DIE NATURWISSENSCHAFTEN
1 7 . Jahrgan g 30 . August 19 29 Heft 3 5
W illy W ien.
N ach ru f von M. v . La u e, B erlin , und E . Rü c h a r d t, München.
U n erw artet für die Fachgenossen, die sich an seine unerschütterliche Gesundheit zu glauben gew öhnt hatten, sta rb am 30. A u gu st 1928, kurz nach einer Operation, Wi l l y Wi e n. E r h at kein hohes A lte r erreicht, denn er w ar geboren am 13 . Ja n u a r 1864 in G affken bei Fischhausen in Ostpreußen. Seine E lte rn stam m ten aus M ecklenburg; die m eisten seiner Vorfahren, auch sein V ater, w aren Gutsbesitzer. N ach dem W illen seiner F am ilie h ätte Wi l l y Wi e n sich ebenfalls die
sem B eru fe widm en sollen, und seinen Ü bergang zur P h y sik m ußte er sich einigerm aßen erkäm pfen.
Selbst nach seiner Prom otion suchte m an ihm klarzum achen, welch andere Lebensstellung der sichere B esitz eines R itterg u tes gewährleiste, als eine ganz ungewisse akadem ische L au fbah n . Im m erhin — er studierte in G öttingen, B erlin und H eidelberg M ath em atik und N aturw issenschaften, prom ovierte 1886 in B erlin, w urde 1889 A ssistent bei He l m h o l t z an der Physikalisch-technischen R eich san stalt. 1892 folgte H ab ilitatio n an der B erlin er U n iversität, 1896 B eru fu n g zum außer
ordentlichen Professor in A achen. 1899 kam Wi e n
als ordentlicher Professor nach Gießen, 1900 nach W ürzburg und 19 20 nach M ünchen. Inzwischen ( 19 1 1) h atte er den N obelpreis erhalten.
D ie A rbeiten W . Wi e n s, sow eit sie nicht der experim entellen E rforsch u n g der Corpuscular- strahlen gelten, gruppieren sich um H yd rod yn am ik und (so können w ir sagen) E lek tro d y n a m ik ; denn die letztere um faß t ja auch die gesam te Optik, ein
schließlich jenes kleinen, aber so unvergleichlich w ich tig gewordenen G ebietes, das m an als die Theorie der W ärm estrahlung bezeichnet. D iese G ebiete sind gewiß nicht eng, aber sie geben tro tz dem nicht den U m fan g seines Interesses. Grenzen d afü r gab es innerhalb der P h y sik näm lich über
h aupt n ich t; er strebte durchaus zum Ganzen, nahm an den Fo rtsch ritten jedes ihrer Zweige innerlich A nteil, wie sich im G espräch m it Fachgenossen im m er w ieder ein m anchm al überraschend tiefes V erstän dnis fü r ihm scheinbar ferner liegende F rag en zeigte. S o erk lä rt es sich auch, daß er noch in seinen letzten L eb en sjah ren die große A rb eit übernahm , w elche die H erausgabe des ,,H andbuchs der E x p e rim e n ta lp h y sik “ m it sich brach te; er h at sie gerade noch v o r seinem Tode in allem W esen t
lichen zum Abschluß bringen können. Insbesondere lagen ihm auch die Fo rtsc h ritte der m athem atischen P h y s ik am H erzen; so h at er z. B . die w ertvollen U ntersuchungen vo n Se i t z über die B eu gun g an K reiszylin d ern und in noch höherem Maße die von
Si e g e r über die B eu g u n g am elliptischen Z ylind er angeregt. Ü berh au pt muß m an au ssp rech en : Wi e n s
Persönlichkeit, auch die wissenschaftliche, lernte
m an ganz nur im U m gang m it ihm kennen. Sei es durch A rb eit in seinem In stitu t, sei es auch durch Teilnahm e an den w interlichen Gebirgstouren, zu denen er vo r dem K riege allj ähr lieh eine R eihe seiner Schüler, M itarbeiter sowie befreundeter Fachgenos
sen um sich versam m elte. Gerade dabei, unter freiem H im m el, strah lte von ihm eine Lebensfreude, eine Freud e am Forschen aus, die sich m itreißend auf die ganze U m w elt übertrug. W ieviel A rbeiten er so angeregt, wie o ft er jüngere Fachgenossen erm utigt oder, vielleich t nur ihnen selbst m erklich, auf einen rich tigeren W eg gelenkt h at, das w eist keine L ite ra tu r au s; danach m üßte m an jeden ein
zeln befragen, dem das unvergeßliche G lück zuteil geworden, m it Wi l l y Wi e n S k i laufen zu dürfen.
W enngleich schon Wi e n s erste P ub likation, seine D o ktorarb eit „Ü b e r den E in flu ß der ponderablen T eile a u f das gebeugte L ic h t“ in einer e x p e ri
m entellen U ntersuchung bestand und die A nerken nung seines L eh rers He lm h o lt z fand, h at Wie n
doch erst in A achen dasjenige experim entelle G ebiet in A n g riff genommen, das ihn sein ganzes Leben hindurch besch äftigt hat. N achdem er sich in der R eich san stalt, neben seinen ununterbroche
nen theoretischen Studien, gemeinsam m it seinem Freunde Ho lbo r n m it der M essung hoher und tiefer T em peraturen m it dem Platinth erm om eter be
sch äftigt hatte, bot sich ihm bald nach der E n t deckung der R öntgenstrahlen Gelegenheit, in den B erlin er K lin ik en Versuche m it diesen Strah len an
zustellen und sich die dam als noch sehr schw ierige V akuum tech nik anzueignen. In A achen fand er die notwendigen A p p arate vor, um sich näher m it den Problem en der G asentladu ng zu beschäftigen. Im Ja h re 1897 konnte Wie n bereits einen w ichtigen B e itra g zu der K enntnis der K atho d en strah len liefern, die d am als noch von vielen Fo rsch ern (Go l d s t e in, Wie d e m a n n, Le n a r d) fü r eine W ellenstrahlung gehalten w urden. E s gelang ihm, die n egative L ad u n g der K ath o d en strah len , die durch ein L en ard fen ster gegangen w aren, in einem ganz feldfreien und h och evaku ierten R a u m nachzuweisen und auch die elektrisch e A blenkung unter diesen einw andfreien B edingungen zu u n ter
suchen. In der gleichen A rb e it bew ies er bereits die positive L ad u n g der von Go l d s t e in entdeckten K an alstrah len , die sich w eder durch ein dünnes Fen ster hindurchschießen noch durch einen p er
m anenten M agneten ablenken ließen. D ie K la rh e it seines U rteils w ird aus folgenden Sätzen deutlich:
,,So kann es denn nicht m ehr zw eifelhaft sein, daß w ir in den K ath o d en strah len geladene Teilchen vo r uns haben, w obei ein w esentlicher U nterschied zwischen den p ositiven und negativen Teilchen zutage tritt. D a die positiven Teilchen vom M agne
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ten nicht abgelen kt werden, m üssen sie entw eder eine sehr viel größere G eschw indigkeit besitzen als die n egativen oder größere M asse im V erh ältn is zur Ladu n g. D as letztere w ird am w ahrschein
lichsten sein. D aß die negativen Teilchen durch eine A lum inium platte fliegen, ohne eine nennens
w erte Einbu ße an G eschw indigkeit zu erleiden, wie die im w esentlichen u nveränderte A blenkung durch den M agneten beweist, sprich t dafür, daß w ir es nicht m it den gewöhnlichen chem ischen M ole
külen zu tun h aben.“ Schon im folgenden Ja h re erschien eine ausführliche A rb eit „Ü b e r die elektro
statisch e und m agnetische A blenku ng der K a n a l
stra h le n ". D er N achw eis der m agnetischen A b lenkung in stark en Feld ern bereitete besondere Schw ierigkeiten und zeigt Wi e n bereits als E x p e ri
m entator ersten R an ges. D ie Größenordnung von
— und v w urde bestim m t und auch bereits kon sta- e m
tiert, daß die S trah len nicht einheitlich w aren.
