t) → U−1(t)x ze zbioru I × B → B sa ci, ag le,
Definicja 1.12. Wprowadzamy operator R : I2 → L(B) zdefiniowany wzorem R(t, t0) = U (t)U−1(t0)
W lasno´sci operatora R
1. Dla ka˙zdej ustalonej pary (t, t0) ∈ I2 operator R(t, t0) jest liniowy i ciagly, 2. Oprator R jest ciag ly wzgl, edem t i t, 0
3. R(t0, t0) = E
4. R(t1, t2)R(t2, t3) = R(t1, t3) 5. [R(t, s)]−1 = R(s, t)
6. ||R(t, t0)||L(B) ≤ e
Rt
t0||A(s)||L(B)ds
, t ≥ t0 7. Rozwiazanie zagadnienia,
y0 = A(t)y, y(t0) = y0 jest postaci
y(t) = R(t, t0)y0, t ∈ I Operator R(t, s) przesuwa rozwiazania od s do t.,
8. Rozwiazanie zagadnienia niejednorodnego,
y0 = A(t)y + g(t), y(t0) = y0 ma posta´c
y(t) = R(t, t0)y0+ Z t
t0
R(t, s)g(s)ds, t ∈ I Przy czym je´sli operator A nie zale˙zy od t czyli jest sta ly, to
R(t, t0) = U (t)U−1(t0) = U (t − t0), t ≥ t0
1.3 Interpretacja otrzymanych fakt´ ow w przestrzeniach sko´ nczenie wymiarowych
1. x0 = A(t)x + b(t), b ∈ C(I, IRn), A ∈ C(I, L(IRn))
Operator liniowy z IRn do IRn mo˙zna uto˙zsamia´c z macierza. Zatem A(t)x = M (t)x, gdzie A(t) = [akl(t)]n×n-macierz kwadratowa. Wtedy
x0k =
n
X
l=1
akl(t)xl+ bk(t)
2. Dla r´ownania jednorodnego otrzymali´smy jako rozwiazanie operator rodzin, e operator´, ow U : I → L(B). Zatem istnieje macierz ˜X(t), kt´ora spe lnie r´ownanie
d
dtX(t) = A(t) ˜˜ X(t), X(0) = E˜
gdzie E macierz jednostkowa. ˜X(t)-macierz fundamentalna podstawowa
W lasno´sci ˜X(t) X(t)- r´˜ o˙zniczkowalna
X(t) posiada macierz odwrotn˜ a ˜, X(t)−1
X(t) ˜˜ X(s) = ˜X(t + s) X(−t) = ˜˜ X(t)−1
Uwaga 1.13. Je´sli I zastapimy przez IR, to jednoparametrowa rodzina macierzy fun-, damentalnych (za parametr przyjmujemy czas t) tworzy grupe ze wzgl, edu na sk ladanie, czyli mno˙zenie macierzy tzn.
(a) IR 3 t → ˜X(t)
(b) IR × IR 3 (t, s) → ˜X(t) ˜X(s) = ˜X(t + s) (c) zachodzi w lasno´sc laczno´, sci
IR × IR × u 3 (t, s, u) → ( ˜X(t) ˜X(s)) ˜X(u) = ˜X(t + s) ˜X(u) = ˜X(t + s + u) = X(t) ˜˜ X(s + u) = ˜X(t)( ˜X(s) ˜X(u))
(d) istnieje element neutralny tzn. ∃ ˜X(0) = E taki, ˙ze ∀t ∈ IR X(t) ˜˜ X(0) = ˜X(0) ˜X(t) = ˜X(t)
(e) istnieje element odwrotny tzn. ∀ ˜X(t) ∃ ˜X(t)−1 taki ˙ze ˜X(t) ˜X(t)−1 = ˜X(t − t) = X(0) = E˜
3. R(t, t0) - macierz oraz R(t, t0) = ˜X(t) ˜X(t0)−1, X(0)˜ −1 = E
4. Ka˙zde rozwiazanie zagadnienia jednorodnego opisane jest wzorem, y(t) = R(t, t0)y0 = ˜X(t) ˜X(t0)−1y0
Je´sli A = const to y(t) = ˜X(t − t0)y0 dla t > t0
5. Ka˙zda kolumna macierzy ˜X(t) jest rozwiazaniem r´, ownania, a wektory tworzace kolumny, sa liniowo niezale˙zne bo ˜, X(t) jest nieosobliwa.
6.
Twierdzenie 1.14 (Liouville’a). Je´sli macierz X(t) jest rozwiazaniem r´, ownania y0 = A(t)y
to
detX(t) = detX(t0)e
Rt
t0trA(s)ds
gdzie trA(t) = Pn
k=1akk(t).
Wniosek 1.15. Je´sli dla pewnego t0 zachodzi, ˙ze detX(t0) 6= 0, to detX(t) 6= 0 dla
∀t ∈ I
7. Zagadnienie niejednorodne
y0 = A(t)y + b(t), y(t0) = y0
Niech X(t) macierz fundamentalna r´owniania jednorodnego y0 = A(t)y Wtedy rozwiazanie, zagadnienia niejednorodnego jest postaci
y(t) = X(t)X(t0)−1y0+ X(t) Z t
t=t0
X(s)−1b(s)ds
1.4 Uk lady r´ owna´ n liniowych o sta lych wsp´ o lczynnikach
Niech
y ∈ IRn, A = [aij]n×n, ai,j ∈ IR Rozwiazania r´, ownania liniowego o sta lych wsp´o lczynikach
y0 = Ay
y(0) = y0 (1.6)
maja posta´, c
y(t) = eAty0 gdzie
eAt= I + t
1!A + t2
2!A2+ t3
3!A3+ . . .
Wielomianem charakterystycznym macierzy A nazywamy wielomian wA(λ) = det(A − λI),
gdzie I oznacza macierz jednostkowa stopnia n.,
R´ownaniem charakterystycznym macierzy A nazywamy r´ownaie wA(λ) = det(A − λI) = 0
czyli
det
a11− λ a12 . . . a1n a21 a22− λ . . . a2n
... ... ... ... an1 an1 . . . ann− λ
= 0
Za´s jego pierwiastki (rzeczywiste i zespolone) nazywamy warto´sciami w lasnymi macierzy A.
Ka˙zdy niezerowy wektor ~v (o rzeczywistych lub zespolonych) wsp´o lrzednych nazywamy, wektorem w lasnym macierzy A odpowiadajacej warto´sci w lasnej λ tej macierzy, je´sli,
A~v = λ~v (co mo˙zna zapisa´c nastepuj, aco),
a11− λ a12 . . . a1n a21 a22− λ . . . a2n
... ... ... ... an1 an1 . . . ann− λ
×
v1 v2 ... vn
=
0 0 ... 0
Niech λ bedzie k-krotn, a warto´sci, a wl, asn, a macierzy A. Ka˙zdy niezerowy wektor ~, v nazy- wamy uog´olnionym wektorem w lasnym macierzy A odpowiadajacym warto´sci w lasnej λ, je˙zeli, spe lnia r´ownanie
(A − λI)k~v = ~0.
Dla ka˙zdej k krotnej warto´sci w lasnej macierzy A istnieje dok ladnie k liniowo niezale˙znych uog´olnionych wektor´ow w lasnych. Zbi´or tych wektor´ow nazywamy seria wektor´, ow w lasnych odpowiadajacych warto´sci w lasnej.,
Metoda Eulera wyznaczania uk ladu fundamentalnego r´ownania (1.6)
1) Je˙zeli λ jest rzeczywista jednokrotn, a warto´sci, a w lasn, a macierzy A, a ~, v odpowiadajacym, jej wektorem w lasnym, to funkcja
eλt~v jest rozwiazaniem uk ladu (1.6).,
2) Je˙zeli λ = α + iβ, λ = α − iβ, β > 0 sa zespolonymi i jednokrotnymi warto´sciami, w lasnymi macierzy A, a ~v wektorem w lasnym odpowiadajacym warto´sci λ = α + iβ, to, funkcje
Re(eλt~v) Im(eλt~v) sa rozwi, azaniami uk ladu (1.6),
3) Je˙zeli λ jest k-krotna rzeczywist, a warto´sci, a w lasn, a macierzy A, to ka˙zda z k funkcji, wektorowych
eλtB~v1, eλtB~v2, . . . , eλtB~vk,
gdzie ~v1, ~v2, . . . , ~vktworza seri, e uog´, olnionych wektor´ow w lasnych odpowiadajacych warto´sci, λ, za´s B jest macierza okre´slona wzorem,
B = I + t(A − λI) + t2
2!(A − λI)2+ . . . tk−1
(k − 1)!(A − λI)k−1 jest rozwiazaniem uk ladu (1.6).,
2 Stabilno´ s´ c punkt´ ow r´ ownowagi
2.1 Stabilno´ s´ c i asymptotyczna stabilno´ s´ c
Definicja 2.1. Autonomicznym uk ladem r´owna´n r´o˙zniczkowych nazywamy uk lad r´owna´n postaci
y10 = f1(y1, . . . , yn) y20 = f2(y1, . . . , yn)
... ... y0n = fn(y1, . . . , yn)
(2.1)
Uwaga 2.2. Uk lad r´owna´n r´o˙zniczkowych jest autonomiczny, je˙zeli jego prawe strony nie sa jawnie zale˙zne od zmiennej niezale˙znej t czyli od czasu. Czasami taki uk lad nazywamy, tak˙ze stacjonarnym. W notacji wektorowej autonomiczny uk lad r´owna´n r´o˙zniczkowych mo˙zna zapisa´c w postaci
~
y0 = ~f (~y).
Definicja 2.3. Punkt y∗ = (y1∗, y∗2, . . . , yn∗) nazywamy puktem r´ownowagi uk ladu (2.1) je˙zeli
f1(y∗1, . . . , yn∗) = 0 f2(y1, . . . , yn) = 0
...
fn(y1∗, . . . , yn∗) = 0
(2.2)
Ka˙zdy punkt r´ownowagi wyznacza rozwiazanie sta le,
y1(t) ≡ y1∗, y2(t) ≡ y2∗, . . . , yn(t) ≡ yn∗, t ∈ IR.
Definicja 2.4. Punkt r´ownowagi y∗ = (y1∗, y2∗, . . . , yn∗) uk ladu (2.1) nazywamy stabilnym, je˙zeli dla dowolnego > 0 istnieje δ > 0 taka, ˙ze ka˙zde rozwiazanie y(t) = (y, 1(t), y2(t), . . . , yn(t)) tego uk ladu z warunkiem poczatkowym,
y1(0) = y10, y2(t) = y02, . . . , yn(t) = y0n) spe lniajacym warunek,
||y(0) − y∗|| = q
(y10− y1∗)2+ (y20− y2∗)2+ . . . + (yn0 − yn∗)2 < δ (2.3) istnieje na [0, ∞) i spe lnia tam warunek
||y(t) − y∗|| =p
(y1(t) − y1∗)2 + (y2(t) − y2∗)2+ . . . + (yn(t) − yn∗)2 < W przeciwnym przypadku punkt r´ownowagi nazywamy niestabilnym.