„A u s dieser B eo bach tun g ist der Schluß zu ziehen, daß die K a n a lstrah le n m it den Vorgängen bei der E lek tro lyse am nächsten ve rw a n d t sind “ , b e
m erkt Wi e n am E n d e dieser A rb eit. D ie nähere E rfo rsch u n g der N a tu r und E n tsteh u n g sa rt der K an alstrah len erwies sich als sehr schw ierig, und es ist spannend zu verfolgen, wie Wi e n nun in seiner W ürzburger Z eit system atisch und sicher der F rag e nach dem U rsp ru ng und der A rt der Ionen näher
zukom m en sucht, einen E in b lic k in die kom plizier
ten U m ladungsVorgänge gew inn t und jeden F o r t
sch ritt au f dem G ebiete der V aku um tech n ik fü r seine U ntersuchungen nutzbar m ach t und w eiter
entw ickelt. Seine „D u rchström un gsm eth od e“ ist fü r viele A rbeiten m it K athod en -, K a n a l- und R ö ntgenstrahlen unentbehrlich geworden. M ehrere Schüler sind bereits m it ihm an der A rb eit. D ie Fluorescenzw irkung der Strah len w ird u nter
sucht, der M echanism us der U m ladungen w ird q u a lita tiv geklärt. Wi e n zeigt, daß ein K a n a l
strah l, dem seine geladenen B estan d teile durch ein stark es M agnetfeld entzogen sind, sich durch die W echselw irkung m it den M olekülen des G ases au f dem w eiteren W ege w ieder bis zum gleichen B e trage auf läd t. D ie sekundäre E lektron en strahlun g der K an alstrah len w ird vo n Fü c h t b a u e r a u f
gefunden. D ie E n ergie der K a n a lstrah le n w ird m it H ilfe einer T herm osäule der M essung zugänglich gem acht und diese neue U ntersuchungsm ethode alsb ald zur q uan titativen E rforsch u n g der Z u sam m ensetzung eines m agnetisch abgelenkten Strahlenbündels aus seinen verschiedenen Ionen
arten verw ertet. Im Ja h re 1 9 1 1 folgt dann eine w ichtige experim entelle A rb eit über die q u an ti
ta tiv e B estim m ung der m ittleren freien W eglängen der U m ladungen der K an alstrah len . D ie in dieser A rb e it von Wi e n entw ickelte Theorie und M ethode ist in ganz ähnlicher F o rm wieder in neuerer Z eit bei der U ntersuchung der analogen V orgänge bei den « -Strah len benutzt worden. N eben diesen A rbeiten zogen in der ersten W ürzburger Z e it die Rö n tgen strah len Wi e n s In teresse in besonderem
M aße a u f sich. W ir gehen d arau f w eiter unten ein. D ie E n td ecku n g des D opplereffektes bei den K an alstrah len durch St a r k gab neue U n ter
suchungsm ethoden an die H and und lenkte Wi e n s
A u fm erk sam keit au f die Problem e der L ic h t
emission. Inzw ischen h atte sich ein größerer Schüler
kreis um ihn gesam m elt, das Studium des D opp ler
effektes stand im M ittelpu nkt des Interesses. D ie V orgänge der Lich tan regu n g durch K an alstrah len w urden durch Wi l s a r geklärt. D ie E rm ittelu n g der M asse und L ad u n g der L in ien träger bildete das Ziel m ehrerer A rbeiten vo n Wi e n s Schülern.
Die F rag e, ob die Serienem ission des W asserstoffes den neutralen oder p ositiv geladenen W asserstoff
atom en zugehört, w urde dam als besonders eifrig d isku tiert. D ie Theorie konnte noch keine A n h altspu nkte zu der Entsch eid u ng dieser F rag en geben. V ersuche m it den K an alstrah len zeigten zwar, daß die Serienem ission im ablenkbaren T eil des W asserstoffk an alstrah les v ie l schw ächer w ar als im unabgelenkten, doch ließ sich ein eindeutiger Schluß nicht ziehen, w eil U m ladungen und N eu anregungen nich t verm ieden w erden konnten.
T rotzdem h a t Wi e n im m er die A n sich t vertreten, daß der T rä g er der B alm erserie das neutrale A tom ist oder aber der N eu tralisieru ngsvorgang m it der Em ission dieser Serie verbunden ist. E r s t die große Pu m pgeschw indigkeit der m odernen Pum pen h at es Wi e n im Ja h re 19 22 erm öglicht, eine ein
w andfreie M ethode zur U nterscheidung zwischen geladenen und ungeladenen L in ien trägern im K a n a lstrah l auszubilden, als die Theorie in vielen Fällen ihr U rteil bereits gesprochen hatte. D ie K an alstrah len treten in ein hohes V ak uu m leuch
tend ein und passieren ein tran sversales elektrisches F eld . M it einem spaltlosen Spektrograph en e r
scheint das B ild des Strah les im L ich te einer S p ek trallinie, die einen neutralen T rä g er h at (Bogen
linie), unabgelenkt, im L ich te einer Linie, die einem geladenen T rä g er zugehört (Funkenlinie), jedoch zur Seite abgelen kt. D iese M eister arbeit, die Wi e n au f der H öhe seiner experim entellen K u n st zeigt, hat, wie uns scheint, nich t die genü
gende B each tu n g gefunden. D ie k lare F ra g e stellung, die rein experim entelle, von jeder theo
retischen Speku lation freie M ethode ist besonders c h arak teristisch fü r Wi e n s D enk- und A rb eits
weise, die sich besonders in seinem späteren A lter im m er m ehr in dieser R ich tu n g entw ickelt h at.
V ielleich t die schönste, experim entell und theo
retisch gleich bedeutende U ntersuchung h at Wi e n
kurz vo r dem K riege verö ffen tlich t im Anschluß an die E n td ecku n g der elektrischen A u fsp altu n g der Spektrallinien durch St a r k, die w eiter unten ge
nauer zu besprechende elektrodynam ische A u fsp al
tu n g der Spektrallinien bew egter A tom e, die er theo
retisch vo rh ergesagt h atte. N u r „einem M eister der Theorie und des E x p e rim e n te s“ , w ie die stolze A u f
sch rift a u f der ihm verliehenen E rn s t Abbe-M edaille lau tet, konnte diese E n td ecku n g gelingen. D er A u s
bruch des W eltkrieges unterbrach au f m ehrere Ja h re die eifrige w issenschaftliche A rb e it und das ideale
H eft 3 5 . ]
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Zusam m enleben einer kleinen aus In - und A u s
ländern zusam m engesetzten Schülergem einde im W ürzburger In stitu t. W ie n selbst h a t diese W ürzburger Z eit vo r dem K riege auch später für die glücklichste seines Lebens gehalten. N un galt es m it den wenigen K rä fte n den L ehrbetrieb a u f
rechtzuerhalten und im übrigen nach M öglichkeit dem V aterland e zu dienen. W ie n litt unsäglich unter den Sorgen um die Z u k u n ft Deutschlands, und nur unerm üdliche A rb eit h at ihm über die schwere Zeit hinweggeholfen. D ie A rbeiten im In stitu t w urden au f den B ed a rf des H eeres ein
gestellt; unter W ie n s L eitu n g w urden die v e r
schiedensten F rag en der drahtlosen Telegraphie und Telephonie bearbeitet, und vo r allem die H er
stellung und A nw endung der Elektronenröhren stud iert. E in e Reihe von P h ysikern wurde zeit
weise von der technischen A bteilun g der F u n k e r
truppen nach W ürzbu rg kom m andiert. Gleich nach Beendigung des K rieges benutzte W ie n die gesam m elten E rfah ru n gen auf dem Gebiete der H och vakuum tech nik fü r die L ösung neuer wissen
schaftlicher Fragen . E r entw ickelte seine bekannte M etho3e zur M essung der „L e u c h td a u e r“ der A tom e durch die E rm ittelu n g der In ten sitäts
abnahm e eines angeregten K an alstrah ls, der in ein hohes V ak u um eintrat. A u f diese U n ter
suchungen, die in besonders einw andfreier W eise eine durch andere M ethoden der M essung nur schw er zugängliche, fü r den elem entaren L e u ch t
vo rgan g m aßgebende Größe zu bestim m en ge
statteten , h a t W ie n viel Mühe verw endet. Die Ü bersiedelung nach M ünchen im H erbst 1920, zu der er sich nich t leichten H erzens entschloß, u nter
brach seine A rbeiten nur für kurze Zeit, trotz der außerordentlich gesteigerten Anforderungen durch L e h rtä tig k e it und V erw altu ng. Die U ntersuchung der L ym an serie in den K an alstrah len m it einem V akuum spektrographen und die M essung der A b- klingung der Linien dieser Serie, ausführliche B e obachtungen über das A n- und A bklingen von Spektrallinien, die zur K ontrolle einer allgemeinen, m ehr phänom enologischen „T h eorie des Leuchtens der K an alstrah len “ dienten, die er in dieser Zeit entw ickelte, beschäftigen ihn. A uch die erwähnten Versuche über die L ad u n g der L in ien träger hat W ie n in M ünchen zu E n d e geführt. D ie neue E n t
w icklung der theoretischen P h ysik , besonders die W ellenm echanik S c h r ö d in g e r s , h a t W ie n m it regem Interesse verfolgt, und noch in seinem letzten L eb en sjah r h at er m it Versuchen über die B eugu ng von K atho d en strah len an einem G itter begonnen. In A achen h atte W ie n als erster in eindeutiger W eise die corpusculare N atu r der K athod en strah len bewiesen, 30 Ja h re später sehen w ir ihn bem üht, die B eugun g dieser Strah len nach
zuweisen. E in langer W eg erfolgreicher A rb eit liegt dazwischen. W ie n s letzte im wesentlichen abgeschlossene experim entelle A rb eit ist w ieder vo n klassischer K la rh e it in der Fragestellu n g und D urchführung. Sie ist nur in kurzen W orten in den B erichten der B ayerisch en A kadem ie der W issen
schaften m itgeteilt worden. Wi e n zeigt in dieser A rbeit, daß die H elium linien, welche nu r im elektrischen Feld e entstehen, beim E in tritt der im Felde angeregten H elium atom e des K an alstrah ls in einen feldfreien R a u m keine m eßbare L e u ch t
dauer m ehr besitzen. D as Vorhandensein eines elektrischen Feldes ist dem nach nicht nur fü r die Anregung, sondern auch für die Aussendung dieser Linien erforderlich. A u f den P la tten zeigten sich bei den langen E xpositionen noch einige schwache, im elektrischen Feld e aufgespaltene Linien, deren U rsprun g unbekannt w ar und die Wi e n w eiter zu untersuchen beabsichtigte.