Definicja 2.5. Punkt r´ownowagi y∗ = (y∗1, y∗2, . . . , yn∗) uk ladu (2.1) nazywamy asympto- tycznie stabilnym, je˙zeli jest stabilny i je˙zeli istnieje δ0 > 0, takie, ˙ze ka˙zdego rozwiazanie, y(t) = (y1(t), y2(t), . . . , yn(t)) z warunkiem poczatkowym,
(y1(0) = y01, y2(t) = y20, . . . , yn(t) = yn0)
spe lniajacym warunek,
||y(0) − y∗|| = q
(y10− y1∗)2+ (y20− y2∗)2+ . . . + (yn0 − yn∗)2 < δ. (2.4) spe lnia te˙z warunki
t→+∞lim y1(t) = y∗1, lim
t→+∞y2(t) = y2∗, lim
t→+∞yn(t) = y∗n (2.5) Przyk lady Wyznaczy´c i zbada´c stabilno´s´c punkt´ow r´ownowagi. Dla punkt´ow stabilnych zbada´c ich asymptotyczna stabilno´s´, c.
(a) Niech
y0+ y = 1.
Latwo zauwa˙zy´c, ˙ze jedynym punktem r´ownowagi jest y∗ = 1. Dowolne rozwiazanie, r´ownania spe lniajace warunek pocz, atkowy y(0) = y, 0 jest postaci
y(t) = 1 − (1 − y0)e−t.
Niech > 0 bedzie dowolnie ma le. Mamy znale´, z´c taka liczb, e δ > 0, ˙ze dla ka˙zdego, t ≥ 0 bedzie spe lniona nier´, owno´s´c |y(t) − 1| < , o ile tylko |y0− 1| < δ. Poniewa˙z dla t ≥ 0 mamy
|y(t) − 1| = |1 − (1 − y0)e−t− 1| ≤ |1 − y0|,
wiec ˙z, adana nier´, owno´s´c bedzie spe lniona gdy przyjmiemy, ˙ze δ = . Zatem punkt, r´ownowagi jest stabilny. Ponadto mamy,
t→+∞lim y(t) = lim
t→∞[1 − (1 − y0)e−t] = 1 = y∗, co oznacza, ˙ze punkt r´ownowagi jest asymptotycznie stabilny.
(b) R´ownanie
y0 = 1 − y2
ma dwa punkty r´ownowagi y1∗ = 1, y2∗ = −1. Dowolne rozwiazanie spe lniaj, ace warunek, poczatkowy y(0) = y, 0 ma posta´c
y(t) = (y0− 1) + (1 + y0)e2t
−(y0− 1) + (1 + y0)e2t.
Zbadamy stabilno´s´c punktu r´ownowagi y1∗ = 1. Niech > 0 bedzie dowolnie ma le., Poniewa˙z
|y(t) − 1| =
(y0− 1) + (1 + y0)e2t
−(y0− 1) + (1 + y0)e2t − 1
= 2|y0 − 1|
| − (y0 − 1) + (1 + y0)e2t| Dla t = 0 otrzymamy
2|y0− 1|
| − (y0− 1) + (1 + y0)| = 2|y0− 1|
2 = |y0− 1|
Dla t > 0 dostaniemy
2|y0− 1|
| − (y0− 1) + (1 + y0)e2t| < |y0− 1|
Zatem dla t ≥ 0 otrzymamy |y(t) − 1| ≤ |y0 − 1|. Zatem wystarczy przyja´,c δ = .
Czyli y∗1 = 1 jest stabilnym punktem r´ownowagi. Ponadto dla dowolnego warunku poczatkowego y, 0 > −1 mamy
t→∞lim y(t) = lim
t→∞
(y0− 1) + (1 + y0)e2t
−(y0− 1) + (1 + y0)e2t = 1.
Tak wiec stabilno´s´, c badanego punktu r´ownowagi jest asymptotyczna. Poniewa˙z
t→−∞lim y(t) = lim
t→∞
(y0− 1) + (1 + y0)e2t
−(y0− 1) + (1 + y0)e2t = −1.
to drugi punkt r´ownowagi y2∗ = −1 jest niestabilny.
(c) Niech
x0 = 2y y0 = −2x
Dla rozwa˙zanego uk ladu r´owna´n jedynym punktem r´ownowagi jest punkt (x∗, y∗) = (0, 0). Ponadto rozwiazanie tego uk ladu spe lniaj, ace warunki pocz, atkowe x(0) = x, 0, y(0) = y0, ma posta´c
x(t) = x0cos 2t + y0sin 2t y(t) = −x0sin 2t + y0cos 2t
Dane jest ma le > 0. Szukane jest δ takie, ˙ze px20+ y20 < δ. Dla dowolnego t ≥ 0 mamy
px2(t) + y2(t) =p
(x0cos 2t + y0sin 2t)2+ (−x0sin 2t + y0cos 2t)2 = q
x20+ y02
wiec wystarczy przyjac δ = . Zatem pocz, atek uk ladu wsp´, o lrzednych jest stabilnym, punktem r´ownowagi. Nie jest natomiaast asymtotycznie stabilny, gdy˙z nie istnieja gra- nice
→∞limx(t) = lim
→∞(x0cos 2t + y0sin 2t)
→∞limy(t) = lim
→∞(−x0sin 2t + y0cos 2t).