W ir haben hier nur die wichtigsten e xp eri
m entellen A rbeiten Wi e n s anführen können; sie sind vielfach von seinen Schülern m it verbesserten M ethoden und unter definierteren Bedingungen w eiter au sgebau t worden. Im H andbuch der R adiologie und im neuen H andbuch der E x p e ri
m entalph ysik h at Wi e n seine und seiner Schüler U ntersuchungen auf dem G ebiete der K a n a lstrah len im Zusam m enhang d argestellt. E s ist erstau n
lich, zu wie m annigfachen F rag en des Atom ism us und der Lichtem ission Wi e n durch die Ausnutzung der E igen sch aften dieser Strah len einen Zugang gewonnen hat. E in zig die Frag en der K ern p h ysik blieben den En glän dern überlassen, und den A rbei
ten As t o n s h a t Wi e n stets begeisterte A n erken
nung gezollt. D ie w issenschaftlichen Problem e, die in Wi e n s In stitu t b earbeitet wurden, blieben indessen keineswegs au f sein Spezialgebiet be
schränkt, sondern w aren außerordentlich viel
seitig. Von seinen Schülern sind außer A rbeiten über die Turbulenz, solche über H alleffekt, Zeem aneffekt, Stark effek t, über elektrische Schwingungen, die m agnetische Suszeptibilität und die D ielektrizitätskonstante von Gasen, lichtelektrische L e itfäh igk eit von K ry sta llen , V e r
breiterung von Spektrallinien durch D ru ck, A n regung von Spektrallinien durch Elektronenstoß, R öntgenstrahlen und viele andere F rag en v e r
öffentlicht worden. A llen unter ihm arbeitenden Schülern brachte er ein tiefes V erständ nis und Interesse entgegen und w ar jederzeit bereit, zu helfen und zu raten. W as sie an ihrem L eh rer v e r
loren haben, ist unersetzlich, das A ndenken an den gütigen und großen Menschen w ird sie ihr ganzes Leben hindurch begleiten.
Wi e n s hydrodynam ische A rbeiten knüpfen fast alle an U ntersuchungen seines großen L eh rers
He l m h o l t z an und betreffen die L u ftb ew egu n g in Zyklonen oder die W ellen an der Grenze zweier gegeneinander ström enden Flü ssigk eits- oder G as
schichten. E s sind das G edankengänge, welche, lange Z eit w enig beachtet, in der heutigen M eteorologie eine bedeutende R o lle spielen. Ü ber die T u rbulenzvorgän ge h a t Wi e n in seiner W ürzburger Z eit zwei D issertationen angeregt.
Von besonders großem, allgem einphysikalischem Interesse ist die U ntersuchung über die L o k alisie
run g der E n ergie aus dem Ja h r 1892.
D er B e g riff „E n e rg ie “ w ar ursprünglich ganz
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unabhängig v o n der F r a g e nach ihrer L okalisier- barkeit. D ie Energie eines System s gravitierend er K ö rp er z. B . ist nach Ne w t o n sGesetz w o hlbekan n t, aber nicht au f verschiedene R au m bezirke au fteilbar.
Eb enso stand es bei den statischen elektrischen und m agnetischen Feldern, solange m an dort an F e rn k rä fte glaubte. Z w ar w ar ein R au m in tegral wohl bekannt, das der E n ergie gleich i s t ; aber dem Integranden irgendeine p hysikalische B ed eu tu ng zu geben, dazu la g d am als keine V eranlassu n g vor.
In der ältesten N ahew irkungstheorie hingegen, der D yn a m ik der deform ierbaren K ö rp er, h atte m an von jeh er jedes elastisch gespannte K ö rp erstü ck als Sitz elastischer E n ergie angesehen. N un h atten freilich die F A R A D A Y -M A X W E L L s c h e n Ideen die Fern w irk u n g aus der E lek tro d y n a m ik ausgem erzt, und Po y n t i n g h a t t e in konsequenter F o r t f ü h r u n g
der F e l d t h e o r ie den entscheidenden S c h r i t t getan, die E n ergie über den R a u m zu verteilen und den V ek to r der Energieström ung anzugeben, aus dessen D ivergenz m an die zeitliche V eränderung der En ergiedichte entnehm en k a n n ; es dient dazu genau dieselbe Beziehung, welche als K o n tin u i
tätsgleich u ng zwischen der Ström u ng und der D ichte einer F lü ssigk e it besteht.
D er heutigen jüngeren P h ysikergen eration ist das so geläufig, daß sie kaum versteh t, w as das fü r eine U m w älzung w ar und welche Bedenken sich seinerzeit dagegen erhoben. D ie Bedenken betrafen einm al die m athem atische E in d eu tigk eit des PoYNTiNGSSchen V ektors (man kann einen V ek to r nicht durch seine D ivergenz allein definieren), sodann aber die F rag e, ob die V orstellung einer Energieström ung überh aupt p hysikalisch durch
fü h rb ar sei. U nd da zeigte nun Wi e n, daß m an sie ebenfalls fü r die D y n a m ik der Continua vö llig ungezwungen durchführen könne. D urch einfache m athem atische O perationen an den G ru n d gleichungen der H yd ro d yn am ik oder auch denen fü r die E la stiz itä t fester K ö rp er kom m t er zu B eziehun
gen von der F o rm der K ontin uitätsgleich ung, nur daß darin nicht vo n der m ateriellen D ichte, sondern vo n der Energiedichte die R ed e ist. D er V ek to r der En ergieström u ng berechnet sich d abei aus den Spannungen und der G eschw indigkeit der K ö rp e r;
er ist auch durchaus anschaulich. Zum Beispiel ström t in einer rotierenden und tordierten W elle die Energie parallel zur D rehachse, in einem ge
spannten und in seiner R ich tu n g bewegten Seil der B ew egung entgegen usw. W ir m öchten glauben, daß diese U ntersuchung zum schließlichen Siege der w ichtigen Lehre von der Energieström ung nicht unerheblich bei getragen hat.
In Wi e n s A rbeiten zur E lek tro d y n a m ik im engeren Sinne spiegelt s ic h d e u t lic h deren Z e it
g e s c h ic h t e . M it t e der a c h t z ig e r Ja h re , als er seine w issenschaftliche L au fb ah n begann, käm pfte die
M A X W E L L S c h e Theorie um ihre A nerkennung.
A u s dieser Z eit stam m t eine U ntersuchung über die F rag e, ob sie die L ich td u rch lässigkeit der Me
talle rich tig zu berechnen gestattet. Eigene V e r
suche zeigten Wi e n, daß dem nicht so ist. A ber er
erb lick t darin durchaus zutreffend keine W ider
legung ih r e r g e d a n k lic h e n Grundlagen, sondern nur die N otw endigkeit, sie in R ich tu n g a u f eine M ole
kulartheorie zu ergänzen. S p äter, in dem J a h r zehnt von 18 95 — 1905, d a sich die E lek tro d yn am ik
a llm ä h lic h von einer berühm ten L o R E N T Z s c h e n
A bh andlun g zur R e lativitä tsth eo rie durchrang, h at Wi e n m e h r fa c h in die E n tw ick lu n g einge
griffen. I n einem V o rtra g au f der N atu rforsch er
versam m lu n g 1898 stellte er die H E LM H O LT Z sch e
Idee eines in sich beweglichen, durch die Ma x w e l l-
schen Spannungen jedes W echselfeldes in S trö m ung versetzten Ä th ers dem L o R E N T Z s c h e n G e
danken des starren Ä th ers gegenüber und sichtete die einschlägigen E rfah ru n gstatsach en , sprach auch über w eitere m öglich scheinende Versuche.
Mehrfach« beschäftigten ihn die E rw eiterungen der
M A X W E L L s c h e n G leichungen, w ie sie einerseits
Lo r e n t z, andererseits E . Co h nfür bewegte K ö rp er vorgeschlagen h atte. E r untersuchte insbesondere die Feld erregu n g d u r c h eine bew egte L ic h t q u e ll e
und fragte nach dem Geschw indigkeitseinfluß auf die ausgestrah lte E n ergie. M it der T rägh eit des elektrom agnetischen Feld es und der M asse, welche jed er geladene K ö rp er dadurch erhält, besch äftigt sich eine U ntersuchung, bei der Wi e n die Zu rü ck
fü h rb ark eit der M echanik au f die E lek tro d yn am ik disku tiert. Ü ber die R e lativitä tsth eo rie selbst h a t er nicht viel verö ffen tlich t. E in e B em erkun g in einem V o rtra g (,,P h y sik und E rken n tn isth eo rie“
19 18 ) läßt verm uten, daß ihm die U m stellung auf sie dieselbe Gewissenspein bereitet hat, wie vielen anderen P h ysikern , die sie m iterlebt haben. D aß er sie aber innerlich ve ra rb eite t und in ihrer B e deu tung zu w ürdigen gew ußt hat, zeigt ein etw as späterer V o rtrag im V erw altungsgebäude der F irm a Siem ens & H alske (19 2 1), in welchem er seinen H örern in w eiser B esch ränku n g nicht diese Theorie lehren w ill — denn das ist in einem einzelnen V o r
tra g unm öglich, — wohl aber, wie sie entstanden, welche Ziele sie v e rfo lgt und w elcher W ert ihr zukom m t. D aß Wi e n diesen ausdrücklich auf die natu rw issen schaftliche E rk en n tn is beschränkt, ist zw ar selbstverständlich , soll aber im H inblick au f m anche törichte Ü bertreibu ng anderer hier h ervor
gehoben werden.
U nd doch gib t es unter Wi e n s A rbeiten zwei, welche m an bei der R e lativitä tsth eo rie nicht über
sehen sollte. D ie eine en th ält den fü r Wi e n s
konkrete D enkw eise rech t kennzeichnenden V o r
schlag zu einem (unausgeführt gebliebenen) Versuch, bei welchem der vo rrelativistisch e S tan d pu n kt einen E in fluß erster O rdnung1 der E rdbew egung au f einen m eßbaren optischen V o rgan g annehm en m ußte. Wi e n w ill die F iZ E A U s c h e Z ah n rad m ethode zur M essung der Lichtgeschw ind igkeit dahin abändern, daß zwei gleiche Zahnräder in
1 Wi e n spricht von einem Einfluß zweiter Ord
nung, weil bei Durchrechnung immer das Produkt aus der Erdgeschwindigkeit und der Drehgeschwindig
keit der Welle auftritt. Aber die Erdgeschwindigkeit allein geht linear in die Gleichungen ein.
v . La u e u n d Rü c h a r d t: Wi l l y Wi e n. 6 7 9
gleicher Stellung au f den E n d en einer langen W elle sitzen, und daß zwei L ich tstrah len in entgegen
gesetzter R ich tu n g die W elle entlang laufen. Is t d as Ganze „in R u h e “ , so brauchen beide Strah len dieselbe Zeit zur D urch laufu ng dieser Strecke.
B e i derselben D rehgeschw indigkeit werden beide ausgelöscht, indem sie, wenn sie beim ersten Z ah n ra d durch eine L ü ck e hindurchgelangt sind, beim zw eiten a u f einen Zahn stoßen. B ei „B e w e g u n g "
des Ganzen in R ich tu n g der W elle hingegen sind die D urchlaufungszeiten ungleich. E s muß m öglich sein, sofern sich die W elle als der sta rre K ö rp er der
N E W T O N S c h e n D yn am ik benim m t, bei bestim m ten D rehgeschw indigkeiten den einen S tra h l durch
zulassen, den anderen auszulöschen. U nd eine solche D rehgeschw indigkeit gib t dann ein Maß fü r die E rd gesch w ind igkeit gegen den „ Ä t h e r " . D ie R e lativitä tsth eo rie leugnet diesen E ffe k t natü rlich ihrem G rundprinzip gemäß. A b e r sie entnim m t dem G edanken ein schönes B eisp iel für ihre D y n a m ik, welche ja schon in der LoREN TZ-K ontraktion vo n einer Form än derun g als Fo lge der Bew egung spricht. D a m it der beschriebene E ffe k t nicht ein tritt, ist näm lich notw endig und hinreichend eine Torsion der W elle, die sich ohne ein Torsions
m om ent rein als Fo lge der zusam m enw irkenden T ranslations- und D rehbew egung einstellt. G e
legentlich (in Au e r b a c h sT aschenbuch fü r M athe
m atik er und Ph ysiker) h a t Wi e n übrigens das P o stu la t des negativen A u sfalls dieses V ersuchs zusam m en m it dem M iC H E L S O N -V e r s u c h benutzt, um in einfacher W eise die LoREN Tz-Transform a- tion abzuleiten.
W ichtiger noch ist ein w irklich ausgefüh rter V ersuch Wi e n s. K an alstrah len durchlaufen ein M agnetfeld, und zw ar sen krecht zu den K r a ft linien. D ie Spektrallinien, die sie aussenden, zeigen die A ufsp altung, welche J . St a r k bei ruhen
den Teilchen im elektrischen Feld e entd eckt h at.
E in solches E rgebn is läß t zw ar schon die ältere
L o R E N T Z S c h e T h e o r ie , w ie a u c h m a n c h e a n d e r e
F assu n g der E lek tro d y n a m ik voraussehen, indem sie in den A n satz fü r die auf einen L ad u n gsträg er w irkende K r a ft neben der elektrischen F eld stärk e das V ek to rprod u k t aus Geschw indigkeit und m agnetischer Feld stärk e aufnim m t. A ber in der R e lativitä tsth eo rie is t ein solcher A n satz besonders inn ig m it dem Grundprinzip v e rk n ü p ft; beh auptet sie doch die „ R e la tiv itä t des elektrom agnetischen F e ld e s", derzufolge z. B ., w as im einen B ezu gs
sy ste m ein rein m agnetisches F e ld ist, in anderen im allgem einen die Ü berlagerung eines m agneti
schen und e in e s elektrischen Feld es d arstellt. B eim WiENSchen V ersuch zeigt sich ganz unm ittelbar die elektrische Kom ponente, welche das vo m E x p e ri
m entator angelegte M agnetfeld in dem m it den K an alstrah lteilch en bew egten B ezu gssystem besitzt.