(d) Niech
x0 = −3x + 4y y0 = x − 3y
Dla rozwa˙zanego uk ladu r´owna´n jedynym punktem r´ownowagi jest punkt (x∗, y∗) = (0, 0). Ponadto rozwiazanie tego uk ladu spe lniaj, ace warunki pocz, atkowe x(0) = x, 0, y(0) = y0, ma posta´c
x(t) = 12(2y0+ x0)e−t− 12(2y0− x0)e−5t y(t) = 14(2y0+ x0)e−t+14(2y0− x0)e−5t
Dane jest ma le > 0. Szukane jest δ takie, ˙zepx20+ y02 < δ Dla dowolnego t ≥ 0 mamy x(t)2+ y(t)2 = 1
4 5(2y0+ x0)e−2t+ 5(2y0− x0)e−10t− 6(2y0+ x0)(2y0− x0)e−6t (2.6) Latwo pokaza´c ˙ze prawa strona 2.6 jest funkcja malej, ac, a zmiennej t dla t ≥ 0. Zatem,
x(t)2+ y(t)2 ≤ x(0)2+ y(0)2 = x20+ y02
dla t ≥ 0. Wystarczy znowu przyjac δ = . Pokazali´smy, ˙ze pocz, atek uk ladu wsp´, o lrzednych, jest stabilnym punktem r´ownowagi. Ponadto
t→∞lim x(t) = lim
t→∞
1
2(2y0− x0)e−t− 1
2(2y0− x0)e−5t
= 0
t→∞lim y(t) = lim
t→∞
1
4(2y0+ x0)e−t +1
4(2y0− x0)e−5t
= 0 Poczatek uk ladu wsp´, o lrzednych jest aymptotycznie stabilny.,
2.2 Klasyfikacja punkt´ ow r´ ownowagi
Podamy klasyfikacje punkt´, ow r´ownowagi na p laszczy´znie prostych uk lad´ow liniowych ( tzn.
takich dla kt´orych macierz uk ladu jest nieosobliwa).
Warto´sci w lasne Nazwa Stabilno´s´c
Rzeczywiste r´o˙zne λ1, λ2
λ1 > 0, λ2 > 0 weze l, niestabilny
λ1 < 0, λ2 < 0 weze l, asymptotycznie stabilny
λ1λ2 < 0 siod lo niestabilny
Rzeczywiste r´owne λ = λ1 = λ2
λ > 0, 1 wektor w lasny weze l zdegenerowany, niestabilny
λ < 0, 1 wektor w lasny weze l zdegenerowany, asymptotycznie stabilny λ > 0, 2 wektory w lasne weze l gwia´, zdzisty niestabilny
λ < 0, 2 wektory w lasne weze l gwia´, zdzisty asymptotycznie stabilny zespolone λ1 = α + iβ, λ2 = α − iβ
gdzie β 6= 0
α > 0 ognisko niestabilny
α < 0 ognisko asymptotycznie stabilny
α = 0 centrum stabilny
Podamy teraz przyk lady r´owna´n ilustrujace podan, a wy˙zej klasyfikacje., 1. Weze l niestabilny,
x0 = 5x + 4y y0 = x + 2y
2. Weze l asymptotycznie stabilny,
x0 = −2x + 3y y0 = x − 3y
Portret fazowy 3. Siod lo niestabilne
x0 = 4x − 3y y0 = 5x − 4y
Portret fazowy
4. Weze l zdegenerowany niestabilny,
x0 = 3x − 4y y0 = x − y
Portret fazowy
5. Weze l zdegenerowany asymptotycznie stabilny,
x0 = x − 4y y0 = 4x − 7y
Portret fazowy
6. Weze l gwia´, zdzisty niestabilny
x0 = x y0 = y
Portret fazowy
7. Weze l gwia´, zdzisty asymptotycznie stabilny
x0 = −x y0 = −y
Portret fazowy
8. Ognisko niestabilne
x0 = x − y y0 = x + y
Portret fazowy
9. Ognisko asymptotycznie stabilne
x0 = x − 5y y0 = x − 3y
Portret fazowy 10. Centrum
x0 = x + 2y y0 = −5x − y
Portret fazowy
Zajmiemy sie teraz przypadkiem tr´, ojwymiarowym. Rozpatrzmy uk lad r´owna´n postaci X0 = AX.
Za lo´zmy, ˙ze A ma jednokrotne warto´sci w lasne. Wtedy uk lad rozpada sie na produkt jed- nowymiarowego i dwuwymiarowego uk ladu. Wielomian charakterystyczny jest stopnia 3 ma zatem 3 r´o˙zne pierwiastki rzeczywiste λ1, λ2, λ3 lub jeden rzeczywisty λ1 i dwa zespolone sprze˙zone λ, 2, λ3 = λ2. Mo˙zliwe sa zatem nast, epuj, ace przypadki.,
1. λ1 < λ2 < λ3 < 0 (kontrakcja wzd lu˙z trzech kierunk´ow odpowiadajacych warto´sciom, λ1, λ2, λ3
2. λ1 < λ2 < 0 < λ3 (kontrakcja wzd lu˙z dw´och kierunk´ow odpowiadajacych warto´sciom, λ1, λ2 i rozciaganie wzdlu˙z trzeciego λ, 3)
3. Reλ1,2 < λ3 < 0 (kontrakcja wzd lu˙z kierunku odpowiadajacego warto´sci λ, 3 oraz silniej- sza kontrakcja wraz z obrotem w p laszczy´znie odpowiadajacej warto´sciom λ, 1, λ2
4. λ3 < 0Reλ1,2 < 0 (kontrakcja wzd lu˙z kierunku odpowiadajacego warto´sci λ, 3 oraz s labsza kontrakcja wraz z obrotem w p laszczy´znie odpowiadajacej warto´sciom λ, 1, λ2
5. Re < λ1,2 < 0 < λ3 (rozciaganie wzd lu˙z kierunku odpowiadaj, acego warto´sci λ, 3 oraz kontrakcja wraz z obrotem w p laszczy´znie odpowiadajacej warto´sciom λ, 1, λ2
6. 0 < λ1 < λ2 < λ3 (rozciaganie wzd lu˙z trzech kierunk´, ow odpowiadajacych warto´sciom, λ1, λ2, λ3
7. λ1 < 0 < λ2 > λ3 (rozciaganie wzd lu˙z dw´, och kierunk´ow odpowiadajacych warto´sciom, λ1, λ2 i kontrakcja wzdlu˙z trzeciego λ3)
8. 0 < λ3 < Reλ1,2 (rozciaganie wzd lu˙z kierunku odpowiadaj, acego warto´sci λ, 3 oraz silniej- sza rozciaganie wraz z obrotem w p laszczy´, znie odpowiadajacej warto´sciom λ, 1, λ2
9. 0 < Reλ1,2 < Reλ3 (rozciaganie wzd lu˙z kierunku odpowiadaj, acego warto´sci λ, 3 oraz slabsze rozciaganie z obrotem w p laszczy´, znie odpowiadajacej warto´sciom λ, 1, λ2
Ta klasyfikacja nie obejmuje tak˙ze przypadk´ow zdegenerowanych gdy np. λ1 ∈ IR, λ2 = λ3 ∈ CI oraz l1 = Reλ2 = Reλ3.
3 Dyfeomorfizmy i potoki
3.1 Rozmaito´ sci r´ o ˙zniczkowe
Definicja 3.1. Przestrze´n topologiczna Hausdorffa M nazywamy rozmaito´, scia r´, o˙zniczkowa, klasy Cr, 0 ≤ r ≤ ∞ i wymiaru m < ∞ je˙zeli istnieje pokrycie M zbiorami otwartymi {Uα} i rodzina homeomorfizm´ow φα : Uα → IRm taka, ˙ze Vα = φα(Uα) jest zbiorem otwartym w IRm. Pare (U, α, φα) nazywamy mapa. Mapy (U, α, φα), (Uβ, φβ) nazywamy zgodnymi, je´sli
• Uα∩ Uβ 6= ∅
• odwzorowania φβ ◦ φ−1α : φα(Uα∩ Uβ) → φβ(Uα∩ Uβ) i φα◦ φ−1β : φβ(Uα∩ Uβ) → φα(Uα∩ Uβ)
sa dyfeomorfizmami klasy C, r.
Zbi´or {(Uα, φα)} nazywamuy atlasem. Dwa atlasy nazywamy r´ownowa˙znymi gdy ich suma mnogo´sciowa jest atlasem tzn. je˙zeli dowolna mapa pierwszego atlasu jest zgodna z dowolna, mapa drugiego atlasu. Struktur, e r´, o˙zniczkowa rozmairo´, sci M nazywamy klase r´, ownowa˙zno´sci atlas´ow.
Definicja 3.2. Niech M1, M2bed, a rozmaito´, sciami r´o˙zniczkowalnymi klasy Cr. Odwzorowanie f : M1 → M2 nazywamy r´o˙zniczkowalnym klasy Cr je´sli w lokalnych wsp´o lrzednych na M, 1 i
M2 jest klasy Cr tzn. je´sli φ1 : U1 → V1 ⊂ IRm, φ2 : U2 → V2 ⊂ IRm sa lokalnymi mapami i, x ∈ U1, f (x) ∈ U2, w´owczas φ2◦ f ◦ φ1−1 : V1 → V2 ma by´c r´o˙zniczkowalne klasy Cr.
Definicja 3.3. Krzywa na rozmaito´, sci M wychodzac, a w chwili t = 0 z punktu x ∈ M, nazywamy odwzorowanie r´o˙zniczkowalne klasy Cr γ : I → M , I ⊂ IR takie, ˙ze γ(0) = x.
Niech xi, i = 1, . . . , m oznaczaja lokalne wsp´, olrzedne w otoczeniu x ∈ M . Wtedy vi := d
dt|t=0
(xi◦ γ) inaczej vi = x0i|t=0
oznacza i-ta wsp´, o lrzedn, a wektora pr, edko´, sci krzywej γ punkcie x. (zw. te˙z wektorem stycznym do tej krzywej w punkcie x).
Definicja 3.4. Przestrzenia styczn, a do rozmaito´, sci M w punkcie x nazywamy zbi´or wszyst- kich wektor´ow predko´, sci krzywych wychodzacych z punktu x. Przestrzeni, a styczn, a do roz-, maito´sci M w punkcie x oznaczamy symbolem TxM . Jej elementy nazywamy wektorami stycznymi. Przestrze´n TxM ma strukture przestrzeni liniowej.,
Definicja 3.5. Wiazk, a styczn, a nazywamy sum, e przestrzeni stycznych do rozmaito´, sci M we wszystkich jej punktach
T M = [
x∈M
TxM = {(x, v) : x ∈ M, v ∈ TxM }
Twierdzenie 3.6. T M jest rozmaito´scia r´, ozniczkowa klasy C, r wymiaru 2m.
Istnieja dwa naturalne odwzorowania i : M → T M, i(x) = (x, 0) (przekr´, oj zerowy wiazki), oraz rzut p : T M → M, p((x, v)) = x.
Definicja 3.7. M - rozmaito´s´c r´o˙zniczkowa klasy Cr, f : M → M bedzie odwzorowanie, r´o˙zniczkowalne klasy Cr. Pochodna odwzorowania f w punkcie x ∈ M nazywamy odwzo-, rowanie f∗ : TxM → Tf (x)M kt´ore przeprowadza wektor predko´, sci v krzywej γ : I → M wychodzacej z punktu x w wektor pr, edko´, sci krzywej f ◦ γ : I → M wychodzacej z f (x) tzn.,
f∗|x
dγ dt|t=0
= d
dt|t=0(f ◦ γ)
˜
x = ψ(x) = [˜x1, . . . , ˜xm] - punkt x zapisany w lokalnych wsp´o lrzednych,
f = φ(x) = [ ˜˜ f1, . . . , ˜fm]- odwzorowanie f zapisane w lokalnych wsp´o lrzednych,
f∗ = Df =
"
∂ ˜fj
∂ ˜xi
#
i,j=1,...,m
f∗- macierz Jacobiego zapisana w lokalnych wsp´o lrzeednych, v = [v, 1, . . . , vm]
f∗(~v) =
m
X
i=1
∂ ˜fj
∂ ˜xiv˜i,
~˜
v = [˜v − 1, . . . , ˜vm] -wektor ~v zapisany w olkalnych wsp´o lrzednych.,
Definicja 3.8. Polem wektorowym v klasy Cr na rozmaito´sci M nazywamy odwzorowanie v : M → T M takie, ˙ze p ◦ v : M → M jest identyczno´scia tzn p(v(x)) = x,
Przestrze´n p´ol wektorowych klasy Crzdefiniowanych na M znaczamy symbolem Cr(T M ).