D och nun wollen w ir zu den F ällen übergehen, in denen Wi e n das größte G lü ck des Forschers zu T eil w urde, bahnbrechend zu w irken. Schon die D issertatio n dürfen w ir als solche T a t Wi e n s be
zeichnen, wenngleich sie, wie bei einem P h y s ik
H eft 35. ] 30. 8. 1929J
studierenden der B erlin er U n iv ersitä t dam als selbstverständlich, durch He l m h o l t z und Ki r c h- h o f f beeinflußt w ar. L e tz te re r h atte anfangs der achtziger Ja h re in einer berühm ten A bh andlu n g die B erechnung der Lich tbeugun g, w ie sie Fr e s n e l
eingeführt und viele nach ihm benu tzt h atten, so w eit an die W ellenlehre des L ich tes m ath e
m atisch angeschlossen, daß m an das V erh ältn is beider genau überblicken, insbesondere die zur B eugungstheorie notw endigen V ernachlässigungen vo llstän d ig angeben konnte. Diese V ernach lässi
gungen schlossen B eu g u n g um große W inkel von der B erechnung a u s ; und das paßte ganz gut zu den d am als vorliegenden Beobachtungen, die sich auch nur au f die verh ältnism äß ig lich tstarken E r scheinungen bei kleinen Beugungsw inkeln be
zogen. Wi e n s D issertatio n h a t nun gerade die B eu gu n g um große W inkel zum G egenstand und führte d am it in ein vö llig unbekanntes L an d .
Wi e n konzentrierte das L ic h t der stärksten ve rfü g baren Lich tqu ellen m ittels Linsen auf eine M etall
schneide und entdeckte, indem er diese aus dem S ch atten heraus m it einem optischen In strum en t anvisierte, daß sie als schwache, feine Lich tlinie erscheint. E r untersuchte im einzelnen P o la ri
sation und F ä rb u n g des B eugungslichtes, fand durch W echseln der Schneiden den M aterialeinfluß, alles Tatsachen, die der bestehenden B eu gu n gs
theorie vö llig frem d w aren. Und es tu t Wi e n s V e r
dienst keinen A bbruch, das zur gleichen Z eit in F ran k reich Go u y dieselben U ntersuchungen an stellte, zum al seine Ergebn isse m it denen jenes gewiegten O ptikers durchaus in E in k la n g stehen — auch spätere E xp erim en tatoren haben sie in vollem U m fange b estätigt.
D iese Versuche stellten die Beugungstheorie vo r ganz neue, bis zum heutigen T a g nicht vo ll gelöste A ufgaben. Z w ar gib t So m m e r f e l d s allzeit k lassi
sche U ntersuchung der B eu gu ng an der K a n te viele Züge der B eobach tu ng w ieder; da sie aber ein un
endlich gu t leitendes M aterial vorau ssetzt, v e r zichtet sie au f B erechnung des M aterialeinflusses.
Ep s t e i n s Theorie der B eu gu ng am parabolischen Zylin d er fü h rt in dieser B eziehung w eiter, doch ist die schwierige D iskussion ihrer G leichungen nur fü r wenige F ä lle durchgeführt. H ier b leibt noch E r hebliches zu tun übrig.
In dem S tre it um die N a tu r der R ön tgen strahlen stan d W i e n vo n vornherein a u f seiten der W ellen
theorie . Verschiedentlich h a t er gesucht, W i e c h e r t s
V orstellu ng, derzufolge der nach der M A X W E L L s c h e n
Theorie bei B rem su n g eines K athod en strah lteilchens entstehende elektrom agnetische Im p uls das E lem ent dieser Strah len bildet, m ath em atisch auszuarbeiten, um zu einer Sch ätzu ng der Im pulsbreite zu gelan
gen, die ja m it der W ellenlänge im wesentlichen äq u ivalen t ist. D iese A rbeiten sind überholt; nur eine zukünftige Q uantentheorie verm ag den heute unbestrittenen W ah rh eitsw ert der W i E C H E R T s c h e n
H ypothese in Form eln um zusetzen. Im m erhin haben sie ihn und in d irekt einige Schüler W i e n s
zu M essungen über den E nergieum satz bei der
6 8 o v . La u e u n d Rü c h a r d t: Wi l l y Wi e n. r Die N atur- [wissenschaften
E rzeu gu ng der R öntgenstrahlen veran laß t, die auch heute noch B ed eu tu n g haben. A b er die erste experim entelle B estim m u ng der W ellenlänge nach quantentheoretischem G esichtspu nkt verd anken w ir Wi e n.
D ie exak testen W ellenlängenm essungen b e
ruhen in allen Spektralbereichen au f In terferen z
erscheinungen, besonders au f den durch G itter hervorgerufenen Vielfachinterferenzen. A b er es gab stets und gib t noch heute Teile des Spektrum s, fü r die m an keine anw endbare G itterm ethode k e n n t;
m an denke etw a an die G am m astrah len v o n i o -10 cm oder noch geringerer W ellenlänge. In solchen F ällen h ilft seit 19 05 Ei n s t e i n s /^ -B e
ziehung au s; m an m ißt die M axim alenergie der E lek tron en , welche die fragliche Strah lu n g lich t
elektrisch frei m acht, und bestim m t daraus die Schw ingungszahl v. D ies heute oft und in vielen V ariatio n en angew andte V erfah ren h a t zuerst, sehr bald nach Ei n s t e i n s einschlägiger V erö ffen t
lichung, W . Wi e n angew andt, und zw ar au f die R ön tgen strahlen (1907). E r fan d die W ellenlänge zu 6,7 • i o -9 cm, einen in A n b etrach t der N eu heit des V erfahren s ganz ausgezeichneten W ert. So m m e r f e l d s Sch ätzung aus d en B eugungsversuchen vo n H a g aund Wi n dh atte a u f rund das D oppelte geführt.