3.2 Dzia lanie grup na rozmaito´ sciach
Definicja 3.9. Niech M oznacza zbi´or. Przekszta lceniem T : M → M nazywa´c bedziemy, odwzorowanie r´o˙znowarto´sciowe.
Definicja 3.10. [ Dzia laniem grupy G na zbiorze M.] Je´sli ka˙zdemu elementowi grupy g ∈ G przyporzadkowany jest przekszta lcenie T, g : M → M , produktowi dowolnych dw´och element´ow z G odpowiada produkt przekszta lce´n odpowiadajacych tym elementom,
Tf g = TfTg
oraz elementowi odwrotnemu odpowiada przeksztalcenie odwrotne do przekszta lcenia przy- porzadkowanego temu elementowi,
Tg−1 = Tg−1, to powiemy ˙ze grupa G dzia la na M .
Uwaga 3.11. Dzia lanie grupy G na zbiorze M jest homomorfizmem grupy G w grupe, wszystkich przekszta lce´n zbioru M .
Definicja 3.12. Jednoparametrowa grupa przekszta lce´, n zbioru nazywamy dzia lanie IR ( grupa abelowa ze wzgledu na dodawanie) na zbiorze. Zazwyczaj oznaczamy j, a nast, epuj, aco {φ, t}t∈IR.
Definicja 3.13. Jednoparametrowa grupa przekszta lce´, n zbioru M nazywamy tak˙ze potokiem na przestrzeni fazowej M .
Definicja 3.14. Dzia lanie grupy G na zbiorze M nazywamy jednoparametrowa, grupa przekszta lce´, n z dyskretnym czasem. Dla takiego dzia lania
Tn= (T )n, czyli jest n-ta iteracj, e T .,
Definicja 3.15. Niech M bedzie g ladk, a rozmaito´, scia r´, ozniczkowa. Jednoparametrow, a grup, a, dyfeomorfizm´ow rozmaito´sci M nazywamy jednoparametrowa grup, e przekszta lce´, n {φt}t∈IR kt´orej elementami sa dyfeomorfizmy φ, t : M → M taka, ˙ze φ : IR × M 3 (t, x) → φ, t(x) ∈ M zale˙zy g ladko od obu argument´ow.
∀t ∈ IR φ(t, ·) = φt: M → M dyfeomorfizm φ(t, x0) : IR → M trajektoria punktu x0 ∈ M
Uwaga 3.16. Odtad potokiem na rozmaito´, sci M nazywa´c bedziemy jednopara-, metrowa grup, a dyfeomorfizm´, ow rozmaito´sci M .
Przyk lady
• M = IR φt(x) = ektx (rozciaganie),
• M = IR2
φt(x, y) =
cos t sin t
− sin t cos t
× x y
czyli φt jest obrotem o kat t.,
3.3 Zwi azek mi
,edzy potokami a polami wektorowymi
,Definicja 3.17. Niech {φt}t∈Rpotok dyfeomorfizm´ow na rozmaito´sci M . Poniewa˙z {φt(x)}t∈R zale˙zy g ladko od x i t to mo˙zemy policzy´c pochodna,
X(x) =~ d
dt|t=0(φt(x))
Wektor ~X nazywamy wektorem predko´, sci potoku na przestrzeni fazowej M . Tak otrzymujemy g ladkie pole wektorowe na M .
Niech U oznacza otwarty podzbi´or IRn lub U = T M -wiazka styczna do rozmaito´sci M , o, kt´orej zak ladamy, ˙ze jest g ladka.
Definicja 3.18. Rozpatrujemy nieautonomiczne pole vektoroe X : I × M → T M I × M 3 (t, x) → X(t, x) ∈ TxM.
Takie pole wektorowe zadaje uk lad r´owna´n r´o˙zniczkowych zwyczajnych na rozmaito´sci M tzn.
dx
dt = X(t, x). (3.1)
Gdy pole wektorowe X(x, t) = X(x), czyli nie zale˙zy od czasu, to otrzymamy automiczny uk lad r´owna´n r´o˙zniczkowych zwyczajnych na rozmaito´sci M .
dx
dt = X(x). (3.2)
Definicja 3.19. Rozwiazaniem r´, ownania spe lniajacym warunek pocz, atkowy,
d
dtφ(t) = X(t, φ(t))
x0 = φ(t0) (3.3)
nazywamy krzywa φ : J → M , J ⊂ I tak, a ˙ze, dtdφ(t) = X(t, φ(t)) oraz φ(t0) = x0.
Definicja 3.20. Punktem krytycznym pola wektorowego X ∈ C1(T M ) nazywamy punkt x0 ∈ M taki, ˙ze X(t, x0) ≡ 0 dla ka˙zdego t ∈ IR. Wtedy φ(t) ≡ x0 nazywamy po lo˙zeniem r´ownowagi pola X.
Twierdzenie 3.21. [ Twierdzenie o istnieniu i jednoznaczno´sci rozwiaza´, n] M- g ladka rozmaito´sc, X ∈ C1(T M )- pole wektorowe klasy C1. Rozpatrzmy r´ownanie zadane przez X
tzn. d
dtφ(t) = X(t, φ(t)), (3.4)
gdzie (t∗, x∗ = φ(t)) ∈ I × M, x∗ ∈ M . Wtedy istnieja otoczenia I, 0 ⊂ I punktu t∗ oraz U ⊂ M punktu x∗ takie, ˙ze je´sli x0 ∈ U , to zagadnienie poczatkowe x(t, 0) = x0 rownania (3.4) ma dok ladnie jedno rozwiazanie φ(t) = φ(t, x, 0), t ∈ I0. Je´sli pole wektorowe jest analityczne, to φ(t, x0) te˙z jest analityczne.