D ie größte, fü r alle Zeiten klassische L eistun g
Wi e n s liegt aber bei der T h erm od yn am ik der Strah lun g. W ie fand er sie um 1890 vo r? Seit 40 Ja h re n besaß m an Ki r c h h o f f s Gesetz vo n der G leichheit vo n Em issions- und A bsorption s
verm ögen und m achte von ihm reichlichen, sogar übertriebenen G ebrauch. (E rst die R ö n tgen strah l
spektroskopie m it ihrem fundam entalen U n ter
schied zwischen E m issions- und A bsorption s
spektrum h a t die A u fm erk sam keit wieder d arau f gelenkt, daß das A bsorptionsverm ögen, wie es im
K iR C H H O F F Sch e n Gesetz a u ftritt, g le ic h e Tem pe
ra tu r bei S trah lu n g und K ö rp er voraussetzt.) M it der universellen H ohlraum strahlung, deren E x iste n z
Ki r c h h o f f bewiesen hatte, beschäftigte m an sich nicht allzu viel; es gab d a wohl nur die kleine A b
h a n d lu n g Bo l t z m a n n s über den Z u s a m m e n h a n g
zwischen ihrer G esam tenergie und der Tem p eratu r (T 4-Gesetz), die freilich, um m it H . A . Lo r e n t z
zu reden, eine Perle der theoretischen P h y sik d a r
stellte. W elche B ed eu tu n g ih r einm al fü r die G e
sam tp h ysik zukom m en werde, ahnte n iem an d ; teils dies, teils daß m an sie nicht herzustellen verstan d , sich im Gegenteil bei jed er M essung m it den schw er abzuschätzenden A bw eichungen der wirklichen Strahlungsquellen vom schwarzen K ö rp er plagen m ußte, gaben die Gründe fü r das geringe Interesse ab. Im m erhin lag die A ufgabe k lar vo r A ugen, au f deren L ösu n g es an kam : Die E nergie als F u n k tion des spektralen Ortes und der Tem p eratu r des H ohlraum s zu bestim m en.
H ier nun sah Wi e n m it genialem B lic k ein theo
retisches M ittel in der Benutzung des D o p p L E R S c h e n
Prinzips. D ie adiabatisch e Kom pression der H oh l
raum strahlung, ausgefüh rt m ittels eines vo llko m m enen Spiegels, verän d ert, d a dieser sich bewegen muß, bei jedem ihn treffenden S trah l die Schw in
gungszahl und fü h rt so dessen E nergie, abgesehen davon, daß er sie auch noch durch die A rb e it gegen den Strah lu n gsd ru ck vergröß ert, in einen etw as an
deren Spektralbereich über. F reilich h ätte m an sa gen können: D abei entsteh t ein Strah lu ngszustan d , der nicht dem therm odynam ischen G leichgew icht entspricht, also n icht KiRCHHOFFsche H oh lraum strah lu n g ist. A b er liier fü h rt der zweite geniale Gedanke Wi e n s z u dem S a tz : A d iabatisch e V o lu m enänderung fü h rt H oh lraum strah lung wieder in H ohlraum strahlung, natü rlich von anderer Tem pe
ra tu r, über, und zw ar deshalb, w eil die m it der V o lum enänderung verk n ü p fte A rb e it nach Ma x w e l l
nur von der gesam ten E n ergie der Strah lung, nicht aber vo n deren spektralen V erteilung abh än gt. A n derenfalls näm lich könnte m an nach einer ersten Volum enänderung den entstandenen, nach A n nahm e instabilen Strah lungszustand au f irreversib lem W ege ohne E nergieänd eru ng in richtige H ohl
rau m strah lu n g überführen, sodann die Volum en
änderung rü ck gän gig m achen, w obei die zunächst aufgew andte A rb e it zurückgew onnen w ird, und dann nochm als bei konstanter E nergie irreversibel den G leichgew ichtszustand herbeiführen. D as w äre ein K reisprozeß ohne jede bleibende Ä nderung aber m it zwei irreversiblen Gliedern — eine therm o
dynam ische U nm öglichkeit. So konnte W7i e n die Spektralverteilu n g der H oh lraum strah lung bei der einen T em p eratu r zurückführen au f die bei irgendeiner anderen. D as ist der In h a lt des Wti e n-
schen Verschiebungsgesetzes, welches w ir heute am liebsten in der F o rm
U v = vZf[i)
schreiben (uv E nergied ich te für den S p e k tra l
bereich dv, v Schw ingungszahl, T absolute Tem pe
ratu r, / eine w illkü rlich bleibende Fu nktion).
Daneben aber, auch das d arf m an nie vergessen, en th ält die zweite der beiden einschlägigen A rbeiten zuerst die klare Ü bertragu n g des E ntropiebegriffes, den Cl a u s i u s fü r den K ö rp er eingeführt hatte, au f die Strah lung. A uch das w ar ein folgenschwerer Sch ritt, dessen K ü h n h eit m an d araus entnehmen kann, daß ein He l m h o l t z — sofern w ir m ündliche B em erkungen Wi e n s und eine Stelle in seinen nachgelassenen Lebenserinnerungen rich tig v e r
standen haben — gegen ihn zunächst erhebliche Bed enken geäußert und ein Lo r d Ke l v i n sich nie m it ihm befreundet h at. A ber er w ar ganz u nverm eidbar, sollte der E n trop iesatz w irklich un
eingeschränkte physikalische B ed eu tu n g erhalten.
D as Verschiebungsgesetz leistet, m athem atisch gesprochen, die Zurückfüh rung einer Funktion u v von zwei unabhängigen V eränderlichen v und T a u f die F u n k tion f{ij^ einer V er ander liehen. Ohne w eiteres konnte m an von dieser aussagen, daß sie fü r große, wie fü r kleine W erte ihres A rgum ents verschw indend klein sein muß, und daß sie nur ein M axim u m besitzt. D am it aber verban d das V erschiebungsgesetz zum erstenm al die bekannten Tatsach en, daß die K ö rp er erst von einer bestim m ten Tem p eratu r (etwa 530 0 C) an sich tb ar strahlen,
H eft 3 5 . ] T h i e l : Ein neues Zeugnis für die Ü A R W i N S c h e Senkungstheorie der Korallenriffe.
30 . 8. 1 9 2 9 1
daß ihre Strah lu n g dann zunächst ro t gefärb t ist und erst m it w eiter w achsender T em p eratu r gelb und fü r die höchsten au f E rd en erreich baren’ T em p eraturen einigerm aßen weiß wird, m it einer w ohl
begründeten Theorie. D ie L age des M axim um s w ar fü r irdische T em peraturen leidlich bekannt, seine Festlegu n g im Spektru m der H im m elskörper er
m öglichte folglich A bschätzu ngen über deren T em p eratur. U nd — das w ar wohl das W ichtigste
— das Verschiebungsgesetz bildete die letzte V o r
stufe zur Q uantentheorie; denn als P la n c k sein S trahlungsgesetz au fstellte und dessen th eo
retische D eu tun g m ittels des Energieelem entes gab, nötigte es ihn, dies zur Schw ingungszahl proportio
nal zu setzen und als P ro po rtio n alitätsfakto r jene K o n stan te h einzuführen, die seitdem fa st die ganze physikalische E n tw ick lu n g beherrscht. Sow eit die M ittel der dam aligen P h y sik überhaupt reichten, h at W ie n die Strahlungstheorie m it seinem V e r
schiebungsgesetz gefördert. W esentlich w eiter zu gelangen und durch E rm ittelu n g der F u n k tion / das ganze Problem zu lösen, w ar ihm freilich nicht vergönnt. Sein A nsatz dazu, das „W iEN sche Strah lungsgesetz“ , das auch heute m anchm al noch als gute und bequem e N äherung verw an d t
wird, w ar m ehr durch w issenschaftliche A hnung als durch stichhaltige B egrü nd ung entstanden.
Von gleicher W ich tigkeit in der A usw irku ng wie das Verschiebungsgesetz w ar aber die V e rw irk lichung des schwarzen K ö rp ers, die Wi e n gem ein
sam m it Lu m m er wenige Ja h re sp äter verö ffen t
lichte. D er G edanke ist hier so einfach, daß m an unw illkürlich an das E i des Columbus denken muß In der T a t, stellt sich die G leichgew ichtsstrahlung in jedem gleichtem perierten H ohlraum ein, so sehe m an hinein, um sie w ahrzunehm en! D aß die erforderliche Ö ffnung das Gleichgew icht ein w enig stört, ist selb stverstän d lich ; aber die S tö run g läß t sich in ihrer W irkun g leicht abschätzen, nam entlich für den kugelförm igen H ohlraum , den Wi e n und Lu m m er zunächst herstellten, und dam it unter das fü r die M essung erforderliche Maß her
unterdrücken. E r s t diese N euerung h a t die genauen Strahlungsm essungen der d arau f folgenden Ja h re erm öglicht, aus denen Pl a n c k sein S trah lu n gs
gesetz zuerst, vo r jed er theoretischen B egründung, ablas. E s bleibt Wi l l y Wie n s unsterblicher Ruhm , bis unm ittelbar an die Pforten der Q uantenphy
sik gefü hrt zu h aben ; schon der nächste Sch ritt, den Pl a n c k vollzog, führte durch diese hindurch.
E in neues Z eu gn is für die D arw insche Senkungstheorie der Korallenriffe.
V on Ma x Eg o n Th i e l, H am burg.
S eit Se m p e r zum ersten M ale Ein w änd e gegen die bis dahin fa st allgem ein anerkannte Da r w i n-
sche Senkungstheorie der K o rallen riffe (vgl. S. 682 und 683) gem acht h at, ist die F rag e der E n t stehung der B arrierriffe und A tolle in dauerndem Flu ß geblieben. Neue Theorien, wie die von
Wh a r t o n, Ag a s s i z, Mu r r a y, Wo o d Jo n e s, Da l y, Mo l e n g r a a f fund A . Kr a e m e r, wurden a u f
gestellt und erw arben sich eine m ehr oder weniger große A nhängerschaft. A ndererseits stan den m ächtige V erteid iger der alten D A R W iN s c h e n
Theorie au f wie R . La n g e n b e c k und in letzter Z eit vo r allem W . M. Da v i s (4). Sie fanden eben
falls ihre A nhängerschaft. V iele A utoren aber v e r
hielten sich unentschieden und vertraten die A nsicht, daß je nach O rt und U m ständen eine verschiedene E rk läru n g fü r die E ntsteh u ng der K oralleninseln angenom m en werden müsse.
In letzter Zeit bem ühte m an sich vo r allem , durch genaue Erforsch un g der Lebensw eise der Steinkorallen, ihrer Vorkom m ensbedingungen, ihres W achstum s usw ., sowie durch eine eingehende U ntersuchung der einzelnen Teile der R iffe und der von ihnen eingeschlossenen In seln die E n t
stehung der B arrieren und A tolle zu verstehen.
H ier w aren es v o r allem W . M . Da v i s, Va u g h a n
und A . G . Ma y o r1 , die unsere K en n tn is sehr weitgehend gefördert haben.
Die Untersuchungen der Biologie der Stein korallen führten nun zu dem Ergebnis, daß das W achstum derselben ziemlich schnell vo r sich geht
1 A. G . Ma y e r, der Direktor der Biologischen Sta
tion auf den Tortugas (Florida), veränderte 19 18 die Schreibweise seines Namens in Ma y o r.
und daß jedes Ja h r eine sehr große K alkm asse in F o rm der gebildeten Skelettzuw üchse au f den R iffe n niedergeschlagen w ird. Ma y o r gibt in seiner S ch rift über die W achstum s V e r h ä ltn is s e
der sam oanischen K o rallen (7) sehr bem erkensw erte Zahlen über die Menge des in einem bestim m ten G ebiet so erzeugten und abgelagerten K a lk es an.
Sie beruhen au f einer sehr genauen K enntnis des W achstum s der einzelnen K orallen und der jä h r
lichen Zunahm e der M asse ihres Skeletts sowie au f einer genauen B erücksichtigung der H äu figkeits
verh ältnisse der einzelnen Form en.
F ü r ein bestim m tes R iffg eb iet Sam oas ergab sich so eine jäh rlich e Zunahm e an trockener K alk su b stan z von 764300 (engl.) Pfund ( = 346683 kg), die durch die häufigsten G attungen erzeugt werden. D a diese ungefähr 95 % der ge
sam ten lebenden K orallen der untersuchten Fläch e ausm achen, so schätzte Ma y o r die gesam te, durch die Steinkorallen produzierte und abgelagerte Substanz auf rund 800000 (engl.) P fund ( = 3 6 3 0 4 1 kg) oder 2,8 Pfund au f das Q uadratyard (etwa 4/5 qm ), also etw a 3,5 Pfund ( = 1,6 kg) au f den Q uadrat
m eter. U nter Zugrundelegung eines spezifischen Gewichtes für den K o rallen k alk von 1,8 berechnet
Ma y o r darnach, daß au f der ganzen Fläch e jä h r
lich eine Schicht von 8 mm K o rallen kalk abgelagert wird.
Diese K alk m asse w ird durch die T ätigk eit der K orallenpolypen dem M eerw asser entzogen und in einem verhältnism äßig kleinen Gebiet und in verhältnism äßig kurzer Zeit zur A blagerung ge
brach t. E s muß daher in diesem Gebiet ein ständig w achsender D ruck au f das unterliegende Gestein