Rozwiaznia φ, t(x) tworza lokalny potok tzn. φ, t(x) ◦ φs(x) = φt+s(x) dla t, s, t + s ∈ I0
Uwaga 3.22. Poniewa˙z pole X jest klasy C1, a rozmaito´s´c jest klasy C1, to lokalne mapy sa, dyfeomorfizmami. Stad w lokalnych wsp´, o lrzednych pole ˜, X jest klasy C1, wiec spe lniony jest, lokalnie warunek Lipschitza ze wzgledu na zmienn, a ˜, x ∈ IRn. Zatem w danej mapie spe lnione sa za lo˙zenia twierdzenia Picarda-Lind¨, olefa z czego wynika teza twierdzenia.
Twierdzenie 3.23. [Twierdzenie o zale ˙zno´sci od warunk´ow poczatkowych ] Je´, sli w za lo˙zeniach Twierdzenia 3.21 pole wektorowe X bedzie klasy C, 2, to φ(t, x0) jest klasy C1 ( ze wzgledu na (t, x, 0).) Og´olniej X klasy Cn, to potok jest klasy Cn−1.
Twierdzenie 3.24. [Twierdzenie o zale ˙zno´sci od parametrow] M-g ladka rozmaito´s´c, X ∈ Cr(T M ), r ≥ 2- pole wektorowe klasy Cr. Rozpatrzmy r´ownanie zadane przez X tzn.
d
dtφ(t) = X(t, φ(t), λ), (3.5)
gdzie (t, x∗, λ) ∈ I × M × V, x∗ ∈ M, λ ∈ V ⊂ IRk. Wtedy rozwiazanie r´, owniania (3.5) sa, klasy Cr−1 ze wzgledu na wszystkie zmienne.,
Twierdzenie 3.25. M ⊂ IRn zwarta rozmaito´s´c r´o˙zniczkowa klasy Cr, r ≥ 2, dimM = m < n, pole wektorowe X ∈ Cr(T M ), r ≥ 2. Istnieje w´owczas jednoparametrowa grupa dyfeomorfizm´ow φ : IR × M → M dla kt´orej pole X jest polem predko´, sci potoku {φt}t∈R tzn.
X(x) = d(φt(x)) dt |t=0.
Uwaga 3.26. Za lo˙zenie zwarto´sci rozmaito´sci jest istotne.
Poniewa˙z X jest zwarta, to mamy pokrycie X za pomoca sko´, nczenie wielu zbior´ow (Ui, ψi). W ka˙zdej mapie mamy jednoznaczno´s´c rozwiaza´, n, to dla to w cze´sci wsp´, olnej map jednoczno´s´c gwarantuje, ˙ze rozwiazania musz, a by´, c takie same czyli jedno jest przed lu˙zezeniem drugiego.
Stad potok lokalny przed lu˙za si, e do globalnego.,
3.4 Punkty krytyczne p´ ol wektorowych
Niech X bedzie polem wektorowym zdefiniowanym w otoczeniu 0 w IR, n, X(0) = 0, φtoznacza potok generowany przez pole X
φ0t(x) = X(φt(x)) (3.6)
Ro˙zniczkujemy (3.6) wzgledem zmiennej przestrzennej x.,
∂
∂xφ0t(x) = ∂
∂xX(φt(x)) (3.7)
Mo˙zemy zmieni´c kolejno´s´c r´orniczkowania w (3.7) (uzasadni´c).
∂
∂t
∂
∂xφt(x) = ∂
∂xX(φt(x)) = DX(φt(x)) ∂
∂xφt(x) Oznaczmy
A(t) = ∂
∂xφt(x)|x=0
W´owczas A(t) spe lnia r´ownanie r´orniczkowe
∂
∂tA(t) = DX(0)A(t) φt(0) = 0
Jego rozwiazania s, a postaci,
A(t) = etDX(0)A(0), gdzie
A(0) = ∂
∂xφ0(x) = I.
poniewa˙z φ0(x) jest identyczno´scia. St, ad,
A(t) = etDX(0).
Uwaga 3.27. Z wcze´sniejszych rachunk´ow wynika, ˙ze φt(0) = 0 dla ka˙zdego t ∈ IR.
Definicja 3.28. Przekszta lcenie liniowe DX(0) (czasami piszemy te˙z D0X) nazywamy hesjanem pola X w punkcie 0.
4 Hiperboliczno´ s´ c
4.1 Punkty hiperboliczne dyfeomerfizm´ ow i potok´ ow
Definicja 4.1. Przekszta lcenie liniowe A : IRn → IRn nazywamy hiperbolicznym je´sli nie ma ono warto´sci w lasnych o module 1.
Definicja 4.2. Punkt sta ly x0 dyfeomorfizmu f (okre´slonego na otwartym podzbiorze w Rn) nazywamy hiperbolicznym, je˙zeli Dx0f jest przekszta lcenie hiperbolicznym. Punkt okresowy dy- feomorfizmu f (okre´slonego na otwartym podzbiorze w Rn) nazywamy hiperbolicznym, je´sli jest on hiperbolicznym punktem sta lym dyfeomorfizmu fn ( czyli Dx0fn jest przekszta lcenie hiperbolicznym.)
Definicja 4.3. M ⊂ Rn g ladka zwarta rozmaito´s´c, f : M → M g ladki dyfeomorfizm, x0 ∈ M jest punktem okresowym hiperbolicznym okresu n je´sli Dfn: TpM → TpM jest hiperbolicznym przekszta lceniem liniowym.
Przyklady Niech φ : IR2 → IR2
L = a b c d
1. Pokaza´c, ˙ze L jest przekszta lceniem z torusa T2 = IR2/ZZ2 na T2 wtedy i tylko wtedy gdy a, b, c, d ∈ ZZ.
2. Pokaza´c, ˙ze L jest przekszta lceniem wzajemnie jednoznacznym torusa T2 wtedy i tylko wtedy gdy gdy detL = ±1
3. Za lo˙zmy, ˙ze L jest hiperboliczny czyli nie ma warto´sci w lasnych o module 1. Pokaza´c,
˙ze istnieja dwie warto´sci w lasne rzeczywiste λ, µ takie, ˙ze |λ| < 1, |µ| > 1. Niech u i v bed, a warto´sciami w lasnymi odpowiadaj, acymi tym warto´sciom w lasnym tzn.,
L(~u) = λ~u, L(~v) = µ~v Wtedy proste
L− = {t~u : t ∈ IR}, L+= {t~v : t ∈ IR}
sa podprzestrzeniami odpowiadaj, acymi tym warto´sciom w lasnym. Pokza´, c, ˙ze je´sli Π jest rzutem
Π : IR2 → T2, Π(x, y) = (e2πix, e2πiy),
to obrazy prostych L−, L+ sa g, esto nawini, ete na torusie, dlatego nazywamy je obmot-, kami.
Uwaga 4.4. Przekszta lcenie L opisane w powy˙zszym przyk ladzie nazyweamy algebraicznym automorfizmem torusa
Definicja 4.5. Je´sli X jest polem wektorowym klasy C1, okre´slonym w otoczeniu x0 ∈ Rn i X(x0) = 0, to x0 nazywamy niezdegenerowanym punktem krytycznym, je´sli przekszta lcenie liniowe DX(x0) (hesjan) jest odwracalne.
Definicja 4.6. Je´sli X jest polem wektorowym klasy C1, okre´slonym w otoczeniu x0 ∈ Rn i X(x0) = 0, to x0 nazywamy hiperbolicznym puktem krytycznym je´sli przekszta lcenie liniowe DX(x0) (hesjan) nie ma warto´sci w lasnych o cze´,sci rzeczywistej r´ownej zero.
Uwaga 4.7. Je´sli x0 jest hiperbolicznym punktem krytycznym pola X a φt potokiem
generowanym przez to pole, to punkt x0 jst puktem sta lym hiperbolicznym dyfeomorfizmu φt czyli Dφt : IRn → IRn jest przekszta lceniem hiperbolicznym (tzn. nie posiada warto´sci w lasnych o module r´ownym 1).
Dow´od Poniewa˙z
Dφt(x0) = etDX(x0), wiec ka˙zda warto´s´, c w lasna λ operatora Dφt(x0) ma posta´c
λ = etµ,
gdzie µ jest warto´scia w lasna hesjanu DX(x, 0). Stad je´sli, Reµ 6= 0 to |λ| 6= 1
Definicja 4.8. Warto´sci w lasne hesjanu pola wektorowego w punkcie krytycznym nazywamy wyk ladnikami charakterystycznymi punktu krytycznego.
Definicja 4.9. M ⊂ IRn g ladka zwarta rozmaito´s´c r´o˙zniczkowa, X g ladkie pole wektorowe zdefiniowane na M , X(x0) = 0, φt potok pola wektorowego generowany przez X. Wtedy w lokalnych wsp´o lrzednych otrzymamy pole ˜, X okre´slone na otoczeniu punktu ˜x0 ∈ IRn. Punkt x0 jest krytycznym punktem hiperbolicznym pola X je´sli ˜x0 jest hiperbolicznym punktem kry- tycznym pola ˜X.
Przyk lad Rozpatrzmy pole wektorowe
X(x, y) = [2y2, 4x − 4x3] Hesjan tego pola wektorowego dany jest macierza,
DX(x, y) =
0 2
4 − 12x2 0
Pole wektorowe ma 3 punkty krytyczne (0, 0), (−1, 0) i (1, 0). Punkt (0, 0) jest hiperboliczny bo wyk ladniki charakterysyczne sa postaci ±, √
2 za´s punkty (−1, 0) i (1, 0) nie sa hiperboliczne, bo wyk ladniki charakterystyczne sa postaci ±4i.,
5 Linearyzacja
5.1 Zagadnienie linearyzacji p´ ol wektorowych i dyfeomorfizm´ ow
Dane jest pole wektorowe X w IRn klasy C1 (przyjmijmy, ˙ze zdefiniowane w otoczeniu 0).
Zak ladamy, ˙ze X(0) = 0 (zatem 0 jest punktem krytycznym pola)
Dla zilustrowania problemu przyjmijmy, ˙ze pole X jest dwuwymiarowe tn. ze zadane jest w IR2. Wtedy
X = (f, g) oraz
f (x, y) = f (0, 0) + ∂f
∂xx +∂f
∂xy + o((x, y)) g(x, y) = g(0, 0) + ∂g
∂xx + ∂g
∂xy + o((x, y)) Niech
A = ∂xf ∂yf
∂xg ∂yg
Zatem
X(x, y) = A(x, y) + o((x, y))
Problem 1
Czy mo˙zna por´owna´c potok pola wektorowego X w otoczeniu punktu krytycznego (miejsca zerowego) z potokiem pola liniowego (x, y) → A(x, y)?
Przyklad 1 Rozpatrzmy r´ownanie opisujace ruch wahad la fizycznego,
x0 = y
y0 = − sin x (5.1)
Czyli pole wektorowe wyra˙za sie wzorem,
X(x, y) = (y, − sin x).
Miejscami zerowymi pola X czyli punktami krytycznymi sa punkty postaci:, (kπ, 0), k ∈ ZZ.